Световой эффект Керра

Анизотропия поляризуемости может быть определена экспериментально по измерениям рассеяния света или керр-эффекта [57]. [c.203]

ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА РЕЛЕЕВСКОГО РАССЕЯНИЯ СВЕТА И ЭФФЕКТА КЕРРА [c.244]

Аналогично эффекту Керра двойное лучепреломление в магнитном поле — явление Коттон — Мутона. Если анизотропные частицы обладают постоянным магнитным моментом, наложение достаточно сильного магнитного поля обеспечивает создание искусственной макроанизотропии. Однако постоянная С и смещение фаз поляризованного света в этом случае значительно меньше, чем в эффекте Керра. [c.36]

Электрооптический эффект Керра состоит в появлении двойного лучепреломления в нормально изотропных материалах (твердом веществе, жидкости или газе) под влиянием сильного электрического поля. Обычное приспособление для его измерения показано на рис. 133. Плоскополяризованный свет падает на небольшую кювету, содержащую образец, находящийся в сильном электрическом поле, направленном под углом 45° к плоскости поляризации. Электрическое поле вызывает некоторую ориентацию молекул образца, который вследствие этого перестает быть изотропным. Показатели преломления в направлениях, параллельном и перпендикулярном полю, теперь уже не совпадают. В каждом из этих направлений [c.391]

На основе экспериментальных данных, полученных из релеевского рассеяния света, эффекта Керра и молярной рефракции, возможно и определение молекулярных характеристик (6ь 62, 63). [c.229]

Внутренняя анизотропия непосредственно зависит от строения электронной оболочки макромолекулы. Анизотропную поляризуемость молекулы можно вычислить, если известны анизотропные поляризуемости образующих молекулу химических связей и их расположение. Тензор поляризуемости молекулы выражается суммой тензоров поляризуемости связей. Такой метод расчета называется валентно-оптической схемой [62, 72]. Тензоры поляризуемости определены для всех важнейших связей из данных по молекулярной рефракции, поляризации рассеянного света и эффекта Керра [2, 62, 72]. В случае гибкой макромолекулы вычисленную величину Да следует усреднить по всем конформациям [2, 3, 5]. [c.165]

См. общий обзор (рассеяние света, эффект Керра, структура молекул) [43]. [c.135]

Эффект Керра, вызванный электрическим полем световой волны, называют высокочастотным. Значение постоянной Керра зависит от природы вещества, частоты света и температуры. [c.775]

Эффект Фарадея — вращение плоскости поляризованного света оптически неактивным веществом, помещенным в магнитное поле. Электрооптический эффект Керра — вращение плоскости поляризованного света изотропным веществом, помещенным в однородное электрическое поле. [c.488]

При исследовании равновесий с участием нескольких компонентов полезно комплексное использование методов эффекта Керра, электрических дипольных моментов и релеевского рассеяния света. [c.247]

Характерные оптич. св-ва ДС-прежде всего рассеяние света в них основанные на изучении этих св-в методы нефелометрии и турбидиметрии также позволяют определять размеры, а в нек-рых случаях н форму частиц дисперсной фазы. Большие возможности для исследования ДС открывают методы электрооптики, а также изучение двойного лучепреломления, возникающего при течении ДС (эффект Максвелла), воздействии электрич. (эффект Керра) или магнитного (эффект Коттона-Мутона) полей. [c.434]

Двойное лучепреломление в электрическом поле (называемое также эффектом Керра), т. е. различие в показателях преломления плоскополяризованного света в двух взаимно перпендикулярных направлениях. [c.213]

Очень разбавленный раствор освещают поляризованным УФ-светом, возбуждающим поляризованную же люминесценцию меток. Подвижность меток приводит к деполяризации люминесценции, происходящей по экспоненциальному закону того же вида, что затухание эффекта Керра. Время релаксации поляризованной люминесценции т является прямой мерой подвижности метки, а подвижность эта (особенно — хотя и не обязательно,— если метка находится в главной цепи) однозначно характеризует локальные или общие конформационные степени свободы. Обычно т исчисляется наносекундами, но при образовании вторичных макромолекулярных структур можег [c.62]

С большой степенью приближения к действительности можно также приписать оптически деятельной молекуле трехосный эллипсоид поляризации и рассматривать колебания в прямоугольной системе координат с тремя осями. При помощи такого эллипсоида можно сделать наглядным возникновение, оптической активности вследствие наличия связанных колебаний, как это было описано выше, и показать, что оптическая активность лишь в очень слабой степени нарушает обычное преломление и рассеяние света. Именно, систему уравнений, передающих связь между силой поля и средней поляризуемостью, можно разложить на две частных системы уравнений — на симметрическую и антисимметрическую часть. Для вращения существенна последняя она исчезает, если молекулы оптически неактивны, а в случае оптически активных молекул при расчете Молекулярной рефракции, молекулярного рассеяния света и эффекта Керра она лишь играет роль поправочного члена. Последний задается отношением (1/Х. (расстояния между осцилляторами (1 к длине волны света X) и становится малым, если можно пренебречь с1 по сравнению с Х. [c.138]

Эксперименты на пикосекундной временной шкале и более короткой требуют других подходов. Световая вспышка, вызывающая возбуждение или фотолиз молекул исследуемого вещества, генерируется лазером с пассивной синхронизацией мод, оснащенным системой выделения одиночного импульса из цуга. Хотя пикосекундная импульсная спектроскопия опирается на методику двух вспышек — возбуждающей и зондирую -щей,— импульс зондирующего света обычно получается за счет преобразования части света возбуждающей вспышки, а необходимая короткая временная задержка легко достигается благодаря конечной скорости света. Зондирующий световой пучок направляется по варьируемому более длинному оптическому пути. Для абсорбционных экспериментов спектр этого излучения может быть уширен (например, ССЬ преобразует малую часть излучения лазера на неодимовом стекле с длиной волны 1060 нм в излучение в широком спектральном диапазоне). Для других диагностических методик, например КАСКР, это излучение может быть преобразовано в излучение другой частоты. Существует также ряд специализированных методик для изучения испускания света в пикосекундном диапазоне. Одна из них связана с электронным вариантом стрик-камеры. Для регистрации временной зависимости интенсивности сфокусированного пучка или светового пятна в механическом варианте стрик-камеры используется быстро движущаяся фотопленка. В электронном варианте изображение вначале попадает на фотокатод специального фотоумножителя типа передающей телевизионной трубки. Под действием линейно изменяющегося напряжения, прилагаемого к пластинам внутри трубки, образующиеся фотоэлектроны отклоняются тем сильнее, чем позже они вылетели из фотокатода. Для регистрации мест попадания отклоненных электронов может использоваться фосфоресцирующий экран с относительно длинным послесвечением, изображение на котором фотографируется или преобразуется с помощью электроники для последующего анализа. Этот метод носит название электронно-оптической хроноскопии. В альтернативном методе для изучения флуоресценции с пикосекундным временным разрешением Используется затвор, основанный на эффекте Керра (вращение плоскости поляризации света в электрическом поле), индуцируемом открывающим лазерным импульсом. В еще одном методе (флуоресцентная корреляционная спектроскопия) часть света возбуждающего импульса проходит через оптическую линию задержки и смешивается с испускаемой флуоресценцией в нелинейном кристалле (см. конец разд. 7.2.3), давая на выходе [c.203]

КЕРРА ЭФФЕКТ электрооптический, возникновение двойного лучепреломления в оптически изотропных в-вах под действием однородного электрич. полн. При этом свет оказывается эллиптически поляризованным сдвиг фаз между обыкновенным и необыкновенным лучами определяется из выражения а=л ВхЕ , где х — длина пути луча в в-ве, Е — напряженность поля, 13 — постоянная Керра. Наличие К. э. объясняется преим. ориентацией молекул в направлении поля, обусловленной анизотропией поляризуемости. В химии используют молярную постоянную Керра тК (отнесена к 1 молю в-ва). Значение тК можио рассчитать, зная главные значения тензора поляризуемости и проекции дипольного момента молекулы на главные оси эллипсоида поляризуемости. Сопоставляя расчетные значения с экспериментальными, на основе аддитивной схемы определяют конформацию молекул. [c.253]

Известны различные методы (использование эффекта Керра, измерение деполяризации рассеянного света), позволяющие найти общую поляризуемость молекулы э через ее отдельные составляющие и определить поляризуемость связей. [c.16]

Эффект Керра — вынужденное постоянным и однородным электрич. полем двойное лучепреломление света (направленного поперек поля). Действие электрич. поля на молекулу обусловлено тем, что она обладает постоянным дипольным моментом и способна к статич. поляризации. Взаимодействие поля с дипольным моментом молекулы аналогично действию силы, к-рая приводит к растяжению полимерной цепи и обусловливает разность средних поляризуемостей в направлениях, параллельном и перпендикулярном этой силе. Для гибкоцепных полимеров (число мономерных звеньев в сегменте к-рых невелико) действие внешнего поля приводит к эффекту, мало отличающемуся от наблюдаемого в р-рах соответствующих низкомолекуляр- [c.250]

В первых фазовых флуорометрах для модуляции светового пучка применяли поляризованный возбуждающий свет и эффект Керра. В этом случае на жидкость или кристалл с электро- [c.254]

Конформации а-галогенкетонов R R СХ— OR были изучены с помощью ИК-спектров, эффекта Керра, релеевского рассеяния света [26]. В случае а-бромацетона (R = R = H R = Me) соотнощение цисоидного конформера к сумме скошенных составляет 1 4. Такое же соотношение конформеров было найдено и у 3-бром-1,1,1-трифторацетона. [c.171]

Таким образом, анализируя экспериментальные данные о рассеянии света в растворах, можно определить главные значения тензора поляризуемости молекул ао-не прибегая к измерениям эффекта Керра. Сказанное справедливо и в тех случаях, когда в растворах имеются комн.лексы нескольких типов, если концентрации их могут быть найдены каким-либо другим методом. Тем самым открывается возможность систематического исследования компонент тензора поляризуемости молекул по данным о и А света, рассеянного растворами. [c.72]

Далее следует заметить, что некоторые молекулы анизотропны,, т. е. что поляризуемо Сть их зависит от направления внешнего поля. В этом случае получают при различных направлениях разные величины е или Оптически этот эффект проявляется в различной скорости распространения света в разных направлениях. Анизотропия изменяется при приложении ноля, что также проявляется и в оптических свойствах (электрическое двойное лучепреломление, эффект Керра). [c.633]

Эффект Керра. Этот эффект заключается во вращении плоской поляризации света, проходящего через вещество, находящееся в электрическом поле. [c.143]

Эффект Керра. Этот эффект заключается во вращении плоскости поляризации света, проходящего через вещество, находящееся в электрическом поле. Если однородный по всем направлениям образец вещества (изотропное вещество) поместить в электрическое поле, то поле вызовет определенную ориентацию молекул вещества и вещество уже пе будет однородным. Это значит, что и показатели преломления, измеренные по различным на- [c.215]

Изотропные вещества в однородном электрическом поле большой напряженности обладают способностью к двулучепреломлению монохроматического линейно поляризованного луча света, распространяющегося перпендикулярно приложенному полю. Это явление было открыто в 1875 г. Керром в экспериментах со стеклом (прозрачное изотропное вещество), а также с жидкостями. Лишь в 1930 г. наблюдали эффект Керра в газах и парах. Таким образом, эффект Керра представляет электрооптическое явление, которое состоит в том, что изотропное вещество, помещенное в электрическое поле, приобретает свойство оптически одноосного кристалла с оптической осью, направленной вдоль приложенного поля, т. е. внешнее электрическое поле вызывает искусственную анизотропию вещества. Такое воздействие поля обусловлено тем, что анизотропные молекулы изотропного вещества под влиянием поля преимущественно ориентируются вдоль поля (рис. XIII.1). Наличие постоянного электрического дипольного момента молекул усиливает этот эффект. [c.234]

Учет анизотропии поляризуемости приводит к представлениям о деполяризации рассеянного света и об эффекте Керра. См. стр. 135 и 138. [c.50]

Совокупность сведений о строении М., в частности оптич. изомеров, к-рые зеркально симметричны друг по отнощению к другу, дают методы, связанные с изучением изменения плоскости поляризации света при его прохождении через в-во, в т.ч. помещенное в электрич. или магн, поле (см. Оптическая активность, Керра эффект, Фарадея эффект, Хироптические методы). [c.109]

Еще больше ориентирующее действие электрического поля. Возникающая при этом поляризация света — эффект Керра, практически безынерционна, т. е. способна следовать за очень быстрыми переменами внешнего поля. Время ориентации (или дезориентации) частиц среды при наложении внешних влияний составляет всего около 10" с, а иногда даже меньше. Замечателен тот факт, что постоянная Керра, которая может рассматриваться как мера анизотропности среды, обеспечивающей сдвиг фаз поляризованного света, у бентонитовых суспензий на 10 —10 порядков больше, чем у всех других жидкостей, в том числе нитробензола, у которого эта величина максимальна (5 = 2-10" СОВЕ) [58]. Постоянная Керра увеличивается с уменьшением длины волны и сильно уменьшается от дезориентирующего влияния нагревания. Большую перспективность электроонтических методов исследования показали Ч. Маршалл, Г. Муллер, Ф. Нортон и некоторые другие авторы. [c.36]

Главные полуоси Ь , и эллипсоидов П. вычисляются при наличии осевой симметрии молекулы (напр., при = = 3) из значений средней П. и мол. анизотропии, получаемых при эксперим. изучении эффекта Керра или рассеяния света. Если все три полуоси различны, для их определения требуется привлечение неск. методов так, если молекула обладает постоянным дипольным моментом Цд, к-рый совпадает по направлению с осью, константа Керра К = = Ио(2Й1 - 2 з)- Тогда 1 = (6-Н/С/Цо)/3, VI Ь = = Ь- Х/6ц (12у - Отношение и на- [c.67]

Только у последней дипольный момент равен нулю, а обе предыдущие должны иметь отличную от нуля величину момента. Og, Sg, дифенил и его р- ш р - производные с одинаковыми заместителями, — все имеют момент, равный нулю, и, следовательно, прямолинейную, вытянутую симметричную структуру. Наличие дипольных моментов у SOg ([А = 1,61 10-1 ), Н20(1,84 10-1 ) и H2S(0,93 lO-i ) указывает либо на несимметричную вытянутую, либо на изогнутую форму молекул. На основании соображений симметрии, асимметричная форма представляется невероятной изогнутая форма этих молекул была непосредственно доказана измерением эффекта Керра и степени деполяризации рассеянного света (ср. стр. 90 и след.). Подобно этому, и группы ОН и O Hg должны быть изогнуты, потому что совершенно симметричные простые эфиры, как, например, метиловый эфир, имеют дипольный момент. [c.63]

Н i 11 е 1 А., Ann. Phys., ser., 5, 37, 365 (1940). Метод определения скорости света, основанный на использовании эффекта Керра и фотоэлемента в качестве фазозависящего детектора. [c.111]

Чтобы создать световой эффект Керра, импульс света должен продолжаться в течение промежутка времени, превышающего время релаксации анизотропных флуктуаций х н, когда процесс релаксации этих флуктуаций сводится к одной нормальной реакции (см. 11). Если же анизотропные флуктуации возникают и исчезают в результате п нормальных реакций, то для создания светового эффекта Керра продолжительность светового импульса должна превышать наименьшее из величин Taнi (/= 1,2,. .., ). В этом случае с ростом продолжитель- [c.87]

П. нейтральных атомов больше, чем соответствующих катионов, и меньше, чем анионов. Для молекул вклады в П. от электронных и колебат. состояний представляют соотв. электронную и атомную П. атомная П. составляет ок. 10% электронной П. Средняя электронная П. в постоянном внеш. поле пропорщ1ональна рефракции молярной. Мол. анизотропия П. проявляется в Керра эффекте и рэлеевском рассеянии света коэф. деполяризации света Д, определяемый как отношение интенсивностей перпендикулярно и параллельно поляризованных лучей при наблюдении света в плоскости, перпендикулярной направлению распространения падающего луча, равен [c.67]