Поверхностное натяжение при абсолютном нуле

При повышении температуры вещество расширяется, ослабляются силы взаимного притяжения между молекулами внутри вещества и в поверхностном слое. Поэтому с повышением температуры поверхностное натяжение уменьшается. При температурах более высоких, чем нормальная температура кипения данной жидкости, поверхностное натяжение измеряют уже не при атмосферном давлении, а при давлении насыщенного пара. Если результаты измерений представить графически, отложив поверхностное натяжение как функцию температуры (рис. 128), то зависимость для многих веществ оказывается линейной, почти вплоть до критиче-ской температуры, при которой поверхностное натяжение становится равным нулю, так как исчезает различие между жидкостью и паром. Основываясь на линейном уменьшении поверхностного натяжения с повышением температуры, Менделеев установил (1860) существование такой температуры, при которой поверхностное натяжение становится равным нулю. Выше этой температуры вещество уже не может находиться в жидком состоянии. Эту температуру Менделеев назвал температурой абсолютного кипения (позднее ее стали называть критической температурой). [c.351]

С повышением температуры ослабляются силы взаимного притяжения между молекулами, уменьшается и поверхностное натяжение. Основываясь на этом, Д. И. Менделеев (1860 г.) пришел к выводу, что при некоторой температуре поверхностное натяжение должно быть равным нулю, т. е, выше этой температуры жидкое состояние невозможно. Такая температура Д. И. Менделеевым была названа температурой абсолютного кипения (теперь она называется критической температурой). [c.20]

Чтобы получить электрокапиллярные кривые, можно применять ртутный электрод, так как ртуть при соприкосновении с раствором заряжается положительно. На границе ртуть — раствор возникает двойной электрический слой поверхностное натяжение уменьшается за счет электростатического отталкивания зарядов. Если положительный заряд ртути постепенно уменьшать, то поверхностное натяжение возрастает и при заряде, равном нулю, достигает максимума. Если далее придавать поверхности ртути отрицательный заряд и постепенно увеличивать его абсолютную величину, то поверхностное натяжение начнет снижаться. Эту зависимость выражают в виде электрокапиллярных кривых (рис. 51). Форма электрокапиллярных кривых и потенциал нулевого заряда яо определяются составом раствора, особенно наличием в нем ионов, способных адсорбироваться на поверхности электрода и образовывать двойной электрический слой или же вызывать изменение его структуры. Так, адсорбционный двойной электрический слой обусловливает определенные скачки потенциалов яо при отсутствии заряда электрода. При адсорбции катионов потенциал нулевого заряда Яо более положителен, чем потенциал нулевого заряда Яо,раствора в отсутствие катионов. Наоборот, адсорбция анионов смещает потенциал нулевого заряда яо" в область более отрицательных значений. [c.171]

Можно показать, кроме того, что ряд других свойств вещества претерпевает изменение при абсолютном нуле, например, скрытые теплоты агрегатных превращений при температуре абсолютного нуля равны нулю, коэффициент поверхностного натяжения перестает зависеть от температуры и т. д. [c.189]

Подробные и точные измерения критических толщин пенных пленок (водных и неводных) [24, 30, 39 —42] показали, что теория в общих чертах верна. Так, изменение критической толщины с изменением радиуса пленки, поверхностного натяжения и констант Гамакера происходит в хорошем соответствии с теорией Шелудко—Фрая. Независимость от вязкости также подтверждает правильность теории [40]. Однако абсолютные значения критических толщин получаются всегда меньше расчетных по формулам Фрая (IV. 19) и (IV.20), и, кроме того, они зависят от концентрации ПАВ [40—42]. Другим затруднением теории Шелудко—Фрая является то обстоятельство, что экспериментальная критическая толщина при уменьшении радиуса стремится к некоторому предельному значению Асг, о — ЮО 150 А, тогда как по теории она должна стремиться к нулю. Попытка объяснить такое влияние ПАВ на режим течения в пленке оказалась безуспешной [30]. [c.100]

Критическая температура (Т р), названная по предложению Д.И. Менделеева абсолютной температурой кипения - температура, при которой исчезает различие между жидко- и газообразным состоянием вещества. При температурах свыше Т р вещество переходит в сверхкритическое состояние без кипения и парообразования (фазовый переход 2-го рода), при котором теплота испарения, поверхностное натяжение и энергии межмолеку-лярного взаимодействия равны нулю. При сверхкритическом состоянии возникают характерные флуктуации плотности (расслоение по высоте сосуда), что приводит к рассеянию света, затуханию звука и другим аномальным явлениям, таким как сверхпроводимость и сверхтекучесть гелия. Вещество в сверхкритическом состоянии можно представить как совокупность изолированных друг от друга молекул (как молекулярный песок ). Для веществ, находящихся в сверхкритическом состоянии, не применимы закономерности абсорбции, адсорбции, экстракции и ректификации. Их в смесях с докритическими жидкостями можно разделить лишь гравитационным отстоем (см. 6.3.3). Критическое давление (Р р) - давление насыщенных паров химических веществ при критической температуре. Критический объем (У р) - удельный объем, занимаемый веществом при критических температуре и давлении. [c.96]

Начиная с расстояния х х см, на котором появляются заметные силы сцепления между сближающимися поверхностями, избыток свободной энергии резко уменьшается, поверхностное натяжение на этих поверхностях падает до нуля и наступает взаимное прилипание частиц. Расклинивающее давление Р (х) с этого расстояния становится отрицательным, растущим по абсолютной величине, равной разрывной прочности слипшихся частиц. При мозаичной структуре поверхности зерен возможно прилипание нефтяных частиц и тогда, когда песок не был предварительно смочен углеводородной жидкостью. В этом слу- [c.183]

Экспериментальные данные о поверхностном натяжении гелия на границе жидкость—пар показывают [25], что, в согласии с уравнением (XIV, 21), кривая а—Т обнаруживает явную тенденцию становиться горизонтальной при приближении к абсолютному нулю (рис. 33). Становится горизонтальной кривая з—Т и у Нез [26]. [c.411]

В этом же температурном интервале среднее значение теплоты испарения карбонилгидрида составляет 6,11 ккал моль. На воздухе карбонилгидрид самовозгорается со взрывом. Он хорошо растворяется в бензоле и эфире., но не может извлекаться ими из ш,елочных растворов [240]. Удельный вес карбонилгидрида 4 = = 1,596. Молекулярный объем его при температуре —70° равен 106,4, а при абсолютном нуле 90,5. Парахор равен 262. Поверхностное натяжение при температуре —70° составляет 36,7 дин см [235]. Окислительно-восстановительный потенциал (Е) системы [c.89]

Повидимому, абсолютно немагнитных материалов, т. е. материалов с магнитной проницаемостью, равной нулю, в природе нет. В нашем распо)ряжении имеются методы и оборудование для магнитной сепарации материалов, сильно отличающихся друг от друга по своей магнитной проницаемости и размерам зерна. Ограничивающим фактором для них является то, что магнитные силы должны быть достаточно велики, чтобы преодолеть силы тяжести, давления воздушного потока или поверхностного натяжения, действующих на частицы. Ниже дан обзор наиболее распространенных типов магнитных машин. [c.239]

Важнейшие требования к рабочему телу — высокое поверхностное натяжение и хорошая смачиваемость фитиля, низкая вязкость (с целью обеспечения быстрого возврата конденсата в зону испарения по фитилю), возможно б<1льшие теплопроводность конденсата и теплота конденсации (чтобы обеспечить интенсивный теплообмен на концах трубы с горячим и холодным теготоносителями). В качестве рабочего тела в тепловых трубах используют воду, спирты, углеводороды и их производные, некоторые газы (в сжиженном состоянии) и металлы (в расплавах). Выбор рабочего тела зависит от рабочей температуры тепловые трубы могуг работать близко к абсолютному нулю (несколько градусов А) и при температурах до 2000 АГ. [c.594]

Наконец, правая часть становится отрицательной, и неустойчивых мод нет. При массопереносе в направлении 2-> I величина oi отрицательна. Когда коэффициент поверхностного натяжения стремится к нулю, некоторые моды теряют устойчивость, есяи абсолютная величина отрицательной правой части уравнения (76) становится столь Ж0 большой, что и левой. Чем ниже коэффициент поверх-ностного натяжения 6, тем выше Vi / 6 и больше абсолютная величина отрицательной правой части. При этом корень i r смещается в область более ьысоких значений, и большее число мод те- [c.153]

Во многих исследованиях найдены уравнения вида (II, 61), в которых одно из свойств (или оба свойства) является характеристикой фазового превращения. К ним относятся работы [659] (теплота парообразования и температура кипения), [660] (объем в точке плавления или в точке кипения и при абсолютном нуле), [661, 662, 663] (критическая температура и температура кипения или плавления), [664] (плотности жидкости в тройной и критической точках), [664—668] (различные физико-химические константы электролитов), [669, 670, 671] (поверхностное натян<ение и теплоты фазовых превращений металлов), [672] (поверхностное натяжение и теплота парообразования расплавленных солей см. также [673]), [674, 675] (характеристики плавления и энергия активации самодиффузии металлов см. также [665]), [676] (фактор ассоциации и силы ассоциации жидкости в нормальной точке кипения), [677] и [678] (различные свойства). [c.105]

Весьма характерно, что существует промежуток времени, в течение которого длина остается неизменной. Этот интервал времени уменьшается с повышением температуры и окончательно исчезает при температуре 600— 630°С. Следовательно, вязкость стекла нити не может быть постоянной при малых нагрузках. Предельное напряжение сдвига течения (см. А. II, 47 и 63) стеклянной нити быстро понижается с возрастанием температуры и достигает нуля при температуре максимального сокращения при усадке. Саваи и Кубо подтвердили существование определенного влияния внещ-ней газовой атмосферы на поверхностные свойства расплавов стекол. Они измеряли деформацию стеклянного стержня с эллиптическим поперечным сечением отношение главных полуосей (а Ь) изменялось под действием поверхностного натяжения. Возникающие деформации выражались особенно четко, если окружающая атмосфера содержала двуокись углерода и сернистый газ (-1- воздух), которые поглощались стеклом и сильно изменяли его поверхностную энергию (об исследовании Такача см. Е. I, (16). Наблюдения Саваи и Кубо подтвердил Виккерс , определив поверхностную энергию методом максимального давления пузырьков. Влияние водорода также проявляется весьма отчетливо. Наибольшее понижение поверхностного натяжения в присутствии сернистого газа получается при работе методом Уошберна и Либмана. Однако на абсолютные значения поверхностного натяжения может влиять растворимость огнеупорных тиглей. Кеппелер и Альбрехт , [c.137]

При значении абсолютной температзфы Г = 300 К, безразмерного множителя у = 15 30 и среднего диаметра частиц 5 = = 10 см величина поверхностного натяжения на границе раздела фаз будет составлять всего 0,1 эрг/см . Отсюда следует, что при значении межфазного поверхностного натяжения, близком к нулю, происходит полное самопроизвольное растворение дисперсной фазы в дисперсионной среде. При этом агрегативная устойчивость коллоидной системы будет наибольшей. [c.16]

Закон Этвеша. Во многих случаях изменение поверхностного натяжения с температурой происходит в широком температурном интервале почти линейно. Этвеш а затеи Рамзей и Шилдс обратили внимание на некоторое сходство между температурной зависимостью поверхностного натяжения в указанных случаях и температурной зависимостью газового давления. Поверхностное натяжение линейно возрастает при уменьшении температуры (начиная с некоторой температуры, приблизительно на 6° ниже критической), в то время, как давление газа линейно возрастает при повышении температуры от абсолютного нуля. Уравнение Рамзея и Шилдса, выражающее температурную зависимость поверхностного натяжения, имеет вид [c.210]

В этом уравнении — адсорбция в молях на см в варианте Гиббса, т. е. отнесенная к такой разделяющей математ1гческой поверхности, для которой адсорбция первого компонента (дифенила) равна нулю, N- ж N2 — молярные доли дифенила и тиофана соответственно, — термодинамическая активность дифенила, а — поверхностное натяжение раствора, R — газовая постоянная и Г — абсолютная температура. [c.55]

Д.И. Менделеев, наблюдая уменьшение поверхностного натяжения а на границе жидкость-пар с повышением температуры, пришел к выводу, что существует такая температура, при которой а обращается в нуль и жидкость должна сделаться телом без сцепления — газом, т.е. превратиться в пар, несмотря на малость пространства . Эту температуру Менделеев назвал абсолютной точкой кипения [10. Для эфира и спирта оценка этой температуры оказалась близкой к результатам Каньяра де ла Тура. Указанные представления давали повод понимать критическую температуру как предельную для существования жидкости, что неверно. [c.15]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология