Частоты спектральные

МОЗЛИ ЗАКОН связывает частоту спектральных линий рентгеновского излучения с порядковым номером химического элемента. Согласно М. з. квадратный корень из частоты соответствующей характеристической линии представляет собой линейную функцию от порядкового номера. Закон установлен английским ученым Г. Мозли в 1913 г. На основе М. з. можно экспериментальным путем определять атомный номер элемента, что было использовано для подтверждения правильности расположения элементов в периодической системе элементов Д. И. Менделеева. [c.163]

Кривые давления, излучаемого кавитационной полостью, показаны на рис. 3.9 [ 16]. Захлопывание полостей связано с генерацией излучения звука в широком спектре частот. Спектральные характеристики кавитации обсуждаются ниже. [c.60]

Теорию Бора удается использовать также для вычисления энергии ионизации и частот спектральных линий любых атомарных частиц, содержащих только один электрон (например. Не, Li , Ве и т. д.). Энергия боровской орбиты с квантовым числом п в произвольном одноэлектронном атоме зависит от квадрата заряда его ядра (равного порядковому номеру Z элемента) [c.349]

Первое из уравнений (734) дает красную границу фотоэффекта, а второе показывает, что для близких к ней частот спектральная характеристика имеет квадратичный характер (рис. 171, б). [c.414]

Отсюда следует формула Бора для -частот излучения атома водорода V =-щз — " ) которая позволяет теоретически определить постоянную Ридберга ( =4 37) и частоты спектральных линий. [c.14]

В соответствии с законом Мозли, квадратный корень из частоты спектральной линии характеристического рентгеновского излучения каждого элемента есть линейная функция его порядкового номера (рис. 5). [c.43]

Частоты спектральных линий для указанных переходов определяются из (48.2) [c.162]

Правильное объяснение причин расхождения между теорией Эйнштейна и опытом заключается в том, что нельзя приписывать твердому телу только одну определенную частоту колебаний, так как колебательное движение атомов вследствие сильного взаимодействия между ними носит коллективный характер и, следовательно, реальный кристалл представляет собой систему не независимых, а связанных осцилляторов. Следовательно, задача точного определения теплоемкости твердого тела сводится к учету всех возможных колебаний его атомов, т. е. к учету всего спектра нормальных колебаний. Так как твердое тело —система с огромным числом степеней свободы, то распределение частот нормальных колебаний в нем носит квазинепрерывный характер, т. е. можно ввести понятие о числе колебаний, попадающих в некоторый интервал частот от V до v + dv. Обозначим это число через g v)dv, где g v) — число колебаний, приходящихся на единичный интервал частоты. Величина g (v) называется функцией распределения по частотам (спектральная функция). [c.72]

Закон, связывающий частоту спектральных рентгеновских линий характеристического излучения С порядковым номером элементов (2), был открыт Г. Мозли (1913) и формулируется следующим образом квадратный корень из частот ) или (сД) соответствующих характеристических линий является линейной функцией порядкового номера элементов. Это означает, что если за счет энергии, поступившей извне (например, за счет мощной электронной бомбардировки), выбит электрон из атома с самой близкой к ядру орбитали (п=1), то на освободившееся место может перейти электрон со 2-й, 3-й, 4-й и т. д. орбиталей, в результате чего получается (высвечивается) квант рентгеновского излучения Е =к 2, " =/ivз, "л = /1г Спектр полученного излучения назван (-серией. Зависимость /(-серии от заряда I представлена на рис. 5.2. [c.114]

Благодаря очень высокой разрешающей способности радиоспектроскопа практически никакого ограничения сложности смеси не существует, кроме ограничения, определяемого доступной чувствительностью. Для проведения анализа нужно небольшое количество вещества (несколько микрограмм). Наиболее ценным преимуществом радиоспектроскопического анализа является его однозначность. Применимость этого метода анализа в настоящее время определяется имеющимися микроволновыми спектрами. Поэтому по мере пополнения таблиц частот спектральных линий индивидуальных сераорганических соединений значение радиоспектроскопического метода анализа для практического использования будет возрастать. [c.306]

Теория теплоемкости Дебая. Исходными являются общие формулы (XII.32)—(XII.35), справедливые для любой системы, колебания которой происходят по гармоническому закону. Определение собственных частот V для кристалла, фигурирующих в этих формулах, — задача, как уже отмечалось, почти недоступная. Для вычисления термодинамических функций, однако, существенным оказывается не столько знание отдельных нормальных частот v, сколько определение числа частот, попадающих в некоторый интервал от v до v + Av. Обозначим это число через g (л )Дл), где g (v) — функция распределения по частотам (спектральная функция). Общее число нормальных колебаний равно 3N. Считая спектр квазинепрерывным, запишем условие [c.324]

Ряд количественных закономерностей был установлен на основе большого экспериментального материала, явившегося базой для теории строения атомов и полученного с помощью эмиссионного спектрального анализа (Бунзен и Кирхгофф, 1860). Так, Бальмер (1885) нашел для спектра испускания водорода в видимой области очень интересное соотношение между частотами спектральных линий [c.26]

Систематически изучать линейчатые спектры начали примерно с 1880 г. Первые исследователи добились некоторых успехов в интерпретации спектров, в раскрытии закономерностей, связывающих частоты спектральных линий было установлено, например, что частоты спектральных линий атома водорода по сравнению с другими атомами связаны наиболее простыми соотношениями, которые будут рассмотрены ниже. Эта закономерность видна из рис. 5.7, где воспроизведена часть спектра атома водорода. Однако вплоть до 1913 г. не удавалось интерпретировать спектр атома водорода на основании электронных представлений о его строении. В 1913 г. Нильс Бор для решения этой [c.119]

Атомные спектры, оптич. спектры, получающиеся при испускании или поглощении электромагн. излучения свободными или слабо связанными атомами (напр., в газах или парах). Являются линейчатыми, т.е. состоят из отдельных спектральных линий, характеризуемых частотой излучения V, к-рая соответствует квантовому переходу между уровнями энергии Ei и Ек атома согласно соотношению hv=Ei Ek, где й-постоянная Планка. Спектральные линии можно характеризовать также длиной волны X = /v (с-скорость света), волновым числом l/X = v/ и энергией фотона /IV. Частоты спектральных линий выражают вс, длины волн-в нм и мкм, а также в А, волновые числа-в M , энергии фотонов-в эВ. Типичные A. . наблюдаются в видимой, УФ- и ближней ИК-областях спектра. Спектры испускания, или эмиссионные, получают при возбуждении атомов разл. способами (фотонами, электронным ударом и т.д.), спектры поглощения, или абсорбционные,-при прохождении электромагн. излучения, обладающего непрерывным спектром, через атомарные газы или пары. Для наблюдения A. . применяют приборы с фотографич. или фотоэлектрич. регистрацией. [c.218]

Из формулы (1) следует, что частота спектральной линии [c.70]

Ширина полосы частот спектрального окна [c.308]

Один способ определения ширины, или ширины полосы частот, спектрального окна, который используют статистики 9], состоит [c.308]

Рис 7 13 Корреляция по частоте спектральных оценок для различных окон с одинаковой точкой отсечения [c.35]

Основные принципы квантовой механики. Теория Бора, которая кратко была охарактеризована в предыдущем параграфе, позволила вычислить положение (частоты) спектральных линий атома водорода. Однако эта теория не могла объяснить спектры других атомов. Даже для гелия удавалось с помощью этой теории получить только качественные соотношения. Совсем не удалось согласовать теорию со спектром молекулярного водорода. Даже для атомарного водорода можно было рассчитать только частоты, но не удавалось определить интенсивность линий п их тонкую структуру, наблюдаемую с помощью спектральных приборов большой разрешающей способности. [c.182]

В 3 мы отмечали, что вследствие внутримолекулярного (так называемого нулевого) движения в молекуле могут возникать и исчезать мгновенные диполи. Поэтому молекулу можно представить себе как совокупность виртуальных периодических диполей, периоды которых соответствуют собственным частотам спектральных линий, наблюдаемых в спектре испускания или поглощения. При переходах молекулы из состояния к в состояние I излучается или поглощается квант энергии щ — щ. Частота излучения определяется соотношением [c.71]

Г. Мозли открыл закон, связывающий частоту спектральных линий, соответствующих характеристическому излучению данного элемента, с его порядковым номером. [c.666]

В некоторых диапазонах частот спектральная плотность может быть ниже уровня обнаружения, что приводит к неучитываемой систематической ошибке в определении величины I горба . Подробнее вопрос о погрешности определения I горба за счет шума не анализируется, так как в реальном случае уровень обнаружения и точность интегрирования определяются во многом другим параметром — степенью искажения базовой линии (см. ниже). [c.146]

Полученные частоты спектральных линий препаратов сераорганических соединений приведены в табл. 1, где зИачения частот, как правило, имеют погрешность не более 0,1 Мгц. [c.297]

Наблюдаемая полуширина спектральных линий тиофена нри комнатной температуре позволяет провести измерение частоты спектральных линий с точностью от 0,02 до 0,05 мгц. [c.26]

Чувствительность спектрографа при поиске спектральных линий и измерений частот была в пределах 10 —10 смГ . Это — средняя чувствительность (максимальная — около 10 см ), она достигается при постоянной времени синхронного детектора около 0,1 сек, что позволяет использовать для записи спектра электронный осциллограф. Значения частот спектральных линий определяются при этом с хорошей точностью, погрешности составляют менее 0,1 Мгц. Однако поскольку в этих экспериментах не применялась стабилизация частоты клистрона, излучение клистрона не отличалось высокой монохроматичностью, а получаемые спектры — большим разрешением. Поэтому, как правило, спектральные линии, имеющие тонкую структуру, наблюдались как линии с большой полушириной. Частота таких линий измерялась, естественно, с несколько меньшей точностью. [c.237]

Важнейшими из исследуемых параметров переменного магнитного поля являются его временные характеристики, такие, как форма кривой В(1), его частота, спектральный состав и т. п. Спектральный состав исследуемой величины магнитного поля обычно определяет частотные свойства средств измерений и измерительных преобразователей, в первуто очередь магнитоизмерительного преобразователя, что в свою очередь в значительной мере влияет на его конструкцию, размеры, схему и т.п. [24]. [c.104]

Компаратор ИЗА-2, Компаратор ИЗА-2 предназначен для точного измереиия расстоян ИЙ между спектральными линиями в спектрах, снятых на фотографическую пластинку. Точность определения расстояния составляет 0,0002 мм. Измерение расстояния между спектральными линиями эталонного и исследуемого спектров дает возможность определять длины волн, волновые числа или частоты спектральных линий в спектрах излучения и комбинационного рассеяния. [c.64]

Набор дискретных значений энергии соответствует вя aннoмy состоянию всех частиц, в том числе электронов в системе. Переходы между ними, схематично изображенные на рис. 6.10, образуют линейчатый спектр. Между частотами спектральных линий в нем существуют определенные зависимости, например [c.212]

Величину В можно связать с частотами спектральных линий (полос). Если молекула переходит с низкого вращательного уровня энергии на более высокий (при постоянном В), то поглощается кщэнт энергии [c.44]

Микроволновый спектрометр состоят из источника излучения (чаще всего клистрона), ячейки с исследуемым в-вом (или ииогда объемного резонатора), детектора (полупроводникового или болометра) и устройства, позволяющего модулировать частоты спектральных линий внешним электрическим Штарка эффект) или магн. полем Зеелиша эффект). Ширина спектральной линии обусловлена гл. обр. эффектом Доплера и соударениями молекул. Чтобы уменьшить роль соударений, эксперимент проводят при низкнх т-рах (200 К) и давлениях газа ( 0,13 Па, 10 мм рт.ст.) или используют мол. пучки, в к-рых практически отсутствуют соударения молекул. Это обусловливает высокую разрешающую способность метода (<в/Аш я 10 -10 ). Погрешности определения частот о, а следовательно, и крайне малы (АВд 10 см , 10 нм), что позволяет установить геом. параметры двухатомных молекул с наивысшей точностью по сравнению с др. методами иосле-дования структуры (в частности, дифракционными). [c.83]

Простую интерпретацию формулы (7 3 4) можно получить, рассматривая сглаженные спектральные оценки, отстоящие по частоте на ширину полосы частот Ь спектрального окна Ковариация этих оценок приблизительно равна нулю, так как при таком расстоянии по частоте спектральные окна почти не перекрываются Поэтому число независимых сглаженных спектральных оценок в полосе частот от О до 1/2А равно ( /2А)Ь = Ь 2Ь, так что Ь = Ь ГА Однако несглаженные спектральные оценки, отстоящие на 1/Г = 1/Л Д, распределены как независимые х -величины с двумя степенями свободы Поскольку в интервале от О до 1/2А содержится 7 /2А таких независимых несглаженных оценок, полное число степеней свободы, относящееся к каждой сглаженной оценке (тек каждому оцениваемому значению спектра), равно V = 2(7 /2А)/(1/2б1) = 2b NjL Следовательно, N = v ./2Ьl [c.37]

Что касается расположения спектральных линий, то теория эллиптических орбит приводит к тем же результатам, что и теорпя круговых орбит, поскольку при п = г- -к уравнения (62) и (101) совпадают. Однако идея эллиптического двнн ения электрона является далеко не лишней. Хотя она предсказывает одинаковые значения для частот спектральных линий, из нее следует, что одна и та же линия может быть получена рядом различных комбинаций. [c.119]

Спектр флуоресценции сложной органической молекулы, состоящей из множества уширенных по различным причинам (столкновения, быстрые релаксационные процессы, межмолеку-лярные взаимодействия) и перекрывающихся электронно-колеба-тельно-врашательных линий является сплошным, иногда с более или менее выраженной колебательной структурой, иногда без ее признаков. Поэтому частота спектрально суженного в селективном резонаторе излучения лазера на электронно-колебательных переходах может быть непрерывно перестроена в пределах значительной части широких полос флуоресценции. Это чрезвычайно ценное свойство привлекло большое внимание исследователей, что обеспечило быстрое развитие техники и технологии ЛОС и очень широкий круг их применений. [c.188]

Ниже перечисляются обнаруженные в исследованных бензинах циклогептановые углеводороды с указанием нефти, температурного интервала фракций, в которых они были найдены, и частоты спектральных линий (Av), на основании которых проводилась идентификация [c.107]

При измерении микроволнового спектра тиофена для аналитических целей нами было обнаружено выходящее за пределы ошибок эксперимента расхождение полученных частот спектральных линий с частотами, приведенными в работе [1). Это побудило нас нровести определение вращательных постоянных для уточнения их значений. Одновременно был измерен дипольный момент молекулы, значение которого в работе [1] так же недостаточно точно. [c.26]

Экспер11менты проводились при комиатной температуре на радиоспектрографе со штарковскс1Й модуляцией на частоте 62,5 кгц [2, 3]. Измерение частот спектральных линий на радиоспектрографе проводилось с использованием меток частоты от вторичного стандарта и интерполяционного приемника. Кварцевы] генератор стандарта радиоспектрографа контролировался по государственной образцовой частоте 100 кгц, иринимаемой по радио. Он имеет длительную стабильность 10 . Погрешность калибровки интерполяционного приемника не превышает нескольких килогерц на самом высокочастотном диапазоне. [c.26]