Нейтроны радиоактивные

Детектирование потока нейтронов можно проводить во-первых, непосредственным измерением борными счетчиками во-вторых, по количеству образующегося в детекторе (родий, марганец и т. п.) при ядерной реакции с нейтронами радиоактивного изотопа в-третьих, по возбуждаемому в результате ядерной реакции вторичному корпускулярному излучению, например, определение лития ио вторичным а-ча-стицам и тритонам, образующимся по реакции 1л(/г, а) Н. Подобно этому, по а-лучам или протонам, образующимся при реакциях В (п, а) Ве, N(/1,/ )) С и т. п., можно определить содержание бора, азота п других элементов. [c.365]

При активационном анализе нерадиоактивное вещество облучают нейтронами, радиоактивными частицами или гамма-квантами и затем измеряют радиоактивность образовавшихся изотопов. Например, измеряют активность Си , образовавшейся из нерадиоактивного [c.175]

Следы мышьяка, цинка, железа, молибдена и других элементов можно определять в вольфраме [590, 591]. При определении 1,4 1,5 и 2,0 мкг Мо в 0,1 г вольфрама было найдено соответственно 1,2 1,5 и 1,7 мкг Мо. Непосредственному определению молибдена мешают образовавшиеся при облучении потоком нейтронов радиоактивные изотопы вольфрама с относительно большим периодом полураспада. Поэтому сначала осаждают вольфрам и молибден а-бензоиноксимом из кислого раствора, затем отделяют молибден от большей части вольфрама экстракцией роданидных соединений пятивалентного молибдена бутилацетатом. Затем осаждают сульфид молибдена после добавления тартрата для удержания вольфрама в растворе. [c.244]

Ядерные реакторы, генераторы нейтронов, радиоактивные источники [c.55]

Фотонейтронные источники. Лишь для двух ядер, Н и Ве, можно подобрать радиоактивные излучатели у-квантов, такие, у которых энергия у-квантов была бы выше порога Е реакции (у, п). Поэтому все радиоактивные (у, га)-источники содержат в качестве материала мишени дейтерий или бериллий [2]. Сечения реакций ( у, п) приведены на рис. 40.1. В принципе (за исключением разброса из-за различия в направлениях у-квантов и испускаемых нейтронов) радиоактивные фотонейтронные источники позволяют получить моноэнергетические нейтроны. Энергия фотонейтронов может быть оценена из [2] [c.891]

Было установлено, что при облучении газообразных галогенсодержащих органических соединений медленными нейтронами радиоактивный изотоп галогена почти всегда обнаруживается в водорастворимых соединениях (т. е. в молекулах галогена и гидрида галогена). При облучении же препарата в жидком состоянии образуются также значительные количества галогенсодержащего органического соединения с радиоактивным изотопом галогена. Долю радиоактивности, остающуюся в органическом жидком слое после экстракции водой обычно называют удерживанием . Так как ядер-ные процессы не зависят от агрегатного состояния препарата, следует сделать вывод о том, что радиоактивное галогенсодержащее органическое соединение образуется при вторичном процессе, в котором участвуют атом галогена и свободные радикалы. Характерно, что именно это соединение чаще всего обусловливает основную часть удерживания. [c.261]

На существенную роль конверсионных явлений указывает и ряд других фактов, например образование при радиационном захвате нейтронов радиоактивных атомов в окисленном состоянии или увеличение выхода радиоактивных атомов в случае облучения элементов одной подгруппы, находящихся в форме соединений, идентичных по химической структуре. [c.256]

Ор— сечение захвата нейтрона радиоактивным ядром, образующимся в процессе облучения. [c.663]

До последнего времени в качестве мишени для получения брома-82 использовались такие органические производные брома, как бромистый этил, бромбензол и др. После облучения вещества нейтронами радиоактивные атомы отдачи извлекались экстрагированием из броморганического соединения водным раствором восстановителя или щелочи, так как экстракция чистой водой дает незначительный выход [И]. Таким путем из облученного бромбензола удавалось извлечь до 30% активности [12]. [c.188]

Давно известно, что присутствие следов примесей в веществе может сильно влиять на его химические, физические и механические свойства и что в определенных условиях такие примеси могут полностью определять какое-либо свойство, примером чего является потеря изолирующих свойств некоторыми непроводящими материалами (см. рис. 4.20). Свойствами, подверженными такого рода влиянию, являются также устойчивость к коррозии, поглощение нейтронов, радиоактивность, сопротивление деформации и разрыву и др. Вот почему изучение вещества в состоянии высокой степени чистоты—предмет особой важности, и для получения таких веществ разработано много новых методов. Эти методы, как и некоторые известные ранее, рассмотрены в этой главе. Их можно разделить на две группы [c.334]

Нейтроны радиоактивны, и если за время, равное в среднем периоду полураспада нейтронов, вновь возникший нейтрон не успеет поглотиться каким-нибудь ядром, он распадается на протон и электрон. [c.184]

Во-первых, существует возможность использования кинетической энергии быстрых осколков деления [D34, Н37]. Такая возможность особенно привлекательна, поскольку большая часть энергии находится в этой форме. Тем не менее ограниченная длина пробега осколков мешает их использованию, если не считать специальных условий, представляющих значительные технические трудности. Существует также проблема отделения активных продуктов деления от материала после облучения. Более того, вопреки первоначальным взглядам [Н37] проектные изыскания показали, что осуществимые этим путем химические реакции, даже наиболее подающие надежды, нацример производство азотной кислоты, имеют сомнительную экономическую целесообразность [D34]. Другая возможность заключается в облучении материала внутри реактора смешанным потоком нейтронов, - и Y-лучей, однако существует значительная опасность наведения медленными нейтронами радиоактивности, если не в главных составных частях материала, то в примесях. Поэтому общее практическое значение этого метода облучения представляется маловероятным. Более обещающим является использование циркуляции натрия или скандия либо сульфата индия с целью создания излучения вне реактора. Наилучшим из них, вероятно, является сульфат индия, но стоимость излучения, очевидно, сравнима со стоимостью s или Со . [c.310]

Активация молекул, кроме соударений, может быть вызвана и другими внешними причинами, например действием лучистой энергии, электрического разряда, ударами электронов, а-частиц и нейтронов радиоактивного излучения. [c.252]

Применения искусственной радиоактивности. Возможность возбуждения путем бомбардировки нейтронами радиоактивности в обычных элементах часто без изменения их химической природы дает оружие для экспериментальных исследований, с помощью которого можно добиться важных открытий. Радиоактивность допускает идентификацию данного атома во время химической реакции следовательно, можно изучать его роль в процессе. [c.45]

При работе с радиоактивными веществами часто имеет место комбинированное воздействие нескольких видов ионизирующих излучений. Например, при работе на реакторах, кроме у-излучения, могут оказывать воздействие тепловые и быстрые нейтроны, радиоактивные газы и аэрозоли кроме того, загрязненность кожных покровов может явиться источником радиационной опасности. [c.8]

С) связывают с их склонностью вступать в (а, п) реакции. В результате реакции Be(a, n) впервые был получен нейтрон. Радиоактивный распад вымерших на Земле и в метеоритах тяжелых элементов привел к повышенному распространению изотопов свинца. Свинец и другие магические ядра благодаря заполненности энергетических уровней нуклонов в ядре более устойчивы к реакциям захвата нейтронов и потому более распространены. На Земле непрерывно происходят ядерные процессы, ведушие в конечном счете к изменению распространенности элементов и изменению их изотопного состава. Однако все эти процессы идут медленно и результаты анализа вещества земной коры показывают, что изотопный состав элементов на Земле практически постоянен. Например, у хлора, извлеченного из морской воды и выделенного из минералов (апатита и др.), атомная масса оказалась одинаковой. То же самое обнаружено для N1, Ре, 51, Н , Ы, 5Ь, Си и других элементов. [c.432]

В связи с широким развитием ядерной энергетики серьезной проблемой становится переработка радиоактивных отходов, образующихся в результате работы энергетических реакторов, в которых в качестве горючего часто используется уран-235, делящийся при захвате медленных нейтронов. Радиоактивные отходы или осколки деления постепенно зашлаковывают реактор и после разложения 10—20% имеющегося в нем активного материала вызывают такое падение реактивности, что требуется полная переработка тепловыделяющих элементов (стержней и блоков) с очисткой нх от накопившихся вредных примесей, имеющих огромные сечения захвата тепловых нейтронов [308]. Состав продуктов деления зависит от делящегося вещества, времени его облучения, энергии нейтронов, времени охлаждения после облучения и т. д. (табл. 19). [c.319]

Поэтому во введениях к отдельным разделам детально рассмотрены меры лредосторож ности, необходимые при синтезе тех или иных препаратов, особенно касающиеся радиоактивности, эмиссии нейтронов, радиоактивных загрязнений, пирофорности, токсичности, опасности последующих заболеваний вследствие проникновения радиоактивных веществ в организм. Актиноидй всегда крайне токсичны значения предельно допустимых концентраций Ап на рабочих местах очень низки эти нормы ни в коем случае не следует превышать. [c.1207]

В некоторых случаях комбинируют различные радиохимические методы меченого синтеза. Например, для приготовления органических бромидов, содержащих короткоживущий бром Вг, предложен быстрый и универсальный способ синтеза, сочетающий эффект Силарда — Чалмерса с изотопным обменом. Бромистый этил облучается нейтронами радиоактивный бром, выбитый из молекулы, экстрагируется водным раствором КВг. Затем раствор меченого бромистого калия приводится в контакт с органическим бромидом в присутствии трехбромистого алюминия, который легко обменивается бромом как с неорганическим, так и с органическим бромидами и способствует перераспределению активности между этими молекулами [c.176]

Радиоуглерод появляется в результате цепи физико-химических превращений. Высокоэнергетическое первичное космическое излучение, наблюдаемое на границе атмосферы Земли, на 90-95% от глобальной средней интенсивности состоит из галактических космических лучей. Это первичное космическое излучение практически полностью состоит из положительно заряженных частиц — протонов (85%), а-частиц (14%), и ядер более тяжёлых атомов (1 %). В а-частицах и тяжёлых ядрах сосредоточено большое количество энергии и они ответственны за образование от 32% С на геомагнитных полюсах до 48% на экваторе. Солнечные космические лучи состоят в основном из высокоэнергетических протонов, образующихся при вспышках на Солнце. В результате отклонения частиц магнитным полем Земли интенсивность космических лучей минимальна на экваторе и максимальна на геомагнитных полюсах. При столкновении высокоэнергетической первичной заряженной частицы с атомами атмосферных газов происходит расщепление ядер мишени и самой первичной частицы, в результате которого вылетают вторичные протоны, нейтроны, заряженные и нейтральные тг- и х-мезоны, гипероны. Эти высокоэнергетические частицы, распадаясь после ряда преобразований, производят новые расщепления ядер, при которых испускаются вторичные протоны и нейтроны. Радиоактивный углерод формируется в верхних слоях атмосферы в реакциях стабильного изотопа азота N с этими, обра- [c.567]

Штарке [849] применял окись магния в качестве адсорбента для Аз (26,8 часа), выделяющегося из какодилата натрия [(GHa).2AsOONa] при облучении раствора этого соединения нейтронами. Радиоактивный мышьяк отделялся от облученного мышьяковистого соединения путем взбалтывания раствора с окисью магния. Затем окись магния растворялась в соляной кислоте, к которой добавлялась перекись водорода для обеспечения полного окисления Аз до состояния, в котором его степень окисления была равна - -5, и осаждался фосфат магния и аммония. Поскольку это соединение изоморфно с арсенатом магния и аммония, то Аз полностью осаждался совместно с фосфатом. После этого Аз выделялся по [c.212]

Химическая идентификация радиоактивного углерода. Бом-.бардировка бора в форме трехокиси дейтонами большой энергии ведет к образованию радиоактивного элемента, испускающего позитроны, и сопровождается выделением нейтронов. Радиоактивный элемент является, вероятно, изотопом С, образующимся следующим образом [c.35]

Бром, связанный в органических соединениях с углеродом, против ожидания, не имеет тенденции вступать в реакцию обмена со свободным бромом, бромистоводородной кислотой, бромистым калием или медью. Бромистая медь, содержащая в результате бомбардировки нейтронами радиоактивный бром, показывает потерю радиоактивности меньше теоретической, если ее превратить при нагреве в пол у бром истую медь (СиВг) и снова перевести в двувалентную медь свободным бромом. [c.45]

Так, если подвергать бромистый этил С2Н5ВГ облучению нейтронами, то в результате захвата нейтрона ядром брома освобождаются уфотоны. После испускания уфотонов бром освобождается из химического соединения. Таким образом, при облучении бромистого этила образуется некоторое количество свободного радиоактивного брома. Если к бромистому этилу до облучения добавить небольшое количество брома, то встряхиванием с водой, содержащей восстановитель, удается извлечь НВг. Ионы брома из водного раствора можно осадить азотнокислым серебром. Оказывается, что в полученном осадке сосредоточивается около 68% радиоактивного брома из облученного бромистого этила. Этот процесс показал, что образующийся захватом нейтрона радиоактивный атом, испуская уквант, получает энергию отдачи, достаточную для того, чтобы порвать связь и покинуть молекулу, в состав которой он входил ранее. [c.342]

Интересна нейтронная радиоактивность, впервые обнаруженная при изучении радиоазота N (Г = 4.1 сек). Ядро последнего, испуская р-частицу, переходит [c.569]

Интересна нейтронная радиоактивность, впервые обнаруженная при изучении радиоазота N (Г = 4,1 сек). Ядро последнего, испуская -частицу, переходит в возбужденное ядро Ю , которое тотчас же стабилизуется пуФем выбрасывания нейтрона N-> -Ь 0 -> > 0 + п. При наличии в искусственно получаемых атомных ядрах значительного недостатка нейтронов (по сравнению с областью устойчивости — рис. XVI-18) возможна, по-видимому, и протонная радиоактивность. [c.356]

Некоторые комбинации протонов и нейтронов способны в течение длительного времени существовать без изменений. Такие атомные ядра называются стабильными. В других случаях ядра нестабильны, т. е. ослонны к распаду с испусканием частиц или излучения. Эти ядра называются радиоактивными. Их легко обнаружить с помощью различных приборов, таких, как счетчики Гейгера-Мюллера, сцинтилляционные счетчики и т. п. С возрастанием атомного номера ядра возрастает и доля нейтронов в ядре, необходиш>1х для того, чтобы оно оставалось стабильным. Ядро урана содержит, например, 92 протона и для стабильности ему требуется 138 нейтронов. Изотопы урана с большим числом нейтронов радиоактивны, их ядра нестабильны. [c.370]

Так как у нейтронов нет электрического заряда, то они тормозятся главным образом в результате ядерных взаимодействий. Поэтому детектирование нейтронов основывается на вторичных эффектах. Почти все процессы взаимодействия нейтронов с веществом, рассмотренные в главе П, могут служить основой измерительной техники. Если удается вызвать реакции (п, а), (п, р), (п, V) или, ( , деление ядра), то задача после этого сводится к тому, чтобы определить выход реакции и продетектиро-вать вторичное излучение. Другой способ состоит в том, чтобы получить под действием нейтронов радиоактивные изотопы, которые можно обнаружить затем но характеристическому излуче- [c.122]