Металлы скрытые теплоты плавления

Металл Скрытая теплота плавления на I г-атом, кал [c.128]

Скрытая теплота плавления в 30—40 раз ниже скрытой теплоты испарения металлов. Скрытая теплота плавления и испарения железа соответственно составляют 15120 и 394800 кдж кг-атом) [3600 и 94000 ккал кг- атом)]. [c.80]

Кривая охлаждения представляет собой графическое изображение зависимости температуры системы от времени при охлаждении (рис. 58). Кривая I отвечает процессу затвердевания чистого металла. Из рисунка видно, что сначала температура плавно понижается, этот участок кривой соответствует жидкому состоянию металла. Начало образования твердой фазы сопровождается появлением на кривой резкого излома (участок Ьс). При кристаллизации расплава температура остается постоянной. Затем происходит дальнейшее плавное охлаждение (участок сё). Изменение агрегатного состояния металла (жидкое — твердое) при определенной постоянной температуре объясняется выделением скрытой теплоты плавления в процессе кристаллизации. [c.133]

Кривая охлаждения расплава, состоящего из двух металлов, имеет другой вид (см. рис. 58, кривая II). В начале охлаждения кривая падает, как в случае одного металла (участок аЬ). Затем достигается температура, при которой расплав становится насыщенным относительно одного металла. В результате этого металл начинает кристаллизоваться. Выделяющаяся скрытая теплота плавления несколько замедляет охлаждение системы. Поэтому кривая II дает излом (участок Ьс) и дальше идет не горизонтально, а постепенно понижается, поскольку по мере выпадения кристаллов одного металла расплав обогащается другим металлом. Наконец, наступает такой момент, когда расплав делается насыщенным относительно обоих металлов, т. е. достигает эвтектического состава. Эвтектика выделяется при постоянной температуре. На кривой II этому процессу соответствует горизонтальный участок ей. После того как весь расплав закристаллизуется, кривая падает (участок е). [c.134]

Монотонный ход T(W) при прямом нагреве в присутствии слоев металла наблюдается только до температуры его плавления, в момент достижения которой на зависимости T(W) появляется ступенька , обусловленная поглощением скрытой теплоты плавления (см. рис. 109, б). Так как T металла есть функция давления, положение ступеньки на кривой T(W) также зависит от давления. 328 [c.328]

Несколько более сложная и значительно лучше описывающая связь 7 с W формула включает уже удельную теплоемкость Су, плотность металла d и скрытую теплоту плавления Q [c.295]

Соображения, приведенные в разделах III.14 и III.15, дают дальнейшие подтверждения справедливости теории — подтверждения если и не совсем прямые, зато основывающиеся на обширном материале. Уравнение (III.50) позволяет рассчитать значения у (поверхностной свободной энтальпии) из измеренных скоростей кристаллизации. Хотя величины не могут быть рассчитаны или измерены каким-либо другим способом, но, будучи получены из измерений скоростей зародышеобразования, они оказываются в простом соотношении со скрытой теплотой плавления исследуемых веществ. Это соотношение, как было показано, выдерживается для значительного числа металлов и некоторых неорганических и органических соединений. Как было показано в разделе III.15, существование такого соотношения само по себе свидетельствует [c.95]

Однако у органических соединений рост кристаллов должен проходить при естественной скорости, чтобы позволить молекулам занять соответствующее положение в кристаллической решетке. Кроме того, органические соединения кристаллизуются более медленно, чем металлы, так как их низкие теплопроводности препятствуют свободному отводу скрытой теплоты плавления. С другой стороны, очень малые скорости перемещения зоны выгодны, потому что они обеспечивают время для роста кристаллов правильной формы и для диффузии примесей из кристаллизующейся части. Скорость диф фузии в твердой части обычно очень мала, поэтому совсем незначительное количество примеси переход дит из расплава в уже закристаллизовавшуюся часть образца. [c.40]

Рентгеновскими исследованиями, а также на основании данных о теплоемкости твердого и жидкого состояний и скрытых теплотах плавления и испарения установлено, что строение расплавленных металлов при температурах, близких к температурам плавления, сходно со строением металлов, находящихся в твердом состоянии. [c.80]

Томсон, вслед за Лавуазье и Лапласом, впрочем без ссылки на них, указывает, что равенство удельных теплоемкостей массивного металла и металлической стружки вовсе не является доказательством равенства количеств теплоты, содержащейся в равных массах металла и стружки. Металл и стружка могут иметь различные количества скрытой теплоты. Для опровержения последнего допущения Румфорд должен был измерить не теплоемкости массивного металла и металлической стружки, но скрытую теплоту плавления или теплоту растворения массивного металла и металлической стружки в кислоте. Равенство же теплоемкостей массивного металла и металлической стружки не могло опроверг нуть теорию о вещественной природе теплоты. [c.107]

Теплосодержания наиболее распространенных металлов и сплавов при различных температурах приведены в табл. 1-5. При определении полезного тепла в плавильных печах необходимо учитывать тепло на нагрев материала до температуры плавления, скрытую теплоту плавления и тепло на перегрев жидкого металла до заданной температуры. [c.142]

Скрытая теплота плавления молекулы двуокиси олова определена равной 1,66 ккал, а теплота образования двуокиси олова из жидкого металла равна + 137,46 и из твердого олова + 135,8 ккал/моль. [c.319]

Масс-спектрометрическое определение скрытых теплот плавления металлов, [В т. [c.199]

Количество тепла, отводимое в единицу времени со всей поверхности кристаллизатора, определяется, очевидно, тепловыми потерями электрода и ванны, весовой скоростью кристаллизации и охлаждением затвердевшего металла. Последнее может быть учтено заменой скрытой теплоты плавления, выделяющейся при кристаллизации, на большую расчетную величину, называемую приведенной теплотой плавления [Л. 17] [c.51]

Изменение температуры расплавляемых веществ со временем изображается на кривых охлаждения. Для чистых металлов эти кривые имеют вид 1 и 5. При кристаллизации выделяется скрытая теплота плавления, которая на некоторое время задерживает охлаждение. [c.342]

Учитывая необходимость охлаждения воздушно-реактивных двигателей и некоторый избыток воздуха против теоретического, температура отходящих газов едва ли будет выше 1000— 1500°. Поэтому все окислы металлов будут находиться в твердом состоянии, а окись бора — в жидком. Скрытая теплота плавления окиси бора составляет около 6—8 ктл/г-моль, поэтому при расчете теплотворной способности, которая может быть реализована в двигателе, из теплоты образования твердой окиси бора необходимо вычесть скрытую теплоту плавления. Теплотворная способность бора, бериллия и их соединений приводится в табл. 66. [c.127]

СОСТОЯНИИ. Когда металл с повышением температуры претерпевает фазовое превращение, его энтропия повышается на величину, равную скрытой теплоте фазового перехода, деленной на абсолютную температуру, при которой происходит переход. Это повышение может быть связано с соответствующим увеличением беспорядочности системы при превращении кристаллического металла в менее упорядоченное жидкое или газообразное состояние. При температурах выше температуры плавления или температуры кипения металла в результате реакции происходит превращение жидкого или парообразного металла и газообразного кислорода в кристаллический окисел металла, которое сопровождается большим понижением энтропии. Поэтому температурный коэффициент в этих точках повышается, а вместе с ним и наклон линии на диаграмме. В результате термодинамическая устойчивость продукта при более высоких температурах понижается, и область существования окисла занимает на диаграмме больше места, чем она занимала бы, если бы металл не претерпевал фазового превращения. С другой стороны, окисел металла плавится или кипит это уменьшает понижение энтропии, сопровождающее реакцию, и наклон линии на диаграмме в координатах AG° — Т уменьшится, так что реакция станет более выгодной выше температуры илавления или кипения окисла. Этот эффект не наблюдается в системе Са — СаО, но хорошо иллюстрируется системой РЬ — РЬО. [c.337]

Рис. 8. Зависимость между экспериментальными значениями скрытой теплоты испарения и температурой плавления для твердых и газообразных элементов, простых молекул и солей, металлы неорганические соединения О малые молекулы.

Вающие диссоциацию водорода, должны иметь повышенную скрытую теплоту плавления. Растворимость водорода в расплавленных металлах значительно выше, чем в твердых металлах в действительности для меди она в три раза выше, для никеля и железа —в два раза (табл. 23). [c.128]

Одним из серьезных ограничений применения лазерного источника на настоящем этапе развития служит трудность получения количественных результатов. Калибровка затруднительна и может быть выполнена лишь для газов, растворенных в пленках, полученных катодным напылением (Уинтерс, Кей, 1967). Количество некоторых ионов (особенно ионов щелочных металлов), которые могут образоваться при взаимодействии лазер— твердое тело, намного ниже предела обнаружения других способов. Плохая воспроизводимость выходной мощности лазера — другое ограничение рассматриваемого метода. Электронное регулирование импульса лазера может быть ключом к решению этой проблемы. Вплоть до недавнего времени результаты масс-спектрометрического изучения частиц пара, образовавшихся при взаимодействии лазер—твердое тело, были малопонятны. Взаимодействие фотонов луча лазера с твердым материалом более сложное, чем в случае короткого термического импульса. Высокое давление, возникающее в облаке, очевидно, играет важную роль в формировании частиц пара. Распределение энергии на процессы нагрева конденсированной фазы, ее плавления и испарения пока еще не ясны. Можно предполагать, что в случае неорганических твердых тел большая часть энергии идет на повышение температуры, а для органических — преобладает ДЯ (скрытая теплота плавления). К сожалению, термодинамические данные для большинства частиц, полученных при лазерном испарении, отсутствуют, поэтому рассчитать распределение энергии луча лазера невозможно. Несмотря на эти ограничения, лазерный источник относится к новым важным источникам энергии для масс-спектрометрии. [c.442]

В расплавленных галогенидах щелочных металлов силы, действующие между ионами, являются в основном кулоновскими, т. е. каждый ион стремится создать себе окружение из противоположно заряженных ионов. Скрытая теплота плавления этих солей составляет лишь незначительную долю от величины энергйи решетки, следовательно, при разрушении твердого вещества и образовании расплава не происходит абсолютно беспорядочного распределения катионов и анионов. Напротив, каждый ион стремится окружить себя оболочкой из противоположно заряженных ионов. Как уже указывалось, в расплавах галогенидов тяжелых металлов (двухвалентных) образуются ковалентные связи и комплексные ионы, такие, как d l+. [c.339]

Загрузку шихты в расп.4авленный металл следует вести мелкими порциями во избежание замораживания каналов (т. е. затвердевания металла в каналах), так как скрытая теплота плавления алюминия велика — 92 ккал кг (по сравнению с 44 ккал кг у стали и 42 ккал кг у меди). Напряжение на индукторе постепенно увеличивают по мере расплавления шихты, руководствуясь состоянием зеркала ванны—оно должно оставаться спокойным во избежание повреждения оксидной пленки. [c.428]

Загрузку шихты в расплавленный металл следует вести сравнительно мелкими порциями во избежание замораживания каналов (т. е. затвердевания металла в каналах), так как скрытая теплота плавления алюминия велика 92 ккал1кг (по сравнению с 44 ккал кг у стали и 42 ккал/кг у меди). [c.404]

Физический смыс 1 энтропии состоит в том, что она является мерой вероятности или степени неупорядоченности данной системы возрастание вероятности всегда сопровождается возрастанием энтропии. Так, например, при плавлении металла с разрывом Бысокоупорядоченной решетки на массу атомов, имеющую лишь близкие упорядоченные связи, происходит значительное возрастание энтропии, равное Н 1Т, где Hf — скрытая теплота плавления. И, наоборот, например, плавление силикатного шлака сопровождается лишь небольшим изменением энтропии (скрытая теплота плавления силикатов мала) это может быть приписано тому, что плавление силикатного шлака связано с разрывом лишь немногих связей и поэтому с небольшим возрастанием неупорядоченности. Другой физический смысл энтропии состоит в том, что она является мерой изотермически бесполезной энергии, заключенной в системе, которая не может быть использована при постоянной температуре для производства полезной работы. [c.155]

Температура и теплота плавления. Цезий настолько легкоплавок (28,5° С), что в летнее время он находится в жидком состоянии при кохмнатной температуре. Скрытая теплота плавления этого металла определена равной 3,76 кал г. [c.56]

Температура и скрытая теплота плавления. Термические константы стронция незначительно отличаются от кальция. Температура плавления этого металла различными исследователями определена в 752—797° и может быть с достаточной степенью точности принита равной 771°, так как эта величина была П ал > че-на для металла высокой степени чистоты. Тещтота плавления стронция определена равной 25 кал г. [c.156]

Изображение границы с большим углом между атомными плоскостями, предполагающ,ее разницу в ориентации зерен примерно в 20° и более, схематически показано на рис. 15, Ъ. Из этого рисунка видно, что каждая третья атомная плоскость кристалла А согласуется с каждой второй плоскостью кристалла В. Можно считать доказанным, что границы с большим углом, обычные для поликристаллических металлов и сплавов, полученных стандартными методами, создают области с неунорядоченной структурой. Их ширина не превышает трех атомных диаметров (10 А) и на этом расстоянии атомы переходят из положений, характерных для одного зерна, в характерные для другого. Энергия такой границы, рассчитанная по скрытой теплоте плавления, отвечает измеренной энергии. Энергия, рассчитанная на основе теории дислокаций, не согласуется с измеренной [208]. Следовательно, для расчета энергии границ с большим углом нельзя без оговорок принять дислокационную модель. [c.43]

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при расплавлении металшов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р-латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охл1аждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной дл я данного металла ил1и сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении в условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9 но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Эго явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста. [c.120]

Каждый из грех твердых металлов существует в двух полиморфных видоизменениях — а и р. Видоизменения а, устойчивые при сравнительно низких температурах, имеют плотно упакованную гексагональную решетку, высокотемпературные видоизменения р — объем-ноцентрированную кубическую решетку. В табл 11 приведены значения температур полиморфного превращения, плавления, кипения и скрытых теплот этих превращении титана, циркония и гафния. [c.78]