Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Поляризация частиц, измерение

    На рис. 10.6 приведена зависимость электрофоретической подвижности и и -потенциала частиц ЗЮг в растворе K l при рН = 3 от напряженности электрического поля Н, полученная на основании статистической обработки результатов измерений для 30 разных частиц при каждом заданном значении Н. Из рисунка видно, что с увеличением градиента потенциала от 100 до 1300 В/м величина U монотонно возрастает от 1-10 до 2-10 м -с/В, а -потенциал изменяется соответственно от —14 до —28 мВ. Значения -потенциала рассчитывали по формуле Смолуховского без поправок на поляризацию ДЭС частиц SiOa. [c.180]


    Безэлектродные методы измерения концентрации растворов в значительной мере свободны от ошибок, присущих электродным методам (поляризация электродов, изменение величины их проводящей поверхности вследствие налипания твердых частиц или коррозии и др.)-В связи с этим наиболее перспективной является безэлектродная кондуктометрия, которая в зависимости от частоты применяемого электрического тока делится на низкочастотную с использованием переменного тока промышленной и звуковой частоты обычно до нескольких килогерц и высокочастотную с использованием радиочастот до сотен мегагерц. [c.4]

    Экспериментальная проверка и применение. Экспериментальное исследование опалесценции коллоидных систем осуществляют либо путем измерения интенсивности света, рассеянного под данным углом, либо по ослаблению проходящего света. Первый метод часто называют нефелометрией, а соответствующие ему приборы — нефелометрами. Устройства, используемые во втором методе, представляют собой обычные фотометры. В случае сильно разбавленных золей изометрических, достаточно малых, непроводящих бесцветных или слабоокрашенных частиц результаты измерений могут быть интерпретированы в рамках теории Рэлея. В качестве переменных используются длина волны света, угол, под которым измеряется рассеянный свет, разбавление (концентрация) золя, а также поляризация рассеянного света. Интенсивность рассеянного и проходящего света определяется визуальными сравнительными методами или с помощью фотометров и фотоэлектрических умножителей. С целью устранения эффекта флуоресценции используют то обстоятельство, что длина волны флуоресценции всегда повышена по сравнению с длиной волны рассеянного света. Поэтому, если при визуальном измерении рассеянного света использовать красный свет, эффект флуоресценции будет исключен. Так как интенсивность рассеянного света сильно зависит от угла наблюдения, то в исследованиях необходимо использовать очень узкий пучок света, а измерения производить при сильном диафрагмировании. К сожалению, эти требования, далеко не всегда выполнимые, вносят довольно большие сложности в изучение рассеяния света коллоидными системами и требуют тщательного обдумывания эксперимента. Желающим заниматься этими исследованиями мы рекомендуем ознакомиться с приборами новейшей конструкции. [c.26]

    Современная физика диэлектриков связывает зависимости е и tg5 материалов от их свойств с основным процессом, происходящим в любом реальном диэлектрике под воздействием электрического поля, - поляризацией частиц диэлектрика. Все диэлектрики по своим электромагнитным свойствам делят на полярные, слабополярные и неполярные. К полярным относятся среды с > 12, например вода, метиловый и этиловый спирт, ацетон и др. Как правило, полярные диэлектрики имеют большую величину удельной проводимости (х 10 См/м) и значительные диэлектрические потери у таких сред существенно зависит от частоты, на которой производится измерение. [c.583]


    Пирс (1955) исследовал диэлектрическую проницаемость эмульсий при концентрациях вплоть до 63% на частоте 1 кгц. Результаты измерений для частиц, размеры которых находились в пределах 2—40 мкм, приведены на рис. .43. Поскольку морская вода, используемая как дисперсная фаза, имеет высокую электропроводность, эмульсии на очень высоких частотах показали диэлектрическую дисперсию, обусловленную межфазной поляризацией. Значения диэлектрической проницаемости, наблюдаемые Пирсом, соответствовали предельным 8 на низких частотах. Пирс сделал вывод, что уравнение ( .233) справедливо для дисперсных систем с беспорядочным распределением сферических частиц, например, для эмульсий. [c.376]

    А. обладают ярко выраженным рассеянием света, закономерность к-рого определяется диапазоном значений параметра у = 2кdp/X, где Х-длина волны излучения. При у > 1 сечение светорассеяния возрастает с уменьшением размера частиц. С уменьшением у сечение становится пропорщю-нальным X. Поэтому высокодисперсные частицы рассеивают видимое, а тем более ИК-излучение слабо. При фик-сиров. размере частицы сечение светорассеяния убывает пропорционально X. При рассеянии света частицами А. меняется состояние поляризации излучения. Измерения светорассеяния и состояния поляризации рассеянного света используют для определения размеров частиц и распределения по размерам. См. также Дисперсные системы. [c.236]

    Изучение рассеяния света важно для суждения о величине и форме частиц коллоидной дисперсности, которые слишком малы для непосредственного исследования их с помощью обычного микроскопа. На явлении рассеяния света основан ряд методов определения размера и формы частиц с использованием ультрамикроскопа, фотоэлектроколориметра, нефелометра и поляриметра. В ультрамикроскопе каждая частица обнаруживается в отдельности в виде светящейся точки или системы дифракционных колец. В остальных методах величина частицы оценивается на основании измерений интенсивности светового потока и степени поляризации в различных направлениях при рассеянии света в мутной среде. В совокупности эти методы дают возможность составить более или менее ясное представление и о форме частиц. [c.30]

    Измерения проводят в инертной атмосфере. Границу металл — электролит поляризуют постоянным током с помощью обычной электрической цепи в гальваностатическом режиме, измеряя поляризацию в момент отключения тока. При больших поляризациях применяют мостовую схему компенсации омического падения напряжения в электролите. Вспомогательный электрод, токоподвод к исследуемому металлу и электрод сравнения изготавливают из молибденовой проволоки потенциал такого электрода сравнения достаточно устойчив и воспроизводим. Как правило, каждую ветвь ЭКК снимают при последовательном увеличении поляризующего тока и потенциала электрода через 50 мВ и затем при их уменьщении. Отдельные, не систематические измерения в хлоридах различного состава позволяют проследить влияние катионов электролита на форму ЭКК. Замена лития на натрий приводит к снижению межфазного натяжения свинца, но параллельность катодных ветвей подтверждает, что поверхностная активность и Ка+ примерно одинакова, а различие в значениях а вызвано неодинаковым влиянием этих частиц на связь анионов хлора с электродом. [c.196]

    Во-вторых, поляризация двойного слоя дисперсных частиц под влиянием электрического поля в определенных условиях существенно влияет на измерение 5-потенциала и удельной поверхностной проводимости. Очень трудно строго учесть это влияние, и поэтому электрокинетические измерения в капиллярно-пористых телах имеют смысл лишь тогда, когда поляризация ДС мало существенна. [c.100]

    Основные способы измерения размеров и распределения частиц методом светорассеяния рассмотрены в работах [39—52]. Измерение рассеяния света и его теоретическая интерпретация значительно упрощаются, если пользоваться определенными длиной волны и состоянием поляризации света, облучающего дисперсную систему. В настоящее время рассеяние света можно измерить весьма быстро и с достаточной точностью. Так, при использовании современных приемников лучистой энергии и надежной регистрирующей аппаратуры измерение относительных интенсивностей рассеянного света возможно с точностью до 1%. Эти измерения можно выполнить без нарушения состояния дисперсной системы. [c.18]

    Образование ассоциированных групп молекул в объеме было обнаружено экспериментально не только в камерах Вильсона или в подобных приборах, которые предназначены для изучения частиц высоких энергий, но и в совершенно другой области — аэродинамике высоких скоростей (в расширяющейся части аэродинамических труб). Этог эффект был обнаружен с помощью оптических измерений. При пропускании поляризованного света через зону конденсации оказывается, что если в объеме образовались ассоциированные группы соответствующих размеров, то поляризация нарушается и происходит деполяризация рассеянного света. Если же не образуются конденсированные частицы, то-поляризация света не нарушается [158]. Ассоциированные группы молекул в процессе движения их в конденсаторе подвержены как дальнейшему росту, так и полному распаду. Продолжительность существования ассоциированных групп молекул полностью зависит от условий внешней среды, от температуры, давления, а также от скорости движения паровоздушной смеси. Размер таких частиц может изменяться от групп, объединяющих несколько молекул, до ассоциированных групп, которые образуют видимые простым глазом частицы. [c.166]


    Измерения степени поляризации лучше всего проводить в области полос поглощения пигментов частиц. Для этих частиц в направлении максимальной поляризации рассеянного света распространяются практически только отраженные лучи, так как дважды преломленные лучи заключены в конусе с углом раствора Рмакс значительно меньшим, чем углы а доля лучей высших порядков пренебрежимо мала, [c.42]

    Характерные оптические свойства мелких взвешенных частиц лежат в основе нескольких косвенных методов определения их размеров, применимых главным образом к монодисперсным системам. Определение распределения частиц по размерам в полидисперсных системах путем одних лишь измерений рассеяния света представляет очень сложную проблему, для которой еще нет решений. Имеющиеся методы сводятся к четырем типам 1) измерение пропускания света в функции длины волны, 2) измерение интенсивности рассеянного света определенной длины волны, 3) определение окраски рассеянного света и 4) измерение поляризации рассеянного света определенной длины волны. [c.133]

    Рассмотрены теоретические основы метода измерения поляризационных характеристик металлов в электролитических средах с высоким омическим сопротивлением, а также метода разделения омической и поляризационной составляющих потенциала на изолированном электроде при поляризации пульсирующим током. Даются основные принципы построения приборов и установок для подобного рода исследований. Приводятся результаты изучения переноса реагирующих частиц через диффузионный слой на границе металл — электролит с использованием метода поляризации прямоугольным током низкой частоты. На примере исследования электрохимического поведения титана в растворах серной кислоты показано, что применение метода поляризации несимметричным переменным током обеспечивает получение дополнительной информации о кинетике образования пассивирующих слоев на поверхности металла. [c.214]

    Теоретические исследования поведения органических веществ в неводных растворах при наложении неоднородного электрического поля [117, 118] позволяют объяснить поведение частиц твердых углеводородов петролатума в таком поле. При сравнительно малых напряженностях электрического поля вследствие поляризации двойного слоя частицы движутся в область большего градиента потенциала. При увеличении напряженности, когда происходит поляризация материала частиц, возникает пондеромотор-наясила, которая изменяет направление частиц в зависимости от диэлектрической проницаемости дисперсной фазы и дисперсионной среды. Измерения при помощи моста переменного тока Р-570 на частоте 1000 Гц показали, что диэлектрическая проницаемость дисперсионной среды больше, чем дисперсной фазы (2,00 и 1,93 [c.189]

    От выбранных условий проведения измерений очень сильно зависит величина отнощения полезный сигнал/шум (с/щ). Величина с/ш уменьшается (на спектральной кривой появляются все более значительные беспорядочные выбросы) с ростом оптической плотности исследуемого образца, в то время как измеряемые величины а и Ае прямо пропорциональны концентрации образца, т. е. его оптической плотности. Поэтому при проведении измерений необходимо найти оптимальное соотношение между этими взаимно противоположными требованиями к условиям измерения. На качество спектров сильно влияет техническое состояние прибора а) старая ксеноновая лампа дает нестабильный пучок света, который уменьшает величину с/ш б) загрязненность оптических окон, старые, мутные зеркала в монохроматоре также уменьшают величину с/ш. На величину с/ш сильно влияет мутность образца при увеличении мутности спектры ДОВ и КД резко искажаются беспорядочными выбросами, налагающимися на спектральную кривую. Это объясняется тем, что, во-первых, при рассеянии света очень часто беспорядочно меняется плоскость поляризации падающего пучка и, во-вторых, меньшая часть света дрстигает детектора прибора. Рассеяние света частицами образца с входящими в их [c.44]

    Систематические исследования светорассеяния в электрическом поле позволили разработать эффективные методики измерения размеров и формы частиц, коэффициентов их поступательной и вращательной диффузии в полидисперсных системах, а также оптических свойств частиц. Они доказали, что ИДМ, проявляющийся в электрооптических явлениях, обусловлен поляризацией ДЭС. Изученные зависимости от частоты поля свидетельствуют о проявлении в электрооптике концентрационной поляризации ДЭС (см. раздел ХП.6). Возможности электроопти-ческого метода возрастают при использовании его в сочетании с кондуктометри-ческим. Подобные комплексные исследования позволили выявить в отдельности вклады диффузного и штерновского слоев в ИДМ и получить информацию о кинетике обмена ионами между этими слоями. [c.226]

    Для объемных (гидр)оксидов кремния (монодисперсные сферические частицы диаметром 0.5 мкм, силохром С-120), алюминия (бемит), олова и железа (гетит) определена адсорбция потенциалопределяющих ионов (Г) и электрофоретической подвижности частиц (11) в зависимости от pH и концентрации фоновых электролитов (ЫаС1, КС1). Определены положения точки нулевого заряда (ТНЗ), изоэлектрической точки (ИЭТ) и рассчитаны величины электрокинетического потенциала ( -с учетом поляризации двойного электрического слоя (ДЭС). Из адсорбционных и элек-трокинетических измерений для исследованных (гидр)оксидов найдены константы диссоциации поверхностных групп, константы образования ионных пар, адсорбционные потенциалы потенциалопределяющих ионов и ионов фонового электролита, степени диссоциации поверхностных групп в ИЭТ и ТНЗ в рамках 2-рК модели заряжения оксидной поверхности. Показано, что использование 2-рК модели в сочетании с моделью ДЭС Грэма позволяет удовлетворительно описать экспериментальные данные только в случае использования переменной емкости ДЭС. [c.107]

    Все эти результаты, хорошо согласующиеся с данными последних исследований, позволяют связать пассивное состояние металлов с наличием на их поверхности хемосорбированных слоев кислородсодержащих частиц I 8,80 > 108]. Для хрома [ 109, 110] и никеля [ 1Ц] установлено, что пассивация обеспечивается наличием на поверхности металла примерно монослойных покрытий. Для железа, по-видимому, характерно образование более толстых слоев [112]. Уже сравнительно давно было отмечено [ 1,3,8] J что отсутствие зависимости (или слабая зависимость) стационарной скорости растворения пассивного металла от потенциала ни в коей мере не характеризует истинную кинетику самого процесса растворения. В этом случае влияние потенциала является более сложным, поскольку его рост 1фиводит не только к обычному ускорению анодного растворения металла, но и к изменению состояния металлической поверхности, которое равноценно повышению перенапряжения того же процесса. По-видимому, в случае железа и хрома эти эффекты полностью компенсируют друг друга, что и приводит к независимости стационарной скорости растворения этих металлов в пассивном состоянии от потенциала. Поскольку, однако, характерное для каждой величины потенциала стационарное состояние поверхности устанавливается относительно медленно, эти два эффекта удается разделить, если применить метод быстрого наложения поляризации. Так, например, для хрома ШО показано [ 8], что при быстрых измерениях (постоянное состояние поверхности) сохраняется [c.25]

    Прн А.-а.а. необходимо исключить наложение излучения атомизатора на излучение источника света, учесть возможное изменение яркости последнего, спектральные помехи в атомизаторе, вызванные частичным рассеянием и поглощением света твердыми частицами и молекулами посторонних компонентов пробы. Для этого пользуются разл. приемами, напр, модулируют излучение источника с частотой, на к-рую настраивают прнемно-регистрирующее устройство, применяют двухлучевую схему или оптич. схему с двумя источниками света (с дискретным н непрерывным спектрами). Наиб, эффективна схема, основанная на зеемановском расщеплении н поляризации спектральных линий в атомизаторе. В этом случае через поглощающий слой пропускают свет, поляризованный перпендикулярно магн. полю, что позволяет учесть неселектнвные спектральные помехи, достигающие значений /4 = 2, при измерении сигналов, к-рые в сотни раз слабее. [c.217]

    Эти формулы относятся только к магнитным частицам. Дискриминация электрического аналога в этих и других формулах будет проводиться и в дальнейшем. Для этого есть ряд веских причин. Первая состоит в том, что имеющаяся во многих случаях идентичность магнитных и электрических эффектов делает излишним дублирование формул. Раз-тичие заключается в вычислении энергии и момента сил, которое иллюстрировано приведенными выше формулами, в частности формулами (3.11.9) и (3.11.10). Вторая причина — различие в досту пности для экспериментирования ориентационного структурирования в электрическом и магнитном полях. Структурирование электрическим полем достигается только в специальных случаях, а возможность измерения электрической поляризации также сопряжено с рядом трудностей. Измерение статической электрической поляризации и вовсе неосуществимо. Магнитное поле в этих отношениях является предпочтительным. Единственное, о чем необходимо позаботиться, — это подбор дисперсной фазы. Она должна быть магнитной. Никаких других ограничений, в том числе отностельно природы среды, не существует. Это может быть диэлектрическая жидкость или раствор электролита высокой концентрации, это может быть даже расплавленный металл, что, кстати, позволяет достичь температуры Кюри магнитного материала и поставить сравнительный эксперимент с одной и той же системой при магнитном и немагнитном состояниях дисперсной фазы. Все эффекты магнитной поляризации и структурирования могут быть реализованы и исследованы экспериментально, тогда как с электрической поляризацией это вряд ли возможно. Наконец, третья причина, по которой далее будет отдаваться предпочтение ферромагнитным системам, — отсутствие трудностей с вычислением и с измерением величины магнитного дипольного момента частиц в случае однодоменных частиц шш в состоянии насыщения многодоменных частиц их магнитный момент легко вычисляется по формуле [c.683]

    По результатам измерения электрофизичес1сих характеристик остатков и битумов даже при температуре выше 250 °С в них сохраняются структурные образования. Диэлектрическая проницаемость нефтяных остатков и полученных из ешх битумов при повышении температуры увеличивается. Такое поведение обратно 1Ю-ведению обычных веществ, диэлектрическая проницаемость которых при повышении температуры уменьшается. Характер температурной зависимости диэлектрической проницаемости и тангенс угла диэлектрических потерь свидетельствует о преобладании в остатках и брпумах дипольно-релаксационной поляризации, характерной для молекул с постоянным дипольным моментом. При изменении температуры наблюдается экстремальное изменение диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь. Прохождение этих величин через экстремумы при изменении температуры связано с критическими фазовыми переходами (образованием новых фаз). Структурные образования сохраняются и при растворении нефтяных остатков даже в таком хорошем растворителе, как бензол. Исследования диэлектрических характеристик бензольных растворов компонентов нефтяных остатков и битумов показали, что между смолами и асфальтенами проявляются более сильные взаимодействия, чем между отдельными частицами только смол или асфальтенов. Мольная поляризация комплекса из смол и асфальтенов может периодически изменяться. Величина этих изменений определяется мольным соотношением между смолами и асфальтенами и является кратной 0,25 моля асфальтенов. Аналогичная картина наблюдается и при изменении концентрации асфальтенов в системе масла—смолы—асфальтены. [c.756]

    Поляризация ДС апиаодиаметричес-ких частиц в переменном поле приводит не только к дисперсии диэлектрической проницаемости, но и к преимущественной ориентации частиц по направлению поля, что может обусловить электрооптический эффект. В 1957 г. О Конски и Холтнер [20] путем измерения двойного лучепреломления коллоидных растворов в электрическом поле показали, что этот эффект для суспензии вируса табачной мозаики целиком обусловлен поверхностной электрической поляризуемостью. Б последние годы систематические исследования [c.106]

    Электрокинетический потенциал определяют из данных измерения электрофоретической подвижности (для неседиментирующих частиц), потенциала течения или электроосмоса (диафрагмы из грубодисперсных или капиллярно-пористых тел). Методы измерения и интерпретация электрокинетических явлений изложены в учебниках по коллоидной химии и монографии [5]. Здесь только отметим, что хотя -потенциал определяли во многих работах, приведенные значения не всегда можно рассматривать как количественную характеристику ДЭС вследствие осложняющего влияния различных, большей частью неучтенных, факторов поляризации двойного электрического слоя при наложении внешнего поля, существования граничного слоя жидкости на поверхности с измененными свойствами и шероховатости поверхности твердых частиц [5]. Тем не менее до настоящего времени именно -потенциал остается наиболее доступной характеристикой ДЭС и в подавляющем большинстве работ принято, что устойчивость [c.12]

    Применяемые до сих пор прямые оптические методы включают измерения (с помощью микроскопа или без него) скорости осаждения. Результаты обрабатываются затем с применением закона Стокса (для частиц с Ре<0,05) или его модификации Канингэма (для частиц, величина которых порядка длины свободного пробега молекулы). Кроме того, для оценки распределения частиц по размерам используются измерения интенсивного пропускаемого монохроматического света, интенсивности или поляризации рассеянного света, наблюдения порядка чередования цветного спектра в рассеянном, свете на дуге 180°, числа сцинтилляций (т. е. концентрации частиц) в образце — последние наблюдаются с помощью ультрамикроскопа. Все эти методы требуют соответствующих оптических приборов и специальной методики, и каждый из них имеет ряд ограничений. Полезный критический обзор этих и других оптических методов дан Грином и Лейном . [c.76]

    Новые возможности для получения подобной более ценной информации о ДС дисперсных частиц возникают при измерении как электрофоретической, так и диффузиофоретической подвижности одних и тех же объектов. Диффу-зиофорез, т. е. движение частиц под влиянием заданного извне градиента концентрации в отсутствие внешнего электрического поля, первоначально был открыт в неэлектролитах [И]. Затем было показано [12], что в электролитах диффузиофорез обусловлен поляризацией ДС под влиянием перепада [c.104]

    При исследовании электрохимического поведения н-гексана в 1 H2SO4 при 80° установлено [6], что при контакте н-СеНи с Pt/Pt-элект-родом происходит дегидрирование органических молекул. Из результатов электрохимических измерений и хроматографического анализа продуктов гидрирования хемосорбированного вещества следует, что на электроде преимущественно хемосорбируются частицы, отвечающие небольшой степени дегидрирования исходных молекул гексана. Предположено, что как нестационарные, так и стационарные токи электроокисления к-гексана (рис. 1, кривые 1, 2) лимитируются в основном процессом дегидрирования. Максимальные величины адсорбции к-гексана (- 700 мккул1см ) в условиях стационарной поляризации наблюдаются вблизи фг=200 мв (рис. 2, кривая 1). Анализ кинетических изотерм адсорбции и зависимость нестационарных токов окисления от времени показывают, что кинетика адсорбции н-гексана приближенно подчиняется закономерностям адсорбции на равномерно-неоднородных поверхностях [7, 8]. [c.172]

    В последнее время все возрастающее внимание исследователей привлекают опыты по определению, идентификации и измерению концентрации радикальных частиц, образующихся в качестве промежуточных продуктов при облучении полимеров. Изменение электрических свойств ПММА в результате его облучения послужило основанием для вывода о наличии в облученном ПММА устойчивых частиц со свободным электроном [216—218]. При облучении ПММА электронами в нем возникает временный эффект оптической поляризации, аналогичный электро-оптическому эффекту Керра [219]. Этот эффект может быть вызван первичным лучом или ориентированными в пространстве зарядами, однако более вероятно, что он связан с присутствием в качестве промежуточного продукта вторичных неспаренных электронов. Проведенные ранее наблюдения спектров электронного парамагнитного резонанса в облученных рентгеновскими лучами образцах ПММА [220] послужили началом интенсивных исследований в этой области. Обычно в образцах, облученных при комнатной температуре, а иногда и при низких температурах, наблюдается спектр ЭПР, состоящий из квинтета тонкой структуры с четырьмя дополнительными гнирокими линиями. Спектр этот [c.105]

    Удельное объемное электрическое сопротивление Ру — сопротивление между электродами, приложенными к противоположным граням единичного куба данного вещества выражается в системе СИ в ом-м илл в кратных и дольных от этой единицы — Том м, Гом м, ом-см и др.). Значение ру определяется наличием в полимере заряженных частиц и их подвижностью. При внесении полимера в постоянное поле ру увеличивается во времени вследствие поляризационных процессов (см. Диэлектрическая проницаемость). После установления стационарной поляризации образец характеризуется остаточным (т. е. не зависящим от времени) значением ру, к-рое определяется количеством свободных заряженных частиц в единице объема, строением полимера и темп-рой. Грубую оценку остаточного ру часто производят по значению силы тока, измеренной спустя 10 мин после подачи напряжения на образец. Значения ру 1Том-м ом-см) стеклообразных полимеров при 20 °С приведены ниже  [c.369]

    На основании результатов кинетического анализа опытных данных для электродного процесса на индии в простых растворах в отсутствие активирующих анионов и комплексообразования был сделан вывод о стадийном механизме этого процесса (раздел I). Этот вывод не является вполне однозначным, поскольку те же кинетические данные, вообще говоря, могут быть истолкованы также при допущении о протекании процесса через одну трехэлектронную стадию, хотя такое допущение и является маловероятным 12]. В то же время возможность обнаружения и идентификации промежуточных низковалентных частиц индия, результаты количественного изучения закономерностей их образования при протекании электродных процессов и, в частности, повышение концентрации ионов одновалентного индия при анодной поляризации позволили убедительно доказать справедливость того предположения о равновесном характере стадии + е, которое лежит в основе указанного стадийного механизма. Таким образом, сопоставление результатов поляризационных измерений с непосредственным обнаружением промежуточных низковалентных частиц в ходе электродного процесса позволило всесторонне и однозначно обосновать стадийный механизм для индиевого электрода. Аналогичный подход позволил доказать стадийность процесса разряда-ионизации меди [177, 177а] и может быть исиольёован для выявления механизма других сложных электродных процессов. [c.75]

    Прямое определение размеров частиц в таких аэрозолях крайне трудно. Электронная микроскопия мало пригодна из-за растекания капелек на сеточке и быстрого их испарения. Измерение поляризации рассеянного света возможно лишь для капелек диаметром больше 0,16 мк. Однако, как показали Ла Мер, Инн и Вильсон , эти трудности можно преодолеть, вырашивая частицы до размеров, при которых могут быть использованы методы светорассеяния. [c.31]

    Выше отмечалось влияние магнитной обработки на фи-зико-химические свойства водно-дисперсных систем. Для оценки эффекта можно использовать водородный показатель, вязкость, поверхностное натяжение, диэлектрическую постоянную, магнитную восприимчивость, электропроводность и ряд других свойств в зависимости от характера обрабатываемой системы [5, 116, 155]. Поскольку изменение гидратации ионов и других частиц в результате магнитной обработки вызывает изменение поляризации электродов, диэлектрической постоянной и электропроводности, для индикации обработки могут быть применены устройства, работающие на переменном или пульсирующем токе и основанные на измерении сдвига фаз, потенциалов и других электрических величин. К приборам, работающим на принципе сдвига фаз в результате поляризации и изменения емкости электродов, относится прибор ЭПИН [142], применяемый для водно-дисперсных систем с соле- [c.45]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризация частиц, измерение: [c.136]    [c.113]    [c.133]    [c.153]    [c.52]    [c.372]    [c.338]    [c.43]    [c.113]    [c.307]   
Основы аналитической химии Кн 3 Издание 2 (1977) -- [ c.135 ]



ПОИСК







© 2025 chem21.info Реклама на сайте