Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Основы общей теории диффузии

    Рассмотрение проблем термодинамики активации электропроводности следует начать с некоторых общих замечаний. Отметим прежде всего, что уравнения (1—43), (1—44), позволяя из температурного хода электропроводности определять энтальпии активации электропроводности и ДЯ , , не дают возможности рассчитывать энтропии активации, поскольку не известны абсолютные величины предэкспоненциальных множителей в этих уравнениях и их зависимость от температуры. Поэтому предложен ряд концепций, позволяющих теоретически рассчитывать величины ау, .. Среди них наибольшее распространение получила теория переходного состояния (ТПС), основы которой были сформулированы Эйрингом [111]. За последние годы эта концепция была распространена на транспортные процессы в растворах — вязкое течение, электропроводность, ионная миграция, диффузия [638]. Однако при этом часто не учитывали условный характер представлений ТПС, вследствие чего полученные выводы не всегда оказываются физически обоснованными. [c.32]


    Аналитический вид этой функции может быть получен на основе общей теории диффузии нейтронов [30]. В этом случае полный ток пропорционален [c.116]

    Основы общей теории диффузии [c.244]

    Вопросы вязкости изложены на базе современных представлений о структуре воды и водных растворов. Суммированы данные по параметрам диффузионного процесса в некоторых системах в сопоставлении с мольным объемом растворителя. Рассмотрены вопросы диффузии электролитов в растворах неэлектролитов, основы общей теории самодиффузии, самодиффузия в воде и в смесях. Обобщены сведения, касающиеся переноса неэлектролитов диффундирующим электролитом и зависимости этого эффекта от типа неэлектролита. Говоря о диффузии электролитов, автор разбирает диффузию бинарных электролитов в разбавленных растворах и влияние ассоциации и неполной диссоциации, диффузию в концентрированных растворах, влияние магнитного поля, особенности диффузии смесей электролитов и неэлектролитов, приводит коэффициенты диффузии и другие параметры диффузионного процесса для 1,1- и 1,2-электролитов в водных растворах, сопоставляет теории диффузии, вычисленные и измеренные значения коэффициентов диффузии для некоторых систем. [c.6]

    Формулы, определяющие скорость испарения жидкостей, выведенные на основе общей теории подобия и гидродинамической теории, аналогичны соответствующим формулам для процесса теплопередачи, и в них в общем виде скорость испарения является функцией коэффициента диффузии пара в воздухе D, разности концентраций насыщенного пара и пара в воздухе Сп С и ряда критериев, как это видно из следующей формулы  [c.336]

    Однако данный здесь для случая одного типа активных центров метод не в состоянии описать наблюдающийся на опыте переход второго предела в третий. Только применение более общих методов теории цепной диффузии, вытекающих из решения системы уравненнй для различного типа активных центров с учетом их диффузии, дает возможность описать переход второго предела в третий. При этом учет роли диаметра сосуда может быть проведен на основе данного здесь метода, подтверждаемого теорией цепной диффузии, или непосредственно на основе общих теорем, изложенных во второй части. [c.108]

    Приведенные выше дифференциальные уравнения, будучи по существу правильными, фактически не имеют глубокого физического смысла, поскольку О является чисто формальной величиной, не связанной простым соотношением с реальными процессами диффузии. Коэффициент О, как правило, зависит от концентрации и может принимать отрицательные значения. Возникающие в связи с этим трудности можно устранить, если рассмотреть диффузию на микроскопическом уровне. Поскольку диффузия в кристаллах обычно связана с наличием дефектов, то, очевидно, дефекты и представляют собой те элементы структуры, на которых должно основываться микроскопическое рассмотрение. Такое рассмотрение показывает, что изменения макроскопических коэффициентов диффузии являются следствием двух эффектов, а именно а) взаимодействия между различными дефектами и б) влияния электрических полей. Последний эффект, очевидно, будет сказываться только в случае заряженных дефектов. Одновременно можно также выяснить те условия, при которых диффузия, описываемая с помощью макроскопического приближения, подчиняется закону Фика с постоянным коэффициентом О. Общая теория диффузии, в которой учитываются два указанных выше фактора, была разработана на основе термодинамики необратимых процессов [33]. Здесь мы не будем излагать этот довольно формальный метод, а рассмотрим лишь некоторые частные случаи. [c.574]


    Ранее уже отмечалось, что растворимость и диффузия газов во многом определяются долей свободного объема и подвижностью структурных элементов матрицы мембраны. На основе безактивационной модели диффузии и теории свободного объема получены общие соотношения для анализа влияния давления на коэффициенты диффузии в растворах полимеров [см. уравнения (3.25), (3.31), (3.44), (3.46)]. [c.94]

    За прошедший период протяженностью более 50 лет в области исследования диффузии в полимерах достигнуты значительные успехи определен общий характер изменения коэффициентов диффузии с составом системы и температурой, обнаружено на простейших системах значительное влияние размера и формы диффундирующих молекул на скорость диффузии, рассмотрены вопросы теории кинетики и растворения полимеров, структурообразования и пленкообразования, разработаны основы диффузионной теории адгезии полимеров, накоплен значительный экспериментальный материал по газопроницаемости полимерных материалов, изучена проблема селективной газопроницаемости полимерных мембран, установлены соотношения между релаксационными и диффузионными процессами в полимерных матрицах, общие закономерности кинетики перемещения фазовых границ в системах полимер — растворитель и др. [c.5]

    Однако значительное большинство работ в области опытного определения коэффициентов диффузии опирается на уравнения Фика и проведено без учета гравитационного эффекта. Получаемые таким образом опытные кинетические коэффициенты, очевидно, пригодны только для той точки гравитационного поля, для которой они определяются, при аналогично направленном в пространстве потоке массы. И часто бывает так, что коэффициенты переноса, полученные экспериментально в условиях влияния гравитационного ноля, применяются для расчета процессов, где влияние гравитации отсутствует, и наоборот. Общие количественные соотношения для процессов переноса во внешних полях, как известно, развиты на основе феноменологической теории необратимых процессов -]. ь а Для расчета термодинамического равновесия фаз в гравитационном поле Гиббсом был предложен гравитационно-химический потенциал 1 . [c.134]

    Общая теория динамики сорбции была использована для построения теории осадочно-ионной динамики сорбции. Разработана теория динамики сорбции одного компонента [103], а также теория стационарного режима динамики сорбции [104]. Получено, в частности, уравнение профиля стационарного фронта. При осадочно-ионной сорбции с образованием труднорастворимых ионных осадков изотерма осаждения является сильно выпуклой. Это обеспечивает образование очень резких фронтов динамики сорбции. Лурье проведена дальнейшая разработка теории колец Лизеганга [105] и предложен метод количественного анализа ионов на основе явления диффузии определяемого иона в гель с осадите-лем [106]. [c.83]

    Старение пены сопровождается также и уменьшением общего ее объема. Причина этого вполне понятна, если учесть, что газовую фазу над пеной надо рассматривать как один бесконечно большой пузырек, в который путем диффузии газ будет переходить из отдельных пузырьков пены. Де Фриз установил, что в стареющей пене квадрат радиуса малых пузырьков линейно уменьшается со временем. Такой вывод полностью отвечает теории, развитой на основе указанных выше представлений. [c.390]

    Метод обобщенных переменных составляет основу теории подобия. Одним из основных принципов теории подобия является выделение из класса явлений (процессов), описываемых общим законом (процессы движения жидкостей, диффузии, теплопроводности и т. п.), группы подобных явлений. [c.64]

    Феноменологические соотношения, определенные в подразделе 1.1, играют важную роль в термодинамике необратимых процессов. Общую основу макроскопического описания необратимых процессов составляет неравновесная термодинамика, которая строится как теория сплошной среды и параметры которой, в отличие от равновесной термодинамики, являются функциями пространственных координат и времени. Центральное место в неравновесной термодинамике играет уравнение баланса энтропии [10]. Это уравнение выражает тот факт, что энтропия некоторого элемента объема сплошной среды изменяется со временем за счет потока энтропии в рассматриваемый объем извне и за счет положительного источника энтропии, обусловленного необходимыми процессами внутри объема. При обратимых процессах источники энтропии отсутствуют. В этом состоит локальная формулировка второго закона термодинамики. Поэтому основной задачей в теории необратимых процессов является получение выражения для источника энтропии. Для этого необходимо использовать законы сохранения массы, количества движения и энергии в дифференциальной форме, полученные в разделе 1. В уравнения сохранения входят потоки диффузии, тепла и тензор напряжений, которые характеризуют перенос массы, энергии и импульса. Важную роль играет термодинамическое уравнение Гиббса (5.49), которое связывает скорость изменения энтропии со скоростями изменения энергии и состава смеси. Оказывается, что выражение для интенсивности источника энтропии представляет собой сумму членов, каждый из которых является произведением потока, характеризующего необратимый процесс, и величины, называемой термодинамической силой. Термодинамическая сила связана с неоднородностью системы или с отклонением параметра от его равновесного значения. Потоки, в свою очередь, в первом приближении линейно зависят от термодинамических сил в соответствии с феноменологическими соотношениями. Эти линейные законы отражают зависимость потока от всех термодинамических сил, т. е. учитывают перекрестные эффекты. Так, поток вещества зависит не только от градиента концентрации, но и от градиентов давления, температуры, электрического потенциала и т. д. Неравновесная термодинамика ограничивается в основном изучением линейных феноменологических соотношений. [c.83]


    В своей фундаментальной работе Шилов дал общее правильное определение цепных процессов, их классификацию по величине длины цепи фактор индукции) и установил основные уравнения их кинетики. Таким образом, были заложены основы первой достаточно полной теории цепных процессов (без учета диффузии). [c.12]

    Неравновесность и диффузия — общая основа теорий хроматографии. [c.24]

    Кинетические и термические соотношения, на основе которых был бы возможен вывод закономерностей, позволяющих определить размеры р.еакционных элементов контактных аппаратов, чрезвычайно сложны. Поэтому до настоящего времени не удалось создать общую теорию контактных аппаратов и разработать об- цие методы их расчета. Б большинстве случаев к гетерогеннокаталитическим процессам неприменимы об1цечзвестные уравнения химической кинетики, так как в этих условиях протекание химических реакций значительно осложняется различными физическими процессами, в первую очередь диффузией. [c.409]

    Феноменологические соотношения диффузии в многокомпонентных системах были выведены Памфиловым, Лопушан-ской и Цветковой [43] на основе общих уравнений переноса массы (см. разд. 3.2.2). Концентрационная зависимость феноменологических коэффициентов была проанализирована Шонертом в работе [44], где эта функция представлялась рядом Тейлора. Шонерт [45а] показал, что процессы переноса гидратированных компонентов связаны между собой за счет гидратации, даже если между отдельными компонентами нет обмена импульсом. Недавно Кетт и Андерсон [456] на основе гидродинамической теории рассмотрели явление диффузии в многокомпонентных системах в отсутствие ассоциации. Были получены основные соотношения для потока каждого компонента и связь феноменологических и диффузионных коэффициентов. Из этой теории можно получить соотношение взаимности Онзагера. Кроме того, было показано, что феноменологические коэффициенты не зависят от величин активности. [c.210]

    Исходя из теории Ламма, Даллин [53] на основании результатов исследований смесей, содержащих ассоциированные жидкости (этанол + бензол, метанол-I-бензол), сделал заключение, что молекулы спирта и бензола упорядочены. Это исследование подтвердило то, что и для диффузии, и для вязкости коэффициент трения одинаков. Данлеп [54] исследовал коэффициент трения на основе общей системы уравнений, а Олбрайт [55] изучил свойства трехкомпонентной системы, в которой протекает химическая реакция (изомеризация). [c.218]

    В дальнейшем Семеновым, Сорокиным и др. были сделаны попытки обобщить теорию для стационарных процессов, учитывая взаимные преобразования частиц в ходе цепной эстафеты, которые не привели, однако, к разработке достаточно общ,его метода. Первые шаги в направлении построения более точной теории были сделаны Сорокиным и др. ). Было показано, что учет дезактивации на стенках может быть проведен на основе решения уравнения диффузии с дополнительным членом, учитывающим размножение частиц одного типа (к сожалению, при этом не учитывались взаимные цепные преобразования част1щ). Если Р[и) есть скорость образования (размножения) активных частиц в данном элементе объема при отсутствии диффузии, а ОДа есть скорость накопления в данном элементе объема диффундирующих частиц, то полная скорость изменения концентрации а в данном элементе объема будет иметь вид [c.96]

    Исследуем зависимость фактора Эйкена / от числа 2 для вращательной релаксации. Теория Гиршфельдера не принимает во внимание обмен энергией между поступательными и вращательными степенями свободы влияние вращательных степеней свободы на /ви выражается через коэффициенты взаимной диффузии и вязкости. Результаты расчета по теории Мэзона — Мончика должны совпадать с результатами, полученными на основе модельных представлений. Такого соответствия не получается, так как коэффициент диффузии за счет вращательных степеней свободы /)вр не равен общему коэффициенту диффузии. [c.279]

    Элементарные представления классической кинетической теории дают основу для разработки приближенной теории диффузии в смесях идеальных газов. На рис. 2.1 изображен элемент объема смеси, в которой концентрационный градиент существует в направлении оси у. Предполагается, что этот градиент не изменяется во времени. Диффузия происходит в направлении по нормали к плоскости RR, площадь поперечного сечения которой составляет 5 ск . На этой плоскости концентрация молекул А составляет молекул/см , а градиент концентрации равен с1па/<1у. Общее давление поддерживается постоянным, поэтому и общая концентрация молекул постоянна. [c.22]

    Закономерности образования временной повышенной мутности водной среды при дноуглубительных работах изучались специальной технической комиссией Постоянной международной ассоциации судоходных конгрессов и многими зарубежными научно-исследовательскими организациями. В России проблема решалась в Государственном гидрологическом институте и Санкт-Петербургском государственном университете водных коммуникаций (бывшем ЛИВТе), где создавалась общая теория турбулентной диффузии, положенная в основу всех аналитических решений, а также в Новосибирской государственной академии водного транспорта, где были разработаны методики прогноза повышения мутности при дноуглублении с учетом конкретных гидрологических условий и принятой технологии работы земснарядов, включая способ транспортирования извлеченного грунта в отвал. [c.180]

    Обработка эскпериментальных данных на основе теории подобия в виде критериальных уравнений позволяет определять знач( кия коэффициентов массоотдачи р, учитывающих в предела каж Дий "фазы илилтгке н масгиобмен общего переноса вещества за счет молекулярной и конвективной диффузии. [c.301]

    Тур и Марчелло [72] утверждают, что теория двух пограничных пленок и пепетрацпонная теория не отрицают друг друга, а являются крайними случаями более общей пленочно-пенетрационной теории. Авторы поддерживают мнение, что в этом случае происходит обновление поверхности, чему не противоречит существование пограничной диффузионной пленки. При малых значениях времени контакта т изменение концентрации диффундирующего компонента не достигает расстояния X = S, т. е. толщины диффузионной пленки, и процесс происходит в соответствии с пенетрационной теорией, а следовательно, имеет место неустановившаяся диффузия компонента А к пограничной пленке. При более высоких значениях времени контакта можно говорить лишь о модели пограничной пленки, т. е. на расстоянии х = s наступает выравнивание концентраций посредством конвекции, а через пограничную пленку компонент А диффундирует в результате установившейся диффузии. Следовательно, основой для расчета скорости массообмена является то же самое уравнение неустановившейся диффузии, однако граничное условие 2 подлежит изменению  [c.297]

    Кинетика электродных процессов представляет собой не только центральный и наиболее интенсивно разрабатываемый, но и наиболее новый раздел электрохимии. В отличие от теории растворов электролитов здесь еще нет установившейся и общепринятой терминологии. Интерес представляет классификация, предложенная в 1950 г. Бонгофером, Геришером и Феттером. Они исходят из природы той стадии, которая определяет кинетику всего электродного процесса. Все поляризационные явления делятся на следующие виды диффузионное перенапряжение, переходное перенапряжение (ВигсЬ1г1118иЬег5раппипд), реакционное перенапряжение и кристаллизационное перенапряжение. В основу классификации положена природа замедленной стадии и в этом её несомненное достоинство. Вместе с тем она не вполне подходит для описания поляризационных явлений применительно к конкретным электродным процессам. Здесь необходим общий термин электродная поляризация , который относился бы к любому смещению потенциала электрода под током независимо от непосредственно обуславливающих его причин. Кроме того, все виды поляризации, не связанные с замедленностью диффузии, целесообразно выделить в одну группу с одним общим названием. Электродную поляризацию можно было бы поэтому расчленить на диффузионную поляризацию и на перенапряжение. В свою очередь, перенапряжение подразделить на три вида  [c.490]

    В гл. II мы ознакомились с основными положениями теории, необходимыми для изложения динамики ионных атмосфер. Используя для решения этой проблемы общее уравнение непрерывности (39) гл. II, а также вводя некоторые другие важные представления, можно вывести точные уравнения, которые позволяют вычислить обусловленные кулоновскими силами электростатические составляющие вязкости, электропроводности и диффузии разбавленных растворов электролитов. В создании и дальнейшем развитии этой сложной теории участвовали Дебай и Гюккель, Фалькенгаген и Онзагер. Так как для решения всех этих вопросов требуется применение весьма специализированных математических методов, то мы не будем приводить полное изложение указанной теории. Нами будут рассмотрены принципиальные физические основы теории и изложены важнейшие этапы выводов. Эto облегчит читателю знакомство с литературой, к которой он может обратиться, если пожелает получить более глубокие познания в этой области. Вслед за теорией вязкости, электропроводности и диффузии будет рассмотрена теория влияния высокой частоты переменног о тока и сильных электрических полей на электропроводность. В окончательном виде полученные теоретические закономерности будут иметь форму, удобную для вычислений. Связанные с теорией вопросы, более важные для практических вычислений, подробно рассматриваются ниже, в гл. V, в которой приведены упрощенные уравнения, а также таблицы соответствующих численных констант. [c.74]

    Диффузионное распространение пламени. Если химические и физические процессы, происходящие во многих (з частности, в воздушных) пламенах, таковы, что справедливость основных положений тепловой теории применительно к этим пламенам не вызывает сомнений, то, по-видимому, можно указать также и такие пламена, к которым эта теория заведомо неприменима. Выполнимость условия подобия поля температур и поля концентраций нужно рассматривать как наиболее общий критерий при менимости тепловой теории распространения пламени. Все формулировавшиеся различными авторами условия, определяющие возможность теплового механизма распространения пламени, в конечном итоге сводятся к этому критерию. Так, например, Бартоломе [347, 348, 1097] полагает, что тепловой механизм не осуществляется в горячих пламенах (температура выше 2500° К), где вследствие высокой степени диссоциации значительная часть освобождающейся в результате реакции энергии имеет форму химической энергии свободных атомов и радикалов, диффузия которых из зоны горения в свежую смесь, опережающая иодвод тепла, и является основной причиной распространения пламени. При этом Бартоломе исходит из того факта, что скорости распространения пламени в воздушных смесях, которые горят при температурах ниже 2400° К, обычно равны 30—70 см сек, в то время как скорости горения кислородных смесей (Г,. = 2700° К) составляют 400—1200 см сек. Ввиду того, что при температуре кислордиого пламени газ заметно диссоциирован, естественно возникает представление о связи между величиной Ыо и боль шой концентрацией атомов и радикалов — продуктов диссоциации горячего газа. По Бартоломе, в основе механизма распространения таких пламен лежит диффузия атомов (преимущественно атомов водорода) в холодную смесь, причем он полагает, что главная роль атомов заключается в их рекомбинации, которая сопровождается выделением больших порций тепла и которая, таким образом, способствует передаче тепла от горячего холодному газу 4 [c.616]

    Основы теории макрокинетики процессов на пористых катализаторах заложены в 1939 г. небольшой, но исключительно изящной работой Я- Б. Зельдовича [136], в которой было подвергнуто теоретическому анализу влияние диффузии в порах на кинетику каталитического процесса, предсказаны различные области макрокинетики, выведено в общем виде уравнение кинетики на пористых катализаторах с учетом диффузионного торможения и указаны эспериментальные пути для решения вопроса о степени влияния этого торможения на кинетику того или иного каталитического процесса. [c.149]

    Первые попытки применения квантово-механической теории энергетического состояния электронов в диэлектриках и полупроводниках к интерпретации фотохимических и фотоэлектрических явлений в щелочно-галоидных кристаллах принадлежат П. С. Тар-таковскому [71]. На основе имевшихся в то время экспериментальных данных и общих соображений об энергетических уровнях в кристаллах Тартаковским впервые была построена схема энергетических уровней для ряда щелочно-галоидных соединений с учетом локальных электронных состояний различных центров окраски. Анализируя электронные переходы между различными уровнями энергии кристалла, можно было объяснить ряд оптических и фотоэлектрических свойств окрашенных кристаллов ще-лочно-галоидных соединений с единой точки зрения. Однако в отличие от полупроводников, для которых свет в области их фундаментального поглощения является фотоэлектрически активным, в щелочно-галоидных кристаллах не наблюдается внутреннего фотоэффекта под действием света в области первой полосы собственного поглощения. По этой причине попытки применения зонной теории к толкованию всей совокупности явлений, связанных с собственным поглощением, фотопроводимостью и люминесценцией щелочно-галоидных кристаллов наталкивались на существенные затруднения. Некоторые фундаментальные экспериментальные факты относительно свойств окрашенных щелочно-галоидных кристаллов не получили объяснения ни в энергетической схеме Тарта-ковского, ни в подобных более всеобъемлющих схемах, предлагавшихся позднее. В частности, оставалась совершенно непонятной сама возможность образования в кристалле столь устойчивой окраски под действием света или рентгеновых лучей, какая в действительности наблюдается у щелочно-галоидных кристаллов. В самом деле, при образовании в процессе фотохимического окрашивания свободных электронов, локализующихся затем на уровнях захвата, в верхней зоне заполненных уровней энергии должны образоваться свободные положительные дырки. Вследствие диффузии этих дырок в верхней зоне заполненных уровней вероятность их рекомбинации с электронами, локализованными в центрах окраски, должна быть достаточной, чтобы кристалл быстро обесцветился даже в темноте. Между тем, известно, что окраска кристалла весьма устойчива и сохраняется в темноте очень продолжительное время. Возможность локализации положительных дырок в предлагавшихся квантово-механических моделях не рассматривалась. [c.30]

    Как показано ранее (Габуда, Михайлов, 1967 Габуда, Лундин, 1968 Габуда, 1969), эти теории удовлетворительно объясняют лишь часть экспериментальных результатов, связанных с сужением спектров ЯМР, а предположения, лежащие в их основе, физически не оправданы. И одновременно показано, что модель молекулярной диффузии в твердых телах согласуется с опытом в случаях, когда теория Гутовского и Пейка неприменима, а именно при наличии диффузии в кристаллах низших классов симметрии и при реориентации вокруг осей второго порядка. Методика прямого усреднения дискретных значений локальных полей, действующих на ядра в кристалле, позволяет рассчитать средние значения локальных полей для самых общих типов движений атомов и молекул в кристаллах, в том числе для реориентации молекул вокруг осей симметрии третьего и более высокого порядков. [c.15]

    В основе теорий, объясняющих ступенчатую кинетику, лежит, как правило, идея о сфере захвата или встречи реагирующих частиц, высказанная еще Смо-луховскнм [51]. Сфера захвата представляет собой окрестность реакционноспособной частицы, при попадании в которую может произойти реакция. Статистическое решение задачи о кинетике рекомбинации в вязких средах в общем виде дано в работах [52—54]. Рекомбинация, как правило, лимитируется диффузией. В этом случае для скорости гибели радикалов получают следующее выражение [54]  [c.54]

    Как и суммарное испарение в растительных сообществах, транспирация отдельных листьев зависит от поступления энергии,обеспечивающей необходимое для испарения тепло, от градиента концентрации водяного пара, создающего движущую силу для переноса пара, и от сопротивления диффузии, которое поток пара встречает на своем пути. В значительной степени все эти факторы взаимозависимы, особенно два последних. Как и для суммарного испарения, будет совершенно неверно считать, что удвоение радиационного баланса должно в 2 раза увеличивать интенсивность транспирации или что удвоение суммарного сопротивления диффузии должно вдвое ее уменьшать. Вместо этого после изменения одного из факторов устанавливается совершенно новый энергетический баланс, причем простой пропорциональности между новыми и старыми потоками радиации, тепла и водяного пара не наблюдается. Трудно поэтому рассматривать какую бы то ни было из главных групп факторов, влияющих на транспирацию, не касаясь изменений, происходящих в связи с ней в других группах. Чтобы каким-то образом все-таки выделить эти группы, мы рассмотрим сначала общие аспекты энергетического баланса, а затем — специфические аспекты диффузии водяного пара из листа в окружающее пространство. Необходимые сведения по основам теории рассматриваемых процессов содержатся в работах Рашке [594] и Гейтса [255]. [c.252]

Смотреть страницы где упоминается термин Основы общей теории диффузии: [c.3]    [c.64]    [c.371]    [c.227]    [c.76]    [c.227]    [c.310]    [c.25]    [c.705]    [c.286]    [c.446]    [c.184]    [c.74]   
Смотреть главы в:

Явления переноса в водных растворах -> Основы общей теории диффузии



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Диффузия теория



© 2025 chem21.info Реклама на сайте