Тума уравнение

Снижение концентрации пара в результате образования зародышей ничтожно, так как радиус зародыша очень мал (гг 10" см). Поэтому дисперсность тумана, образующегося при гомогенной конденсации, зависит от количества пара, сконденсировавшегося на поверхности каждого зародыша. Но это количество пара в свою очередь зависит от общего количества сконденсировавшегося пара, весовой концентрации тумана [уравнение (1.87)], числа капель и численной концентрации тумана [уравнение (1.89)]. Из уравнения (1.87) следует, что при прочих равных условиях с увеличением давления пара в газе радиус капель тумана увеличивается, так как при гомогенной конденсации значение р в несколько раз больше роо- Все эти соображения подтверждаются результатами экспериментальных исследований , в которых измерялся радиус капель тумана, образующегося при конденсации серной кислоты в объеме пара. Пар серной кислоты был получен при смешении потоков воздуха, содержащих серный ангидрид и пары воды. [c.59]

Первый этап протекает на участке трубы - 100 мм. (от точки а до точки в) при изменении 5 от 3,4 до 5,6 (см. рис. 5.10). Второй этап очень кратковременный (он протекает на участке трубы 20 мм), так как снижение пересыщения пара происходит в результате конденсации пара не только в объеме (как это наблюдается при адиабатическом расширении), но и на поверхности трубы. Третий этап самый продолжительный, он протекает на участке трубы более 1000 мм, но в конце процесса количество пара, конденсирующегося на поверхности капель, незначительно, поэтому их радиус практически не изменяется. Коэффициент изменчивости а, характеризующий монодисперсность тумана [уравнение (1.83)1, сначала увеличивается, достигает максимального значения, затем уменьшается (см. рис. 5.10). В конце трубки туман становится практически монодисперсным (а=0,17). [c.267]

При численной концентрации тумана N < 10 см снижение концентрации пара в результате образования зародышей ничтожно, так как радиус зародышей очень мал (примерно 10 сж) невелико также общее содержание жидкости в каплях. Поэтому дисперсность тумана, образующегося при гомогенной конденсации, зависит от скорости коагуляции и количества пара, сконденсировавшегося на поверхности каждого зародыша. Но это количество пара, в свою очередь, зависит от общего количества сконденсировавшегося пара, весовой концентрации тумана [уравнение (1.94)]. [c.57]

Температура, при которой создается максимальная концентрация тумана [уравнение (5.25)], составляет [c.148]

Т ==-343° К, а максимальная концентрация тумана [уравнение (5.24)] 0,,акс.= 0,028 г/жз. [c.149]

Гидратация окислов фосфора парами воды, поступающей в газы из орошающей жидкости, непосредственно связана с конденсацией фосфорной кислоты и образованием тумана и протекает по уравнению [c.73]

Общая зависимость давления насыщенного пара или парциального давления пара при наличии тумана от температуры сублимации дается уравнением Клаузиуса-Клайперона [c.7]

Из уравнения (П-74) следует, что при больших частотах (порядка 2,5—5 килоциклов) амплитуда и скорость крупных частиц будут отличаться от амплитуды и скорости частиц газа и малых частиц пыли или тумана. При этом происходит большое число соударений крупных и малых частиц и быстрое образование агломератов. [c.123]

Уравнение (УП1-87) указывает на возможность применения правила прямой линии, т. е. свидетельствует о том, что точки 1, 2 и О лежат на одной прямой (рис. УП1-26). Соединяем точки 1 2 и на отрезке 1 — 2 находим по правилу рычага точку О. Это особенно удобно, когда точка О оказывается в зоне тумана. По [c.623]

Важной предпосылкой для образования тумана является пересыщение по давлению конденсирующегося пара при охлаждении системы конденсирующийся пар — неконденсирующийся газ ниже температуры конденсации. Степень пересыщения пара оценивают коэффициентом пересыщения [см. уравнение (4.46)], представляющим собою отношение давления Р конденсирующегося пара во всем объеме парогазовой системы или в какой-то его части (если отсутствует равновесие между отдельными частями системы), к давлению Рос (Т) насыщенного пара над плоской поверхностью той же жидкости при заданной температуре [c.112]

Опыт 25.17. В пробирку внести 3—4 капли хлорида фосфора (HI). Наблюдать образование тумана (гидролиз парами воды). Смочить стеклянную палочку концентрированным раствором аммиака и поднести к отверстию пробирки. Наблюдать образование густого белого дыма. Написать уравнение реакции. [c.236]

Оседание аэрозольных частиц, например капель тумана или дождя, с радиусом г, средним зарядом q и концентрацией п создает электрический ток и вызывает появление электрического поля с напряженностью Е (потенциала седиментации). В соответствии с рассмотренным ранее уравнением (VII.20) напряженность поля, возникающего при седиментации в среде с удельной электрической проводимостью Ао, определяется как [c.331]

Уравнение (12 4) обычно используется дпя установления связи между дальностью видимости в тумане и содержанием воды в нем Можно приближенно принять что дпя тумана содержащего в [c.402]

ТО уравнения (111,39) и (111,40) образуют систему из двух уравнений с двумя неизвестными Рн и Т которую можно решить графически. Расчет резко упрощается, если внешняя теплоотдача отсутствует, например, в случае конденсации пара на капельках тумана, имеющем большое значение для метеорологии. Здесь [c.163]

После приготовления 8 композиций (2 -з=8), оценки их свойств, кодирования переменных и отбрасывания незначимых параметров получили модели, связывающие свойства ПИНС с концентрациями компонентов (всего 15 уравнений). Например, для показателей растекаемость и стойкость к воздействию соляного тумана У2 получили следующие модели [c.125]

Обрыв цепей происходит на стенках сосуда и капельках тумана, образующегося из мономера. При изменении давления паров мономера течение полимеризации описывается следующим уравнением [c.53]

Кинетика тепло- и массопередачи в пенном слое описана в наших работах [6, 8, 9]. Расчет массопередачи производится по уравнению (8). Передача тепла от одной фазы к другой, процессы абсорбции, десорбции, улавливания пыли и тумана происходят в пенных аппаратах в несколько раз интенсивнее, чем [c.199]

Различия в мольных энтальпиях испарения могут оказывать заметное влияние на число теоретических ступеней разделения особенно при малых флегмовых числах или при малой относительной летучести компонентов и высокой разделительной способности колонны. Графический метод Мак-Кэба и Тиле в этом случае заметно усложняется, так как при этом рабочие линии процесса ректификации не являются прямыми. Однако видоизменение метода Мак-Кзба и Тиле, предложенное Фишером [134], относительно упрощает графические построения. Биллет [135] вывел уравнения для расчета рабочих линий, соответствующих процессу ректификации бинарных смесей при различных мольных энтальпиях испарения компонентов. Тум [136] разработал метод прямого расчета числа теоретических ступеней разделения при ректификации идеальных бинарных смесей с конечным флегмовым числом, в котором учтены различия в энтальпиях испарения. [c.98]

Вычислив по уравнению (5.89) величину Гмакс и подставив ее. в уравнение (5.88), найдем максимально возможную в аппарате степень пересыщения. Если окажется, что фмакс < фкр, то это указывает на отсутствие условий для объемной конденсации пара. При фмакс фкр образование тумана в ядре парогазового потока возможно. [c.178]

Часто полезно при исследовании образования тумана иметь уравненне, в JioTopoM сравниваются непосредственно парциальное давление пара в газовой фазе с температурой газовой фазы. Это получается при делегши уравнения (40) на (39) и использовании зависимостей (28) и (41). Если затем обе стороны уравнения умножить на общее давление р, то получается следующее уравнение [c.354]

Коглин исследовал также влияние концентраций пыли в сухих системах [452, 454] и при осаждении пыли и тумана в мокрых электрофильтрах [453]. Он обнаружил, что как в мокрых, так и в сухих системах концентрация пыли не оказывает воздействия на к. п. д. осаждения в пределах концентрации от 2,0 до 34 г/м дл5г многих видов пыли (например, оксид меди, щлаковая пыль, летучая зола от каменного и бурого углей). К.п.д. электрофильтра выраженный через преобразованную скорость миграции оз", был определен из следующего уравнения [c.475]

Применение звуковых волн для удагления аэрозоля из газов зависит от ряда факторов [108, 598] частоты и интенсивности звука, концентрации и турбулентности аэрозоля и времени пребывания. С помощью уравнений (XI.13) и (XI.14) показано, как колебания частицы зависят от частоты звука. Облако дыма или тумана содержит смесь частиц различных размеров, поэтому на практике можно применять ряд частот, больших чем несколько кГц. В промышленных установках используют звуковые генераторы, работающие при частотах порядка 1—4 кГц [198], поскольку при более высоких частотах труднее получить необходимую интенсивность звука. Звуковые агломерационные системы требуют очень боль-ш ой акустической мощности или интенсивности звука. Пороговое значение для заметной флокуляции составляет 10—10,8 Вт/м , тогда как для промышленных установок необходимы значения свыше [c.526]

Появление заряда в метастабильиой системе также приводит к снижению энергии Гиббса образования зародышей. В соответствии с уравнением Липпмана (11.68) поверхностное натяжение, например, па границе капли с воздухом снижается с ростом потенциала, и тем сильнее, чем больше заряд. Таким образом, зародыши, несущие на себе заряд, образуются при меньших пересыщениях— давление насыщенного пара над иими меньше получаемого ио уравнению Кельвина (II. 188). Этот факт используется для оегистрации радиоактивных частиц, которые, попадая в камеру с пересыщенным паром (камеру Вильсона), ионизируют среду на своем пути, что облегчает образование зародышей. Полосы тумана (треки), остающиеся на пути частиц, можно наблюдать или сфотографировать при боковом освещении через стеклянное дно камеры, [c.102]

Область между изотермами тумана и инея при 0°С соответствует трехфазной системе насыщенный воздух — туман — иней при 0 С. Пусть точка А определяет энтальпию такой смеси. Проводя АВ параллельно изотерме i = 0 для льда, определим количество инея Хь как разность между значениями X, соответствующими точкам А я В, так как прибавление к воздуху в состоянии В инея с t = 0° должно давать согласно уравнению (УП1-79) состояния, соответствующие линии АВ. Количество тумана, соответствующее точке В, определяется так, как это было показано выше. [c.622]

С ПОМОЩЬЮ полуэмпирической модели строения свободной турбулентной струи Хигучи и 0 Конски > вывели уравнение для скорости образования тумана в различных точках струи в функции пересыщения, температуры и координат точки. Оно может быть использовано для расчетов образования тумана во всей струе. [c.33]

Приведенное уравнение является упрощенным, в действительности реакция гораздо сложнее. 10 г ТЬОг измельчают в ступке и тщательно смешивают в никелевом тигле с NH4HF2, взятым со 100%-ным избытком (8 моль NH4HF2 на 1 моль ТЬОг). При этом смесь заметно нагревается. Тигель закрывают крышкой н нагревают до 500 °С в течение 2 ч. Наблюдается выделение белого тумана фторида аммония. Выход 97—98%. [c.1226]

При изучении маскирующих дымов часто употребляется термин <<затемняющая способность аэрозоля , т. е. способность аэрозоля поншкать прозрачность среды. За единицу измерения принимают затемняющую способность слоя дыма или тумана (определенной концентрации) толщиной в 1 м. Затемняющая способность выражается уравнением [c.136]

Интенсивность конденсации влажного пара, содержащего некоторое изначальное количество конденсата (обычно в виде тумана), отличается от интенсивности конденсации сухого пара не слишком значительно. Влияние доли влаги х может быть учтено [2] поправочным множителем (1 -лгвл)° к уравнению (4.1.5.10). [c.242]

Большое значение имеют оптические свойства аэрозолей, ввиду широкого использования маскирующих свойств дымов и туманов. В высокодисперсных аэрозолях рассеяние света подчиняется уравнению Рэлея (стр. 54), но при размере частиц 0,1—1,0[а, довольно обычном для аэрозолей, они соизмеримы с длиной волны света, что приводит к наложению явлений отражения и рассеяния света и отклонениям от уравнения Рэлея. Поэтому нарушается зависимость светорассеяния от 1/л (показатель степени приобретает более низкие значения). Аналогично, зависимость от радиуса частиц изменяется от пропорциональности г (или о ) в уравнении Рэлея до г или (см. рис. 67). Вследствие сравнительно близких величин отражения и рассеяния света различной длины волны, многие туманы и дымы кажутся белыми. Наибольшей интенсивностью суммарного рассеяния света, или наибольшей маскирующей способностью (принимаемой за единицу) обладает дым бе лого фосфора широко используются также дымы, получае мые возгонкой антрацена и нашатыря, туманы Нг504 и др [c.165]

Для построения карты СССР по увлажнению поверхности были выбраны 99 главных, равномерно расположенных по территории СССР метеорологических станций. По многолетним данным определялось начало образования устойчивых снежных покровов и их разрущение, средняя продолжительность выпадения дождей и тумана. Скорость высыхания влаги в различных районах рассчитывалась по уравнениям Будыко [146]. Все эти данные позволили составить карту увлажнения фазовыми слоями влаги различных районов СССР. [c.190]

Испарение масел, с последующей конденсацией его паров с образованием мельчайших капель тумана, осуществляется или впрыскиванием масел в выхлопную трубу двигателей или с использованием специальных термических смесей, содержащих аммиачную селитру и уголь. Одна из таких сравнительно быстрогорящих смесей содержит 86% КН4МОз, 11% угля, 3% льняного масла [119]. Ее калорийность 0,7 ккал/кг (2,9 кДж/г), Уо 1 л/г (при нормальных условиях), приближенное уравнение реакции горения [c.241]

По первому уравнению протекает процесс окисления сернистого газа окислами азота с образованием серной кислоты, по второму и третьему — регенерация окиси азота в трехокись, которая затем снова участвует в первой реакции. Для осуществления первой реакции окислы азота растворяют в серной кислоте, такой раствор называют нитрозой [1]. Процесс получения серной кислоты ведут в камерных или башенных системах на рис. 3.1 приведена схема цеха с семью башнями. Горячий обжиговый газ поступает одновременно в деннтратор 1 и концентратор 2, являющийся первой продукционной башней, и далее общим потоком через башню 3 проходит окислительную башню 6 и абсорбционные башни 7, 8 я 10. Затем газ направляется в электрофильтр 11, где он освобождается от брызг и тумана серной кислоты и выбрасывается через трубу в атмосферу. Готовой продукцией является 65—76%-ная Н2304. [c.130]

Время жизни водяного тумана обычно очень мало вследствие быстрого испарения капелек. Капелька радиусом 5 мк при температуре воздуха 20° С и относительной влажности 80% живет всего лищь 0,6 сек. Основываясь на уравнении (3.31), Брэдли пришел к выводу, что, покрывая такие капельки нерастворимым монослоем, можно было бы значительно замедлить их испарение. Для малых га скорость массопередачи лимитируется, главным образом, условиями на поверхности, а не диффузией в газовой фазе, и при очень малых г скорость испарения при атмосферном давлении практически пропорциональна а. В случае испарения чистой водяной капельки радиусом 1 мк в совершенно сухом воздухе, полагая >=0,249 смУсек и а=0,04, мы найдем, что, согласно уравнению (3.31), йт/й =9,3 10 ° сек. Если уменьшить а до 10 с помощью нерастворимого монослоя, йт/Ш уменьшится до 3,2 10 г/сек. Время жизни капелек водяных туманов в зависимости от внешних условий может возрасти в несколько сот раз, если к воде добавить 0,05—0,2% цетилового спирта, образующего коллоидный раствор По мере испарения капельки концентрация спирта на ее поверхности возрастает очень сильно вследствие большого различия между скоростью диффузии молекул воды с поверхности капли во внешнюю среду и скоростью диффузии спирта от поверхности внутрь капли, в результате чего образуется монослой спирта. В табл. 3.9 приведены вычисленные значения времени жизни капелек чистой воды и раствора цетилового спирта при различных внешних условиях. Видно, что чем меньше капелька, тем больше возрастает время ее жизни в присутствии [c.108]

Уравнение (12.4) обычно используется для установления связи между дальностью видимости в тумане и содержанием воды в нем. Можно приближенно принять, что для тумана, содержащего в 1 см N капелек с радиусом г, коэффициент затухания сг равен 2лМг (глава 4) или 3/п/2г (где т — масса жидкой воды в 1 см тумана). Дальность видимости темных предметов в таком тумане [c.402]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология