Скорость критическая начала псевдоожижения

Скорость начала псевдоожижения (критическая скорость) при заданной температуре процесса [c.185]

Начало псевдоожижения и его критическая скорость в аппаратах постоянного сечения [c.442]

После преобразований получим уравнение для определения критической скорости начала псевдоожижения [c.464]

Как известно, псевдоожиженный слой существует в области, ограниченной так называемой критической скоростью , характеризующей начало псевдоожижения, и скоростью витания частиц слоя, при которой слой разрушается и частицы выносятся из аппарата. Очевидно, скорость газа в слое при сушке должна лежать между этими двумя крайними пределами и обеспечивать получение интенсивно перемешиваемого кипящего слоя. [c.258]

Под названием внешняя гидродинамика кипящего слоя мы объединяем все явления взаимодействия потока газа (жидкости) со слоем в целом — критические скорости начала псевдоожижения и уноса, закон расширения слоя. К внутренней гидродинамике кипящего слоя относятся явления, обусловленные нестационарными движениями твердой фазы и ее перемешиванием внутри слоя, дисперсия скоростей и перемешивание в газовом потоке, механизм переноса импульса, теплоты и массы. Перенос теплоты от кипящего слоя к стенкам аппарата или погруженным в него поверхностям принято называть внешним теплообменом , в отличие от межфаз-ного теплообмена между зернами и проходящим потоком газа [c.7]

При скорости потока и, превышающей критическую скорость начала псевдоожижения ы р слой начинает расширяться, его порозность е и общая высота Н возрастают по сравнению с первоначальными их значениями Eq и для насыпанного слоя. Зерна становятся взвешенными, т. е. сила сопротивления зерна восходящему потоку остается равной весу зерна. Для соблюдения этого равенства зерна расходятся друг от друга и скорость скольжения потока между зернами = и/е растет медленнее расходной скорости и. Соответственно перестраивается и распределение скоростей в поровых каналах между зернами, снижая градиенты скорости у поверхности зерен так, чтобы, несмотря на увеличе- [c.33]

Таким образом, мы приходим к выводу, что истинный вид зависимости (1.26) для расширения слоя должен быть установлен на опыте. С применяемой для инженерных расчетов логарифмической точностью желательно получить максимально простую расчетную формулу, базирующуюся на тех же основных критериях Аг и Re, которые входят в определение критической скорости начала псевдоожижения и р. Для этого заметим, что при и > слой расширяется в принципе сколь угодно сильно (Я/Яо оо), но порозность е при этом возрастает лишь до предельного значения е =1, когда в потоке может быть взвешенной лишь одиночная частица, бесконечно удаленная от всех остальных. Эта предельная скорость потока называется скоростью витания одиночной частицы в силу принципа относительности движения эту [c.36]

По-видимому, все же такой резкой границы не существует и пульсации возникают сразу при переходе через критическое значение скорости начала псевдоожижения кр-L ростом же разности и — кр степень неоднородности нарастает, сначала медленно, а затем все более интенсивно и граница, проведенная на рис. 1.15, является до некоторой степени условной. Более того, благодаря непрерывному возрастанию амплитуды 6 с высотой г, [c.91]

Здесь Ед — порозность плотной фазы, которая считается равной порозности исходного неподвижного насыпанного слоя, а и л — расходная скорость потока через все сечение, занятое плотной фазой. В простейшей схеме двухфазной модели л считалась равной известной критической скорости начала псевдоожижения и,-р. При дальнейшем же развитии теории отношение Ипл/ кр полагалось то большим, то меньшим единицы и являлось дополнительным параметром. [c.119]

Для данной системы газ—твердые частицы критерий Архимеда есть величина постоянная. Критерий же Рейнольдса изменяется от Ке р при критической скорости начала псевдоожижения, до К пит при достижении скорости витания и уносе всего кипящего слоя. Из физической модели следует, что функция /о должна иметь максимум при каком-то промежуточном значении Ке , лежащем внутри интервала (Ке р, Йе нг)- Это значение Ке находится из математического условия /о (Аг, Ке)/ Ке = О и решение этого уравнения может быть выражено в виде явной зависимости Ке от Аг, т. е. [c.147]

Рассмотрим первую из этих оценок. Для относительно мелких частиц с d от 0,1 до 1 мм при псевдоожижении воздухом критические скорости начала псевдоожижения лежат в пределах от [c.168]

Критическая скорость начала псевдоожижения, выражение через характеристические параметры о и 0 (1-22) [c.260]

К основным гидродинамическим показателям слоя относятся критическая скорость псевдоожижения (или скорость начала псевдоожижения), определяющая минимальный расход газа на псевдоожижение, и скорость витания частиц, определяющая минимальный расход газа на пневмотранспорт частиц. [c.35]

Резкое увеличение электросопротивления слоя наблюдается в критической точке начала псевдоожижения. При незначительном увеличении скорости газа от 0,186 до 0,194 м/с, сопровождающемся резким расширением слоя при переходе его в псевдоожиженное состояние, электросопротивление скачкообразно увеличивается в 2-2,5 раза. Дальнейшее увеличение скорости газа сопровождается быстрым увеличением порозности и электросопротивления слоя, [c.45]

Линейная скорость ожижающего агента, при которой порошок переходит в псевдоожиженное состояние, называется скоростью начала псевдоожижения или его первой критической скоростью Для мелких частиц (4 < 1 мм) [c.318]

Наиболее надежно скорость начала псевдоожижения определяют экспериментально на лабораторных или опытных установках. Расчетным путем находят следующим образом. Для частиц шарообразной или близкой к ней формы критическое значение критерия Рейнольдса (Кео , при котором начинается псевдоожижение, можно определить по следующему уравнению [c.126]

По мере увеличения скорости ш газа сопротивление плотного слоя частиц растет до тех пор, пока не сравняется с весом G/F столба материала, приходящегося на единицу площади решетки (рис. 4.1). В этом режиме вес каждой частицы в среднем становится равным силе, с которой действует на нее поток газа снизу, т.е. фактически частицы опираются не друг на друга и на решетку, а на поток газа. Скорость со , соответствующая такому состоянию, называется скоростью начала псевдоожижения, или критической (рис. 4.2). [c.77]

Среди других задач гидродинамики неподвижного слоя важнейшей является определение предела устойчивости НС, т.е. скорости потока (если он подается снизу), при которой его воздействие на частицы становится столь значительным, что слой переходит в псевдоожиженное состояние. Эта скорость (ее иногда называют первой критической) является одновременно скоростью начала псевдоожижения. Ее удобно определять при изучении закономерностей псевдоожиженного слоя (разд.2.7.4.). [c.222]

Если не имеется препятствий расширению слоя (зернистый материал свободно покоится на газопроницаемой подложке, а сплошная фаза подается снизу), то при определенной скорости движения среды, называемой критической м кр (точка В), когда силовое воздействие сплошной среды превысит вес частицы, последние приобретают подвижность и начинают перемещаться относительно друг друга, образуя взвешенный слой (участок ВС, рис. 6.9.6.1). Частицы твердой фазы во взвешенном слое хаотически движутся, вращаясь и соударяясь. Общий объем слоя увеличивается, увеличивается его пористость. Взвешенный слой твердых частиц назьшается также псевдоожиженным или кипящим, поскольку он, подобно жидкости, обладает текучестью. В момент начала псевдоожижения — в точке В — наблюдается пик перепада давления, что связано, в основном, с преодолением сил грения слоя частиц о стенку аппарата и в меньшей степени — сцеплением частиц друг с другом, перераспределением энергии газовых струй из отверстий решетки. Всплеск перепада давления для неуплотненных материалов в среднем составляет 5-10 % от Ар. При уменьшении скорости сплошной среды и обратном переходе слоя в неподвижное состояние пик перепада давления отсутствует (пунктир [c.578]

По результатам обработки опытных данных для определения критической скорости газа (начала псевдоожиження) при вибрации получено выражение [c.231]

Вен и Ю, базируясь на ряде допущений, рассчитали что при малых значениях Re< и Re сепарация твердых частиц происходит в тех случаях, когда отношение скоростей начала псевдоожижения обоих компонентов больше 2. Было экспериментально установлено, что это отношение примерно сохраняет свое значение и при высоких значениях Re< и Re . В цитируемой работе также показано, что при отсутствии сепарации полидисперс-ная смесь ведет себя как монодисперсный материал с такой же удельной поверхностью. Из приведенных ранее неопубликованных данных следует, однако, что сеперация зависит от порозности и становится более четкой при увеличении последней. Установлено также что для системы, состоящей из шариков двух различных размеров, но одинаковой плотности, существует критическое значение порозности, ниже которого сепарации не наблюдается. При высоких концентрациях частиц сепарация происходит только в том случае, если скорости витания частиц разных размеров отличаются минимум в два раза. [c.52]

При постепенном увеличении расхода газа через многоэлементное распределительное устройство с расположенным над ним слоем зернистого материала часть элементов начинает работать сразу после превышения скорости, необходимой для начала псевдоожижения в расчете на все сечение распределительной решетки (см. рис. Х1Х-4). Дальнейшее увеличение газового потока приводит к тому, что в определенный момент рабочий режим будет характерен для всех элементов соответствующую этому моменту среднюю скорость газового потока (в расчете на сво-боднсге сечение аппарата) обозначим С/,., Если теперь постепенно уменьшать расход газа, то при достижении некоторой критической скорости часть элементов начнет переходить от рабочего [c.687]

Гидродинамика потока в активной фазе подобна гидродинамике всего потока в критической точке перехода от неподвижного слоя к кипящему. В первом приближении можно предполагать, что скорость потока в активной фазе равна критической екорости м р, а весь избыток газа сверх необходимого для начала псевдоожижения проходит сквозь слой в пузырях (в пассивной фазе). При этом доля газа, проходящего в активной фазе, равна (если и — скорость всего потока газа) [c.311]

Псевдоожиженный слой может существовать лишь в определенном диапазоне скоростей газа или жидкости. Первая критическая скорость т)кр,, называемая скоростью начала псевдоожижения, соответствует переходу слоя из неподвижного в псевдоожиженное состояние. Вторая критическая скорость соответствует разрушению псевдоожиженного слоя и его транспортированию (уносу). Отношение рабочей скорости потока ожижающего агента w к скорости начала псевдоожижения никр, называется числом псев-доожижения и обозначается [c.361]

Недостатком испытанной конструкции реактора с насыпным слоем катализатора (рис. 2.216) оказалось то, что из-за отклонения размера гранул катализатора СТК-1-7 от паспортных данных (диаметр гранул — 7,05 мм, длина гранул — 15,8 мм) в слое катализатора находилась часть гранул меньших размеров, что в ходе эксплуатации реактора при расчетной скорости потока, значительно меньшей критической скорости начала псевдоожижения, все же приводило к образованию локальных центров псевдоожижения, в которых наблюдалось истирание мелких гранул с выносом катализаторной пыли из реактора с восходящим потоком очищенного газа. С целью устранения истирания и уноса катализатора была выполнена переобвязка реактора с организацией нисходящего потока очищаемого газа при его прохождении через слой катализатора (рис. 2.23в). [c.124]

Переход от режима фильтрации к состоянию псевдоожижения соответствует на кривой псевдоожижения критической скорости псевдоожижающего агента 1 пс (точка А, рис. 5-9, а), называемой скоростью начала псевдоожижения. В момент начала псевдоожиже-ния вес зернистого материала, приходящийся на единицу площади поперечного сечения аппарата уравновешивается силой гидравлического сопротивления слоя [c.111]

Баскаковым с соавт. [172 ] рассмотрено изменение критической скорости начала псевдоожижения и максимального сопротивления слоя при его торможении. Отмечено, что в незатопленной насадке критическая скорость псевдоожижения примерно равна скорости псевдоожижения в обычнохм незаторможенном слое, что и вытекает непосредственно из приведенных в главе I данных. Естественно, что в этом случае нужно относить ее только к свободному сечению слоя, т. е. е,,. [c.247]

Зная вес слоя Нод р - р 1 - о и используя уравнение (ХУ1П.14), можно определить критическую скорость начала псевдоожижения. [c.464]

При повышении объемной концентрации транспортируемых частиц скорость скольжения УУ, уменьшается. В пределе минимальное значение УЦ соответствует возможной максимальной концентрации транспортируемых частиц, т.е. плотному слою с порозностью (,. Если е Сд, то по уравнению (XVIII.24) УУ, стремится к значению критической скорости начала псевдоожижения [см. (XVIII.17)]. [c.470]

Для перевода критической массовой скорости начала псевдоожижения в линейную делим получекпое зиаченпе на плотность газа и 3600 [c.80]

Более того, Пигфорд и Барон [69], исходившие из аналогичных и близких предпосылок и приведшие исходные уравнения (П.И) и (И. 12) к безразмерному виду, показали, что естественным масштабом для величин риг является отношение glu (с" ) и безразмерные отношения puig и vuig должны зависеть от неопределенного безразмерного параметра pg/ (р — р). Входящая же в последний косвенно критическая скорость начала псевдоожижения кр для различных систем может различаться на 3 порядка и ни о какой универсальности величин Vq = 1/то при этом выводе не может быть и речи. [c.66]

Для использования номограммы, изображенной на рис. 7, умножаем 1122 на 0,004 и получаем 4,5. Соединяя прямой отложенные на левых шкалах номограммы значения л=0,035 мПа-с и ууо-0,04 = 4,5, а также точку пересечения прямой на вспомогательной шкале А—А с точкой, соответствующей диаметру частиц 0,2 мм на правой шкале, получаем 0,2 0 = 9, т. е. (7 = 45 ктЦм -ч). Для перевода критической массовой скорости начала псевдоожижения в линейную делим полученное значение О на плотность газа и на 3600 [c.37]

Размытость начала псевдоожижения для полидисперсного материала (рис. 1.3,6) объясняется тем, что для разных фракций псевдоожижение начинается при разных критических скоростях. Для частиц одинаковой плотности с небольшим показателем полидисперсности dmix/dmin для расчета Шкр можно пользоваться формулой (1.10), подставляя в нее эквивалентный диаметр [c.21]

В аппаратах переменного по высоте сечения, например в конических аппаратах, в разных сечениях скорость ожижаЮщего агента достигает скорости начала псевдоожиження не одновременно. Плотные слои сдерживают ожижение слоев, где скорость агента достигает критической величины, и, в свою очередь, ожиженные слои способствуют ожижению плотных. Под скоростью начала псевдоожиження в этом случае следует понимать скорость ожижающего агента при которой ожижаются частицы во всех сечениях аппарата. Из аппаратов переменного сечения наибольший для практики интерес представляют конические, расширяющиеся кверху аппараты. Даже при небольших значениях угла при вершине конуса ожижение не является равномерным по сечению существует более разреженная зона, ядро и более плотная, периферийная зона, [c.24]

Многочисленные экспериментальные исследования, обобщенные в [7, 48, 54-57], показали, что движение частиц твердой фазы, начинающееся после достижения восходящим газовым потоком критической скорости начала псевдоожижения и ,, резко интенсифицирует процесс теплообмена между всей массой слоя и теплообменной поверхностью по сравнению с теплообменом стенки и неподвижного слоя дисперсного материала. Увеличение коэффициента теплоотдачи к стенке а ,, вначале значительное, по мере дальнейшего повышения скорости газа уменьшается. При некотором значении скорости газа Мопт коэффициент а , приобретает максимальное значение, и при дальнейшем увеличении скорости газа интенсивность теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью уменьшается (рис. 4.2.5.1). Значение а , акс может достигать 600 Вт/(м К) при скорости газа, приблизительно в два раза превосходящей скорость начала псевдоожижения. В количественном отношении данные разных авторов различаются весьма значительно, особенно в области восходящей ветви кривой. Однако в области максимальных значений а , оказывается возможным простое обобщение опытных данных в виде корреляционной зависимости [c.258]