Ядерный отрицательный

Английский физик (уроженец Новой Зеландии) Эрнест Резерфорд (1871—1937) решил, наконец, признать, что единица положительного заряда принципиально отличается от электрона — единицы отрицательного заряда. В 1914 г. Резерфорд предложил принять в качестве основной единицы положительного заряда частицу положительно заряженных лучей с наименьшей массой, равной массе атома водорода. Когда, уже позднее, Резерфорд занялся изучением ядерных реакций (см. гл. 14), он сам неоднократно получал частицы, идентичные ядру водорода, что окончательно убедило его в правильности такой точки зрения. В 1920 г. Резерфорд предложил назвать эту основную положительно заряженную частицу протоном. [c.151]

Если ядро с квадрупольным электрическим моментом (ядерный спин 7 1 см. разд. 7.2 и рис. 7.1) находится в неоднородном электрическом поле, являющемся следствием асимметрии электронного распределения, то может возникнуть градиент электрического поля (см. ниже). Квадрупольное ядро будет взаимодействовать с этим градиентом электрического поля в различной степени в зависимости от различных возможных ориентаций эллиптического квадрупольного ядра. Поскольку квадрупольный момент возникает в результате несимметричного распределения электрического заряда в ядре, нас будет больше интересовать электрический квадрупольный момент, нежели магнитный момент. Число разрешенных ядерных ориентаций определяется ядерным магнитным квантовым числом т, которое принимает значения от -(- / до — 1 (всего 27 -Ь 1). Низший по энергии уровень квадруполя соответствует ориентации, для которой наибольшая величина положительного ядерного заряда располагается ближе всего к наибольшей плотности отрицательного заряда в электронном окружении. Разности энергий различных ориентаций не очень велики, и при комнатной температуре в группе молекул существует распределение ориентаций. Если электронное окружение ядра является сферическим (как в С1 ), то все ядерные ориентации эквивалентны и соответствующие энергетические состояния квадруполя вырождены. Если сферическим является ядро (/ = О или 1/2), то энергетических состояний квадруполя не существует. В спектроскопии ЯКР мы изучаем разности энергий невырожденных ядерных ориентаций. Эти разности энергии обычно соответствуют радиочастотному диапазону спектра, т.е. от 0,1 до 700 МГц. [c.260]

Разность энергий между различными уровнями и, следовательно, частота перехода зависят как от градиента поля создаваемого валентными электронами, так и от квадрупольного момента ядра. Квадрупольный момент eQ является мерой отклонения распределения электрического заряда ядра от сферически симметричного. Для данного изотопа величина eQ постоянна, и для многих изотопов она может быть получена из различных источников [5, 6]. Величина еЦ может быть измерена в экспериментах с атомными пучками. Размерностью eQ является заряд, умноженный на квадрат расстояния, но чаще квадрупольный момент выражают через О в см . Например, квадрупольный момент Q ядра - С с ядерным спином 1 = 3/2 составляет —0,0810 см отрицательный знак указывает на то, что распределение заряда сжато относительно оси спина (см. рис. 7.1). [c.266]

Приведенный перечень сил не является исчерпывающим, например не учтены фото- и термофорез, химические и ядерные взаимодействия и т. д., т. е. не учтено использование для целей очистки, например, химических и ядерных реакций. Анализ приведенных сил показывает, что их можно сгруппировать на условно положительные (т. е. способствующие улавливанию) и отрицательные (т. е. препятствующие улавливанию) некоторые из сип в одних условиях будут положительными, а в других отрицательными. Если в качестве масштаба действия сил выбрать силу тяготения то получится шкала сил, которые необходимо учитывать. В этой шкале некоторая -я сила имеет относительную величину, равную [c.137]

Еще большую информацию спектр ЭПР может дать, если парамагнитные частицы содержат атомы с ядерными магнитными моментами. В этом случае в спектре образуется сверхтонкая структура, когда линия ЭПР расщепляется на несколько компонент. По числу компонент, их относительной интенсивности и величине расщепления можно получить важные сведения о распределении электронного облака, характере химической связи. Например, величина расщепления линий Мп - в различных солях и оксидах практически зависит только от природы окружающих его отрицательных ионов и не зависит от констант кристаллической решетки, уменьшаясь по мере возрастания степени ковалентности связи. [c.162]

Заряженные бомбардирующие частицы, как, например, альфа-частицы, должны иметь очень большую скорость, чтобы преодолеть электростатическое отталкивание между ними и ядром-мишенью. Чем больше заряд бомбардирующей частицы или ядра-мишени, тем большей скоростью должна обладать бомбардирующая частица, чтобы вызвать ядерную реакцию. В связи с этим разработано много методов ускорения заряженных частиц с использованием сильных магнитных и электростатических полей. Такие методы осуществляются с помощью ускорителей элементарных частиц, носящих название циклотрон и синхротрон. Принципиальная схема действия циклотрона показана на рис. 20.4. Частицы, предназначенные для бомбардировки исследуемых ядер, вводят в вакуумную камеру циклотрона. Затем их ускоряют, прикладывая попеременно положительный и отрицательный потенциалы к полым О-образным электродам. Магниты, расположенные выше и ниже этих электродов, заставляют частицы двигаться по спиральным траекториям до тех пор, пока они в конце концов не выходят из циклотрона и не ударяются о вещество, играющее роль мишени. Ускорители элементарных частиц нашли применение главным образом для выяснения ядерной структуры и синтеза новых тяжелых элементов. [c.252]

Из существующей теории следует, что константы спин-спинового взаимодействия можно различать по знаку как положительные или отрицательные в зависимости от относительной энергетической выгодности той или иной взаимной ориентации ядерных спинов во внешнем магнитном поле. Экспериментально могут быть определены только относительные знаки констант спин-спинового взаимодействия, но принято, что прямая константа . С1н является положительной, исходя из чего указывают и знаки других констант. [c.27]

Изомерный сдвиг 6 может быть как положительным, так и отрицательным в зависимости от знака AR/R. Если эффективные размеры (радиус) возбужденного ядра больше, чем ядра в основном состоянии, т. е. плотность ядерного заряда pe0, то при увеличении 5-электронной плотности на ядре в образце по сравнению с источником, согласно уравнению (V.9), будет наблюдаться положительный сдвиг (-1-6). Обратно, при pe>pg и AR/Rизомерный сдвиг отрицателен (—б) при увеличении s-электронной плотности на ядре в образце Так, для изотопа Fe AR/Rизомерный сдвиг при увеличении s-электронной плотности отрицателен, а для других, приведенных в табл. V.1 элементов, AR/R>0 и при росте s-электронной плотности на ядре изомерный сдвиг будет положительным. [c.120]

ИОНЫ (греч. ion — подвижный) — частицы, представляющие собой атомы или группы атомов, химически сая )анных между собой, с избытком или недостатком электронов и поэтому положительно или отрицательно заряженных. Положительно заряженные ионы называют катионами и обозначают знаком+, отрицательно заряженные — анионами, обозначают знаком — Na , Са +, А1 +, С1-. sq2-, pq3- "и др. И. вступают з реакции с атомами, молекулами и между собой. В растворах И. образуются в результате электролитической диссоциации и обусловливают свойства электролитов. Катионы при электролизе направляются к катоду, анионы — к аноду. И. в газах образуются при высоких температурах или в результате воздействия на газы квантов высокой энергии или быстрых частиц. В последние годы резко повысилась роль И. а газах в связи с распространением радиационных явлений, развитием ядерной техники, с использованием электроразрядной плазмы и бурным развитием работ, касающихся верхних слоев атмосферы н др. [c.112]

Химическая поляризация ядер. Обычные ЯМР-спектры соответствуют частицам с равновесной заселенностью ядерных зееманов-ских уровней. Если, однако, молекулы образуются из радикалов, испытавших встречи с другими радикалами, то в них может возникнуть неравновесная заселенность зеемановских уровней. Такие частицы будут давать аномальные спектры ЯМР сильное поглощение (Л) при положительной поляризации и эмиссию ( ) при отрицательной поляризации. Спектры неравновесной поляризации ядер наблюдаются сразу же после образования частиц за период времени ядерной релаксации (1—30 с). Часто в спектрах ЯМР наблюдается мультиплетный эффект, когда линии спинового мультиплета в высо- [c.296]

Атомная, или ядерная, поляризация Ра, возникающая в результате смещения ядер атомов или атомных групп в направлении отрицательного полюса внешнего электрического поля. Она является следствием деформации электронного облака. Величина Яа ввиду большой массы ядер по сравнению с массой электронов меньше, чем Ре (масса протона и масса нейтрона примерно в 1840 раз больше массы электрона). Обычно принимают, что величина Ра составляет 5—8% от Ре [c.6]

Здесь Е — энергия падающего нейтрона, Е,. — энергия ядерного уровня, Га и — соответственно полуширины резонансного уровня для поглощения нейтрона и для реэмиссии без изменения энергии нейтрона, С — постоянная. Первый член в этой формуле описывает потенциальное, а второй — резонансное рассеяние. Если уровень Е сильно отличается от энергии нейтрона Е, то резонансный член мал. При уменьшении разности Е — Е ) вклад резонансного члена в общее рассеяние возрастает. Разность Е — Ег) может быть положительной и отрицательной, поэтому сечение о может быть больше и меньше 4лЬ . Например, для ядра ванадия результирующая длина рассеяния оказывается очень маленькой — 0,05 см, а в случае ядер водорода, титана и [c.80]

Ядро имеет диаметр порядка тельный электрический заряд, плотность массы ядерного вещества примерно в 10 раз больше плотности всего вещества. Плотность ядерного электрического заряда также намного превышает плотность заряда вещества в целом, причем здесь также обнаруживается соотношение порядка Положительный ядерный заряд вещества уравновешивается отрицательным зарядом электронов. Величина заряда электрона равна 1,602-10" Кл (4,803-10 электростатической единицы заряда). Обычно этот заряд принимают за условную величину, полагая заряд электрона равным —1. Масса электрона гпе очень мала и составляет 9,1-Ю" кг. Однако планетарная модель Резерфорда противоречила факту устойчивого существования атомов. В результате ускоренного движения электрона расходуется энергия его электростатического взаимодействия с ядром и согласно расчетам через 10 с электрон должен упасть на ядро. [c.10]

Заряд атомного ядра по величине совпадает с порядковым номером элемента в периодической системе число электронов равно заряду ядра. Атом в целом нейтрален, т. е. сумма отрицательных зарядов компенсирована положительным зарядом ядра. Размеры атомного ядра (диаметр 10 — 10 м) весьма малы по сравнению с размерами атома (диаметр 10 м), но почти вся его масса сосредоточена в ядре ( 99,97 %). А так как масса является мерой энергии, то в ядре сосредоточена почти вся энергия атома. Плотность ядерного вещества огромна ( 10 кг/м ). Заряд ядра определяет не только общее число электронов, но и электронное строение атомов, а следовательно, их физико-химические свойства. [c.90]

Организовать группу независимых общественных экспертов для всесторонней оценки последствий подземных ядерных взрывов (ПЯВ), проведенных на ряде месторождений углеводородного сырья России, с целью разработки мер по предотвращению отрицательного их воздействия на окружающую среду и работающий персонал. [c.140]

Согласно рис. 11.3, в том интервале 7 , где на рентгеновской кривой распределения находится первый максимум, на кривой, полученной по нейтронным данным, имеется отрицательный пик. Связано это с тем, что изотоп Ы характеризуется отрицательной амплитудой ядерного рассеяния нейтронов, в то время как атомные амплитуды рассеяния рентгеновских лучей всегда положительны. Следовательно, отрицательный пик на кривой распределения при Я—2,45 А соответствует расстоянию Ы — С и является результатом сочетания отрицательной амплитуды рассеяния для Ы и положительной амплитуды для С1". Наличие последующих максимумов на кривых распределения указывает на существование тенденции к чередованию ионов противоположного заряда. В табл. 32 приведены параметры первой и второй координации некоторых галогенидов щелочных металлов. [c.269]

Дано содержание примесей, отрицательно влияющих на ядерные характеристики бериллия. [c.213]

Если пренебречь равновесной поляризацией ядерного спина в момент образования РП, то среднее значение проекции спина на направление внешнего магнитного поля равно нулю в момент образования РП и должно оставаться нулем, так как в сильных магнитных полях изотропное СТВ сохраняет проекцию ядерных спинов. Отсюда вытекает, что радикалы, избежавшие рекомбинации в клетке, имеют поляризацию ядра, знак которой противоположен знаку поляризации ядерных спинов в продукте геминальной рекомбинации. Происходит сортировка ядер по проекции их спина ядра с положительной (отрицательной) проекцией спина преимущественно остаются в продукте геминальной рекомбинации РП, т.е. в регенерированной материнской молекуле, одновременно ядра с отрицательной (положительной) ориентацией спина оказываются в продуктах реакции радикалов, вышедших из клетки в объем раствора. [c.83]

Стабильность ядра характеризуется также вероятностью, с которой может произойти распад этого ядра. Зависимость потенциальной энергии частицы в зависимости от ее расстояния от центра ядра описывается кривой, изображенной на рис. 4. Положительные участки соответствуют отталкиванию частицы от ядра, отрицательные — притягиванию. Участок а — Ь кривой рис. 4 отвечает кулоновскому взаимодействию какой-либо положительно заряженной частицы, например, альфа-частицы с ядром. По мере удаления частицы от ядра энергия отталкивания уменьшается. На расстояниях от ядра порядка 10 м кулоновское взаимодействие заменяется ядерным, т. е. частица будет не отталкиваться, а притягиваться к ядру (участок — 0, следовательно, для удаления частицы из ядра необходимо энергию затратить. [c.12]

Эту электронную конфигурацию можно интерпретировать следующим образом. Три занятые а-орбитали соответствуют двум парам электронов (одна из них преимущественно локализована у атома углерода, вторая — около атома азота) и одной о-связи между атомами углерода и, <ислорода. Дважды вырожденный л, -уровень соответствует образованию двух я-связей. Молекула СО характеризуется очень большой энергией диссоциации (1069 кДж/моль), высоким значением силовой постоянной связи (ксо= 1860 Н/м) и малым межъ-ядерным расстоянием (0,1128 нм). Электрический момент диполя молек лы СО незначителен ( х = 0,04 Кл м) при этом эффективный заряд на атоме углерода отрицательный, а на атоме кислорода — положительный. [c.405]

Хотя эти данные показывают, что отрицательные ионы, которые, вероятно, действуют как частицы, уменьшающие плотность заряда, могут ускорять обмен, они не дают нам сведений о механизме реакции, не дают ответа на вопрос, идут ли эти реакции за счет переноса электрона или путем переноса атома. Некоторые весьма интересные с этой точки зрения факты вытекают из работы Таубе с сотр. [98] по изучению реакции между Со (NHз)5 P и Сг " в растворах НСЮ4, приводящей к образованию частиц Со " и Сг " . Они нашли, что все образующиеся ионы Сг= " находятся в виде комплекса СгСР" и что если кобальтовый комплекс содержит радиоактивный С1 , то в конце реакции последний оказывается в СгСР" . Это весьма недвусмысленное указание на то, что перенос атома С1 осуществляется через двух-ядерный активированный комплекс [c.505]

Почти все применения ядерной науки имеют положительные и отрицательные стороны. Они помогли удовлетворить большую часть энергетических потребнос-тей, внесли важный вклад в промышленность, биологические исследовх1ния, и особенно в медицину, но в то же время радиация — одна из причин возникновения раковых опухолей (хотя и может использоваться для их же лечения). Производство и использование атомной энерти сопряжены с вероятностью аварии. С любыми радиоактивными материалами следует обращаться с предельной осторожностью. Только приборы могут определить наличие радиоактивности. Более того, все применения атомной технологии создают одну и ту же, до сих пор не решенную, проблему что делать с отходами ядерной технологии [c.299]

В уравнении (9.25), имеют противоноложный знак, но член, описывающий взаимодействие положительного ядерного момента и отрицательного электронного момента, отрицателен.) Отметим, что след равен нулю. [c.39]

Проводимые в настоящее время работы по совершенствованию автотермических процессов направлены в основном на повышение давления газификации, увеличение единичной мощности и термического к. п. д. реакторов, максимальное сокращение образования побочных продуктов. В автотермических процессах газификации до 30% угля расходуется не на образование газа, а на получение необходимого тепла. Это отрицательно сказывается на экономике процессов, особенно при высокой стоимости добычи угля. Поэтому значительное внимание уделяется в последнее время разработке схем аллотер-мической газификации твердого топлива с использованием тепла, получаемого от расплавов металлов или от высокотемпературных ядерных реакторов. [c.97]

Квадрупольный электрический момент имеется у ядер со спином / 1. Распределение ядерного заряда в этом случае несферическое (рис. 6.55), квадрупольный электрический момент равен eQ, где е — единичный электрический заряд, а Р — мера отклонения распределения ядерного за- Распрелеление ряда от сферически симметрического. По- ндермого заряда в квад-ложительное значение О говорит о том, что руполе заряд ориентирован вдоль направлении а - л - г<з<о главной оси, при отрицательном значении [c.327]

При действии ядерных излучений на воздух молекулы составляющих его газов теряют свою электронейтральность образуются частицы, несущие положительные и отрицательные заряды — ионы. Это процесс ионизации газа. Последняя происходит путегл выбивания электрона у нейтральной молекулы газа, причем эта молекула приобретает положительный заряд — образуются положительные ионы. Электроны, оторванные от молекул, либо остаются свободными, либо присоединяются к другим молекулам газа — образуются отрицательные ионы. Ионизированный воздух отличается большой электропроводностью. [c.388]

При образовании молекулы из двух атомов решающую роль играют электростатические взаимодействия между заряженными частицами, входящими в состав взаимодействующих атомов межэлектрон-ное отталкивание, межъядерное отталкивание и электро-но-ядерное притяжение. Причем понижение энергии системы осуществляется за счет того, что электроны, образующие химическую связь, в молекуле притягиваются одновременно двумя ядрами. Между ядрами соединяющихся атомов появляется повышенная плотность отрицательного заряда, которая уменьшает силу межъядерного отталкивания. [c.20]

Затвердевание жидкого Не при низких температурах сопровождается разупорядочением ориентаций ядерных спинов. Этот экспериментальный факт, вытекающий из анализа магнитных свойств Не, объясняет рост энтропии при затвердевании Не и связанную с этим отрицательную теплоту плавления. Энтропия при температурах порядка 0,05 К и ниже определяется, в основном, степенью упорядоченности спинов атомных ядер, т. е. квантовыми особенностями этого вещества. Впервые возможность упорядочения спинов при плавлении Не и связанных с этим аномалий энтропии и энтальпии была указана И. Померанчуком еще в 1950 г. Поэтому отрицательная теплота плавления Не иногда именуется эффектом Померанчука. [c.256]

В результате фундаментальных исследований в области развития учения о строении атомов химических элементов были открыты и количественно охарактеризованы элементарные частицы, обладающие массой покоя,— электроны, протоны и нейтроны. В 1891 г. английским физиком Дж. Стонеем был введен термин электрон, обозначавший единичный электрический заряд, а в 1897 г. Дж. Томсон, изучая катодное излучение в трубке Крукса, доказал, что оно представляет собой поток отрицательно заряженных частиц. Б 1909 г. Р. Малликен установил заряд электрона, равный 1,60210-10 Кл (масса электрона 9,1091 10" кг, размер 10 м). Каналовое излучение в аналогичных опытах представляло, как было установлено немецким физиком Е. Гольдштейном (1886), потоки положительно заряженных частиц, заряды которых были кратны заряду электрона или равны ему, но противоположны по знаку, а масса совпадала с массой атома водорода (1,67252-10 кг). Эти частицы были названы протонами (Дж. Томсон, В. Вин). В 1932 г. Дж. Чедвик при изучении ядерных реакций открыл нейтральную частицу с массой 1,67474-10 кг, которая была названа нейтроном. [c.189]

На рис. 25,6, а изображен гипотетический случай образования соединений из ионов без перекрывания орбитали. 1< ак правило, в соединениях происходит частичное перекрывание атомных орбиталей и образование примеси валентной связи обычно приводит к уменьшению межъ-ядерного расстояния между атомами (рис. 25.6,6). Это формально соответствует искажению сферической формы ионов, т. е. смещению центра тяжести электронной оболочки иона относительно заряда ядра. Следовательно, деформация ионов при их взаимодействии должна сопутствовать их поляризации. Очевидно, ионы, обладающие большим зарядом ядра и тонкой электронной оболочкой, прижатой электростатическими силами к ядру, должны сами дес1юрмироваться слабо, но обладать повышенной деформирующей, поляризующей способностью. Напротив, отрицательно заряженные ионы, имеющие относительно меньший положительный заряд ядра и объемистую рыхлую [c.330]

Существует возможность того, что пожар, который затронул оборудование станции, не связанное напрямую с ее безопасностью, может в конечном счете создать угрозу безопасности АЭС. Авария на АЭС Three Mile Island (США) является примером последовательности событий, при которых поломка системы, не связанной с безопасностью, привела к повреждению системы, связанной с безопасностью. Не менее важно и то, что в общую массу последствий войдет отрицательная реакция населения иа сообщения о том, что пожар потенциально содержал ядерную опасность (если даже пожар был достаточно быстро ликвидирован). Последний фактор обусловлен тем, что в последние годы достаточно много говорится об АЭС, широко обсуждаются вопросы о возможных опасностях для окружающей среды. Поэтому представляется вполне целесообразным попытаться хотя бы в общих чертах обрисовать техническую сторону этого вопроса так, как она ставится перед теми, для кого надежность АЭС является ежедневным занятием. При этом стоит еще раз напомнить, что как юридически, так и прак-тиче ски (в противоположность тому, что говорят или иногда пишут) именно эксплуатационники реакторной установки несут полную ответственность за обеспечение безопасности ее работы, [c.405]

Для иллюстрации последнего утверждения рассмотрим пример. Пусть дана РП с одинаковыми g-факторами партнеров пары, и пусть один из радикалов пары А имеет одно магнитное ядро со спином / = 1/2. Предположим, что РП рождается в триплетном состоянии и не может рекомбинировать пока не произойдет ее конверсия в синглетное состояние. В этой ситуации обычный эффект ХПЯ не формируется в сильных постоянных магнитных полях, так как в обоих подансамблях РП с положительной и отрицательной проекцией ядерного спина на направление постоянного магнитного поля частота синглет-триплетных переходов одинаковая. В присутствии переменного поля ситуация может измениться. Разобъем ансамбль РП на два подансамбля с положительной и отрицательной проекцией ядерного спина. В подансамбле с положительной проекцией ядерного спина ЭПР частоты радикалов пары равны [c.131]

Рис. 9. Спектр ЭПР РП с одним магнитным ядром со спином 1/2 в случае слабого СВЧ поля, (И < а (а), и в случае сильного СВЧ поля, б> > а (б). Зависимость вероятности рекомбинации РП с положительной (А) и с отрицательной (Б) ориентацией ядерного спина от индукции магнитного поля В - суммарная вероятность рекомбинации обоих подансам-блей (сумма спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т е. спектр ОДЭПР) Г - разность вероятностей рекомбинации обоих подансамблей (разность спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т.е. спектр ЭПР, измеренный по эффекту СПЯ. Внизу схематически показан равновесный спектр ЭПР [5].

Рис. 9. Спектр ЭПР РП с одним магнитным ядром со спином 1/2 в случае слабого СВЧ поля, (И < а (а), и в случае сильного СВЧ поля, б> > а (б). Зависимость <a href="/info/1353707">вероятности рекомбинации</a> РП с положительной (А) и с отрицательной (Б) ориентацией <a href="/info/196609">ядерного спина</a> от <a href="/info/361426">индукции магнитного поля</a> В - суммарная <a href="/info/1353707">вероятность рекомбинации</a> обоих подансам-блей (сумма спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т е. спектр ОДЭПР) Г - разность <a href="/info/1353707">вероятностей рекомбинации</a> обоих подансамблей (разность спектров ЭПР, представленных кривыми А и Б, т.е. спектр ЭПР, <a href="/info/95493">измеренный</a> по эффекту СПЯ. Внизу схематически <a href="/info/1903328">показан</a> равновесный спектр ЭПР [5].

Вилк и соавторы описали интересное применение такого сорбента для выделения и очистки ядерных РНК, несущих кэп , т. е. последовательность вида m GpppNmp... на 5 -конце. Кэп обеспечивает как наличие г ис-диольной группировки концевой рибозы, так и положительный заряд на 5 -конце молекулы РНК за счет mPG. В щелочной среде (pH > 8) остаток борной кислоты сорбента образует тетраэдрическую структуру, несущую отрицательный заряд. Электростатическое притяжение зарядов способствует взаимодействию рж-бозы с лигандом и укрепляет эфирную связь, возникающую между ними. Эти явления и обусловливают избирательное сродство сорбента к РНК, несущим кэп [Wilk et al., 1982]. [c.374]

Предположим, что нул<но рассчитать энергию СН4 для другой ядерной конфигурации с тем же базисом атомных орбиталей. Полная энергия была бы менее отрицательна, и каждый из вкладов, приведенных в табл. 8.2, имел бы другое значение. Кроме того, изменился бы относительный вклад виутрипарного и межпарного электронного отталкивания. Интерес вызывает вопрос, можно ли выделить среди этих многочисленных вкладов в энергию какой-либо один, который играл бы доминирующую роль в определении наиболее стабильной ядерной конфигурации для СН4. Седжвик и Пауэлл в 1940 г. предположили, что такой вклад существует и что это отталкивание между парами электронов валентной оболочки. Эта идея была развита Найхолмом и Гиллеспи в целый набор правил, самое важное из которых можно сформулировать следующим образом [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология