Стокса постоянная

По закону Стокса постоянная скорость осаждения может быть определена по формуле (1—104) [c.202]

По закону Стокса постоянная скорость осаждения может быть-определена по формуле (1—181) [c.195]

В электрическом поле постоянного напряжения все глобулы эмульсии стремятся расположиться вдоль силовых линий поля, так как вода имеет большую диэлектрическую постоянную, чем нефть (для нефти она равна примерно 2, для воды — около 80). Элементарные глобулы образуют между электродами водяные нити-цепочки, что вызывает увеличение проводимости эмульсии и увеличение протекающего через нее тока. Между цепочками глобул возникают свои электрические поля, ведущие к пробою и разрыву оболочек и к слиянию глобул в капли. При увеличении размеров капель согласно закону Стокса они начинают быстрее оседать, и таким путем из эмульсии выделяется чистая вода. При помещении эмульсии в электрическое поле, созданное переменным током, скорость слияния глобул и расслоения эмульсии в 5 с лишним раз больше. Это объясняется большей вероятностью столкновения глобул при наличии переменного тока. Кроме того, при этом разрыв оболочек адсорбированного на глобулах эмульгатора облегчается возникающим в них натяжением и перенапряжением. [c.13]

Чтобы оценить по достоинству значение работ Н. П. Петрова, нужно учесть, что в то время работы Рейнольдса о сущности ламинарного и турбулентного течения жидкости были мало известны. Позже, проведя глубокий анализ движения вязкой жидкости в канале, образованном двумя поверхностями, находящимися в относительном движении, Рейнольдс показал, что шип может поддерживать нагрузку только при эксцентричном его положении. Свое приближенное уравнение ГТС, разработанное на основании уравнения механики вязкой жидкости Навье — Стокса, Рейнольдс вывел на основании следующих допущений гравитационными и инерционными силами можно пренебречь вязкость смазочной среды постоянна жидкость (смазка) несжимаема толщина пленки смазки мала по сравнению с другими размерами скольжение на границе жидкость— твердое тело отсутствует влиянием поверхностного на--тяжения можно пренебречь смазка является ньютоновской жидкостью. [c.229]

Работа экстракционной колонны существенно зависит от гидродинамических условий. Они определяют, в частности, скорости потока обеих фаз. Для сплошной фазы с напорным движением скорость можно подобрать в таких пределах, чтобы получить свободное движение диспергированной фазы. Скорость потока сплошной фазы вдоль колонны подвержена колебаниям вследствие присутствия капель. В сечениях, заполненных наибольшим количеством капель, эта скорость достигает максимума, а в сечениях с одной только сплошной фазой—минимума. Так как положение этих сечений постоянно подвергается изменениям, то скорость потока диспергированной фазы в определенном сечении колонны постоянно колеблется между максимальным и минимальным значением. Скорость диспергированной фазы [17, 18, 37, 47, 48,90, 123] относительно скорости сплошной фазы зависит исключительно от свойств обеих жидкостей и для соответственно малых капель может быть вычислена по закону Стокса [c.301]

ХП-10. а) Смесь твердых частиц, характеризующаяся распределением их размеров Р ( ), вступает в реакцию с газом постоянного состава в реакторе длиной L. Частицы при взаимодействии находятся в состоянии свободного падения. Лимитирующей стадией процесса является химическая реакция, причем величина т (/ ,) известна. Если частицы достаточно малы и Ке < 0,1, то процесс их падения подчиняется закону Стокса. Полагая, что к моменту попадания в реактор частицы уже располагают конечной скоростью осаждения 2Др [c.367]

В соответствии с формулой Стокса, характеризующей скорость оседания взвешенных в нефти капелек воды, приведенные в ней величины изменяются с температурой неодинаково. В этой формуле ускорение свободного падения — величина постоянная, не зависящая от температуры. Величину г , пропорциональную поверхности водяной капельки, в первом приближении также можно считать постоянной. Объем капли воды при ее подогреве, например от 100 до 160 °С увеличивается всего на 5,3%, а ее поверхность - еще меньше - на 3%. Принимая, что и г - величины постоянные, можно формулу (9) представить в следующем упрошенном виде [c.40]

Эта зависимость отражает кинетику седиментации в монодисперсной системе. Так как величины (3, И и и постоянны, то масса осевших частиц из монодисперсной системы пропорциональна времени седиментации. Эта линейная зависимость представлена иа рис, IV. 1а, В точке В седиментация заканчивается и масса осевших частиц не изменяется. Тангенс угла наклона прямой а характеризует скорость оседания дисперсной фазы. Если принять, что частицы имеют сферическую форму и соблюдается закон Стокса, то, используя формулу (IV, 7), получим [c.195]

В основе седиментационного метода анализа дисперсных систем в гравитационном поле лежит зависимость скорости осаждения частиц дисперсной фазы от их размеров под действием силы тяжести (уравнение III. 2). Это уравнение справедливо только для условий, при которых выполняется закон Стокса (частицы имеют сферическую форму, движутся ламинарно и независимо друг от друга с постоянной скоростью, трение является внутренним для дисперсионной среды). Поэтому описываемый метод дисперсионного анализа применяется для суспензий, эмульсий, порошков с размерами частиц 10 ч- 10 см. При высокой скорости оседания частиц большего размера развивается [c.81]

Движение газовой среды в целом, влияющее на перенос вещества и тепла (конвективные члены в полных производных с1С (к д.С21( т (1Т/<1х), описывается уравнением гидродинамики . Надо только иметь в виду, что в приведенной выше записи диффузионных потоков использовалась система центра объема и, следовательно, вводились средние объемные скорости движения среды. Уравнения же гидродинамики, описывающие движение среды, обычно записываются для средних массовых скоростей в системе координат, связанной с центром инерции. При небольших различиях в молекулярных массах компонент, как это обычно бывает в газовых смесях при горении (за исключением смесей с водородом), средние объемные и средние массовые скорости мало отличаются друг от друга. В этих случаях можно использовать уравнения гидродинамики в обычной записи (в системе центра масс). Если для газа пренебречь силой тяжести и сжимаемостью за счет движения (скорости много меньше скорости звука), а также считать постоянной вязкость, то уравнение движения — уравнение Навье—Стокса — можно записать в следующем виде [c.77]

Вначале шарик движется с ускорением, но, поскольку по мере ускорения его движения возрастает и сила трения, очень скоро последняя уравнивается с силой земного тяготения mg, и в дальнейшем шарик падает с постоянной скоростью и. Если скорость падения шарика невелика, а сосуд достаточно широк (условия, при которых справедливо уравнение Стокса), то имеем [c.69]

Это равенство иллюстрирует теорему Стокса (106) в данном случае циркуляция по окружности равна удвоенному произведению постоянной величины вихря ш на площадь круга. [c.106]

Из уравнения Стокса — Эйнштейна следует одна важная особенность параметра D. Если молекулы представить в виде шариков с постоянной плотностью d, то, как известно, масса каждой из них (т) будет равна Учитывая, что m = MIN, где М — мо [c.263]

Если система монодисперсна, выпадение частиц подчиняется закону Стокса при постоянной температуре скорость оседания частиц прямо пропорциональна квадрату их диаметра. Закон Сток-> са выражается следующей формулой [c.99]

Вискозиметры, основанные на падении тел. В и с к о з и-метрическая трубка Гурвича. Измерение вязкости основано на законе Стокса о падении тела в исследуемой жидкости. На запаянную с одного конца трубку-капилляр наносят две метки. На 25 мм выше верхней метки наливают испытуемую жидкость и трубку ставят под постоянным углом наклона в стеклянную ванночку, где создают постоянную температуру. Достигнув ее, в отверстие трубочки вносят стальной шарик и дают ему свободно скатываться вниз секундомером засекают время прохождения шариком пространства от верхней до нижней меток пробирки. Зная скорость движения шарика в жидкости V, радиус капилляра. [c.86]

Стокса — Эйнштейна ), = —6— постоянная [c.21]

V и радиусу г, т. е. Р= щьг уравнение Стокса). Если частица испытывает действие силы <3 (например земного притяжения), то при установившейся постоянной скорости оседания Р = 0. Если плотность частицы рч, а плотность жидкости рж, то (7= /злг (рч—Рж)ё, где —ускорение свободного падения. Следовательно [c.126]

Эта сила постоянна, и под ее действием частица движется в дисперсионной среде равномерно-ускоренно. Одновременно с силой тяжести на частицу действует сила сопротивления I вязкой среды, равная (по известному закону Стокса) [c.32]

Величина С называется постоянной Стокса. Следовательно, [c.33]

Абсолютную и относительную вязкость жидкости можно определять также по методу Стокса. Этот способ измерения вязкости состоит в наблюдении скорости, с которой шарик из материала с известной плотностью падает в жидкости, вязкость которой измеряют. Шарик, падающий в вязкой среде, встречает значительное сопротивление. Скорость его падения пропорциональна силе тяжести. Так как эта сила постоянна, то и скорость падения шарика в вязкой жидкости после прохождения небольшого пути становится постоянной. Стокс вывел формулу, согласно которой эта скорость равна [c.253]

Взвешенные частицы в золях и суспензиях, а также макромолекулы в истинных растворах высокомолекулярных веществ подчиняются закону Стокса (гл. I, 13). В спокойной среде под действием силы тяжести они оседают с постоянной и весьма малой скоростью. Для ускорения оседания необходимо создать силовое поле в сотни тысяч раз большее, чем поле земного притяжения. [c.386]

Время релаксации 1г, т. е. врем достижения стационарности (постоянной скорости движения), по гидродинамической теории, должно быть равно 1г=гп11к1 или в соответствии с законом Стокса [c.119]

На основе гидродинамической теории можно рассчитать радиусы мигрирующих иоиов поскольку ири этом используется уравнение Стокса (5.4), они называются стоксовыми радиусами. Стоксо-выс радиусы обычно заметно больше кристаллохимических, иными словами, мигрируют гидратированные ионы. Из уравнения (5.9), вытекающего из гидродинамической теории, можно получить эмпирическое правило Вальдена — Писаржевского, если допустить, что прн изменении температуры или природы растворителя размеры ионов (стоксовы радиусы) остаются постоянными. Обычно это условие не выполняется, чем и объясняется приближенный характер правила Вальдена — Писаржевского. [c.120]

Значсння постоянных коэффициентов находятся из граничных условий. Для внешнего потока условие (1.24) сразу дает 02=0 j = = -0,5. При обтекании твердой сферы (задача Стокса) из условия (1.18) находим 2 =--0,25 02=0,75. [c.10]

Отмечено, что разделение на фильтрах суспензий с неньютоновской жидкой фазой исследовано недостаточно [168]. Дано математическое описание процесса разделения суспензии при допущениях, что оседанием частиц в суспензии можно пренебречь, фильтрат является жидкостью Стокса, движение жидкости в порах осадка ламинарное. В частности, установлено, что в координатах д—(йхЩ) - (где п — индекс текучести) получаются прямые линии в соответствии с экспериментами на системах карб-оксиметилцеллюлоза — двуокись кремния или окись алюминия. Отсюда следует, что в этих системах эмпирическая характеристика сопротивления осадка сохраняет постоянную величину в процессе фильтрования. В других экспериментах обнаружено, что удельное сопротивление осадка изменяется с течением времени. [c.58]

При расчете пылеуловителей обычно применяют в качестве единственного комплекса, определяющего степень нылеулавдивания, критерий Стокса [22, 273]. Этот критерий предложено [227] использовать и для расчета величины в пенном аппарате при постоянных гидродинамических параметрах (i, йп). На рис. IV. 10 представлена зависимость степени улавливания пыли от критерия Стокса, рассчитываемого по формуле [c.177]

В связи с постоянным ростом быстродействия и объема памяти компьютеров существует тенденция, хотя она пока еще и не коснулась инженерной практики, получать численные решения осредненных по времени уравнений Навье — Стокса без каких-либо упрощающих нредноло. жений. Вопросы числеп1и)1х расчетов динамики жидкостей рассмотрены, папример, в [42—46]. [c.109]

Стокс [82] показал, что шар, движимый постоянной силой в вязкой среде, в конце концов приобретает постоянкую скорость V. При определении вязкости наиболее существенным является случай, когда шар падает (или поднимается) в вязкой среде иод действием силы тяжести. Стокс установил следующую зависимость [c.254]

Вязкость 850%-ного раствора была почти такой же, как вязкость вазели нового масла. Однако скорость движения пузырьков воздуха в водно-глнц( риновой смеси даже несколько меньше значений, рассчитанных по формул Стокса. Это свидетельствует о том, что приближение скоростей движения П5 зырьков газа в углеводородной жидкости к адамаровским не является еле ствием какой-либо постоянной погрешности эксперимента, а объясняется ос< беностью свойств границы раздела углеводородная жидкость газ. [c.21]

Первая попытка оценить критические размеры частиц была предпринята Розином, Раммлером и Интельманом [706] в 1932 г. Основное допущение, сделанное ими состояло в том, что для улавливания частица должна достичь стенки циклона при движении поперек газового потока, сохраняющего свою форму после входа в циклон. К другим предположениям относятся следующие частицы не взаимодействуют друг с другом вероятность срыва и уноса частицы после того, как она достигла стенки, исчезающе мала движение частицы по отношению к газовому потоку может описываться законом Стокса можно пренебречь эффектами подъемной силы, циклоны в разрезе имеют форму цилиндра диаметром О и сечением входа ахЬ, а также тангенциальная скорость частиц постоянна и не зависит от их местонахождения. [c.262]

Для вычисления ньютоновской вязкости по данным, полученным для шарика, падающего через образец с постоянной скоростью Уц, (в см1сек), используется закон Стокса (см. табл. IV. 1). Если радиус шарика велик в сравнении с радиусом трубки, через которую он падает, т. е. г Е, должно быть применено более сложное уравнение вследствие торможения, производимого стенкой трубки. Ладенбург (1907) считает, что в первом приближении поправка должна относиться к Уц,, так что [c.207]

Уравнение неразрывности в переменных Эйлера divpV = О, где р — постоянная плотность, V — вектор скорости с составляющими и, v, w, в силу (2.4), (2.5) удовлетворено. Уравнение Навье—Стокса, если ввести в рассмотрение давление р, имеет вид [c.185]

Отметим, что все решения с ш = onst, удовлетворяющие системе уравнений (3.1)-(3.4), являются в то же время решениями уравнений Стокса (3.1), (3.2), (3.4), и давление в приближении Стокса в этом случае постоянно. Одновременно эти решения являются решениями системы уравнений гидродинамики идеальной жидкости (3.1)-(3.3), а в последних трех приведенных здесь примерах выполняются условия прилипания этой идеальной жидкости, соответственно, на параболе, эллипсе и на ветви гиперболы. [c.197]

Однако даже в состоянии золя протоплазма сохраняет пластичность, т. е. свойства твердого тела. Об этом свидетельствуют многочисленные опыты по падению в жидкой протоплазме посторонних микроскопических частиц. Из курса физики известно, что микроскопические тела падают в жидкости с постоянной скоростью (закон Стокса). В протоплазме же подобное падение идет с задержками, толчками, с отклонениями, как будто падающие частицы на своем пути нстречают невидимые препятствия. На основании этих фактов был сделан вывод, что в протоплазме, даже в состоянии золя, имеется тончайший цитоскелет, основой которого являются вытянутые полипептидные цепи белка. Эти цепи взаимодействуют друг с другом своими боковыми цепями, образуют тончайшую сеть, т. е. молекулярный остов протоплазмы. [c.402]

Для водных растворов 1,1-валентных электролитов первое слагаемое правой части уравнения (IV.68), которое, согласно уравнению Дебая—Гюккеля—Онзагера, должно быть постоянным, в действительности линейно изменяется с концентрацией электролита. Коэффициент Ьщ подбирается таким образом, чтобы член Ь щ скомпенсировал это изменение. Недостатком формулы (IV.68) является отсутствие определенного физического смысла у эмпирического коэффициента щ. Вместо формулы Шедловского можно использовать уравнение Робинсону—Стокса (1954) [c.82]

Согласно закону Стокса, справедливому в тех случаях, когда размеры тела велики По сравнению с молекулами среды, тормозящая сила трения / при движении шарика с радиусом R выражается уравнением / = 6nRr v, где ц — коэффициент вязкости. Отсюда В = 6ят]7 . Сила Ее постоянна и не зависит от времени и положения иона. Сила же трения, равная нулю в начале движения, возрастает со скоростью и через некоторое время становится равной Ее. После этого момента ион двигается равномерно. [c.144]

Действительно, если для движения иона справедлив закон Стокса, и радиусы ионов не зависят от температуры и природы растворителя, то правая часть уравнения (VIII. 35) должна быть постоянной. Для большинства электролитов произведение гораздо слабее зависит от температуры, чем каждая величина в отдельности, а для ряда электролитов с большими ионами практически постоянна. В то же время в разных растворителях постоянство скорее редкое явление, чем правило. [c.455]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология