Спектр амплитуд

Рис. 62. Наложение спектров амплитуд импульсов Н и С (установка порогов для счета двойной метки)

Для контроля приработки трущихся поверхностей поршневых машин, например, в двигателе внутреннего сгорания, эффективным является метод сличения спектров вибрации. Суть этого метода состоит в том, что регистрируют виброакустические характеристики в области контролируемых трущихся поверхностей, регистрируют временную реализацию вибрации, спектр амплитуд, распределение по частоте и разброс амплитуд, а в качестве параметров характеристик определяют сужение спектра, уменьшение амплитуды и момент стабилизации спектра и разброса. [c.603]

Представляет интерес попытка [397] рассматривать псевдоожиженный слой как автоколебательную систему, в которой происходят пульсации порозности с широким спектром амплитуд и частот, причем пульсации с большой амплитудой воспринимаются наблюдателем как газовые пузыри. В качестве параметра для количественной характеристики однородности предложен модифицированный критерий Фруда [c.29]

Иногда, в зависимости от уровня жидкости в пробирке, глубина опускания стаканчика в кристалл может регулироваться. Мощная свинцовая защита препятствует попаданию в кристалл -излучения от препаратов, ожидающих просчета в автоматических счетчиках, куда загружается несколько сот образцов. Система регистрации импульсов сцинтилляции, порождаемых вторичными электронами (фотоэлектронами и комптоновскими), такая же, как в счетчиках -излучения. Регулируемые нижний и верхний "пороги позволяют вырезать определенный участок спектра амплитуд, например область одного из фотоэлектронов (см. рис. 50). Для удобства работы с if-излучениями разных энергий часто предусматриваются переключатели диапазонов усиления, например для регистрации излучений с энергиями до 500, 1000 или 2000 КэВ. Современные счетчики имеют два канала усиления для одновременного счета двух -излучений. Регулированием высоты порогов усиления можно обеспечить счет импульсов от каждого из -излучателей, например "I и в разных каналах. [c.187]

Контур сечения действительной поверхности базовых деталей можно характеризовать спектром-совокупностью гармонических составляющих отклонений профиля, определяемых спектром фазовых углов и спектром амплитуд, т. е. совокупностью отклонений с разными частотами. Для представления профиля (контура сечения) поверхности в виде спектра отклонений пользуются разложением функции, выражающей этот профиль, в ряд Фурье. Профиль поперечного сечения удовлетворяет условию замкнутости. В полярной системе координат отклонения радиуса-вектора профиля [c.90]

До сих пор мы рассматривали главным образом сцинтилляции, возбуждаемые падающими заряженными частицами одной энергии. Сцинтилляции вызываются также рентгеновскими лучами, уизлучением и нейтронами. Эти излучения дают в сцинтилляторе вторичные заряженные частицы, соответственно электроны и протоны отдачи, которые в свою очередь вызывают сцинтилляции. Даже если падающие у-лучи или нейтроны монохроматические, то энергетический спектр вторичных частиц обычно достаточно широк и простирается от полной (или меньшей) энергии падающих частиц до нуля. Следовательно, это приведет к появлению широкого спектра амплитуд сцинтилляционных импульсов (см. рис. 9). [c.155]

Закритические режимы, при которых кратные и некратные гармоники могут существенно влиять на поведение нелинейных систем на аттракторе, различают по виду волны огибающей, по пространственным спектрам волновых чисел, по временным частотным спектрам амплитуд и фаз отдельных гармоник, а также и по энергии волнового возмущения. [c.404]

Для движений, отображаемых устойчивым предельным циклом, период и амплитуда (точнее, весь спектр амплитуд, получаюш ихся при разложении периодического движения в ряд Фурье) не зависят от начальных условий. Все соседние движения (соответствуюш ие целой области начальных значений) асимптотически приближаются к периодическому движению по предельному циклу, которое имеет определенный период и определенную амплитуду. [c.45]

Метод отношения каналов. В этом случае необходим счетчик с двумя каналами. Оба канала используют для счета одного и того же изотопа, но своеобразная настройка этих каналов позволяет выявить и оценить эффект тушения. При этом используют отмеченное выше явление сдвига спектра амплитуд при наличии тушения (см. рис. 49). Чем оно сильнее, тем больше сдвигается спектр (рис. 63). [c.193]

Рис. 63. Изменение спектра амплитуд импульсов по мере увеличения степени тушения (установка порогов для коррекции тушения по методу отношения каналов)

Метод отношения каналов в принципе можно использовать и для оценки эффективности счета радиоактивности на фильтрах (см. ниже), где снижение счета из-за самопоглощения излучения в слое осадка сопровождается сдвигом спектра амплитуд импульсов. Моделировать тушение при построении градуировочной кривой здесь можно изменением объема осадка путем добавления к известной радиоактивности разных количеств балластного осаждающегося материала. Однако точность коррекции самопоглощения в осадке получается невысокой ввиду большей сложности и плохой воспроизводимости этого явления. [c.195]

Рис. 65. Сдвиг спектра амплитуд комптоновских электронов, порождаемых у-облучением от внешнего стандарта, при наличии тушения

Механическое устройство может извлекать внешний стандарт из его надежного свинцового укрытия и подносить к флакону, когда он опущен в рабочее положение между двумя ФЭУ. Проникающее внутрь флакона -излучение вызывает появление в сцинтилляторе комптоновских электронов (см. выше). Каждый из них порождает импульс сцинтилляций, который регистрируется точно так же, как импульс обычной р-частицы. Спектры амплитуд этих импульсов похожи друг на друга. При наличии тушения счет комптоновских электронов уменьшается, а спектр их амплитуд сдвигается влево точно так же, как было описано для р-частиц (рис. 65). [c.196]

Рис. 68. Сдвиг спектров амплитуд в результате тушения при счете двойной метки (увеличение вклада в счет, регистрируемый в канале Н см. текст)

На примере регистрации двойной метки (без учета тушения) поясним особенности настройки такого счетчика. Напомним, что линейные усилители стоят в каждом канале и что они сохраняют форму спектров амплитуд импульсов такой же, как она изображена на рис. 46 для энергетических спектров разных изотопов. Принцип настройки остается прежним, но имеется возможность воспользоваться разделенными усилителями для обеспечения наилучших условий регистрации импульсов каждого из изотопов в своем канале. [c.201]

Рис, 69. Спектры амплитуд импульсов и установка порогов при счете двойной метки в счетчиках с линейными усилителями [c.202]

Рис. 70. Сопоставление спектров амплитуд импульсов 1 и Н при одинаковом усилении линейного

Нужно сразу пояснить, что теорема смещения ( 4) не дает требуемого преобразования, так как она относится к смещению комплексного спектра 5 (о)), тогда как нам требуется сместить вещественный спектр амплитуд Ф(о)) = = 1- ((0)1 (см. [9]). [c.46]

Максимального разрешения мож ю достичь лишь при очень медленной скорости развертки (порядка сотых долей герца в секунду), что не всегда возможно из-за недостаточной стабильности прибора, проявления эффекта насыщения и других причин. В среднем скорость развертки составляет 1 Гц/с. При быстрой развертке спектра сигналы ЯМР несколько искажаются характерным шлейфом затухающих колебаний (вигглями) (рис. 19, а), которые сопровождают каждый узкий пик Б спектре. Амплитуда вигглей убывает по экспоненциальному закону. Примечательно, что картина вигглей хорошо отражает степень однородности магнитного поля виггли тем сильнее, их огибающая тем более плавная, чем более однородное магнитное поле и, следовательно, чем выше разрешающая способность спектрометра. [c.53]

Двойной н тройной резонанс. Для упрощения сложных спектров ЯМР на образец накладывают второе радиочастотное поле Bj, частота Vj к-рого совпадает с положением сигнала, мешающего расшифровке спектра. Амплитуда Bj выбирается достаточной для насыщения переходов соответствующего ядра, т. е. z-проекция его спина обращается в нуль, устраняя ССВ этого ядра с др. ядрами молекулы. Ёсли наложить на поле Bj ш овую модуляцию, то достигается выключение ССВ всех ядер в выбранном спектральном интервале. Такое подавление широко применяют при наблюдении ЯМР С и др. ядер. Методом тройного резонанса ЯМР С-( Н - Ре измерялись хим. сдвиги в орг. соед. железа. Применяют многочисленные разновидности множественных резонансов. [c.518]

В наибольшей степени результаты ТК зависят от уровня структурных шумов, создаваемых объектом контроля. Эти шумы возникают вследствие как поверхностных, так и объемных флуктуаций физических свойств материалов. Объемные неоднородности, как правило, не столь важны, тем более, что в их качестве могут выступать сами искомые дефекты. Наибольшие неприятности в процедурах пассивного и активного ТК доставляют поверхностные флуктуации излучательно-поглощательных свойств объекта контроля, которые могут изменяться в пространстве, времени и по спектру. Амплитуду щума можно выражать в температуре, однако более предпочтительны относительные единицы, которые в меньшей степени зависят от мощности нагрева. [c.269]

Основным результатом работ Шноля является доказательство неслучайности тонкой структуры распределения амплитуд флуктуаций при исследовании во времени процессов самой различной природы (рис. 5.2 и 5.3). Флуктуации образуют дискретный набор (гастофамму) или спектр амплитуд измеряемой величины. Некоторые амплитуды оказываются вероятнее других. Нормальное или любое одномодальное распределение можно получить только офублением и сглаживанием результатов измерения. Существующие статистические методы недостаточно чувствительны, чтобы выявить различия этих тонких структур. Изменения во времени амплитудных спектров флуктуации [c.123]

Метод разложения функции в тригометрические ряды. Разложение функции ошибки в тригонометрические ряды применяют, когда показатели точности составных частей независимо влияют на качественные свойства аппаратов при этом приходится выделять отклонения формы и рассматривать их участие в формировании фактических контура детали и площади контакта соединений. Контур сечения действительной поверхности характеризуют спектром-совокупностью гармонических составляющих отклонений контура, определяемых спектром фазовых углов и спектром амплитуд, т. е. совокупностью отклонений с различными частотами. Метод используют только для абсолютно интегрируемых функций. Он не учитывает начальных условий, а поэтому применим только для замкнутого контура с нулевыми начальными условиями (см. 10 и 14). [c.84]

Непериодическую функцию, например, (т), период которой Г — оо (рис. 4, а), представляют согласно выражению (9) интегралом Фурье, т. е. сплошным спектром.. Таким образом, любую периодическую функцию времени можно представить спектром амплитуд, oofвeт твyющиx гармоническому ряду частот. Синусоидальному гармоническому колебанию соответствует одна линия спектра. Непериодическая функция времени, например одиночный импульс, имеет сплошной спектр, периодические функции — линейчатый спектр (рис. 4, б, в). [c.16]

Обратившись к литературе, читатель получит полное представление относительно широкоизвестного фурье-преобразования [1, 2] здесь мы осветим только некоторые аспекты данного вопроса. Апериодические колебания описываются при помощи континуума компонент, имеющих бесконечно малую амплитуду. Эти амплитуды записываются в виде произведения Л(ш)с/ш, где конечная плотность Л (со) называется спектром амплитуд колебания. Периодические колебания (с периодом, равным Т) описываются при помощи имеющих определенную конечную амплитуду компонент, частота которых равна 2я/7, умноженная на целое число. Можно считать, что амплитудный спектр содержит равномерно распределенные б-функции, имеющие различные веса. Функция 0(со) называется фазовым спектром импульса. Проведение расчетов сильно упрощается (особенно на машинах) посредством применения комплексного фурье-представления, содержащего комплексные элементарные сигналы [c.479]

На рис. 2 показано соотношение ДОВ-, КД- и УФ-спектров. Амплитуда ДОВ пропорциональна величине КД в точке максимума, а знак пика ДОВ в длинноволно- [c.144]

Как показано в работе [7], при п = 2 член Лз os (2ф-Ь02) характеризует оклонение формы поперечного сечения, называемое овальностью Аов = 4Л2 при л = 3, 4, 5. .. члены Лз os (Зф-f -Ь0з) Л4СОЗ (4ф + 04), Лз os (бф + Оз)... характеризуют отклонения формы, называемые огранкой соответственно с трех-, четырех-, пятивершинным профилем (Дог = 2Л ). Исследования профиля поперечных сечений обечаек разных размеров, изготовленных по установившемуся технологическому процессу, показали, что составляющие спектра амплитуд являются случайными величинами как у одного экземпляра, так и у партии обечаек. Характеристика профиля поперечного сечения партии обечаек (среднее арифметическое значение. / о = 500,10 мм, а = = 0,96 мм) приведена в табл. 6. [c.20]

Геометрические параметры обечаек устанавливают по данным специально поставленных экспериментов. Исправление некруглости при сборке по схемам подгруппы Б изменяет текущие радиусы-векторы точек профиля и находит отражение в изменении спектра амплитуд до и после правки. Величина этого изменения, определяемая экспериментально, является характеристикой эффективности правйльных органов. В расчетах точности сборки по схемам подгруппы А используют характеристики точности профиля, полученные после правки его правильными органами сборочных устройств. [c.130]

Значения обоих порогов устанавливаются экспериментатором независимо друг от друга с помощью отдельных верньеров с делениями, выведенных на панель прибора. Можно эти пороги раздвинуть так, что НП=0, а ВП>Уюах- В этом случае счетчик будет регистрировать импульсы, заполняющие весь спектр амплитуд . Можно их сдвинуть близко один к другому, так что между ними останется лишь узкое окно , в которое попадут импульсы почти одинаковой амплитуды — только они и будут просчитываться (рис. 57). Очевидно, что именно таким образом, [c.178]

В счетчиках с логарифмическими усилителями (фирм Весктап , Interte hnique ) благодаря сближению максимальных амплитуд импульсов ( сжатию спектров амплитуд — см. выше) пользуются одним усилителем, стоящим сразу после схемы совпадений. Регулировка усиления осуществляется на заводе. Импульсы напряжения с выходных клемм этого усилителя одновременно подаются на вход всех каналов, и далее в каждом канале происходит их сортировка по амплитудам с помощью пороговых устройств. [c.188]

Итак, начнем с того, что установим в прибор стандарт для данного изотопа. ВП поднимем ма ксимально (на рис. 59—отодвинем вправо), убрав таким ббразом ограничение амплитуд импульсов сверху . Практически это означает, что верньер верхнего порога мы должны вращать по часовой стрелке до отказа. Затем начнем постепенно поднимать НП, наблюдая за уменьшени- ем скорости счета. Эту операцию будем продолжать до тех пор, пока не заметим резкого падения скорости счета почти до нуля. Из рис. 59 ясно, что весь спектр амплитуд импульсов стандарта теперь оказался ниже уровня НП — мы достигли правой границы этого спектра, т. е. как раз того положения, в которое надо будет установить ВП. Запишем это положение (номер деления на верньере НП). Затем вернем НП в нулевое положение и будем опускать ВП до тех пор, пока скорость счета окажется очень малой. Теперь почти весь спектр амплитуд импульсов стандарта лежит выше ВП, а это как раз то. положение, в которое надо установить НП. Запишем и его. Остается установить НП и ВП в найденные для них положения (напомним, что оба верньера откалиброваны одинаково), и регулировка канала закоиче- а. Можно просчитать радиоактивность в импульсах в минуту (Щ. Истинная радиоактивность стандарта в распадах в минуту (О) известна. Их отношение определяет эффективность счета (Е) данного изотопа в данном сцинтилляторе при выбранной настройке канала [c.190]

Пусть рабочим каналом счета препарата будет канал А. Его настраивают на максимальный счет по флакону № 1 (без тушителя), как было описано выше — положение порогов канала Л на рис. 63 можно сопоставить с нх положением на рис. 59. Для настройки канала В в прибор устанавливают флакон № 8 с наибольшим содержанием тушителя. Уменьшенный по сравнению с флаконом № 1, но все же максимальный уровень счета радиоактивности в этом флаконе можно зарегистрировать в канале Л. Положение верхнего порога канала В выбирают таким образом, чтобы счет радиоактивности флакона № 8 в этом канале составил 60—70% от максимального (см. рис. 63). Нижний порог (НПв) устанавливают как обычно — настройка закончена. Теперь просчитывают каждый из восьми флаконов и записывают соответствующие значения счета в обоих каналах — ЛГл и Ыв. Вычисляют для каждого флакона эффективность счета в канале Л Е= Ил10. Здесь символ О обозначает истинную радиоактивность, одинаковую во всех флаконах. Величина Е, очевидно, должна плавно уменьшаться от флакона № I к флакону № 8 за счет увеличения тушения. Затем для каждого из флаконов подсчитывают отношение ( ) уровней счета в каналах Л и В Я=Ы Ыв. Это отношение, оставаясь ббльшим единицы, тоже будет уменьшаться от флакона № 1 к флакону № 8. Причина состоит в том, что несмотря на тушение счет в канале В будет плавно возрастать благодаря сдвигу спектра амплитуд (см. рис. 63). Если для флакона № 8 установка ВПц позволяла зарегистрировать 60—70% от максимального счета (т. е. от полного его спектра), то при просчете флакона № 1 в канал В попадет лишь неболь- [c.194]

В. новых счетчиках фирмы Весктап вместо отношения внешнего стандарта R используется другой параметр, также од- означио связанный с явлением тушения,—величина сдвига спектра амплитуд комптоновских электронов. На рис. 66 она обозначена Я . Кривая эффективности счета строится в координатах и Я. Таким образом, можно обойтись одним дополнительным каналом стандартизации. Принцип метода учета тушения по существу своему остается тем же — использование корреляции йгзменения эффективности счета и сдвига спектра амплитуд в ре-аультате тушения. [c.198]

Вместо этого надо воспользоваться двумя наборами стандартов радиоактивности ( Н и С) с различной степенью тушения. Не изменяя настройки каналов, следует подсчитать значения трех упомянутых эффективностей счета для каждого из флаконов обоих наборов, регистрируя каждый раз отношения внешнего стандарта, и построить три кривых тушения для трех эффективностей (рис. 67). Каждой степени тушения отвечают одно значение отношения внешнего стандарта R и три значения эффективности счета трития в канале А и углерода в каналах В и А. Заметим, что, в отличие от двух других, эффективность счета углерода в канале В (Яу,в) с увеличением степени тушения (/ mai- - min) возрзстает. Это — результат сдвига спектра в сторону меньших амплитуд все большая часть импульсов углерода попадает в канал трития. Это видно из рис. 68, где пунктиром показаны спектры амплитуд Н и С без тушения, а жирной линией — те же спектры при наличии тушения. При неизменной регулировке порогов легко видеть, как увеличивается доля импульсов спектра углерода, амплитуда которых оказывается ниже (на рисунке — левее) ВПа. При сильном тушении и неудачном выборе порогов вся радиоактивность С может оказаться в канале А и возникнет ложное представление о том, что меченный по углероду компонент в составе препарата отсутствует. [c.198]

Этот любопытный пример одновременного счета у-нзлучения 1 и р-излучения трития (без тушения) описан Кобаяши для смеси 1-брадикинина и Н-лейцина [Kobayashi, 1978]. На рис. 70 совмещены спектры амплитуд и Н, снятые при одинаковом усилении (20% от максимального) в двух каналах счетчика Pa kard Tri arb 3385 . Из рисунка видно, что практически все импульсы, обязанные своим происхождением комптоновским электронам, попадают в область более высоких энергий, чем р-частицы трития. Это позволяет настроить канал В так, чтобы в нем просчитывался только 1. В канал А, очевидно, наряду с импульсами Н будут попадать и импульсы счета электронов Оже, излучаемых при -у-распаде 1. На их долю приходится довольно значительная часть импульсов -излучения, однако описанным приемом вклад электронов Оже можно отделить от счета трития в канале Д. [c.202]

Соответствие между частотными спектрами направлений и волиочнсловымн спектрами амплитуд волн поверхности океана [c.419]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология