Момента импульса поток

Производная по времени от кинетического момента импульса потока относительно оси вращения равна сумме моментов внешних сил, действующих на поток, относительно той же оси [c.35]

Исходный принцип системного подхода к анализу отдельного процесса химической технологии состоит в том, что объект исследования рассматривается как сложная кибернетическая система, так называемая физико-химическая система (ФХС). Основу любой ФХС составляют явления переноса субстанций — массы, энергии, импульса, момента импульса, заряда. Механизм этого переноса, его внутренние причинно-следственные отношения проявляются во взаимосвязи диссипативных потоков и движущих сил ФХС. Как показано в первой книге авторов по системному анализу, для широкого класса ФХС характерна многоуровневая структура взаимосвязей физико-химических эффектов при весьма сложной и разветвленной сети прямых и обратных связей между ними. Различные виды неравновесности ФХС порождают движущие силы, которые приводят к появлению соответствующих потоков субстанций потоки субстанций влияют на степень удаления системы от химического, теплового, механического и энергетического равновесия, что, в свою очередь, опять сказывается на движущих силах [1]. [c.6]

Применяя уравнение момента импульса (момента количества движения) и уравнение баланса мощности (уравнение энергии), можно получить основное уравнение теории лопастных насосов, связывающее величину напора с величинами скоростей осредненного потока жидкости. Это уравнение, впервые полученное Леонардом Эйлером в 1751 году, является основой расчета не только лопастных насосов, но и компрессоров, вентиляторов, газовых и гидравлических турбин. [c.52]

Рассмотрим момент внешних сил и изменение момента импульса (момента количества движения) для осредненного потока, приняв направление вращения за положительное. [c.52]

Отметим, что сохранение во времени функций Г, У, О является следствием законов сохранения энергии, импульса и момента импульса для двумерного потока идеальной несжимаемой жидкости, [c.24]

L тензор потока момента импульса 333 оператор фазового перемешивания 50 [c.13]

Из уравнения Ванг Чанг и Уленбека можно получить также другие уравнения сохранения, например уравнение для потока внутренней энергии или, в случае вращающихся молекул, уравнение для плотности момента импульса [c.313]

Величина Ь занимает в данной теории такое же место, как тензор напряжения Р при рассмотрении импульса. Уравнение (11.4.21) не содержит членов, возникающих за счет произведения гхр Причина, как легко видеть, заключается в том, что эти члены удовлетворяют уравнению, которое получается, если векторно умножить уравнение сохранения импульса (11.4.15) на г. Уравнение (11.4.21) устанавливает, что изменение момента импульса элемента объема, движущегося вместе с потоком газа, равно дивергенции тензора потока момента импульса. [c.333]

В этом приближении тензор напряжения, вектор теплового потока и тензор потока момента импульса принимают вид [c.333]

Полная теория приближения первого порядка еще не построена (даже если бы она была создана, то для ее изложения понадобилось бы слишком много места), поэтому мы дадим здесь просто идею расчета. Наибольший интерес состоит в выявлении новых эффектов, в частности перекрестных эффектов, таких, как влияние конечной плотности момента импульса на тензор напряжения. Мы уделим основное внимание виду потоков, а не расчету коэффициентов переноса, которые входят в выражения для этих потоков. [c.337]

Обращаясь теперь к псевдотензору потока момента импульса, находим, что сюда входят только те члены, которые не вошли в выражение для тензора напряжения, т. е. первый, третий, четвертый и шестой члены из правой части соотношения (11.4.39). Будем искать их в виде разложений [c.342]

Когда имеются перекрестные эффекты, такие, как поток момента импульса, вызванный градиентом температуры, и поток тепла, обусловленный градиентом плотности момента импульса, должны вьшолняться соотношения Онсагера, связывающие различные коэффициенты переноса. Их можно доказать непосредственно, исследуя выражения [c.344]

Прежде всего ясно, что не все молекулы, входящие в реактор с временем контакта 0 = Vlq, проведут в нем одинаковое время 0. Вследствие интенсивного перемешивания некоторые из них пройдут реактор почти мгновенно. Именно нз-за того, что такие молекулы вносят очень малый вклад в химическое превращение, объем реактора идеального смешения приходится делать большим. Чтобы найти функцию распределения времени пребывания в реакторе, можно поставить следующий эксперимепт. В момент i = О в реактор впрыскивается короткий импульс нейтрального трассирующего вещества и измеряется концентрация этого вещества в выходящем из реактора потоке. Если концентрация в момент t равна с (г), то количество молекул, выходящих пз реактора в течение малого промежутка времени от i до i - - dt, будет пропорциональное (i) dt. Общее число молекул, вышедших из реактора, пропорционально [c.198]

При импульсном вводе пользоваться начальной концентрацией неудобно. Пусть количество индикатора, введенного при т = О в форме мгновенного импульса в поток G, есть g концентрация индикатора в выходном потоке ко времени т пусть равна С-Тогда количество выходящего в момент от т до t -f- dx индикатора есть G dx. Это же количество можно выразить и иначе. [c.106]

Обработку экспериментальных данных начинаем с определения и о по соотношениям (111.41) и (111.42). Отметим, что расчеты по ним могут быть выполнены при любой (но неизменной) размерности концентрации. Поэтому нет необходимости рассчитывать концентрацию гелия в выходном потоке, можно использовать ординату выходной кривой. В качестве временного интервала выбираем 1 мин и находим ординаты, отвечающие (от момента ввода импульса) О, 1, 2,. .. 8 мин, так как на восьмой минуте выход индикатора прекратился. Результаты представлены в табл. П1-4. [c.128]

В установившемся состоянии на вход реактора в момент времени 0 подается импульс индикатора в количестве д . Начиная с этого же момента концентрация индикатора замеряется на выходе реактора (рис. 21). Теоретически установлено, что доля индикатора, проскочившего с выходящим потоком за время t — 1 , как функция числа аппаратов идеального смешения, выражается формулой [14] [c.118]

Первый член в уравнениях (IX, 46) отражает прохождение потока через активную зону аппарата. При этом среднее время пребывания Второй член в уравнениях (IX, 46) характеризует байпасный поток, в данном случае функция Дирака показывает, что импульс имеет единичное значение в момент времени = О и нулевое значение в любые моменты времени, отличные от нуля. Сама модель и характерные для нее функции распределения приведены на рис. 1Х-37. [c.288]

Плавные изменения в площади поперечного сечения. Если поперечное сечение канала изменяется постепенно, так что не происходит отрыва потока (с углом раскрытия диффузора 5—7 "), то градиент давления в области, в которой изменяется площадь поперечного сечения канала, можно рассчитать, используя обычное уравнение моментов, выведенное выше, но с добавлением дополнительного члена, учитывающего ускоряющую компоненту перепада давления, которая появляется вследствие изменения поперечного сечения. Таким образом, для уравнения импульса в гомогенной модели течения [уравнение (16), 2.3.1] в стационарном случае имеем [c.193]

При действии раздражителя на нервное или мышечное волокно мембранный потенциал в месте раздражения нарушается. Это нарушение начинает распространяться вдоль волокна приблизительно с постоянной скоростью. В первый момент состояния возбуждения резко возрастает проницаемость мембраны для ионов Ыа+, поток которых устремляется внутрь клетки. Затем возникает ток ионов К+, направленный во внешнюю среду. Распространяющаяся по волокну волна называется волной потенциала действия. Схема распространения нервного импульса может быть смоделирована на основе некоторых электрохимических систем, а само явление можно феноменологически описать, если задаться электрической емкостью, сопротивлением утечки мембраны, формой нервного импульса, и рассматривать его как распространение электрического сигнала в кабеле с определенными параметрами. [c.159]

В дальнейшем импульс, двигаясь со скоростью Wi в первом потоке, продолжает мгновенно нагревать до положительной температуры обгоняющие его слои жидкости во втором потоке, однако величина этой температуры становится все меньше и меньше, так как энергия теплового импульса расходуется на нагрев (на рис. 4.14 в различные моменты времени тепловой импульс условно изображен в виде симметричных колоколообразных функций, максимум которых пропорционален энергии импульса в данный момент). [c.163]

В некоторый момент времени (рис. 4.19, а) энергия теплового импульса уменьшится настолько, что он нагреет обгоняемый им в этот момент слой жидкости во втором потоке до температуры, которая по величине меньше, чем температура слоя жидкости в первом потоке, находящегося непосредственно за фронтом им-У а пульса. До этого времени теплота [c.175]

Специфика химико-технологического процесса как сложной системы состоит в том, что понятия элемент и связь здесь характеризуют не столько разнесенные в пространстве объекты и их взаимосвязи, сколько сложный комплекс элементарных физикохимических явлений, совмещенных в локальной точке пространства. При этом связь ассоциируется с потоком субстанции (вещества, энергии, импульса, момента импульса, заряда), а элемент — с преобразователем этого потока (например, диссинатор, накопитель, передатчик, смеситель, источник, сток, различного вида операторы совмещения потоков в локальной точке пространства и т. п.). [c.25]

Значительное исследование вихревого эффекта выполнено С.Д. Фултоном и Р. Хилшем. В гипотезе Р. Хилша сжатый газ, перемещаясь к оси трубы, расширяется до давления в осевой области. По закону сохранения момента импульса угловая скорость газа увеличивается с уменьшением радиуса. За счет внутреннего трения это приводит к передаче кинетической энергии периферийным слоям, которые нафеваются и выходят через дроссель. Охлажденные при-осевые слои газа выходят через диафрагму. Поток энергии, направленный от оси к периферии, уменьшает энтальпию газа в приосе-вой области и увеличивает ее в периферийной области. [c.18]

Основное уравнение центробежного насоса, позволяющее определить развиваемый им теоретический напор, мож1Ю вывести, используя теорему о моменте количества движения. Применительно к движению жидкости в канале рабочего колеса насоса эта теорема формулируется так приращение момента количества движения 1 кг массы жидкости за время прохождения межлопастного пространства равно моменту импульсов всех внешних сил, приложенных к потоку от входа в канал до выхода из него за тот же промежуток времени t. [c.14]

Довольно часто принимается схема эксперимента, по которой импульс трассера вводится в поток на входе его в закрытый с обоих концов канал (аппарат), а отклик системы фиксируется в каком-либо промежуточном сечении (рис. 1У.8). В этом случае выражения для моментов С-кривой получают [17] из уравнений (1У.79) и (1У.80) при 2о = 0, а также решением уравнения материального баланса трассера [36]. Моменты С-кривой могут быть найдены также [60, 122] из соответствующих зависимостей для рециркуляционной модели при п—>-оо, /—>-оо, ЦпфО. Получаемые такими путями выражения для второго и третьего центральных моментов С-кривой имеют вид [c.109]

Допустим, что на входе потока в аппарат в момент 4=0 импульсом (в виде 8-функции) равномерно по сечению 5 ввели некоторый объем не реагирующего с основным потоком индикатора. Принимая диффузионный механизм перемепшвания в проточной части аппарата и учитывая наличие в потоке источников (стоков) массы, уравнение материального баланса для вещества индикатора, введенного в поток, можно записать в виде [1—3] [c.346]

При аналитических разгонках обычно отбирают фракции одинакового объема, фиксируя температуру в момент отбора. Объем фракции определяется загрузкой куба и составляет обычно 1 — 20 мл. Для атбора небольших фракций объемом 1—5 мл целесообразно применять метод подсчета капель, а для отбора фракций объемом свыше 5 мл лучше использовать метод регулирования, основанный на принципе сифонирования (рис. 324), Мерный сосуд 1 снабжен изагнутой трубкой, через которую осуществляется сифонирование жидкости. Поток жидкости проходит при этом мимо фотоэлемента 2 с источником света 3, дающего импульс на [c.392]

Для локации используют зоны различного уровня. Наиболее эффективными являются зоны пятого уровня. На отрезке трубы длиной 2 м при симметричном расположении шести датчиков образуется около 100 зон локации. По завершении локации определяют категорию импульса на двумерной плоскости — энергия-длительность импульса (15 категорий). Из импульсов в одной зоне и одной категории формируют статистические потоки и определяют общее количество импульсов, их среднюю энергию, временной интервал поступления импульсов, первые три момента функции распределения времени ожидания следующего импульса. В режиме обработки off line [c.195]

Картина движения потоков в большинстве непрерывно действующих аппаратов не отвечает ни идеальному вытеснению, ни идеальному смешению. По структуре потоков эти аппараты можно считать аппаратами промежуточного типа. Примерный вид кривой отклика для таких аппаратов представлен на рис. II-36, в. Е5веденный мгновенно (импульсом) во входящий поток индикатор появляется на выходе позднее, чем при идеальном смешении — через некоторое время т после момента ввода т = 0. Его концентрация на выходе сначала увеличивается во времени до момента и лишь затем начинает уменьшаться, стремясь к нулю при т — оо. Кривая отклика на рис. И-36, в тем ближе по форме к кривым на рис. П-36, а или П-36, б, чем ближе движение потока в аппарате к условиям идеального вытеснения или идеального смешения соответственно. [c.121]

Рассмотрим подробно процесс, протекающий в теплообменнике в том случае, когда на вход первого потока подается тепловой импульс. Пусть в момент времени t = 0 на входе первого потока появилось воздействие в виде б-функции Tinx(t) = 8(i) (рис. 4.14). Это возмущение по температуре в первом поткое обусловливает нагрев до положительной температуры жидкости во втором потоке, входящей в момент == О в теплообменник. Поскольку скорость второго потока больше, чем скорость первого потока, нагретый вертикальный слой жидкости обгоняет фронт теплового импульса, распространяющегося в первом потоке, и, уходя вперед, нагревает слои жидкости в первом потоке, находящиеся перед фронтом теплового импульса. [c.163]

В некоторый момент времени (см. рис. 4.14,а) энергия импульса уменьшится настолько, что он нагреет обгоняющий его в этот момент вертикальный слой жидкости во втором потоке до температуры, которая по величине меньше, чем температура слоя жидкости в первом потоке, находящегося непосредственно перед фрон-том импульса (этот слой был ранее нагрет обгоняющими его нагретыми слоями жидкости во втором потоке). До этого времени на участке впереди фронта теплота передавалась только в одном направлении от второго потока к первому (здесь не учитывается, что теплота отдаваемая вторым потоком, была получена от первого потока и обусловлена наличием теплового импульса, распро- [c.163]

В результате температура выходящей из теплообменника жидкости будет меняться следующим образом. В момент времени t = = 1 W2 (рис. 4.14,0) выходная температура второго потока испытывает скачок от нулевого значения к некоторой положительной величине, а выходная температура первого потока начинает плавно расти от нулевого значения. В дальнейшем при t > l/wвыходные температуры потоков монотонно растут, причем температура второго потока все время больше по величине. В момент времени tm выходные температуры потоков становятся равными и при этом достигают максимального значения. Затем происходит монотонное уменьшение величин температур, причем теперь температура первого потока выше. Заканчивается процесс на выходе теплообменника в момент времени t = lfW], когда достигает выхода тепловой импульс в первом потоке. Заметим, что наличие сингулярного слагаемого в выражении (4.2.47) для fiUO связано [c.164]

Пусть при I <С о температуры на входе потоков равны нулю. В момент времени = О на вход первого потока поступил единичный тепловой импульс Г] вх(0 == (0- При этом жидкость, входящая во второй поток в момент I — О, мгновенно нагревается до некоторой ненулевой температуры. Поскольку скорость первого потока больще, чем скорость второго потока, тепловой импульс, распространяясь со скоростью Ш, будет нагревать до положительной, но все меньшей и меньщей температуры слои жидкости во втором потоке, которые двигаются перед слоем, вощедщим в момент / = О в поток. Все нагретые вертикальные слои жидкости во втором потоке двигаются со скоростью, меньшей скорости первого потока, поэтому их обгоняют слои жидкости в первом потоке, находящиеся непосредственно за фронтом импульса, В результате слои в первом потоке также нагреваются. [c.175]

Смотреть страницы где упоминается термин Момента импульса поток: [c.107] [c.56] [c.328] [c.328] [c.333] [c.337] [c.342] [c.343] [c.347] [c.53] [c.129] [c.402] [c.139] [c.176] [c.176] [c.193]

Математическая теория процессов переноса в газах (1976) -- [ c.333 , c.342 ]

ПОИСК

Смотрите так же термины и статьи:

Импульс

Момент импульса

Справочник химика 21

Химия и химическая технология