Равновесия и частицы

Критическую частоту вращения тарели (об/мин), при которой материал начинает бесконтрольно ссыпаться с нее, можно найти из рассмотрения условия равновесия частицы под действием центро-бе.жных сил [c.262]

Если принять за равновесное состояние частицы размера (объема) г, которая когда-то раньще возникла, то движущая сила, определяемая соотнощением (1.256), характеризует мгновенное отклонение от равновесия частицы размера г, образовавшейся в настоящий момент за счет слияния частиц размером (объемом) г—II яц. [c.83]

На рис. 1.1 рассмотрено равновесие частицы на свободной поверхности сыпучей среды под действием ее веса Р. Разложение возникающего напряжения на нормальную и касательную составляющие показывает, что когда угол наклона поверхности а станет равным предельному значению фо, определяемому из условия [c.14]

Рис. 1.1. предельное равновесие частицы на поверхности [c.15]

Седиментационное равновесие. Частицы вещества, диспергированного в жидкой или газообразной среде, постоянно находятся под влиянием двух противоположно направленных сил —силы тя- [c.306]

До сих пор мы занимались кислотно-основными равновесиями. При этом рассматривались гомогенные равновесия, другими словами, случаи, когда все участвующие в равновесии частицы находятся в одинаковой фазе. В данном разделе рассмотрены равновесия, возникающие в другом важном классе реакций в растворах при растворении или осаждении мало растворимых солей. Такие реакции являются гетерогенными. [c.124]

Равновесие частиц-носителей электричества наступит тогда, когда их электрохимические потенциалы (р,) сделаются одинаковыми в обеих фазах = р, . Так как Д = ц -(-2 ф в каждой фазе, то [c.499]

Однако надо иметь в виду, что, как уже указывалось, такое равновесие частиц в поле земного тяготения можно наблюдать лишь для коллоидных и весьма малых дисперсных частиц, размеры которых не превышают десятых долей микрона. Для них сила тяжести уравновешивается диффузией, стремящейся выровнять концентрации частиц, и наступает так называемое седиментационное равновесие. Для систем с более крупными частицами (начиная с 1 мк) уже наблюдается седиментация, т. е, свободное их оседание под действием силы тяжести. Седиментация, следовательно, происходит в грубодисперсных системах, размер частиц в которых превышает 1 мк. [c.29]

Рис. 4.26. Равновесие частиц в растворе азотной кислоты.

Частицы дисперсной системы, с одной стороны, испытывают действие земного притяжения с другой стороны, они подвержены диффузии, стремящейся выравнять концентрацию во всех точках системы. Когда между этими двумя силами наступает равновесие, частицы дисперсной фазы определенным образом распределяются относительно поверхности Земли. [c.324]

Соотношение (IV.4) впервые было получено Гиббсом. Таким образом, при условии равновесия частицы и маточной среды работа образования частицы составляет от работы образования ее поверхности = тогда как компенсируются химической работой, связанной с энергетической выгодностью фазового перехода. Учитывая это, общее выражение (IV.3) для величины можно представить также в форме [c.138]

В противоточно-центробежной зоне разделения (рис. 7.18, б) газ движется по спирали. Мелкие частицы, для которых аэродинамическая сила газа Р больше центробежной силы Рц, движутся к центру, а крупные — к периферии. Условие равновесия частиц граничного размера Р = Р или [c.224]

Значение Лщ, увеличивается с уменьщенИем к (рис. 4-9,е). Таким образом, равновесие частицы абсолютно устойчиво при 0,51,0, устойчиво в зависимости от значений определяющих параметров при 0<(й 0,5, если А >А-кр, и абсолютно неустойчиво при , 0. [c.139]

Таким образом, как при чистом, так и при запыленном воздухе распределение тангенциальных скоростей по радиусу зоны разделения ( >0,5) обеспечивает абсолютно устойчивое равновесие частиц на их равновесных траекториях (см. 4-5), что является- обязательным условием обеспечения эффективной центробежной сепарации. [c.154]

Повышение температуры среды будет, очевидно, перемещать кривую теплоотдачи вправо вдоль оси абсцисс. При этом точки пересечения А п Б будут сближаться и, наконец, при некотором режиме сольются в одну точку касания В. Точка В соответствует предельному состоянию теплового равновесия частицы, характеризуемому условию [c.12]

В рассмотренном процессе частица при всех промежуточных температурах до ее воспламенения находится в состоянии теплового равновесия со средой. Это означает, что если в любой промежуточный момент прекратить нагревание, то тепловое состояние частицы по отношению к среде останется на уровне, достигнутом к этому моменту. Такие процессы называются квазиста-ционарными и характеризуются малой скоростью. Посмотрим, что изменится, если скорость нагревания будет настолько высокой, что тепловое равновесие частицы и среды не будет успевать устанавливаться. [c.13]

Таким образом, стандартный электродный потенциал — это равновесный потенциал полуреакции при активностях всех участвующих в равновесии частиц, равных 1 М. Например, для полуреакции [c.182]

Влияние растворителей на силу кислот и оснований можно изучить детальнее с помощью коэффициентов активности. Выраженные в единицах концентрации константы равновесия зависят от природы растворителя. Так называемые термодинамические константы равновесия, не зависимые от растворителя, можно получить, подставив в соответствующих выражениях вместо концентраций активности участвующих в равновесии частиц. Термодинамическая константа равновесия К реакции НА= Н - -А определяется следующим уравнением [c.131]

Тепловыделение — основная причина роста температуры в зоне ниже мезопаузы и выше стратопаузы (см. рис. В-16). Сумма уравнений 1-4 отражает состояние фотохимического равновесия частиц О, Оз, О3, в поле излучения, активного в отношении фотодиссоциации О, и О3. Это равновесие для каждого 2 характеризует некое соотношение [О] и [О3]. Постоянство [О] позволяет, обратившись к (В-42), представить [О] в виде [c.263]

Если нанести каплю жидкости на ровную поверхность твердого тела, то жидкость либо смачивает поверхность и растекается, либо плохо смачивает и сжимается в каплю. Частица жидкости, лежащая на границе трех фаз, подвержена действию трех сил межфазного натяжения на границах (рис. 76) газ — твердое (стг, т), жидкое — твердое (а, т) и жидкое —газ (a, r)-Условие равновесия частицы—равенство проекции сил на горизонтальную линию , [c.278]

Если использовать условие равновесия частицы на границе, которое полностью совпадает с условием равновесия капли на субстрате (3.2.3), то получаются соотношения [c.562]

Здесь Ь = тВ/ п. В состоянии статического равновесия частицы не вращаются, т. е. = 0. Отсюда и следует выражение (3.11.11) для равновесного угла ориентации осей частиц в потоке (во вращающемся сосуде или вращающемся поле). Равновесие возможно [c.684]

Рис. З.2.З.2. Равновесие частицы на наклонной пластине 1 — направление движения потока О — вес частицы

Раствор сульфатного мыла в черном щелоке представляет собой сложную полидисперсную систему, в которой находятся в равновесии частицы мыла различной степени дисперсности [c.282]

Недостроенные грани более крупных кристаллов с />30 А при равновесии частицы смогут образовать не больше чем один уступ , т. е. за счет недостроенной грани появится одно лишнее ребро в кристалле, что на /12 увеличивает среднюю долю реберных атомов. Такой эффект существенно не изменяет сделанных выше оценок. [c.149]

Рис. 3.9. Равновесие частицы пыли на поверхности пленки жидкости

Располон ение и характер взаимодействия частиц определяют свойства структуры сыпучего тела. Устойчивость равновесия частиц в заданный момент времепп зависит от сил сжатия и трения внутри объема и на его границах. Из такого представления следует вывод о статистических свойствах системы, в которой из-за многообразия этих сил в точке одни и те же частицы способны образовывать структуры различной плотности (пористости). [c.25]

Обозначим равновесную концентрацию иона F через х. Равновесная концентрация иона Н (водн.) складывается из его количества, образующегося при ионизации сильной кислоты НС1 (0,10 М), а также из количества, которое образуется при диссоциации HF (х). Заг[ишем уравнение равновесия слабой кислоты, а также исходные и равновесные концентрации всех участвующих в данном равновесии частиц [c.111]

Способность твердого вещества переходить в раствор не беспредельна. При введении в стакан с водой (Г= onst) первые порции вещества полностью растворяются и образуется ненасыщенный раствор. В таком растворе возможно растворение следующих порций до тех пор, пока вещество не перестанет переходить в раствор и часть его останется в виде осадка на дне стакана. Такой раствор называют насыщенным. Между веществом в насыщенном растворе и веществом в осадке устанавливается состояние гетерогенного равновесия. Частицы растворенного вещества переходят через поверхность раздела из жидкой фазы (раствора) в твердую фазу (осадок) и обратно, поэтому состав насьиценного раствора остается постоянным при некоторой фиксированной температуре. [c.114]

Эти два подхода к определению избыточного химического потенциала вещества дисперсной фазы Лцг и А д. г используются для анализа различных аспектов состояния равновесия дисперсной системы. Первый из них был применен в 3 гл. I к рассмотрению равновесия частицы дисперсной фазы со средой при выводе уравнения Томсона (Кельвина). Второй подход, учитывающий участие частиц в тепловом движении, предусматривает тем сам Ы1М появление И исчезновение частицы как целого и повво-ляет описать равновесие частиц различного размера в дисперсной системе . Равновесному распределению частиц по размерам отвечает условие постоянства химического потенциала для частиц различного размера (включая и молекулярные), т. е. Дц г = =соп51. Из соотношеиия (IV—14) получаем выражеиие для равновесного числа частиц, данного радиуса г [c.118]

При совместном рассмотрении уравнений (1) равновесия частиц в слое и аналогичного уравнению молекулярной диффузии, триведенных к безразмерному виду, йыло получено критериальное [c.203]

В кал дом случае предполагается, что активность воды постоянна и входит в константы диссоциации кислоты и основания Ка и Яь-В первом равновесии частица А является акцептором протона. Следовательно, по определению Бренстеда — Лоури, она является основанием, и ее называют сопряженным основанием кислоты НА. ПодоАно эгому, ВП" может отдавать протон, и ее называют сопряженной кислотой основания В. В первом равновес1ш НгО играет роль основания, так как она принимает протон от НА. а HjQ-.— сопряженная ему кислота. Во втором равновесии НгО играет роль кислоты, а ОН- — сопряженное ей основание. [c.405]

Кривые 1рцб и Рс имеют несколько точек пересечения, количество.которых соответствует количеству положений равновесия частицы, причем вид каждого из них может быть определен вышеизложенным способом. Так, в случае, показанном на рис. 4-8,в, имеется устойчивое равновесие в точке М и неустойчивое в точке N. [c.137]

В зависимости от уровня температуры среды Го (считая его в каждом случае неизменным) возможно множество различных кривых 2а, 26 и т. д. При низкой температуре среды Го кривая 2а теплоотдачи пересекается с кривой 1 в двух точках Л и Б, определяющих состояния теплового равновесия частицы. В точке А, соответствующей низкотемпературному окислению не-воспламененной частицы, тепловое равновесие ее устойчиво. При отклонении температуры частицы от Га в сторону снижения теплоотдача станет меньше и в частице появится избыток тепла, возвращающий ее к температуре Га- Для повыщения температуры частицы сверх Гд требуется непрерывный дополнительный подвод тепла от внешнего источника, который компенсировал бы презыще-вие теплоотдачи Q над собственным тепловыделением Qx. При прекращении подвода внещнего тепла температура частицы, если она оставалась ниже Г5, вновь снизится до Га. Следовательно, при любой температуре ниже Гб саморазогрева. т. е. воспламенения частицы, произойти не может, а состояние теплового равновесия ее со средой в точке А соответствует условию [c.12]

Построение изотерм адсорбции по методу Ченеверта. Эти исследования проводятся следующим образом. Высушенные частицы выбуренного глинистого сланца помещают в эксикаторы с насыщенными растворами разных солей с давлениями паров, изменяющимися в широких пределах (табл. 8.5). После выдержки в течение 1 сут устанавливается 90 %-ное равновесие частицы шлама извлекают из эксикатора и взвешивают, рассчитывают содержание воды и строят зависимость содержания воды от относительной влажности. Активность воды в глинистом сланце при пластовых условиях определяется абсциссой точки изотермы с ординатой, равной содержанию воды в сланце при пластовых условиях. Этот параметр характеризует потенциальное давление набухания глинистого сланца, который впитывает воду из бурового раствора. Чем ниже активность воды в пластовых условиях, тем выше максимально возможное давление набухания. Содержание соли в буровом растворе на уг- [c.328]

Расстояния между частицами в кристаллах имеют порядок размеров самих частиц. Потенциальная энергия частиц больше их кинетической энергии, и единственная форма их движения — колебания около положения равновесия. Частицы размещены в узлах решетки, т. е. в определенных точках пространства. Поэтому говорят, что здесь наблюдается дальний порядок. Благодаря наличию кристаллической решетки твердые тела обладают анизотропией свойств, т. е. их свойства зависят от выбранного направления. К тгиким свойствам относятся тепло- и электропроводность, напряжение сдвига, показатель преломления, двойное лучепреломление и др. [c.286]

Понятие равновесного размера является условным, и не следует ожидать реального равновесия частиц в зоне разделения ввиду действия сл> чаша1х факторов. [c.15]

Наиболее полно сепарация пылегазовых смесей изучена В. А. Успенским и В. Е. Кирпиченко [7, 8], которые рассчитали радиальное распределение концентрации аэрозоля вследствие градиентной диффузии на различных расстояниях от кольцевого периферийного источника в цилиндрической камере с осевым осесимметричным потоком при постоянном коэффициенте диффузии по радиусу. Результаты расчета) показывают, что диффузионный поток мелкодисперсного вещества уменьшает радиальный градиент его концентрации по мере осевого перемещения от источника на расстоянии х= = (36...40). х — осевое расстояние от источника, Н--радиус камеры) происходит практически полное перемешивание аэрозоля с несущим потоком. Помимо указанных факторов при разделении пылегазовых смесей ощутимое отрицательное действие может оказывать конвективный радиальный поток пылевых частиц, вызванный радиальным градиентом давления. Кроме того, в закрученном потоке в области свободного вихря (Шт / = onst) на частицу может действовать сила, противодействующая центробежной и обусловленная влиянием вязкости и радиальным градиентом тангенциальной составляющей скорости несущего потока Шх. Под действием разности скоростей в диаметрально противоположных точках частицы в окружающей ее малой области может возникнуть циркуляция, несущей среды. При этом появляется сила, выталкивающая частицу в направлении увеличения Шт (уменьшения г). Из рассмотрения равновесия частицы кубической формы под действием перепада давлений и центробежной силы выявлено [7, 8], что для радиального равновесия частицы необходимо, чтобы ее плотность превышала плотность несущей среды. Для расчета минимального отношения плотностей фаз смеси предложено выражение [c.169]

Рост пузыря во взвешенном слое мелких частиц рассматривался Ю. А. Буевичем [19]. Для описанпя движения фаз использовалась модель двух идеальных взаимопроникающих, взаимодействующих Ж1Щкостей. Задача рассматривалась в стационарной постановке. Условия равновесия частиц на границе пузыря, удовлетворяемые при помощи метода Дэвиса — Тейлора [40], приводят к системе алгебраических уравнений, из которой определяются скорости роста и подъема пузыря. Частное решение этой системы соответствует пузырю, поднимающемуся без изменения [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология