Громеки

Турбулентное касательное напряжение может быть получено непосредственно из уравнений Громеки. Для этого необходимо найти корреляцию между и соответствующими значениями ско- [c.116]

Система уравнений (87) называется уравнениями Ламба — Громеко, Если существуют потенциал скорости <р, потенциал [c.92]

Уравнения (II, 53) выведены проф. Казанского университета И. С, Гро-мека в 1882 г, и называются уравнениями вихревого движения Громеки, [c.104]

Таким образом, в XVIII—XIX вв. зарождались совершенно различные независимые и, казалось, никак не связанные между собой источники основных разделов коллоидной химии (устойчивость адсорбция электрические явления кинетические свойства золей поверхностные явления и др.). К середине нашего века в результате слияния этих источников на основе ряда фундаментальных обобщений образовалась единая отрасль знания —физическая химия дисперсных систем и поверхностных явлений, называемая сокращенно коллоидной химией. В этот процесс, происходивший во всей мировой науке, весьма значительный вклад внесли русские и советские химики, создавшие ряд важнейших направлений и школ. Имена Громеки, Шведова, Веймарна, Титова, Шилова, Шишковского, Думанского, Цвета, Гурвича, Гедройца, Пескова, Липатова, Жукова, Ребиндера, Каргина и многих ныне живущих ученых являются яркими вехами прогресса коллоидной химии. Знакомство с творческими достижениями этих выдающихся ученых, требующее более глубокого знания основных разделов коллоидной химии, будет осуществляться по мере прохождения курса. [c.19]

Теоретическое исследование неустановившегося ламинарного движения в цилиндрической трубке впервые произвел И. С. Громека в работе К теории движения жидкостей в узких цилиндрических трубках , опубликованной в 1882 г. Эта задача была им полностью решена при задании произвольного зависящего от времени перепада давления на концах трубки и любом начальном профиле скоростей. В связи с важным для физиологии вопросом о пульсации крови в артериях И. С. Громека в 1883 г. в работе О скорости распространения волнообразного движения жидкостей в упругих трубках изучил влияние малых деформаций упругих стенок трубки на неустановившееся движение в ней несжимаемой жидкости. [c.1146]

В результате уравнение (1.9) может быть написано в форме Лемба—Громеки [c.10]

Исследование абсолютного движения идеальной жидкости в проточной части насоса. Рассмотрим ограничения, определяющие область применения основных теорем динамики идеальной жидкости к движению ее в проточной части лопастных машин. Эти ограничения вытекают из условий интегрирования основных уравнений движения идеальной жидкости. Воспользуемся для выявления условий интегрирования уравнениями движения жидкости в форме Громеко — Лэмба [58] [c.45]

Подставив это соотношение в первое уравнение системы (1.53), получим уравнение движения в форме Громеко [c.33]

УРАВНЕНИЯ ЭЙЛЕРА, ГРОМЕКИ И БЕРНУЛЛИ [c.97]

В России основоположником коллоидной химии был киевский профессор И. Борщов, в классической работе которого О свойствах и строении коллоидов, участвующих в образовании растительных и животных организмов (1869) четко сформулированы положения о сложности состава коллоидных частиц и значении связанной ими воды для сцепления частиц. Позднее важные работы провели И. Громека (1879, развитие теории капиллярности), Н. Любавин и А. Сабанеев (1890, криоскопические определения размеров коллоидных частиц), Ф. Шведов (1889, [c.8]

Во второй половине XIX в. в России появляются работы, оказавшие большое влияние на последующее развитие гидравлики. И. С. Громека (1851 - 1889) создал основы теории винтовых потоков и потоков с поперечной циркуляцией. Знаменитый русский ученый Д. И. Менделеев (1834 [c.1146]

Закономерности вихревог движения идеальной жидкости описываются уравнениями Громеки (П.39). [c.103]

В России основоположником коллоидной химии был киевский профессор И. Б. Борщов, в классической работе которого О свойствах и строении коллоидов, участвующих в образовании растительных и животных организмов (1869) четко сформулированы положения о сложности состава коллоидных частиц и значении связанной ими воды для сцепления частиц. Позднее важные работы провели И. Громека (1879, развитие теории капиллярности), Н. Н. Любавин и А. П. Сабанеев (1890, криоскопические определения размеров коллоидных частиц), Ф. Н. Шведов (1889, изучение упруго-пластических свойств растворов желатины) и др. Д. И. Менделеев уже в 1871 г. указал, что вопросы коллоидной химии должно считать передовыми и могущими иметь большое значение во всей физике и химии и высказал идею о всеобщности коллоидного состояния. Эта идея была экспериментально широко разработана и подтверждена П. П. Веймарном (в 1905—1916 гг.), который на сот- [c.8]

Во второй половине XIX в. в России появляются работы, оказавшие большое влияние на последующее развитие гидравлики. И. С. Громека (1851 — 1889) создал основы теории винтовых потоков и потоков с поперечной циркуляцией. Знаменитый русский ученый Д. И. Менделеев (1834 - 1907) в 1880 году в своей работе О сопротивлении жидкостей и о воздухоплавании впервые указал на возможность существования в природе двух режимов движения жидкости с различными законами ее сопротивления. Это же положение было развито и доказано [c.1146]

При этом в случае весьма короткого подшипника или демпфера движение смазки описывается уравнениями И. С. Громеки [c.62]

Хотя ламинарные пульсирующие потоки были теоретически изучены И. С. Громекой свыше 90 лет назад [8], лишь в последнее время интерес к ним повысился и они были исследованы экспериментально [57, 58]. Установлено, что при значениях инерционного числа 8- > 10 ламинарный режим течения сменяется турбулентным при критическом значении амплитудного числа [c.78]

Следуя И. С. Громеке [8], решение уравнения (68) можно получить подстановкой [c.62]

Такие решения упрощенных уравнений Навье-Стокса или уравнений Рейнольдса, Громеки и других являются в действительности лишь частными решениями общих уравнений Навье-Стокса (33) гл. I. При определенных условиях эти решения устойчивы и выражаемые ими течения смазки действительно наблюдаются на практике. Однако при других условиях ламинарное течение жидкости или газа становится неустойчивым и заменяется более сложными формами течения в виде упорядоченных вихревых или беспорядочных вихревых, турбулентных течений. Теоретический расчет таких течений очень сложен. Несколько проще выполняется анализ тех условий, при которых ламинарное течение теряет устойчивость. Тогда можно рассматривать малые возмущения основного движения и развитие или затухание этих возмущений со временем или с перемещением потока жидкости. При этом уравнения Навье-Стокса (33) гл. I можно линеаризовать по выражениям скорости возмущенных течений, пока эти скорости много меньше скоростей основного ламинарного течения. [c.73]

При более или менее спокойном разрыве смазки, когда можно различать сплошную и несплошную часть слоя (рис. 9), течение в сплошной части слоя обладает теми же особенностями, что и течение в трубах конечной длины. Здесь поток Пуазейля формируется в начальном (входном) участке канала с примерной длиной Ьв около 0,05ЯоКе. При колебательном течении Громеки в случае большой величины инерционного числа ( О > 10) начальный участок значительно короче и имеет длину Ьв 100ЯО Примерно на длине начального участка затухают возмущения ламинарного потока от входных кромок канала, резких выступов и т. п. Стационарное ламинарное течение в коротких каналах (с длиной Ь < 10Lв) переходит в турбулентное при повышенных критических значениях числа Рейнольдса (100) Ке == 4 X X 10 ЯL- . Ламинарные колебательные потоки Громеки при длине канала меньше двух амплитуд колебаний также переходят [c.84]

Течение Пуазейля можно рассматривать как предельный случай течения Громеки при весьма медленных изменениях скорости. Поэтому для общности рассмотрим малые продольные Vzi r, Z, t) и поперечные Vr r, z, t) возмущения потока Громеки, продольная (и единственная) скорость которого в весьма длинном канале согласно соотношению (70) выражается как = = Vzo = avv o, Ozo = i o OST -hOmSint, т = vi, причем в среднем по толщине слоя = os т или Vzo = av os т здесь v — круговая частота продольных колебаний жидкости а — амплитуда средней по сечению канала скорости потока и — профили [c.74]

Для практики знание сопротивления движению жидкости и давления в ней еще более важно, чем знание режима течения. В стационарных потоках Пуазейля и Куэтта переход от ламинарной к турбулентной форме течения сопровождается резким увеличением сопротивления примерно в полтора раза. В отличие от этого образование вихрей Тэйлора, турбулизация потока Громеки и нарушение устойчивости некоторых других ламинарных течений происходят без существенного изменения сопротивления. Лишь в процессе развития таких вихревых или турбулентных потоков становится заметным изменение зависимости сопротивления от скорости потока. [c.85]

Нарушение устойчивости ламинарного течения и возникновения турбулентности или иных вихревых форм движения — весьма сложный процесс, и вряд ли его можно истолковать как следствие изменившегося соотношения между силами инерции и вязкого сопротивления, тем более, что для этого приходится вводить в рассуждения весьма необоснованные, гипотетические течения, чтобы представить число Рейнольдса, как соотношение между инерционным и вязким сопротивлением. При этом следует заметить, что для многих других встречающихся в технике более простых явлений условия потери устойчивости формулируются достаточно сложным образом. Примеры этому неоднократно встречаются в следующих главах. Что касается потока Громеки, то при больших значениях инерционного числа ( Э- > 20) профиль скорости основного ламинарного течения О-о становится автомодельным, т. е. подобным самому себе в отношении параметра и выражается соотношением (76). Тогда при переходе к координатам = 8-г и = (0,5 —г ) уравнение Орра — Зоммерфельда (99) приводится к виду [c.77]

Исследованиями уравнения Орра — Зоммерфельда (100) для стационарных потоков жидкости при исчезающе малой ее вязкости, т. е. при весьма больших числах Рейнольдса, установлено, что устойчивость ламинарного движения нарушается, если профиль скорости основного потока имеет зоны встречного движения. На практике такие потоки действительно оказываются малоустойчивыми. Вместе с тем это правило отнюдь не универсально в колебательных потоках Громеки согласно соотношениям (70) и рис. 15 в течение части периода колебаний наблюдается возвратное течение жидкости и тем не менее такие потоки очень устойчивы. К сожалению, очень мало известно о том, какие значения числа Рейнольдса достаточно велики для того, чтобы названное правило было справедливым для тех или иных потоков. [c.79]

В гл. 4 исследуются внутренние задачи гидродинамики и конвективного теплообмена при вынужденном стабилизи -рованном течении ньютоновских и неньютоновских (аномальных) жидкостей в прямых круглых трубах и щелевых каналах. Приводятся точные и приближенные методы расчета уравнения движения при стационарном и нестационарном гидродинамически стабилизированном течениях несжимаемых жидкостей в трубах различного поперечного сечения. Эффективные, простые и достаточно точные решения получены для ряда обобщенных задач Громеки. Предлагается приближенный метод расчета профиля скоростей стабилизированного течения в открытых каналах с поперечным сечением в виде параболы, трапеции, сектора круга и т. д. [c.7]

При условиях (2. 59) и (2. 60) уравнение Громеко—Лэмба (2. 58) может быть представлено в виде [c.46]

Исследование относительного движения идеальной жидкости в области лопастного колеса. Составим уравнение для относительного движения в области колеса, так как оно является установившимся, и, следовательно, создаются благоприятные условия для интегрирования. Используем для этой цели уравнения Громеко в векторйой форме (2. 58), обозначив относительную скорость через w, а переносную — через и. Подвижную систему отсчета свяжем с лопастным колесом так, чтобы переносное движение представляло собой вращение относительно неподвижной оси с постоянной угловой скоростью (В. [c.48]

В случаях нестационарного градиентного течения жидкости поле скоростей в период переходного режима находится из решения обобщенных задач Громеки [46]. Ниже будут даны точные и приближенные методы решения уравнения (4.6) и обобщенных задач Громеки. [c.212]

Нестационарное стабилизированное течение (обобщенные задачи Громеки). Внутренние краевые задачи конвективного теплообмена в трубах при нестационарных режимах по классификации Б. С. Петухова [108] могут быть 220 [c.220]

Задача о нестационарном движении жидкости в круглой трубе впервые в 1882 г. была рассмотрена русским механиком И. С. Громекой [46]. Применительно к другим условиям она впоследствии исследовалась рядом авторов [159]. Ниже приводятся решения ряда обобщенных задач Громеки при переменных во времени градиентах давления для труб классических и неклассических сечений. [c.221]

Точное решение краевой задачи (4.46) для круглой трубы, полученное И. С. Громекой при скачке градиента давления [46], в наших обозначениях приводится к виду [c.228]

При наличии вихревого движения дифференциальные уравнения движения жидкости примут вид (уравнения Громеки) [c.49]