Пучок граница

Для сопоставления гидравлических сопротивлении элементов внутри совокупности (шара в зернистом слое и трубки в пучке труб) и в потоке с безгранично удаленными границами важно правильно оценить истинные скорости потока в пучке труб и слое шаров. В первом случае целесообразнее всего относить эту величину к сжатому сечению между трубками, во втором — к сечению в просвете между шарами. Минимальный просвет г )т1п может быть определен по приближенной зависимости, предложенной Лейбензоном [22] г )т1п = 0,625 е . Рассчитав истинную скорость ис = ы/г )т1п по соотношению (П. 52), можно определить коэффициент гидравлического сопротивления Я шара в зернистом слое в зависимости от скорости потока. Соответствующие расчеты были выполнены [36] для слоя из шаров с е = 0,39 и пучка труб с шахматным расположением и расстоянием между трубками 1,25 Аналогичные расчеты были проведены [c.69]

Это уравнение устанавливает верхнюю границу, определяющую область целесообразного применения шахматного пучка при Rel[c.77]

Найдем границу целесообразного применения шероховатой поверхности для двухстороннего обтекания. Будем считать, что имеет место продольное обтекание каналов турбулентными потоками, причем показатели степени при Ке в уравнениях теплоотдачи и сопротивления для гладкой и шероховатой поверхностей удовлетворяют равенствам пв=п , йв=а . Кроме того, будем считать неизменными геометрические характеристики ячеек пучка. Например, для трубного пучка это означает одинаковый типоразмер труб гладкой и шероховатой поверхностей, а также одинаковое пространственное расположение каналов, т. е. равные значения относительных шагов или проходных сечений по несущей поверхности. Отношение Ке наружного и внутреннего теплоносителей, т. е. г, определяется уравнением (4.5), которое справедливо как для гладкой, так и для шероховатой поверхности, причем если в шероховатой поверхности скорости потоков рассчитываются по несущей поверхности, а не по самому загроможденному сечению, то справедливо равенство Гш=Гг=г. Это означает, что независимо от индекса рассматриваемого потока 1 отношение сопряженных Ке одноименных потоков в сопоставляемых поверхностях будет одним и тем же, что непосредственно следует из формул [c.89]

Эти условия рассматриваются применительно к способу использования модели. При расчете площади ряда одинаковых элементов или пар (Пу = 0) границы реальности процесса находятся из условия [c.177]

Уравнения (55)—(64) можно решить с помощью итераций для получения л,- при условии, что составы пара в объеме и на границе раздела известны. Рекомендации по решению этих уравнений приведены в [13]. Состав в объеме определен таким же способом, как и для бинарных систем, т. е. пу гем интегрирования уравнений неразрывности массы вдоль направления движения нара [c.355]

На основании многочисленных исследований по теплообмену между твердой поверхностью и омывающей ее газожидкостной смесью, не имеющей направленного движения (условие внешней задачи), можно сделать вывод, что коэффициент теплоотдачи не зависит от свойств газа [ПО, П7 ], от давления в аппарате при его увеличении до 2-10 Па [109], от поверхностного натяжения на границе газ — жидкость [ПО], от конструкции газораспределителя (диаметра и шага размещения отверстий в барботере), если высота расположения теплообменного элемента над барботером превышает высоту факела газа, выходящего из отверстия, от места расположения теплообменного элемента в пучке горизонтальных труб[77, 117]. Слабо выражена также зависимость коэффициента теплоотдачи от диаметра трубы, омываемой газожидкостной смесью. [c.67]

Диэлектрические материалы поляризуются также и в результате радиоактивного облучения. Для горных пород это имеет важное практическое значение, поскольку в геохимии известны сотни радиоактивных изотопов с периодами полураспада, изменяющимися в очень широких пределах. Например, при облучении диэлектрических сред пучком электронов энергия частиц может быть такой, что они будут проходить через материал (проникающая радиация), либо такой, что частицы будут поглощаться породой (непроникающая радиация). Проникающая радиация вызывает накопление носителей зарядов вследствие захвата заряженных частиц, пришедших извне (электронов, ионов) и образования заряженных частиц в период облучения (например частицами). В горных породах электрические объемные заряды могут накапливаться вблизи границы раздела радиоактивной и нерадиоактивной пород с высоким удельным электрическим сопротивлением, [c.133]

Фото- и киносъемка в видимом свете через прозрачные стенки колонки [5, 51, 83] или сверху не являются достаточно представительными, так как позволяют изучать структуру кипящего слоя лишь на его внешних границах. Поэтому много исследований, особенно по наблюдению за пузырями [33] выполнено в двухмерных кипящих слоях, т. е. в аппаратах прямоугольного сечения с достаточно малой толщиной, позволявшей просвечивать слой насквозь. Такой двухмерный слой является как бы мысленно вырезанным вдоль диаметра сечением реального круглого реактора (как показано на рис. П.6) или частью промышленного щелевого реактора той же толщины [84 ]. Использовались также плоские реакторы толщиной в одно зерно [53, 54, 85]. Например, в установке Шейниной (см. рис. П.8) можно было полностью просвечивать слой через вырезанный на черной бумаге круг радиуса R. Просвечиваемый представительный объем содержал 20—40 непрозрачных алюминиевых шайб. Скрещенные поляроиды убирали, и проходивший через представительный объем пучок параллельных лучей фокусировался на фотоэлемент, показания которого /ф были пропорциональны доле просветов между шайбами, т. е. локальной порозности кипящего слоя е. С помощью осциллографа можно было записать колебания е t). Вводя же показания фотоэлемента через операционный усилитель в аналоговую или цифровую ЭВМ, можно было использовать последнюю для непосредственной обработки экспериментальных данных. Фото- и киносъемки можно вести и в рентгеновских лучах [60]. [c.79]

Сопоставление обоих пучков кривых показывает, что мертвое пространство расширяет область допустимого регулирования дросселированием на всасывании. Жирная кривая служит границей, которая отделяет лежащую под ней область, где индикаторная работа при дросселировании снижается, от области, где дросселирование увеличивает индикаторную работу. [c.541]

Для всех видов аппаратов существуют ограничения по толщине отложения 8-10 мм для малогабаритных и 3-5 мм для крупногабаритных изделий — в основном из-за внутренних напряжений в ПУ, увеличивающихся с толщиной. Ограничения по толщине при прямом нагреве подложки связаны также с повышением температуры на границе с ее поверхностью по мере увеличения толщины ПУ. При получении ПУ выше 2000 С в свя- [c.425]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

Последовательность выполнения работы. I. Открыть верхнюю призму с оправой. 2. Нанести каплю исследуемого вещества на нижнюю призму. 3. Закрыть верхнюю призму. 4. Нанести световой пучок зеркалом на окно нижней призмы. 5. Перемещать рукоятку с окуляром до тех пор, пока визирная линия не совместится с границей полей. [c.91]

Полосы не привязаны к месту, а их положение зависит от направления падающего пучка электронов. Полосы определяют места одинаковой ориентировки атомных плоское тей объекта относительно пучка электронов. Полосы заканчиваются на границах зерен Положение полос зависит от направления первичного пучка. Расстояние между полосами зависит от кривизны кристалла [c.158]

Экспериментально установлено [1], что если на границу раздела сред падает ограниченная плоская волна под углом, несколько большим критического, то отраженный пучок лучей как бы смещается вдоль поверхности тела относительно падающего (рис. [c.37]

Изучение более близкого к реальному случая падения на границу раздела звукового импульса и учет затухания звука в слое показывают, что осцилляции коэффициентов отражения и прохождения уменьшаются по мере роста ЛДс- Это объясняется уменьшением амплитуды колебаний интерферирующих волн по мере увеличения h. При наклонном падении на границу волны с ограниченным фронтом (пучка лучей) амплитуда интерферирующей волны в слое еще быстрее ослабевает в результате переноса энергии вдоль слоя, т. е. ухода из пучка. Отсюда следует, что для оптимального просветления границы следует брать наиболее тонкий просветляющий слой Лс=Яс/4 при нормальном или /i=X /(4 os а) при наклонном падении. [c.45]

При измерения спектров данным методом пучок ИК-излучения направляется под уг юм на поверхность пластины полупроводника, прозрачней в ИК-области, проходит внутрь пластины и отра.жается от металла, проходя при этом через исследуемый слои и поглощаясь в нем на частотах, соответствующих веществу слоя. Фактор поглощения излучения AR в слое определяется оптическими постоянными мета. 1ла (пз, з), слоя ( 2, з), показателем преломления полупроводника Пи углом падения излучения на границу раздела полупроводник — металл и направлением его поляризации. Максимальное значение факторов поглощения так же, как и для поглощения света в слое на поверхности металла, достигается при наклонных углах падения и в /з-поляризованном излучении. [c.153]

Универсальный фотометр ФМ-56. Фотометр ФМ-56 относится к визуальным колориметрам. Световой поток от источника / (рис. 99) разделяется при помощи системы плоских зеркал 2 и линз Я на два параллельных пучка лучей, которые проходят через кюветы 4, диафрагмы 5 и вновь объединяются при помощи системы линз 6 и призм 7 и 8. Поле зрения окуляра 10 разделено пополам четкой границей. Каждая иоло-. вина поля зрения окуляра освещается соответствующим пучком света, прошедшим через соответствующую кювету 4. На диске 9 укрепляют светофильтры, которые служат для выделения узких полос в спектре лампы накаливания. Вращением этого диска может быть установлен соответствующий светофильтр. Раскрытие диафрагмы 5 регистрируют при помощи отсчетных барабанов, снабженных шкалами, калиброванными в процентах пропускания (черная шкала) и единицах оптической плотности (красная шкала). [c.256]

Существование границ зон Бриллюэна согласуется с условием Вульфа— Брэгга для дифракционных максимумов рентгеновских лучей. Известно, что при Мсоза = тХ пучок рентгеновских лучей полностью отражается от плоскостей кристалла. Если записать это условие в виде (кп)1= пт/(1, то мы получим не что иное, как уравнение плоскости, определяющей границы зон Бриллюэна. [c.53]

Применение ультрамикроскопа позволяет наблюдать частицы с размерами до 3 им, т. е. отодвигает границу видимости почти на два порядка, охватывая практически всю коллоидную область. Еще более высокой разрешающей способностью обладают электронные микроскопы, в которых пучок электронов, проходящих через объект, фокусируется посредством электромагнитных полей. Увеличенное изображение проецируется на светящийся экран или фотографируется. Как известно, электрон может быть сопоставлен волне, длина которой обратно пропорциональна скорости электрона и и его массе т [c.42]

Применение ультрамикроскопа позволяет наблюдать частицы с размерами до 3 нм, т. е. отодвигает границу видимости почти на два порядка, охватывая практически всю коллоидную область дисперсности. Еще более высокой разрешающей способностью обладают электронные микроскопы, в которых пучок электронов, проходящих через объект, фокусируется посредством электромагнитных полей. Увеличенное изображение [c.46]

В заключение следует дать дополнительное пояснение к таблице 23.2. Можно заметить, что на приведенных энергетических диаграммах на границе между азотом и кислородом изменяется взаимное расположение уровней а - и л,г-орбиталей. В ряду Ь —N в двухатомных молекулах этих соединений более прочными (более глубоко-лежащими на диаграммах рис. 23.2) являются связи, образуемые Пу- И Пг-орбиталями. При заполнении электронами подуровней разрыхляющих л - и я -орбиталей (О последние возбуждающе действуют на связывающие л, -и Яг-орбитали, делая их менее энергетически выгодными по сравнению с уровнем а .-орбитали. [c.298]

Источник света 12 (см. рис. 18) —точечная лампа на 20 в и две линзы 11 с фокусным расстоянием Р = 7,Ъ см создают параллельный пучок лучей, который проходит через основную шкалу 7 типа окулярмикрометра (100 делений на 1 см) и через диффузионный сосуд (ячейку) 6. Для изготовления диффузионной ячейки 6 использована кварцевая кювета толщиной 1,00 см со строго параллельными стенками от спектрофотометра СФ-4. Вместо дна к кювете приклеен эпоксидной смолой капилляр, который имеет постепенное воронкообразное утолщение. Благодаря этому жидкость при переходе из капилляра в кварцевую кювету не испытывает особых возмущений, и граница раздела раствор — растворитель сохраняется. [c.56]

В практических задачах оптимизации диапазон изменения независимой переменной л часто бывает ограничеп -J- заданным интервалом [а, /)]. Приведеп-пую же выше методику поиска экстре-Рис, II1-7. Глобальные экстре- мальны.ч точек, основанную на анализе мумы на границах интервала [c.92]

Величина е представляет собой отношение годовых затрат на поверхность теплообмена к затратам на нагнетатели и их привод. Из (8.7) и (8.8) следует, что оптимальное отношение этих затрат не зависит от экономических показателей, а определяется лишь условиями теплообмена схемой движения потоков, геометрией поверхности теплообмена, отношением теплофизических свойств потоков. Укажем интервал изменения величины для случая / ст = 0. При продольном обтекании каналов с развитым турбулентным режимом течения потоков (Лг = 0,8, а = 0,2) из (8.7) и (8.8) найдем нижнюю границу е°" = 2,5. При поперечном обтекании пучка шахматной компоновки и одностороннем наружном теплоносителе с = 0,6 и ан=0,27 получим gonT 3 55 Ддя коридорной компоновки при одностороннем наружном обтекании с Пн = 0,65 и Ян=0,2 имеем в°" = 3,3. При двухстороннем поперечном обтекании пучка нижняя граница, соответствующая ст = 0, для расположена между двумя предельными случаями односторонним внутренним обтеканием с е°" = 2,5 и односторонним наружным обтеканием с е " = 3,55. Верхняя граница существенно зависит от термического сопротивления стенки. Например, для водяных экономайзеров возможен случай Л=1, что при продольном обтекании соответствует е°" = 6. [c.118]

Для создания электронных пучков используют специальные электронные пушки с катодами в виде проволочной петли из вольфрама или сплава вольфрама с рением [14]. Плотность тока термоэлектронной эмиссии достигает 5 А/см2. В. игольчатых катодах к вершине петли прикрепляют иглу с радиусом кривизны менее 1 мкм, с поверхности которой в полях напряженностью 10 -10 В/см в результате электронной эмиссии плотность тока возрастает до 10 Л/рм2. В технологических установ1 ах с интенсивными (сильноточными) электронными потоками находят применение плазменные эмиттеры на основе тлеющих и дуговых разрядов [15]. В этих эмиттерах площадь и форма эмиссионной границы определяется свойствами плазмы и условиями токоотбо- [c.102]

Рис. 2.3. Коллимированный пучок нейтронов на границу полубесконеч-ной среды.

Рис. 2.3. Коллимированный <a href="/info/1468405">пучок нейтронов</a> на границу полубесконеч-ной среды.

Пар поступает в трубы с высокой скоростью, и, если скорость пара достаточно высока, часть коиденсата может быть унесена паровым потоком. По мере протекания процесса конденсации отношеиие количества конденсата к количеству пара увеличивается, и на нижией поверхности труб образуется тонкий слой конденсата. Волны, которые воз Икают вследствие трения а границе раздела фаз, могут стать достаточно высокими и достигнуть верхней части трубы, способствуя, таким образом, образованию парокапельного ядра потока. При некоторых условиях наличие двухфазного ядра потока может стать причиной временной остановки и изменения направления движения потока, что в конечном счете приводит к неустойчивости или осцилляции потока. Наконец, при приближении скорости пара к нулю конденсат будет с текать с труб под действием гидростатического напора. При больших количествах конденсата проходное сечение труб может оказаться полностью заиолие ым, но этого следует тщательно избегать, поскольку, как упоминалось выше, могут возникнуть осцилляции, которые, в свою очередь, могут стать причиной разрушения пучка труб. Таким образом, важным моментом как для теплопередачи, так и для потерь на трение является двухфазная структура ядра потока. [c.57]

При увеличении скорости осаждения в порах волокнистых материалов возможно образование следующих типов микроструктуры ПУ [7-56] ламинарной, грубой ламинарной (сферолитовой) с меньшим показателем структурной анизотропии и изотропной. По данным микроструктурных исследований, наблюда< тся резкая граница между ламинарной и груболаминарной структурами и размытая между груболаминартюй и изотропной. Эта размытая промежуточная фаза из лент и микропор не способна к графитации. В ее состав входят также фрагменты ламелярной структуры [7-58]. [c.459]

Движение границы можно наблюдать двумя методами — методом тени Теплера, например в варианте Филпота—Свенссона (1938—1939 гг.), или методом шкалы Ламма (1937 г.). Оба эти метода основаны на использовании изменения показателя преломления раствора при изменении его концентрации. При прохождении параллельного пучка света через кювету с раствором в области границы, где имеется градиент концентрации и соответственно показателя преломления, лучи искривляются в направлении к большему показателю преломления. Если спроектировать через кювету источник света в форме светяш,ейся горизонтальной линии, то на экране за кюветой кроме основного изображения источника (горизонтальной линии) получится и некоторое размытое изображение (под или над линией). Его можно эффективно зарегистрировать количественно с помощью наклонной щели и цилиндрической линзы. В результате на экране получается вертикальная линия для мест с постоянным показателем преломления и зубец для области границы. Форма и размер зубца позволяют оценить размытость границы и разность концентрации частиц по обе стороны, а его вершина фиксирует точное положение границы и перемещение ее во времени. В методе Ламма через кювету наблюдают и фотографируют светящуюся шкалу. Область границы определяется по изменению плотности линий на шкале. [c.157]

Правее точки g граница струи искрхшляется (вследствие уменьшения давления в пучке характеристик). Заметим, что любая характеристика, выходящая из данной точки на кромке соила, является отрезком прямой только до пересечения с первой характеристикой, выходящей из диаметрально противоположной точки. Участки характеристик, лежащие правее (ниже но потоку) этого пересечения, должны быть криволинейными, так как они проходят в области ускоряющегося течения газа. Отраженные от поверхности струи характеристики образуют сходя- [c.410]

Формально преломление света — это понятие геометрической оптики, относящееся к изменению направления светового луча в неоднородной среде, когда размеры неоднородностей су-ществено больше длины волны. Тем не менее преломление света частицами, размеры которых меньше длины световой волны, оказывают решающее влияние на рассеяние света. Многократное рассеяние света является результатом многократного преломления световых пучков, происходящего на границах частиц с дисперсионной средой. [c.389]

Простой способ расчета акустического поля преобразователя с задержкой основан на введении мнимой пьезопластины, которой заменяют действительную. Принцип замены состоит в том, что для каждого элементарного источника действительного излучателя А (рис. 1.36, а) строят расходящийся пучок лучей с учетом преломления на границе призма — ОК. Преломленные лучи продолжают за пределы границы преломления, определяя точку наибольшей [c.84]

Этот способ представления поля позволяет объяснить явление несовпадения акустической оси и центрального луча, для которого на рис. 1.14, а углы преломления показаны штрихпунктиром. При некоторых углах падения р коэффициент прозрачности Ь быстро изменяется (см. рис. 1.14, б). При прохождении через границу расходящегося пучка лучей меньше ослабляются лучи диаграммы направленности, соответствующие большему значению Ъ. Отклонение экспериментального значения угла преломления (для центрального луча) от теоретического (по закону синусов) происходит в сторону углов, для которых значение Л больше. Увеличение волнового размера ак пьезопластины приводит к сужению диаграммы направленности в призме и ослаблению описанного эффекта. [c.86]

Рассмотрим теперь действие призмы в вертикальном сечении, параллельном основанию и преломляющему ребру. В этом сечении границы раздела двух сред на обеих гранях параллельны друг другу. Сечение призмы имеет вид прямоугольника, поэтому как и в случае пло-скопараллельной пластинки, никакого разложения пучка не происходит. Призму устанавливают так, что световой пучок падает в направлении, перпендикулярном преломляющему ребру, и в плоскости вертикального сечения он не испытывает никакого смещения, [c.85]

Метод макроэлектрофореза, или передвигающейся границы, заключается в следующем. Коллоидный раствор помещают в и-образ-пую электрофоретическую трубку, сверху наливают слабый раствор некоагулирующего электролита, так называемую боковую жидкость, и наблюдают за скоростью перемещения границы раздела золь — боковая жидкость под действием приложенной к раствору разности потенциалов. В одном колене трубки граница раздела поднимается, так как коллоидные частицы переходят в боковую жидкость, в другом — опускается, поскольку коллоидные частицы перемещаются в межмицеллярпой ишдкости и движутся в глубь коллоидного раствора. [c.101]

Успешно также применяется метод нарушенного полного внутреннего отражения (НПВО), который позволяет записывать ИК-спектры для любых растворов, в том числе и водных. Физическая сущность метода при падении света на границу раздела двух сред А и В (рис. 76) с показателями преломления Пу и П2 под углом больше критического происходит полное внутреннее отражение, если п >п<1. В области отражения луч частично проникает в оптически менее плотную среду на глубину, которая пропорциональна длине волны света и зависит также от угла падения луча и от величины критического угла. Если при изменении длины волны преломляющегося света изменяется разница между п и щ (что происходит в областях полос поглощения вещества В), то наблюдается изменение интенсивности отраженного луча. Такие изменения можно записать на обычном ИК-спектрометре, снабженном приставкой НПВО, и получить спектр, близкий к обычному ИК-спектру пропускания вещества В. Основное различие состоит в зависимости оптической плотности полосы от места ее нахожде-ипя в спектре, так как с увеличением длины волны увеличивается и длина оптического пути в веществе В подобные искажения спектра могут быть скорректированы. В качестве рабочего тела А используют кристаллы из хлорида серебра, германия, бромид-иодида таллия и других веществ. Для повышения чувствительности метода применяют многократное отражение луча от поверхности раздела. [c.208]

Применение ультрамикроскопа позволяет наблюдать частицы с размерами до 3 нм, т. е. отодвигает границу видимости почти на два порядка, охватывая практически всю коллоидную область дисперсности. Еще более высокой разрещающей способностью обладают электронные микроскопы, в которых пучок электронов, проходящих через объект, фокусируется посредством электромагнитных полей. Увеличенное изображение проецируется на светящийся экран или фотографируется. Как известно, электрону может быть сопоставлена волна, длина которой обратно пропорциональна скорости электрона и и его массе т к = Н/ти, где /г — постоянная Планка. Сильные электрические ноля, применяемые в источнике пучка электронов ( электронной пушке ), ускоряют электроны до скоростей, соответствующих значениям Я 10 — 10- см. Подстановка этих значений в приведенную формулу показывает, что разрешающая способность позволяет наблюдать отдельные молекулы и, в принципе, безгранична (см. рис. XIV. 10). [c.43]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология