Температура газа истинная

Существует два метода получения температуры газовой среды, достаточно близко приближающейся к истинной измерение температуры газа с помощью голой термопары с внесением поправок в ее показания, вычисленные на основании знания влияния окружающей среды на термопару конструирование термоприемника, обеспечивающего заданную погрешность измерений во всем диапазоне возможных изменений работы изучаемого объекта. [c.94]

Для сравнения рассчитанных градиентов температуры с истинными были проведены исследования в дифференциальном и интегральном реакторах. Массовая скорость газа составляла 1710 кг1 ч-м ), давление в системе 1 ат. Температура измерялась в осевом и радиальном направлениях, измерялась также зависимость степени превращения от длины слоя. Затем для сравнения результатов распределение температур и степень превращения рассчитывались по методу Гроссмана Исследовалось окисление ЗОа в 80з при отсутствии побочных реакций. В качестве катализатора использовалась платина на окиси алюминия в виде гранул диаметром 3 мм и высотой 18 мм. Теплота реакции составляла [c.154]

Пример VI. 19. В газопроводе установлена термопара (рис. VI-8), показывающая температуру 400° С. Определить истинную температуру газа /г, если термопара вставлена в металлический чехол, проходящий через стенку трубопровода. Диаметр [c.167]

Теплоемкость газов при любой температуре можно определить с использованием кинетической теории газов или квантовой теории теплоемкостей Планка—-Эйнштейна. Известно, что, согласно кинетической теории газов, истинная мольная теплоемкость при постоянном объеме для одноатомных газов [c.53]

Монтажник всегда должен помнить, что ТРВ управляется в зависимости от температуры термобаллона. Поэтому при любом размещении термобаллона, не дающем истинного представления о температуре газов, покидающих испаритель, вы можете получить только несуразности в работе ТРВ. [c.248]

Вышеописанная картина является несколько упрощенной. Она основана на допущении о том, что истинная скорость реакции подчиняется уравнению Аррениуса, тогда как часто встречается и более сложная кинетика. Так, при каталитической гидрогенизации этилена истинная скорость реакции имеет максимум при некоторой температуре. Далее, температуры газа и катализатора принимались равными, тогда как при больших тепловых эффектах реакции возможно появление значительных температурных градиентов, особенно для сильно экзотермических реакций. В результате взаимного влияния температурных и концентрационных градиентов возможны области нестабильных режимов. [c.21]

Тепловое расширение жидкостей и газов изотропно и характеризуется температурными коэффициентами объемного расширения (истинным и средним). Температурный коэффициент объемного расширения газов при увеличении температуры приближается к значению температурного коэффициента объемного расширения идеального газа, зависящего только от абсолютной температуры газа, , °К Р = Т. [c.125]

В последнее время создана методика измерения мгновенных температур газа в цилиндрах компрессора, основанная на применении в качестве чувствительного элемента термометра сопротивления, выполненного из вольфрамовой или платиновой проволоки. Вследствие того, что термометр сопротивления имеет инерционность, обычно толщину нити выбирают равной 0,01—0,02 мм. Однако, поскольку применение таких тонких нитей вызывает определенные трудности, измерение температур следует производить при разных толщинах нити, а истинную температуру получать путем экстраполяции измерений к нулевой толщине нити. [c.71]

При термодинамическом расчете исходят из величин теплот сгорания горючих газов, считая, что выделяющееся при горении тепло расходуется только на нагрев газов пламени. Зная молекулярный состав газов пламени и удельные молекулярные теплоемкости составных частей, используя закон действия масс, можно вычислить среднюю молекулярную теплоемкость смеси газов пламени, а отсюда и температуру пламени. Истинная температура горения оказывается ниже расчетной из-за расхода тепла на диссоциацию молекул, а также на теплообмен с окружающей средой. Поэтому при учете расхода тепла на диссоциацию молекул путем расчета можно получить лишь максимальную температуру. [c.21]

Температура, выше которой газ не превращается в жидкое состояние никаким давлением, называется критической температурой этого газа. При критической температуре газ начинает сжижаться при определенном давлении это давление называется критическим давлением. Все газы при температурах выше критических являются истинными газами, а при температурах ниже критических они насыщенные или ненасыщенные пары. [c.281]

Температуру тела (термоприемника) в данных условиях принято называть собственной температурой тела Г, а температуру газа вдали от Тела, т. е. истинную температуру потока, термодинамической температурой Т . [c.142]

Температура частиц в кипящем слое при стационарном режиме не одинакова. Это обстоятельство заставляет решать задачу не по истинным температурным напорам, а по средним значениям температуры частиц и температуры газа или жидкости в кипящем слое. [c.84]

Истинная температура газов на выходе из топки в °С 1 - т 0 073 795 [c.105]

Если величина Цг, равная отношению длины свободного пробега молекулы I к радиусу капилляра г, не очень мала по сравнению с единицей, то в обычные формулы переноса тепла и вещества необходимо ввести соответствующие поправки. Поправочные члены в основном уравнении кондуктивного переноса тепла (закон Фурье) крайне малы. Некоторые изменения происходят в граничных условиях. В процессах теплообмена между газом и стенкой твердого тела чаще всего принимается равенство температур стенки и пристеночного газа. Это равенство имеет место тогда, когда среднюю длину свободного пробега молекулы можно считать величиной достаточно малой по сравнению с размерами сосуда. Если длина свободного пробега молекулы сравнима с размерами тела (разреженные газы или перенос в микрокапиллярах), то имеет место скачок температуры между стенкой капилляра и пристеночным газом. Истинный скачок температуры определить трудно. Можно ввести понятие условного скачка температуры (б/), который определяется следующим образом. Вблизи стенки на расстояниях п, по нормали к ней, большей, чем I, распределение температуры можно принять линейным (рис. 10-3, а). Если продолжить прямую до пересечения со стенкой капилляра, то получим условный скачок температуры [c.397]

Молекулярный вес СО2, в свою очередь, вычисляют также по уравнению Клапейрона — Менделеева. Для этого нужно знать массу, объем, давление и температуру газа. Предположим, что при измерении найдено масса 0,58 г, объем 344 мл, давление 740 мм рт. ст., температура 28° С. Производя вычисления, находим число 42,76. Так как три велИ чины были измерены с точностью до целого числа, нужно результат взять с такой же точностью, округлив его до целого числа. Тогда вычисленный молекулярный вес будет 43. Ошибка против истинного молекулярного веса [c.5]

Охлаждение агента на пути 4—5 приводит к тому, что температура газа у нагнетательного патрубка изменяется незначительно и не отражает истинной температуры пара при нагнетании в точке 4. Температура газа, выходящего из всасывающего клапана в цилиндр (точка < ), может также значительно превысить температуру газа и у всасывающего патрубка в точке /. Подобный подогрев при неблагоприятных условиях достигает нескольких десятков градусов. [c.103]

При теоретическом рассмотрении считалось, что увеличение скорости вследствие выделения тепла в пламени компенсируется увеличением коэфициента диффузии. Если бы это было точно, то следовало бы ожидать, что подогрев газа и воздуха не должен влиять на размеры пламени. Результаты опытов, в которых внешняя трубка фиг. 38 окружалась электрической печью, показаны в табл. 11. Истинные температуры газа были [c.230]

Если температура газа ниже температуры воздуха, то в знаменателе следует брать знак плюс, если выше — то знак минус. Истинный удельный вес газа определяется по формуле [c.84]

Большое влияние на объемный вес порошка оказывает темпе-ратурный режим сушки, особенно в случае сушки гидрофильных коллоидных растворов. Чем больше интенсивность испарения в первый период за счет повышения температуры газов, тем больше раздуваются частицы гидрофильных растворов. С увеличением температуры газов при параллельном токе объемный вес-порошка при сушке истинных растворов также уменьшается, хотя в меньшей степени, чем в случае сушки гидрофильных коллоидных растворов. При сушке гидрофобных суспензий температурный режим сушки влияет незначительно на объемный вес продукта. В пределах изменения начальной температуры газов до 160° С объемный вес порошка уменьшается незначительно. При, противоточном движении газов и частиц раствора будет получаться порошок с большим объемным весом, чем при параллельном токе. [c.191]

Различают также истинную теплоемкость с , и и среднюю теплоемкость и с-вт в данном интервале температур. Под истинной теплоемкостью понимают количество тепла dQ, необходимое для нагревания единицы количества газа на 1° при заданной температуре, т. е. [c.101]

Концентрации, выраженные в моль/см , рассчитаны для 20 °С, а не для истинной температуры газа вдоль диффузионного пути. Значения [c.138]

Высокотемпературная установки ГПВТ-1500 обеспечивает возможность проведения рентгеновских исследований кристаллических веществ в температурном интервале от 20 до 1200 °С при работе на воздухе или в атмосфере инертного газа и до 1500° С при работе в вакууме. Установка УРВТ-2000 расширяет диапазон рабочих температур до 1800° при работе в атмосфере инертного газа и до 2000° — при работе в вакууме. Система автоматического регулирования температуры обеспечивает для ГПВТ-1500 во всем рабочем интервале стабилизацию температуры + 3, а для УРВТ-2000 —не хуже, чем +4°. С помощью этих высокотемпературных установок можно исследовать высокотемпературные фазовые превращения в металлах и сплавах, определять фазовый состав смесей и параметры элементарных ячеек, изучать их зависимость от температуры, измерять истинные коэффициенты теплового расширения и т. д. [c.138]

Температуры, при которых велся пиролиз, в большинстве случаев измерялись на внешней поверхности трубки и в центре нагреваемой зоны. Следовательно, истинная температура газа внутри трубки была несколько ниже. Кроме того, не принимался во внимание температурный градиент по длине трубки. Однако эти различия, не искажают полученных результа 1гов,- так как имелась единая основа для их сравнений. Продолжительность контакта вычислялась при допущении, что газ находился при указанной температуре на 20. см длины трубки, которая нагревалась в 30-см электрической пёчи. В этом случае продолжитёльности временя контакга также непосредственно сравнимы между собой, так как все они вычисляются, исходя из одних и тех же данных. [c.169]

Особенностью работы установки в режиме прокаливания игольчатого кокса являются довольно жесткие условия прокаливания для получения кокса с истинной плотностью 2,10-2,13 г/см . Достижение последней обеспечивалось поддержанием температуры газов в топке на уровне 1350-1400°С при низкой производительности установки (6-ю т/ч) и малой высоте (175 мм) слоя кокса на поде. [c.109]

Кроме того, необходимо, чтобы при поступлении в колориметр газ, двигаясь по подводящей линии, успевал принять температуру, близкую к температуре эталонов, иначе более высокая температура газа обусловит в нем уменьшение степени полимеризации ЫОд в N364 (по сравнению с этим явлением в эталонах). Поскольку окраску газу придает только КОз, а N304 бесцветна, отсчет по колориметру даст при этом цифру для НОд несколько выше истинной. Разница в температуре на несколько градусов здесь практического значения не имеет надо только, чтобы не было слишком большой разницы температур. Для второго отсчета по колориметру, что делается обычно не менее чем через 10—15 мин. после взятия пробы газа, эти соображения, конечно, не имеют практического значения, поскольку температура газа за это время становится одинаковой с температурой эталонов. [c.203]

Бесцветный полимер N30 прибором не определяется. Поэтому к каждому отсчету по колориметру для получения истинного содержания окислов азота в газе необходимо вводить поправку на полимеризацию , которая тем меньше, чел1 выше температура газа и ниже концентрация N03. [c.207]

Из табл. 2 видно, что температура зажигания этилена горячим воздухом почти не зависит от скорости струи. Небольшое повышение температуры при измепеиии скорости воздуха в пределах 20—60 смУсек можно объяснить тем, что показания термопары точнее приближаются к истинной температуре газа при более высоких скоростях, когда теплообмен с термопарой становится более эффективным. Данные, полученные при расходах выше 150 см сек, не дают возможности сделать каких-либо определенных выводов, так как температура в центре струи оказывается более низкой. При больших расходах зажигание уже не сопровождается внезапным появле1шем небольшого диффузионного пламени, витающего над струей в этом случае оно имеет характер взрыва. В той точке, где происходит зажигание, струя становится турбулентной. Пламени какой-либо определенной формы не образуется, небольшие самовоспламеняющиеся вихри как бы рассеиваются во всех направлениях. [c.58]

К. Киттенринг и др. [4] проводили исследование процесса сушки силикагеля и окиси алюминия в потоке воздуха. Размеры частиц изменялись от 0,40 до 1,0 мм, высота слоя поддерживалась равной 100—150 мм, массовые скорости воздуха изменялись от 0,35 до 1,0 кг1м -сек. Экспериментальная установка представляла собой стеклянный цилиндр диаметром 58 мм, высотой 580 мм с вакуумной оболочкой и посеребренной внутренней поверхностью (для уменьшения теплопотерь). Опыты проводились при установившемся режиме. В пяти точках по высоте слоя устанавливались открытые термопары. Было обнаружено, что температура слоя изменялась только на расстоянии 50 мм от сетки, а по всей остальной высоте оставалась неизменной и равной температуре выходящего воздуха. Следует отметить, что температура, измеренная открытой термопарой, ие может показывать истинную температуру газа, так как из-за непрерывного контакта с частицами материала она представляет собой среднюю между температурой газа и материала. [c.62]

Теплоемкость системы —это отношение количества сообщенной ей теплоты к вызываемому этим повышению температуры. Различают истинную теплоемкость, соответствующую бесконечно малому изменению температуры, и среднюю, относящуюся к конечному изменению температуры, равную = q(AT. Теплоемкость, отнесенную к 1 г (кг) вещества называют удельной %д, Дж/(кг-К) к1 моль —мольной Смол = 1000 к1 г-ат — атомной Лсуд. Для газов Смол = 22,4 Сой, для жидкостей . Соб = Судр Дж/(м -К-). [c.207]

Помимо совершенствования традиционных методов измерения ведутся исследования по применению новых принципов измерения температуры. Интересен способ, предложенный для измерения температуры горячих газов, разработанный в лаборатории Национального управления по аэронавтике и исследованию космического пространства (NASA). С помощью вакуумного насоса испытуемый газ подается в трубку, охлаждаемую извне. В процессе снижения температуры газа до 500X она измеряется с помощью термопары через определенные промежутки времени. Затем по уравнению теплопередачи рассчитывается истинная температура испытуемого газа [6]. [c.532]

Недостатки метода нагретой проволоки с компенсацией. Очевидно, этот метод обеспечивает измерение истинной температуры газа только в том случае, если введение проволоки не искажает процесса сгорания. Далее, проволока должна сохранить ту же пспускательную снособность иа единицу длины в пламени, какой она обладала в вакууме. Было установлено [29], что проволока в общем вызывает некоторое нарушение процесса сгорания. Образование шероховатости па поверхности, но-видимому, такн е может быть в некоторых случаях источником ошибок [28]. Таким образом, метод нагретой проволоки обладает недостатками, присущими методу термопар и методу зондов. Посредством термопар возможно последовательное исследование всей зоны пламенп. По сравнению с измерением термопарами метод нагретой проволоки с компенсацией не требует введения поправок на излучение. Кроме того, поскольку используется только одна проволока, не вносится никакой иогреишости за счет катализа процессов сгорания на одной пз проволок, образующих термопару. [c.405]

Тп — истиная температура газа в измеряемой точке Nu — критерий Нуссельта. [c.130]

Так как в случае молекулярных, а также комплексных ионов допущение III соответствует действительности и в связи с этим допущение II близко к истине, то из соотношений (262) и (263) можно вывести заключение, что подвижность положительных и отрицательных ионов не зависит от напряжённости поля. Скорость переносного движения ионов прямо пропорциональна напряжённости поля, пока эта напряжённость не настолько велика, чтобы существенно повысить среднюю энергию беспорядочного движения ионов по сравнению со средней энергией нейтральных частиц газа. Вместе с тем подвижность К оказывается пропорциональной Я — средней длине свободного пути иона в газе. Следовательно, К обратно пропорционально давлению газа. Экспериментальные данные оправдывают этот вывод в пределах применимости законов подобия газового разряда. Так как прямо пропорционально квадратному корню из абсолютной температуры газа 7 , а X прямо пропорционально первой степени той же температуры, то, согласно (263), подвижность ионов должна была бы быть пропорциональной I/ Т. Опыт не оправдывает этого вывода упрощённой теории. Чтобы устранить это противоречие, пришлось в дальнейшем отказаться от допущения 1. Соотношение (263) носит название уравнения Ланжсвена и установлено им при первом наброске теории подвижности [933—935]. [c.273]

Таблица II-24. Плотность [ррасч. г/сл ], рассчитанная по законам для идеальных газов, истинная плотность рист> определенная на основе измерения среднего молекулярного веса М при различной температуре, и вязкость (ix, пз) газообразной SO2

Для того чтобы определить истинную температуру газа, нужно репшть уравнение (9.141) относительно величины Та - [c.268]

Здесь Гю—Гго —перепад температур в слое газа, определяемый экстраполяцией зависимости разпости Ti— Гг от p при (/ = onst до р- = 0. Ордината точки пересечения графика с осью ординат дает значение перепада температур в газе. Истинные перепады температур в цилиндрическом и сферических слоях газа могут быть определены аналогично. [c.207]

Сушка стоков, представляющих собой коллоидный или истинный ненасыщенный или перенасыщенный растворы, производится в распылительных установках. Сушка сульфитных щелоков или других термочувствительных стоков производится при параллельном движении агента сушки и материала с начальной и конечной температурой газов соответственно 300—600 и 100—120° С. Сульфитные щелока высушиваются от начальной влажности 46—50 /о до влажности 3—7%. При данном режиме сушки сокращаются объемы сушильной камеры и обеспечивается полная безопасность работы установки с сохранением качества сухих веществ. Расход тепла по топливу на испарение влаги составляет 3,5—3,8 Мдж1кг влаги [10, 11, 12]. [c.259]

Эта своеобразная группа соединений с давних пор привлекала к себе внимание исследователей. Многие вещества, не относящиеся к солеобразным соединениям, обладают способностью соединяться с водой. Не только твердые вещества, как иод, но и жидкие, как бром или хлороформ, и газообразные, как метан или углекислота, образуют с водой твердые кристаллические соединения. Первый представитель этой группы веществ — гидрат хлора — был открыт Дэви в 1811 г. В настоящее время известно несколько десятков подобных соединений. Для гидратов газов характерной особенностью является высокая точка плавления по сравнению с точкой плавления самого газа. Истинная температура плавления этих гидратов определена не была, так как они плавятся инконгруэнтно, но она лежит выше 0°С. Молекулярные кристаллогидраты представляют собой неустойчивые соединения, диссо циирующие на составные части. Мы ограничимся пока рассмотрением гидратов газов, так как к ним относятся интересующие нас гидраты благородных газов. Изучение диссоциации гидратов газов с физико-химической стороны начал Розебум р ]. Эти гидраты при более высоких температурах диссоциируют на газ и воду, при более низких температурах — на газ и лед. Поскольку система состоит из двух компонентов и имеет три фазы — газ, раствор (или лед) и твердый гидрат, то каждой температуре должно отвечать совершенно определенное давление газа. Это давление получило название упругости диссоциации гидрата. Упругость диссоциации сильно растет с температурой. Логарифм упругости диссоциации является линейной функцией от температуры. Тамман и Криге р ] выражают зависимость упругости диссоциации р (в атмосферах) от температуры I (в градусах Цельсия) следующей формулой [c.134]