Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Длина лучей газового излучения

Таблица 28. 3 Эквивалентные длины луча газового излучения [67] Таблица 28. 3 <a href="/info/1446759">Эквивалентные длины луча</a> газового излучения [67]

    Длина лучей газового излучения [c.126]

    Излучения HgO и СО2, которые приводятся в руководствах по теплопередаче, зависят от парциального давления газов р и средней длины луча L. Средняя длина луча для наиболее часто встречающихся видов газовой среды печи приведена в табл. VII. [c.66]

    На рис. 20 приведено среднее излучение газовой среды в зависимости от содержания СО2 и Н2О и длины луча + PщQ) Е для разных температур газов р и температуры поверхности V. При наличии двуокиси серы в дымовых газах она может быть включена в количество водяных паров. Значения излучения на рис. 20 включают поправку на светимость среднего пламени при сжигании газообразных и жидких топлив. Эта поправка колеблется в пределах 0,18—0,13 в зависимости от температуры и состава газов. [c.68]

    Степень черноты газовой среды можно выразить в функции произведения парциального давления рл на длину луча Ь. Для получения выражения, определяющего результирующий перенос тепла излучением, необходим учет геометрических факторов. Общее решение проблемы лучистого теплообмена в системах серых тел можно найти в литературе Л. В-1, В-3—В-23]. [c.10]

    I, р ) — коэффициент теплового излучения газового объема при температуре стенки Тс, действительной средней длине луча I и пересчитанном парциальном давлении р = =Рг(Гс/Гг), тогда как действительное парциальное давление газа равно рг значення eJ. определяются по номограммам, приведенным на рис. 2.33—2.35. [c.203]

    Итак, методы, основанные на диффракционном расширении, дают возможность определить средний размер монокристаллов и их распределение по размерам, а также вывести некоторые заключения об их форме . В некоторых случаях, при отсутствии агрегации это может оказаться достаточным. Однако при агрегации монокристаллов, образовании вторичных частиц, более интересно получить сведения о размерах этих последних. Данному требованию отвечают методы исследования, основанные на рассеянии рентгеновских лучей под малыМи углами, обзор которых приведен в работе Е. А. Порай-Кошица . Рассеяние рентгеновских лучей под малыми углами возникает из-за различия электронной плотности среды и рассеивающих частид. Оно аналогично рассеянию видимого света скоплением частиц, диаметр которых значительно превышает длину волны рассеиваемого излучения. Вид кривой рассеяния рентгеновских лучей будет различным в зависимости от степени упаковки. Для рыхло упакованных частиц интенсивность рассеяния непрерывно повышается с уменьшением угла рассеяния ( газовое рассеяние), для плотнО упакованных—кривая рассеяния имеет максимумы ( жидкостное рассеяние). Методически более детально разработан первым случай. [c.72]


    Метод анализа по фотометрии пламени основан на измерении интенсивности излучения атомов, возбужденных нагреванием вещества в пламени. Для этого вводят раствор исследуемого вещества в виде аэрозоля в пламя газовой горелки при помощи сжатого воздуха. Легко возбуждаемые элементы при этом излучают лучи определенной длины волны и окрашивают пламя. В некотором интервале концентрации интенсивность из-лучения атомов пропорциональна концентрации атомов в растворе, который вводят в пламя (рис. 92). На прямолинейном участке АВ кривой зависимость интенсивности излучений (/) от концентрации (С) излучающего элемента в растворе выражается уравнением  [c.241]

    При движении тепловых лучей в поглощающей газовой среде часть их проходит без изменения интенсивности, а часть, соответствующая спектру газовой среды, поглощается. Интенсивность этой части излучения по мере движения через слой газа уменьшается. Ослабление интенсивности излучения на длине dl принимается пропорциональным этой интенсивности, т. е. [c.340]

    Эмиссионная спектроскопия требует "сжигания" пробы анализируемого вещества в пламени газовой горелки ( 2000—3000° С), электрической дуги ( 5000—7000°С) или высоковольтной искры ( 7000— 15 000° С). При этом анализируемое вещество испаряется, диссоциирует на составляющие атомы или ионы, которые, возбуждаясь, дают излучение. Свет, излучаемый раскаленными газами или парами, проходя через призму спектрографа, преломляется и разлагается на компоненты. Поэтому экспериментатор наблюдает ряд отдельных цветных линий, составляющих вместе так называемый линейчатый спектр. Линейчатый спектр каждого элемента характеризуется постоянными спектральными линиями, соответствующими лучам с определенной длиной волны и частотой колебаний. По наличию этих линий можно судить о присутствии того или иного элемента в анализируемом веществе. [c.325]

    Основным преимуществом метода является большое число реагирующих молекул, приходящихся на квант поглощенного света. Фотохимическое хлорирование может быть проведено в газовой и жидкой фазах при любых температурах. Источниками света могут служить солнечный свет, рассеянный дневной свет или излучение ртутной лампы. Наибольшей активностью обладают видимые фиолетовые и УФ-лучи с длиной волны выше 300 нм, не поглощаемые обычным стеклом. [c.26]

    Газы и пары исследуют в специальных газовых кюветах. Обычная кювета представляет цилиндр длиной 10 см с прозрачными окнами на торцах и вакуумными кранами для откачки и заполнения исследуемым газом. Имеются также многоходовые газовые кюветы, в которых с помощью системы зеркал обеспечивается многократное прохождение пучка излучения через слой газа и общая длина пути лучей через исследуемый газ может достигать в зависимости от конструкции кюветы от одного до десятков метров. Применение таких кювет необходимо для анализа следовых количеств газов и при исследованиях труд- [c.271]

    Настоящую революцию в спектроскопии КР произвело применение оптических квантовых генераторов — лазеров. Давая мощное, монохроматическое, когерентное и поляризованное излучение, лазер явился почти идеальным источником для возбуждения спектров КР. Из газовых лазеров непрерывного действия в спектроскопии КР первым стал применяться гелий-неоновый лазер (соотнощение газов Не —Ые в смеси 1 7) с длиной волны 632,8 нм. Уже на его примере можно проиллюстрировать огромное преимущество перед ртутной лампой при мощности этого лазера 30 мВт (мощность Не — Ые-лазера достигает до 200 мВт) он дает интенсивность КР такую же, какую можно получить от ртутной лампы с мощностью 2 кВт. Ширина линии лазера не превышает 0,1 см-, а расхождение луча составляет ничтожные доли градуса. [c.284]

    Электромагнитное излучение обнимает шкалу всевозможных длин волн от наиболее жёстких излучений, имеющих место в космических лучах, до сколь угодно медленных электрических колебаний. Говоря об излучении газового разряда, мы будем иметь дело с электромагнитными волнами в пределах от инфра- [c.313]

    При прохождении тепловых лучей через объем газа можно установить, что на протяжении единицы длины пути луча, проходящего через газовый слой толщиной 5, интенсивность излучения уменьшается на определенную долю р своей величины (рис. 8-44), т. е. [c.265]

    Однако возможность изучения реакций ограничивается системами, в которых полосы поглощения инфракрасного излучения газообразных веществ и продуктов реакции не налагаются на полосы поглощения адсорбированных веществ. Меньшая длина пути луча через газовую фазу может быть достигнута в случае, если в качестве прокладок использовать соляные бруски большего диаметра. [c.29]

    Для интегрирования обычно достаточно нескольких представительных точек йА на поверхности. Для того чтобы определить значение средней длины пути луча Ь, дающей действительное излучение, когда последнее вычисляется как воспользовались методом, подобным приведенному выше. Было найдено, что значения полученные таким образом, зависят от свойств излучающего газа и от величины РдХ, где X — характерный размер газового объема. Для практических целей можно считать, что Ь является постоянной частью X 126, 62]. Средней длиной пути луча можно считать радиус газовой полусферы, излучающей на единицу поверхности в центре ее основания так же, как в среднем излучает истинный газовый объем, находящийся над А. [c.124]


    Таким образом, при низких значениях Рд I средняя длина пути луча 1° для излучения на все поверхности, образующие газовый объем, равна четырем гидравлическим радиусам оболочки. Значения Ь° для газового объема различных форм, включая излучение на одну из поверхностей прямоугольных параллелепипедов [56], приведены в третьем столбце табл. 4-1. Для конечного значения Рд X средняя длина пути луча получается меньше Ь°. Средние значения, полученные в результате сложных графических и аналитических расчетов для объемов различной формы, представлены в последнем столбце табл. 4-2. Для [c.127]

    Излучение газовой среды вычисляется как излучение трехатомных газов при температуре п средней длине луча Ь при данных размерах и форме радпацнонной секции. Для его определения можно псиользовать рпс. 20. Эффективная температура газовой среды считается равной температуре на выходе из радиационной секции, следовательно, температурный коэффициент ч з в уравнении (42) равен единице. [c.83]

    Влияние высоты печи, а -стало быть, размеров газового тела в этом случае сказывается только на соб-ственном излучении пламени в уравнении (183) это проявляется через величину as , которая, как указывало сь, существенно зaви ит от величины средней длины луча. [c.282]

    На рис. 2.33 и 2.34 представлены номограммы для двуокиси углерода (СОг) и водяного пара (Н2О) в форме зависимости коэффициента теплового излучения газового объема 8 от температуры газа. Параметром на графиках служат величины произведения средней длины луча I на парди- [c.200]

    Для расчетов по этой формуле необходимо знать коэффициенты теплового излучения газового объема при бесконечной длине луча. Однако такие данные пока неизвестны. Поэтому для оценки ег можно проэкстраполировать существующие опытные данные по Ег. Для НаО и СОа значения Ёгоо (Г) приведены на рис. 2.37 значения 8с см. табл. 2.31, Бг(7 г)—рис. 2.33 — [c.204]

    Так как концентрация активных частиц в газовой среде (Ю з—10 см ) намного ниже, чем в твердотельных излучателях (10 —10 см ), высокие мощности излучения можно получить лишь при большой длине активной части излучателя (десятки метров). Поэтому газовые лазеры на СОг выполняются по схеме свернутой конструкции , когда газоразрядные трубки pa пoлoлieны параллельно друг другу, а луч проходит их последовательно, поворачиваясь при каждом переходе на 180° с помощью двух установленных под углом 45° зеркал (рис, [c.383]

    При определении степени черноты ег или коэффициентов теплоотдачи излучением от трехатомиых газов и водяного пара [1, с. 478] необходимо знать число вое значение параметра р-з. При этом предполагается, что длина пути всех тепловых лучей до поглощающего энергию элемента стенки одинакова и равна тс 1ЛщИ Не газового слоя 5. [c.381]

    Чем меньше температура излучающей поверхности, тем меньше становится доля светового излучения и тем больше — теплового. Солнце излучает на землю большое количество световых лучей, так как его излучающая поверхность обладает очень высокой температурой (примерно 6000 С). Световые лучи беспрепятственно достигают поверхности земли, проникая через неспособную задержать их воздушную атмосферу. Обратное излучение земной поверхности в мировое пространство происходит уже при весьма умеренной температуре и поэтому носит в основном тепловой характер. Эти тепловые лучи практически целиком перехватываются (поглошаются) в толще тропосферы водяными парами, обладающими способностью поглощать тепловые лучи в промежутках определенных длин волн. Это позволяет земной поверхности не так быстро охлаждаться в ночное время в отличиё от ряда других планет (например, Меркурия или земного спутника Луны), нё имею щих защитной газовой атмосферы. [c.202]

    Способность трехатомных газов, составляющих (если не считать азота) основную массу продуктов сгорания природного газа, поглощать лучистую энергию приводит к тому, что они являются своеобразным препятствием на ее пути от раскаленных твердых поверхностей и факела к радиационным тепловоспринимающим поверхностям. Поглощение лучистой энергии продуктами сгорания происходит, так же как и лучеиспускание, не только наружным пограничным слоем, а всем объемом. В результате, чем толще слой продуктов сгорания между излучателем и экранными поверхностями нагрева, тем большее количество тепла будет поглощено газами и, соответственно, меньше воспринято поверхностями нагрева топки. Величина лучеослабления в газах зависит кроме длины пути луча от длины волны, парциального давления лучепо-глощающих газов и их температуры. При достаточно большой толщине газового слоя количество тепла, передаваемого излучением через этот слой, может приближаться к нулю. В топке длина пути лучей в разных направлениях различна, и потому так называемая эффективная толщина излучающего слоя газов, м, [c.28]

    Метод основан на измерен интенсивности рассеянного в результате неупругого (с изменением частоты) взаимодействия фотонов зондирующего излучения с молекулами газовой среды. Регистрация рассеянного излучения ведется на смещенной (относительно зондирующего) длине волны. Существует два варианта метода — спонтанное комбинационное рассеяние (СКР) и когерентное активное комбинационное рассеяние (КАСКР). В первом случае рассеяние происходит на молекулах, находящихся в хаотическом тепловом колебательном и вращательном состояниях, и поэтому является изотропным и некогерентным. Во втором — на молекулах, в которых внутримолекулярные колебания предварительно селективно возбуждены и сфазированы в некотором объеме с помощью двух лазерных лучей, и рассеяние является анизотропным и когерентным. [c.922]

    Здесь мы ограничимся несколькими общими замечаниями о рентгенографическом и электронографическом методах и остановимся подробно только на рассмотрении полученных этими методами данных. Сравнение достоинств обоих методов приводит к заключению, что каждый из них имеет свою область применения Для исследования кристаллических структур (в случае углеводородов — это молекулярные кристаллы ) рентгеновы лучи более применимы вследствие их большей проникающей способности. Для определения расположения атомов в газовых молекулах дифракция быстрых электронов более применима, во-первых, вследствие более сильного взаимодействия электронных лучей с материей, чтэ значительно снижает ( в 10000 раз) длинные выдержки, обусловленные малой плотностью рассеивающих центров, и, во-вторых, вследствие того, что электроны (как корпускулярные лучи) рассеиваются преимущественно ядрами атомов, тогда как рентгеновы лучи (как электромагнитные) рассеиваются атомными электронами (вторичное излучение электронных оболочек). В обоих методах влияние атомов, рассеивающих рентгеновы или электронные лучи, связано с зарядом их ядра и увеличивается с увеличением по1)ядкового номера элемента. [c.420]

    Экспериментальные условия. Реакции, инициируемые ультрафиолетовыми лучами, проводили путем облучения реагентов в сосуде, охлажденном до —80°, причем источник ультрафиолетовых лучей погружали непосредственно в реакционную смесь [97]. Можно пользоваться и внешним источником ультрафиолетового излучения, но в этом случае реакцию проводили в запаянных кварцевых трубках, охлаждаемых в прозрачной жидкости, находящейся в кварцевом сосуде [191]. Обычно применяли источники ультрафиолетового излучения с длиной волны 2537 А (например, лампа Хановиа 5С-2537). Время реакции может колебаться от нескольких минут (для бутена-1 при 0° [191]) до нескольких часов (для 1-хлор-циклогексена при —78°) [97]. Опыты проводили при температурах в пределах от —78" до комнатной. Было отмечено влияние температуры. Например, присоединение к бутену-1 при 0° протекает со степенью превращения 89%, в то время как при —78° превращение достигало 40—45% [191]. Сосуды из стекла пирекс можно использовать в тех случаях, когда применяют сенсибилизаторы (обычно ацетон) и источники ультрафиолетового облучения с длиной волны 3000 А или выше. Реакции присоединения к винилсиланам были осуществлены путем облучения кипящего силана при одновременном пропускании сероводорода [209]. Реакции присоединения, инициируемые ультрафиолетовым облучением, проводили и в газовой фазе, но они протекали значительно медленнее, чем в жидкой фазе. [c.215]

    Метод измерений при исчезаюш их свойствах нашел применёние и для анализа многокомпонентных газовых смесей. Пусть смесь содержит, например, два компонента определяемый с концентрацией Сх и неопределяемый с концентрацией Са, поглощающие ИК-излучение с длиной волны "кх-Почти всегда можно найти длину волны излучения которую определяемый компонент поглощает меньше, а неопределяемый так же, как и лучи с длиной волны [c.148]

    Счетчик Гейгера—Мюллера и пропорциональный счетчик представляют собой газоразрядные трубки, в которых под действием рентгеновских квантов возникает газовый разряд. На сопротивлении, включенном в цепь источника тока, питающего электроды трубки, возникает кратковременный импульс напряжения каждый раз, когда рентгеновский квант пробивает газовый промежуток. Сигнал, снимаемый с измерительного прибора, пропорционален числу рентгеновских квантов, попавших в счетчик за время измерения. В счетчике Гейгера—Мюллера сигнал не зависит от длины волны квантов, в пропорциональном счетчике зависит. Поэтому пропорциональный счетчик может быть использован для детектирования рентгеновского излучения в бескристальных приборах, состоящих только из источника рентгеновских лучей и детектора. Такие приборы применяют в рентгенофлуоресцентном и абсорбционном анализе. [c.368]

    Концентрацию газа в какой-.чибо смеси можно найти, исходя из последнего уравнения, путем определения величин интенсивности излучений / и / при известных /си / или путем сравпитель-пых измерений с применением стандартных газовых смесей. При всех измерениях необходимо выбирать такие длины волн, чтобы только определяемый компонент действовал как поглотитель этих лучей. [c.281]

    При работе спектрометра соеднпепие, выходящее из газового хроматографа, проходит сквозь кювету с длиной оптического пути 10 см и объемом 1 мл. Эта кювета термически изолирована и подогревается она позолочена изнутри н имеет съемные солевые окошки. Для того чтобы отличить излучение источника от излучения нагретой кюветы, излучение источника модулируют частотой 10000 Гц. Выходя из кюветы, пучок излучения проходит через щель коллиматора и претерпевает дисперсию на решетке (рис. 6-24). Затем он отражается от двух зеркал и фокусируется в плоскости, в которой движутся зеркала развертки. Всего имеется 24 пары таких зеркал, закрепленных по окружности вращающегося колеса. Зеркала каждой пары расположены под прямым углом друг к другу, так что отраженный луч оказывается смещенным относительно падающего и распространяется в обратном направлении, а спектр получается обращенным слева направо. Благодаря этому дисперсии прн прямом и обратном прохождении луча складываются, а пе уничтожают друг друга, как это было бы при отра-жении от одного плоского зеркала, расположенного в промежуточной фокальной плоскости. Пучки, соответствующие двум разным спектральным областям, через выходные щели проходят в приемники. Спектры можно фотографировать с осциллоскопа, записывать на магнитную лепту или регистрировать с помощью самописца. [c.281]

    Область длин волн от 180 до 90 нм, эквивалентная энергии фотонов от 155 до 310 ккал./моль, представляет пограничную область между обычным ультрафиолетом и рентгеновским излучением ( Х-лучи ). Большинство биологических объектов и структур в этой спектральной области имеют коэффициенты поглош ения более высокие, чем в обычных спектральных участках. Фотохимическая эффективность в вакуумном ультрафиолете также выше, квантовый выход реакций близок к единице, например для фотоинактивации фермента [1]. Фотолиз ароматических аминов, аминокислот и азотистых оснований ваккумным ультрафиолетом, который мы изучаем в газовой фазе с помош ью масс-спектромет-рии, показал существование трех главных фотопроцессов [2]. [c.391]

    Основные типы ГЛ1 гелийнеоновые и на углекислом газе. Гелийнеоновые лазеры имеют газовую трубку длиной до 2 м и диаметром до 30 см, заполненную смесью гелия и неона под высоким давлением. При мощности излучения таких лазеров порядка 200—300 Вт диаметр луча может достигать 25 мм. [c.390]

    Данные по средней длине пути луча для газовых тел различной геометрической формы приводятся в литературе [Л. 88]. Поправка на отклонение от закона аддитивности для газовых смссей за счет взаимного поглощения излучения компонентами берется из графиков на рис. 18-7. [c.435]


Смотреть страницы где упоминается термин Длина лучей газового излучения: [c.90]    [c.201]    [c.204]    [c.204]    [c.56]    [c.159]    [c.208]    [c.209]    [c.34]    [c.10]    [c.225]   
Теплопередача (1961) -- [ c.126 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

газовая при излучении



© 2025 chem21.info Реклама на сайте