Скорость звука равновесная

Равновесная скорость звука йе, согласно Кларку [280], определяется выражением [c.148]

У — массовая доля химического компонента ). Равновесная скорость звука может быть определена как [c.57]

Очевидно, что величина т представляет собой характерное время реакции. Ниже будет показано, что величина 6 простым образом связана с разностью между замороженной и равновесной скоростями звука. [c.127]

Режим К. существенно влияет на характер распространения акустич. волн в парожидкостной смеси. При этом волновые возмущения сопровождаются испарением и конденсацией на границах раздела фаз. Скорость звука в таких системах определяется соотношением между частотой волны и характерными временами процессов, обусловливающих фазовые переходы. Если частота настолько низка, что наложенное возмущение Ар вызывает изменение плотности Др только за счет фазовых переходов, то скорость волны равиа термодинамически равновесной скорости звука а = [c.386]

Если равновесный модуль Е о определяется в области плато высокоэластичности, то он увеличивается с ростом густоты пространственной сетки, а расчетные значения v хорошо согласуются с экспериментальными. Такая зависимость модуля упругости от степени сшивания встречается наиболее часто и считается нормальной. В этом случае плотность пространственной сетки может быть оценена по данным акустических измерений. Очевидно, что в области плато высокоэластичности динамический модуль и скорость звука будут возрастать при увеличении степени сшивания. [c.508]

На рис. 7.51 в качестве примера показано увеличение скоростей поверхностных и объемных волн в закаленных сплавах алюминия при их старении. При нем происходит выделение частиц с иной кристаллической структурой (фаз) и переход кристаллической решетки твердого раствора в более равновесное (упорядоченное) состояние. Такие же изменения наблюдаются при отпуске закаленной стали. Создание неоднородных структур при выпадении крупных карбидных частиц в сталях, мартенситное превращение при закалке, появление участков эвтектики при пережоге алюминиевых сплавов, накопление дислокаций кристаллической решетки и повреждений в форме микро-трещин (при усталостных испытаниях) вызывает снижение скорости УЗ в материалах. Легирование металлов вызывает как увеличение, так и уменьшение скорости звука в зависимости от фазовых, в том числе аллотропических превращений (рис. 7.52). [c.791]

Рис. 23.25. Зависимость скорости звука в равновесной водородной плазме (р = 1 атм) от температуры [4].

Рис. 44. Зависи.чость скорости звука в жидко.и равновесно.ч водороде от дав.гения при разных те.мпературах, °К [126] -/-14,85 г-15,3.5 Л—16,09 -/-16.74 , -18,25 6-19.17 7- 20,50,

Ультразвук — упругие волны с частотой колебаний свыше 2-10 Гц. Избыточное давление в среде (над равновесным) при распространении звуковых волн называется звуковым давлением. Скорость звука в различных средах колеблется в широких пределах (табл. 44.7). [c.474]

Физический смысл формул (5.9), (5.10) очевиден скорость звука По при нулевой частоте связана обычным соотношением Лапласа с производной (др/др)в в равновесном состоянии в случае больших частот параметр порядка не успевает измениться за период колебания ). [c.240]

Удаление частиц от равновесного состояния осуществляется лишь в пределах действия межчастичного притяжения и связано с увеличением внутренней энергии тела как вследствие деформации валентных углов, так и натяжения валентны.к и межмолекулярных связей. При снятии внешнего напряжения деформация исчезает практически мгновенно (со скоростью звука) вследствие освободившейся внутренней энергии. Такая деформация является упругой она предшествует всегда всякой друго("г деформации твердого тела. [c.70]

Характерный вид зависимости скорости звука от температуры при различных значениях паросодержания в равновесной двухфазной среде для водяного пара приведен на рис.6.9. [c.190]

Скорость звука в равновесной двухфазной смеси при переходе от испаряющейся жидкости в область насыщенного пара определяется по формуле [c.190]

Подставляя этот результат в (2.20), получим окончательно выражение для скорости звука в равновесной диссоциированной двухфазной смеси на изотермическом участке [c.18]

Сравнение формул (2.19) и (2.21) показывает, что равновесная скорость звука на участке АБ в и раз меньше, чем в соседних точках, где процесс не связан с условием изотер-ми чности. [c.18]

Фиг. 2.2. Изменение равновесной скорости звука в сопле и различные варианты изменения скорости потока

Модуль истинно упругой деформации, возникающей со скоростью звука по порядку величины, составляет 10 —10 ° дин/см , тогда как для завершенной быстрой эластической деформации модуль имеет порядок 10 —10 дин/см , а равновесный модуль после завершения медленной пластической деформации еще в 2 — 4 раза меньше. Следовательно, эластические деформации коагуляционных структур в 10 —10 раз больше истинно упругих. [c.33]

Показать, что в газе, нагретом до столь высокой температуры, что давление равновесного черного излучения в нем велико по сравнению с давлением самого газа, скорость звука пропорциональна квадрату температуры. [c.187]

Первый параметр — вращательное число Маха — с точностью до множителя порядка единицы равен отношению скорости вращения планеты на экваторе к скорости звука. В самом деле, скорость звука с при равновесной температуре Те= qlo) i равна [c.38]

ИЛИ равновесной скоростью звука а = [c.29]

Уравнения (1.92) — (1.99) будут справедливы как для равновесного, так и для замороженного течения, если формально положить в них Рг = 0. При этом скорость звука определяется формулой (1.90), арий находятся нз уравнений состояния [c.30]

Дальнейшие уточнения. Полагают, что максимальная ошибка в недавних экспериментальных измерениях скорости детонации больше, чем порядок величины относительного уменьшения скорости Auq/vq, полученного Фэем. Результаты этих точных экспериментов дают возможность определить, какая из скоростей звука, равновесная или замороженная, фигурирует в условии Чепмена — Жуге V = (см. 4 главы 2). Влияние выбора скорости звука на скорость детонации показано на диаграмме Гюгонио на рис. 8. Результаты, полученные в пункте в 4 главы 2 не обязательно означают, что в случае стационарно распространяющейся в трубе детонации Veo = а ,со, поскольку в пункте в 4 главы 2 не рассматривалось влияние условий эксперимента на волну. [c.218]

На рис. VII. 6,б,й представлена зависимость деформации у модели Кельвина — Фойгта от времени с постоянной нагрузкой р = Pq и изменение деформации после снятия нагрузки. Снятие нагрузки приводит к возвращению тела в первоначальное состояние. В отличие от упругости, характеризуемой. мгновенными деформациями (равновесное состояние достигается со скоростью, близкой к скорости звука в данном теле), эластичность, или упругое [юследействис, проявляется во времени. Чем больше время релаксации деформации, тем больше эластичность тела. В качестве характеристики эластичности часто используют модул11 медленной эластической деформации Ei = Pjy. Как правило, гуковские деформации твердых тел не превышают 0,1%, эластические деформации могут достигать нескольких сот процентов. Такими свойствами обладают, например, полимеры. Эластические деформации имеют энтропийный характер. Растяжение полимеров приводит к статистически менее вероятному распределению конформаций макромолекул, т. е. к уменьшению эитропии. После снятия нагрузки образец полимера самопроизвольно сокращается, возвращаясь к наиболее вероятному распределению конформаций, т. е. энтропия возрастает. [c.363]

В табл. 4.3 и 4.4 приведены результаты расчета параметров потока N264 в канале постоянного сечения при отсутствии энергообмена и трения и протекании процесса термической диссоциации N02. Состав газа на входе в канал соответствует равновесному составу при температуре 373 °К. Диссоциация N02 и связанное с этим процессом поглощение тепла обусловливают падение температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и повышение плотности газа. В области температур Т- 700 °К и давлении Р= 1 атм. [c.155]

Как следует из сравнения данных табл. 4.14 и 4.15, равновесные значения параметров потока N264 на выходе из соплового аппарата, вычисленные на основании предложенного нами метода, практически совпадают с соответствующими величинами, определенными на основании Н — -диаграммы. Расчеты кинетических параметров потока выполнены для модельного канала, осевой размер которого равен осевому размеру соплового аппарата (данные четвертого столбца табл. 4.15), п для канала, осевой размер которого вдвое превышает осевой размер соплового аппарата (данные пятого столбца табл. 4.15). Полученные результаты показывают, что отклонение от состояния термохимического равновесия, вызванное недостаточно высокой скоростью реакции (4.1), приводит к росту давления, плотности, содержания НгО-), N0, О2, а также к снижению температуры, скорости течения, замороженной скорости звука, замороженного числа Маха и содержания ЫОг. [c.172]

Для того чтобы связать 6 с равновесной, в, и замороженной, a.f, скоростями звука, необходимо вычислить величину 1/йе = др/ др)а,г=Уе ДЛЯ данного газэ. В соответствии с формулой (41) можно записать [c.127]

Из уравнения (110) следует, что при больших значениях X и I основная часть возмущения распространяется с равновесной скоростью звука хН = а д и что ха-рактериая ширина возму- V щения увеличивается с ростом X ж t пропорционально ну I. Поскольку в формуле (109) фигурирует безразмерное время можно заключить, что у асимптотическая форма у возмущения, определяемая формулой (110), до- I стигается раньше (т. е. V для меньших значений V t и. х) при меньших значениях характерного времени реакции т. [c.133]

При переходе ог высоких к низким температурам (кривая /) сначала происходит механическое стеклование при Та (а—максимум потерь), зависящей от частоты, как и все другие температуры переходов Г,. Механическое стеклование происходит в структурно-жидком состоянии полимера, когда равновесная структура в ближнем порядке изменяется с понижением температуры. В результате изменяются физические свойства полимера и, в частности, скорость звука (участок D ). Точка D не -связана с каким-либо релаксационным переходом, а означает завершение интервала механического стеклования. Напротив, точка С означает р-механическую релаксацию и после температуры Гр при дальнейшем понижении температуры полимер, по-прежнему, находится в структурно-жидком состоянии вплоть до температуры структурного стеклования Гст, когда сегментальное движение замораживается. Ниже Гст (участок ВА) температурный ход скорости звука становится иным, более пологим и это объясняется тем, что полимер находится в структурно-твердом состоянии (неравновесном), которое обычно называют стеклообразным. При некоторой температуре Грст происходит теперь уже структурный р-переход, когда мелкомасштабные движения основной полимерной цепи замораживаются. Далее происходит замораживание подвижности различных боковых привесков. [c.235]

Модуль истинной упругой деформации Е , возникающей со скоростью звука (для обычных размеров образца уже за 10 сек), по порядку величины составляет 10 дин/см , тогда как для завершенной (квазиравновесной) быстроэластической деформации модуль Е2 имеет порядок 10 —10 дин1см , а равновесный модуль после завершения медленной высокоэластической деформации еще в 2—4 раза меньше, чем Е . Соответствующие деформации обратны модулям —г /Р = 1/ ь 1/Р = 1/ 2> таким образом, высокоэластические деформации коагуляционных структур в 10 раз и более превышают истинно упругие (см. рис. 51). [c.138]

В табл.1 представлены экспериментально определенные значения скорости звука. Измерения выполнены на двух частотах 0,5 и 1,5 МГц. Анализ результатов измерений показал, что полученные значения скорости звука являются равновесными, т.е. в приведенном интервале давлений и частоты не имеет место дисперсия. Этот вывод хорошо согласуется с результатами экспериментальных исследований дисперсии скорости звука в этилене, выполненных методом акустического интерферометра Намото и сотрудниками -[4], Ричардом и Ридом и Дрегулясом и Солдатенко [I]. По данным этих работ дисперсия имеет место в интервале значений F/p от 180 до 5000 КГц X Бар" . Обработка результатов измерений методом наименьших квадратов позволила получить несколько уравнений для каждой изотермы в виде различных полиномов [c.72]

Та часть обратимой деформации, которая протекает в данном материале со скоростью звука, т. е. практически мгновенно, называется упругой. Величина упругой деформации прямо пропорциональна приложенной нагрузке (закон Гука). Упругая деформация возникает в том случае, когда под влиянием внешней силы изменяются межатомные расстояния и валентные углы, а порядок расположения частиц (атомов, молекул) не меняется. При упругой деформации удаление частиц тела от равновесного состояния бывает лишь в пределах действия межчастичных внутренних сил. [c.28]

Насколько широка область применения постулата в локальном равновесии, показывают исследования Мейкснера, установившего, что к одноатомному газу можно применять этот постулат (т. е. рассматривать газ как совокупность малых равновесных областей) даже при перепадах температуры 100 0007см. Размеры малых областей приблизительно отвечают условиям колебание температуры в пределах свободного пробе.гя молекулы должно быть мало по сравнению с абсолютной температурой, а изменение скорости мало по сравнению со скоростью звука. [c.106]

Здесь чпсло М определяется по замороженной скорости звука. В случае равновесного или замороженного течений , = О и уравнение (6.34) переходит в обычное уравпение одномерной теории (см., например, уравнение (1.125)), однако чпсло Маха определяется по равновесной или замороженной скорости звука соответственно. Из уравнения (6.34) следует, что значение М = 1 (а также максимум скорости или максимум давления при дозвуковом течении) достигается не в минимальном сечепии сопла, а ниже по потоку от этого сечения. Отмеченное свойство является общим свойством неравновесных течений в соплах оно справедливо также для двухфазных неравиовесных течений. Уравнение (6.34) используется вместо (6.30) прп решении прямой задачи, когда задается функция Р = Р х). [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология