Система тело

Для описания пространственных структур достаточно двух топологических инвариантов N — числа несвязанных частей и G — рода поверхности раздела фаз. Величина G характеризует связность пространства фазы (безразлично какой), она определяется числом сквозных сечений участков многосвязной области, для которого число несвязанных частей фазы сохраняется неизменным, Любое преобразование многосвязной области, происходящее в результате ее деформации без разрывов и склеек, т. е. без изменений ее связности, называется гомеоморфным. Таким образом, все геометрические объекты, характеризуемые одним числом связности G, гомеоморфны (топологически эквивалентны). Топологическая эквивалентность тел класса G сохраняется также и при изменении размерности тела — при преобразовании точки в объем, при преобразовании участков контакта объемов или поверхностей в отрезки и наоборот. Это справедливо только для гомеоморфных преобразований. Характеристика тела G совпадает с характеристикой связности топологически эквивалентного ему графа — первой группы Бетти, В . Очевидно также равенство числа отдельных частей N тела G = и числа несвязанных частей эквивалентного ему графа N = В . Считая каждую из фаз -фазной. системы телом, ограниченным поверхностью класса G , для эквивалентного ему графа (или сети) может быть записано следующее уравнение Вц = С — -f B i, где B i — нулевая группа гомологий (или нулевая группа Бетти) — число разобщенных частей графа Вц — первая группа гомологий (первая группа Бетти) — число замкнутых одномерных циклов графа Pi — число узлов i — число связей между ними. [c.134]

Назовите четыре условия, при которых возможна перегрузка буферной системы тела. В каждом случае опишите химическую реакцию и ее влияние на pH крови. [c.463]

Особое место в изучении химической кинетики занимает вопрос о влиянии на протекание процесса примесей, участие которых в последнем не учитывается стехиометрическим уравнением реакции. Такие примеси в 1835—1836 гг. были названы шведом И. Я. Берцелиусом (1779—1848) катализаторами он же ввел в науку термин катализ. Под последним подразумевалось ускоряющее действие на химические процессы присутствия в реагирующей системе тел, не принимающих видимого участия в реакциях Сущность каталитической силы состоит в том, что тело лишь одним своим присутствием. .. может возбуждать дремлющие химические сродства взаимодействующих веществ . Однако Берцелиусу не удалось отстоять представления о катализе и понятие о нем прочно вошло в химию лишь благодаря работам Оствальда, проведенным в 1894—1911 гг. Оствальд дал катализу подробное научное объяснение, основанное на законах термодинамики это объяснение не утратило своего значения и поныне. [c.169]

ЭНТРОПИЯ — 1) в физике одна из величин, характеризующих тепловое состоя)1ие тела или системы тел энергия, необратимо рассеивающаяся в тепловой форме в окружающую среду с невозможностью повторного использования в более широком смысле — мера неупорядоченности системы (см.), степень хаоса при всех процессах, происходящих в замкнутой системе, энтропия или возрастает (необратимые процессы), или остается постоянной (обратимые процессы) функционирование техносферы (см.) имеет прямым следствием рост энтропии 2) в теории информации мера неопределенности ситуации с конечным или четным числом исходов, например опыт, до проведения которого результат в точности неизвестен. [c.409]

Здесь Г — температура более нагретого тела, °К Га — температура менее нагретого тела, ° К Р — расчетная поверхность, зависящая от расположения тел, м пр — приведенная степень черноты системы тел, между которыми происходит процесс лучистого теплообмена величина бпр зависит от взаимного расположения и степени черноты излучающих поверхностей [УИ-2]. [c.596]

В изотермической системе коэффициент излучения каждого тела равен коэффициенту поглощения. Однако если в данней системе тело, поглощающее излучение, имеет температуру Т , отличающуюся от температуры источника излучения То, то а. может отличаться от е, так как коэффициент поглощения зависит от обеих температур [c.300]

Система — тело или группа тел, находящихся во взаимодействии и физически нли мысленно обособленных от окружающей среды, которая, в свою очередь, также является системой. [c.13]

Величины, характеризующие макроскопические состояния тел, называют термодинамическими. Чтобы изучить состояние и свойства какого-либо тела (или системы тел), следует определить соответствующие термодинамические величины, например, объем V, температуру Т, внутреннюю энергию U, энтальпию Я, теплоемкость С, изобарно-изотермический потенциал Опт. д. [c.8]

Явление теплопроводности родственно диффузии, так как оно также обусловлено беспорядочным движением молекул, которые переносят тепло от одних областей тела в другие. Если какое-либо тело или система тел нагреты неодинаково, то возникает поток тепла от областей с более высокой температурой к областям с более низкой температурой. Молекулы в более нагретых частях тела имеют более высокие энергии поступательного (или колебательного) движения. При столкновениях и скачках более горячие молекулы передают часть своей энергии молекулам, двигающимся медленнее, и тем самым ускоряют их движение. В свою очередь, такие ускорившиеся молекулы передают часть энергии еще более медленным молекулам. Таким образом, тепло распространяется благодаря столкновениям молекул. Скорость передачи тепла П (через единицу [c.124]

Среди различных свойств системы (иными словами, различных функций состояния системы) остановимся особо на теплоемкости С, под которой для тела (или системы тел) понимают отношение [c.15]

При прохождении большинства химических реакций температура в системе (система — тело или группа тел, обособленных от окружающей среды) или уменьшается, или возрастает. Это значит, что в ходе реакции теплота или поглощается, или выделяется. Выделяющаяся при прохождении реакции теплота может рассматриваться как продукт реакции и записываться с правой стороны в уравнении реакции. Например [c.53]

В окружающей системе тел должно быть увеличение массы на такую же величину. Изменения масс веществ при химических реакциях очень мало, но при ядерных превращениях изменения масс на 7—8 порядков больше, так как выделение теплоты может достигать в этих случаях сотен миллионов килокалорий, что отвечает изменению масс на 0,01—0,1 г. [c.6]

Материя познается в ее конкретных проявлениях в форме различных веществ, энергий и полей (например, магнитного). Частицы вещественных форм материи (молекулы, атомы, нейтроны, протоны, электроны и др.) имеют массу покоя , чем они отличаются от материи поля, не имеющей массы покоя. В вечном существовании материи возможны превращения вещественных форм в материю поля и, наоборот, материи поля в вещественные формы. В химии приходится главным образом иметь дело с веществами, телами и системами тел. Системой называется совокупность тел, находящихся между собой во взаимодействии, которая фактически или мысленно выделяется из окружающей среды. Если объем системы постоянен и она не обменивается энергией с окружающей средой, то такая система называется изолированной (замкнутой). [c.6]

Всякий процесс изменения состояния тела представляет собой отклонение от состояния равновесия. Процесс, протекающий настолько медленно, что в системе (теле) в каждый момент устанавливается равновесное состояние, называется равновесным, в противном случае он называется неравновесным. [c.9]

Внутренняя энергия. Любая термодинамическая система (тело), находясь в любом состоянии, обладает определенным запасом внутренней энергии. [c.25]

Абсолютную величину внутренней энергии определить невозможно, так как не существует такого состояния тела, при котором оно не обладало бы энергией, из-за чего в термодинамических расчетах вычисляется не абсолютная величина внутренней энергии, а ее изменение. Поэтому некоторому состоянию термодинамической системы (тела) (например при нормальных условиях) условно приписывают нулевое значение внутренней энергии и все расчеты ведут от этого значения. [c.27]

Закон сохранения количества движения. При движении замкнутой системы тел общее количество движения остается постоянным [c.495]

Всякая система, состоящая из одного или нескольких материальных тел, обладает некоторой энергией Е, которая, будучи свойством данной системы тел, является параметром состояния. Следовательно, если эта система любым способом перешла из одного состояния, которое назовем начальным, в другое — конечное, то изменение количества энергии АЕ данной системы, как изменение любого другого параметра состояния, опреде- [c.55]

Температура сажистых частичек (факела) — наибольшая температура в изучаемой системе тел. В связи с этим отнесем к ней все остальные температуры [c.73]

Постановка задачи о лучистом теплообмене не черных тел правомерна только для замкнутой системы тел. [c.196]

Теория регулярного режима позволяет в некоторых случаях проводить приближенные расчеты нестационарных температурных полей. Эти расчеты базируются на следующей предпосылке принимается, что температурное поле тела или системы тел входит в стадию регулярного режима с самого начала рассматриваемого процесса. [c.294]

Если в момент времени Т1 источники энергии отключены и система тел начинает охлаждаться в среде с той же температурой Тж, то к этому моменту согласно (5.48) перегрев в точке / достигнет значения [c.295]

Следовательно, при сделанных предположениях можно рассчитывать изменение во времени температуры системы тел при включении и выключении источников энергии. [c.295]

Коэффициент лобового сопротивления системы тел (стержней) в виде фермы или другого подобного устройства зависит от формы поперечного сечения стержней, способа связи стержней в узлах, направления набегающего потока, а также от числа Рейнольдса. Влияние направления набегающего потока для такой системы получается сложнее, чем для одиночного тела, так как при этом меняется ориентировка задних элементов системы относительно аэродинамической тени , расположенных впереди элементов системы (рис. 1.191). [c.432]

Для системы тел, изображенных на рис. 6.15,5, с установкой экрана между телами (он охватывает меньшее из них) анализ усложняется. Его надо вести с учетом излучающих поверхностей 1, р2 и экранирующей поверхности (причем Р < Р < Рг)-Ход анализа с использованием выражений типа (6.28а) аналогичен продемонстрированному выше. [c.516]

Другой важной термодинамической функцией, вводимой вторым началом термодинамики, является энтропия 5 - физическая величина, характеризующая тепловое состояние тела (или системы тел). В термодинамике понятие энтропии было введено для определения меры необратимого рассеяния энергии С. молекулярно-кинетической точки зрения энтропия - мера вероятности осуществления данного состояния системы. [c.58]

О магнитной цепи. Линии индукции магнитного поля всегда замкнуты. Канал, по которому замыкается магнитный поток, как и соответствующая система тел, называется магнитной цепью или магнитопроводом. [c.267]

При обтекании системы тел идеальной жидкостью (р, = О и Re- oo) линии тока между ними сгущаются (рис. II. 2) и скорость в этом промежутке возрастает. По закону Бернулли Р + = onst, давление в этом промежутке уменьшается и на тела начинают действовать как бы силы притяжения, [c.29]

Введем еще одно понятие. Представим себе такую идеальную систему, состоящую не менее чем из двух тел, которая не может ни передавать внешним телам тепло, ни получать его от них, т. е. такую систему тел, которая находится в окружении тел, но не имеет с ними никакого теплообмена и является полностью теплоизо-лйрованной системой. Такую систему будем называть изолированной системой. В действительности, разумеется, такой абсолютно изолированной системы не существует, но это понятие идеальной системы введено в термодинамику для упрощения исследования процессов аналогично понятию идеального газа, упрощающему изучение состояний, процессов и других явлений. С принятыми оговорками можно пластовую нефтегазовую систему присовокупить к такой теплоизолированной системе тел. Было установлено, что в обр атимом процессе величина s для какого-либо тела или системы увеличивается, если этому телу или системе сообщается тепло, и уменьшается, если тепло отнимается. [c.78]

Если система (тело) получает извне некоторое количество тепловой энергии < , то она может пойти на изменениг внутренней энергии А , совершение внешней работы ил 1 на то и другое одновременно. Математически в общем случае имеем [c.37]

Всякая система (тело или группа тел, находящихся во взаимодействии и мысленно обособлеиных от окружающего мира) при заданных условиях обладает вполне определенным запасом энергии. [c.6]

Таким образом, тепловой эффект представляет собой изменение общей энергии системы, и поскольку U я Н являются функциями состояния системы, изменение которых зависит не от пути процесса, а лишь от начального и конечного состояний, то тепловой эффект реакции как при р = onst, так и при К= onst не зависит от того, протекают ли эти реакции в одну или несколько стадий, т. е. тоже не зависит от пути процесса, а определяется начальным и конечным состояниями системы (закон Гесса — следствие первого закона термодинамики). Иначе говоря, количество тепла, выделяющегося или поглощаемого при химических процессах, зависит только от начального и конечного состояний системы тел, участвовавших в этих процессах. [c.228]

Система тел находится в устойчивом равновесии в том случае, когда ее свободная энергия имеет как можно меньшую величину. Наличие в коллоидных системах большой межфазной свободной энергии вследствие развитой поверхности раздела обусловливает малоустойчивость этих систем. [c.85]

В сложном газообразном (или жпдком) теле или в смеси часть кинетической энергии отдельных частиц при тех ше условиях может перейти п потепииальную, производя работу дезагрегации, диссоциации, растворения или химического соединения. Потраченная же на работу тепловая энергия частиц известной ограниченной системы тел будет заимствоваться ею из окружающей среды. [c.330]

Существенно, что в зоне смесеобразования, которая, по сути дела, и является зоной горения, всегда находится такая концентрация газообразного горючего, которая оказывается достаточной для воспламенения в том месте, где образующаяся смесь достигает необходимого уровня разогрева. Такой разогрев должен поддерживаться постоянным посторонним источником тепла либО обеспечиваться достаточным притоком тепла из самой активной зоны горения. Если прц весьма мало форсированных режимах, т. е, при ничтожных скоростях потока образующейся смеси, теплопроводность по следней может ока,-заться достаточной для передачи тепла навстречу этому потоку и обеспечит стабилизацию) воспламенения, то при сколько-нибудь значительных скоростях (форсировках) потока необходимый и своевременный приток тепла к месту стабилизированного воспламенения становится возможным только за счет обратных конвективных потоков горячих продуктов сгорания, воэникающих, например, в кормовой части плохо обтекаемого тела. Это и дает повод диффузионному факелу как бы привязаться к кромкам такого тела (или системы тел), могущего обеспечить стабилизированное воспламенение в известных пределах форсировки. [c.227]

В холодных мазутных топках, стенки которых представляют собой металлические охлаждаемые поверхности, стабилизатором поджигания становится теплоемкая огнеупорная кладка (стенка, козырек , зажигательное кольцо и т. п.). Вместо этого с успехом могут применяться и чисто аэродинамические мероприятия, обеспечивающие возникновение достаточно производительных обратных токов горячего газа. Если для этой цели оказывается недостаточным введение в поток необтекаемого тела (или системы тел), то эффект может быть усилен за счет соответствующей закрутки потока с помощью тангенциального или улиточного подвода воздуха или за счет постановки лопаточного закручивателя с неподвижными или поворотными лопатками. Чем больше угол закрутки, тем больше разносится первичный поток к периферии, причем этот эффект тем сильнее, чем больше выходные скорости пото ка, т. е. чем значительнее форсировка горелки. [c.228]

Система — тело или группа тел, могущих взаимодействовать между собой и мысленно отделенных от окружающей среды фаницей раздела. [c.3]

В системе тел с источниками энергии, общая мощность которых равна <2, а темп регулярного нагревания т, выделим точку / и будем считать, что известны начальный и установивщийся перегревы в этой точке, т. е. ia = T a—Tш и 0 ст = [c.294]

При изучении стандартного теплового поля камеры синтеза известно использование как расчетных, так и экспериментальных методик, основанных на непосредственном измерении температуры в камере высокого давления. В случае расчетного метода тепловая модель камеры представляется системой тел с внутренним источником тепла. Модель описывается системой нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных с определенными начальными и граничными условиями. При решенни система аппроксимируется однородными разносными уравнениями, решая которые, получают значения температуры в узлах расчетной сетки, покрывающей заданное сечение камеры высокого давления. Иногда систему дифференциальных уравнений решают методом электроаналогий. Этот подход позволяет получить картину изотерм теплового поля в камере, детальность которой определяется плотностью расчетной сетки. Однако математические сложности решения системы дифференциальных уравнений заставляют ограничивать число тел в тепловой модели. Недостаточно изученное при воздействии высокого давления и температуры изменение условий теплообмена элементов модели, их электрических и тепловых констант вынуждает при расчетах использовать значения, определенные при нормальных условиях. Эти факторы обусловливают приближенный характер получаемого распределения поля температур. Поэтому ниже представлены результаты экспериментальных исследований, полученных по непосредственным измерениям температуры при давлении 3,7—4 ГПа в камерах, схемы компоновки реакционного объема которых представлены на рис. ПО. Детальность экспериментальных распределений температуры вполне достаточна для анализа условий кристаллизации алмаза. [c.333]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология