уры поглощения кристалло

В работе исследовались температурные зависимости электропроводности и магнитной восприимчивости, а также спектры поглощения кристаллов карбазола, составляющего около 30% от общего количества нейтральных -азоторганических соединений нефти. [c.123]

Рис. 174. Схема энергетических уровней а) и спектр поглощения кристалла

Рис. 4. ИК-спектры поглощения кристалла до деформации (а) и после деформации (б) при Т = 2200° К, р = 80 кбар, время деформации — 10 мин.

В то время, пока препарат находится в вытяжном шкафу, улетучиваются бромистый водород и бром, поглощенные кристаллами. [c.156]

Рассмотрение ИК-спектров поглощения кристаллов показало, что полосы поглощения в области валентных колебаний воды для некоторых солей имеют сложную структуру. [c.57]

Если бы твердую фазу можно было отделить полностью от маточного раствора, то было бы возможно получить продукт чистотой по основному веществу в 100%. Однако таких аппаратов на практике не существует. При использовании центрифуг в осадках остается от 3 до 10% маточного раствора (жидкой фазы). Механизм поглощения кристаллами маточного раствора может быть следующим [c.171]

Чтобы количественно оценить поглощение света кристаллами, необходимо получить для прозрачных минералов кривые спектрального поглощения или кривые пропускания света. Так, кривые пропускания и поглощения, полученные для кристалла синтетического корунда (рубина), который окрашен Сг +, показывают, что его красный цвет обусловлен почти полным поглощением кристаллом сине-зеленой части спектра и пропусканием почти без поглощения — красной (рис. 30). [c.93]

Поглощение кристаллами этого типа в однофононной области представлено характерной системой полос. Максимум основной полосы поглощения расположен при 1135 см . Со стороны меньших длин волн (от 1240—1320 см ) имеется участок, на котором интенсивность поглощения практически не меняется. На фоне резкого спада кривой поглощения в районе рамановской частоты алмаза (1332 см ) наблюдается острая полоса поглощения с максимумом при 1345 СМ . Со стороны больших волн от полосы 1135 СМ расположена широкая слабая по интенсивности полоса поглощения при 850 см . Перегиб спектральной кривой при 1110 СМ характерен для спектров поглощения кристаллов алмаза всех типов, как природных, так и синтетических (см. рис. 155). Отсутствие заметного поглощения при рамановской частоте — максимально возможной частоте собственных колебаний алмазной [c.417]

Метод основан на образовании характерных кристаллических осадков, которые рассматривают под микроскопом о присутствии определяемых ионов судят по внешнему виду кристаллов. Для выполнения анализа используют 1—2 мкл исследуемого раствора, к которому на предметном стекле прибавляют на острие оттянутой стеклянной палочки сухой реагент или, при помощи капиллярной трубочки, его раствор. Для наблюдения можно использовать любой микроскоп с увеличением в 40—200 раз (в частности — М-10, МВИ-1) при работе с ультрафиолетовым излучением рекомендован микроскоп МУФ-2. Техника работы описана в руководстве [191]. При наблюдении в УФ из-за поглощения кристаллами коротковолнового излучения с длиной волны 365 нм и менее тень от них на флуоресцирующем экране из тонкого уранового стекла становится красной на фоне зеленой флуоресценции (окраска вызывается красной линией ртутного спектра, пропускаемой стеклом УФС-1, испытуемым осадком и урановым стеклом) [392, стр. 71]. [c.41]

Настоящая книга посвящена изучению и систематизации спектров поглощения кристаллов, построенных из молекул бензола и его гомологов, являющихся простейшими ароматическими соединениями. Приведенные сведения могут быть полезными физикам, работающим в области спектроскопии и физики твердого тела, химикам-орга-никам и аналитикам. Они могут быть использованы в научно-исследовательских работах и в практике молекулярного спектрального анализа органических соединений. [c.2]

Спектры молекулярных кристаллов, особенно при низких температурах, уже несколько десятилетий привлекают внимание исследователей сложностью структуры и узостью отдельных полос. Начало исследованию этих спектров было положено работами академика И. В. Обреи-мова, который исходил из предположения, что малость сил взаимодействия между молекулами в кристалле должна обусловливать существенное сходство спектров паров и кристаллов Это было подтверждено первыми же исследованиями [8, 9]. Отсюда следовало, что спектры молекулярных кристаллов могут быть поняты на основе модели ориентированного газа , представляющей кристалл как совокупность невзаимодействующих строго ориентированных молекул. В указанном приближении можно говорить о молекулярном характере спектров поглощения кристаллов. [c.9]

В рамках этих представлений были объяснены общие черты спектров поглощения молекулярных кристаллов, а также механизм дальнейшего преобразования поглощенной кристаллом световой энергии в энергию люминесценции, тепловую энергию и т. п., требующий перемещения энергии по кристаллу от той точки, где произошел акт поглощения света [15]. [c.10]

При анализе спектры поглощения кристаллов сопоставлялись со спектрами поглощения паров, полученными на приборе той же дисперсии. Спектры поглощения паров были получены при фотографировании поглощения света в слое газа в Т-образной трубке, закрытой с двух сторон окошками из плавленого кварца. Исследуемое вещество помещалось в ампулу из тонкого стекла. Ампула запаивалась под откачкой и помещалась внутрь среднего отростка трубки. Вся трубка также откачивалась до высокого вакуума, отпаивалась от вакуумной установки, проверялась на побочное поглощение в исследуемой области спектра, после чего ампула с веществом разбивалась встряхиванием. Для регулирования плотности паров на оптическом пути изменялась температура отростка и трубки. Для предотвращения конденсации вещества на окнах трубки температура окон, а также температура в оптической части трубки поддерживалась на несколько градусов выше, чем в отростке. При исследовании веществ, жидких при комнатной температуре, в оптической части трубки поддерживалась температура 293° К, а отросток помещался в специальные охлаждающие бани. [c.14]

СПЕКТР ПОГЛОЩЕНИЯ КРИСТАЛЛА БЕНЗОЛА [c.52]

Интерпретация спектра поглощения кристалла бензола [c.57]

Несмотря на то что к настоящему времени опубликовано довольно много работ, посвященных исследованию спектров поглощения кристаллов бензола [48, 34, 23, 47, 52], в них отсутствует прямое рентгенографическое определение развитых плоскостей исследованных образцов. Если учесть, что в тонкослойной кювете могут быть развиты различные плоскости кристалла (см.подраздел 6 настоящей главы), то неудивительно расхождение при отождествлении поляризации отдельных полос спектра в различных опубликованных работах. [c.61]

Прежде всего для интерпретации спектра поглощения кристалла бензола необходимо выяснить, какова поляризация компонент чисто электронного перехода в наблюдаемом спектре относительно осей решетки и какова симметрия возбужденного уровня молекулы бензола, переходом на который обусловлено исследуемое поглощение [c.61]

Согласно расчетам Давыдова [35], обнаружение в спектре поглощения кристалла дублета из а- и с-полос свидетельствует о том, что из двух возможных запрещенных переходов в молекуле бензола на уровни и Вз Для интерпретации наблюдаемого поглощения следует выбрать переход на В., . Из тех же расчетов видно, что при поляризации падающего света вдоль оси Ь кристалла поглощение должно отсутствовать. Как указывалось, на рис. 2. 11 приведены спектры кристаллов бензола с различными развитыми плоскостями и резкой поляризацией. Здесь спектр образца / соответствует падению света перпендикулярно к плоскости ас. Для спектров двух других образцов характерно значительное ослабление поглощения в одной из компонент спектра в области 0-0 перехо- [c.62]

Конструкция ириставки позволяет, кроме того, скомпенсировать собственное поглощение кристалла МНПВО, для чего в канале сравнения размещается аналогичная приставка с теми же характеристиками элемента МНПВО. [c.140]

ЦЁНТРЫ ОКРАСКИ, дефекты кристаллич. решетки, поглощающие свет в спектральной области, в к-рой собств. по-шощение кристалла отсутствует. Первоначально термин Ц. о. относился только к т. наз. F-центрам, обнаруженным впервые в 30-х гг. 20 в. в кристаллах галогенвдов щелочных металлов и представляющим собой анионные вакансии, захватившие электрон. В дальнейшем под Ц. о. стали понимать любые точечные дефекты кристаллич. решетки, поглощающие свет вне области собств. поглощения кристалла,- катионные и анионные вакансии, междоузельные ионы (собственно Ц. о.), а также примесные атомы и ионы (примесные Ц. о.). Ц. о. обнаруживаются во многах неорг. кристаллах и стеклах, а также в природных минералах. [c.343]

Примесные атомы и ионы также могут захватывать электрон или дырку, в результате чего изменяют полосу поглощения кристалла и его окраску. Ц. о., будучи центрами захвата электронов и дырок, могут служить центрами люминесценции ъкристаллофосфорах. Если поглощение центра люминесценции находится в области собств. поглощения кристалла, то он будет люминесцировать, не являясь Ц. о. [c.343]

Действительно, в растворах комплексоната ЫаЕие(11а-8 Н2О, для которого, согласно структурным данным [238], реализуется только к ч. 9, полного соответствия между спектрами поглощения кристалла и жидкой фазы (рис. 2.16) не наблюдается Наряду с линиями, соответствующими комплексу [Еи(Н20)зес11а] , в растворе появляется новая полоса, которую можно отнести к [Еи(Н20)2в(11а] . Таким образом, переход [Ьп (Н2О) зб(11а]-- [Ьп (Н2О) 2е(11а]г у твердых этилендиаминтетраацетатов лантаноидов происходит скачкообразно в конце лантаноидного ряда. В водных растворах этот переход осуществляется у элементов середины ряда и довольно плавно за счет постепенного смещения рассматриваемого равновесия в сторону формирования [Ьп (Н20)2е(11а]г-. [c.163]

Для коротковолнового рентгеновского излучения эффективность пропорционального счетчика становится крайне низкой. Фотоны с высокой энергией проходят через газ без поглощения. Поэтому для длины волны ниже 2 А используют сцинтилляционный счетчик (рис. 8.3-12). В качестве сцинтиллятора используют активированный таллием монокристалл иодида натрия NaI(Tl). Поглощение кристаллом рентгеновско о излучения приводит к испусканию све-товьк фотонов с длиной волны 410 нм. Эти фотоны попадают на фотокатод фотоумножителя, где вновь образуются электроны, которые ускоряются первым динодом электронного умножителя. При ударе образуются два или более вторичных электрона, которые ускоряются ко второму диноду, где образуется еще больше электронов. На последнем диноде заряд достаточно велик для того, чтобы предусилитель мог преобразовать его в импульс напряжения. Сцинтилляционный счетчик также формирует один импульс для каждого рентгеновского фотона, попадающего в детектор, и амплитуда этого импульса также пропорциональна энергии фотона. [c.74]

На основании зависимости поглощенной кристаллом ВаОг энергии от продолжительности механической обработки в дезинтеграторе предложена схема энергетических уровней (рис.8), позволяющая исследовать кинетику процесса механической активации. Схема дает возможность интерпретировать данные термического анализа с точки зрения образования в результате механической обработки неравновесных состояний в твердых телах. Вышеприведенный подход анализа явления механической активации, посредством ДТА, позволяет оценить следующие фундаментальные характеристики индивидуального вещества в неравновесном состоянии 1) величину энергии, аккумулированной кристаллической решеткой в результате механического воздействия 2) ширину энергетической зоны неравновесных состояний 3) потенциальный барьер, удерживающий атомы в дефектах решетки 4) времена жизни неравновесных состояний при различных температурах. Величины энергий (рис.8) придают новый смысл традиционно измеряемым в методе ДТА параметрам механически активированных образцов. Нелинейная зависимость АН от числа циклов обработки дает возможность рассматривать последствия интенсивной механической обра- [c.33]

В настоящем разделе приводятся результаты исследования методами ИК-спектроскопии, фотолюминесценции (ФЛ), электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) и трансмиссионной электронной микроскопии (ТЭМ) синтетических монокристаллов алмаза. От- бирались полногранные кристаллы с зеркально гладкой поверхностью, достаточно прозрачные, что позволяло проводить исследования спектров поглощения. Кристаллы содержали небольшое коли- [c.427]

Во ВНИИСИМСе исследовали спектры оптического поглощения кристаллов ИАГ синего (с Eu +) и зеленого (с Yb +) цветов, снятых на спектрофотометрах СФ-8 (УФ и видимая область) и И-20 (ИК диапазоны). Диапазон измерений 2000—50 000 см . Съемка проводилась при 100 и ЗООК. По данным исследований-, двухвалентные редкоземельные ионы в основном состоянии изо-электронны трехзарядным ионам элементов соседних по периодической системе со стороны больших г. В связи с этим можно было бы ожидать значительного сходства в схемах их термов и термов соответствующих ионов в степени окисления 3. Это действительно имеет место, пока речь идет о термах конфигурации 4/. Однако наиболее характерная черта энергетических схем ионов TR +— относительно низкое расположение термов смешанных конфигураций, обусловленных слабостью связи добавочного 4/-электрона. В результате этого в оптических спектрах, наряду с вышерассмотренными типичными для редких земель запрещенными переходами в пределах конфигурации 4/, проявляются переходы в смешанные конфигурации 4f - Ьd и т. п. [19]. Эти переходы разрешены правилом Д/ = —11 и проявляются в виде широких интенсивных полос поглощения в относительно длинноволновой области спектра. [c.182]

В результате экспериментальных исследовании по использованию различных металлов, сплавов и других материалов для изготовления тиглей был найден сплав на основе молибдена, наиболее устойчивый к расплавам ИАГ в условиях вакуума. В спектрах оптического поглощення кристаллов граната, выращенных в тиглях из указанного сплава, и кристаллов, выращенных из иридиевых тиглей, имеется характерное отличие, В первом случае область прозрачности начинается с 0,28 мкм, во втором — с 0,24 мкм. По оптической однородности кристаллов видимой разницы не обнаружено. [c.204]

Фоторефрактивные и фотохромные свойства нового нелинейного оптического материала В12Те05 представлены в подробном обзоре [331], содержащем 28 ссылок. Фотохромный материал в виде допированных хромом кристаллов В12Те05 описан в [332]. Допирование хромом повышает светочувствительность материала. Фотохромный эффект, вызываемый экспонированием белым светом, связан с переносом заряда в реакции Сг Ст Дана интерпретация спектра поглощения кристаллов. [c.293]

В качестве еще одного следствия рассмотрим влияние освещения на адсорбционную способность и каталитическую активность полупроводника. Действительно, с точки зрения электронной теории этот эффект должен иметь место в ряде случаев, поскольку поглощение кристаллом фотоэлектрически активных частот приводит к изменению концентраций электронного и дырочного газа на поверхности кристалла и тем самым к изменению содержания на поверхности различных форм хемосорбции. [c.30]

Сведения, получаемые из спектров кристаллов, могут быть использованы для решения разнообразных задач. Например, из сопоставления ультрафиолетовых спектров поглощения кристаллов различных гомологов бензола оказалось возможным спектральное определение числа и положения боковых цепей в молекулах этих соединений [5], а в ряде случаев — и структуры отдельных радикалов [6]. Кроме того, изучение спектров поглощения кристаллов позволяет идентифицировать состав твердой смеси дей-теросоединений различных изотопных форм [7]. Накопление спектральных данных и их систематизация чрезвычайно важны и для peuJeния ряда задач, поставленных в связи с бурным развитием химии и химического синтеза, и для развития общей теории твердого тела. [c.6]

Сравнительно ясное представление о структуре спектра свободной молекулы обусловило появление большого интереса к исследованию спектров поглощения кристалла бензола при низкой температуре. Первыми работами по низкотемпературным спектрам молекулярных кристаллов были работы И. В. Обреимова и А. Ф. Прихотько с сотрудниками [5—14, 49], где показано, что молекулярные термы в спектрах кристаллов претерпевают специфические изменения, которые могут быть установлены при сравнении спектра поглощения паров с узколиней- [c.37]

Как и в спектре паров, в спектре поглощения кристалла наблюдается основная интенсивная серия полос А° (см. также рис. 2. 4). Первая полоса в этой серии обусловлена сочетанием неполносиммет-зичного колебания 2 с 0-0 переходом. Лериодичность серии, равная около [c.53]

Если сопоставить результаты исследования спектра поглощения кристалла, имеющего очень малое двупреломлеиие (разность хода около 10 нм при толщине порядка 1 мкм) и развитую плоскость, близкую к сечению ЛрЛ т индикатрисы, с данными работы Ги и Лемансо [21], следует сделать заключение, что спектр соответствует поглощению света, падающего перпендикулярно к плоскости ас кристалла. Тогда полосы 37786 и 37811 при температуре 77° К и 37803 и 37843 см при 20° К (см. рис. 2. 8 и 2. И) должны соответствовать компонентам чисто элек- [c.61]