Поглощение света кристаллами, измерение

Синие кристаллы кварца впервьге были получены в 1958 г. на затравках базисной ориентации при введении в систему Н2О— 5102 — Na20 — СО2 соединений кобальта, растворимых в гидротермальных условиях. Концентрация пигментирующей примеси в исходном растворе и температурные параметры режима выращивания существенно влияют на интенсивность окраски, распределение которой подчиняется закономерностям зональной и секториальной сегрегации неструктурной примеси. На основании результатов спектрального анализа окрашенных кристаллов и характера распределения синей окраски можно заключить, что ион-хромофор Со + адсорбируется коллоидно-дисперсными комплексами силиката натрия и вместе с ним захватывается во время роста кристалла гранью пинакоида. Связь центров синей окраски искусственных кристаллов кварца с ионами Со2+ подтверждена спектрами поглощения, измеренными в поляризованном свете. На всех полученных кривых отчетливо наблюдается широкий максимум с тремя пиками при 545, 595 и 640 нм. Полное отсутствие дихроизма в этих спектрах и наличие тиндалевского рассеяния света подтверждает коллоидальный характер окрашивающей примесной фазы, захват которой начинается при максимальной скорости порядка 0,2 мм/сут на сторону в направлении оси Ц. С увеличением скорости до 0,25 мм/сут массовое содержание кобальта в пирамиде <с> достигает 1-10 3 7о, что обеспечивает образование кристаллов голубого цвета. Синие ярко окрашенные кристаллы с концентрацией кобальта до 1—2 10" % вырастают со скоростью 0,3—0,4 мм/сут при температуре 330—395 °С. В процессе выращивания синего кварца на дне автоклава выделяется стеклообразный осадок тяжелой фазы , окрашенной в темно-синий цвет и содержащей около 3-10" % СоО. Интенсивность синей окраски при нагревании кварца выше точки ач=ьр перехода несколько снижается. После высокотемпературной термообработки образцы голубого цвета теряют прозрачность и, подобно бесцветному кварцу, выращенному с высокими скоростями, приобретают опаловидный характер, сохраняя прочность 12 179 [c.179]

Кварцевая проточная кювета (объемом 0,5—0,1 см ), лампа — источник УФ-излучения. С одной стороны кюветы имеется заслонка для установки прибора на нуль, с другой ее стороны — фотоумножитель. Применяется для измерений при 254 нм в непрерывном анализе. Линейная шкала поглощений (О — 0,5 или О — 2,5), которую можно использовать для регистрации результатов с помощью отдельного записывающего устройства. Может быть использовано для управления устройством отбора фракций. Сменные детекторы. Предусмотрена возможность работы в различных спектральных диапазонах. Однолучевая схема путем выделения (фильтрами) спектральной линии при 254 нм, излучаемой ртутной лампой низкого давления диапазон видимого света 410—700 нм с использованием клинообразного интерференционного фильтра с полушириной полосы пропускания 25 нм ближняя ИК-область спектра (700—950 нм) —с применением клинообразного интерференционного фильтра с полушириной полосы пропускания 40 нм. Двухлучевая схема (по выбору 254 или 280 нм) используется с применением флуоресцирующего кристалла в качестве источника (полуширина 17 нм). В модели 660 для анализа непрерывного потока вещества можно выбирать различные линии спектра излучения ртути (254, 313, 364, 405, 435, 546, 679 нм). Выбор нужной линии осуществляется с помощью сменных фильтров. [c.408]

ДОВ определяется измерением зависимости оптического вращений от длины волны при использовании плоскополяризованного света КД определяется измерением зависимости разности поглощения света с правой и левой круговой поляризацией от длины волны. Почти все такие измерения проведены в УФ- и видимой областях спектра. В последнее время измерения КД стали проводиться в ИК-области при использовании комбинационного рассеяния света 38]. Появились также сообщения о наблюдении спектров кругового дихроизма, индуцированного жидкими кристаллами у ахиральных веществ, растворенных в холестерических фазах [371, [c.246]

Некоторые ранние спектроскопические измерения в ультрафиолетовой области проводились с помощью кальцитового ромба в качестве поляризатора, который помещался внутри кварцевого спектрографа по соседству со щелью [25]. Такое расположение несимметрично относительно обычного и необычного лучей, проходящих через ромб, поэтому последний был заменен призмой Волластона, являющейся частью внешней оптической системы, как показано на рис. 6. Свет от источника фокусируется с помощью линзы на кристалл, помещенный в держатель. Затем призма Волластона и вспомогательные линзы выделяют поляризованные компоненты и фокусируют их на щель прибора в виде двух изображений, одно над другим. При таком расположении призма Волластона чувствительна к параллелизму проходящего через нее света. В принципе при данной установке кварцевых линз свет будет параллелен только для одной длины волны это является некоторым недостатком системы с призмой Волластона. В данном случае свет каждого луча не имеет 100%-ной поляризации в одном направлении, а содержит небольшую компоненту ложной поляризации, обычно составляющую от 0,1 до 0,5%. Неполностью поляризованный свет может дать неприятные последствия. Например, если поглощение света, поляризованного в одном направлении, почти полное, т. е. соответствует оптической плотности 3 или более, то интенсивность прошедшего света с нежелательной поляризацией будет равна или превысит интенсивность прошедшего света с нужной поляризацией. В результате получится.ошибочно низкое значение оптической плотности, а при определенных условиях могут наблюдаться и смещения частоты поглощения. [c.547]

В анизотропном кристалле простая интерпретация результатов измерений поглощения возможна, строго говоря, только для линейно-поляризованных колебаний, направленных вдоль осей, общих для тензоров лих, поскольку только в этом случае они остаются линейно-поляризованными. В одноосных кристаллах достаточно вырезать пластинку параллельно оптической оси, для того чтобы получить два главных спектра поглощения. В орторомбических кристаллах три главных спектра поглощения можно получить на двух пластинках, каждая из которых перпендикулярна двум осям второго порядка. В случае же моноклинных кристаллов дело обстоит сложнее. Для них один из главных спектров получается как спектр поглощения света, поляризованного параллельно оси второго порядка, но в плоскости, нормальной к этой оси, направления максимального и минимального поглощения (взаимно перпендикулярные друг другу) могут [c.285]

Для измерения углов использовался простой, но дающий надежные результаты метод. Рассеянное излучение фотографировалось непосредственно на фотопластинку, которая ставилась на пути пучка, выходящего из кристалла. Если пучок возбуждающего излучения перпендикулярен к входной и выходной граням кристалла, то па пластинке антистоксовы компоненты дают темные концентрические кольца. Стоксово излучение давало центральное темное пятно со светлыми кольцами на нем, соответствующими поглощению света на первой [c.543]

В экспериментах по фотопроводимости иногда желательно применять прозрачные контакты. Они могут быть получены тремя способами. Проще всего использовать металлическую сетку или нарисовать решетку на поверхности кристалла. Недостатком такого метода является то, что в той точке кристалла, где происходит интересующее нас поглощение света, существует несимметричное распределение электрического поля. Как показали Фергюсон и Шнайдер [48], геометрия электродов может оказывать заметное влияние на спектральную чувствительность фотопроводимости. Второй метод предполагает использование напрессованного или наплавленного на образец проводящего стекла (стекло пирекс, покрытое двуокисью олова). Третий возможный вид контакта представляет собой полупрозрачный слой металла. Имея опыт, можно получить напыленные металлические контакты с низким сопротивлением, пропускающие до 80% видимого и ультрафиолетового света. Но в этом случае величину измеренной фоточувствительности приходится исправлять с учетом поглощения слоем металла. [c.21]

В большинстве экспериментов, о которых до сих пор говорилось, измерения делались только для одной поверхности кристалла, т. е. для двух перпендикулярных направлений поляризации в этой плоскости. Для моноклинных кристаллов теоретически предсказано существование спектра, поляризованного вдоль оси Ь, и другого спектра, поляризованного в плоскости ас. Таким образом, полная информация о положениях полос в спектре может быть получена только нри измерениях в свете, поляризованном вдоль оси Ь и вдоль любого другого перпендикулярного направления. Для системы нафталина при 3200 А Вольф [44, 101 ] приводит поляризационные отношения, характерные для поглощения вдоль осей кристалла а и 6 и вдоль направления, перпендикулярного этим двум направлениям его данные согласуются с такой интерпретацией. [c.562]

Измерение коэффициента поглощения К в функции от длины волны производилось при помощи монохроматора двойного разложения и фотоэлектрического фотометра. Установка позволяла пользоваться источником света малой интенсивности и производить измерения со слабо окращенными кристаллами, не вызывая- при этом их заметного обесцвечивания. Расположение приборов в установке схематически изображено на рис. 20, где М — монохроматор, К — кристалл, Z — счетчик фотонов, Ьг — лампа накаливания (12 вольт, 25 ватт), А — источник возбуждения (конденсированная искра или рентгеновская трубка), Р—фотоэлемент, Ьз— источник света для обесцвечивания кристалла (проекционная лам--па 1000 ватт), 1 и 2 — отводы к усилителям. [c.54]

Измерения высвечивания производились, как уже отмечено, на слабо окрашенных кристаллах с коэффициентами поглощения от 10 до 14 10 - ММ ", что соответствует концентрациям от 5-10 до 0,7 10 " Р-центров в 1 см . Из найденных значений коэффициентов высвечивания следует, что на 100 уничтожаемых действием видимого света Р-центров приходится в среднем всего лишь 1— [c.55]

Чтобы выяснить, являются ли л -центры дырочными или электронными, необходимо было более детально исследовать действие света на различные центры поглощения щелочно-галоидных фосфоров, содержащих серебро в качестве активирующей примеси. Опыты показали [276], что при проведении подобных измерений непосредственно после рентгенизации результаты получаются весьма неопределенными. Для получения воспроизводимых результатов необходимо после рентгенизации предварительно выдержать кристалл некоторое время в темноте. [c.175]

При изучении колебательных спектров кристаллов находят применение главным образом три оптических метода 1) измерение поглощения инфракрасного излучения, 2) измерение отражения такого излучения ) и 3) измерение комбинационного рассеяния света. Они дополняют друг друга как с точки зрения техники эксперимента, так и в отношении правил отбора 2). [c.282]

Приведенные в предыдущей главе данные об изменениях, возникающих в спектрах поглощения и люминесценции при фотохимическом и аддитивном окрашивании щелочно-галоидных фосфоров, убедительно показывают, что введенная в кристалл активирующая примесь помимо ее основной функции в создании центров свечения проявляется также в роли электронных центров захвата. Дополнительные сведения об этой второй не менее существенной роли активирующей примеси могут быть получены путем изучения термического высвечивания и спектрального распределения стимулирующего действия света на свечение кристаллофосфора. Подобные измерения, проводившиеся автором и рядом других исследователей, позволяют выяснить роль тепловых микродефектов в образовании центров захвата, а также их взаимодействие с введенной в кристалл активирующей примесью. [c.209]

В простом кристалле известного строения индивидуальные молекулы ориентированы в определенных направлениях, однако измерение спектра поглощения кристалла красителя при использовании плоскополяризованного света осложняется высокой интенсивностью поглощения и приводит к необходимости применения тонких кристаллов (с толщиною < 1 ммк). Кроме этого нужно учитывать взаимодействие между соседними молекулами [14]. Спектрам поглощения кристаллов ароматических углеводородов уделялось большое внимание в связи с изучением поляризации моментов перехода и межмолекулярных взаимодействий [14—18]. Однако исследованию красителей посвящено относительно мало работ [17]. [c.1826]

Отдача энергии экситонами в виде света должна бы наблюдаться также в щелочно-галоидных кристаллах под действием света в спектральной области их собственного поглощения. Но последнее расположено преимущественно в Шумановской области спектра, в которой проведение измерений сопряжено с определенными трудностями экспериментального характера. Поэтому подобная люминесценция до настоящего времени очень мало изучалась. Обычно полагали [13] без достаточных оснований, что подобной люминесценции не существует. Однако проведенные в последнее время исследования люминесценции щелочно-галоидных кристаллов при низких температурах [98,99, 231, 232, 347] показали, что в определенных условиях опыта подобная люминесценция в действительности обнаруживается. [c.250]

Окрашивание, которое наблюдается при облучении кристаллов, стекол и других веществ, основано на фиксации электронов в электронных ловушках (так называемые -центры). Такие захваченные электроны могут освободиться при нагревании и снова вернуться в основное состояние с сопутствующей этому процессу эмиссией света (термолюминесценция). Предпринимаются попытки использовать и этот эффект для измерения дозы. Принципиальный недостаток такой системы заключается в том, что измерение дозы можно производить только после облучения. Кроме того, абсолютная величина термолюминесценции невелика (по сравнению с поглощенной энергией) и очень сильно зависит от химических примесей, так что едва ли возможно создание надежного прибора для измерения излучения на основе этого эффекта. [c.165]

Устройство для счета таких вспышек дает возможность таким образом сосчитать и сами частицы. Первоначально вспышки подсчитывались наблюдателем при помощи микроскопа. В современной практике свет, исходящий из кристаллической мишени, детектируется фотоумножителем (рис. 260), который превращает световую энергию в электрический сигнал, подаваемый на усилитель для измерения. Среди веществ, которые оказались полезными для использования их в качестве сцинтилляционных кристаллов, следует отметить антрацен, стильбен, терфенил и иодид натрия. Последний можно активизировать, т. е. сделать его более чувствительным, введением в него следов иодистого таллия. Такие детекторы реагируют на альфа-, бета- и гамма-излучения. Кристаллы иодида особенно пригодны для гамма-лучей, потому что их плотность обеспечивает поглощение сравнительно большой части падающего излучения. [c.329]

Оптнч. сенсоры основаны на измерении поглощения или отражения первичного светового потока, люминесценции или теплового эффекта при поглощении света. Такие С. х. имеют чувствительный слой, роль к-рого может вьшолнять пов-сть волокна световода или иммобилизованная на световоде фаза, содержащая подходящий реагент. Волоконно-оптич. световоды на основе кварца, гсрманатных, фторид-ньгх, халькогенидных стекол, кристаллов галогенидов таллия, серебра или цезия и полимерных материалов позволяют работать в ИК. видимой и УФ диапазонах спектра. Созданы оптическис С. х. для определения рП р-ров, ионов К и Na, СО,, О,, глюкозы н д . в-в. [c.318]

Вспышка ультрафиолетовой люминесценции фотохимически ск- рашенных кристаллов щелочно-галоидных соединений возникает под действием света, соответствующего по частоте Р-полосам поглощения этих кристаллов [115, 116, 118, 119, 120, 123]. В случае слабо окрашенных кристаллов вспышка с убывающей интенсивностью наблюдается вплоть до полного обесцвечивания кристалла. Наши измерения, проводившиеся сразу же после рентгенизации [c.54]

Для систем на основе галогенидов серебра абсолютный квантовый выход фотолиза ф определяется соотношением числа атомов серебра Ag (или галогена Лх) к числу поглощенных квантов света погл, ф = х/ погл = riAg/Ппогл. НбПрОЯВЛеННЫЙ СЛОЙ нэ основс AgX должен получить не менее Ю квант/см для того, чтобы можно было аналитически определить образовавшиеся Ag или Хг. Столь интенсивный фотолиз, однако, дает заниженные результаты из-за соляризации, невзаимозаместимости, рекомбинации Ag и X. Далее, измерение поглощения света слоем AgX затруднено из-за рассеяния света кристаллами (рис. И. 13), поглощения желатины и несущего слоя, помутнения эмульсии. Обычно учитывают и измеряют [c.74]

Для темнового — чисто термического отщепления электрона от молекулы в рассматриваемых кристаллах требуется, такИдМ образом, энергия, как правило, меньше порогового кванта света, вызывающего фотопроводимость в видимом максимуме поглощения. Из обширных измерений Вартаняна, проведенных над многочисленными красителями различных классов, следует, что для большинства из них имеет место указанное соотношение. Так, для темновой энергии активации 2Е им получено 0.74 эв в случае кристаллического фиолетового и 1.0 эв в случае метиленового голубого, в то время как длинноволновая граница максимума спектра фотопроводимости, практически совпадающего с максимумом спектра поглощения, находится, около 1.7 эв для первого и 1.65 эв для второго. Аналогичные соотношения имеются и в случае темновой электропроводности фталоцианинов, у которых энергия термической ионизации для фталоцианина с центральным атомом Си, Mg и без металла равна 1.2, 0.78 и 0.87 эв [18, 21] соответственно, а узкие максимумы спектра поглощения и фотоэффекта не простираются дальше 1.5—1.6 эв [6]. Такое несовпадение имеет место, по данным Ноддака, и для ряда цианиновых красителей — фотографических сенсибилизаторов, исследованных в виде слоев [22]. [c.325]

Существуют также другие физические явления, которые могут пролить свет на природу комплексов металлов. Во-первых, магнитные измерени.ч объемной восприимчивости и электронного спинового резонанса позволяют непосредственно определить симметрию основного состояния. Во-вторых, изучение поглощения поляризованного света кристаллом и — для оптически активных комплексов — исследование кругового дихроизма и дисперсии оптического вращения дают дополнительную информацию о возбужденных состояниях. Хотя эти методы и очень важны, по нашему мнению, их рассмотрение выходит за рамки этой книги. [c.326]

В обычном поляриметре свет на своем пути проходит через, г следующие вещества стекло, кальцит, канадский бальзам и воздух. Все эти вещества, прозрачные в видимой части спектра, становятся непрозрачными в ультрафиолетовом свете. Поглощение света канадским бальзамом, часто используемым для склеивания поляризующих призм, начинается с 3400 или 2800 А, в зависимости от его марки. Поэтому ниже 3500 А рекомендуется использовать воздух в качестве прослойки между призмами (призма Глана, рис. 64, стр. 209) или, если измерения не производятся ниже 2400 А, можно применять глицерин. В далекой ультрафиолетовой области кальцит также начинает сильно поглощать свет и поляризующая призма из кальцита стандартной длины становится практически непрозрачной несколько ниже 2400 А. Тогда -можно использовать кварцевые или флюоритовые призмы. Предел прозрачности высококачественных кварцевых призм составляет примерно 1850 А, а для флюоритовых призм он равен 1000—1200 А, в зависимости от чистоты кристалла. Вследствие незначительной величины двойного преломления как кварца, так и флюорита трудно получить удовлетворительные поляризующие призмы типа призм Глана. Поэтому используются призмы двойного лучепреломления [137]. Если же, наконец, измерения должны быть осуществлены ниже 1000 А, то единственно возможным методом становится поляризация путем отражения (см. стр. 215). Стеклянные линзы (флинт или крон), стоящие перед поляризатором или позади анализатора, и дисперсионн41е стеклянные призмы должны быть удалены при измерениях ниже 3500—3800 А (в зависимости от их толщины). Однако могут использоваться специальные пропускающие ультрафиолет стекла (до 2700— 3000 А). Специальные сорта фосфатного стекла обладит значительным пропусканием даже при еще более коротких волнах. Г , [c.272]

С целью измерения кривых поглощения для кристаллов пигментов можно использовать плосконоляризованный свет, проходящий через кристалл в направлении обыкновенного и [c.55]

Моноклинная модификация ZnPj. Оптические измерения для черной моноклинной модификации ZnPg проведены на очень тонких 1 л к) монокристаллах [34]. Максимальная величина коэффициента поглощения света составляет около 2-10 см , а оптическая ширина запрещенной зоны при Т = 300° К А оопт = 1.33 эв для света, поляризованного параллельно оси с. Для света, поляризованного перпендикулярно оси с, А оопт = ]>37 эв. Фотопроводимость моноклинных кристаллов ZnF 2 также зависит от направления поляризации падающего луча света относительно оси с. При Е J максимальная величина фотопроводимости составляет около 1,75 эв, а при Е с— 1,45 эв. Хедьи и сотр. [34] обратили внимание на большую,разность значений энергии ( 0,3 эв) для обоих направлений поляризации света. Аналогичная разность этих величин (0,2 эв) впервые была отмечена для dAsj, для которого коэффициент поглощения а == 300 смГ [77]. [c.93]

Центры, где находятся примеси, т. е. области в решетке кристалла, занятые атомами примесей (точечные дефекты решетки) или комбинацией атомов, были предметом обширных исследований не только с точки зрения свойств германия и кремния, но и многих соединений. Методы, основанные на измерении электропроводности, эффекте Холла, поглощении света и фотопроводимости, дают информацию об энергии ионизации этих центров, т. е. энергии, необходимой для удаления электрона из центра (или для его добавления к центру). Для получения детальной количественной информации о структуре центров примесей, в том числе о структуре центров, образованных скоплениями примесег или взаимодействием двух или более атомов примесей или дефектов решетки, используют методы электронного парамагнитного резонанса. [c.26]

Наиболее существенные трудности, возникающие при измерениях спектров кристаллов, вызываются необходимостью получения тонких образцов с известной ориентацией, а также использования низкотемпературных кювет и поляризованного ультрафиолетового света. Чистота образца — очень важный фактор. Давно известно, что люминесцентные свойства кристаллов сильно изменяются в присутствии небольших количеств примеси, порядка всего одной доли на 10 или 10 долей основного вещества. Во многих недавно выполненных работах показано, что влияние примесей на спектры поглощения хотя и не столь уж велико, но может привести к серьезным ошибкам. Например, Прихотько и Шпак [72] заново исследовали некоторые полосы поглощения, предположительно отнесенные ранее к нафталину, уделив особое внимание чистоте образца. При этом были использованы химические методы, перекристаллизация из раствора, возгонка и зонная плавка. Авторы обнаружили, в частности, что интенсивность линии спектра 31 060 см [c.545]

Современное развитие сггектрополяриметрпи непосрелстяенно связано с исследованиями структуры природных соединений — с биоорганической химией и молекулярной биологией. В развитии спектрополяриметрии было три этапа. В свое, время для характеристики молекул и кристаллов ограничивались значениями фуд при одной длине волны света. Это давало очень скудную информацию. В дальнейшем обратились к измерению дисперсии вне области поглощения. Наконец, в последнее время измеряются эффект Коттоиа (АДОВ) и КД в полосах поглощения вещества. Это наиболее информативно, но требует высокой чувствительности аппаратуры (измерение вращения с точностью до Ю град) и возможности измерении в иш эоком интервале длин волн (для белков вплоть до 180—2.30 пм). [c.154]

Для исследования примесей в кристаллической решетке гидротермального ос-кварца Уолрейфен и Луонджо [261] провели измерения КР-спектров и ИК-спектров поглощения в поляризованном свете для полос поглощения групп ОН и НаО. Было показано, что структуры с водородными связями типа О—Н- О—Н (т. е. гидратированные гидроксильные ионы) лежат в плоскости, перпендикулярной к оптической оси кристалла кварца. Агрегаты молекул воды, связанных водородными связями, ориентированы статистически и могут образовать обычную структуру гидратированного иона "ОН. [c.413]

После прекращения действия возбуждающего света конденсированной искры или рентгеновых лучей в кристаллах Na i и КС1 наблюдается ультрафиолетовая фосфоресценция (115, 119, 123), которую будем называть первичной фосфоресценцией в отличие от фосфоресценции, наблюдающейся после освещения окрашенного кристалла видимым светом. Естественно было предположить, что в отличие от вспышки, обусловленной электронами, забрасываемыми светом в зону проводимости с глубоких F-уровней, фосфоресценция при комнатной температуре должна быть обусловлена электронами, локализованными на более мелких уровнях локализации, для освобождения с которых достаточны тепловые колебания решетки при комнатной температуре. Поэтому следовало ожидать, что вследствие первичной фосфоресценции концентрация F-центров не должна была бы измениться. Однако измерения, коэффициентов поглощения в максимуме F-полосы в начале и в конце затухания первичной фосфоресценции показывают, что в процессе затухания концентрация f-центров уменьшается на 5—9%, Такое уменьшение концентрации /- -центров не могло быть вызвано действием монохроматического света, при помощи которого производилось измерение коэффициента поглощения в максимуме Р-полосы,так как он был весьма слабой интенсивности, а время всего измерения для одной дли- [c.57]

Таким образом, именно примеси, а также, как будет позднее показано, незанятые узлы решетки вакансии) и смещенные в междоузлия атомы основного вещества (рис. 2) междо-узельные атомы) определяют наиболее важные оптические свойства кристал-лофосфора. Все подобные нарушения периодической структуры кристалла называются дефектами кристаллической решетки, примесными, если они связаны с включением в решетку посторонних атомов, или собственными (структурными), если они представляют собой отклонение от нормального для данного кристалла расположения атомов основного вещества. Как выяснилось в результате измерений при возбуждении люминесценции катодными и рентгеновыми лучами и а-части-цами, степень превращения поглощенной энергии в свет весьма велика — она достигает 25%. Поскольку в этих случаях поглощение возбуждающего излучения заведомо происходит во всей массе вещества, в то время как испускание света происходит в немногих центрах свечения, то ясно, что имеется эффективный механизм передачи энергии от тех мест, где она поглощается, к центрам свечения. Как показывают экспериментальные данные, возможность такой передачи связана с кристаллическим состоянием вещества, а ее эффективность зависит от наличия примесей и структурных дефектов, способных перехватывать энергию возбуждения и передавать ее основанию люминофора в виде тепловых колебаний. Установление роли кристаллической структуры люминофора было важной вехой в развитии представления о люминесценции. [c.8]

Представляет, несомненно, интерес выяснить также роль и другп центров окраски в явлениях вспышки. Известно, что под действие , света в F-полосе происходит частичное превращение F-центров в так называемые F -центры, представляющие собой два электроне, локализованные в области одной галоидной вакансии. Образование F -центров, неудачно именуемое в литературе возбуждением , вызывает известное изменение в кривой F-полосы поглощения. Так как продолжительность жизни F -центров мала при комнатной температуре, то опыты с возбуждением удобнее производить при низких температурах. Для выяснения роли F -центров в явлениях вспышки кристалл Na l, окрашенный при комнатной температуре, был помещен в прибор для охлаждения, в котором поддерживалась во время измерения спектрального распределения вспышки постоянная температура около —72°С, либо —183°С. [c.67]

Монокристаллы Li2Si205 в форме пластинок размером до 12x3 мм получены В. А. Колесовой медленным (3 град./ час) охлаждением расплава [7]. Легкость их раскалывания по плоскости (010) позволила провести измерения пропускания тонких (8 мкм) пластинок в поляризованном свете, хотя в области наиболее интенсивных полос поглощение оставалось чрезмерно большим. Показанные на рис. 3 спектры при нормальном и наклонном падении пучка на образец позволяют не только различить полосы с направлением электрического вектора (Е) вдоль осей а и с кристалла, но и выявить некоторые из полос с электрическим вектором вдоль оси Ь. [c.117]

Сцйнтилляционные детекторы. Некоторые вещества обладают свойством давать очень слабые вспышки света при поглощении рентгеновских фотонов (т. е. флуоресцировать). Примером тому служит кристаллический Nal, в который введено небольшое количество (1 или 2%) ТП. Вспышки света можно регистрировать фотоумножителем, обеспечивающим надежное измерение числа фотонов, падающих на кристалл. Длительность каждой вспышки очень мала (порядка 10 с), но возникающий электрический импульс может иметь несколько большую длительность из-за несовершенства электронных схем. Хотя при больших скоростях счета наблюдается наложение импульсов, все же при средних скоростях счета (до 10 имп./с) можно выделить и подсчитать отдельные сцинтилляции. В гл. 3 упоминалось о принципиальных схемах, используемых в сочетании с фотоумножителем. [c.229]

Трудность, связанная с интенсивным поглощением, может быть преодолена путем измерения спектров зеркального отражения плQ кoпoляpизoвaннoгo света простым кристаллом красителя [21]. Если направление изотропного излучения перпендикулярно грани молекулярного кристалла, то свет, отраженный упорядоченной совокупностью молекул, имеет преимущественно ту же поляризацию и частоту, как и в случае, если бы поглощение осуществлялось соответствующими молекулами, находящимися в разбавленном растворе и сохраняющими ориентацию кристалла. Спектры зеркального или металлического отражения простого кристалла отличаются по своей природе от так называемых спектров диффузионного отражения соответствующих кристаллических порошков [22]. В последнем случае свет испытывает внутреннее отражение от задней поверхности частиц, проходя через каждую частицу два и большее число раз. Если размер частицы мал, то спектр диффузионного отражения является по существу кривой поглощения. В противном случае имеет место зеркальное отражение от фронтальной пр- [c.1826]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология