Взаимодействие с молекулами жидкостей

Сделайте вывод о характере взаимодействия молекул жидкости. [c.88]

Объяснение. При контакте жидкости с твердыми телами на форму ее поверхности существенно влияют явления смачивания, обусловленные взаимодействием молекул жидкости и твердого тела. Смачивание означает, что жидкость сильнее взаимодействует с поверхностью твердого тела (капилляра, сосуда), чем находящийся над пей газ. Силы притяжения, действующие между молекулами твердого тела и жидкости, заставляют ее подниматься по стенке [c.28]

При адсорбции на границе раздела с твердым телом (адсорбентом) основную роль играют силы межфазного взаимодействия молекул жидкости и твердого тела, которые имеют решающее значение, для процесса адсорбции. Еще более усложняется система в случае сосуществования трех границ раздела, что имеет место при исследовании адсорбции в явлениях смачивания. [c.89]

N26 кипит при —88,5°С. Энтальпия испарения жидкости при этой температуре составляет —16,56 кДж/моль. Сделайте вывод о характере взаимодействия молекул жидкости. [c.124]

N0 кипит при —151,65°С. Теплота испарения при этой температуре равна 13,77 кДж/моль. Сделайте вывод о характере взаимодействия молекул жидкости. [c.124]

Из табл. 3 видно, что уравнение (П.1) дает качественное согласие с экспериментальными данными. При выводе уравнения (11.1) предполагалось, что взаимодействие молекул жидкости с молекулами газовой фазы очень мало и [c.29]

Вязкость (внутреннее трение жидкости) обусловлена взаимодействием молекул жидкости и проявляется при ее течении. Течение жидкости в капилляре диаметром X характеризуется градиентом скорости о/йл вследствие того, что молекулярный слой, непосредственно примыкающий к стенке капилляра, остается неподвижным, а слой, находящийся в центре капилляра, движется с максимальной скоростью. Ламинарное течение жидкости описывается законом Ньютона, согласно которому напряжение сдвига т, вызывающее течение жидкости, пропорционально градиенту скорости течения [c.98]

Количественной характеристикой подвижности молекул жидкости служит вязкость жидкости. Рассмотрим течение жидкости вдоль некоторой цилиндрической трубки. Оказывается, что при этом разные слои жидкости движутся с разной скоростью. Вблизи стенки трубки в результате сильных нековалентных взаимодействий молекул жидкости с молекулами, образующими стенку, скорость движения равна нулю. В центре трубки, т. е. на оси цилиндра, скорость максимальна. Тем самым скорость изменяется вдоль радиуса трубки. Это изменение можно охарактеризовать, как всякое изменение, величиной производной от скорости по расстоянию до оси цилиндра, т. е. градиентом скорости Аг>/йг. Согласно закону Ньютона для вязкости сила, действующая между перемещающимися слоями жидкости в расчете на единицу поверхности, пропорциональна градиенту скорости [c.127]

Впервые представление о силах притяжения между молекулами было введено в науку Клеро [1] при рассмотрении явления капиллярного подъема на основе тех же законов гидростатики, которые Клеро приложил к Земле, рассматриваемой как жидкое тело. При этом Клеро ошибочно приписывал капиллярный подъем действию только сил притяжения со стороны молекул стенки, игнорируя силы взаимодействия молекул жидкости. [c.59]

Смачивание, или взаимодействие жидкости с субстратом (прилипание), оказывает более сильное влияние на форму капли, чем взаимодействие молекул жидкости между собой. Последнее проявляется в величине поверхностного натяжения жидкости. Чем оно выше, тем ниже при прочих равных условиях смачивающая способность жидкости. Ртутью, например (а = 0,47 Дж/м ), почти никакие вещества не смачиваются (кроме ряда металлов). [c.560]

Изменение свойств дисперсионной среды в непосредственной близости к частице дисперсии, образование адсорбционно-сольватной оболочки, обладающей повышенной вязкостью (в некоторых случаях — пристенное скольжение если энергия взаимодействия молекул жидкости с поверхностью твердого тела значительно меньше, чем энергия взаимодействия молекул жидкости между собой, наблюдается кажущееся снижение вязкости). [c.13]

А. Г. Г р и в ц о в (Институт прикладной математики, Москва). Я приведу некоторые результаты численного изучения (с помощью цифровой ЭВМ) теплового движения молекул классической жидкости или газа (с симметричным потенциалом взаимодействия) в тонких двумерных лентах с отражающими границами. Изученная система является достаточно хорошей моделью тонких слоев, ограниченных однородными параллельными стенками, или тонких капилляров при условии, что глубина потенциальной ямы взаимодействия молекула жидкости — материал стенки много меньше глубины ямы межмолекулярного взаимодействия в самой жидкости. Кроме того, представляют непосредственный интерес и сами двумерные ленты из жидкости или газа, так как подобная ситуация реализуется в таких биологически важных объектах, как пластиды — хлоропласты или митохондрии, относительно растворов присутствующих в них глобулярных белков. [c.352]

Теплота испарения определяется междумолекулярным взаимодействием молекул жидкости. Если теплота испарения может быть вычислена как сумма величин,по связям разных типов и подтипов в молекуле, то это указывает на то, что и междумолекулярные взаимодействия в жидкости можно рассматривать как сумму отдельных взаимодействий, характерных для отдельных структурных элементов молекулы. Следовательно, введенные типы и подтипы связи отображают не только энергетические свойства отдельных связей в изолированной молекуле в газе или паре, но также отображают в основном междумолекулярные взаимодействия, которые характерны для отдельных структурных элементов молекулы в жидкой фазе. [c.159]

Объем, приходящийся на долю одной молекулы в жидкой фазе, зависит не только от геометрии молекулы, но и от междумолекулярного взаимодействия молекул жидкости. Междумолекулярное взаимодействие в свою очередь зависит от химического строения молекулы, элементами которого являются порядок химической связи и взаимное влияние непосредственно не связанных атомов (в выбранном нами приближении учитывающееся через посредство подтипов связей). [c.263]

Объемная вязкость жидкостей, как правило, во много раз больше, чем динамическая, а ее величина определяется взаимодействием молекул жидкости. В воде и водных растворах объемная вязкость возникает главным образом вследствие процессов структурной релаксации, т. е. связана с переходом под действием давления квазикристаллической структуры в более плотноупакованную. [c.129]

Следует отметить, что краевой угол жидкости на поверхности твердого тела будет тем больше, чем больше различие в их полярности, так как с его увеличением ослабляется взаимодействие молекул жидкости и твердого тела. [c.20]

Предположим, что потенциальная энергия взаимодействия молекулы ЖИДКОСТИ с молекулой адсорбента выражается уравнением (1). Тогда взаимодействие всей массы адсорбента с молекулой ЖИДКОСТИ, находящейся на расстоянии z от поверхности адсорбента, дается уравнением (2). Предполагается, что [c.303]

При выводе (1П, 3) предполагалось, что взаимодействие молекул жидкости с молекулами газовой фазы очень мало и им можно пренебречь. Повышение давления усиливает взаимодействие молекул на поверхности с молекулами в газовой фазе, что должно уменьшить избыток энергии молекул на поверхности. Опыт подтверждает это предположение с повышением давления поверхностное натяжение уменьшается. [c.51]

Однако в жидкости скорость звука определяется взаимодействием молекул жидкости между собой и не может быть разложена на упомянутую выше сумму двух скоростей, одна из которых совпадает со скоростью звука в газе, а другая бесконечно велика. Физически подобное использование акустических измерений не оправдано. [c.199]

Обратимая и необратимая гигроскопичность жидкостей объясняется формами взаимодействия молекул воды с молекулами [c.48]

Ионизация и диссоциация веществ в растворе. В растворах, как н в индивидуальных жидкостях, взаимодействие молекул может сопровождаться их ионизацией. Распад вещества на сольватирован- [c.127]

Основным видом деформации, характеризующим жидкое состояние, является течение. При малых напряжениях и малых скоростях потока жидкость движется параллельными несмеши-вающимися слоями. Такое движение называется ламинарным. Между слоями возникает сила трения, направленная противоположно движению и зависящая от сил сцепления (межмолекулярного взаимодействия) молекул жидкости. [c.429]

BOM пространстве. В соответствие с ним структурно-механические свойства в жидкости в пластовой системе определяются интенсивностью взаимодействия молекул жидкости между собой и с твердым телом (рис.2.5). Влияние последнего возрастает при снижении величины плотности энергии когезии (левая и правая ветви кривой) и уменьшается при сильном кооперативном взаимодействии в случае ассоциатообразования. [c.16]

Переход к силам структурного отталкивания принципиально возможен в случае сильного взаимодействия молекул жидкости с поверхностями прослойки. Однако параметры леннард-джонсовской жидкости в работах [166, 167] были выбраны такими, что она (в силу малой энергии межмолекулярных свяэей) приближалась при этом к критическому состоянию. Это делало невозможным расчет отталкивания в рамках принятой модели. Предположительно такой эффект [c.229]

В этой главе мы обсудим ряд вопросов традиционной физики растворов. Рассмотрим две жидкости, притяжение молекул которьхх таково, что при низких температурах (когда энтропийные эффекты несущественны) жидкостям энергетически выгодно быть разделенными, а не перемешанными. Рассмотрим простую модель, в которой энергия взаимодействия молекул жидкости пропорщ10нальна Произведению чисел этих молекул. Тогда, имея ввиду, что полная энергия системы должна быть пропорциональна полному числу молекул, получим выражение для энергии системы N1 молекул первой жидкости и молекул второй жидкости в полностью перемешанном состоянии (в растворе) [c.14]

При обобщении релаксационной теории многоатомных газов на жидкость необходимо отметить, что механизм релаксационных процессов в этом случае гораздо сложнее, чем Б газах, ввиду гораздо более тесного взаимодействия молекул жидкостей. Согласно этой теории [22] предполагается, что состояние жидкости в какой-либо точке определяется не только ее температурой и плотностью, но и некоторой величиной ф, определяющей внутреннее состояние жидкости. При этом под величиной ф можно подразумевать концентрацию компонент, концентрацию возбужденных и ассоциированных молекул и т. д. Не входя в определенный физический смысл величины ф, теория позволяет предвидеть, что при быстропроте1 аю-щих процессах величина ф не успевает следовать за внешними воздействиями. На этом пути удается построить релаксационную теорию, причем характерным, параметром для жидкости оказывается время релаксации г, величина ф, или величины фа, фз,. .., так как наиболее оправдывается предположение, что поглощение характе- [c.46]

Здесь следует обратить внимание на принципиальное значение факта нарушения аддитивности термодинамических величин. Мы вправе сказать, что поскольку объем, энергия, энтропия и потенциалы не аддитивны, постольку данное вещество отличается от идеального газа. Это утверждение может показаться парадоксальным, ибо отклонение от аддитивности всегда невелико. Но не следует забывать, что небольшое отклонение от аддитивности накапливается, когда мы производим дробление тела на все меньшие и меньшие части. Возьмем некоторый объем жидкости. Если бы это была не жидкость, а идеальный газ, то, разделив объем газа пополам, мы не затратили бы на это работы, так как нам не пришлось бы преодолевать сил взаимодействия двух полученных частей газа. Продолжая деление газа на все меньшие части, вплоть до отдельных молекул, мы никакой работы на этот процесс не затратили бы и могли бы сказать, что энергия газа в целом равна сумме энергий его молекул. Если же мы берем жидкость и делим ее на две части, мы неизбежно затрачиваем работу против сил поверхностного натяжения. Конечно, эта работа невелика в сравнении с суммарной энергией, но когда каждук) из частей мы делим на меньшие части, мы, пропорционально росту поверхности, продолжаем затрачивать все ббльшую работу против сил поверхностного натяжения. В итоге, если дробление довести до отдельных молекул, отклонение от аддитивности энергии в сумме даст энергию взаимодействия молекул жидкости, т. е. как раз ту величину, которая существенно отличает жидкость от идеального газа. [c.229]

Данный метод не получил еще достаточно широкого распространения в применении к теории жидкого состояния, поскольку расчеты равновесных свойств жидкости требуют минимизации свободной энергии, а не потенциальной, для чего необходим очень большой объем вычислений. Известно некоторое число работ, посвященных расчету структуры жидкостей методами Монте-Карло и молекулярной динамики [46]. В этих работах для описания взаимодействий молекул жидкости чаще всего применялись потенциалы твердых сфер и реже — потенциалы типа 6—12 и 6-ехр. При этом даже такие жидкости, равновесная структура которых существенно зависит от ориентации молекул, обычно рассматриваются как одноатомные. Так, в работе [47] методом Монте-Карло были рассчитаны термодинамические функции жидкой воды с потенциалами 6-ехр. Понятно, что представление молекул воды в виде сфер не мохсет быть адекватным, в особенности, если речь идет не о термодинамических функциях, а о равновесной конфигурации жидкости. [c.79]

Кроме того, современная теория вязкости жидкостей [7] позволяет рассчитать одну из важнейших констант, характеризующих жидкость,— энергию взаимодействия молекул, от величины которой зависят многие свойства илидкостей (вязкость, теплопроводность, коэффициент диффузии, упругость пара, теплота испарения и др.). Исследование изменения величины энергии взаимодействия молекул жидкости при переходе от одного соединения к другому в данном гомологическом ряду и при переходе от одного гомологического ряда к другому открывает возможность для установления закономерностей в изменении этой величины с изменением строения молекул. [c.479]

Это может быть связано как с малым размером (несколько нанометров), так и с сильным взаимодействием молекул жидкости с твердой матрицей. В связи с этим наблюдение малоподвижной воды в наносистеме со слабым взаимодействием вода — поверхность твердого тела представляет особый интерес. Значительная часть пор пороласа имеет размеры меньше, чем в пористом стекле [18]. Именно очень малым кластерам воды, находящимся в самых малых порах (в количестве 0,7 г/г сорбента) и приписывается упругая доля РРМИ — /л(Н20) > 0. Можно предположить, что этот результат объясняется малыми размерами кластера воды, для которого уменьшается число вакансий или флуктуаций плотности, что приводит к снижению скорости самодиффузии молекул воды в пределах кластера, который как целое также малоподвижен из-за ограничения поверхности поры сорбента. [c.145]

При наличии перепада температуры в капилляре, полностью заполненном жидкостью, может иметь место движение пристеночной жидкости. Это явление товершенно аналогично явлению теплового скольжения газа в макрокапиллярах. Движение пристеночной жидкости обусловлено различными термодинамическими свойствами жидкости в очень тонком слое Я по сравнению с жидкостью в объеме и, в частности, различием ее теплосодержаний (энтальпий), т. е. оно обусловлено взаимодействием молекул жидкости с молекулами твердого тела. [c.411]

Изучение смачивания модифицированных поверхностей позволяет характеризовать энергию поверхности, тип функциональных групп и их ориентацию, степень модифицировгшия, взаимодействие молекул жидкости с привитым слоем и др. В качестве обзорных работ по исследованию смачивания различных модифицированных поверхностей см. работы [15,80,102,229-234]. Метод смачивания особенно информативен для монослоев, закрепленных на гладких поверхностях, поскольку в данном случае угол смачивания определяется только природой концевой группы в монослое, непосредственно контактирующей с жидкостью. В табл. 5.9 приведены значения углов смачивания воды для хорошо сформированных самособирающихся монослоев различных производных октадекана, закрепленных на разных подложках. Как видно из приведенных данных, углы смачивания для весьма разнородных [c.221]

Сила давления разуплотнения осуществляется с силой температурного расширения, также как с повышением температуры жидкость тоже разуплотняется. Расклинивающее давление осуществляется с силой притяжения молекул друг к другу и связана с потенциалом Леппарда-Джонса межмолекулярного взаимодействия молекул жидкости. Т.е. при сдавливании поверхностной пленкп расклинивающее давление сначала растет, а затем, когда расстояние между молекулами возрастает больше равновесного расстояния, нленка разрывается, т.к. молекулы уже не притягиваются пли слабо притягиваются друг к другу. [c.437]

Ориентапионное взаимодействие. Когда молекулы жидкости или растворителя и сырья обладают полярностью, то есть дипольным моментом (дипольный момент молекулы равен произведению заряда на расстояние между центрами тяжести зарядов), то между различными частями молекул, несущими электрический заряд, в зависимости от взаимного их расположения (ориентации) возникают либо силы отталкивания (по — [c.214]