Индикатрисы излучения VII

В газоразрядных источниках (ГИ) высокого и низкого давления используется эффект свечения газов при электрическом разряде. Для них характерна высокая яркость (10 . .. 10 кд/м ), способность работать в модулированном и непрерывном режимах, причем модуляция осуществляется по цепи питания лампы. Индикатриса излучения ГИ близка к сферической, размеры излучаемой области 0,1. .. 1,0 мм. Спектр излучения ГИ обычно линейчатый или смешанный (отдельные интенсивные линии на фоне непрерывного спектра). Спектр ксеноновых ламп близок к солнечному. ГИ находят применение в стробоскопических осветителях, при люминесцентном контроле и в качестве мощных источников ИК- и УФ-излучения для длин волн 0,25. .. 2 мкм. [c.489]

Мощным источником ИК-излучения в диапазоне длин волн 0,3. .. 3,0 мкм являются галогенные лампы накаливания. Индикатриса излучения ТИ близка к сферической, их яркость составляет от 10 до Ю кд/м . Недостаток ТИ - инерционность, изменение спектра излучения при колебаниях напряжения питания, высокая температура нити накала, достоинство - широкий спектральный диапазон, который легко перестраивается, надежность, большая световая мощность (до 10 лм). [c.489]

Это уравнение решают в следующем порядке. Из индикатрисы излучения объекта, по которому определяют дальность действия, снимают значение /д. Величина /, может быть вычислена и по формуле (1. 11). После этого, задавшись рядом значений В, по формулам (1.55) и (1.56) вычисляют для заданных условий величину Та- [c.284]

Для систем произвольной конфигурации от дифференциальных уравнений переноса переходят к интегральным [5]. Вывод интегральных уравнений излучения, описывающих перенос излучения в поглощающих средах, сводится к совместному рассмотрению всех видов излучения и решению уравнения переноса для интенсивности Д. (М, 5) из уравнения (5.10). Объемный характер теплообмена излучением в поглощающих средах зависит от молекулярных свойств среды. Для чистых газов излучение и поглощение носит четко выраженный селективный характер, их спектр является полосатым. Поэтому при выборе необходимого воздействия требуется знание спектральных характеристик оптических констант веществ. Задачи, связанные с переносом энергии в аэродисперсных системах, требуют анализа дисперсного состава твердой или жидкой фазы и учета индикатрис их рассеяния в зависимости от длины волны. [c.95]

Индикатриса рассеяния - относительная интенсивность пространственного распределения рассеянного света, зависящая от отношения размера частицы к длине волны падающего излучения (см. также Рас сеяние света). [c.293]

Для сильно вытянутых фигур анализ затруднен, так как теоретические кривые при большой асимметрии, очевидно, практически сливаются друг с другом. Зато в этом случае можно провести анализ применительно к поперечному сечению, что особенно результативно, если заранее известно, что макромолекул. имеет цилиндрическую форму (молекула ДНК в растворе). При умножении интенсивности рассеянного излучения на соответствующий угол рассеяния получается функция Ы Н), характеризующая сечение молекулы, и по ней определяется (совершенно так же, как и при нахождении радиуса инерции Но) радиус инерции поперечного сечения [40]. Определить векторы, соответствующие поперечным размерам молекул, позволяет и умножение интенсивности на /г т. е. построение фурье-свертки. Этот метод был с успехом применен Федоровым и Птицыным для интерпретации индикатрис рассеяния [4 ]. [c.283]

Спектр излучения АЧТ. Закон Планка. Поглощение, рассеяние и пропускание ИК излучения в атмосфере. Закон Бугера-Ламберта-Бера. Индикатрисы отражения и пропускания ИК излучения. Излучение полостей черных тел. Закон Ламберта. Коэффициент поглощения твердых непрозрачных тел, методы его измерения. Коэффициент поглощения солнечной радиации и способы его определения. [c.376]

Реальный пылевой аэрозоль состоит из частиц неправильной формы. При моделировании оптических свойств пылевого аэрозоля будем предполагать, что его оптические характеристики можно представить эквивалентным ансамблем сферических частиц более сложной микроструктуры, но с сохранением его химического состава и оптических постоянных минерала. Такие допущения вполне приемлемы при моделировании коэффициентов рассеяния, поглои ения и индикатрис рассеяния для полидисперсного атмосферного аэрозоля. Для эквивалентного описания рассмотренных выше оптических характеристик необходимо реальную микроструктуру ансамбля дополнить тонкодисперсной модой, которая значительно поглош ает излучения даже при невысоких значениях х (0,005—0,01). [c.91]

Из данных, представленных в табл. 2.12, можно видеть, что солевой морской аэрозоль, содержащий грубодисперсную фракцию частиц, имеет сильно вытянутую вперед индикатрису рассеяния. Вытянутость индикатрисы рассеяния уменьшается с ростом длины волны. Солевые частицы по сравнению с пылевым аэрозолем в меньшей степени поглощают излучение в области окна прозрачности 8—13 мкм. В области спектра К > 20 мкм ослабление излучения морским аэрозолем происходит преимущественно за счет механизма поглощения излучения частицами. В табл. 2.14 проведено сопоставление спектральных коэффициентов ослабления (а ), рассеяния (а ) и поглощения (а ) для фракции частиц морской [c.108]

Рис. 2.8. Индикатрисы рассеяния излучения дымки.

В табл. 2.17 затабулированы коэффициенты ослабления, рассеяния, поглощения и нормированная индикатриса рассеяния водяных капель с гамма-распределением числа частиц по размерам а=1, 6=9, с = 0,5. Водяные капли практически не поглощают коротковолновую радиацию, но довольно сильно поглощают инфракрасное излучение в областях спектра 2,7—3,9 мкм (с центром полосы поглощения 3 мкм) и A > 5,5 мкм. В дальней инфракрасной области спектра величина достигает максимума при К — [c.114]

Комплексные измерения всех спектральных оптических характеристик атмосферного аэрозоля (коэффициентов ослабления, поглощения, рассеяния и индикатрис рассеяния) в диапазонах ультрафиолетового, видимого и инфракрасного излучений на различных высотах трудно осуществимы, и в настоящее время даже для наиболее изученных зон такой информации не имеется. [c.123]

Индикатриса рассеяния /(z, t ) определяет вероятность рассеяния излучения в направлении, образующем угол ф с направлением падающей радиации, и нормирована на вероятность выживания кванта [c.185]

Ул(0) возрастают. С ростом длины волны коэффициент рассеяния уменьшается, а поглощение излучения аэрозолем и атмосферными газами возрастает, индикатриса рассеяния становится близ- [c.192]

Влияние аэрозоля на спектральную и пространственную структуры теплового нисходящего излучения проявляется в большей степени и обусловлено не только механизмом поглощения излучения, но и механизмом рассеяния. Характер этого влияния во многом зависит от соотношения спектральных коэффициентов поглощения и формы индикатрисы рассеяния [49]. Как правило, степень вытянутости индикатрисы рассеяния уменьшается с увеличением длины волны, поэтому механизм рассеяния аэрозолем теплового излучения, приводящий к его перераспределению по направлениям, наиболее важно учитывать в длинноволновом окне прозрачности 8—14 мкм. [c.197]

Основным оптическим методом определения органических соединений в водных средах является флуориметрия. Полосы флуоресценции сложных органических молекул значительно сдвинуты относительно длины волны возбуждающего излучения (стоксов сдвиг составляет десятки нанометров), и поэтому простыми средствами может быть подавлена фоновая засветка на частоте зондирования без ущерба для полезного сигнала. Вторым достоинством флуоресцентного метода является его большая чувствительность (сечение флуоресценции, как правило, на несколько порядков превышает сечение спонтанного комбинационного рассеяния (СКР), также дающего сигналы на смещенной частоте). Индикатриса флуоресценции обычно представляет собой сферу, что важно при дистанционном зондировании, когда регистрируется обратный эхо-сигнал. Флуоресценция может быть охарактеризована целым рядом параметров (форма и положение полос флуоресценции и возбуждения флуоресценции, время жизни возбужденного состояния и т. д.), которые в отдельности или в комбинации могут быть использованы для количественных и качественных оценок органических соединений. [c.168]

Формулы (2.14) и (2.15) определяют основные параметры теории рассеяния Ми. Из них можно получить остальные величины, необходимые для описания интенсивности и поляризации излучения, рассеянного отдельной частицей или системой частиц. Как следует из уравнений Ми, индикатриса рассеяния выражается функцией [401 [c.25]

Таким образом, для определения спектра размеров частиц методом малых углов по дифференциальным значениям оптической информации необходимо измерить индикатрису рассеяния / (Р) под малыми углами, разделить ее на интенсивность падающего излучения /о, полученную функцию умножить на р и продифференцировать по р. Затем, используя любой способ получения значений функции ко (р Р) для фиксированных значений р, необходимо вычислить функцию /(р) (2.29). Многократным вычислением достигается определение полного спектра размеров частиц. [c.33]

При измерении индикатрисы рассеяния часто необходимо уменьшить поток излучения, не изменяя его спектрального состава. Для эрго применяют нейтральные светофильтры (ослабители), которые изготовлены из пленок хрома, платины, никеля, палладия, титана, нанесенных на подложку из стекла. Наиболее совершенными являются ослабители из титана. [c.52]

Погрешности измерения индикатрисы рассеяния значительно-уменьшаются при оптимальном согласовании приемника излучения с оптической системой. Для этого необходимо увеличить на выходе приемника отношение сигнал/шум. Это достигается выполнением условия синусов в плоскости чувствительного слоя приемника [83], а также подбором линз и диафрагм оптической системы, которые наиболее просто обеспечивают уменьшение размера чувствительного слоя приемника и устраняют неравномерность его чувствительности. Энергетические соотношения оптической системы должны быть-согласованы с порогом чувствительности приемника и его интегральной чувствительностью. Это позволяет учитывать изменение характеристик приемника при изменении облученности, а также оценивать режимы его работы. [c.53]

Для надежного измерения индикатрисы рассеяния большое значение имеет выбор оптимального углового разрешения приемника, которое зависит от диаметра приемной диафрагмы и фокусного расстояния объектива. Уменьшение диаметра приемной диафрагмы ограничивается чувствительностью приемника излучения, а увеличение фокусного расстояния — продольными габаритами прибора. [c.53]

При измерении индикатрисы рассеяния необходимо учитывать изменения рассеивающего объема в зависимости от положения приемника излучения (рис. 2.14). При различных положениях приемника света вклад в рассеяние вносится различными объемами исследуемой жидкости. Для тонкого и строго параллельного пучка падающего света значение рассеивающего объема изменяется при [c.61]

Однако при фотометрировании экспериментальных индикатрис рассеяния измеряется не интенсивность света I (Р), а световой поток Ф (Р). При этом измеряется не весь поток света, рассеянный в конусе угла р, а лишь его изменение йФ, вызванное увеличением угла при перемещении приемника излучения в фокальной плоскости приемной линзы Лз на определенное расстояние. Поэтому интенсивность света I (Р) определяется величиной светового потока Ф (р), поступающего в приемную диафрагму [115] [c.115]

На рис. 508 изображен внешний вид кристаллической мозаики, предназначенной для гидроакустических целей [3]. Здесь в ряд ячеек вмонтированы пачки кристаллов, размер которых соответствует четверги длины волны. Тем самым достигается ре> зонансный режим упругих колебаний кри сталлов и соответственно большая мощность излучения. На рис. 509 приведены индикатрисы излучения для такой системы. Пунктиром обозначены результаты теоретического расчета, а сплошной линией — результаты экспериментальных измерений. Масштаб радиус-векторов логарифмический цифры на окружностях означают ослабление в децибелах по сравнению с максимальной мощностью в основном лепестке индикатрисы [3]. [c.802]

Оптические методы исследования позволяют получать значительный объем информации о структуре молекул растворенного вещества, характере и величине связи их с молекулами растворителя. Под оптическими не обязательно понимаются методы, связанные с использованием электромагнитных волн видимого диапазона (400—700 нм). При взаимодействии электромагнитных волн с веществом в общем случае возможны процессы отражения, поглощения и пропускания. Анализ параметров электромагнитного излучения (интенсивность, степень поляризации, индикатриса рассеяния), провзаимодействовавшего с молекулами растворителя и растворенных веществ, позволяет судить о характере сольватации их молекулами растворителя, средней скорости обмена этих молекул в координационной сфере и т. д. [c.53]

Детальные расчеты влияния химического состава, микроструктуры пылевого аэрозоля на спектральные коэффициенты аэрозольного поглощения и рассеяния, а также на индикатрисы рассеяния были выполнены в работах И. И. Москаленко, В. Ф. Терзи и др. [41, 43—45]. При этом было исследовано влияние величины мнимой части показателя преломления на поглощение и рассеяние излучения и выполнены вычисления коэффициентов поглощения, рассеяния и индикатрисы рассеяния в спектральной области 0,3— 50 мкм для почвенно-эрозионного аэрозоля, характерного для различных эродирующих мест, в условиях пылевого выноса сахарского аэрозоля над океаном, для твердой фракции аэрозоля над промышленно развитыми районами (Манчестер, Англия Тель-Авив, Израиль). Было обнаружено, что вариации коэффициента обратного рассеяния с изменением мнимой части показателя [c.101]

К. Я. Кондратьевым, Н. И. Москаленко, В. Ф. Терзи разработано моделирование оптических характеристик аэрозоля, включая коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения и рассеяния, индикатрисы рассеяния для неполяризованного излучения, индикатрисы рассеяния для параллельной и перпендикулярной составляющих вектора электромагнитного поля излучения. Построение моделей аэрозоля выполняется с помощью ЭВМ путем задания вертикальных профилей различных компонентов аэрозоля, микроструктура которых определяется суперпозицией различных гамма-распределений. Моделирование предлагает построение зональных моделей оптических характеристик аэрозоля с учетом суточных и сезонных вариаций атмосферного аэрозоля и степени турбулизованности воздушной массы в зоне активного турбулентного обмена. [c.164]

М о с к а л е н к о Н. И., Терзи В. Ф. Коэффициенты рассеяния, поглощения и индикатрисы рассеяния стратосферного аэрозоля.— В кн. Тезисы докладов 5-го Всесоюзного симпозиума по распространению лазерного излучения в атмосфере, ч. 1. Томск, 1979, с. 110—112. [c.213]

Основной характеристикой ОИ является поток излучения (мощность светового потока) Ф = dQldt, где Q - энергия, Дж I - время, с. Пространственные характеристики ОИ описываются силой излучения / = (1Ф1(1(а (Вт/ср) (лучистый поток в единице телесного угла /со ) и лучистостью Ь = (ШйЗсоза (Вт/ср м ) (отношение силы излучения в направлении а к проекции излучающей поверхности с13 на плоскость, нормальную этому направлению) и формой индикатрис этих величин. Важной характеристикой является плотность лучистого потока по облучаемой поверхности Е = (Вт/м ), где (18 - [c.487]

Эффект световозвращения обусловлен автоколли-мационным ходом лучей в типичной облучаемой оптикоэлектронной системе (ОЭС), в фокальной плоскости которой находится какой-либо отражающий элемент. Сама ОЭС выступает при этом как световозвращатель (СВ). После прохождения зондирующего излучения входного зрачка ОЭС формируется индикатриса ретроотраженно-го излучения, угловой размер которой не превышает несколько мрад, а форма определяется конструкцией оптической системы и ее аберрационными характеристиками. Эффективность световозвращения помимо конструктивных и оптических характеристик инспектируемой систе- [c.646]

Функция рассеяния в физическом смысле является индикатрисой ретроотраженного излучения, а ОПФ, в свою очередь, представляет собой Фурье-образ ФР СВ. Если идеальный СВ имеет входной зрачок круглой формы, диаметром Дев, то его нормированная ФР записывается следующим выражением [c.647]

В спектрофлуоримегре используется промышленный азотный лазер ЛГИ-505 со следующими параметрами импульсная мощность — 30 кВт, длительность импульса — 8 не, максимальная частота повторения — 100 Гц. Излучение лазера зеркалами 1 и 2 направляют через дно прямоугольной кварцевой кюветы в исследуемую пробу. Кювета крепится непосредственно на входной щели дифракционного монохроматора типа МДР-4. Наличие двух направляющих зеркал обусловлено специфической формой индикатрисы комбинационного раосеяния воды [3]. Поэтому луч лазера, обладающий ярко выраженной линейной поляризацией, заводят в кювету определенным образом, обеспечивающим максимальную величину сигнала КР. [c.171]

Для частиц малого размера (р 0) индикатрисы рассеяния симметричны относительно плоскости, проходящей через центр частицы и перпендикулярной к направлению распространения падающего свёта. Интенсивность рассеяния достигает максимума в направлении, совпадающем с направлением падающего излучения (р = 0), и в обратном направлении (Р == 180°). Минимум интенсивности рассеяния наблюдается при р = 90°. При увеличении размера частицы (р 1) симметрия формы индикатрисы нарушается (см. рис. 2.3), причем в направлении падающего светового пучка интенсивность рассеяния больше, чем в обратном направлении. [c.25]

Большое внимание должно уделяться совмещению оптических осей источника и приемника излучения. В противном случае изме-р1Внная индикатриса рассеяния будет меньше реальной. Это объясняется тем, что расцентровка ведет к уменьшению светового потока, поступающего на приемник излучения, из-за несимметричного расположения конуса рассеяния относительно оси фотометра. При измерении индикатрисы рассеяния необходимо также учитывать-погрепшости, возникающие из-за непараллелЬности и немонохрома-тичности светового пучка. Однако при использовании лазера в качестве источника излучения эта задача значительно упрощается. [c.53]