Интенсивность радиации

Когда ионизирующее излучение попадает в детектор счетчика или зонд, образуются ионы и в трубке возникает электрический ток. Большинство счетчиков регистрируют радиацию щелчками или измерительным прибором, фиксирующим число распадов в минуту. Эта единица измерения показывает интенсивность радиации. [c.318]

Сделайте таблицу, содержащую две колонки одну, в которой перечислены расстояния от зонда до пробы, и вторую, в которую будет заноситься интенсивность радиации на данном расстоянии. [c.320]

Добавляйте стеклянные пластины и снимайте дополнительные данные, пока интенсивность радиации не составит половину от начальной. [c.322]

Рассчитайте и запишите толщину стеклянной преграды, необходимой, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое. [c.322]

Характер кривых, выражающих зависимость интенсивности излучения от времени, для первого из этих двух случаев представлен на рис. 191 для систем, в которых радиоактивными являются только вещества А и В, а вещество С не излучает. Рисунок относится к случаю, когда распад вещества А происходит с значительно больщей скоростью, чем распад вещества В. Кривая / представляет зависимость общей интенсивности радиации от времени. Пользуясь ею, можно определить радиоактивные постоянные (и периоды полураспада) для обоих процессов. Учитывая, что в начальный момент времени вещества В в системе [c.549]

При поджигании небольшого количества разлитого водорода сгорание происходит быстро и обычно не представляет серьезной опасности пожара. При горении больших количеств водорода или при горении его в открытом сосуде процесс может затянуться на несколько минут до испарения всей жидкости. Подожженный пролитый водород горит спокойно, без взрыва. Температура пламени при этом достигает 1900 °К, но интенсивность радиации очень низкая, примерно в 10 раз меньше, чем в случае углеводородов (например, пропана) [144]. [c.179]

По мере продвижения в длинноволновую часть ИК-спектра резко падает интенсивность радиации источников света современных спектрофотометров, так что возникает необходимость постепенного раскрытия щелей по определенной программе, выбираемой оператором. Чрезмерное раскрытие щелей может привести к снижению разрешающей способности, проявляющемуся в слиянии контуров близких полос поглощения, и к искажению спектрограммы, напоминающему эффект недостаточной дисперсии монохроматора (ср. рис. 1.3, б). Выбор оптимальной щелевой программы следует согласовать со степенью усиления сигнала детектора. [c.11]

Известно, что щелочногалоидные кристаллы обладают радиационной памятью, обусловленной запасанием энергии ионизирующей радиации на F-центрах. Эта память сочетается с удобством считывания информации о запасенной энергии простыми оптическими методами. Тем не менее способность массивных монокристаллов запасать энергию на. электронных центрах не используют, на практике в дозиметрических целях, поскольку а) накопление F-центров в широком диапазоне температур происходит по сложному закону б) для интервалов доз, при которых накопление происходит по линейному закону, наблюдается нелинейная зависимость скорости накопления от интенсивности радиации. Мелик-Гайказян и др. (1970 г.) показали, что оба недостатка макрокристаллов щелочногалоидных кристаллов отсутствуют у НК КВг, в связи с чем их можно использовать в качестве дозиметра. [c.501]

Высокая интенсивность радиации продуктов превращения серы и железа и в связи с этим низкое допускаемое содержание серы и железа в сырье практически исключают возможность радиационной переработки нефтяных остатков. Однако в бензинах и печных топливах содержание серы 10. 10 % и ниже легко может быть достигнуто при помощи обычных процессов гидроочистки. [c.149]

Противоречивость указанных выводов может быть связана с тем, что интенсивность радиации зависит при прочих равных условиях не только от светимости факела и среднего температурного уровня. Существенное влияние оказывают также особенности распределения температур в пределах топочного объема, а также взаимодействие факелов и геометрические характеристики топочной камеры. [c.57]

Гамма-лучи проникают в материал на большую глубину. Ослабление гамма-излучения в материале подчиняется экспоненциальной зависимости и определяется количественно по слоям половинного поглощения. Слой половинного поглощения— это толщина защитного материала, необходимая для того, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое по сравнению с ее первоначальной величиной. Экран, состоящий из 7 слоев половинного поглощения, имеет толщину, снижающую интенсивность радиации до величины, составляющей менее 1% интенсивности неэкранированного первоначального излучения. Защитным материалом для поглощения гамма-из-лучения обычно служит свинец. [c.81]

При отсутствии ловушек данные, приведенные в табл. 12, можно сравнить с концентрациями носителей тока в твердых веществах различного типа, не подвергавшихся радиации. В собственных полупроводниках эта концентрация едва превышает 10 г в очень чистом германии, например, она равна 2,5-Ю з. В примесных полупроводниках концентрация главных носителей тока обычно составляет 10 —10 тогда как соответствующая величина для второстепенных носителей тока обычно гораздо меньше и может равняться 10 . Если интенсивность радиации не очень высока, то при отсутствии ловушек влияние радиации на число носителей тока может стать значительным только в случае примесных полупроводников в других случаях изменяется лишь концентрация второстепенных носителей тока. [c.220]

Беременные эффекты заключаются в основном в создании возбужденных электронных состояний и, в частности, свободных носителей тока. Можно показать, что в случае изоляторов свойства, связанные с концентрацией свободных носителей тока, могут подвергаться значительным изменениям. В случае примесных полупроводников изменяются только свойства, зависящие от концентрации второстепенных носителей тока, если интенсивность радиации не очень высока. Наконец, свойства, зависящие от концентрации свободных носителей тока, менее всего изменяются при применении собственных полупроводников. [c.221]

Хотя доля энергии, пошедшей на образование структурных дефектов, обычно мала по сравнению с энергией, расходуемой на создание возбужденных электронных состояний, все же результатами структурных нарушений нельзя пренебрегать при изучении активации под действием облучения. Самым важным фактором является отношение стационарной концентрации электронных возбужденных состояний к концентрации структурных дефектов. Это отношение зависит как от природы радиации, так и от интенсивности облучения. Действительно, для данной дозы рассеянной энергии стационарная концентрация электронных возбужденных состояний зависит от интенсивности радиации, тогда как концентрация дефектов решетки зависит от дозы [c.229]

Собственные полупроводники. Следует напомнить, что концентрация носителей тока в данном типе полупроводников сравнительно мала (от 10 ° до 10 ). Как было показано выше, для того чтобы заметно изменить концентрацию носителей тока, содержащегося в количестве 10 (случай германия), требуются интенсивности 10 —10 эе се/с-> в зависимости от продолжительности жизни этих носителей. Следует подчеркнуть, что создание пар носителей тока не изменяет характера собственного полупроводника. Напротив, дефекты решетки, если только они активны, могут вызвать такие изменения полупроводника, в результате которых он станет примесным полупроводником. В зависимости от природы и интенсивности радиации преобладающую роль играет один из этих типов нарушений, что проявляется в соответствующем различии каталитических свойств твердого тела. Если преобладают электронные дефекты, то в благоприятных случаях наблюдается лишь слабое увеличение числа положительных и отрицательных носителей тока. И как следствие этого, разница, если она вообще имеется, между каталитическими свойствами при облучении и без облучения может быть только количественной. Если, напротив, изменения обязаны преобладанию дефектов решетки, то могут возникнуть не только количественные различия, но также и качественные. В этом случае эффекты активации при облучении практически идентичны с эффектами, наблюдаемыми для активации в условиях предварительного облучения, за исключением случая, когда дефекты решетки, возникшие под действием облучения, находятся сами в возбужденном состоянии или влияют на время рекомбинации носителей тока. [c.230]

Характер кривых, выражающих зависимость интенсивности излучения от времени, для первого из этих двух случаев представлен на рис. 191 для систем, в которых радиоактивными являются только вещества А и В, а вещество С не излучает. Рисунок относится к случаю, когда распад вещества А происходит с значительно большей скоростью, чем распад вещества В. Кривая 1 представляет зависимость общей интенсивности радиации от времени. Пользуясь ею, можно определить радиоактивные постоянные (и периоды полураспада) для обоих процессов. Учитывая, что в начальный момент времени вещества В в системе не было и что скорость распада его значительно меньше, чем вещества А, можно принять, что касательная 2 к кривой 1 в начальном ее участке (практически линейном) выражает зависимость интенсивности радиации от времени для распада вещества А. Определяя по прямой 2 численные [c.541]

Принцип работы. Радиационные пирометры измеряют интенсивность радиации, излучаемой горячим телом в некотором диапазоне длин волн. Уравнение Стефана — Больцмана показывает, что количество энергии, излучаемой абсолютно черным телом с единицы поверхности, является функцией разности четвертых степеней абсолютных температур горячего источника и приемника. Таким образом, температура приемника (радиационного пирометра) теоретически связана с температурой горячего излучателя. [c.382]

ПОЛЯ определяется шириной сектора и скоростью вращения. Когда последняя уменьшается, увеличивается продолжительность периода темноты, скорость реакции понижается и где-то в пределах периода релаксации становится кажущейся. При условии, что обрыв цепи происходит посредством взаимодействия двух радикалов, легко получить предельные значения скорости реакции, если считать, что она пропорциональна 1 (где I — интенсивность радиации) это должно быть установлено экспериментом. Если продолжительность периода темноты мала по сравнению с X, то в первом приближении не происходит разрушения активных центров. Единственное действие сектора—уменьшение полученной при установившейся освещенности общей интенсивности в 1/(д 4- 1) раз, где д представляет собой отношение между периодами темноты и света и определяется шириной сектора. Отсюда скорость уменьшается в ( + 1) раз. Если, с другой стороны, диск вращается очень медленно, то все центры отмирают, а это эквивалентно установившемуся освещению одинаковой интенсивности, но только для периода времени i q + 1). Число образованных радикалов и отсюда скорость реакции уменьшаются в 1 (д + 1) раз. Здесь мы рассматриваем зависимость скорости реакции от скорости вращения сектора, так как этот вопрос часто пе обсуждается в монографиях по полимеризации [571. Вводя безразмерные величины у = R/Rs и х = 1/% (где Л — концентрация радикалов при установившейся освещенности), получаем [c.181]

При изучении системы акрилонитрил — вода с молярной концентрацией нитрила около 0,1 Дейнтон [173] действительно обнаружил увеличенную полимеризацию при комнатной температуре. Например, в 20 сж раствора после облучения источником, эквивалентным 0,6 г Ra, в течение 20 час. наблюдается степень превращения около 20% вследствие наличия частиц Н- и ОН-, которые затем входят в состав образующегося полимера. Кроме того, суммарная скорость реакции пропорциональна интенсивности радиации I и квадрату концентрации мономера. Обрыв [c.232]

При больших количествах пролитого водорода образовавшаяся лужа испаряется со средней скоростью (8—12)-10- м/с. Процесс горения при этом может продолжаться несколько минут, до испарения всей пролитой жидкости. Подожженный пролитый водород горит спокойно, без взрыва. Температура водородного пламени достигает 2200 К, но интенсивность радиации пламени низкая, порядка 1/10 по сравнению с радиацией углеводородных пламен. При воспламенении водородо-воздушных смесей над пролитым водородом возникает неустойчивое, быстро развивающееся шаровое пламя, поднимающееся вверх со скоростью 6,5 м/с. Размеры пламени зависят от объема пролитой жидкости, быстроты слива водорода, характера поверхности, на которую попадает жидкий водород. Шаровое пламя обычно быстро разрывается и исчезает. Экспериментально установлено, что водородное пламя не способно вызвать серьезные термические травмы (ожоги [c.617]

В первую группу входят такие детекторы, в которых измеряемые сигналы обязаны своим возникновением неупругим соударениям первого рода. Другими словами, величина ионного тока такого детектора, отнесенная к единице объема, прямо пропорциональна интенсивности радиации при данном заполнении газа, температуре и давлении. [c.91]

Электронная проводимость иолимерных диэлектриков, возникающая под воздействием ионизирующей радиации, возрастает при повышении интенсивности / радиации по ф-ле [c.472]

После впитывания растворов измеряют интенсивности радиации по длине колонок. Для этого содержимое трубки выталкивают стеклянной палочкой и разрезают по возможности на равные части щириной в 2 мм. Каждую часть сорбента помещают на [c.51]

При увеличении интенсивности радиации образуется больше ионов и д [c.121]

Третичное удержание. Этот вид удержания обусловливается явлением радиационно-химического синтеза, происходящего под влиянием интенсивных -[-радиаций, сопутствующих нейтронной активации. Третичное удержание. можно отличить от других его видов путем сравнения результатов, полученных при облучении с помощью источников, практически лишенных -фона (поло ний-бериллиевый источник), и с помощью источников, -у-фон которых весьма велик (ядерный реактор). [c.268]

Химикам часто необходимо выяснить, является ли данная реакция на самом деле конечным результатом некоторого числа промежуточных реакций. В прикладной химической кинетике такие вопросы не рассматриваются все, что нам нужно — это иметь кинетический закон, пригодный для использования. Мы еще не дали точного определения скорости реакции, но можно полагать, что это скорость, с которой продукты образуются из реагентов. Скорость реакции зависит от состава реагирующей смеси, температуры, давления, и, возможно, от других величин, например, от характера и интенсивности радиации. Далее мы будем называть температуру и давление или любую эквивалентную комбинацию этих двух величин термодинамическими переменными, а величины тина pH или концентрации катализатора — параметрическими переменными. Меры состава или концентрации реагирующих веществ будут определены ниже. Урав-ненне (II. 4) является полным, если в кинетический закон описываемой им реакции, кроме концентраций веществ А ,. .., 4 , не входят никакие другие концентрации. Когда необходимо принимать во [c.16]

В качестве трассирующего элемента можно использовать любое вещество, которое не испытывает химического превращения в условиях выполняемого эксперимента и может быть легко и быстро обнаружено путем химического или физического анализа. Трассирующим веществом могут быть красители, кислоты, основания, радиоактивные изотопы и т. д. Измеряться при этом могут световая абсорбция — колориметрически, концентрация ионов водорода — потенцпометрически, интенсивность радиации — через число импульсов, показываемое счетчиком Гейгера, и т. д. [c.39]

Опыты по установлению интенсивности радиации холодных и голубых пламен привели к следующим результатам. Было найдено, что в исследованных условиях холодное пламя ацетальдегида испускает 1,1-10 квашп1сек, а голубое — 3,5-10 квант1сек. Исходя из того, что в опытах с образованием голубого пламени через реакционный сосуд в одну секунду проходит 50 см смеси при давлении 60 см рт. ст. и 100 С, т. е. [c.189]

С целью ускорения коррозионных испытаний питтинговую коррозию стимулировали ультрафиолетовым облучением. Коррозионные испытания длительностью 60 сут проводили в универсальной коррозионной камере в атмосфере солевого тумана, получаемого распылением 3%-ного Na l, 10 ч в сутки, температуру поддерживали равной 45° С и влажность 100%. Одновременно с этим образцы подвергали инфракрасному и ультрафиолетовому облучению. Источником инфракрасного излучения являлся силитовый стержень, ультрафиолетового — ртутно-кварцевая лампа. Интегральная интенсивность радиации составляла 7.9-10 Дж/(м -с). В остальное время облучение не проводили, темпе-)атура медленно снижалась до 20—22° С, влажность понижалась незначительно. 1ервые питтинги полусферического типа появились через 30 сут, и далее их число увеличивалось без заметных изменений размеров и формы (глубина в пределах 60—70 мкм). [c.87]

Для характеристики бета-излучения, испускаемого радиоизотопом, обычно определяется коэффициент поглощения ([ )—величина, обратная толщине , выражаемой в мгf м , или толщина слоя половинного поглощения (толщина защитного поглотителя, необходимая для того, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое по сравнению с ее первоначальной величиной). [c.76]

П — вьгаод аналоговой информации (температура, давление, интенсивность радиации и т. д.) [c.28]

Гарднер и Киркхем [22] описывают различные радиохимические методы с использованием а-, Р- и -у-излучення и рассеяния нейтронов. Последний тип излучения эти авторы считают наиболее предпочтительным. Известно, что водород гасит скорость быстрых нейтронов с большей эффективностью, чем какой-либо другой из часто встречающихся элементов. В отсутствие значительных количеств других водородсодержащих веществ интенсивность рассеяния нейтронов может служить мерой содержания, например, влаги в почве. Источником быстрых нейтронов может служить компактное устройство, в состав которого входят полоний и бериллий. Время полураспада такого источника составляет 140 дней, а интенсивность радиации близка к 10 нейтронов в 1 с. Источник нейтронов помещают в небольшой металлический цилиндр, а над ним и вокруг него располагают счетчики медленных нейтронов с трифторидом бора. Счетчик работает при напряжении 3050 В. Генерируемые в нем импульсы усиливаются и регистрируются. При проведении анализа источник и счетчик опускают в проделанное в почве отверстие. Проверкой на пяти различных образцах установлено, что результаты такого метода анализа, выраженные в объемных единицах, не зависят от типа почвы. Наилучшие результаты были получены при содержании влаги порядка не скольких процентов. Воспроизводимость анализа не превышает [c.524]

Конструкция и применение нейтронных измерителей влажности описаны в материалах симпозиума по ядерным методам определения плотности и влажности почв, проведенного ASTM [2]. Невилль и ван-Зельст [2, с. 3], а также Карет [2, с. 27] описали устройства для определения влажности, в которых используется радиево-бериллиевый источник быстрых нейтронов и детектор с BF3, выполненные в виде зондов или расположенные над поверхностью анализируемых материалов. Берн [2, с. 14] предложил зонд с актиниево-бериллиевым источником нейтронов и сцинтилляционным детектором с кристаллом Lil, активированным европием. В приборе для определения влажности почвы, содержащем сцинтилляционный кристалл Lil, применяется также плутониево-бериллиевый источник нейтронов с интенсивностью радиации 2,5- 10 нейтрон/с. [c.528]

Эксперименты были выполнены при применении двухкамерных ионизационных детекторов простой конструкции. Детекторы имели цилиндрическую форму, диаметр их составлял 8—12 мм, длина — от 20 до 30 мм, объем — от 1 до 3 мл в них находился центральный электрод, изолированный плавленым кварцем. Радиоактивным источником служили Sr — Y °, нанесенные на мишень. Применялся также специально сконструированный источник в виде иглы, содержащий Ро или Sr °. Компенсация достигалась изменением интенсивности радиации (перемещением источника), изменением объема сравнительной камеры или электрическим путем. При измерениях применялся динамический электрометр [18] с соответствующей регистрацией (Metra, Blansko) или широкополосная регистрирующая аппаратура MAW-eKB, содержащая встроенный усилитель, который использовался в сочетании с предварительным усилителем. Электрометр состоял из одной лампы 2NE9 [13] и соответствующей схемы, обеспечивающей пять значений чувствительности от 40 до 800 мв на полную шкалу отклонений. Ряд выведенных уравнений был проверен экспериментально. Полученные величины в основном хорошо известны для дифференциальной регистрации, так что здесь будут упомянуты только некоторые измерения методом интегральной регистрации. Была проверена правильность уравнения (17), т. е. зависимость высоты [c.102]

Радиоактивные изотопы и биосфера. Пропшсновеиие радиоактивных изотопов в окружающую среду биологически очень опасно. Некоторые из них в результате процессов обмена между организмами и средой могут накапливаться (инкорпорироваться) в них. Действуя своим излучением, радиоактивные изотопы могут годами постепенно разрушать организм. Это зависит от характера излучения и периода полураспада изотопа. Особенно опасны , к5г и вИ Сз. Это Р -излучатели с периодом полураспада около 30 лет. Интенсивность радиации очень велика. Например, у стронция она составляет 140 Ки/г. Отношение концентрации радиоактивного вещества к его концентрации в окружающей среде (для гидробионтов — в воде) называется коэффициентом накапливания. Морские организмы в состоянии накапливать значительные количества радиоактивных веществ. Так, коэффициент накопления у стронция = 90, у урана = 10 ООО, у одного из изотопов свинца (РЬ-210) = 20 ООО. Инкорпорированные (воспринятые организмами) радиоизотопы могут в высокой степени отрицательно воздействовать на весь биогеоценоз . В настоящее время стало совершенно необходимым тщательное изучение взаимодействия техносферы и биосферы. Это особенно касается разв1шающейся сети атомных элект- [c.26]