Вязкость и теплопроводность газов и паров

Вязкость, диффузия и теплопроводность газов и паров [c.303]

Коэффициент теплопроводности газов и паров в Вт/(м-К) и их вязкость и теплоемкость связаны зависимостями [5, с. 341 6, с. 493] [c.102]

Коэффициент теплопроводности газов и паров при известных вязкости и теплоемкости может быть найден по номограмме, приведенной на рис. 1-56. [c.103]

Книга представляет собой критический обзор различных расчетных методов для ограниченного перечня свойств газов и жидкостей — критических и других характеристических свойств чистых компонентов, Р—V—Т и термодинамических свойств чистых компонентов и смесей, давлений паров и теплот фазовых переходов, стандартных энтальпий образования, стандартных энергий образования Гиббса, теплоемкостей, поверхностного натяжения, вязкости, теплопроводности, коэффициентов диффузии и параметров фазового равновесия. Для демонстрации степени надежности того или иного метода приводятся таблицы сравнения расчетных данных с экспериментальными. Большинство методов проиллюстрировано примерами, В меньшей степени сравнения и примеры характерны для методов, которые, с точки зрения авторов, менее пригодны и ценны для практического использования. По мере возможности в тексте приведены рекомендации относительно наилучших методов определения каждого свойства и наиболее надежных мето-дий экстраполяции и интерполяции имеющихся данных. [c.10]

Методы контроля чистоты вещества вообще и газа в особенности можно подразделить на две группы. К первой из них принадлежат способы, основанные на количественном определении физических свойств объекта, находящегося в газообразном или конденсированном состоянии. К числу важнейших из этих свойств относятся плотность, вязкость, теплопроводность, показатель преломления газа, давление насыщенных паров над жидкостью и равновесное давление в тройной точке. Охватываемые указанной группой свойства газов или их конденсированных фаз нельзя считать, однако, специфическими свойствами соответствующих веществ, так как аналогичные параметры характеризуют и примесь. Следовательно, чистое вещество [c.75]

Обычно средние значения скоростей движения потоков теплоносителей в технологических аппаратах таковы, что для широкого класса капельных жидкостей, газов, паров и их смесей конвективный перенос теплоты значительно преобладает над кондуктивным переносом в направлении движения <7к Э> т- Однако в некоторых важных случаях соотношение между < к и может измениться, в том числе и на обратное. Так может происходить, во-первых, при течении с незначительной скоростью расплавов металлов, обладающих большой теплопроводностью и значительными вязкостью и плотностью. Во-вторых, вязкие реальные текучие среды имеют нулевое значение скорости на твердой, ограничивающей поток, поверхности, Следовательно, в непосредственной близости от стенки всегда имеется зона, где скорости движения потока достаточно [c.9]

В-этой главе приводятся сведения о плотности, вязкости, давлении насыщенных паров сжиженных газов и жидкостей, теплоемкости, теплопроводности, теплоте фазовых превращений, коэффициентах сжимаемости тех газов, которые обычно перерабатываются при повышенных давлениях. [c.9]

Представив свойства вещества (например, коэффициенты сжимаемости реального газа, вязкости и теплопроводности, давление насыщенных паров, термодинамические функции и т. д.) в зависимости от приведенных параметров, можно вывести универсальные обобщенные уравнения, действительные для всех (или определенной группы) веществ. [c.91]

Неупорядоченным состоянием молекул в газах и парах объясняются неограниченная способность их к расширению, малая вязкость, плохая теплопроводность, а также смешиваемость в любых соотношениях с другими газами или парами ). [c.50]

Газы, используемые в качестве подвижной фазы, выбирают в зависимости от природы разделяемой смеси и от используемой системы детектирования. Необходимо, чтобы эти газы были инертны по отношению к адсорбентам и к неподвижным фазам, а также к парам анализируемых образцов. В качестве газов-носителей чаще всего используют азот, водород, гелий, аргон, двуокись углерода, а в отдельных случаях — воздух или кислород. Газы отбирают обычно из стальных баллонов и, в случае необходимости, подвергают предварительной очистке и осушке. Очень чистый водород и кислород получают электролизом. С газами боле высокого молекулярного веса (например, с азотом) достигается лучшее разделение, потому что диффузия анализируемых веществ в этом случае меньше. При наименее чувствительном способе детектирования (по теплопроводности) более выгодны газы с низкой вязкостью и с высокой теплопроводностью. [c.493]

Все методы разделения основываются на определенных термодинамических свойствах компонентов и их смесей. Важную роль в данном случае играют законы о фазовом равновесии различного типа. Так, например, ректификация базируется на законах о фазовом равновесии системы жидкость-пар, экстракция - жидкость-жидкость, адсорбция — газ-твердое тело или жидкость-твердое тело, абсорбция - газ-жидкость и т. д. Кроме того, для расчета аппаратов широко используют ряд физико-химических свойств компонентов и их смесей таких, как вязкость, плотность, поверхностное натяжение, теплопроводность, теплоемкость и др. Все эти свойства, за небольшим исключением, зависят от состава [c.147]

Образование Н-связи в растворе или в чистом веществе изменяет большинство физических и некоторые из химических свойств соединения. При ассоциации свойства вещества обычно меняются в такой степени, что поведение ассоциированных соединений требует специального рассмотрения. Это не представляется удивительным, так как образование Н-связи может изменить не только массу, размеры, форму частиц и расположение отдельных атомов, но и электронную структуру функциональных групп. Наиболее важными или чаще всего наблюдаемыми эффектами являются смещение частоты в ИК-спектре и в спектре комбинационного рассеяния (КР), изменение температур плавления и кипения, изменение растворимости в результате возникновения Н-связи между растворенным веществом и растворителем, отклонение от законов идеальных газов и идеальных растворов, изменение диэлектрических свойств и электропроводности и смещение сигнала протонного магнитного резонанса. В некоторых случаях (как правило, при наличии сильных межмолекулярных связей) изменениям подвергается и ряд других свойств, многие из которых были использованы для исследования ассоциации. К числу этих, менее существенных свойств принадлежат плотность жидкости и пара, молярный объем, парахор, вязкость, электронные спектры, а также теплопроводность и скорость распространения звука. [c.15]

Здесь V — кинематический коэффициент вязкости х — коэффициент теплопроводности одноатомного газа — коэффициент внутренней теплопроводности а, а — коэффициенты аккомодации импульса и энергии р — коэффициент конденсации — коэффициент аккомодации колебательной энергии моды г с г — теплоемкость колебательной моды р — среднемассовая плотность р — давление насыщенного пара компоненты д р — парциальное давление — константы скоростей гетерогенных реакций р массовая концентрация = рд/р) — коэф- [c.113]

Здесь Z, Ср и X — соответственна абсолютная вязкость, теплоемкость и теплопроводность продукта при средней температуре потока в трубе. Значения г, Ср и Я для некоторых продуктов приведены на рис. 30—34 (стр, 91, 92). и l — поправки. С при охлаждении продукта равно 1,06, при нагревании воды и пара— 1. Значения С при нагревании газов и воздуха приведены на рис. 2 l — также на рис. 2. [c.28]

В данном разделе приведены плотности твердых материалов (табл. 6.1), жидких веществ и водных растворов (табл. 6.2), температуры кипения органических соединений (табл. 6.3, 6.4), свойства насыщенного водяного пара (табл. 6.5), параметры критического состояния некоторых веществ (табл. 6.6), удельные теплоемкости твердых и жидких веществ (табл. 6.7, 6.8), мольные теплоемкости газов (табл. 6.9), теплоты сгорания и теплоемкости некоторых органических соединений (табл. 6.10), физические свойства воздуха и его состав (табл. 6.11, 6.12), теплопроводности (табл. 6.13, 6.14), удельные теплоты парообразования (табл. 6.15), динамические вязкости воды, жидких веществ и водных растворов (табл. 6.16, 6.17), диэлектрические проницаемости (табл. 6.18). [c.110]

Удельная теплоемкость с [кДж/(кг<°С)], вязкость [1 (Па-с) и теплопроводность Л, [кДж/(м-ч- С)] газов и паров [c.348]

ПО сравнению с конвективным переносом, представленным в уравнениях (8.4). Последнее обычно справедливо при движении теплоносителей со скоростями, принятыми для эксплуатации ТОА (для капельных жидкостей 0,5—2,5 м/с, для газов и перегретых паров 5—30 м/с). Однако, например, для жидкометаллических теплоносителей с высокими значениями коэффициентов теплопроводности, проходящих через ТОА вследствие значительной вязкости с малыми линейными скоростями, перенос теплоты молекулярной теплопроводностью вдоль массового потока может оказаться сравнимым с конвективным переносом, и тогда в простые балансовые уравнения (8.4) должны вводиться слагаемые кондуктивного переноса. [c.230]

Большая сложность пузырькового кипения по сравнению с конвекцией без изменения агрегатного состояния обнаруживается при рассмотрении факторов, влияющих на механизм обоих процессов. В то время как для описания теплообмена в однофазной жидкости используют вязкость, плотность, теплопроводность и удельную теплоемкость, для описания процесса пузырькового кипения требуются еще и другие характеристики. Необходимо ввести поверхностное натяжение, скрытую теплоту парообразования, температуру насыщения, плотность жидкости и пара и пр. Как и при обычной конвекции, следует учитывать также конфигурацию канала и скорость потока. Кроме этого, необходимо знать свойства металла, шероховатость поверхности и присутствие адсорбированного газа, которые также влияют на теплообмен при кипении. [c.147]

Вторым этапом программы является определение ассортимента веществ для проектируемых химико-технологических систем и составление перечня сво11ств, необходимых для технологических расчетов в САПР. При проектировании предприятий многих отраслей химической промышленности необходимо знать следующие физико-химические свойства. Для газов и газовых смесей — это парциальные давления газовых компонентов, псевдокритическая температура, псевдокритическое давление, температура кипения при нормальных условиях, плотность, динамическая и кинематическая вязкость, изобарная и изохорная теплоемкости, показатель адиабаты, теплопроводность, коэффициенты диффузии, энтальпия (здесь и далее имеется в виду изменение энтальпии при нагревании). Для жидкостей (растворов электролитов) — активность воды, парциальное давление паров воды, поверхностное натяжение, теплоемкость, плотность, динамический коэффициент вязкости, теплопроводность, энтальпия, температуры кипения и замерзания раствора, коэффициенты активности, осмотические коэффициенты. Для твердых веществ — энтропия, электросопротивление, диффузия, теплопроводность, поверхностная энергия, энтальпия, теплоемкость, скорость распространения звука, теплота и температура плавления, критические параметры. [c.10]

Предлагаемая книга представляет собой критический обзор способов определения некоторых свойств газов и жидкостей (кри- ические параметры, Р— V—Т характеристики и термодинамические свойства, давления паров, теплоты изменения агрегатного состояния, теплоты и свободные энергии образования, теплоем- кость, поверхностное натяжение, вязкость, теплопроводность а ко-1%р<Ьфициенты диффузии). Сравнение экспериментальных и вычис- нных значений дается в форме таблиц для иллюстрации степени адежности рассматриваемого метода расчета. Численные приме-даны только для тех случаев, которые, по мнению авторов, яв- яюгся наиболее важными и практически интересными. Приво- гся рекомендации по применению лучших методов определения свойств и экстраполяции имеющихся данных. [c.17]

Итак, ш, г легко если и не измерить, то оценить из опыта, а Н, р . Л, Г] можно найти в таблицах. Радость теоретика омрачает неизвестная тол-гцина прослойки пара Н. Интуитивно ясно, что величина Н тоже должна как-то рассчитываться, так как она определяется динамикой всего процесса. Тем не менее, даже более строгая теория такого корифея теплофизики, как академика С. С. Кутателадзе [9], не лишена этого недостатка . Однако нехорошо, если мы остановимся на этом и лишимся удовольствия рассчитать Тст по (1.81). Рассудим, например, так. Очевидно, что Н не может быть меньше, чем средняя длина свободного пробега молекул пара 1. Так, может быть, взять К = 7 А можно рассчитать или взять из справочника. Хотя это будет тоже не совсем верно, так как когда мы говорим о вязкости г], теплопроводности газа Л, то имеется в виду, что молекулы газа хорошо перемешиваются, т. е. испытывают много соударений — около 100 и более. Таким образом, если взять Н = 100, , то это кажется уже разумным. Здесь, дорогой читатель. Вам следует размяться после утомительного чтения и самому рассчитать или оценить . Автор, сделав такие оценки, нашел 10 .м. Из опытов автора, [c.57]

Простой вид уравнений тепловых балансов (3.99), строго говоря, соответствует предположениям об отсутствии тепловых потерь в окружающую среду, т. е. о том, что вся теплота, отданная горячим теплоносителем, воспринимается на элементе df холодным теплоносителем и идет на повышение его температуры на величину dt . Считается также, что в массе теплоносителей отсутствуют фазовые превращения, при которых выделение (или поглощение) значительного количества теплоты фазового перехода происходит без изменения температуры. Кроме того, уравнения тепловых балансов (3.99) справедливы лишь в случаях, когда можно пренебречь переносом теплоты в направлении движения теплоносителей за счет теплопроводности и турбулентного переноса по сравнению с конвективным переносом, представленным в уравнениях (3.99). Последнее обычно справедливо при движении теплоносителей со значительными скоростями, принятыми для эксплуатации ТОЛ (для капельных жидкостей 0,25-2,5 м/с, для газов и перегретых паров 5-30 м/с). Однако, например, для жидкометаллических теплоносителей с высокими значениями коэффициентов теплопроводности (X = 5-420 Вт/(м К)), проходящих через ТОЛ с малыми скоростями вследствие значительной их вязкости, кондуктивный перенос теплоты (-Xgradi) вдоль поверхности теплообмена может оказаться сравнимым с конвективным переносом Gt). В этом случае в простые балансовые соотношения (3.99) должны вводиться дополнительные слагаемые кондуктивного переноса. Сделанные здесь замечания существенны потому, что последующие выкладки с использованием уравнений (3.99) и, следовательно, формула (3.105) для вычисления средней разности температур теплоносителей, строго говоря, справедливы лишь при выполнении отмеченных здесь условий. [c.269]

Накопленный опыт позволил составить унифицированную методику расчета физико-химических свойств со всевозможными сочетаниями независимых переменных — температуры, давления и концентрации компонентов. В данном разделе рассмотрены наиболее рациональные методы расчета физико-химических свойств многокомпонентных водных растворов электролитов. Приведены уточненные по экспериментальным данным методами регрессионного анализа коэффициенты эмпирических формул Эзрохи для активности воды, плотности и вязкости, уравнений Риделя для теплопроводности, Ранкина для давления паров воды над раствором, а также коэффициенты формул для расчета теплоемкости, температур кипения и замерзания по Здановскому и поверхностного натяжения на границе между жидкостью и газом. [c.40]

УДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ с [В кДжДкг °С)], ВЯЗКОСТЬ ц (В кПа И ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ к [В Вт/(М °0] ГАЗОВ И ПАРОВ [c.294]

Удельная теплоемкость с [ ккалКкг-град)], вязкость Ц (спз) и теплопроводность >. Цккал/(м ч град)] газов и паров [c.474]

Коэффициент теплоотдачи а вт1[м -град)[ккал1 м -ч-град)] количество тепла, переданного от жидкости или газа к поверхности в 1 в течение 1 сек (1 ч) при разности температур между жидкостью или газом и поверхностью в 1°С. Он характеризует интенсивность теплообмена между поверхностью твердого тела и окружающей его средой. На величину коэффициента теплоотдачи влияют род жидкости — капельная, газ или пар род, характер и скорость движения жидкости форма поверхности и ее линейные размеры физические свойства жидкости удельный вес, вязкость, теплоемкость, теплопроводность и др. температура жидкости и стенки. [c.132]

Франк [306] обнаружил, что зависимость фактора Эйкена от температуры для ряда простых газов имеет максимум. Вайнс и Беннетт [307] объясняют это изменением удельной теплоемкости с температурой. Шефер и Рейтер [308] показали, что отношение теплопроводности аргона к его вязкости постоянно в широком диапазоне температур. Кейс приводит две кривые зависимости фактора / от температуры для аргона. Свойства паров органических жидкостей были изучены Вайнсом [309, 310] при температурах 310—423°К. Эйкен [311] показал, что для полярных молекул величина [ будет меньше, чем для неполярных. Шефер [312] для характеристики фактора f полярных молекул использовал комплекс 1]2М/31(г7 (Г + 35/4). [c.281]