Энергия характеристическая

Инфракрасные спектры возникают в результате взаимодействия вещества с электромагнитными колебаниями определенной частоты. Инфракрасное излучение сообщает молекуле, находящейся в основном электронном состоянии, энергию, необходимую для переходов между вращательными и колебательными уровнями энергии. Характеристические полосы поглощения (или отражения) в инфракрасных (ИК) спектрах связаны с энергетическими переходами [c.157]

Внутренняя энергия — характеристическая функция при независимых переменных V и 5 [c.230]

Разность энергии s-, 6-, а- и р-колебаний в жидкой D2O и Н2О при 25°С равна —16 220 Дж/моль. Разность энергий s-, Ь- и -колебаний в парах D2O и Н2О равна —14 800 Дж/моль. При замене водорода на дейтерий разность энергий характеристических колебаний пара и жидкости здесь возрастает на 1420 Дж/моль. Заметим, что (в отличие от метилового спирта) основной вклад в эту разность вносит изотопический сдвиг частот внеплоскостных деформационных р-колебаний водородной связи. Экспериментальная величина разности энтальпий парообразования тяжелой и обычной воды составляет 1380 Дж/моль. [c.68]

Таким образом, есть основание считать, что изотопные разности энергии водородной связи при замещении водорода дейтерием вызваны преимущественно изменениями энергии колебаний атомов, принимающих участие в образовании водородной связи. Эти примеры указывают на важность исследований изотопических эффектов для теории межмолекулярных взаимодействий. Учет изменений энергии характеристических колебаний атомов при образовании Н-связи полезен для выяснения вопроса, куда расходуется энергия, требующаяся для разрыва водородной связи. [c.68]

При сравнении большого числа спектров различных молекул обнаружено, что колебательные полосы определенных групп атомов имеют одинаковые или близкие частоты независимо от окружающих их групп. Такие полосы поглощения называются характеристическими. Энергия характеристического колебания сосредоточена в основном на определенной связи, так что ковалентную связь X—V в молекуле можно приближенно рассматривать как двухатомную молекулу и ее частоту V приближенно рассчитать по уравнению (11.1), не учитывая того, что силовая постоянная К, межъядерное расстояние и массы атомов взаимосвязаны. [c.37]

Так как характеристическое рентгеновское излучение возникает за счет переходов между оболочками, в то время как процесс ионизации включает в себя удаление электрона с оболочки на бесконечность вне атома, энергия характеристического рентгеновского излучения всегда меньше критической энергии ионизации оболочки, с которой вылетел первоначально электрон. Таким образом, аг = аг— l, а Ек = к — Ем, а Ес = Ец—0. [c.74]

З.5.2.6.1. Характеристическая флуоресценция. Если энергия характеристического излучения элемента А превышает энергию поглощения элемента В в образце, состоящем из Л и В, то возникнет характеристическая флуоресценция элемента В, обусловленная элементом А. Для того чтобы проанализировать этот случай, рассмотрим образец, состоящий из марганца, железа, кобальта и никеля (табл. 3.9). Энергия поглощения для марганца меньше, чем энергия возбуждения линий Ка, для кобальта и никеля, поэтому под действием этих излучений возникнет характеристическая флуоресценция. Энергия возбуждения линии К железа, кобальта и никеля превышает критический потенциал возбуждения для /С-оболочки марганца, и поэтому излучение на всех этих линиях может вызывать флуоресценцию марганца. Рассуждения могут быть повторены для каждого элемента в образце, как показано в табл. 3.10. Если возникает характеристическая флуоресценция, то первичное излучение сильно поглощается, на что указывает большое значение массового коэффициента поглощения флуоресцирующего элемента для первичного излучения. Так, массовый коэффициент поглощения марганца для линии N1/ , вызывающей флуоресценцию марганца, примерно в 7 раз больше, чем коэффициент поглоще- [c.89]

Моноэнергетические 7-лучи, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Моноэнергетические 7-лучи, аннигиляционное излучение 511 кэВ, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Примечание. Хотя формулы рассчитаны на применение в диапазоне 1-20 кэВ, их можно в отдельных случаях использовать для элементов с большими или меньшими энергиями характеристических линий. [c.207]

Сведения о релаксационных свойствах систем могут быть получены путем исследования различных переходных процессов. Для объяснения релаксационных явлений приходится различать два процесса, в результате которых устанавливается равновесное распределение ядерных магнитных моментов. Этим двум процессам отвечают характеристические времена Т1 и Тг. Т1 называется термическим , или продольным , временем релаксации и характеризует процесс обмена энергией между системой спинов и окружающей средой. Последнюю принято называть решеткой (слово решетка имеет здесь специальный смысл, так как оно относится к окружению в растворе и в газе). Поэтому процесс, определяющий время Ть называют иногда спин-решеточным обменом энергии. Характеристическое время Тг называют поперечным временем релаксации. Под поперечной релаксацией понимают процесс, ведущий к исчезновению определенной когерентности в ориентации спинов, который не требует спин-решеточного переноса энергии. Непосредственный интерес представляет тот факт, что образование Н-связи влияет как на Т), так и на Тг. [c.128]

После е -захвата электроны в атоме с более далеких орбиталей переходят на вакантные места нижних орбиталей. Например, /.-электрон перескакивает на освободившееся в результате С-захва-та место на С-орбитали. Освободившееся на -орбитали место может занять Р-электрон и т. д. Энергия, равная разности энергий связи Ь- и /С-электронов, Р- и -электронов и т. д., может выделиться в виде характеристического рентгеновского излучения. Часто энергия возбуждения атома не выделяется в виде рентгеновского излучения, а непосредственно передается одному или нескольким орбитальным электронам. Так как получаемая этими электронами энергия выше их энергии связи в атоме, происходит вылет электронов из атома. Такие электроны называют электронами Оже в отличие от (3-частиц они всегда имеют дискретные значения энергии. Энергия электронов Оже равна разности между энергиями характеристического излучения и энергией связи электрона на данной орбитали. Процесс перестройки электронных оболочек, вызванный е- Захватом, может включать целый ряд актов последовательного испускания характеристического рентгеновского излучения и электронов Оже со все более удаленных от ядра орбиталей. [c.23]

Полная сводка видов электромагнитных колебаний, различающихся по длине волны и, следовательно, по характерным для них величинам переносимой энергии, представлена в табл. И.1—1. Границы между отдельными областями несколько условны как видим, они определяются либо различием в способах получения, либо в способах детектирования. Но по существу непрерывный спектр электромагнитных колебаний делится на отдельные области вследствие различий в процессах, обусловливающих их генерацию или поглощение, и эти различия выражаются соответствующими значениями энергий. Характеристическая температура, указанная для некоторых участков спектра, представляет собой ту температуру, при которой средняя тепловая энергия атомов в одноатомном газе (ЙТ) примерно равна данному кванту энергии (Нх). Область атомно-молекулярного излучения, состоящая из инфракрасного, видимого и ультрафиолетового участков спектра, называют оптической областью в широком смысле слова. Это объединение основано не только на общности их происхождения, но и на сходстве используемой при работе с ними аппаратуры, состоящей из различных зеркал, линз для фокусировки и призм и решеток для спектроскопии. [c.187]

Атомный пар поглощает излучение с энергией, точно соответствующей энергии характеристических электронных переходов. Большинство используемых абсорбционных линий обусловлено пе- [c.175]

Размеры капель для этих экстракторов неизвестны. Однако визуальные наблюдения показали, что в первом случае средний размер капель был значительно больше и, как и следовало ожидать, увеличилась характеристическая скорость. Хотя при повышенной затрате энергии характеристическая скорость может уменьшаться до нормальной величины, недопустимо, чтобы у одного конца колонны достигались условия, близкие к равновесным, так как скорости при захлебывании будут при этом почти такие же, как для систем без растворенного вещества. Следовательно, чтобы избежать местного захлебывания, необходимо конструировать аппаратуру в расчете на системы без растворенного вещества, хотя меньшая величина УС вдоль большей части высоты колонны приведет к уменьшению эффективности. [c.98]

Коэффициент поглощения состоит из трех слагаемых, х, а и г, определяемых, соответственно фотоэффектом, эффектом Комптона и явлением образования пар. Энергии квантов, приведенные в табл.1, изменяются в пределах от 87 до 2620 кэв. В случае легких элементов (из которых в основном состоят естественные объекты биологического происхождения) поглощение излучения с энергиями от 2П0 до 2000 кэв, обусловленное фотоэффектом и образованием пар ничтожно по сравнению с поглощением вследствие эффекта Комптона. Фотоэффект имеет меньшее значение, чем эффект Комптона, даже для диапазона энергий характеристического рентгеновского излучения, испускаемого изотопами семейства тория поскольку вклад подобного излучения в общую величину суммарной дозы, обусловленной распадом этих изотопов, оказывается значительно меньше 1%, то во всех наших рассуждениях поглощением такого типа можно смело пренебречь. Сечение образования пар достигает измеримых величин только для максимальной энергии f-квантов Th ", равной 2,62 Мэе. При таких энергиях тс равно 0,04 а. Принимая это во внимание, мы получим в результате расчета мощность дозы, создаваемой излучением тория и продуктов его распада, которая только на несколько десятых процента ниже мощности дозы, которую мы получили бы, учитывая только комптоновское поглощение. То обстоятельство, что мы можем спокойно пренебречь всеми другими эффектами, кроме комптоновского рассеяния и поглощения, позволяет выражать первичную ионизацию через один параметр, связанный с местом наблюдения, а именно через s. Это допустимо, поскольку можно пренебречь энергией связи электронов, взаимодействующих с квантом отсюда следует, что сечение комптоновского взаимодействия прямо пропорционально числу электронов, приходящихся на 1 сж вещества. Тогда коэффициенты и в соотношении (8) можно записать следующим образом [c.16]

Критическое поглощение рентгеновских лучей. Выше уже упоминалось о резких изменениях коэффициентов поглощения при тех значениях энергии фотонов, которые соответствуют энергии связи электронов в атомах поглощающей среды. Наличие таких скачков поглощения и изменение их положения при переходе от элемента к элементу можно использовать для определения энергии характеристических рентгеновских лучей. Для того чтобы лучше уяснить основы так называемого метода критического поглощения, напомним, что испускание характеристических рентгеновских лучей обусловлено переходом электрона с одной из орбит на вакантное место в оболочке, расположенной ближе к ядру, например с Ь-оболочки на -оболочку . С другой стороны, для того чтобы произошло фотоэлектрическое поглощение фотона, необходимо, чтобы его энергия была достаточна для преодоления энергии связи электрона на данном уровне и перевода его на один из внешних вакантных уровней или удаления из атома. Отсюда следует, что всякий элемент является плохим поглотителем своих собственных характеристических рентгеновских лучей. Действительно, энергия ЛГ -излучения данного элемента равна разности энергий связи электрона на К- и Ь-уровнях и поэтому недостаточна для перевода электрона с / -уровня на один из свободных внешних уровней (или, тем более, для полного отделения от атома). Однако энергия связи электрона на данном уровне понижается с уменьшением X. Вследствие этого энергия а-излучения элемента X может оказаться близкой (но несколько выше) к энергии связи электрона в / С-оболочке одного из соседних элементов с более низким атомным номером это приводит к избирательному поглощению излучения этим элементом (в отличие от элементов с более высокими значениями X). Таким образом, два рядом стоящих элемента обладают существенно различными коэффициентами поглощения данного Х-излучения поглощение в наиболее эффективном элементе называют критическим поглощением. Критическое поглощение может наблюдаться не только для Г-линий, но также и для -линий, особенно в случае тяжелых элементов. [c.119]

Для проверки предположения о существовании переходов на уровень с энергией 145 кэв, протекающих путем электронного захвата, к выдержанному в течение длительного времени образцу прибавляли теллур и иод в качестве носителей. Затем эти элементы разделяли химическими методами. Было установлено, что тщательно очищенная фракция теллура оказалась неактивной. На этом основании был сделан вывод, что к образованию 58-дневного изомера Те в приводит не более 5-10 от общего числа распадов Р . Если излучение Р направить через бериллиевое окошко в пропорциональный счетчик, заполненный криптоном, то окажется, что амплитудное распределение, наблюдаемое с помощью одноканального амплитудного анализатора, включает пики у-лучей с энергией 35 кэв и характеристические рентгеновские лучи isT-оболочки теллура. В другом исследовании в качестве сцинтиллятора использовали кристалл иодистого натрия, выращенный из раствора, содержащего Р . В этом случае каждый переход на уровень с энергией 35 кэв дает импульс с амплитудой, равной сумме 35 кэв и энергии характеристического рентгеновского излучения [c.429]

З.5.2.З.З. Энергия характеристического рентгеновского излучения, Переход атома из возбужденного в стационарное состояние, следуемое за ионизацией, происходит за счет электронных переходов с одной оболочки или подоболочки на другую. Переходы могут быть излучательными, т. е. сопровождаться испус-каниехМ кванта электромагнитного излучения, или безызлуча-тельными, например сопровождаться испусканием оже-электро- [c.72]

При проведении качественного анализа мы должны пользоваться информацией различного типа. Прежде всего это знание точных энергий характеристических рентгеновских пиков для каждого элемента. Такая информация имеется в виде табличных данных, которые могут быть представлены в удобной форме энергетической линейки (United S ientifi , 1978 Orte , 1977) или графиков, или в случае сложных многоканальных анализаторов на основе мини-ЭВМ энергия рентгеновского пика задается маркером на экране ( /С М-маркер ). Исследователь, использующий эти средства, должен представлять себе их неко- [c.269]

Важность поправки на флуоресценцию можно продемонстрировать на примере бинарной системы Ее — Ni. В такой системе энергия характеристического излучения Nijf 7,478 кэВ больше, чем энергия возбуждения Ее /(-излучения, к = 7,11 кэВ. Поэтому генерируется избыточное количество квантов Ее д -излу-чения. Поправка на атомный номер Zi в такой системе меньше 1%, и ею можно пренебречь. Расчеты Fpe в сплаве 10 вес.% Fe — 90 вес.% Ni проводились по формулам (7.27) и (7.28). [c.25]

В гл. 6 уже было показано, что в основе качественного анализа лежит способность спектрометрической аистемы измерять энергии характеристических линий и связывать эти энергии с наличием определенных элементов. Этот процесс сравнительно прост, если 1) спектрометрическая система правильно откалибрована 2) рабочие условия обеспечивают достаточное количество фотонов рентгеновского излучения, так что данный пик можно легко различить на соответствующем уровне фона, и [c.102]

М-липии, возникающие благодаря вакансии в одной из пяти М-подоболочек, в РФ-апализе используют редко. М-линии тяжелых элементов (РЬ) могут налагаться на К- и Ь-линии элементов с меньшим атомным номером Z. Энергии характеристического рентгеновского излучения некоторых элементов приведены в табл. 8.3-6, соответствующие им характеристические длины волн мохут быть найдены из уравнения 8.3-2. [c.67]

Изложенная теория рассматривала получение тормозного и рентгеновского излучения в сочетании источника и мишени. Однако эксиерименталь-ные данные по спектральному распределению и интенсивности существенно отличаются от теоретических вследствие эффекта самопоглощения. В результате сильной зависимости коэффициента поглощения от энергии в области малых энергий в спектре электромагнитпого излучения наблюдается максимум. Наиболее вероятная энергия этого излучения зависит от толщины и атомного номера мишени, а также от распределения непоглощенной энергии. Характеристическое рентгеновское излучение, будучи моноэпергетическим, изменяется только по интенсивности. [c.66]

Отношение числа актов захвата электрона с К- и Z-оболочек можно оценить по амплитудному распределению, регистрируемому сцинтилляционным счетчиком с кристаллом иодистого натрия, содержащим Р . При сравнении площадей под двумя пиками — сумма 35 кэв и энергии характеристического рентгеновского излучения 75Г-оболочки теллура и сумма 35 кэв и характеристического рентгеновского излучения L-оболоч-ки теллура — было получеЬо отношение KIL, оказавшееся равным 0,23 0,03. Отсюда в соответствии с уравнением (28) гл. VIH следует, что энергия перехода на уровень с энергией 34,5 кэв, протекающего путем захвата электрона, составляет 103 кэв. Соответствующая величина lg ft = 4,5 [из уравнения (27) гл. VIII] подтверждает, что этот переход разрешен . Схема распада Р приведена на рис. 98. [c.431]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология