Линии поглощения

Решение. На основании данных волновых чисел линий поглощения, связанных с изменением энергии вращательного движения, [c.26]

Решение. Волновое число линии поглощения определяем по уравнению (III.6). Для э Ьго необходимо вычислить момент инерции молекулы. Определим приведенную массу по уравнению (III. 12) и момент инерции по уравнению (III.11) [c.27]

Производной (или производной кривой), т. е. в виде зависимости первой производной (тангенса угла наклона) кривой поглощения от напряженности магнитного поля. Если линии поглощения широки, то первая производная дает лучшее представление о характере спектра. Один тип спектра легко перевести в другой. Соотношение между двумя видами спектров показано на рис. 9.4, где представлены одиночная линия, не [c.15]

На какую величину будут отличаться волновые числа линий поглощения во вращательных спектрах Н С1 и Щ С1, если линия отражает переход молекулы с вращательного квантового уровня / = 6 на вращательный квантовый уровень / = 7. Равновесное межъядерное расстояние у обеих молекул одинаково и равно 1,2746-10 м. [c.24]

Линия поглощения Н С1 смещена относительно линии Н С1 в сторону меньших волновых чисел на 133,15 м . [c.27]

По разности волновых чисел соседних линий поглощения в дальней ИК-области спектра рассчитайте момент инерции и равновесное межъядерное расстояние в молекуле А. [c.26]

Решение. Волновое число линии поглощения определяем по уравнению (III.3). Для этого по уравнению (III.9) находим приведенную массу [c.24]

Во вращательном спектре поглощения некоторого вещества НХ в дальней ИК-области спектра наблюдается несколько линий поглощения с волновыми числами (м ) 13649,4 15355,6 и 17061,8. Равновесное межъядерное расстояние = 1,4146- Ю м. Определите атомную массу атома X. [c.25]

Определите разность волновых чисел линий поглощения во вращательном спектре молекул Н Ч31 и Н С1 при переходе.молекулы с вращательного квантового уровня / = 6 на уровень / = 7. Равновесное межъядерное расстояние у обеих молекул одинаковое и равно г, = 1,2746-10-1 м. [c.26]

Характер спектра самой фракции моноциклических углеводородов после обработки ее перекисью водорода, сопровождавшейся удалением 72% содержавшейся в ней серы, не изменился. По-видимому, это объясняется тем, что характеристические линии поглощения для связей 8 — С лежат в другой области поглощения. [c.212]

Рис. 44. Изменение концентрации ПМЦ (кривые I и 2) и ширины линии поглощения (кривые 3 и 4) спектров ЭПР в зависимости от температуры

Концентрацию парамагнитных центров (ПМЦ) и ширину линии поглощения определяли на радио-спектрографе РЭ-1301 [118]. Опыты проводили на образцах [c.150]

Спектрометр, служащий для определения ЯМР, состоит по существу из магнита, радиочастотного осцилляторам радиочастотного детектора. Подвергающийся анализу продукт, растворенный в соответствующем растворителе (выбирается такой растворитель, который не поглощает или дает только одну линию поглощения), помещается [c.52]

Коэффициент поглощения заметно отличается от нуля лишь в одном или нескольких определенных для данного вещества участках спектра. В случае атомов эти участки очень узки и носят название линий поглощения, а спектры веществ, находящихся в атомарном состоянии, называются в связи с этим линейчатыми. В случае молекул, особенно в растворах, эти участки широкие и носят название полос поглощения. Каждая полоса имеет один или несколько максимумов поглощения, т. е. максимумов функции е(Х). Значения коэффициентов поглощения для наиболее интенсивно [c.119]

Изменение резонансной линии поглощения в зависимости от степени электронного экранирования обусловливает химический сдвиг б. Величины химических сдвигов измеряют в миллионных долях (м. д.) резонансной частоты ял и приложенного магнитного поля Яо [c.259]

Бедный спектр инфракрасного поглощения молекул С60 доказывает высокую симметрию этой молекулы и служит неопровержимым доказательством ее структуры [1]. Из 174 колебаний молекулы С60 только 46 могут быть различимы [2] и лишь четыре из них проявляются в ИК-спектре как сильные линии поглощения с центрами при энергиях 1429, 1183, 577 и 528 см и шириной, изменяющейся в диапазоне 3-10 см [3]. Если фуллерен СбО состоит из изотопа С, линии поглощения смещаются в красную область. Чем ниже симметрия фуллерена, тем больше частот поглощения наблюдается в его ИК-спектре. Соответственно у молекулы С70 их наблюдается одиннадцать. [c.7]

В качестве спектральной координаты применяются в настоящее время как длина волны, так и частота излучения, но предпочтение следует отдать частоте. Частоты полос и линий поглощения и их комбинации непосредственно связаны с разностями энергетических уровней молекул. Поэтому с частотами, но не с длинами волн оперируют при анализе спектров. В спектрах поглощениями комбинационного рассеяния можно сравнивать частоты, но не длины волн. Выраженная в частотах, но не в длинах волн ширина полос и линий может сравниваться в различных участках спектра и имеет физический смысл. [c.483]

Подстановка величин и Ш в это уравнение позволяет воспроизвести энергии, приведенные на рис. 9.2,Г. Для ядра с произвольным ядерным спином проекция ядерного магнитного момента на направление эффективного поля на ядре может принимать любое значение 2/ + 1, соответствующее квантовым числам 1, -Л- 1,. .., /- I, I. Эти ориентации приводят к 2/ -I- 1 различным ядерным энергетическим состояниям (одному для каждого значения Ш/), и если каждое из них взаимодействует с электронным моментом, в спектре ЭПР появляются 21 + 1 линий. Поскольку различия в энергиях малы, будем считать, что все уровни с одной и той же величиной т, заселены пдиняково. а линии поглощения ЭПР имеют равную интенсивность и удалены друг от друга на одинаковое расстояние. Например, для неспаренного электрона где 1 = 1, ожидаются три полосы. [c.17]

На основании данных, приведенных в задаче 1, для молекулы А определите . 1) волновые числа трех первых линий поглощения в Р-вет1И вргщательно-колебательной полосы 2) волновые числа трех перзых линий в / -ветви вращательно-колебательной полосы. [c.43]

В начале шестидесятых годов О. Р. Лайд, определяя дапольный момент с помощью эффекта Штарка, нашел, что его величина для изобутана равна 0,132 В /88/, а для н-пропана - 0,0830/89/. Следует отметить, что определение электрического дипольного момента по Штарк-эффекту дает возможность измерять значения дипольного момента порядка 0,1-0,21) с высокой точностью (до 0,2%). Важно, что дпя метода Штарка несущественно даже значительное загрязнение газов, так как дпя измерения выбираются лишь те линии поглощения, которые принадлежат исследуемой молекуле /90/. Стало ясно, что молекулы алканов обладают постоянным электрическим дЬпольным мо-мштом. Постоянный дипольный момент молекул алканов существует благодаря неполной взаимной компенсации дипольных моментов отдельных С-С-и С-Н-связей /87/. [c.142]

По своим динамическим свойствам молекулы делятся на линейные молекулы (симметричные и несимметричные), молекулы типа симметричного волчка, сферического волчка и асимметричного волчка. В табл. 15 систематизированы свойства молекул и их спектры. Так как момент инерции многоатомных молекул, даже трехатомных, достаточно велик, вращательная постоянная В мала и линии поглощения лежат Б МВ и радиочастотной области спектра. Поэтому исследование чисто вращательных спектров многоатомш х молекул етало возможным только с развитием радиоспектроекопии В КР-спектрах [c.168]

Р е щ е н и е. На основании волновых чисел линий поглощения, связанных с изменением энергии вращательного движения, определяем Avep. Для этого определим разность волновых чисел соседних линий [c.23]

В зависи.мости от того какие лучи электромагнитного спектра пропускать через вещество, могут возбуждаться либо вращательные, либо колебательные движения, либо электронные переходы, либо все виды движений одновременно. Возбуждение того или иного движения в молекуле происходит тогда, когда его частота совладает с частотой электромагнитного колебания (резонанс). Наибольшей энергией обладают рентгеновские лучи (Я = 0,01 — 10А), еатем ультрафиолетовые лучи (10ч-4000.4), затем видимый свет (4000.А.8000А), затем инфракрасные лучи (0,8—300 р), затем микроволны 0,03—100 см и далее радиоволны. Энергия радиоволн слишком мала, чтобы возбуждать колебания молекул органических веществ. Микроволны и длинные инфракрасные волны могут возбуждать только вращательные движения в молекулах. Если частоты колебания этих волн совпадают с собственной частотой вращения отдельных частей молекулы, то происходит резонансное поглощение энергии инфракрасного облучения этой частоты, что отразится в спектре поглощения. Такого рода спектры применяются для тонкого структурного анализа органических веществ. Инфракрасные спектры органических соединений обычно изучают в пределах длтш волн 1 25 х, при этом линии поглощения Б спектре появляются за счет вращательного п колебательного движения в молекулах исследуемого вещества. Каждой функциональной группе и группе атомов в молекуле исследуемого соединения в спектре соответствует одна или несколько линий с опре-денной длиной волны. С помощью инфракрасных спектров можнс проводить идентификацию чистых углеводородов, анализировать качественно и количественно смеси нескольких компонентов вплотг-до обнаружения таких близких структур как цис- и транс-изомеры. На рис. 16 приведен г /с-спектр толуола. [c.32]

Спектры комбинационного рассеяния образуются, если вещество облучать монохроматическим светом, причем частота монохроматического света должна значительно отличаться от частоты ультрафиолетовых лучей, так как они поглощаются электронами. Обычно используют луч видимого света 2, например, синюю линию света ртутной лампы 4358А. Молекулы вещества поглощают энергию части лучей, необходимую для возбуждения колебательного и вращательного движения другая часть лучей проходит слои вещества без изменения. Поэтому в спектре наряду с линией возбуждающего светового луча го появляются линии более слабой интенсивности с меньшими частотами VI (стоксовы линии). Поглощенная энергия равна А = /1( о — [c.34]

Амплитуды спектров в максимуме /о равны 1/лАЯ1/ для Лоренце-вой и 1 (1и2)/.т1 1/ДЛ 1/2 для Гауссовой форм линий. Современные спектрометры ЭПР обычно регистрируют первую производную линию поглощения Г Н)=й11йН. Уравнения для первой производной [c.237]

Правило отбора при электронных переходах Ат/ = 0. Это зна- чнт, что за время электронного перехода не происходит изменения ориентации ядерн01 0 спина. Из рис. 83 видно, что в результате расщепления уровней вместо одной линии поглощения появляются две при иапряжениости внешнего поля Яо—ДЯ/ и Яо+ДЯ/. Расстояние между линиями в спектре а = 2ДЯ/ называется сверхтонким расщеплением и измеряется чаще всего в единицах напряженности магнитного поля, но может быть измерено также в единицах частоты [c.239]

Согласно принципу неопределенности Гейзенберга АхАЕ=/г, время жизни в данном энергетическом состоянии влняст па определенность зиачения энергии в этом состоянии. Следовательно, от величины Т должна зависеть ширина резоиаисной линии. Поглощенная энергия может передаваться частицами не только за счет теплового движения, но и за счет так называемого спин-спинового взаимодействия. В ядерном магнитном резо 1аисе такое взаимодействие обычно наблюдается у связанных друг с другом частиц с магнитным енином. На каждый магнитный момент ядра действует не только постоянное магнитное поле Яо, но и слабое локальное ноле Ялок, создаваемое соседними магнитными ядрами. Магнитный диполь на расстоянии г создает поле для протона это поле равно 14 Э на расстоянии 1 А. С ростом г напряженность поля Яло быстро падаст, так как существенное влияние могут оказывать только ближайшие соседние ядра. По величине разброса локального поля Ядок при помощи уравнения резонанса мол<но найти разброс частот ларморовой прецессии [c.256]

Определение констант скорости в конформационных переходах и в обменных реакциях. С помощью метода ЯМР можно легко изучать кинетику медленно нротекаюшлх реакций, применяя обычную аналитическую методику для измерения концентраций реагентов и продуктов реакции по илоиради линии поглощения. Однако для измерения требуется около 1 мин, т, е. этим способом невозможно исследовать кипетнку быстро превращающи.хся частиц. [c.270]

Со времени открытия 5-минут1шх колебаний Солнца они интенсивно изучаются многими группами исследователей [42]. При наблюдениях период 5-минутных колебаний подвергается случайным флуктуациям в диапазоне примерно 3-7 мин. Такие кажущиеся флуктуации периода являются результатом интерференции большого числа колебаний разных частот со, с различшзш горизонтальным волновым числом К и различными амплитудами. Наблюдения с высоким пространственным и временным разрешением определили спектр мощности периодического сигнала в координатах К , ш в виде отчетливо разделенных полос. Наблюдаемые колебания захватывают лишь внешние слои конвективной зоны, но потенциально несут информацию о строении Солнца вплоть до ее нижней границы, которая определяется условием конвективной устойчивости. Собственные колебания Солнца с периодами 7-70 мин были зарегистрированы в периоды 41 мин в записях солнечного микроволнового излучения 50 мин в разности интенсивностей солнечного радиоизлучения на двух близких частотах при изучении более длинных записей этот период распался на два -около 57 и 33 мин в среднем поле скоростей в фотосфере были зарегистрированы колебания с периодом примерно 40 мин в доп-леровском смещении солнечной линии поглощения уста1ювлены колебания с периодами 58 и 40 мин в верхних слоях земной атмосферы с периодами 11,7 0,1 12,7 0,1 15,8 0,2 23,2 0,2 33 1 мин были обнаружены вариации потока гамма-квантов. Наиболее детальные результаты получены Хиллом и его коллегами [44]. [c.67]

В качестве источников света в современных приборах применяют лампы с полым катодом или же с СВЧ-возбуждением, излучаюхцие линейчатый спектр. Среди них наиболее распространены лампы с по и.ш катодом, которые представляют собой герметичный баллон из стекла с кварцевым окном, гфопускающим ультрафиолетовое излучение. В баллон впаяны два электрода катод в виде полого цилиндра, изготовлешгый из металла, для определения которого предназначена лампа, и анод произвольной формы. При подаче на лампу тока силой 5-30 мА при выходном напряжении 300-800 В пары металла, из которого изготовлен катод, поступают в плазму разряда и испускают свет Поскольку интерв ал длин волн испускаемого света узкий (порядка 0,001 нм), а линии поглощения определяемых элементов заметно шире, аналитический сигнал можно измерять практически селективно. При этом другие элементы не мешают проведению анализа. [c.247]