Частота колебаний нулевых колебаний

Вычислите константу равновесия Кр реакции термической диссоциации иода Ig = 21 при 1274 К и 1,0133 10 Па, если А// реакции равен 148,766 10 Дж/моль, частота колебания молекулы 1 (Ое = 214,25 10 м-1, момент инерции 750, 1-10" кг м. Статистический вес нулевого электронного уровня атома иода 4, а нулевого электронного уровня молекулы 1 единица. [c.282]

Положение о независимом протекании элементарных реакции вытекает из выражения для константы скорости, полученного по теории переходного состояния. В это выражение входят только температура и параметры, характеризующие частицы реагентов и активированный комплекс, — масса, моменты инерции, частоты колебаний, нулевые энергии, коэффициенты активности. Все эти параметры не зависят от того, протекает ли одновременно в той же системе еще какой-либо химический процесс. [c.231]

Таким образом, энергия взаимодействия между атомами благородных газов тем выще, чем легче деформируются их электронные оболочки и чем выше частота их нулевых колебаний, т. е. чем чаще происходит процесс сближения индуцированных диполей. [c.76]

Согласно уравнению (I, 170) молекула не может обладать любой энергией колебательного движения. Она принимает только вполне определенные порции энергии, зависящие от величины колебательного квантового числа u и от значения собственной частоты колебаний ядер Колебательная энергия не равна нулю даже при квантовом числе v = 0, а это означает, что и при абсолютном нуле в молекуле совершаются колебательные движения. Низшему квантовому числу i = 0 отвечает нулевая энергия молекулы, равная для гармонических колебаний [c.69]

Успехи в изучении строения молекул и развитие квантовой статистической физики привели к созданию нового метода расчета термодинамических функций и, в частности, химических равновесий. Этот метод дает возможность вычислять значения внутренней энергии (сверх нулевой), энтропии и теплоемкости газообразных веществ в широком интервале температур (до 4000— 6000 °С), исходя из величин энергий всех квантованных состояний молекулы, связанных с ее вращением, колебаниями, электронным возбуждением и другими видами движения. Для вычисления энергии каждого из состояний молекулы необходимо знать молекулярные параметры моменты инерции, основные частоты колебания, уровни электронного возбуждения и др. Эти величины находятся главным образом путем изучения и расшифровки молекулярных спектров. Вычисление же термодинамических величин проводится методами квантовой статистической физики. Здесь будут кратко изложены основы статистического метода расчета термодинамических функций. [c.327]

Рассчитайте константу равновесия Кр реакции Н + /282 = = НгЗ, протекающей при 1000 К и 1,0133 10 Па, если моменты инер-ции молекул, частоты колебаний и статистические веса нулевых электронных уровней имеют значения [c.268]

Векторы О. связанные с отрицательными значениями диагонали матрицы Л, являются касательными к координате реакции. При движении точки конфигурационного пространства по зтим направлениям происходит убыв ние потенциальной энергии. В дальнейшем мы будем говорить об этих направлениях как о координатах реакции в локальной области точки перевала. Положительные значения диагонали Л - квадраты частот нормальных мод внутренних колебаний, нулевые связаны с полным импульсом и моментом импульса системы. [c.74]

В связи с тем, что большее число молекул переходит с нулевого уровня на уровень а=1, в этом участке спектра полоса будет наиболее интенсивная. Количество молекул, переходящих на более высокие уровни, резко убывает, что уменьшает интенсивность рядом стоящих полос поглощения. Следовательно, в случае ангармонических колебаний получается ряд полос, из которых наиболее четко выделяется основная полоса (основной тон). Зная из опытных данных частоты двух линий в полосе, например, основного тона и обертона v. , можно по уравнениям (I, 176) вычислить фактор ангармоничности а и собственную частоту колебаний ядер в молекуле. Наиболее простыв колебательные спектры получаются для двухатомных молекул. Так, например, для молекулы НС1 а = 1,618-10-2 и Vo=8,96-10 се/с-1. [c.70]

При нулевой массе пластины и усилии, снижающемся линейно до нуля, движение пластины в фазе закрывания, если не учитывать изменения коэффициента точно следует снижению потери давления. В этом случае кривые потери давления 2 и движения пластины 3, показанные на рис. УП.88, отличаются только масштабом. Но под влиянием массы пластины начальное перемещение протекает с отставанием от изменения давления, вследствие чего дальнейшее движение происходит как колебательное относительно равновесной кривой 3 для пластины с нулевой массой. Частота возникающих при этом колебаний равна собственной частоте колебания пластины. Пластина полосового клапана деформируется, имея свободно опирающиеся концы, и вследствие такого закрепления и большей массы частота ее колебаний ниже, а амплитуда выше (рис. УП.88, б), чем у пластины прямоточного клапана (рис. УП.88, в), кромка которой жестко закреплена, а вылет и толщина малы. Вследствие большего размаха колебаний пластина полосового клапана подвержена более сильным ударам при посадке. [c.387]

При сопоставлении скоростей реакций (П1.41) отличались лишь исходные состояния, а статистические суммы и нулевые энергии активированных комплексов для обеих сравниваемых реакций были идентичны. В случае реакций (И1.44), наоборот, исходные состояния идентичны, а активированные комплексы отличаются иа одну связь, т. е. на одну частоту колебаний и одну нулевую энергию. В этом случае [c.135]

Определить частоту колебания атомов в молекуле, коэффициент ангармоничности, максимальное колебательное квантовое число, энергию колебания на нулевом и максимальном колебательных квантовых уровнях и энергию химической связи. [c.19]

Вычислить константу равновесия реакции термической диссоциации иода Кр 12 = 21 при 7 = 1274 К и 1,0133-10 н/м , если А(АЯо°) реакции 148,766-10 дж/кмоль, частота колебания в молекуле иода (1)0 ==214,25-102 момент инерции вращения молекулы иода / = 750,1 кг-м . Статический вес нулевого электронного уровня атома иода равен 4, статистический вес нулевого электронного уровня Ь равен единице. [c.245]

Сущность происходящего заключается в том, что электроны в атомах и молекулах можно уподобить, колеблющимся около ядра частицам — осцилляторам. Согласно квантовомеханическим представлениям осциллятор даже при абсолютном нуле совершает колебания с так называемой нулевой энергией е=- йУо, где Уд — частота колебаний осциллятора. При сближении двух осцилляторов и их ориентации в такт происходит нечто подобное соединению двух маятников упругой нитью из двух колебаний осцилляторов с частотами Уц возникают два, близких к ним с частотами У1>Уо и У2<У(,. Если до сближения сумма нулевой энергии двух частиц была 2 - у Ау,, =йуо, то, как показывает расчет, при сближении, когда происходит взаимное возмущение электронного облака двух молекул, суммарная нулевая энергия станет равной [c.259]

Измерения производят следующим образом. В колебательный контур генератора 2 включают пустую ячейку, емкость которой принимается за Сх, и измерительный конденсатор См устанавливают в нулевое положение. При этом частота колебаний генератора 2 определяется емкостью пустой ячейки, начальной емкостью См и индуктивностью 2- После этого генератор 1 настраивают в резонанс с генератором 2, изменяя величину емкости С], Затем ячейку напол няют исследуемым веществом, в результате ее емкость увеличивается в е раз и изменяется частота генератора 2. Это изменение частоты обнаруживается как колебание стрелки прибора 8 с частотой биений. Новое положение резонанса достигается изменением емкости градуированного конденсатора См до тех пор, пока стрелка измерительного прибора 8 снова не установится в минимальное положение. [c.277]

Поглощение в ближней инфракрасной области определяется переходом молекулы с одного колебательного уровня на другой. Типичной частотой является частота, соответствующая максимуму полосы поглощения амид А — 3300 см (длина волны 3,0 мкм), что отвечает примерно Ю " с . Анализ инфракрасных спектров обычно начинается с рассмотрения валентных колебаний двухатомной молекулы. Представим, что два ядра молекулы соединены пружинкой. Колебательную энергию такой молекулы можно рассматривать как энергию гармонического осциллятора. Согласно квантовомеханическому подходу, энергия осциллятора принимает только дискретные значения, а соответствующие энергетические уровни располагаются на одинаковом расстоянии друг от друга, равном hv, где v — частота кванта света, поглощение которого повышает энергию до значения, соответствующего следующему энергетическому уровню. В основном (невозбужденном) состоянии молекула уже обладает энергией нулевых колебаний , равной половине энергии, необходимой для перехода на следующий уровень. [c.9]

В соответствии с уравнением (П1-9) только один этот тип колебаний мог бы формально привести к изотопному эффекту в нулевой энергии, величина которого соответствовала бы увеличению стабильности дейтерированного комплекса по сравнению с недейтерированным примерно на 5—6%. Что же касается уравнения (ПМО), согласно которому изотопный эффект обусловлен локализованными колебаниями С — Н-связи, то оно вообще не может объяснить наблюдаемый выше изотопный эффект. Это связано прежде всего с тем, что колебание С = С-связи является скелетным, которое в соответствии с допущением (1) [см. разд. П1А, 1, б] не зависит от введения изотопа в молекулу. Можно было бы конечно возразить, что этот вид колебания связан все же до некоторой степени с движением атомов водорода. Поэтому изотопный эффект мог бы появиться за счет большей величины приведенной массы дейтерированного соединения. Однако силовая постоянная этого колебания (рассматриваемого как колебание изолированной связи) должна быть для комплекса меньшей по величине. В результате понижение частоты при образовании комплекса с СзОе должно было [c.121]

Оп еделите сумму состояний СНзВг при 298 К и 1,0133 10 Па, если межъядерные расстояния С— Н 1,09 С — Вг 1,9ГА углы между направлениями химических связей - НСН 111°, ВгСН 107°57. Число симметрии равно трем. Частоты колебаний и вырождения (указаны 13 скобках) 618 (1), 953 (2), 1290 (1), 1453 (2), 2965 (1) и 3082 (2). Вырождение нулевого электронного уровня равно единице. [c.111]

Для реакции Н + НС1 = Нг + С1 известны следующие данные а) разность нулевых уровней энергии в исходном и активиро-ланном состоянии 18,828 кДж б) конфигурации молекул Гн н=0,13 нм и) все частоты колебаний достаточно велики и Q on = I г) транс-лиссис нный коэффициент х = 1. Электронные суммы по состояниям 1е рассматриваются. Рассчитайте константу скорости реакции при ЮО К [c.380]

На основании значений частоты колебаний и ангармоничности (Ое и titgXg, взятых из справочника [М.], для молекулы СО определите энергию колебательного движения на нулевом и первом колебательном квантовых уровнях. [c.39]

Из квантовомеханического 1)ассмотреиия гармонического осциллятора следует, что энергия колебаи ий атомов в молекулах не может принимать значения меньшего, чем Ч для каждого колебания (V — частота колебаний). Поэтому полная энергия системы в исходном состоянии не может быть меньне некоторой нулевой энергии [c.58]

В основе макроскопической теории молекулярного взаимодействия конденсированных фаз лежит представление о существующих в них флуктуациях электромагнитного поля, которые выходят за пределы фаз и, взаимодействуя в зазоре между кнми, создают силы межмолекулярного притяжения. Квантовый характер подобных флуктуаций приводит к тому, что основной вклад во взаимодействия создают так называемые нулевые колебания, не зависящие от температуры лишь при очень высоких температурах следует учитывать температурную природу флуктуаций. Частотная характеристика флуктуаций электромагнитного поля может быть найдена из оптических свойств конденсированной фазы — из зависимости от частоты ы коэффициентов истинного (не связанного с рассеянием света см. 1 гл. VI) поглощения света в контактирующих фазах. [c.249]

Разработанные в настоящее время неразрушающие методы контроля прочности основываются на измерении затухания ультразвуковых колебаний в образцах. Частота колебаний связывается различными корреляционными зависимостями с прочностными свойствами, определяемыми при разрушении образцов, например, с пределом прочности при сжатии. Для различных технологических однородных групп углеграфитовых материалов, полученных по электродной технологии, предел прочности при сжатии и измеренный по частоте поперечных ультразвуковых колебаний динамический модуль упругости, как видно из рис. 25, прямо пропорциональны [47] а= еЕ. При этом значения прочности и модуля упругости нанесены без приведения к нулевой пористости, поскольку в обоих случаях учитывающие пористость коэффициенты равны [33] испытания проведены при комнатной температуре. Влияние совершенства кристаллической структуры материала в первом приближении не сказывается на величине е. Экспериментальные точки, соответствующие образцам обработанного при различных температурах полуфабриката ГМЗ, группируются вдоль общей прямой, хотя и с заметным разбросом. Многократное уплотнение пеком при получении материала существенно повышает его относительную деформацию. Наибольшая ее величина -у материалов на основе непрокаленного кокса. Различие учитывающих пористость указанных коэффициентов для материалов, прошедших термомеханическую обработку, определило нелинейный характер связи модуля с прочностью у отличающихся плотностью образцов, и здесь [c.69]

Подставив в выражения (со) и т) (со) величины круговой частоты колебаний в диапазоне О < со << Шшах> найдем по формулам (3.175) и (3.176) значения АЧХ и ФЧХ и для наглядности построим графически характеристики (со) и 1 з (со) (рис. 3.22). Нетрудно убедиться, что значение АЧХ при нулевой частоте равно передаточному коэффициенту следящего привода [c.233]

Смотреть страницы где упоминается термин Частота колебаний нулевых колебаний: [c.18] [c.258] [c.15] [c.43] [c.380] [c.134] [c.561] [c.77] [c.104] [c.125] [c.199] [c.15] [c.134] [c.561] [c.146] [c.241] [c.308] [c.153] [c.127] [c.135] [c.299] [c.84] [c.85] [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология