Ширина линии допплеровская

Рост интенсивности сопровождается увеличением ширины спектральной линии. Ширина спектральной линии определяется также рядом факторов — естественное уширение допплеровское уширение, связанное с учетом движения атома уширение вследствие влияния электрического поля (эффект Штарка) и вследствие влияния магнитного поля (эффект Зеемана). На ширину линии влияет концентрация атомов на нижнем уровне и характеристика прибора (аппаратурная ширина). [c.11]

Ширина и форма отдельных линий в спектре ЯМР. Измеряемая на опыте ширина линии ЯМР-погло-щения складывается из следующих основных компонентов естественной ширины линии, допплеровского уширения, уширения вследствие неоднородности постоянного магнитного поля и уширения за счет взаимодействий. [c.13]

В п. Е приведены выражения, физические величины и графический материал для нахождения и 1) , для газообразных продуктов сгорания Н2О, СО2, СО, N0, ЗОг и топлива СН,1. Указанные величины получены для ударно-уширенных линий. При очень высоких температурах и малых давлениях для газов с малым отношением ширины линий к среднему расстоянию (таких, как НЕ и НС1) необходимо учитывать допплеровское уширение. [c.489]

Допплеровское уширение. В подавляющем большинстве случаев ширины линий эмиссионных спектров во много раз превышают радиационные ширины, а контуры линий оказываются значительно более сложными, чем дисперсионные. Причиной этого дополнительного уширения являются допплер-эффект и взаимодействие излучающего атома с окружающими его частицами—другими атомами и молекулами, ионами и электронами. В этом параграфе будет рассмотрено допплеровское уширение, причем сначала мы предположим, что всеми другими причинами уширения, в том числе и радиационным затуханием, можно пренебречь. [c.455]

Допплеровская ширина линий зависит от массы излучающих атомов и их температуры в соответствии с законом Максвелла для распределения частиц по скоростям. Например, для линии неона (Л = 20) с длиной волны 585,2 нм при комнатной температуре (Г = 300 К) допплеровская полуширина равна 1,66-10" нм, т. е. больше естественной полуширины на два порядка. [c.140]

На основании собственных и предшествующих данных авторы работы [5] установили, что при относительно высоких мощности и давлении может наблюдаться значительное уширение спектральных линий до ширины абсорбционной и эмиссионной линий урана (х = = 591,45 нм). Чтобы лучше оценить полуширину абсорбционной линии урана, были проведены измерения при различных давлениях для одних и тех же остальных условий. Расчеты допплеровского уширения спектральной линии урана (% = 591,45 нм) нри 1000 К дают значение полуширины, равное 0,75 ГГц. Допплеровское уширение изменялось пропорционально /Т. Следовательно, при Т и 10 К допплеровская ширина линии равна 2,34 ГГц. Эксперименты дают величину 2,5 ГГц. Нри давлении 2,026 10 На измерения указывают ширину линии 3,5 ГГц (при 1,2 максимума интенсивности). [c.511]

Для изучения реакций с участием радикалов предпочтительны методы лазерной спектроскопии в ИК-диапазоне спектра. Однако в этом случае допплеровская ширина линии поглощения является достаточно узкой, вследствие чего при повышении общего давления ширина линии поглощения увеличивается и резко уменьшается чувствительность. В ИК-области можно изучать элементарные процессы до давлений, меньших 50 Торр. [c.129]

Обширные исследования спектров поглощения свободных радикалов были проведены в Оттаве при этом использовалось высокое разрешение, даваемое 10-, 21- и 35-футовыми спектрографами с вогнутыми решетками. Высокое разрешение необходимо для разрешения вращательной структуры многих полосатых спектров и является чувствительным методом обнаружения спектров свободных радикалов, у которых ширина линий поглощения обусловливается главным образом допплеровским уширением. Для обнаружения полос с резкими кантами или с диффузной вращательной структурой, вызванной предиссоциацией, могут быть использованы приборы с низкой дисперсией. [c.23]

Благодаря очень малой естественной ширине линии резонанса Г, обычно достаточно небольшого изменения энергии Ео = Т за счет допплеровского эффекта при сдвиге источника, чтобы пройти через всю область резонанса. Ниже приводятся некоторые типичные значения скорости, которые соответствуют ширине резонанса [c.238]

Будем рассматривать сначала форму рентгеновских спектральных линий этой группы для атомов газа, полностью отвлекаясь от тех искажений в характере распределения интенсивности в них, которые обусловлены связями между атомами вещества. Для Kai,2-линий такое рассмотрение будет тем более правильным, чем большим атомным номером характеризуется элемент и чем меньше, следовательно, степень возмущения К- и L-уровней атома со стороны окружающих его и химически взаимодействующих с ним соседей. Заметим сразу же, что в рентгеновской области длин волн, в отличие от оптической, можно полностью пренебрегать влиянием теплового движения атомов вещества на форму линий. Связанное с этим влиянием так называемое допплеровское расширение линий для линий оптического спектра составляет в некоторых случаях, как известно, 95% общей ширины линии. В рентгеновской же области это дополнительное расширение линий 8, подсчитываемое но формуле [c.9]

Излучение спектра металлов и ряда других твердых при обычных температурах веществ в источнике с полым катодом обладает рядом особенностей по сравнению с излучением в обычных источниках — разрядах при атмосферном давлении благодаря относительно низкой температуре газа и излучающих паров допплеровская ширина линий невелика, а низкое давле- [c.250]

Нужно иметь в виду, что существование большого числа изотопов было впервые установлено именно по появлению соответствующих им частот в оптических спектрах. Так были открыты Н , 0 , 51 ° и многие другие [ ]. Почти для всех элементов, расположенных в средней части периодической системы, величины изотопных смещений малы иногда не только по сравнению с допплеровской, но и по сравнению с естественной шириной линии. Картина изотопного расщепления спектральных линий к тому же еще зачастую оказывается усложненной существованием сверхтонкой структуры. Таким образом, изотопный анализ по атомным спектрам может проводиться лишь в ограниченном числе случаев. Краткий обзор современного состояния этого вопроса приведен в работах р ]. [c.514]

В работе [ "] принимается, что за нарушение равенства отношения интенсивностей отношению концентраций ответственны два фактора 1) различная ширина допплеровского контура линий изотопов водорода, 2) различие энергии диссоциации молекул Нг и Ог. Однако, во-первых, допплеровская ширина линий водорода и дейтерия в относительно холодной плазме низкого давления меньше ширины аппаратурного контура применявшегося прибора. Поэтому интенсивность в максимуме линии не зависит от допплеровской ширины. Во-вторых, отношение числа диссоциированных молекул Нг и Ог в плазме разряда зависит не от малого значения разности энергий диссоциации, поскольку плазма в этих условиях далека от состояния термодинамического равновесия, а от вероятностей процессов диссоциации и рекомбинации в объеме и на стенках трубки. Но рекомбинация идет в основном на поверхности и зависит от состояния последней, а значения эффективных сечений для процессов диссоциации молекул Нг и Ог неизвестны. Поэтому неудивительно, что авторам для получения согласия их вычислений с опытом пришлось принять температуру газа в плазме в 2500° С. Между тем, при низком давлении газа и не слишком больших плотностях тока, которые имели место в условиях работы [ ], температура газа не может сильно отличаться от температуры стенок разрядной трубки т. е. вряд ли превосходит 200—300° С. [c.544]

Для улучшения разрешения линий водорода и дейтерия существенно, чтобы ширина линий, испускаемых источником, была малой. Расчет интенсивности крыла линии Нр на расстоянии 1,33 А от максимума (положение Ор) в предположении допплеровского уширения линии Нр показывает, что она пренебрежимо мала и наблюдаемые крылья линии Нр обусловлены процессами столкновений в источнике. Это подтверждается наблюденной зависимостью глубины провала между линиями Н, и Ор от давления в разрядной трубке (рис. 222). Таким образом, можно считать, что на расстоянии от максимума, большем [c.551]

Результатов проведенных определений изотопного состава гелия статья не содержит. Приведенные в ней данные по ширине линий позволяют оценить температуру газа в полом катоде. Она может быть вычислена по допплеровской ширине линии и оказывается равной 190° К, т. е. отличается от температуры наружных стенок полого катода вс°го на 100° [c.557]

Как видно из этих регистрограмм, имеет место значительное переложение компонентов линии. Исследование показало, что в условиях проведения эксперимента допплеровская ширина линии близка к ширине инструментального контура. Поэтому степень разрешения заметно меняется с изменением разрешающей силы установки в частности, вследствие недостаточно высокого качества поверхностей интерферометра Фабри — Перо, разрешение улучшается при его диафрагмировании. [c.579]

Длина волны, время жизни, естественная ширина и допплеровское уширение резонансных линий ртути, натрия и кадмия [12] [c.48]

Естественная ширина линии, равная ТУ/Йшо, для молекул, излучающих в ИК-диапазоне частот, ничтожно мала и может быть сравнима с Гс только в условиях глубокого вакуума. Уширение линии Гд, обусловленное эффектом Допплера, составляет (Оо /с 10 соо. Однако допплеровский контур линии в отличие от (33.17) экспоненциально зависит от —[Гд/(о) — Юо)] и при дефекте резонанса (33.20) в не слишком разреженном газе контур линии определяется формулой (33.17). [c.161]

Ширина линии возбуждения имеет конечную величину ЛЯ,, которая складывается из естественной ширины линии (10 эв) и допплеровского уширения (при комнатной температуре 6,5-10 эв). Этими величинами, очевидно, также можно пренебречь. [c.13]

Примечание Ширина щели 3,4-метрового спектрографа 18 мк, решетка 600 штрих/мм. Чувствительность повышается до IV порядка спектра, когда эквивалентная ширина щели становится равной естественной (допплеровской) ширине линий. [c.170]

Рис. 1.5. Зависимость энергии отдачи и допплеровской ширины В от энергии гамма-кванта Е. Данные соответствуют Т = 300° К и Л = 100 а. е. м. Здесь Г — естественная ширина линии излучения для времени жизни возбужденного состояния ядра т= 10 сек..

Упомянутые выше три эффекта действуют также и при обратном процессе — резонансном поглощении , когда ядро zX. , поглощая фотон, переходит из основного в возбужденное состояние Е . Из-за отдачи резонансная энергия падающего фотона должна быть при таком поглощении больше Ej. на величину R допплеровское уширение и естественная ширина линии приводят и в этом случае к появлению распределения вокруг значения Ег + R. На рис. 103 дается пример спектров излучения и поглощения, причем допплеровская ширина линии предполагается превышающей естественную ширину. Как видно из этого примера, эффект отдачи препятствует резонансному поглощению ядром zX , находящимся в основном состоянии, у-кванта, испущенного аналогичным ядром при прямом переходе из возбужденного состояния в основное. [c.451]

Если температура оксиацетиленового пламени равна 3200° К, тогда допплеровское уширение линии 2497 А составляет 0,03 А. Если далее предположить, что уширение линии за счет давления равно допплеровскому уширению, то ширина линии составит 0,06 А, что значительно превышает величину изотопического сдвига. Поэтому проведение изотопного анализа бора при атомизации пламенным методом невозможно. Имеется теоретическая возможность осуществить эти измерения при атомизации образцов в разряде полого катода, поскольку ширина линии бора в лампе с полым катодом примерно равна величине изотопического сдвига Од а о попытка Голеба [151] использовать этот метод не увенчалась успехом. [c.71]

Методы расчетов резонансных интегралов, описанные в предыдущих параграфах этой главы, являются обобщением основных результатов некоторых наиболее поздних исследований теории расчета резонансных интегралов. В частности, так называемые NR- и N111 А-нрпближения могут быть использованы для получения первых оценок вклада в эффективный резонансный пнтеграл разрешенных резонансов. Для основных горючих материалов — и — резонансы разрешены вплоть до 500 и 400 эв соответственно. Ошибку, связанную с упрощенной трактовкой процесса замедления, можно уменьшить, если выбрать должным образом эффективную ширину линии Вигнера для каждого отдельного резонанса. Эта величина Г определяется как отрезок на энергетической шкале, внутри которого резонансное поперечное сечение, в том числе рассеяние и поглощение, с учетом допплеровского уширения равно или больше нотенцпального сечення рассеяния, определяемого формулой (6.177). Заметим, что в действительности эффективная ширина зависит в общем случае от расноложения материалов в системе. [c.506]

Лазерные методы позволяют получать частицы как с определенным значением и направлением вектора скорости, так и с определенной ориентацией в пространстве. Если для возбуждения молекулы, контур линии поглощения которой обусловлен допплеровским уширением, использовать лазер, дающий излучение со спектральной шириной, заметно меньшей ширины линии поглощения, то возбуждению подвергнутся лишь молекулы, двигаюцдаеся с определенной скоростью в направлении луча лазера. Например, если частота генерации лазера соответствует частоте центра линии поглощения молекулы, то возбуждаться будут лишь "покоящиеся" молекулы. [c.136]

Измерения по такой схеме становятся особенно чувствительными, если ширина линии зондирующего излучения меньше ширины линии в поглощающем слое (рис. 14.41). Это условие в значительной мере выполняется, когда в качестве источника света используют газоразрядные лампы низкого давления (тлеющий разряд в полом катоде, высокочастотный разряд), а поглощающий слой атомов создают за счет испарения навески пробы при атмосферном или даже повышенном давлении, когда линии поглощения уширены за счет допплеровского и лорентцевского эффектов. Фактически применение линейчатых источников света позволяет повысить чувствительность [c.826]

Допплеровская ширина линий Дv = 0,71.10 Т1т сл. 1, гдет — массамолеку-лы и V — волновое число соответствующей спектральной линии. [c.151]

Учет сдвига особенно существен при больших значениях а, когда лорентцевская ширина превышает допплеровскую ширину линии. В табл. 6 сопоставлены величины для различных значений а, вычисленные по [c.40]

Ширина резонансных линий в лампах с полыми катодами определяется допплеровским эффектом и самопоглощением. Изменения температуры (для неохлаждае-мых полых катодов в пределах 400—600° К) практически не влияют на общую ширину линий. Поэтому изменение полущирины линии с изменением режима разряда определяется только различным уровнем самопоглощения. В тех случаях, когда линия испытывает сверхтонкое расщепление, о величине самопоглощения более удобно судить по наблюдаемому отношению интенсивностей компонент сверхтонкой структуры. При увеличении самопоглощения отношение компонент должно приближаться к единице. [c.84]

Интерферометрическое измерение контура линии Нд 2537 А при использовании одноизотопной ртути Нд-198 показало, что полуширина линии с учетом аппаратурного ущирения линии составляет около 0,09 см К Допплеровская полуширина линии при температуре нагретой части капилляра -700°К должна быть равна 0,054 СЖ". Итак, уширение линии в результате самопоглощения оказывается меньше допплеровской ширины линии. [c.91]

Влияние предполагаемой формы и ширины линии на е нельзя оценить без подробных численных расчетов. Так как хмы полностью пренебрегли допплеровским уширением, то по мере возрастания температуры вычисленные значения е будут уменьшаться. Однако характерные расчеты показывают, что нри атмосферном давлении (а следовательно, и при более высоких давлениях) и при температурах пи/ке —2000° К допплеровская гголуширина вообще мала по сравнению с полушириной, обусловленной столкновениям (см. конец этого раздела). Поэтому маловероятно, чтобы расчетные значения е заметно уменьшались в температурном диапазоне, охватываемом экснерименталыгыми данными, только из-за пренебрежения вкладами допплеровского уширения в форму и полуширину спектральной [c.271]

По-видимому, в дальнейшем при совершенствовании аппаратуры могут возникнуть проблемы, связанные с уменьшением ширины линий вращательной структуры, которую можно сокращать за счет допплеровской составляющей. В этом случае лучше всего использовать молекулярные пучки. Однако одновременно возникает и проблема существенного увеличения длины поглощающего слоя, так как плотность вещества в молекулярных пучках мала. Правда, эти затруднения можно отчасти компенсировать увеличением чувствительности спектрофотометров по оптической плотности. Например, сейчас имеются спектрофотометры для видимой и УФ-области спектра, которые позволяют измерять оптические плотности порядка 10-4 10-8. [c.86]

Необходимость учета квадратичного допплеровского сдвига в экспериментах по эффекту Мессбауэра была отмечена впервые Джозефсоном [68], обратившим внимание на важность учета различия температур излучателя и поглотителя в опытах по определению гравитационного сдвига энергии гамма-квантов типа опыта Паунда и Ребки [69]. Ход рассуждений Джозефсона весьма прост. С испусканием -кванта одно из ядер в решетке становится легче на величину = — (е /с ). Между тем его импульс в решетке при излучении кванта без отдачи не меняется. В результате кинетическая энергия данного ядра р /2т, а соответственно и вся кинетическая энергия ядер в решетке возрастают на величину 6Е = 6 р 12т) = — (р /2) Ьт1т ) = (и 2с ) е,о, и на такую же величину должна уменьшиться энергия излучаемого кванта. Соответственно при поглощении одним из ядер решетки гамма-кванта кинетическая энергия движения ядер в решетке уменьшается, а потому и резонансная энергия поглощаемого кванта также должна уменьшиться. Квадратичный допплер-эффект в отличие от отдачи смещает резонансные энергии излучаемого и поглощаемого квантов в одну и ту же сторону. Усреднение по значениям дает бв = v l2 ) ео = Е тс ) Ео, т. е. изменение резонансной энергии гамма-кванта пропорционально средней кинетической энергии мессбауэровских атомов в решетке, зависящей от теплоемкости решетки, т. е. ее температуры и химического состава. В конечном счете относительное изменение резонансной энергии гамма-квантов с температурой описывается соотношением д1дТ) (бд/бо) = — (Ср/2с ), где Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении. Так, для железа при комнатной температуре относительное изменение энергии гамма-квантов на Г К составляет 2,2 (т. е. величину, равную гравитационному смещению энергии у-кванта на высоте 22 м), а ожидаемое смещение при переходе от комнатной температуры до абсолютного нуля близко к естественной ширине линии. [c.40]

ХОДОМ в первое возбужденное состояние с энергией 23,8 кэв. Этот мессбауэровский уровень со спином + /г и временем жизни 1,85-10 сек распадается затем М1-переходом в основное состояние со спином Допплеровская скорость, соответствующая естественной ширине линии и вычисленная по времени жизни возбужденного состояния 23,8 кэв, составляет 0,31 мм1сек коэффициент внутренней конверсии для перехода в основное состояние равен 5,2. [c.250]

Отношение естественной ширины к допплеровскому уширению в резонансных линиях поглощения составляет 0,0014 (20°), 0,0063 (160°) и 0,042 (200°) для ртути, натрия и кадмия соответственно (табл. 2-1). В некоторых случаях естественным уширением можно пренебречь. Однако Митчел и Земанский [12] отметили интересное влияние поглощения на относительное значение двух типов уширения. В случае слабого поглощения при низких давлениях в малом слое р = 10 —мм рт. ст., I = = 0,1—3 см), когда произведение к 1 [т. е. 1п (/о//)1 равно 3, краями линии можно пренебречь и линию можно считать допплеровской (рис. 2-11). Однако при сильном поглощении (р = 10 —10 мм рт. ст.), когда ко1 порядка 3000, в центре линии наблюдается полное поглощение и становится важным поглощение на краях. Далее можно показать, что поглощение на краях определяется естественной шириной линии [12]. [c.49]

Однако поглощение подавляется не полностью благодаря небольшому перекрытию линий, связанному с допплеровским уширением. Исследуя температурную зависимость такого перекрытия, Мёссбауэр обнаружил [2], что при некоторых условиях определенная доля излученных твердым источником у-квантов не испытывает ни заметных потерь на отдачу, ни допплеровского уширения энергия этих фотонов остается равной а ширина линии близка к естественной. [c.452]