Переходы в атомах

Поскольку при реакции все атомы исходных веществ переходят в атомы продуктов, что вы можете сказать об изменении в ходе реакции общей массы реагирующих веществ Почему [c.109]

Поскольку ширина спектральных линий, соответствующих электронным переходам в атомах, относительно мала (- 10-2 д ), необходимо применять спектральную аппаратуру, позволяющую выделять из сплошного спектра монохроматические составляющие с ширинами, равными (меньшими) ширинам атомных спектральных линий. Такая аппаратура хотя и вполне доступна, но относительно громоздка и, кроме того, обладает малой светосилой, что затрудняет регистрацию слабых сигналов. Поэтому атомно-абсорбционный метод анализа с применением источников излучения сплошного спектра не нашел широкого распространения. [c.35]

В условиях нормальной дифракции рентгеновских лучей длина волны падающего излучения к меньше длины волны собственных электронных переходов в атоме Хк (а частота V, соответственно, больше v ), т. е. кК кк и v>v . Это позволяет использовать приближение рассеяния рентгеновских лучей свободным электроном. Такой электрон становится источником сферической волны с амплитудой р. Атомная амплитуда рассеяния А (0) является результатом сложения волн, рассеянных всеми электронами атома, пропорциональна Р и зависит от угла рассеяния 0 и плотности распределения электронов в атоме. Обычно атомной амплитудой рассеяния называют безразмерную величину /(0) =Л (0)//. С увеличением угла рассеяния 0 функция /(0) резко уменьщается от величины I (порядковый номер) до нуля. В принятом приближении функция /(0) является действительной. [c.218]

Активными центрами газовых лазеров являются атомы и ионы в газовой фазе. Области генерации достаточно узкие, как правило, не превышающие ширины спектральных линий, возникающих при электронных переходах в атомах и ионах. В последнее время широкое применение находят лазеры, в которых активными центрами являются молекулы, т. е. лазерное излучение возникает при электронных переходах в молекулах (говорят на молекулярных переходах ). Области генерации молекулярных лазеров несколько шире, чем лазеров на атомных переходах, так как генерация происходит одновременно в нескольких возбужденных вращательных уровнях (иногда и электронно-колебательно-вращательных). Мощности генерации меньше, чем у твердотельных лазеров, [c.192]

Лазеры, у которых в качестве вещества для активной среды используются нейтральные атомы типичный представитель — ге-лий-неоновый (Не-Ые) лазер, который используется для получения излучения с длиной волны 633 нм. Ширина линии генерации составляет 1700 МГц. Гелий-неоновый лазер может также давать генерацию и на других длинах волн, соответствующих атомным переходам в атоме неона. Наряду с гелий-неоновым лазером существуют газовые лазеры с использованием других нейтральных атомов, включающих большинство инертных газов (Не, Ые, Кг, Аг, Хе) кроме того, применяются такие вещества, как Ь, СЬ, Нд. Длины волн и мощности излучений этих лазеров можно найти в специальной литературе. [c.193]

Рис. 19. Схема переходов в атоме алюминия (вверху) н спектр

Прежде чем рассматривать классификацию химических реакций, следует четко отделить химические превращения от физических. Физическими процессами являются те процессы, при которых изменяется физическое состояние веществ. Физические процессы включают как макро-, так и микроявления. В первом случае это фазовые переходы (плавление, кипение), во втором случае (микрофизика) — это внутриатомные процессы (ядерные реакции, электронные переходы в атомах и кристаллах) и внутриядерные процессы, протекающие с изменением различных характеристик атомных ядер. [c.62]

Переходы, для которых О = О, называют запрещенными в дипольном приближении. Большая часть возможных переходов в атоме запрещена, в связи с чем в спектроскопии важное значение имеют правила отбора для разрешенных переходов. [c.44]

Задача 3.22. Найти, как изменяется спектральная картина переходов в атоме У при перемещении его из слабого магнитного поля в сильное. [c.93]

Задача 3.19. Для каких переходов в атоме углерода в слабом магнитном поле [c.83]

Таким образом, электронные переходы в атоме сопровождаются выделением или поглощением электромагнитной энергии, частота которой может быть равна только определенным разрешенным значениям. Согласно расчетам, величина кинетической энергии электрона на стационарной орбите атома водорода составляет 13,6 Из сказанного выше следует, что эта огромная энергия не может передаваться другим частицам, обладающим меньшей энергией. Изменение кинетической энергии электрона происходит только при изменении радиуса орбиты, на что требуется затратить работу —ЛЕ. Таким образом, кинетическая энергия электрона в атоме является типичным примером нулевой кинетической энергии (см. 1). [c.53]

Налагаемые правилами отбора запреты не являются абсолютными, но соответствуют очень малой вероятности запрещенных переходов. Более или менее редко многие из них все же осуществляются. Например, весьма важное для радиоастрономии излучение Космоса на волне 21 см обязано своим происхождением одному из запрещенных переходов в атомах водорода (который у каждого данного атома осуществляется в среднем лишь один раз за 11 миллионов лет). [c.228]

Антибатная зависимость Дф от вполне понятна, так как повышение парциального давления водорода означает повышение его химического потенциала, т. е. повышение стремления переходить в атомы на поверхности платины и далее в раствор в виде положительно заряженных ионов, вследствие чего платина должна сильнее зарядиться отрицательно (понизить свой электрический потенциал относительно раствора). [c.506]

Резонансная спектроскопия. Методы резонансной спектроскопии основаны на избирательном поглощении веществом электромагнитных волн. Избирательное поглощение осуществляется в условиях резонанса, когда происходит совпадение энергии (частоты) падающей электромагнитной волны с энергетическими переходами в атомах, из которых состоит исследуемое вещество. В двух [c.185]

Для одноэлектронных переходов в атомах применяются правила отбора [c.40]

Рис. 17.1. Спектр некоторых электронных переходов в атоме водорода

Неотъемлемым звеном всех процессов ЛРИ является селективное возбуждение атомов или молекул, и хотя в настоящее время известны тысячи лазерных линий, совпадение лазерной линии с подходящим переходом в атоме или молекуле продолжает оставаться редкой случайностью. По этой причине создание и совершенствование перестраиваемых лазеров — это этап всех ЛРИ-программ. Очень серьезное значение имеет этот вопрос для молекулярного варианта ЛРИ, поскольку для претворения его в жизнь необходимы мощные перестраиваемые лазеры в средней части инфракрасного диапазона спектра. [c.260]

Спектры и потенциалы ионизации (ПИ) атомов щелочных металлов (элементов группы 1А в периодической системе) удается довольно хорошо аппроксимировать в рамках теории Бора, если заменить п эффективным квантовым числом п = п—с1), где с1 — так называемый квантовый дефект. Исходя из значения первого потенциала ионизации, вычислите квантовый дефект для 5-электрона и энергию перехода ( +1)5-<-я5 в атомах и (п = 2 ПИ = 5,363 эВ) и Ка = 3 ПИ = 5,137 эВ). Используйте для постоянной Ридберга значение, соответствующее атому водорода (т. е. предположите, что электроны внутренних оболочек полностью экранируют ядро), (Экспериментальное значение для энергии указанного перехода в атоме Ка составляет 25 730 см . ) [c.26]

Хотя при выполнении адиабатического условия (91,4) не происходит квантовых переходов в атоме, пролетающая частица вызывает в атоме возмущение (при больших это возмущение может быть большим), которое строго коррелировано с движением этой частицы и исчезает при удалении частицы. Такого рода взаимодействия носят название адиабатических взаимодействий. Адиабатические взаимодействия не приводят к квантовым переходам в состояниях с дискретным спектром. [c.438]

Из-за слабой спин-орбитальной связи в атомах вероятности этих переходов очень малы. Оптические переходы AI1 возможны и между компонентами разных мультиплетов тонкой структуры, соответствующими состояниям одинаковой четности. Из-за малой вероятности испускания квантов AI1 в обычных условиях атом теряет энергию возбуждения при взаимодействии с другим атомом (неупругие столкновения) непосредственно без излучения. В сильно разреженных газах (межзвездные туманности) столкновения между атомами очень редки. В этом случае атом может освободиться от возбуждения только путем излучения AI1 (если излучение фотонов 1 запрещено). Такое излучение магнитных ДИПОЛЬНЫХ квантов действительно наблюдается при квантовых переходах в атомах межзвездного газа — линии свечения туманностей, где оно соответствует квантовым переходам в дважды ионизированных атомах кислорода. [c.458]

Энергии в кулоновском поле статического точечного заряда прямо пропорциональны массе частицы, так как масса — единственная величина размерности энергии в задаче (см. (6.12)). С этой точки зрения любое измерение энергий перехода в атоме в то же самое время является определением массы частицы. [c.207]

Энергетические переходы в атомах и молекулах [c.152]

Энергетические переходы в атомах и молекулах существенно отличаются. Энергия, поглощенная атомом при взаимодействии с фотоном, может израсходоваться только на повышение энергии его электронов, сопровождающееся переходом электрона на свободную, более высоко расположенную по энергии, орбиталь, т. е. переходом атома из основного в возбужденное состояние. Электрон может быть возбужден и нагреванием (высокие температуры) и электрическим разрядом — искра или дуга. [c.153]

Для реализации определенного энергетического перехода в атоме или молекуле совпадения энергий перехода и поглощенного фотона недостаточно. Для этого необходимо еще выполнение некоторых других условий, которые объединяются под общим названием правила отбора. Переходы, возможные или невозможные согласно этим правилам, называют разрешенными или запрещенными. В действительности эти переходы следует рассматривать не как категорические, абсолютные понятия, а как вероятностные. Это означает, что вероятность запрещенного перехода много меньше вероятности разрешенного перехода, но в любом случае всегда не равна нулю. Меньшая вероятность запрещенного перехода связана [c.154]

Энергетические переходы в атомах связаны с переходов электронов с одних орбиталей на другие, т. е. представляют электронные переходы в чистом виде, так как здесь отсутствует возможность для проявления колебательных или вращательных переходов. Кроме основного требования по совпадению между поглощенной энергией и энергией перехода необходимо выполнение и следующих правил отбора [c.155]

Рис. VII.6. Электронные переходы в атомах и молекулах.

На рис. 13.39 схематически изображены электронные переходы в атоме натрия. [c.392]

Вероятности радиационных переходов в атоме водорода. ........ [c.5]

ВЕРОЯТНОСТИ РАДИАЦИОННЫХ ПЕРЕХОДОВ В АТОМЕ ВОДОРОДА [c.652]

Следует иметь в виду, что последняя схема (как и сами правила Клечковского) не отражает частных особенностей электронной структуры атомов некоторых элементоа. Например, при переходе от атома никеля (2 = 28) к атому меди (2 = 29) число Зй-электронов увеличивайся не иа один, а сразу на два за счет проскока одного из 45-электронов на подуровень З . Таким образом, электронное строение атома меди выражается формулой Аналогичный проскок электрона с внешнего на й-иодуро-вень предыдущего слоя происходит и в атомах аналогов меди — серебра и золота. Это явление связано с повышенной энергетической устойчивостью электронных структур, отвечающих полностью занятым энергетическим подуровням (см. 34). Переход электрона Б атоме меди с подуровня 4 на пп 1урсвонь 3[c.98]

Еще в 1917 г. А.Эйнштейн выдвинул гипотезу о существовании не только спонтанных, но и вынужденных (стимулированных или индуцированных) переходов в атомах, сопровождающихся излучением. Попытка обнаружения стимулированного излучения в газовом разряде была предпринята Р.Ландебурном в 30-е годы, а в 1М0 г. В.А.Фабрикант сформулировал необходимые для этого условия. После второй мировой войны многие физики вернулись в лзбор атории, привнеся в работу опыт, полученный с радиолокационной техникой СВЧ. Одним из таких физиков, занявшихся СВЧ-спектроскопией, — как пишет Дж. Пирс [7], — был Чарльз Таунс. .. В 1951 г., сидя на парковой скамейке в Вашингтоне перед деловой встречей, Таунс впервые представил себе принцип, на котором сейчас базируется действие лазера . В 1954 г., почти одновременно, Н.Г. Басовым и А.М. Прохоровым в СССР (в Физическом институте им. П.Н. Лебедева) и Ч. Таунсом с сотрудниками в США (в Колумбийском университете) был создан первый молекулярный генератор на аммиаке, излучающий радиоволны с длиной волны около 1 см. Эта работа была отмечена Нобелевской премией. В 1960 г. Т. Мейман (фирма Хьюз , США) создал первый в мире рубиновый оптический квантовый генератор. Дальнейшее развитие квантовой электроники и нелинейной оптики — результат работы многих отечественных и зарубежных ученых [8]. [c.96]

Природа взаимодействия столь различающихся по энергии квантов с веществом принципиально неодинакова. Так, излучение уквантов связано с ядерными процессами, излучение квантов в рентгеновском диапазоне обусловлено электронными переходами во внутренних электронных слоях атома, испускание квантов УФ- и видимого излучения или взаимодействие вещества с ними — следствие перехода внешних валентных электронов (сфера оптических методов анализа), поглощение ИК- и микроволновых квантов связано с переходом между колебательными и вращательными уровнями молекул, а излучение в ра-диоволновом диапазоне обусловлено переходами с изменением ориентации спинов электронов или ядер атомов. Для решения разнообразных задач наибольшее значение имеют спектральные методы анализа, оперирующие с излучением рентгеновского, оптического, ИК- и радиоволнового диапазонов. В данном практическом руководстве по физико-химическим методам анализа рассматриваются оптические методы, которые традиционно делятся па оптическую атомную и оптическую молекулярную спектроскопию. В первом случае аналитические сигналы в области спектра от 100 до 800 нм являются следствием электронных переходов в атомах, во втором — в молекулах. [c.7]

Существование этого изменения характера адсорбции подтверждается экспериментальными данными. Мейер [252] проводил бомбардировку ионами калия нитей платины, меди и алюминия, покрытых адсорбированным натрием, и во время происходящего при этом испарения натрия наблюдал в спектре линию О натрия. Ионы натрия, которые десорбируются, по-видимому, под влиянием бомбардировки ионами калия, во время испарения превращаются в атомы, проходя через несколько возбужденных состояний, вызьпзающих испускание света. В том случае, когда количества адсорбированного натрия малы, испускание света не наблюдается. Оно становится более заметным при увеличении количества адсорбированного натрия, затем проходит через максимум и, наконец, снова уменьшается в присутствии более значительных количеств адсорбированного натрия. Это явление объясняется тем, что при низких значениях О натрий освобождается с поверхности в виде ионов, при более высоких значениях эти ионы нейтрализуются, переходя в атомы, а при еще более высоких значениях 6 натрий находится на поверхности в виде атомов, которым нет необходимости нейтрализоваться при десорбции. [c.138]

При использовании лазерного излучения большой мощности может возникнуть явлепне оптического насыщения перехода, т. е. явление, когда число переходов в атоме с нижнего уровня на возбужденный под действием квантов света источника возбуждения окажется равным числу переходов с возбужденного на нижний, возникающих как за счет спонтан]1ого излучения, так и за счет стимулированного излучения с возбужденного уровня. Таким образом осуществляется максимально возможное число оптических переходов между двумя энергетическими уровнями. Дальнейшее увеличение мощности излучения источника света не мо- [c.135]

Задача 3.19. Для кашх переходов в атоме углерода в слабом магнитном поле будут наблюдаться нормальный и аномальный чффекгы Зе< мана [c.92]

Переходы, для которых Dftj = 0, называются запрещенными в дипольном приближении, и соответствующие этим переходам спектральные линии отсутствуют в наблюдаемом спектре. Большая часть возможных переходов в атоме запрещена, в связи с чем в спектроскопии важное значение имеют правила отбора для разрешенных переходов. [c.40]

Испускание характеристического рентгеновского излучения подчиняется кваптовомеханическим правилам отбора. Переход электрона с одной оболочки на другую должен удовлетворять условиям Ап > О, А/ = 1 и Aj = О или 1. Линии, отвечающие таким переходам, называют разрешенными или диаграммными линиями. Линии, соответствующие запрещенным переходам, имеют очень малую интенсивность. Так называемые сателлитные линии отвечают переходам в атомах с двумя или более вакансиями. [c.65]

У атомов с большим числом электронов число возможных переходов может быть очень большим — от нескольких сотен до нескольких тысяч. Поэтому эмиссионный спектр подобных атомов состоит из множества линий, каждая из которых отвечает фотонам с точно определенной частотой, излучаемых при определенном переходе в атоме. Так как энергия переходов во всех видах атомов является специфической величиной для. данного вида атомов, то положение спектральной линии в спектре может служить адче- [c.156]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология