Собственные функции двойной

Выделим в формуле (17.50) слагаемое, относящееся к одной дислокационной петле, и назовем его собственной функцией Лагранжа дислокации L,. Отложим пока вопрос о корректности двойного контурного интегрирования по одной и той же дислокационной петле, обратив внимание на нелокальный характер функции Lj. Если представить L в виде [c.280]

Упрощая, можно принять, что каждая из двух частей двойного электрического слоя выполняет в процессе разряда свою собственную функцию падение потенциала в диффузной области определяет поверхностную концентрацию разряжающихся частиц, а падение потенциала в гельмгольцевской области е — влияет на энергию активации разряда. Вместо уравнений (Х1П-68) и (ХП1-69) следует написать [c.325]

Ранее рассматривалось (стр. 68) описание собственных функций атомов с помощью главного, побочного, магнитного и спинового квантовых чисел. Этот способ описания применяется и для молекулярных орбит, причем пи имеют те же значения. Магнитное квантовое число имеет здесь отличное значение и поэтому обозначается иначе (А вместо пг). Направление магнитного квантового числа определяется в этом случае относительно оси. Молекулярные орбиты с Я = 0 симметричны относительно оси А—В (это 0-орбиты). Для я-орбит л= 1, для б-орбит Я= 2. 0-Орбиты не вырождены, другие типы орбит характеризуются двойным вырождением, соответствуя компоненте с движением электронов вокруг А—В в положительном или отрицательном направлении. [c.101]

Собственные функции тетраэдрических связей цилиндрически симметричны относительно их направления. Поэтому вращение вокруг простой связи не влияет на ее энергию, если отвлечься от стерических эффектов, вызываемых взаимным положением замещенных групп и атомов. Если две (из четырех) собственные функции связи участвуют в образовании двойной связи, ее энергия будет зависеть от относительной ориентации связей обоих углеродных атомах — будет максимальной, когда будет достигаться макси- [c.216]

Если бы орбитальные функции были взаимно ортогональны, то интегралы, соответствующие обмену больше, чем одной пары электронов, равнялись бы нулю. Практически собственные функции не бывают в точности ортогональными. Однако поскольку отклонения от ортогональности незначительны , то обменные интегралы, содержащие двойные и более сложные перестановки, настолько малы, что ими можно пренебречь [11]. Из этого следует, что из приведенных выше [c.79]

Молекулярные орбиты, обладающие цилиндрической симметрией относительно оси молекулы, называют сг-орбитами . Те из молекулярных орбит, которые возникают в результате комбинации ру- или Рг-собственных функций атомов, называют я-орбитами и обозначают Ду или Смысл этих обозначений становится ясным, если вспомнить об описании собственных функций атомов с помощью главного, побочного, магнитного и спинового квантовых чисел. Этот способ описания применяется и для молекулярных орбит, причем п и I имеют те же значения. Лишь магнитное квантовое число имеет здесь другое значение и обозначается поэтому иначе — А вместо т. Направление магнитного квантового числа определяется в этом случае относительно оси. Молекулярные орбиты с А = О симметричны относительно оси А — В — это ст-орбиты, в случае А = 1 получают я-орбиты и в случае А = 2 — -орбиты. ог-ОрбиТы не вырождены, другие типы орбит характеризуются двойным вырождением, соответствуя компоненте с движением электронов вокруг А — В в положительном или отрицательном направлении. [c.25]

Примером синтетического определения может служить определение электронной пары в методе валентных схем. Для этого определения потребовалось специальное развитие теории, а именно введение представления о спиновых инвариантах (в первых вариантах метода валентных схем) или о собственных функциях связи (в последующих вариантах). Таким же примером может служить определение о,я орбиталей при квантовомеханической интерпретации двойных связей. Это определение предполагает как минимум две познавательные операции введение представления о молекулярных орбиталях, и классификация молекулярных орбиталей по свойствам симметрии., [c.148]

Здесь уместно сделать отступление для объяснения свойств двойной и тройной связей. Можно найти причину свободного вращения метильных групп в этане, в то время как две метиленовые группы в этилене не имеют свободного вращения. Тетраэдрическая собственная функция связи в этане симметрична по отношению к оси, проходящей по линии, соединяющей центры атомов углерода. Относительная ориентация обеих метильных групп не оказывает влияния на отношение между двумя взаимодействующими соб- [c.270]

ВЫСОКОЙ энергией, чем собственная функция зр -связи. Для галогенидов ртути и кадмия другой возможностью является образование 5/ -связей при структуре с двойными связями С1 . Hg С1 [c.337]

Состояние связи в бутадиене, как это показано выше, может быть точно описано путем указания собственных функций и вытекающих из них энергий связи и плотностей л-электронов в различных местах молекулы, а именно для трех связей в ней. При использованном там способе рассмотрения, соответствующем второму приближенному методу, вначале отказываются от какой-либо классической структурной формулы и лишь затем определяют, с какой степенью приближения формула с сопряженными двойными связями способна передать действительные соотношения. Можно, однако, также — и это имеет место, если хотят рассчитать бутадиен по первому приближенному методу, — сказать, что основное состояние бутадиена изображается как результат наложения двух структур [c.370]

Ниже этой граничной частоты волновой процесс в канале не возбуждается. Эта критическая частота соответствует частоте собственных колебаний в направлении, перпендикулярном к оси X с модой (т, п, 0). Если на грани х = О задано вынужденное распределение скоростей в виде ( , г), то после разложения этой функции в двойной ряд Фурье по собственным функциям для колебаний в направлении, перпендикулярном к оси канала, мы придем к выводу, что для симметричного распределения скоростей, относительно центра канала имеют место колебания с четными числами т, п, а также с модой (О, 0). Для несимметричного распределения моды будут нечетными. [c.61]

Первый двойной интеграл представляет собой собственно целевую функцию. Последние составляющие - штрафная функция . Нижний индекс означает, что выражения в скобках учитываем только при их положительном значении, т. е. когда не удовлетворяются ограничения. В другом случае они равны нулю. Малое значение б добавляем для устойчивости вычислений. Таким образом, функция Гамильтона Я [c.204]

Групповая скорость соответствует скорости распространения вершины импульса. Часть энергии распространяется со скоростью, превышающей групповую, и возможно частичное наложение сигналов, переносимых различными волнами. Поэтому особое значение приобретает рассмотрение нестационарных процессов, обусловленных импульсным возбуждением звукопровода. Соответствующая задача может быть решена применением к уравнениям движения, а также начальным и граничным условиям двойных интегральных преоб -разований - синус-косинусного преобразования Фурье для пространственных координат и преобразования Лапласа по времени. Решения в замкнутом виде получены лишь для простейших случаев, имеющих ограниченное практическое значение. Однако можно предположить, что на значительном расстоянии от места возбуждения для не слишком высоких частот характер возмущения практически не зависит от распределения возмущающей нагрузки по возбуждаемому сечению стержня. Показано, что если изменение возбуждающей функции/(0 происходит за время, которое велико по сравнению с наибольшим периодом собственных колебаний тела, эффекты, обусловленные пространственным распределением приложенной силы, затухают на расстояниях, сравнимых с размерами тела, определяющими наименьшую частоту собственных колебаний (динамический принцип Сен-Венана). [c.122]

Помимо различий в потенциальном и свободном объемах на молекулу, имеющих различные значения для жидкости и кристалла, между ними существует еще одно различие, связанное с переходом от локализованного к подвижному состоянию с возрастанием при этом конформационной энтропии. Предположим, что частицы, состоящие из 38 атомов, образуют структуры в виде двойного слоя тогда парциальная функция состояния одной мицеллы будет иметь вид /(т) /38 , где Дт) обозначает парциальную функцию состояния одной молекулы, а делитель 38 вводится из-за подвижного (жидкого) состояния мицеллы. Но каждая агрегированная молекула может перемещаться в мицелле любым образом до тех пор, пока не вступит во взаимодействие с другой молекулой, и, следовательно, имеет эффективный свободный объем 38 . В связи с этим парциальная функция состояния одной мицеллы будет включать этот фактор и выражаться так (38 v) 38 . С другой стороны, в гидратированном кристалле каждая молекула имеет свое собственное равновесное положение и, следовательно, парциальная функция состояния целого кристалла как локализованной системы выразится просто как /(Т) 1 где /(Т) — парциальная функция состояния одной молекулы, которая содержит только объемный фактор V, так как молекула вынуждена оставаться вблизи единственного фиксированного равновесного положения. Таким образом, парциальная функция состояния всей частицы в локализованном состоянии содержит фактор V . Следствием этого является увеличение [c.34]

Пространственная четность Р определяется характером преобразования волновой функции элементарных частиц при зеркальном отражении. Собственные значения оператора отражения Р определяют обычно, исходя из того, что двойное отражение есть тождественное преобразование, т. е. = 1. [c.810]

Такие отклонения происходят в связи с тем, что каждый амин выполняет двойную функцию, проявляя собственную реакционную способность и оказывая свое каталитическое действие. [c.259]

Хотя в конечном счете за читателем остается право собственного мнения, интересно все же выяснить, может ли простая модель Хюккеля, несмотря на все ее ограничения, объяснить резкую разницу в химическом поведении 1,3-бутадиена и других диенов и полиенов с несопряженными двойными связями. Подобно всем другим химическим реакциям, реакции алкенов включают изменения в молекулярных размерах, поэтому реагирующая частица никогда не может быть адекватно описана я-электронной волновой функцией (см. IX.2). Это означает, что хотя расчеты Хюккеля для бутадиена хорошо иллюстрируют метод и принятые приближения, анализ результатов оказывается сложным. [c.80]

С другой стороны, применение локализованных орбиталей, вероятно, не столь эффективно при расчете типичных делокализованных систем, таких, как я-электроны в ароматических молекулах. Тем не менее и в этих случаях с их помощью можно получить интересные сведения о свойствах молекул. Вполне возможно, что они помогут установить более тесное соответствие между теорией молекулярных орбиталей и таким понятием классической химии, как структуры Кекуле. Вероятно [12], в таких молекулах имеется, вообще говоря, несколько систем локализованных орбиталей, т. е. собственная энергия имеет несколько относительных максимумов. Каждая система локализованных орбиталей соответствует одной из возможных структур Кекуле, в которой каждая двойная связь соответствует одной локализованной орбитали, которая в основном сосредоточена в этой области. Следовательно, такие локализованные ортогональные молекулярные орбитали, соответствующие структурам Кекуле, являются возможным способом интерпретации волновых функций самосогласованного поля. Такой результат локализации был найден для бензола, хотя в этом случае две взаимно ортогональные локализованные молекулярные орбитали можно выбрать самыми разнообразными способами [13]. Эти результаты показывают, что мезомерию струк- [c.108]

Если бы в это выражение входила только сумма по г, то мы могли бы рассматривать валентные и деформационные колебания С — Н-связей как набор двухатомных молекул, каждая из которых обладает собственной характеристической частотой [см. уравнение (111-20)]. Достоинство уравнения (111-28) заключается в том, что с помощью двойной суммы можно учесть взаимодействия между различными видами колебаний. Квадратичные перекрестные члены включают в себя произведения средних длин связей и углов. Поэтому они будут вносить вклад в изотопный эффект только в том случае, если функция потенциальной энергии ангармонична по отношению как к углам, так и к связям, и, таким образом, эти члены аналогичны линейным членам в сумме по г. Такое сходство не случайно. В самом деле, положительная величина йг означала бы, что реакция приводит к затруднению растяжения связи г и облегчению ее сжатия. Положительное же значение Сгв указывало бы, что в результате реакции одновременное растяжение или сжатие связей г и з затрудняется, однако растянуть связь относительно легче в то время, когда другая связь сжимается. Решающее значение для тех и других членов имеют знаки смещений. [c.120]

Мы хотели бы обратить внимание на постулирование здесь пропорциональности между процентом двоесвязанности и электронным зарядом связи. И степени (проценты) двоесвязанности, и порядки связей, по Пенни, и порядки связей, по Коулсону,— величины безразмерные. По способу вычисления порядков связей не видно, чтобы они были простой функцией доли я-электронного облака, приходящегося на данную связь. И действительно, с начала 50-х годов в рамках метода молекулярных орбит наметился [Б П, стр. 348 и сл.] переход к расчету собственно электронных зарядов связей и атомов как величин, обладающих более ясным физическим смыслом и находящихся в более простой зависимости с длинами связей [Б П, стр. 397 и сл. ]. Несколько иное положение со степенью двоесвязанности . Так как двойная связь СС в этилене, как тогда было общепринято, образована двумя я-электронами-, а единичная связь СС в этане не обладает вовсе я-электронным зарядом, то казалось, что степень двоесвязанности простым умножением на два можно перевести в электронные заряды связей. Именно исходя из таких соображений Пюльман и вычислял я-электронный заряд связи Сар — Смет В толуоле. Появление заряда на единичной связи СС объясняется делокализацией я-электронных зарядов или резонансом структур . Последнее объяснение, как мы уже говорили, несостоятельно. Тем не менее в литературе можно встретить постановку знака равенства между резонансом и делокализацией электронов. [c.231]

В настоящей статье будет рассмотрен один из вариантов жидкостного подхода к теории двойного слоя, основанный на разложении функций распределения по корреляциям. В случае системы точечных ионов этот метод (в первом приближении по корреляциям) приводит к уравнению Пуасона — Больцмана, лежащему в основе теории двойного слоя Гуи-Чепмена [5], во втором приближении по корреляциям для системы точечных зарядов он сводится к системе уравнений, являющейся обобщением уравнений теории поверхностного натяжения растворов электролитов Онзагера [6]. Но, конечно, с помощью предлагаемого метода можно получить и новые результаты. Так, например, он позволяет учесть собственный объем ионов, вывести изотерму специфической адсорбции и т. д. Кроме того, и это, пожалуй, наиболее интересно, уравнения, к которым он приво- [c.3]

Выражение (7.130) показывает, что наблюдаемое двойное лучепреломление определяется суммарным действием двух эффектов, имеющих существенно различную зависимость от градиента скорости (т. е. от 5). В то время как эффект сегментной анизотропии (включающий как собственную анизотропию S., так и эффект микроформы 0/s) монотонно возрастает с ростом р (по параболической зависимости), эффект макроформы 0/ при возрастании 3 стремится к предельному значению, в соответствии с видом функции Ф( 5). [c.552]

Если суммарную -величину [п]/[т]], определяемую экспериментально, представить графически как функцию МДт]], то в соответствии с формулами (7.132) — (7.136) точки должны лечь на прямую, наклон которой позволяет определить р или Ф. Существенно, что наличие конечного наклона прямой [ ]/[т]] = = /(М/[т]]) прямо указывает на заметную роль эффекта макроформы в наблюдаемом двойном лучепреломлении, так как не только собственная анизотропия, но и эффект микроформы приводит к зависимости [ Ит]] от М (или от МЦц]) в виде прямой, параллельной оси абсцисс [см. (7.134)]. [c.660]

Характерной особенностью эффекта макроформы является его зависимость от молекулярного веса, которая отличается от соответствующей зависимости эффекта собственной анизотропии. Если суммарную величину [п]1 х ], определяемую экспериментально для ряда фракций одного и того же полимера в определенном растворителе, построить графически как функцию М [ц], то в соответствии с уравнениями (X1У-29)—(X1У-32) и (Х1У-39) точки должны лечь на прямую, наклон которой позволяет определить Ф или р == Я/Q, а отрезок, отсекаемый на оси ординат,— сегментную анизотропию (включая и анизотропию микроформы). Иллюстрацией служит рис. 323, где приведены соответствующие зависимости для некоторых полимеров. Существенно, что наличие наклона прямой [п] [ц] = М [ц]) является прямым указанием на заметную роль эффекта макроформы в наблюдаемом двойном лучепреломлении, так как не только собственная анизотропия, но и эффект микроформы приводит к зависимости п] г ] от М (или от М1 г ]) в виде прямой, параллельной оси абсцисс [см. (Х1У-31)]. Это обстоятельство может быть практически использовано для выделения эффекта макроформы из суммарного двойного лучепреломления. Горизонтальными пунктирными прямыми на рис. 323 изображена соответствующая зависимость, полученная для тех же полимеров в растворителях, где отсутствует эффект формы. Наклонные и соответствующие им горизонтальные прямые пересекают ось ординат практически в одной [c.496]

В этом случае значение п=0 является возможным. Тогда 1у превращается в бесконечность, а ф становится постоянным (из чего ясно, что функция ф однозначна). Количество движения и Е равны нулю, что соответствует бесконечной длине волны. Кроме того, все другие уровни энергии являются двойными, т. е. состоят в действительности из двух совпадающих уровней, так как тело может вращаться по часовой стрелке или против нее. Полученный таким образом результат удобно выразить с помощью момента количества движения. Известно, что момент количества движения определяется (см. Приложение 1) как произведение массы на расстояние г до неподвижной точки, вокруг которой происходит вращение, и на компоненту скорости, перпендикулярную к направлению линии, соединяющей эту точку с движущимся телом (в нашем случае последняя совпадает с собственно скоростью). Таким образом, момент количества движения дается выражением [c.56]

Каким должно быть постулированное Уотсоном и Криком комплементарное спаривание пуриновых и пиримидиновых оснований двух полинуклеотидных цепей двойной спирали, чтобы молекула ДНК могла реплицироваться, непосредственно используя каждую цепь в качестве матрицы для образования своей собственной комплементарной цепи В таком акте репликации, как они полагали, две цепи двойной спирали разделяются и каждое пуриновое и пиримидиновое основание притягивает к себе комплементарный свободный нуклеотид и удерживает его nai месте с помощью специфичных водородных связей (показанных на фиг. 80). Как только свободные нуклеотиды закрепятся на родительской матричной цепи, они сшиваются вместе в результате образования фосфодиэфирных связей, которые связывают соседние остатки дезоксирибозы, образуя новую полинуклеотидную молекулу с предопределенной последовательностью оснований (фиг. 88). В результате после роста комплементарных цепей, который происходит по всей длине обеих родительских полинуклеотидных цепей, образуются две молекулы ДНК, имеющие идентичные последовательности четырех оснований и, следовательно, то же информационное содержание, что и родительская двуспиральная ДНК. На этой стадии аутокаталитическая функция завершается. При наступлении следующего цикла репликации в двух дочерних клетках, которые получили две дочерние молекулы ДНК, образованные в первом цикле, вновь происходит разделение четырех полинуклеотидных цепей обеих дочерних молекул ДНК. Каждая цепь затем действует как матрица для роста новой полинуклеотидной цепи. В результате появляются четыре двухцепочечные молекулы ДНК, каждая из которых идентична по последовательности оснований исходной двойной спирали. Эти четыре молекулы обеспечивают генетической информацией четыре внучатые>> клетки. [c.190]

В связи с этой временной функцией Ат) (i) предполагалось, однако, что собственно емкость двойного слоя в рассматриваемой области потенциалов 8o 7sm ( i + б) постоянна. Однако это условие не выполняется. Асимметрия Сдв также приводит к эффекту выпрямления. Величина Сдв может зависеть от потенциала электрода е и от концентрации электролита j. Последний эффект обстоятельно изучен Грэмом (см. 41). При периодическом изменении концентраций q и Св емкость Сдв также будет периодически изменяться. Однако при высокой концентрации индифферентного электролита этим влиянием можно пренебречь. Поэтому нужно учитывать лишь влияние зависимости от потенциала d elde ф 0. [c.405]

Сам Хунд отдает предпочтение третьему методу подхода и характеризует его следующим образом Состояние молекулы описывается при помощи собственных функций отдельных электронов... О связи идет речь тогда, когда две электронные собственные функции атомов существенным образом участвуют в электронной собственной функции молекулы и слагаются (si h addieren) в области между атомами. Это представление, по-видимому, лучше всего отвечает изображению валентности чертой [15, стр. 1]. Далее Хунд отмечает, что с такой точки зрения можно рассматривать и направленность валентностей, причем более наглядно, чем в методе Слейтера — Полинга, а также можно объяснить, как показал Хюккель, отсутствие вращения вокруг двойной связи (см. далее). [c.173]

Еще в статье Полинга 1931 г., в которой он разработал положение о различной гибридизации ( квантизации ) связевых орбит (или, как он говорил, связевых собственных функций) атома углерода (стр. 211), было сказано Энергия двойной связи будет зависеть от относительной ориентации двух тетраэдрических углеродных атомов и будет иметь максимум, когда два набора (sets) собственных функций проявят (show) максимальное перекрывание. Это произойдет, когда два тетраэдрических атома будут обладать общим ребром [5, стр. 1379]. А это значит, что максимальное перекрывание электронных облаков, отвечающее двум парам этих функций, участвующих в образовании двойной связи, будет происходить где-то в стороне от линии, соединяющей ядра обоих атомов углерода. [c.272]

Когда два углеродных атома соединены двойной связью, то одна из двух составляющих образуется, повидимому, перекрыванием одной тригопальной собственной функции каждого атома, в то время как вторая составляющая возникает как результат образования пары из двух индивидуальных р -орбит. В обычных (одинарных) связях, называемых часто а-связями, максимумы обеих орбит лежат на одной общей линии, и это как раз соответствует одной связи из двух, составляющих двой- [c.130]

Предложенная структура двойной связи, как состоящей из о- и 1г-связей, и объясняет отсутствие свободного вращения вокруг связей этого типа. Симметричный характер а-связи проявляется в том, что вращение не влияет на степень перекрывания собственных функций и, следовательно, на устойчивость системы. Поэтому вращение вокруг одинарной связи является возможным. Однако в случае л-связи картина меняется. Две р -орбиты для достижения наибольшей прочнс-сти будут стремиться перекрываться возможно полнее, а это будет иметь место, если они находятся в одной плоскости и параллельны друг другу. Любая попытка вызвать вращение вокруг двойной связи приведет к переходу р -орбит в различные плоскости, в результате чего степень их перекрывания уменьшится. Подобная процедура увеличила бы потенциальную энергию системы и потребовала бы поэтому подвода энергии извне. Таким образом, становится очевидным, что вращение вокруг двойной связи будет заторможено. [c.131]

Для отыскания вероятности найденного перехода следует найти собственные функции галшльтониана при значении поля, равном резонансному, и с ними вычислить квадрат матричного элемента возмущения. Угловая зависимость резонансных полей и вероятностей переходов находится в результате подобных расчетов для сетки значений 0 и ф с шагом, определяемым необходимой точностью. Спектр монокристалла будет, очевидно, рассчитан, если каждому резонансному полю Ярез при данных 0, ф (ориентация монокристалла) поставить в соответствие индивидуальную линию / (Я) с максимумом в точке д рез и относительной интенсивностью, равной вероятности перехода, после чего все индивидуальные линии сложить. Для получения спектра поликристалла нужно вычислить двойной интеграл по 0 и ф от функции, задаю щей спектр монокристалла. В последнем случае шаг сегки значений 0 и ф определяется точностью интегрирования, которая, в свою очередь, зависит от соотношения анизотроиии резонансных полей и ширины индивидуальной линии. [c.146]

Вероятно, наиболее простыми примерами sp тетраэдрических собственных функций связи являются те, которые дает атом углерода. Здесь комбинируются четыре волновые функции L-оболочки, образуя четыре тетраэдрические собственные функции связи. Каждая из них взаимодействует с собственной функцией связи другого атома, и пара электронов делится между ними. Например, в кристалле алмаза каждый атом углерода окружен четырьмя тетраэдрически расположенными вокруг него углеродными атомами, и каждая собственная функция связи взаимодействует с собственной функцией связи одного из окружающих атомов. В некоторых соединениях две собственные функции связи одного атома взаимодействуют с двумя собственными функциями связи другого атома, образуя двойную связь. Подобным же образом, взаимодействие трех собственных функций связи дает тройную связь. Другой пример тетраэдрической собственной функции связи представляют атомы кристалла A1N, характеризующегося расположением атомов, очень похожим на расположение их в алмазе, с той разницей, что каждый атом окружен четырьмя атомами другого рода. [c.269]

Благодаря цикличности матрицы А, которая следует из уравнения (5.23), ее можно разложить в двойной ряд Фурье. Такое преобразование проводится с помощью набора базисных векторов — собственных функций двух операторов циклической перестановки, которые оставляют решетку инвариантной. (Один из операторов обладает вертикальной симметрией, другой — горизонтальной.) Определим матрицу Я размерности 2 тп12) с матричными элементами [c.138]

У тяжелого висмута р-характер собственной функции связи выражен уже резко, обратные ветви почти так же велики, как ветви внутри сетки в решетке висмута. Связь между сетками всегда более равномерная, чем внутри сетки различие в расстояниях составляет только немного более 12%. На рис. 8 представлены соотношения связей на таких резонансных прямых, расположенных под углом к двойным слоям. Следует выяснить, каким образом электронные оболочки взаимно проникают по обе стороны каждого атома и почему существует мезомерия между связями, во-первых, внутри слоя и, во-вторых, между слоями. Этот тип связи аналогичен типу связи в бутадиене, где можно написать, во всяком случае, две ме-зомерные формы [c.44]

Таким образом, поверхность следует интерпретировать как дву-миогомерную макроскопическую границу разрыва сплошности ионной решетки (фононной подсистемы) с образованием на границе раздела связанных электрон-дислокационных и электрон-дырочных эксито-нов, электрон-электронных иар или двойных слоев, распределенных на границе фаз. Описание сопряжения двух поверхностей (двух и более разнородных электронных континуумов) приводит к необходимости поиска корреляционных функций компонент двух или более (нелиней-но-взаимодействующих) плазменных мод, в которых собственные феноменологические коэффициенты имеют дисперсию ,(ш, к), 1г(оз, к), а (со, к). Коэффициент преломления на границе раздела я (со, к) или характерная длина волны л (со, к) также имеет частотные зависимости (рис. 2.10). [c.79]

Можно сказать, что все непредельные У Лактоны выполняют у синтезирующих их организмов функции борьбы с конкурентами и хищниками или же выступают как ингибиторы ростовых процессов в собственных тканях и органах, Бутанолиды, не имеющие активированных двойных связей и [c.60]

Биохимические исследования давно привели к заключению, что синтезы таких специфических белков, как ферменты и т.д., контролируются шаблонами или матрицами, называемыми генами. Гены выполняют двойную функцию — воспроизведение собственной копии и обеспечение специфической структуры молекулы белка. Приведенные выше новые исследования, а также работы, направленные на изз ение размножения вирусов (см. Вирусы ), являются важным началом в познании химической природы генов. Большинство белков синтезируется в клеточной плазме в определенных полимеризационных центрах, называемых микросомами. Последние содержат только рибонуклеиновую кислоту и белки. Были открыты ферменты, связывающие аминокислоты с аденозинмонофосфорной кислотой с образованием смешанных ангидридов. Оказалось также, что эти ангидриды соединяются далее до входа в микросомы с рибонуклеиновой кислотой небольшого молекулярного веса, служащей, вероятно, переносчиком (М. Б. Хогланд 1956 г.). Таким образом, время выяснения механизма синтеза белков теперь кажется не очень далеким. [c.779]

В 1944 г. Уэланд писал в своей монографии Идея резонанса является умозрительной концепцией в большей степени, чем другие физические теории. Она не отражает какого-либо внутреннего свойства самой молеку лы, а является математическим способом, изобретенным физиком или химиком для собственного удобства [16, стр. 49]. Хорошее подтверждение эти.м словам дает случай с изобретением переходных структур (стр. 239). Их изобретатели впоследствии писали Исходя из того, что плотность электронного облака выражается квадратом волновой функции и, таки.м образом, представляется в виде сз. м.мы квадратов отдельных членов разложения и их двойных ироизведени , мы связали выражения двойных произведений с особыми переходными структурами . В результате отдельные члены суммы, чисто математического происхождения, были объективизированы и рассл атривались как причина, обусловливающая свойства реальной молекулы [17, стр. 1119]. [c.409]

Для получения легких пенопластов иногда используют двойные газообразующие системы, позволяющие увеличить степень вспенивания полиэтилена, например, смесь АКА с гидразодикар-бонамидом (9 1) [67]. С этой же целью, а также для улучшения макроструктуры в композиции наряду с ХГО (например, АКА) вводят и ФГО или собственно газы (азот) [20, 74]. Согласно Хансену (см. гл. 1), роль ХГО в этих случаях сводится к функциям [c.328]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология