Макроскопические искажения

Здесь член РйУ относится к изменению объема, не превышающему для пластических деформаций металла порядка сотых долей процента. Следовательно, этим членом можно пренебречь. Заметим, что речь идет о внешнем давлении, тогда как внутреннее (локальное) давление в окрестности дефектов структуры, уравновешивающееся по объему кристалла, может достигать огромных величин оно обусловливает деформационное увеличение энтальпии кристалла, эквивалентное росту внутренней энергии. Освобождение этой энергии при постоянном давлении происходит в количестве, эквивалентном выделившемуся при рекристаллизации количеству тепла = йН, по которому и определяется запас энергии упругих искажений. Если исключить обратимую деформацию тела, то для использования соотношения ЬQ = йН в принципе неважно, что послужило причиной увеличения внутренней энергии (при постоянном давлении). Например, если каким-либо способом возбудить глубокие электронные оболочки атомов, то может отсутствовать не только макроскопическая деформация тела, но и локальная (возникающая в окрестности дислокации). При соответствующих условиях эта энергия возбуждения рассеивается в виде фононов, т. е. энтальпия переходит в тепло. [c.27]

При отсутствии макроскопических искажений кристаллической решетки всегда можно положить Veo =0, и тогда кинетическое уравнение (9.14) примет вид (для упрощения формул мы опускаем индекс а) [c.164]

Любое искажение или нарушение регулярности в расположении атомов кристалла естественно считать дефектом кристаллической решетки. Наличием дефектов реальный кристалл отличается от идеальной кристаллической решетки, и ряд свойств реального кристалла определяется его дефектной структурой. Характер влияния дефекта на физические свойства кристалла существенно зависит от размерности дефекта. Под размерностью мы понимаем количество измерений, по которым дефект имеет макроскопические размеры. . Точечным (или нульмерным) дефектом называется искажение кристаллической решетки, сконцентрированное в объеме порядка величины атомного объема. Если правильное расположение атомов нарушается лишь в малой окрестности некоторой линии, то соответствующий дефект мы будем называть линейным (или одномерным). Наконец, когда нарушение правильного расположения атомов в решетке сосредоточено вдоль участка некоторой поверхности, захватывая слой толщиной порядка межатомных расстояний, то в кристалле существует поверхностный (или двухмерный) дефект. [c.174]

Анизотропия макроскопического коэффициента самодиффузии, связанная с эффектом препятствий, наблюдалась экспериментально для воды в упорядоченных гетерогенных системах [619, 621—623]. Эта анизотропия может проявляться даже в случае, когда микроскопический коэффициент диффузии изотропен ( >0 = /)ох). При использовании метода ИГ-ЯМР важно также учитывать эффекты пространственно ограниченной самодиффузии, которые могут приводить к искажению измеряемых величин D [617]. [c.239]

Легкость, с которой молекулы поляризуются вследствие искажения электронного облака, для разных молекул сильно различается. Величина наведенного момента зависит от ориентации молекулы в электрическом поле. Однако из-за теплового движения осуществляются все возможные ориентации для макроскопического образца экспериментально определенный наведенный момент представляет собой среднее по всем ориентациям. [c.450]

Природа дефектов может быть различной и простирается от микроуровня (электронного, атомного) до дефектов в микрообъемах вещества. В зависимости от размера той области неупорядоченности (области искажений решетки), которую занимают те или иные дефекты, их можно классифицировать по чисто геометрическому признаку — размерности дефекта ( размерность — число измерений, по которым дефект имеет макроскопическую протяженность). По этой классификации дефекты кристаллической решетки разделяют на нульмерные (точечные), одно-, двух- и трехмерные. Нульмерные дефекты в первом приближении занимают в кристалле область искажений, соизмеримую по всем направлениям с размером атома или электрона. Одномерные дефекты имеют протяженность, значительно превосходящую размер атомов в каком-либо одном направлении (в других направлениях они нульмерны), двухмерные — в двух и трехмерные — в трех направлениях. [c.66]

В изложенной выше теории гармонических колебаний кристалла точечный дефект играл роль локальной неоднородности. Но для большинства проблем, связанных с макроскопическими механическими свойствами твердых тел, решающим оказывается учет вызванных точечным дефектом статических искажений кристаллической решетки вдали от него. Поле смещений атомов вокруг дефекта может быть описано некоторым стандартным образом. Важно, что в расчете таких смещений точечный дефект играет роль источника упругого поля. Мы исходим из предположения, что при макроскопическом описании точечного дефекта возможно независимое его рассмотрение как локальной неоднородности и как источника упругого поля. [c.242]

Эти искажения обнаруживаются при выполнении процедуры, использованной для определения понятия дислокации в кристалле. Повторим ее, так как в данном случае такая процедура приобретает принципиальное значение. Основываясь на локальном ближнем порядке в кристалле, осуществим обход по некоторому макроскопическому контуру, который был бы замкнутым, если бы мы проходили его в идеальном кристалле. Например, обойдем против хода часовой стрелки схему на рис. 91 по внешнему контуру, стартуя из точки а. Ясно, что в результате обхода контур не замкнется, и мы окажемся в точке е, не совпадающей с началом контура. Невозможность замкнуть подобный контур характеризует нарушение дальнего порядка в кристалле. [c.268]

Во-первых, это сила, аналогичная в некоторой степени силе сухого трения , типа силы Пайерлса. Во-вторых, это сила поверхностного натяжения двойниковой прослойки. Очевидно, что последняя сила действует только на дислокации, расположенные у конца двойника. В самом деле, добавление одной дислокации в той части двойника, ширина которой имеет макроскопические размеры, практически не меняет площади поверхности раздела двойника и матрицы и не изменяет существенно поверхностную энергию. В то же время добавление одной дислокации у конца двойника, где границы раздела удалены друг от друга на несколько атомных расстояний, может значительно изменить соответствующую поверхностную энергию. Различие в характере искажений кристалла, порождаемых дислокациями у конца двойника (головными дислокациями скопления) и дислокациями на двойниковой границе, можно усмотреть при сравнении схем головной частичной дислокации (рис. 103) и двойникующей дислокации Владимирского (рис. 102). [c.305]

Изменения в структуре координированных молекул проявляются в целом ряде их макроскопических свойств повышение кислотных свойств молекул воды, аммиака изменение реакционной способности и т. д. Выяснение микроскопического механизма этих изменений представляет собой важную задачу координационной химии. Ослабление или упрочнение химических связей, искажение валентных углов и другие изменения, претерпеваемые координированной частйцей, представляют интерес не только [c.117]

Эксплуатационные характеристики абляционных материалов определяются при помощи контрольно-измерительных приборов. Макроскопические изменения, в частности искажения профиля поверхности материала, качественно определяются в процессе высокотемпературного воздействия путем визуальных наблюдений. Более подробные данные получают при помощи высокоскоростной киносъемки с последующим изучением пленки в увеличенном масштабе. Таким методом фиксируют различные процессы разрушения, происходящие в процессе абляции материала. К ним относятся растрескивание, шелушение, расслаивание, смещение твердых частиц, стекание жидкости, испарение, кипение и др. Последующее оптическое исследование поверхности абляции может дать дополнительную информацию о равномерности и общей картине абляции. Неровности и шероховатость поверхности измеряются оптическим профилометром или щеточным анализатором. [c.427]

Свойства 3 и 4 приводят к симметрии D , в обозначениях Шенфлиса. Отметим разницу между нематиками (Z)ooh) и смектиками А (Z)oo). Мы видели ранее, что, если вещество, которое отличается от своего зеркального изображения, попытаться ввести в нематическую фазу, последняя исказится и превратится в холестерик. Для смектика А такого искажения не найдено. Как мы увидим в гл. 7 (стр. 340), требование постоянства расстояния между слоями налагает условие rot п = О на все макроскопические деформации смектика. Спиральное расположение, описываемое уравнением (1.1), приводит к условию rot п= —О и, следовательно, запрещено. Многие эфиры холестерина при понижении температуры превращаются фактически в смектики А. [c.27]

Макроскопические магнитные измерения в искаженном состоянии. В слабых полях восприимчивость х равна /2(xi + Xi)-В критическом поле восприимчивость равна Хп- Полная кривая X Н) была измерена группой в Бордо [46]. [c.289]

Поскольку поле напряжений больше всего подвергается искажениям в области критического напряжения, необходимо, очевидно, несколько пересмотреть теорию. Для полностью пластических монокристаллических тел можно предположить, что характеристикой максимальных касательных напряжений, которые может выдержать материал, является предел текучести при сдвиге. Следовательно, соотношение между локализованным напряжением и макроскопическим приложенным усилием будет часто определяться неизвестными деталями геометрии трещины, величиной предела текучести и пластическими свойствами этой и соседних областей. [c.144]

Опубликованы работы, посвященные исследованию ДОВ и КД различных мембран и мембранных систем [597, 598]. Из-за макроскопической природы этих образований интерпретация спектров оказалась затруднительной. Изучение эффектов дифференциального рассеивания поляризованных по кругу вправо и влево лучей света показало, что их можно в принципе объяснить искаженной формой пептидных эффектов Коттона, наблюдаемых в таких системах [597, 598]. Однако, несмотря на это осложнение, иногда удается извлечь полезную информацию [c.95]

Ведь в те годы, когда Менделеев шел к открытию периодического закона, он имел возможность пользоваться только свойствами молекул или кристаллов и на их основе догадываться о свойствах атомов, из которых построены другие объекты химии. Это отражение периодических свойств атомов на макроскопическом уровне нередко оказывалось искаженным, о чем теперь хорошо известно. [c.50]

В континуальной модели дефект рассматривается как искажение континуума, обладающего свойствами макроскопического кристалла. [c.19]

Степень искажения результата зависит от того, насколько велик статистический вес конфигураций, которые не учитываются, и насколько отличны соответствующие этим конфигурациям значения М от величины М для учтенных конфигураций. Приближение будет тем точнее, чем больше число частиц в ячейке (напомним для сопоставления, что в теории свободного объема одинаковые ячейки были размера V = У/М и включали одну частицу). Влияние периодических граничных условий можно оценить, производя расчеты при различных значениях числа частиц N в ячейке. Точный результат для макроскопической системы будет соответствовать экстраполяции на N - оо. Расчеты показывают, что для газов и жидкостей искажение макроскопических параметров из-за использования периодических граничных условий невелико даже в случае нескольких десятков частиц в ячейке соответствующая поправка — величина порядка ИМ. [c.427]

Исследование кинетики каталитических процессов - одним из основных методов определения механизма катализа, знание которого необходимо для решения проблем научного и практичесюго плана,Кинетические данные при этом до.таны быть надежными и неискаженными макроскопическими факторами. К последним относят физические этапы переноса вещества.и тепла, затруднения в осуществлении которых приводят к концентрационным и температурным неоднородностям в реакционном объеме и внутри кусков пористого катализатора и тем самым оказывает искажающее влияние на кинетику процессов /17 К одному из видов макрофакторов В.А.Ройтер отнес такхе химические неоднородности в ишхте и по глубине зерен контакта, которые могут возникать вследствие химического взаимодействия катализатора с реакционной средой /2-А7 и неучет которых, также как и первых двух типов искажений, обесценивает результаты исследований как в теоретическом, так и в практическом отношениях. Большое внимание этому важному для катализа принцицу о воздейотвии реакционной системы на катализатор уделяет в своих работах Г.К.Боресков /Ь- . [c.90]

Битумы обнаруживают тенденцию к образованию максимума диэлектрических потерь при более высоких температурах. На основании своих более поздних исследований, проведенных на битуме, в котором он увеличивал содержание асфальтенов, Сааль [44] объяснил это явление эффектом Максвелла — Вагнера. В этом случае диэлектрик состоит из двух или более компонентов с различными диэлектрическими постоянными и проводимостями. В подобных системах обычно имеются такие носители зарядов, которые могут перемещаться в теле диэлектрика на определенное расстояние. Когда движение носителей зарядов задерживается (в результате их захвата в самом теле диэлектрика или на поверхности раздела либо в результате невозможности их разряда и отложения на электродах), наблюдается появление пространственных зар>дов [451, вызывающих искажение макроскопического поля. Это явление возникает также в результате поверхностной поляризации. [c.42]

Особенности такого строения и определяют внутреннюю морфологию кристаллов кварца. Макроскопическое распределение примесей осложняется явлением вторичной секториальности (образованием паразитных пирамид роста, по Г. Г. Леммлейну) и двойникованием кварца. Известно, что реальные грани даже в случае медленного роста, не говоря уже о стабильных и быстро нарастающих поверхностях, не являются идеальными плоскостями, а имеют характерный для данной грани или поверхности рельеф, состоящий либо из акцессорий (холмиков) роста, либо из участков гранен других индексов ( поверхности вырождения ). Поскольку коэффициент захвата примесей чрезвычайно чувствителен к изменению ориентации растущей поверхности, нарастание такой рельефной грани приводит к образованию вторичной секториальности в пределах данной пирамиды роста. Аналогичные искажения вносят также ростовые двойники. [c.22]

Если число разорванных цепных сегментов полностью соответствует определенному путем анализа числу концевых групп и если каждый сегмент разрывается при предельном значении напряжения, полученном с помощью анализа искаженных полос ИК-поглощения, то накопленные молекулярные напряжения будут сравнимы по порядку величины с приложенным макроскопическим напряжением. В таком случае следует предположить, что кроме конформационной перестройки и проскальзывания цепн заметное влияние на кривые напряжение—деформация оказывают акты разрыва цепи. Пока ленинградский материал ПП является единственным полимером, который оказался подходящим для обоих видов указанного выше ИК-ана-лиза. В приведенной литературе [4—33] отсутствуют ссылки на случаи объяснения зависимостей напряжения от дефор1ма-ции или от времени для данного материала ПП с учетом кинетики образования в нем концевых групп. [c.247]

Использовалась элементная сера — попутный продукт переработки нефти, исследованы пять (исходный и четыре механически обработанных) образцов. Седиментационный анализ показал, что измельчение завершается на начальных (первые два образца) этапах обработки, в результате основная часть порошка (95%) имела размеры в интервале от 1-годо Юмикрон. Рентгенофазовый анализ показал на существенные изменения структурных характеристик материала на всех этапах механической обработки наблюдались сдвиги рентгеновских линий, свидетельствующие о наличии однородной упругой деформации макроскопических областей, разупорядочении атомов кристаллической решетки, а следовательно, к одинаковому сдвигу атомов от их нормального, что проявляется в изменении периодов решетки. Наряду со сдвигом линий зафиксировано уширсние линий, указывающее на флуктуацию межплоскостных расстояний и постоянных решетки вокруг некоторого среднего значения. Оба вида структурных изменений могут рассматриваться как искажения решетки, служить мерой несовершенства структуры твердых веществ и в конечном итоге привести к изменению растворимости и реакционной способности серы. [c.104]

Таким образом, рассматриваются произвольные конфигурации системы из малого числа частиц и в то же время исключаются поверхностные эффекты. Резумеется, рассмотрение макроскопической системы как совокупности подсистем одинаковой конфигурации является приближением возможные конфигурации макроскопической системы учитываются при этом далеко не полностью. Действительно, в системе с периодическими граничными условиями возможны лишь флуктуации плотности внутри одной ячейки в. то же время средняя плотность во всех ячейках одинакова. Все конфигурации, связанные с крупномасштабными флуктуациями, исключаются. Степень искажения результата зависит от того, насколько велик статистический вес конфигураций, которые не учитываются, и насколько отличны соответствующие этим конфигурациям значения М от величины М для учтенных конфигураций. Приближение будет тем точнее, чем больше число частиц в ячейке (напомним для сопоставления, что в теории свободного объема одинаковые ячейки были размера v = V/N и включали одну частицу). Влияние периодических граничных условий можно оценить, производя расчеты при различных значениях числа частиц N в ячейке. Точный результат для макроскопической системы будет соответствовать экстра- [c.393]

Почти не искажая сущности процесса, можно сказать, что при кипении отсутствует взаимодействие этих потоков между собой. Другими словами, температура соответствует только общему давлению в системе Р, а паровой поток — только тепловому потоку ф. Это приводит к более удобной макроскопической модели, показанной на рис. 1У-26. Тенловоп баланс используется для определения парового потока, тогда как давление Р в системе определяет температуру процесса. В большинстве случаев член уравнения теплового баланса (1 УсТр)1с11 очень мал по сравнению с величиной Ф и им можно пренебречь. Поскольку эта последняя схема является наиболее удобной для реализации на вычислительной машине, то обычно ее и применяют. Хотя последняя модель, строго говоря, не соответствует микроскопической сущности процесса кипения и его естественной модели (рис. IV-25), она точно воспроизводит упрощенную макроскопическую структуру (рис. 1У-27). При вычислениях на цифровой машине это помогает обойтись без построения итерационного контура счета, требующего дополнительных затрат машинного времени (см. рис. 1У-24), или, если расчет проводится на аналоговой вычислительной машине, можно избежать искажений результатов, вызываемых обратными связями с большими коэффициентами усиления. [c.82]

Обычно при смачивании жидкостью твердой поверхности упругие деформации поверхности невелики и макроскопически не обнаруживаются. Но следует учитывать, что вертикальная составляющая поверхностного натяжения не уравновешивается поверхностными силами [487]. Поэтому вблизи периметра смачивания могут возникать упругие или пластические деформации подложки. Эти деформации становятся особенно, заметными при высоких температурах, что характерно для сред с высоким поверхностным натяжением. Возросшая подвижность частиц увеличивает возможность деформации твердого тела. Например, было обнаружено искажение рельефа твердых окислов алюминия и магния при смачивании их расплавами железа и золота. На поверхности субстрата был обнаружен кольцеобразный барьер по периметру смачивания, имеющий треугольное сечение [100]. Высота барьера при контакте расплава железа с периклазом (MgO) составляет 1 мкм при ширине 2 мкм. Такие же результаты получены и нри смачивании пластинок лейкосапфира (А12О3). Очевидно, энергия взаимодействия расплава с подложкой в данных случаях соизмерима с работой деформации подложки. При этом поверхностная энергия жидкого металла была выше, чем поверхностная энергия подложки [c.119]

Несмотря на притягательность теория ДебаяХюккеля ока-.залась не в состоянии количественно объяснить поведение не очень разбавленны.х растворов электролитов. Полуэмпириче-ские или эмпирические константы, введенные впоследствие в уравнения, лишь формально улучшили применимость последних. Это указывает на то, что основные физические предпосылки теории слишком упрошены в частности 1) отдельные ионы рассматривают с молекулярной точки зрения, а растворитель трактуют макроскопически как непрерывную среду 2) не учитывают взаимодействия ионов с молекулами воды и искажение структуры воды вблизи отдельного иона 3) не учитывают, что между ионами на близких расстояниях могут проявляться ие только электростатические, но и химические силы. [c.199]

Макроскопические измерения. Любое анизотропное свойство, такое, как диэлектрическая проницаемость [46—48] (или теплопроводность [49, 50]), можно использовать для измерения среднего состояния упорядочения. Обычно зондирующее поле (электрическое поле или тепловой градиент) прилагают перпендикулярно слою. Это оказывается удобным в случаях 1 ж 3. Средняя диэлектрическая проницаемость е Н) слоя ведет себя (как функция Н), как показано на фиг. 3.14, б. При Н < Не нематик не искажен, и е (Н) = е (0). При Н = появляется разрыв в производной д,г1с1Н, который позволяет довольно точно определить величину Н (это, как мы увидим позднее, дает одну из упругих постоянных). При Н > Яс е (Я) насыщается, поскольку весь образец ориентирован вдоль Я. Из исследования закона насыщения можно также получить информацию об упругих постоянных ). [c.105]

В эксперименте при соответствующей геометрии действительно можно повернуть директор п с помощью внешнего поля без какого-либо макроскопического смещения молекул (V = 0). Хорошим примером этого является плоское искажение, представляющее собой чистое кручение (фиг. 5.1) к монокристаллу нематика, помещенному между двумя полированными пластинами, в плоскости пластин приложим магнитное поле Н под конечным углом ф (<Сл72) к первоначальной оптической оси. Если Н достаточно велико [ [Н) много меньше толщины образца ], молекулы в цен- [c.184]

Во втором случае теория, естественно, становится полуэм-пирической , т. е. величина искажения континуума, вызываемого дефектом, оценивается по некоторым данным, получаемым из эксперимента или на основе одной из атомистических моделей. Вместе с тем континуальные модели имеют преимущество простоты, допуская применение аппарата классической физики [28]. Наиболее распространенной является модель упругой энергии . Из макроскопической теории упругости можно найти соотношение между модулем упругости при сдвиге (С), изотермической сжимаемостью х и изоте.рмической, изобарической работой производимой упругими силами. [c.213]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология