Скорость барботажа критическая

При скорости выше критической диаметр пузырька не зависит от диаметра отверстия и возрастает при повышении скорости барботажа. [c.167]

Когда скорость барботажа. ниже критической, фазовый контакт можно вычислять как поверхность пузырьков. В слое жидкости высотой к [c.604]

Режим кипящего слоя, в отличие от идеального состояния псевдоожижения, характеризуется барботажем. Барботаж газа через псевдожидкость сопровождается некоторым повышением перепада давления вследствие трения пузырей газа о твердые частицы. Умеренный барботаж газа не оказывает влияния на скорость наступления состояния псевдоожижения, так как явление барботажа возможно лишь при скорости, превышающей критическую. [c.418]

Критическая скорость барботажа соответствует слиянию отдельных пузырьков в струю и равна [c.208]

При скоростях барботажа выше критической диаметр пузырька <1 не зависит от диаметра насадка и увеличивается с возрастанием скорости барботажа. [c.208]

Эффект оттеснения непроточной жидкости от микропористой поверхности наступает при достижении критической скорости барботажа. В аддитивном приближении, когда просто суммируются воздействия (гравитационные, капиллярные, вязкостные и акустические), критическая скорость оттеснения описывается формулой Кутателадзе [c.197]

Критическая скорость, выше которой пузырьковый режим барботажа нарушается, рассчитывается по равенству [c.345]

При малых скоростях газа происходит всплывание пузырьков в слое жидкости, лежащей на опоре, т. е. барботаж. По соотношению сил барботаж соответствует неподвижному слою в системе газ — твердое, так как подъемные силы меньше сил, им противодействующих. При равновесии этих сил (первое критическое состояние) происходит переход от барботажного слоя к слою подвижной пены. [c.13]

Для того чтобы выяснить, какое расстояние должно быть между наружными краями колпачков, необходимо ясно представить картину барботажа. При малых скоростях пара при прохождении пара в жидкости возникает пузырьковый режим барботажа, характеризующийся тем, что сквозь щели колпачков выходят отдельные пузыри пара. При увеличении скорости отдельные пузыри сливаются и образуют струи. Эти струи, вытекая в среду, обладающую значительно большей плотностью, распадаются на п ыри. Участок сплошной струи получил наименование факела, а этот режим барботажа назван струйным. Скорость течения пара, при которой пузырьковый режим барботажа переходит в струйный, носит название критического. Для случая истечения газа в жидкость через круглые отверстия Аксельрод и Дильман [7 ] предложили формулу [c.152]

Критическую высоту надслоевого пространства при развитом псевдоожижении (числе псевдоожижения больше 2—5), при которой унос Му2 практически равен нулю, можно оценить по модифицированной формуле Баскакова [17] (при скорости газа, большей скорости начала барботажа пузырей) - [c.332]

Как видно из этого уравнения, степень извлечения вещества прямо пропорциональна его начальной концентрации в степени Ь и расходу воздуха на единицу обрабатываемой воды <Э в степени а. Однако увеличение интенсивности барботажа воздуха приводит к возрастанию степени извлечения ПАВ лишь-в определенных пределах. Например, при барботаже воздуха через пористые пластины нижнее критическое значение скорости продувания воздуха через жидкость отвечает требованию равенства давления газа гидростатическому сопротивлению-столба барботируемого раствора. При меньшем напоре газа пузырьки не образуются и пена, естественно, не образуется. Верхний предел интенсивности подачи воздуха через пористые пластины обусловлен тем, что при высокой концентрации пузырьков в жидкости большое количество их коалесцирует, об- [c.61]

Отношение рабочей скорости потока к начальной критической скорости (число псевдоожижения /Сю) лежит в пределах 1,5—2,0. При /( =5- -6 начинается характеризующийся барботажем пузырей газа и канальными проскоками режим кипения, который ухудшает контакт газа с зернами катализатора и сопровождается сильными колебаниями сопротивления слоя. [c.417]

Как указывалось выше, число псевдоожижения в практических условиях значительно превышает единицу и гидродинамическое состояние псевдоожиженного слоя катализатора заметно отличается от состояния, соответствующего критической скорости (равенство весового градиента перепаду давления). На практике псевдоожижение почти всегда сопровождается барботажем пузырей газа, а также канальными и поршневыми проскоками газовых струй (режим кипящего слоя). [c.418]

Критическая скорость, выше.которой пузырьковый режим барботажа нарушается, [c.406]

Интенсивность барботажа газа через жидкость, естественно, является функцией скорости его продувания. Однако степень извлечения ПАВ при интенсификации барботажа растет небеспредельно. Существуют критические значения скорости продувания газа (воздуха) через раствор ПАВ, за пределами которых эффективность пенного концентрирования резко падает. Нижний предел скорости обусловлен тем, что газ, поступающий в раствор, должен обладать напором, достаточным для преодоления сопротивления столба жидкости. При меньшем напоре газа его энергия будет недостаточна для нарушения сплошности жидкости и пузырьки газа образоваться не смогут, следовательно, не будет осуществляться и пенная сепарация растворенных ПАВ. При превышении верхнего предела скорости подачи газа в раствор ПАВ количество пузырьков настолько велико, что они коалесцируют и образовавшиеся в результате крупные пузыри имеют кинетическую энергию, достаточную, чтобы разрушить ранее образовавшуюся пену. Между предельными критическими значениями скорости подачи газа степень извлечения ПАВ с увеличением интенсивности подачи газа возрастает. [c.112]

Как видно из приведенных данных, при скоростях газа ниже критической брызгоунос возрастает с уменьшением глубины барботажа, тогда как при более высоких скоростях с уменьшением высоты барботажного слоя уменьшается брызгоунос. [c.194]

При небольших значениях скорости газового потока сОд, близких к скорости свободного всплывания пузырьков в жидкости (м = о, 1 0,4 м/с), наблюдается пузырьковый режим. При сОд = = 0,5ч-0,7 м/с наблюдается дисперсная система, т. е. наибольшее вспенивание барботажного слоя, а при дальнейшем увеличении скорости газового потока газожидкостный слой разрушается факельными прорывами, при которых процесс барботажа становится непригодным для работы аппаратов с погружными горелками. Критическая скорость, выше которой пузырьковый режим барботажа нарушается, может быть определена по формуле [391 [c.107]

Прандтля. В уравнениях (2)—(3) гг р = 0.4 м/сек. — критическая скорость, соответствующая переходу от пузырькового режима барботажа к пенному. Уравнения, полученные ранее [ , преобразуются в уравнения (2) и (3) делением обоих частей каждого на [c.117]

Абсорберы со сплошным барботажным слоем. На основе анализа барботажа через группу отверстий Аксельрод и Дильман [80] пришли к выводу, что в области свободного движения пузырьков к уменьшается с увеличением скорости газа, достигая при критическом расходе газа (1 о)кр [см. уравнение (У,3)] значения к = 0,394. При дальнейшем увеличении скорости газа к продолжает уменьшаться, хотя и не столь быстро. Наиболее плотному заполнению слоя сферическими пузырьками соответствует к = 0,26. Вследствие деформации пузырьков к может достигать значения 0,1—0,15. [c.446]

После достижения некоторой критической скорости газового потока при барботаже размер пузырьков перестает зависеть от размера отверстия он увеличивается с возрастанием скорости потока превращаясь в пределе в сплошную газовую струю. Скорость подъема пузырьков, образующихся в промышленных барботажных аппаратах (при диаметре отверстия сопла 2—10 мм), обычно измеряется десятыми долями метра в секунду. [c.119]

Критическая скорость барботажа соответствует соединению отдельных пузырьков в массе жидкости в поток газа и определяется соотношенпем [c.167]

Представляется интересным также выяснить, какие причины приводят к падению сопротивления Арг-ж —Арг на тарелке с защио(енным порогом в области скоростей ниже критической. Как нам кажется, ответ на этот вопрос могут дать опыты со сливным устройством типа конструкции с наваренным порогом [71], которые показывают, что уменьшение количества жидкости на тарелке связано с колебаниями паро-жидкостной эмульсии, в результате которых статическое давление столба жидкости перед защищенным порогом может падать до величины, меньшей, чем высота порога (рис. 4—58). Другой вероятной причиной этого явления является наличие успокоительной зоны перед подпорной перегородкой, защищенного порога. В этой зоне происходит заметное движение пены вниз вдоль подпорной перегородки, в результате чего образуется пена с аномально малым газонасыщением. При этом статическое давление жидкости у порога уравновешивает не столб пены в зоне барботажа, а столб пены с аномально малым удельным весом в зоне между подпорной перегородкой и зоной барботажа. [c.417]

При небольших скоростях барботажа (под скоростью барботажа будем понимать расход V газа через насадок, выраженный в м /сек) газ пробулькивает через жидкость в виде отдельных пузырьков (пузырьковый режим), которые при некоторой критической скорости барботажа сливаются в сплошную газовую струю (струйный режим). При пузырьковом режиме диаметр пузырька <1 не зависит от скорости барботажа и теоретически равен (для пузырьков сферической формы) [c.207]

Сначала рассмотрим более общий случай исключения влияния межфазного массопереноса. Характер температурной зависимости (энергия активации) не может служить в жидкофазных реакциях надежным критерием оценки по ряду причин. Вследствие возможного клеточного диффузионно-контролируемого механизма или ионного характера реакции истинная энергия активации реакции может быть малой. Далее, как указывалось в предыдущем разделе, наблюдаемая температурная зависимость может быть следствием изменения коэффициентов распределения реагентов между фазами. Вблизи критической области такое влияние может быть особенно сильным и сказывается такнлб на соотношении объемов фаз. Наконец, в жидкостях, в отличие от газов, сам коэффициент диффузии зависит от температуры экспоненциально, причем эффективная энергия активации диффузии в вязких жидкостях составляет заметную величину. Поэтому обычно о переходе в кинетическую область судят ио прекращению зависимости скорости реакции от интенсивности перемешивания или барботажа. Здесь, однако, есть опасность, что при больших скоростях перемешивания может наступить автомодельная область, а ири очень интенсивном барботаже измениться гидродинамический режим. В результате объемный коэффициент массопередачи может стать инвариантным к эффекту перемешивания и ввести, таким образом, в заблуждение исследователя. В трехфазных каталитических реакторах этот прием более надежен ири условии неизменности соотношения фаз в потоке. [c.74]

Начало барботажа соответствует переходу к режиму кипящего слоя, который продолжается вплоть до отрыва частиц от уровня псевдожидкости с образованием восходящего потока. В этой области критические скорости vVkp непрерывно изменяются от некоторого минимального их значения до предельного, численно равного скорости свободного падения частиц iVb- [c.166]

Если газ пропускать с линейной скоростью хШп в полном сечении аппарата, то высота слоя пены останется неизменной, так как количество газа, подводимого к зоне барботажа, а следовательно, и к зоне пены снизу, будет равно количеству газа, отходящего от разрушающейся поверхности пены. Поскольку в совокупность Ф входит и величина Я, от которой зависит со, то ско-роть аип не является критической, ниже которой пена не могла бы вообще возникнуть и выШе которой вся жидкость превращалась бы в пенный слой. Когда скорость газа г г в полном сечении аппарата постепенно снижается от до меньших значений, слой пены не исчезает, а постепевно уменьшается когда же скорость газа Шг возрастает, слой пены постепенно увеличивается. Высота слоя пены над зоной барботажа и скорость газа связаны слож- [c.12]

При увеличении скорости о) , в пределах 0,5—0,7 л/сек наблюдается дисперсная система, т. е. наибольшее н иенивание барботажного слоя, а при дальнейшем увеличении щбрости газового потока газожидкостный слой разрушается факельными прорывами, при которых процесс барботажа становится непригодным для работы аппаратов с погружными горелками. Критическая скорость, выше которой пузырьковый режим барботажа нарушается [23], может быть определена по формуле [c.106]

Критическая скорость подъема пузырьков газа при барботаже, когДа отдельные пузырьки сливаются в сгрую, равна [c.604]

Пузырьковый режим барботажа был открыт и изучен ранее других. Ему посвящены обстоятельные работы, которыми выяснено течение этого режима и условия его перехода в струйный [25, 28, 46, 47, 48, 49, 50, 51, 52, 53, 54]. Не останавливаясь здесь на подробной характеристике пузырькового режима, отметим только условия перехода этого режима в струйный. Так, Стабников [25], впервые обнаружив явления перехода пузырькового режима в струйный, выяснил, что критическая скорость зависит от диаметра насадок, типа их и не зависит от глубины слоя жидкости. [c.133]

Условия проведения процесса (скорость газа в барботажных трубах, глубина барботажа, число ступеней конденсации и др.), при которых достигается заданная степень конденсации паров серной кислоты в барботажном конденсаторе, определяют обычными методами , учитывая, что в процессе охлаждения газа дополнительно выделяется тепло образования паров серной кислоты по реакции (П1, 3). Однако такие методы расчета процессов массопередачи могут быть применены в тех случаях, когда пересыщение конденсирующихся паров не превышает критической величины, т. е. если 5<5кр. Определение величины возникающего пересыщения пара 5 в рассматриваемом случае особенно важно, так как пары серной кислоты легко конденсируются в объеме с образованием устойчивого тумана. В связи с этим при расчете процесса конденсации паров серной кислоты необходимо установить пересыщение пара, возникающее в различных стадиях процесса, чтобы определить границу применимости обычных формул расчета процесса мa oпepeдa iи. [c.104]

Если газ пропускать с линейной скоростью Шп в полном сечении аппарата, то высота слоя пены останется неизменной, так как количество газа, подводимого к зоне барботажа, а следовательно, и к зоне пены снизу, будет равно количеству газа, отходящего от разрушающейся поверхности пены. Поскольку в совокупность Ф входит и величина Я, от которой зависит ю, то ско-роть не является критической, ниже которой пена не могла бы вообще возникнуть и выше которой вся жидкость претращалась бы в пенный слой. Когда скорость газа Шг в полном сечении аппарата постепенно снижается от Шд до меньших значений, слой, пены не исчезает, а постепенно уменьшается когда же скорость газа г г возрастает, слой пены постепенно увеличивается. Вьюота слоя пены над зоной барботажа и скорость газа связаны сложной зависимостью, котора может быть установлена для каждой системы. Практически можно создавать над слоем жидкости, через которую барботирует газ, слой пены той или иной высоты, изменяя таким образом соотношение между объемами зон барботажа и пены. [c.12]

Абсолютные значения критических линейных скоростей газа зависят от. многих режимных факторов и свойств газожидкостной системы. Обычно пенный режим можно создать, когда скорость газа в полном сечении аппарата составляет aJr 0,5 м/с. Для получения подвижной пены требуются большие скорости — от 1 до 3 м/с. При Шг>3,5 м/с происходит интенсивный вынос брызг. Влияние скорости газа обычно характеризуе1х я величиной критерия Rer (см., например, уравнение (1.4) на с. 32). Взвешенный слой жидкости в газе в виде подвижной пены для воды и растворов электролитов устойчиво существует в пределах Rep от 80 000—100 000 до 260000—280 000 в зависимости от прочих условий. Чем больше высота исходного слоя жидкости Ао в пределах от 5 до 100 мм, тем шире диапйзон Wr (и Rer), соответствующих существованию подвижной пены. При Rer<100000 начинается переходное состояние от режима подвижной пены к барботажу. При Rer>260000 начинается переход от пенного режима к потоку взвешенных брызг в газе. [c.13]

Выпадение кристаллов соли из рапы происходит в связи с понижением равновесной растворимости солей в ДЭГе с 50 г/л до 20 г/л при повышении температуры с +10 °С до +165 °С и снижении содержания воды с 2,7 % до 0,7 % масс. Соли хотя и выделяются в мелкодисперсном состоянии при нагреве в трубном пучке отпарного аппарата, не осаждаются на поверхностях нагрева, т.к. в зоне нагрева происходят сильные гидравлические возмущения (кипение, барботаж, циркуляция потоков), и скорости движения жидкости превышают критическую, равную -2,0 м/с. [c.26]