Частица виртуальная

В квантовой электродинамике [7] различается вакуум электромагнитного поля и вакуум электронно-позитронного поля. Из соотношения неопределенностей Гейзенберга вытекает, что в состоянии вакуума поля совершают нулевые колебания, которые рассматриваются как состояния с виртуально возникающими и исчезающими фотонами, электронно-позитронными парами и в целом парами частица-античастица. Взаимодействие внешнего [c.15]

Раздельное изучение каждой составляющей практически невозможно, и поэтому приходится пользоваться двумя виртуальными коэффициентами теплообмена, объединяющими комплекс элементарных процессов теплопереноса коэффициентом теплоотдачи от газовой фазы к частицам или в обратном направлении а , [Вт/ /(м -К)] и коэффициентом теплоотдачи от псевдоожиженного слоя (твердая и газовая фазы) к поверхностям нагрева или охлаждения а , [Вт/(м -К)]. [c.135]

В связи с тем, что при интенсивном перемешивании кипящего слоя свойства его по объему становятся более или менее однородными, можно перенос тепла в пределах слоя характеризовать величиной виртуального коэффициента теплопроводности подобно тому, как это делалось в отношении барботируемой жидкости (см. гл. Vni). Необходимо подчеркнуть, что эта величина характеризует и лучистый теплообмен между частицами кипящего слоя (на что обращалось внимание выше), поскольку экспериментально ее находят путем определения точными методами градиента температур вдали от поверхности слоя. Может быть проведена аналогия между виртуальным коэффициентом теплопроводности и коэффициентом молекулярной теплопроводности [322]. [c.483]

Результат 14.3 состоит в том, что уравнение для всех U S действительно существует при условии, что ат < 1. Оно описывает режим, в котором флуктуации определяются лишь флуктуациями А (Л и уже не зависят от начальных условий. В этом режиме и движется в окружении облака флуктуаций примерно как элементарная частица, окруженная шубой виртуальных частиц. В результате и по-прежнему удовлетворяет уравнению движения, не содержащему начальных данных, но с модифицированными или перенормированными из-за присутствия флуктуаций коэффициентами. Конечно же, это справедливо только приближенно и лишь по прошествии определенного времени, по крайней мере не меньшего, чем от начального момента времени Иначе говоря, вывод 14.3 состоит в том, что, если ат < 1, то оператор / (/ о) в (14.4.5) перестает зависеть от при t — 0 > ч в этом случае дается величиной, заключенной в [] в (14.2.11). Можно добавить, что, после того как этот факт установлен, задним числом можно утверждать, что (14.4.5) можно использовать для нахождения высших членов. [c.359]

Мы рассмотрели методы, которые используют одну падающую волну и основаны на процессах, вероятность которых пропорциональна напряженности падающей электромагнитной волны. Однако рассмотренные ранее процессы поглощения, флуоресценции и рассеяния могут происходить, когда в этих процессах одновременно участвуют сразу несколько фотонов из падающих на среду электромагнитных волн. Эти фотоны могут быть как из одного светового пучка, так и из нескольких пучков от одного или нескольких лазеров. Если падающие фотоны находятся в резонансе с уровнями энергии молекулярной системы, то такой процесс можно рассматривать как последовательность однофотонных процессов. Такие процессы называются ступенчатыми, или каскадными. Под нелинейным многофотонным процессом понимают процесс, в котором первичный акт является виртуальным, т. е. резонанс между энергией фотона и уровнями молекулярной системы отсутствует. Методы, основанные на таких процессах, называются методами нелинейной спектроскопии. Эти методы позволили развить новые принципы детектирования частиц. Для газовой кинетики наибольший интерес представляют многофотонное поглощение и нелинейное рассеяние света. [c.124]

В принципе это и есть уравнение структурного состояния ПКС при ее деформировании. Однако интенсивность процесса деформирования здесь присутствует неявно — в виде частоты / перескоков частиц в соседние свободные вакантные узлы. Для получения явной зависимости концентрации вакансий от скорости деформации у необходимо детально рассмотреть, как из отдельных скачков частиц складывается их непрерывное движение. В связи с этим полезно обратиться к предыстории вопроса. Как уже упоминалось, идея скачкообразного механизма деформирования материалов предложена Френкелем. Позже она была распространена Эйрингом на дисперсные системы и затем неоднократно модернизировалась многими авторами. На этом этапе развития идеи принималось, что скорость движения ди слоя частиц относительно ближайшего соседнего слоя равна произведению числа скачков / частицы в единицу времени в направлении действия деформирующего усилия на длину 5 одного скачка. В действительности это не так. В структурной решетке существует определенное количество вакантных узлов, и перескок частиц может происходить только поочередно в освобождающийся вакантный узел. В решетке можно выделить виртуальную цепочку из V частиц, расположенную вдоль направления их движения, которая начинается от любого вакантного узла и продолжается до ближайшего следующего вакантного узла на линии движения частиц. Вся решетка с вакантными узлами представляет собой в этой модели совокупность параллельных цепей с одним вакантным узлом в каждой. Их средняя длина V определяется концентрацией вакансий. Она тем короче, чем больше вакантных узлов в решетке. Для того чтобы вся цепь переместилась на расстояние, равное длине одного скачка (периоду решетки 5), каждая из частиц цепи должна совершить один скачок в нужном направлении, т. е. всего потребуется V скачков. Это означает, что действительная скорость движения цепей и, следовательно, всего слоя вещества будет медленнее, чем в теории Френкеля — Эйринга, в V раз [9]. Таким образом, разность скоростей соседних слоев составляет ди=/з1, а скорость деформации у, совпадающая при простом сдвиговом течении с градиентом скорости течения ди/дг, где дг = з — расстояние между соседними слоями, описывется формулой [c.692]

При контакте металла или раствора электролита с диэлектриком часть электронов или ионов переходит из электрода в приэлектродный слой диэлектрика даже без приложения внешнего поля. Вероятность перехода определяется работой выхода из электрода и сродством к соответствующей частице вещества диэлектрика. Подача на образец разности потенциалов увеличивает вероятность такого перехода и перемещает носители, находящиеся в приэлектродном слое, в области так называемого виртуального электрода — в глубь диэлектрика. Когда сила тока, текущего через конденсатор с диэлектриком, определяется инжекцией, то электроды условно называют инжектирующими. Движение инжектированных носителей или инжекционный ток, текущий через образец, описывается уравнениями (3) — (5). [c.15]

Следует, однако, иметь в виду, что из-за эффектов взаимодействия с другими полями, и вакуумом представление о релятивистском движении одной частицы не может быть сохранено. В связи с этим последовательная квантовая теория движения одной частицы может дать приближенное описание только таких явлений, в которых эффекты рождения реальных и виртуальных частиц мало существенны, т. е. явлений, протекающих при малых энергиях и в малых внешних полях. [c.272]

В главе УИ1 уже отмечалось, что в релятивистской теории представление о движении одной частицы удается сохранить только приближенно с точностью до членов порядка (о/с) . При движении частиц в сильных полях начинают играть существенную роль процессы виртуального и реального рождения пар частиц. Число частиц в системе при больших энергиях не сохраняется. Для описания процессов взаимопревращений частиц еле- [c.426]

Рассмотрим изолированную систему из N частиц, координаты которых относительно некоторой фиксированной системы координат равны r . Пусть система может иметь поступательное виртуальное перемещение А, так что координаты r 4- А. Уравнения движения системы после такого перемещения не отличаются от уравнений, которые описывали систему в первоначальной ориентации. Простой эксперимент покажет, что принцип однородности пространства будет нарушен, если эти уравнения окажутся различными. Если уравнения движения инвариантны при указанных перемещениях, то этим же свойством должен обладать и гамильтониан, т. е. [c.19]

В качестве источника потерь энергии при турбулентном движении инерционные силы проявляют себя через касательные силы, обусловленные турбулентным перемешиванием частиц. Это перемешивание, в свою очередь, зависит от турбулентной или виртуальной вязкости (6.8). [c.84]

Эффективные сечения оптически разрещенных переходов в борцовском приближении, т. е. когда в качестве исходных принимаются предположения, что плоская волна, характеризующая ударяющую частицу, не искажается силовым полем рассеивающей частицы, а обратные переходы и образование виртуальных состояний не имеют места, выражаются формулой [12, 23] [c.102]

Различие между v и v устраняет неоднозначность в ожидаемых значениях периодов полураспада при двойном -распаде. При идентичности нейтрино и антинейтрино этот процесс мог бы протекать через виртуальное промежуточное состояние, причем нейтрино порождалось бы на первой стадии и поглощалось на второй с испусканием -частицы на каждой стадии. При V V этот процесс невозможен, поскольку первая стадия должна идти с испусканием v, а вторая — с поглощением v. Вместо этого происходит испускание 2 2v, причем ожидаемое значение продолжительности жизни ядра по отношению к процессу двойного -распада оказывается на несколько порядков больше, чем в процессе, не сопровождающемся испусканием нейтрино. Некоторые значения нижних пределов экспериментальных величин периодов полураспада при испускании двух -частиц (например, 10 лет для Pd , 6-10 лет для 3-10 лет [c.257]

Два рассмотренных типа взаимодействия предполагают наличие постоянного момента диполя хотя бы у одной из взаимодействующих частиц. На самом же деле диполь-дипольные взаимодействия осуществляются между любыми частицами, в том числе и не обладающими постоянным моментом диполя. Это качественно можно понять, если вспомнить, что каждый атом лищен момента диполя лищь в среднем, поскольку средняя координата электрона на атомной орбитали совпадает с координатой ядра. В каждый же отдельный момент времени заряд электронов и заряд ядра разделены, т. е. атом обладает некоторым мгновенным, или, как принято говорить, виртуальным, диполем. Взаимодействие виртуальных диполе подч Ияется тем же законам, что и шдействие постоянных и наведенных диполей, и приводит к взаимодействию, энергия которого отрицательна и на достаточно больших расстояниях обратно пропорциональна шестой степени расстояния между частицами. Взаимодействие, обусловленное виртуальными диполями, называется дисперсионным взаимодействием. По энергии дисперсионное взаимодействие, как правило, превосходит как ориентационное, так и значительно более слабое индукционное взаимодействие. [c.113]

Для получения ПФ корреляторов отдельных (I, д)-изомеров ужпо после дифференцирования функционала Ч положить, что виртуальное поле 1п5з(г) не зависит от координат. Лналог чным образом вводятся счетчики групп (V = г) п связе ( = с), которые подсчитывают числа соответствующих частиц в молекулах. [c.217]

Поскольку можно принять,что турбулентная и мол. диффузия не.чавнсим , оощее смещение частицы будет определяться суммой у абщ = 4- Лол, а общий (или виртуальный) коэф. Et = Ем + Dab. [c.601]

Как указывалось выше, процесс теплоцередачи как внутри кипящего слоя, так и от кипящего слоя к ограждающим поверхностям всецело зависит от поведения частиц в слое. Теплоотдача от частиц к псевдоожижающей среде, или наоборот, зависит от реальной разности температур частиц и примыкающих потоков газа. Виртуальная теплопроводность в пределах слоя зависит от быстроты перемещения частиц по объему кипящего слоя и, наконец, теплообмен кипящего слоя с ограждающими поверхностями зависит от атаки частиц слоя на указанные поверхности. В силу указанного знание закономерностей движения газов и материалов для понимания процессов в кипящем слое является очень важным. [c.490]

Но частицы жидкости обладают также кинетической энергией. Если скорость и больше скорости и, частицы жидкости, находящиеся выше плоскости аа, получают ускорение от частиц, движущихся вверх, а частицы находящиеся ниже этой плоскости, замедляются. Благодаря такому турбулентному обмену разность между скоростями и и и сокра щается. Турбулентное перемеши вание действует аналогично на пряжению трения Ь плоскости аа Это является основой для введе ния понятия виртуальное турбу лентное напряжение сдвига [c.255]

В формуле (3.12.3) х — виртуальное смещение частищ>1 относительно точки симметрии ьфивой (узла решетки), В — константа отталкивания и ) — константа притяжения пары частиц. [c.690]

Связь между характеристическим числом частиц в виртуальной цепи V и концентрацией вакансий получается на основе отмеченной выше возможности гфедста-вить всю ПКС как совокупность таких цепей с одной вакансией на каждую цепочку. В таком случае соотно- [c.692]

Уравнение Дирака должно описывать поведение любой свободной частицу, имеющей спин Однако понятие свободной частицы является приближенным. Каждая частица взаимодействует с вакуумом , т. е. с виртуальными полями других частиц. При учете взаимодействия частицы с внешним полем, а частности с электромагнитным полем, надо учитывать влияние и виртуальных полей. Такие неизбеж 1ые дополнительные взаимодействия приводят к поправочным членам в уравнениях, описывающих поведение частицы во внешнем поле. Для электронов эти поправки малы. Как показывает квантовая электродинамика [42, 43], эти поправки частично можно учест1 эффективным изменением магнитного момента и заряда электрона. Так, вследствие взаимодействия с вакуумом электрон приобретает добавочный [c.298]

К частицам, имеющим спий /2. принадлежат также нуклоны (протоны и нейтроны). Для нуклонов взаимодействие с виртуальным я-мезонным полем играет весьма существенную роль. Поэтому при исследовании их движения во внешнем поле необходимо учитывать их взаимодействие с этим полем и через виртуальное мезЬнное поле. Если бы такое взаимодействие отсутствовало, то магнитный момент протона был бы равен ядерному магнетону Жп = еЪ1 2Мс) (М — масса протона), а магнитный момент нейтрона должен равняться нулю. На самом же деле, как показывает опыт, магнитный момент протона равен (Лр [c.299]

Процесс рождения пар частиц возможен только при условии, когда энергия внешнего воздействия (например, энергия фотона) превышает удвоенную энергию (гас ) пркоящейся частицы. Если энергия недостаточна для образования пары частиц, то возникающие состояния можно рассматривать как состояния с виртуальными парами частиц, В этом случае говорят, что происходит поляризация вакуума. Теоретическое объяснение поляризации вакуума н рождения пар частиц (и их аннигиляции) возможно только на основе теории, приспособленной к описанию процессов, происходящих с изменением числа частиц в системе. [c.304]

Поскольку можно 1финять,что турбулентная и мол. диффузия независим обще мещен частицы будет определяться суммой = /2iyp(s -Ь а общий (или виртуальный) коэф. Et — Вм + Dab. [c.601]

Рассмотрим два атома инертных газов. Электронные облака в атомах инертных газов сферически симметричны. Следовательно, эти атомы не имеют постоянных электрических моментов. Поскольку речь идет о статическом распределении зарядов, такие атомы не должны влиять друг на друга. Но опыт и квантовая теория показывают, что частицы не могут находиться в состоянии покоя даже нрн абсолютном нуле температуры. В процессе движения электронов в отдельные моменты времени распределение зарядов внутри атома может становиться несимметричным. Иначе говоря, в атоме могут возникать виртуальные диполи. Эти очень быстро меняющиеся самопроизвольные или виртуальные диполи создают вокруг атома электрическое поле, которое индуцирует в соседних атомах дипольные моменты. Направление индуцированных моментов всегда таково, что возникает притяжение. РЬщуциро-ванные диполи находятся во взаимодействии с мгновенными диполями, послужившими причиной их возникновения. [c.64]

В контексте поиска новой физики слабых взаимодействий сегодня процессы двойного бета-распада рассматриваются не только в рамках стандартной модели слабых взаимодействий, но и в безней-тринном варианте, при котором на 2 единицы изменяется лептонное число. Этот вариант распада описывается уравнениями, которые отличаются от уравнений (10.5.1)-( 10.5.4) лишь тем, что в правых частях не содержат нейтрино. Такие процессы возможны, если нейтрино на самом деле обладает свойствами, математически описанными в модели Майорана, — тождественностью частицы и античастицы. Согласно этому допущению, во время распада ядра происходит превращение антинейтрино в нейтрино в процессе виртуального обмена. Допуская наличие майоранов-ских свойств нейтрино, любая новая теория слабых взаимодействий должна предусматривать наличие примеси правой формы нейтрино и отличную от ну- [c.33]

Расчеты [ 11.22] показали, что при скорости движения расплава 1,5 м/с виртуальный коэффициент теплопроводности жидкого шлака (см. формулу (11.19)) равен JiT) = = 5 Вт/(м К). При оценке времени плавления частицы в шлаке исходили из того, что, во-первых, время плавления отдельной частицы фактически ограничивает производительность печи и, во-вторых, частица должна расплавиться в процессе погружения в ванну до того, как она достигнет слоя спокойного шлака. Полученные в результате расчетов удельные производительности опытно-промышленной печи РОМЕЛТ от размера частицы (Р 7 т/(м ч)) оказались значительно превышающими реально полученные на опытных плавках (1,99 т/(м -ч) и 1,72 т/(м -ч) для частицы руды и окатышей, соответственно). А. Б. Усачев [11.22] делает вывод, что производительности печей РОМЕЛТ офаничены не скоростями плавления материалов, а другими причинами, а именно — теплоподводом к ванне. Однако анализ с учетом времени пофужения частиц в расплав, показывает, что для нормальной реализации процесса необходимо все же использовать сырье с диамефом частиц менее 18 мм. Это, по мнению [11.22], следует из фафика рис. 11.10. На этом фафике представлены результаты расчетных зависимостей времени пофужения до спокойного слоя от радиуса частицы и вязкости барботируемого слоя. На этом же фафике нанесены кривые зависимости времени плавления от радиуса для различных температур. Точка пересечения кривых, соответствующих конкретным условиям, характеризует максимально допустимый размер частиц руды. Например, при температуре шлака 1500 °С, высоте барботируемого слоя 1 м и вязкости шлака 0,5 Па-с успеют расплавиться полностью все частицы с начальным диаметром <18 мм. [c.437]

Были сделаны попытки рассчитать сечения ионизации при со-ударе с возбужденным атомом по механизму, в котором участвует виртуальный фотон [3]. Можно ожидать, что и зависимость сечения ионизации от энергии ионизующей частицы должна быть в обоих случаях сходной. При фотоионизации углеводородов в припорого-вой области наблюдался близкий к линейному закон роста парциальных сечений фотоионизации с увеличением энергии фотонов [4]. [c.58]

Мезонные теории ядерных сил. Качественное подобие химических и ядерных сил некогда побудило ученых, а именно Юкаву [3], исследовать возможность объяснения ядерных сил обменом какой-то частицей между двумя нуклонами, аналогично химической Связи, зависящей от обмена электроном между двумя атомами. Это не означает, что нуклон при этом рассматривается как сложная частица (подобно атому), поскольку считается, что участвующая в обмене частица возникает лишь в момент излучения ее одним нуклоном и исчезает в момент поглощения другим. Процессы такого рода, в которых имеет место обмен виртуальными частицами, фигурируют во всех аспектах современной теории поля, выходящей за пределы классической концепции действия на расстоянии. Так, например, кулоновское взаимодействие двух заряженных частиц в настоящее время анализируется посредством обмена виртуальными фотонами между этими зарядами. Возникновение виртуальной частицы сразу ставит вопрос о сохранении энергии, поскольку для ее создания необходима энергия. Откуда же берется необходимая энергия Ответ ниоткуда как раз и означает, что частица является виртуальной сохранение энергии обеспечивается тем, что частица живет не слишком долго. Принцип неопределенности Гейзенберга утверждает, что [c.277]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология