Поляризация вакуума

Примером служит переход 4 —3(1 в фосфоре и переход 5%—4Г в титане. Измерения дают очень точное значение массы л у цитируемую в таблицах данных тл-= 139,5673(7) МэВ (т.е. погрешность составляет пять миллионных). При получении этой величины были учтены несколько незначительных поправок вклад от поляризации вакуума, поправки на эффективную массу, экранирование электронами и т.д. В принципе, учет всех этих поправок не составляет проблемы. [c.207]

Рассматриваемые ниже модели конструктивной квантовой теории поля с физической точки зрения представляют ограниченный интерес, так как они приводят к свободным или обобщенно свободным полям. Однако уже в них проявляются основные математические трудности квантовой теории поля, связанные с поляризацией вакуума, возникновением унитарно неэквивалентных представлений канонических коммутационных соотношений и т. д. По отношению к описанной выше схеме перенормировки эти модели являются явно решаемыми, что дает нам возможность проиллюстрировать построения 1 в простейшей полевой ситуации. [c.602]

При медленной перегонке холестерин дает продукт с сильным правым вращением. Если фитостерин и холестерин примешать к искусственной нефти , состоящей из оптически недеятельных элементов, и подвергнуть смесь перегонке с вакуумом, то получается продукт, вращающий плоскость поляризации, т. е. оптически активный продукт. [c.55]

Поляризация молекул. Относительная диэлектрическая проницаемость ч вещества равна отношению емкости с конденсатора, заполненного данным веществом, к емкости этого конденсатора, когда между его обкладками имеется вакуум [c.51]

Растворитель выбирают согласно правилам, описанным в гл. I (см. с. 17). Кроме ТОГО, величина -вращения плоскости поляризации зависит от показателя преломления растворителя. Поэтому ВВОДЯТ понятие приведенных удельных вращений (удельное вращение, рассчитанное для молекулы в вакууме, где п= ), для чего любую полученную величину вращения умножают на множитель Лоренца 3/( 2 + 2). Например, [М] = 2[М]1 п + 2), где [М] — приведенное молярное вращение п — показатель преломления растворителя на данной длине волны. Такой учет влияния растворителя на спектры ДОВ и КД далеко не полон, и это влияние более сложно и даже возможно наведение оптической активности от асимметрического растворителя на растворенное вещество. [c.43]

Некоторые вещества, например полимеры, можно исследовать в виде тонких пленок, которые помещают на пути луча. Иногда пленки можно получить непосредственно на пластинке из хлорида натрия испарением растворителя, расплавлением вещества или его напылением в вакууме. Даже непрозрачная для видимого света пленка может пропускать ИК-излучение в достаточной степени, чтобы записать ее спектр. Однако для количественных измерений в пленках трудно контролировать толщину образца, а также потери на рассеяние света. В спектрах пленок часто наблюдаются интерференционные полосы, которые могут налагаться на полосы исследуемого вещества. При образовании пленки молекулы могут ориентироваться определенным образом, поэтому при частичной поляризации ИК-излучения в приборе (особенно с дифракционной решеткой) может наблюдаться зависимость спектра от положения образца в луче. [c.209]

Этот небольшой экскурс в проблему поляризации связей не так уж абстрактен. Дело в том, что поляризованные, частично ионные, связи прочнее ковалентных — если выражать их прочность как энергию теплового распада в вакууме. Однако поляризация (М->Ь или Мч-Ь), как правило, резко повышает их способность к различным реакциям замещения при атаке нуклеофильными или электрофильными агентами или реакциям окисления-восстановления в присутствии влаги или кислорода воздуха. С повышением температуры эта кинетическая Нестабильность термодинамически устойчивых связей возрастает. Основная роль обрамляющих групп как раз и состоит в защите основной цепи от подобной атаки. Это достигается двумя путями стабилизацией электронной структуры (т. е. снижением поляризации главных связей) и непосредственно барьерной функцией , которая наиболее четко выражена у элементорганических полимеров с гидрофобными ароматическими радикалами, [c.20]

Метод термодеполяризации позволяет вести исследования в области инфранизких частот, что важно при изучении медленных молекулярных процессов (т 1 с). Такие процессы, в частности, связаны с началом сегментальной подвижности полимеров в условиях, когда частота периориентации диполей сегментов близка к нулю . Термодеполяризацию исследуют следующим образом. На пластинки толщиной к = 4,5 мм путем испарения в вакууме наносятся круглые алюминиевые электроды диаметром 50 мм. Затем получают термоэлектреты при температуре поляризации на образцы накладывают постоянное, поддерживаемое определенное врем , напряжение. Под влиянием электрического поля в результате теплового движения диполи в полимере ориентируются. Это относится к диполям, подвижным при данной температуре. В результате происходит накопление объемного электретного заряда. В этом состоянии образцы быстро охлаждают до температуры, значительно более низкой, чем температура стеклования Та данного полимера, после чего внешнее поле снимают. [c.254]

Метод термодеполяризации позволяет вести исследования в области инфранизких частот, что важно при изучении медленных молекулярных процессов (т 1 с). Такие процессы, в частности, связаны с началом сегментальной подвижности полимеров в условиях, когда частота переориентации диполей сегментов близка к нулю. Явление термодеполяризации полимеров исследуют следующим образом. На пластинке толщиной / = 4,5 мм путем испарения в вакууме наносятся круглые алюминиевые электроды диаметром /) = 50 мм. Затем получают термоэлектреты для этого при температуре поляризации на образцы накладывают постоянное, поддер- [c.194]

Диэлектрическая проницаемость. Диэлектрическая проницаемость е, Ф/м, численно равна отношению силы взаимодействия точечных электрических зарядов в вакууме к силе взаимодействия их в однородном диэлектрике. Она обусловлена поляризацией диэлектрика. [c.174]

Моменты диполя определяют экспериментально, измеряя диэлектрическую проницаемость (е) вещеста при различных температурах. Диэлектрическая проницаемость — это величина, характеризующая степень уменьщения напряженности электрического поля веществом по сравнению с вакуумом. Например, если вещество поместить во внешнее электрическое поле, создаваемое конденсатором, то емкость последнего возрастает в е раз, т. е. е = С/Со, где Со и С — емкость конденсатора в вакууме и в веществе. Возрастание емкости в результате уменьшения силы электрического поля вызывается наличием постоянного момента диполя ц и деформацией молекул под действием поля (поляризацией). Как видно, под влиянием электрического поля происходит не только ориентация молекул полярного вещества по направлению поля, но и возникновение дополнитель- [c.251]

Кроме этой энергии выделяется энергия поляризации воды вблизи иона, окруженного первичной сольватной оболочкой. Происходит дальнейшее взаимодействие сольватированного иона с растворителем. Ион оказывает поляризующее действие на остальные молекулы Модель молекулы воды. Изменение энергии иона при переносе воды, из вакуума в среду с данной диэлектрической [c.173]

Действительная часть е называется относительной диэлектрической проницаемостью (е ) и определяется процессом поляризации диэлектрика. Величина е показывает, во сколько раз большее количество энергии запасается в конденсаторе при замене вакуума данным диэлектриком. [c.139]

Диэлектрики имеют очень низкую проводимость (о<10 Ом -см ), которая увеличивается с повышением температуры. Под действием внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектриков, т. е. определенная ориентация молекул. Вследствие поляризации внутри диэлектрика возникает собственное электрическое поле, которое ослабляет воздействие внешнего поля. Количественной характеристикой ослабления воздействия внешнего поля служит диэлектрическая проницаемость, показывающая, во сколько раз сила взаимодействия двух зарядов в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Вследствие поляризации в диэлектрике возникают диэлектрические потери, т. е. превращение электрической энергии в тепловую. При некотором высоком напряжении внешнего электрического поля диэлектрик теряет свои электроизоляционные свой- [c.361]

М в уравнении (VI 1.32) включает в себя не только тот электрический момент, который непосредственно связан с анизотропным распределением постоянных дипольных моментов молекул, но и тот, который индуцируется во всей жидкости под влиянием анизотропного распределения полярных молекул в области V. Поляризация молекул, расположенных вне области о, весьма существенно влияет на величину М ,. Если бы сферическая область жидкости была окружена не такой же жидкостью, а вакуумом, то связь между средним квадратом спонтанного электрического момента (М )вакуум и была бы совсем иной [c.146]

Получение обезвоженных препаратов весьма затруднено. Их температура плавления колеблется от 168 до 183° С. Растворы эргостерина дают разные углы вращения плоскости поляризации в зависимости от растворителя [alo = 132° — в 2%-ном растворе хлороформа 94° — в эфире 125° — в бензоле 93° — в абсолютном этиловом спирте 92° — в ацетоне. При глубоком вакууме (остаточное давление [c.428]

Если Д. поместить между пластинами заряженного конденсатора, емкость конденсатора С по сравнению с его емкостью в вакууме Сд увеличится в е раз. Безразмерная величина е наз. диэлектрич. проницаемостью, она всегда больше 1 и зависит от хим. состава и строения Д. Увеличение емкости конденсатора в е раз происходит из-за того, что электрич. поле приводит к поляризации Д., т.е. возникновению электрич. дипольного момента единицы объема в-ва, к-рый направлен вдоль поля и равен векторной сумме дипольных моментов содержащихся в этом объеме частиц (атомов, ионов, молекул). Различают деформационную и ориентационную (тепловую) поляризации. [c.107]

В обоих методах полимерную пленку помещают между напыленными в вакууме золотыми электродами и подвергают ее поляризации под влиянием электрического поля. Затем измеряют зависимость тока деполяризации от температуры. [c.170]

Особое место в характеристике растворителей занимает диэлектрическая проницаемость. Преимущества последней по сравнению с другими критериями связаны с простотой электростатических моделей сольватации, и поэтому диэлектрическая проницаемость стала полезной мерой полярности растворителей. В этой связи важно четко представлять себе, что именно отражает макроскопическая диэлектрическая проницаемость растворителя (называемая также относительной диэлектрической проницаемостью Ег = е/ео, где ео — диэлектрическая проницаемость вакуума, т. е. постоянная величина). Диэлектрическую проницаемость определяют, помещая растворитель между двумя заряженными пластинами конденсатора. В присутствии растворителя напряженность электрического поля между пластинами Е снижается по сравнению с напряженностью Ео, измеренной в вакууме, и отношение Ей Е представляет собой диэлектрическую проницаемость растворителя. Если молекулы растворителя не обладают собственным постоянным дипольным моментом, то под влиянием внешнего поля внутримолекулярные заряды разделяются, индуцируя диполь. В электрическом поле молекулы с постоянным или индуцированным диполем ориентируются определенным образом это явление называют поляризацией. Чем выше степень поляризации, тем сильнее падение напряженности электрического поля. Следовательно, диэлектрическая проницаемость непосредственно связана со способностью растворителя к разделению зарядов и ориентации собственных диполей. Диэлектрическая проницаемость органических растворителей изменяется приблизительно от 2 (в случае, например, углеводородов) до примерно 180 (например, у вторичных амидов) (см. приложение, табл. А.1). Растворители с высокой диэлектрической проницаемостью способны к диссоциации (см. разд. 2.6), и поэтому их называют полярными — в отличие от неполярных (илп аполярных) растворителей с невысокой диэлектрической проницаемостью. Диэлектрическая проницае- [c.99]

Процесс рождения пар частиц возможен только при условии, когда энергия внешнего воздействия (например, энергия фотона) превышает удвоенную энергию (гас ) пркоящейся частицы. Если энергия недостаточна для образования пары частиц, то возникающие состояния можно рассматривать как состояния с виртуальными парами частиц, В этом случае говорят, что происходит поляризация вакуума. Теоретическое объяснение поляризации вакуума н рождения пар частиц (и их аннигиляции) возможно только на основе теории, приспособленной к описанию процессов, происходящих с изменением числа частиц в системе. [c.304]

Книга посвящена рассмотрению новой, бурно развивающейся в настоящее время области исследования взаимодействия каналиро-ванных частиц больших энергий с кристаллами. Подробно излагается теория образования квазимонохроматических уквантов при радиационных переходах быстрых частиц между уровнями поперечного движения в кристаллах. Рассматриваются явления радиационной самополяризации и вращения спина, проблемы исследования эффектов поляризации вакуума в таких процессах, влияние кристаллической структуры на протекание ядерных реакций в кристаллах. [c.2]

Чем можно оправдать предлагаемый прагматический рецепт Прежде всего, весь существующий аппарат теории остается почти без изменения. В принципе можно было бы заметить отличие результатов в предлагаемой схеме от обычных только в радиационных поправках второго порядка к магнитному моменту мезона. В соответствующие поправки для электрона р-мезонная петля дает вклад, который меньше злектротшого в отношении квадратов масс обеих частиц, тогда как у 1-мезона вк тад электронной петли больше. Но здесь зато очень мала сама поправка от поляризации вакуума, так что точность современного опыта недостаточна, чтобы высказаться за или против предлагаемой модификации теории. [c.159]

С учетом того, что с увеличением радиуса орбиты атома водорода расстояние, пройденное электроном за время 0,935 10 сек снижается, то величина угла а, с увеличением радиуса орбиты будет возрастать. Образование виртуалытой электрон-позитрогшой пары из у-фотопа приведет к поляризации вaкyy.vla. При этом нулевые колебания вакуума электронного поля переходят в нулевые колебания вакуума электрон-позитронного поля. [c.18]

Диэлектрическая проницаемост > диэлектриков всего в несколько раз больше, чем у вакуума, и обусловлена поляризацией частиц под действием напряженности поля. [c.205]

В интервале температур от 5 до 30° С наблюдается кинетический переход, который практически полностью исчезает после длительной сушки образцов в вакууме в течение 8—10 ч при 120— 140° С. С повышением частоты внешнего электрического пoляtg бmax смещается в сторону более высоких температур. Это позволяет связать данный кинетический переход с поляризацией молекул сорбированной полимером воды. Кинетический переход в интервале температур 40—100° С обусловлен размораживанием подвижности связанной воды и разрывом водородных связей. Он также исчезает после прогрева полимеров в вакууме при 120—140° С. В области высоких температур (230—250° С) реализуется релаксационный процесс, предшествующий сегментальной подвижности исследуемых полиарилатов (см. рис. 7.6, а, б). [c.188]

Отметим, что в теории Дебая—Хюккеля и Бьеррума фигурировала диэлектрическая постоянная ер чистого растворителя, что имеет смысл для разбавленных растворов. Однако Дебай и Полинг в дальнейшем показали, что при повышении концентрации изменением ер пренебрегать нельзя. Качественная картина влияния зарядов ионов на диэлектрическую постоянную, данная Хюккелем, сводится к рассмотрению влияния деформации полей, связанных с молекулами растворителя, за счет влияния на них соответствующих ионных сил. При сближении ионов друг к другу связанные с ними поля деформируются и деформируют поля окружающих их молекул растворителя. Взаимная деформация ионов в вакууме вела бы к дополнительному их притяжению вследствие возникновения электрических сил поляризации, действующих в одном направлении с кулоновскими межионньши силами. [c.400]

Из приведенного уравнения видно, что конденсатор в среде вещества имеет больший запас энергии, чем вакууме (с> I). Это обусловлено тем, 4то под дейспиеи электрического поля происходит поляризация среды-ориентация диполей и деформация моле Ул. Первый эффект зависит от температуры, второй не зависит. [c.76]

Как известно, связь между вектором поляризации Р и вектором напряженности электрического поля Е в вакууме и в диэлектрике имеет вид В = Е + 4-кР = гЕ где ) вектор электрической индукции. Теория приводит к следующему выражению для диэлектрической проницаемости в случае не-пoлiфныx диэлектриков [c.258]

Важная характеристика диэлектриков-диэлектрич. проницаемость 8, характеризующая ослабление силы электростатич. взаимодействия зарядов в диэлектрике в сравнении с вакуумом. Она связана с поляризацией Т. т. при приложении внеш. электрич. поля. Для нек-рых диэлектриков характерно возникновение спонтанной поляризации (см. Сегнетоэлектрики). Возможно также возникновение поляризации под действием упругой деформации, вызывающее пьезоэффект, противоположное явление-обратный пьезоэффект (см. Пьезоэлектрики). Указанные эффекты лежат в основе практич. использования соответствующих диэлектриков в пьезотехнике, акустоэлектроннке. [c.502]

Метанолиз проводят нагреванием 1—2%-ного раствора метилированного полисахарида в 1—4%-ном растворе хлористого водорода в метаноле. Нагревание на кипящей водяной бане с обратным холодильником ведут до тех пор, пока оптическое вращение раствора не достигнет постоянной величины. Дальнейшие операции с полученным раствором метилгликозидов проводят различно. Охлажденный после метанолиза раствор нейтрализуют карбонатом серебра, фильтрат концентрируют под вакуумом до образования сиропа. Метилгликозиды гидролизуют нагреванием с 1 н. раствором H2SO4. пока удельное вращение плоскости поляризации света раствором не станет постоянным. Раствор после охлаждения нейтрализуют ВаСОз, фильтрат концентрируют при пониженном давлении или из раствора метилгликозидов отгоняют метанол под вакуумом, [c.93]

С использованием низкоэнергетического возбуждающего источника света и сферического анализатора энергии электронов в задерживающем поле измерены УФ-фотоэлектронные спектры пленок Сьо толщиной 20 нм, напыленных в вакууме на медную подложку при комнатной температуре. Из полученных спектров определены пороговая энергия ионизации 1=6,17 эВ и работа выхода р=4,85 эВ, которая выше, чем в алмазе (4,5) и фафите (4,7 эВ), Получены оценки энергий поляризации катионов и анионов Сьо и элекфонного сродства Сбо в-твердой фазе, которые обсуждены с учетом энергетической релаксации молекул Сбо в конденсированном состоянии. Предложена энергетическая диаграмма твердого Сбо, показывающая, что уровень Ферми расположен вблизи дна зоны проводимости и, следовательно, кристаллический Сбо является полупроводником п-типа. Из физики твердого тела извe тнo что две другие аллотропные формы - графит и алмаз - являются соответственно металлом и диэлектриком. Фазой с металлическими свойствами (металлом) называется фаза, в которой либо не все квантовые состояния валентной зоны заняты электронами, либо последняя перекрывается зоной проводимости. При [c.130]

Рубидии и цезий обладают замечательными оптическими свойствами, заключающимися в том, что в ультрафиолетовой части спектра эти металлы становятся прозрачными. Их показатель преломления в прозрачной области меньше единицы (явление полного внутреннего отражения). Границы проз.рачности калия, рубидия и цезия расположены только в области длинных волн при 315, 360 и 440 нм соответственно [49]. Различия в значениях работы выхода электрона (Луо) (см. табл. 3) в основном могут быть вызваны состоянием поверхности металла, в частности наличием пленки окислов, увеличивающей значение /п о и снижающей фототок. Максимальная длина волны света (Хо), способная вызвать фотоэффект и называемая поэтому красной границей фотоэффекта или его порогом , вычисленная из данных табл. 3, равна для рубидия и цезия 570 и 650 нм соответственно. Необходимо заметить, что красная граница при увеличении температуры металла смещается в сторону больших длин волн. Поверхность рубидия и цезня обладает избирательным фотоэффектом. Максимум фоточувствительности у кл-лия, рубидия и цезия (в вакууме) лежит около 440, 470 и 480 нм соответственно. Кроме спектральной селективности достаточно толстые жидкие слои рубидия и цезия с зеркально гладкими повгрх-ностями обнаруживают также поляризационную селективность, т. е. зависимость фоточувствительности от состояния поляризации и угла падения света на поверхность [34, 49]. [c.79]

Ацетилацетонат алюминия (т. пл. 194,6°, т. кип. 314— 315,6°) нерастворим в воде, но растворим в органических растворителях. Он является мономолекулярным как в растворе сероуглерода, так и в паровой фазе [7]. Соединение реагирует со щелочами, кислотами и водой при нагревании. Кристаллическая структура его изучалась Саркаром [8], электрическая поляризация — Саттоном и его сотрудниками [9, 10]. В вакууме при 1 мм и температуре 100° возгоняется очень медленно, но при 156° — быстро. [c.28]

Диэлектрическая проницаемость. При действии внешнего электрического поля в диэлектрике происходит смещение электрических зарядов и появление поверхностных зарядов. Это явление описывается в терминах диэлектрической проницаемости о и поляризации Р. Поляризация материала - это изменение плотности заряда на пластинах конденсатора, если в качестве диэлектрика вместо вакуума используется данный материал, т.е. Р = двак - дмат- Смещение зарядов внутри материала взаимно нейтрализуется, поэтому поляризация происходит лишь на поверхностях, контактирующих с пластинами конденсатора. Диэлектрическая проницаемость, в свою очередь, определяется относительным повышением емкости С конденсатора или относительным снижением разности потенциалов и в условиях, когда плотность зарядов остается постоянной, т.е. Q= J J вaк = мат-В переменных электрических полях поляризация изменяется во времени периодически, но, поскольку быстрые движения з ядов затруднены, это приводит к рассеянию энергии в виде тепла. В то время как в вакууме вектор электрического тока образует с вектором напряжения угол, равный 90 , при поляризации диэлектрика фазовый угол уменьшается. [c.551]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология