Критические значения

Зависимость толщины пленки от количества стекающей жидкости и от критерия Рейнольдса показана в табл. 26 применительно к воде при температуре 26° С, а применительно к различным жидкостям — на кривых, изображенных на фиг. 42. Критическое значение критерия Рейнольдса было установлено при помощи эксперимента и равно Ке . , = 1080. [c.100]

Скорость естественной циркуляции может достигать критического значения, которое зависит от количества образующегося пара и от рабочего давления. Сверх этой величины количество циркулирующей жидкости значительно понижается (аналогичное явление наблюдается в эрлифте). [c.118]

Под чувствительностью трубчатого реактора к данному параметру мы будем понимать возможность больших изменений характеристик реактора под влиянием малого изменения параметра. С подобным явлением мы уже встречались при исследовании реакторов идеального смешения, где очень малое изменение температуры исходной смеси ниже некоторого критического значения может погасить реакцию. Приведенные в предыдущем разделе рассуждения позволяют предположить, что такого рода явления должны наблюдаться и в трубчатых реакторах. Метод, описанный в разделе IX.6, позволяет дать полное объяснение этих явлений, но мы не будем приводить всех выкладок, а лишь опишем некоторые известные результаты, иллюстрирующие характер возможных резких изменений режима реактора. [c.280]

Точка С пересечения обеих прямых определяет то критическое значение кр начального состава системы, при котором для данных значений Хо, и разность ёо — равна О, ибо, как легко заметить по графику, go L=Rl L. [c.103]

Существенное значение имеет изменение фазового портрета при увеличении параметра х. Предположим, что стационарный режим устойчив ири л, большем некоторого критического значения х, но обладает некоторыми нежелательными особенностями при < 1. [c.182]

Использовав эту формулу и данные экспериментов, Н. Н. Павловский установил, что критическое значение числа Рейнольдса находится в пределах [c.19]

В более общем случае, когда естественная конвекция возникает в замкнутом с торцов зернистом слое, коэффициент в формуле (IV. 10) должен измениться. Кроме того, нарущение устой- чивости газовой среды в слое и начало естественной конвекции должно определяться некоторым критическим значением Rao, так же, как это имеет место в однофазной среде. [c.109]

Критическое значение критерия Не лежит в пределах (1,5—5) 10 . По-видимому, при различных скоростях следует применять следующие формулы [c.42]

С теоретической точки зрения давление, при котором ведется процесс, может колебаться от глубокого вакуума до почти критических значений без того, чтобы нарушилось протекание процесса. Однако диапазон давлений, в пределах которого выбирается оптимальный рабочий режим, определяется конкретными возможностями, реально осуществимыми в данных производственных условиях при данном исходном сырье. [c.179]

При некотором критическом значении критерия Рейнольдса происходит резкое изменение поведения движущихся капель и пузырей. 38 [c.38]

Дальнейшее увеличение минимального парового числа против его первого критического значения приведет к тому, что [c.346]

И при некотором новом критическом значении 1 [c.347]

Основываясь на этих соображениях, В.Н. Щелкачев провел критический анализ и сравнение формул, полученных разными исследователями, для определения Ке в подземной гидромеханике и оценки возможных критических значений числа Рейнольдса Ке,р, соответствующих верхней границе применимости закона Дарси. Результаты такого сопоставления приведены в табл. 1.1. В первых двух строках таблицы даны соответственно формулы для Ке и коэффициента гидравлического сопротивления X, полученные разными авторами. В четвертой и пятой строках приведены соответственно критические значения Ке, полученные самими авторами, и их уточненные значения. [c.20]

Интервалы критических значений ке для различных образцов пористых сред [c.23]

Это уравнение решено для цилиндрических и сферических сосудов и показано, что критические значения б находятся в хорошем соответствии со значениями, высчитанными Франк-Каменецким и Райсом. [c.380]

Цепные разветвленные реакции окисления Р4, РН3, NHз, Нг и т. д. имеют критические взрывные пределы в форме, показанной на рис. XIV.2, б. При очень низком давлении, обычно в области от 0,1 до 10 мм рт. ст., такие пределы взрывного давления характеризуются кривой АВ. Эти критические значения называются первым, или нижним, пределом давления. Ниже этого давления реакция обычно протекает неизмеримо медленнее. Выше этого предела наблюдается воспламенение вплоть до второго критического предела давления (верхний предел кривая ВС па рис. XIV.2, б). [c.383]

С ДЛИНОЙ развертки листа, при рассмотрении вопроса устойчивости формы изгиба листа принимается схема изгиба кривого стержня с одним закрепленным концом. Потеря устойчивой формы при данном способе закрепления является типичным случаем эйлеровой формы потери устойчивости, когда при определенном значении распределенной нагрузки форма изгибаемого листа заданного радиуса является единственной формой равновесия. При превышении этой нагрузки (критического значения) имеющаяся форма изгиба становится неустойчивой и изгибаемый лист принимает новую (устойчивую) форму равновесия, которой соответствует другая (большая или меньшая) кривизна. [c.37]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Условие (Х-98а) выполняется для реакции нулевого порядка, а также когда произведение / Г значительно меньше энергии активации. В остальных случаях результаты расчета критической разности температур в слое занижены по сравнению с действительными ее значениями. Это обеспечивает надежность. Такие определения очень просты, поскольку достаточно знать энергию активации и иметь измерение или оценку максимальной поперечной разности температур в модели. Когда указанная разность температур близка к критическому значению, масштабирование с сохранением частичного подобия можно проводить и для неустановившегося режима работы реактора. [c.471]

Соотношения (2.82) и (2.83) при =(р°к дают критические значения расходов фаз. Для представленного на рис. 2.2 частного случая p< к = = 0,59 уко = -0,04869 = -0,2409. [c.93]

Эта зависимость хорошо соблюдается до критического значения R kp = 2200, а затем происходит скачкообразный переход ламинарного режима течения в турбулентный с некоторым повышением значения X. Далее, для гладких труб медленное уменьшение X описывается формулой Блаузиуса Х = 0,316 Re-° что соответствует более быстрому росту потери напора со скоростью потока Лр вместо Др и. Для сильно же шероховатых труб в турбулентной области I = onst и Др [c.24]

Следует еще отметить, что описание всей кривой ф(Кеэ) единой двучленной формулой (11.47) физически соответствует на блюдающемуся для зернистого слоя непрерывному и постепенному переходу от ламинарного течения к турбулентному без видимого скачка при некотором критическом значении Нвкр (как это наблюдается при течении в трубах). Таков же характер перехода от ламинарного режима к турбулентному в трубах с радиусом изгиба г зг, меньшим полутора диаметров трубы [22, А. Е. Шейдегер], а также при движении жидкости в капиллярах переменного сечения — в виде усеченных конусов, сложенных вершинами и основаниями [32]. [c.45]

Прямая ВСЕ, отвечающая уравнению ( 1.35), проходит через точки Е (О, хв.2) и Я (1, Хщ), а прямая АСО, отвечающая уравнению ( 1.36), проходит через точки А (О, жьа) и О (1, хц). Точка С пересечения обеих этих прямых определяет то критическое значение хькр начального состава системы, при котором для данных [c.284]

Чем меньшое значение будет назначено в качестве один-стпенпой стенеии свободы проектирования, том согласно (VII.45а) большее зиачение. 9мип потребуется для его обесиочоння в ния нем продукте. Очев[щио, при х = О минимальное паровое число, увеличиваясь, достигнет того критического значения когда [c.346]

Как указывалось в параграфе 4.2, по мере увеличения минимального флегмового числа концентрация у наименее летучего компонента будет последопательно уменьшаться и при некотором критическом значении С/щ н исчезнет совсем. [c.359]

При значениях минимального флегмового числа больших, чем С/мпш сохраняется у ке только одна ОПК , не содержащая наименее летучего комнонепта системы. По мере последующего увеличения ми (имального флегмового числа содержание уже (п — 1)-го в порядке уб[>1вающей летучести компонента будет последовательно уменьшаться в дистилляте и при некотором новом критическом значении С/ ц тоже достигнет нуля. Это значение рассчитыпается по концентрациям (п — 1)-го компонента в ОПК [c.359]

Когда минимальное флегмовое число, увеличиваясь, достигает этого нового критического значения 7мии. то наряду с ОПК [c.359]

Приведенная теория теплового взрыва была разработана И. Н. Семеновым в 1928 г. Уравнения (3.49) и (3.50) — соотношения Семенова — Загулина — определяют область, в которой горючая смесь самовоспламеняется (рис. 3.14). Таким образом, теоретическое рассмотрение теплового взрыва приводит к существованию так называемых предельных или критических значений параметров Р и Г, за пределами которых не происходит самовоспламенения смеси. [c.130]

По (VII.G4a) при помощи концентраций наименее летучего л-го компо пепта в равновесных фазах сырья можно рассчптать первое критическое значение минимального парового числа, при котором этот компонент исчезнет из дистиллята [c.361]

Введение параметра Ва упрощает исследование границы применимости линейного закона фильтрации. Действительно, если на оси абсцисс откладывать 1 Яе, а по оси ординат - lg Ва, то поскольку lg Ва = О, при Ке < Ке р графиком зависимости 1 Ва от lg Ке будет прямая линия, совпадающая с осью абсцисс до тех пор, пока Ке < Ке,р. Как только на этом графике линия начнет отделяться от оси абсцисс, сразу же обнаружится нарушение закона Дарси (это соответствует значениям Ва < 1, lgDa < 0). Значение Ке, при котором станет заметно отклонение упомянутой линии от оси абсцисс, и будет критическим значением. Для иллюстрации сказанного на рис. 1.5 на логарифмической сетке приведены зависимости ig Оа от 1 Ке, представляющие результат обработки опытов по формулам В. Н. Щелкачева (табл. 1.1). Данные на этом графике соответствуют области нелинейной фильтрации (lg Оа < 0) для различных образцов пористых сред. [c.20]

Несмотря на отмеченные недостатки результатов H.H. Павловского, есть основания для их сопоставления с соответствующими результатами трубной гидравлики. Важно подчеркнуть, что критические значения числа Рейнольдса, подсчитанные по формуле (1.11), намного меньше тех, которые в трубной гидравлике соответствуют переходу ламинарного течения в турбулентное. Это служит одним из доводов в пользу того, что причины нарушения закона Дарси при высоких скоростях фильтрации (увеличение влияния сил инерции по мере увеличения Re) не следует связывать с турбулизацией течения. Отсутствие турбулентности при нарушении закона Дарси было доказано также прямыми опытами, изложенными Г. Шнебели. [c.21]

Главным достоинством такого способа подачи сырья в слой катализатора является возможность организации пенного режима течения - наиболее эффективного с точки зрения массопереноса. Пенный режим реализуется при определенных критических значениях скорости подачи газа. При увеличении скорости выше критических значений режим течения становится пульсирующим, что приводит к снижшню наблюдаемых скоростей преврашения гетероатомных соединений. Таким образом, преимущества восходящего потока исчезают только при высоких скоростях газа, при которых режим течения становится подобным режиму течения, характерному для нисходящего потока. Критические значения скорости течения газа обычно мевее 0,11 кг/(м > с), т. е. на уровне типичных для процессов гидрооблагораживання остатков, осуществляемых в реакторах со стационарным слоем и нисходящим направлением подачи водородсырьевой смеси (64). [c.93]

Г. С. Шимонаев считает [13], что для возникновения детонации необходимы два условия 1) в топливо-воздушной смеси должны протекать предпламенные реакции, соответствующие реакциям переходной зоны самовоспламенения, и 2) суммарная скорость экзотермических предпламенных реакций должна превышать некоторое критическое значение. Эти условия возникают при определенной степени сжатия, когда давление и температура последней части ТВС достигают таких значений, при которых ее самовоспламенение сопровождается самоускорением волн сжатия и появлением детонационных волн. [c.152]

Из этого соотношения следует, что работа сил трения йА для выделенного элементарного объема системы превраш,ается в теплоту dQ, а кроме того, расходуется на увеличение внутренней энергии на химическое взаимодействие (%1с1п1г) и некоторые другие виды превращений. Указанные параметры тесно связаны между собой. Исходя из энергетической гипотезы, изнашивание (отделение) материала наступает тогда, когда внутренняя энергия 7 достигает критического значения. Однако в общем случае в присутствии химически активных компонентов износ определяется также глубиной химических превращений. В свою очередь, оба перечисленных фактора зависят от dQ. [c.250]

Приближенная зависимость коэффициента сжимаемости г от приведенных температуры Тг—Т1Тс и давления рг = р1р (где Тс и рс — критические значения) для всех реальных газов представлена на рис. На основе этой диаграммы Нельсон и Додж составили универсальную диаграмму зависимости коэффициента активности у от приведенных параметров Тг и рг (рис. У1-5). [c.166]

Из зависимости (УИ1-185) следует, что скорость абсорбции возрастает пропорционально концентрации компонента В в ядре жидкой фазы. Однако это утверждение рерно только тогда, когда концентрация компонента В будет меньше некоторого критического значения Св р- Сравнив зависимость (УПЫ85) с выражением, определяющим скорость диффузии в пограничной пленке со стороны газовой фазы [c.254]

Эта процедура служит для нахождения параметров в первом приближении при решении систем уравнений в других процеду-)ах, хотя в принципе может иметь и самостоятельное значение. Тоэтому в начале ее проводится сопоставление заданной плотности с критической, которая должна быть объявлена глобально и введена с массивом исходных данных. Если заданная плотность оказывается выше критической, то искомым давлению и температуре присваиваются критические значения, которые будут использованы в качестве первого приближения, а на листинге печатается предупреждение, которое может в дальнейшем оказать помощь в диагностике. При этом счет не прерывается. Используя эту процедуру для других целей, надо или ввести в ее тело необходимые изменения, или сопоставлять заданную и критическую плотности до обращения к ней. [c.103]