Волны свободные

Модель почти свободных электронов в трех измерениях следует схеме, только что описанной для случая одного измерения, отличаясь от нее одной важной новой особенностью. Волны свободных электронов в трех измерениях можно получить путем обобщения (10.21), а именно [c.233]

Рис. 10.12. Волны свободных электронов, сильно возмущенные периодическим

Несмотря на неизбежные межвидовые различия, эволюция животных, вероятно, будет происходить в направлении использования фоторецепторов, которые наиболее эффективно поглощают свет, проникающий на большую глубину в условиях их обитания. Для окрашивания же будут использоваться пигменты, максимально поглощающие либо максимально пропускающие свет в этом оптимальном диапазоне длин волн. Свободное перемещение животных между различными средами обитания предполагает необходимость использования ими фоторецепторов для различных условий освещения при этом они могут использовать более сложные комбинации пигментов. [c.408]

Поперечная волна, свободно излучаемая с широкой характеристикой направленности (рис. 2.18, а, поляризованная парал- [c.51]

В инертной системе, в которой может быть получена обратимая волна диффузионного тока для свободного иона металла в присутствии лиганда и без него, можно использовать метод конкурирующих реакций, даже в случае необратимого восстановления комплекса. Чтобы определить константу устойчивости ВА, необходим комплекс ЗЗА с известной и примерно равной устойчивостью. Также необходимо, чтобы полярографическая волна свободной формы была обратима и соответствовала более положительному потенциалу, чем у формы В, а также была бы незаметна в присутствии А (см. рис. 45). В растворе, содержащем примерно эквимолярные концентрации ( 10 3 М) форм В и А, - равновесие может быть представлено в виде [c.218]

Если 15 обозначает высоту волны свободных ионов металла в отсутствие X, 1 — высоту волны в присутствии лигандов и коэффициенты диффузии комплексного и свободного иона металла практически равны, то [c.232]

Предположим, что ион металла А образует с X комплекс АХ с известной большой константой й образования Ках- При эквива-лентных концентрациях металла лиганда волна свободных ионов металла не наблюдается. [c.235]

ВОЛНОВЫХ функций не будут различаться при рассмотрении модели прямой трубы. Когда же распределение электронов образует искривленное облако, соответствие между этими двумя приближениями менее очевидно. В качестве крайнего примера такого случая мы рассмотрим трехмерное распределение свободных электронов в виде, типичном для п-орбиталей бензола волны свободных электропов в модели тороидального ящика. Мы сравним собственные значения энергии и собственные функции для различных параметров ящика (в частности, для тангенциальных возбуждений) с соответствующими значениями одномерной модели. [c.122]

Из квантовой механики известно, что волна свободных электронов в металле, попадая на его поверхность, проникает во внешнюю среду, где ее амплитуда быстро затухает. Так как электроны несут на себе электрический [c.49]

Это уравнение отличается от уравнения свободного иона только третьим членом в правой части уравнения, который показывает, что волна восстановления комплекса сдвинута к отрицательным значениям потенциала в противоположность волне свободного иона ме-шт [c.55]

Случай, соответствующий обычно делаемому предположению, что электромагнитное поле волны свободно проникает в металл, может быть непосредственно рассмотрен с помощью (2.46). Действительно, если угол падения волны не слишком велик, характерная длина изменения совпадающая по порядку величины [c.51]

Соотношение (2.48), как видно из (2.46), имеет место не только при условии, что электромагнитная волна свободно проникает [c.52]

Пространство, в котором звуковые волны свободно распространяются, не встречая отражающих поверхностей, называется свободным звуковым полем. В производственных условиях свободные звуковые поля встречаются очень редко. Звуковое поле можно считать свободным, если между давлением и расстоянием от источника звука существует обратно пропорциональная зависимость, т.е. при каждом удвоении расстояния звуковое давление уменьшается наполовину [2]. [c.6]

Обычно при спокойной погоде поверхность молодого льда гладкая, а нижняя — неровная. Молодые льды спокойного нарастания встречаются в закрытых бухтах, заливах и в области припая. Б открытом море льды переслоенные, так как ледообразование сопровождается взламыванием, нагромождением льдин друг на друга, в результате образуются льды, состоящие из нескольких слоев, между которыми имеются прослойки из спрессовавшегося снега. Молодой лед толщиной 10—15 см (серый) эластичен и под действием волн свободно изгибается. Серо-белый молодик толщиной от 15 до 30 см представляет собой переходную стадию к белому льду. Он не наслаивается, как серый лед, а при сжатиях [c.85]

Паводочная волна и волна половодья при движении вниз по течению распластываются. На рис. 83 изображен продольный профиль паводочной волны (свободной поверхности потока) на некотором участке реки. [c.259]

Экспериментальная установка представляла собою открытую с двух концов трубу длиною в 4,57 м с диаметром в 100 мм. Эта труба свободно обдувалась подогретым потоком бензо-воздушной смеси, которая непрерывно готовилась в специальном ресивере, отделенном от входного сечения трубы свободным промен утком. Это было сделано для того, чтобы получить четкие краевые условия на обоих концах трубы как входное, так и выходное ее сечения сообщались с окружающим пространством. Специально произведенными замерами было показано, что акустические колебания в трубе не передавались в ресивер, т. е. разрыв между выходным соплом, которым кончался ресивер, и входом в трубу был достаточно велик. Горение в трубе происходило за группой из нескольких стабилизаторов пламени (выполненных в виде конусов), расположенных в одной и то11 же плоскости, нормальной к оси трубы. Суммарная площадь проекций стабилизаторов на эту плоскость была мала по сравнению с площадью сечения трубы, т. е. стабилизаторы не загромождали сечения, и акустические волны свободно проходили его, не испытывая заметных отражений от корпусов стабилизаторов. [c.235]

Цвета металлов. Непрозрачность металлов вызвана рассей-ванием электромагнитных волн свободными электронами. Высокая отражательная способность, обусловливающая характерный блеск металлов, объясняется отсутствием поглощения видимого света, но ультрафиолетовое излучение металлы поглощают. Присущий металлам в большей или меньшей мере серебристый цвет является следствием того, что полоса поглощения частично захватывает видимую область и создает в отраженном свете незначительную разность длин волн. Между тем золото и медь обладают собственными, только им присущими цветовыми оттенками. Медь поглощает свет с длиной волны 580 нм, энергия этого излучения в пересчете составляет 2,1 эВ 201,9 кДж-моль )- Основное состояние свободного атома зэСи имеет электронную конфигурацию 1з 2з 2р 3з23р 3(1 4з металлическая медь имеет частично заполненную электронами 4з-зону, которая выше по энергии, чем заполненная 3(1-зона (в эту зону включаются свободные электроны в количестве по одному электрону на каждый атом металла). Между указанными двумя зонами существует разность энергий, которая приблизительно оценивается в 2,1 эВ падающий свет с длиной волны <[580 нм возбуждает переходы электронов из нижней зоны в верхнюю, а свет с большими длинами волн отражается, придавая меди красноватый цвет. Золото поглощает излучение с длинами волн -<500 нм, поэтому имеет желтую окраску. Между 5(1- и бв-зонами существует интервал, соответствующий разности энергий 2,5 эВ. У серебра максимальная длина волны поглощаемого света составляет 270 нм, и поэтому серебро нам кажется белым. Разность энергий между 4(1- и 5з-зонами соответствует 5,1 эВ. [c.137]

Точность решения (3.31) понижается с возрастанием отношения (1/ X при неизменном диаметре стержня, т.е. при увеличении частоты, уменьшении длины стержня I, а также при увеличении числа п (номера гармоники). Последнее эквивалентно уменьшению длины волны свободных колебаний. Для / Я, 0,4 справедливо уравнение (3.4). Таким образом, при низшей (первой) форме колебаний, когда 1 Х /2, покхаммеровское решение (3.4) справедливо для (1/1 0,2. [c.70]

Благодаря большой чувствительности УЗ-волн к изменению свойств среды с их помощью регистрируют дефекты, не выявляемые другими методами. Возможны различные варианты УЗ-методов, осуществляемые в режиме бегущих и стоячих волн, свободных и резонансных колебаний, а также в режиме пассивной регистрации упругих колебаний, возникающих при механических, тепловых, химических, радиационных и других воздействиях на объект контроля. При обработке информахщи могут быть определены различные характеристики УЗ-сигналов - частота, время, амплитуда, фаза, спектральный состав, плотности вероятностей распределения указанных характеристик. Наконец, простота схемной реализации основных функциональных узлов позволяет соз -дать простые и легко переносимые приборы для УЗ-контроля, имеющие автономные источники питания, рассчитанные на многие месяцы работы в полевых условиях. Отмеченные достоинства УЗ-метода в полной мере реализуются при проектировании и эксплуатации УЗ-приборов и систем НК только при правильном и достаточно глубоком понимании физических основ УЗ-конт-роля. Даже при автоматизированном УЗ-контроле остается значительной роль человеческого фактора в определении оптимальных условий контроля, интерпретации его результатов и обратном влиянии контроля на технологический процесс. Не менее важным является и дальнейшее развитие УЗ-метода с целью улучшения основных показателей его качества - чувствительности и достоверности - применительно к конкретным задачам технологического и эксплуатационного контроля. [c.138]

Из квантовой механики известно, что волна свободных электронов в металле, попадая на его поверхность, проникает во внешнюю среду, где ее амплитуда быстро затухает. Так как электроны несут на себе электртеский заряд, во внешней среде (роль которой может играть вакуум, диэлектрик, раствор электролита и др.) возникает заряженное облако частиц (внешняя обкладка своеобразного электронного конденсатора). Одновременно с внутренней стороны границы раздела металл-внешняя среда образуется слой толщиной в несколько ангстрем, в котором положительный заряд ионного остова металла оказывается не скомпенсированным из-за того, что заполняющие его электроны вышли наружу. Этот слой играет роль внутренней положительной обкладки электронного конденсатора. В отсутствие приложенной извне разности потенциалов заряды обкладок равны и противоположны по знаку при потенциалах, отличных от потенциала нулевого заряда, избыточный заряд, подведенный к поверхности раздела от внешнего источника, компенсируется связанным зарядом среды. [c.307]

Возможно, что выделение таллия из очень слабого комплекса, образукодегося даже в щелочной среде, протекает также обратимо. Для комплекса с таллием характерно то, что его волна намного меньше волны свободного иона таллия (рис. 15). Это происходит потому, что таллиевый комплекс имеет значительно меньший коэффициент диффузии, чем свободный ион [4]. [c.71]

Предложено несколько полярографических методов определения фторида. Один из методов [173] определения 2—10 мкг р-основан на взаимодействии фторида с торий-о-нитробензоларсо-ниевой кислотой. Измеряют полярографическую волну свободного органического лиганда, концентрация которого пропорциональна концентрации фторида. [c.360]

Последний член уравнения (15) мал по сравнению с тремя первыми, поэтому мы не записываем его в явном виде (им можно пренебречь). Тогда, исходя из уравнений (14) и (15), можно заключить, что при комплексообразовании pH раствора понижается в значительной степени в растворе появляется большой избыток свободных протонов, которые приводят к значительному возрастанию первой волны на полярограмме см. рис. 1 [1]. Вследствие понижения pH свободный бериллий в растворе переходит в основном в гидратированную форму (оксолированными формами можно пренебречь), что приводит к сдвигу волны свободного бериллия 1В отрицательную сторону. Кроме того, на эту волну накладывается волна разряда протонов из слабой кислоты Н Ь. Все это приводит к тому, что при комплексообразовании бериллия невозможно получить волн закомплексованного бериллия. На полярограмме присутствует только волна свободного бериллия, пропорциональная по высоте его концентрации по уравнению (1а). В случае комплексообразователей, исследованных в работе [4], в системе имелось значительное количество свободного бериллия, поэтому волны, которые авторы [4] относят к восстановлению комплексов, принадлежат свободному бериллию. В случае сильных комплексообразователей типа комплексонов [14], когда равновесные концентрации свободного бериллия в системе имеют величины меньше 10 М/л, волны бериллия нами не наблюдались даже в том случае, когда заведомо известно, что в комплекс входят молекулы воды, например в комплекс бериллия с ЭДТА [15]. [c.327]

Майрановский [2] разработал графический способ определения /, причем для повышения точности также требуется знание параметра Ь. Метод Майрановского применим в случае, когда большая часть первой полярографической волны свободна от искажений, вносимых вторым депо-ляризационным процессом. [c.131]

Для спектра ка-ждого порядка можно указать область длин волн, свободную от наложения спектров других порядков. Пусть и Яд означают коротковолновую и длинноволновую границу этой области. Тогда, очевидно, к % = ( + 1)Ят, откуда [c.50]

Иллюстрацией применения этого метода в анализе может служить колориметрическое микроопределение галлия в присутствии ионов других металлов. Методика определения основана на взаимодействии EDTA с комплексом, образованным галлием и эриохром темно-синим R. С этим красителем галлий образует при pH 3,3, комплекс состава 1 1 с максимальным коэ4к )ициентом погашения, равным 30 ООО при 568 нм. При этом значении pH и этой же длине волны свободный краситель имеет коэффициент молярного погашения, равный 9600. [c.112]

При постепенном увеличении ионной силы раствора ц от 0,1 до 1,6 М наблюдается раздвоение волны разряда кобальта, причем ее первая ступень ( предволна ) сдвигается к положительным потенциалам и заметно понижается по высоте, приобретая кинетический характер вторая ступень смещается к более катодным потенциалам суммарная высота волны практически остается равной исходной диффузионной волне разряда кобальта (в качестве примера на рис. 21 приведены кривые, полученные при (X =0,4). Ка талитическая волна водорода при этом без существенного изменения высоты смещается в область положительных потенциалов и нри высоких ц. сливается со второй ступенью разряда кобальта, давая с ней одну общую волну. Контрольные опыты с точно такими же растворами, по не содержащими цистеина, показали, что вторая ступень отвечает разряду свободных ионов (аквокомплек-сов) Со(П). На полулогарифмических графиках волны свободных ионов Со (II) имеются изломы при токах порядка 0,1 /д (впервые подобные изломы наблюдал Турьян [103)] при этом верхняя (большая) часть волн менее крутая, чем нижняя (в опытах Турьяна более крутой была верхняя часть). Наклон основной части волны Со (И) с увеличением постепенно [c.106]

В работах Тороповой и сотр. [175, 182] и Атхая и сотр. [183] показано, что в некоторых системах, содержащих ион металла и лиганд, наблюдалась при более положительных потенциалах диффузионная волна свободного лиганда. По предельному диффузионному току этой волны были рассчитаны константы равновесия образования комплексов [175, 182, 183]. [c.133]

Рассмотрим некоторые характерные особенности найденных резонансов. Затухание Ландау для ионно-звуковых волн относительно мало, поэтому можно ожидать большого числа резонансных пиков, описываемых формулой (10), и их высокую добротность. Это выгодно отличает их от резонансов Тонкса—Даттнера. Однако более важным представляется другое обстоятельство — независимость соответствующих резонансных частот от плотности заряженных частиц в акустической области . Дело в том, что наличие неоднородности плазмы приводит к очень сильной зависимости частоты резонансов Тонкса—Даттнера от характера пространственного распределения заряженных частиц в слое плазмы. В частности, при наличии сильно размытой границы плазменного слоя эти резонансы практически отсутствуют [4]. Это делает их исследование мало перспективным с точки зрения диагностических приложений. В то же время резонансы, связанные с возбуждением акустических стоячих волн, свободны от этого недостатка. Что же касается резонансов, описываемых соотношением (11), то неоднородность плазмы должна влиять на них так же сильно, как и на резонансы Тонкса—Даттнера. [c.103]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология