Неметаллические твердые тела

НЕМЕТАЛЛИЧЕСКИЕ ТВЕРДЫЕ ТЕЛА [c.323]

Адгезионная теория трения, как показал опыт, оказалась весьма плодотворной для объяснения многих явлений трения и износа несмазанных поверхностей трения металлов. Сравнительно недавно, как отмечается в работе [238], были сделаны попытки распространить эту теорию на неметаллические твердые тела. [c.224]

Однако оказалось, что при низких температурах теплоемкость твердых тел зависит от температуры, что противоречит закону Дюлонга и Пти. При значительном понижении температуры, когда Т—>-0, теплоемкость неметаллических твердых тел изменяется пропорционально Т . Этот результат не мог быть объяснен в рамках классической теории. Одним из первых на это обратил внимание Эйнштейн. [c.106]

Теплопроводность в твердых телах обусловлена пере -носом или фононов (в неметаллических твердых телах), или электронов (в металлах). В случае фононного механизма переноса скорость распространения теплоты совпадает со скоростью звука. Поэтому максимальный тепловой поток определяется выражением [c.71]

Адсорбционные эффекты понижения прочности неметаллических твердых тел, хорошо разрушающихся в обычных условиях, также играют в ряде случаев решающую роль. Так, тонкое измельчение на различных вибрационных, струйных и других мельницах нельзя осуществить без поверхностно-активных добавок. Это особенно важно в современной силикатной промышленности — наиболее энергоемкой области с точки зрения помола различных материалов. [c.233]

Соприкосновение фаз неизбежно приводит к обмену между ними веществом и энергией с установлением фазового равновесия. В случае электрохимических процессов из фазы в фазу переходят не нейтральные молекулы, а электрически заряженные частицы, например, обмен катионами металла между электродом и раствором. При этом в поверхностных слоях каждой из фаз возникают электрические заряды, равные по величине, но противоположные по знаку. Образуется так называемый двойной электрический слой, разность потенциалов между обкладками которого вызывает скачок потенциала на границе между фазами. Скачок потенциала и двойной электрический слой могут возникнуть и на поверхности неметаллического твердого тела, даже на поверхности коллоидной частицы, например, за счет избирательной адсорбции из раствора ионов одного знака. В отличие от не имеющей толщины межфаз-ной границы, межфазная область в электрохимических системах имеет некоторую протяженность. Существуют две межфазные области - одна протянувшаяся от электрода в сторону электролита и отличающаяся от основной массы раствора, и другая, протянувшаяся от поверхности электрода внутрь него, отличающаяся от основной массы электрода. [c.103]

Неметаллические твердые тела [c.325]

Основными процессами, протекающими при контакте неметаллических твердых тел с жидкими или газообразными средами, могут быть сорбция, диффузия, растворение, химическое взаимодействие. [c.87]

В этом разделе будет рассмотрено влияние различных нарушений, вызванных радиацией, на свойства неметаллических твердых тел с учетом продолжительности этих нарушений. Следует различать структурные и электронные нарушения. Первая группа включает все нарушения, которые изменяют периодичность решетки к ним относятся и дефекты решетки (раздел И1, [c.215]

Излагаются основы квантовой механики и теории электронной оболочки атома. Рассматривается электронное строение двухатомных и многоатомных молекул. Специальные главы посвящены сопряженным системам, комплексным соединениям, связям в металлических и. неметаллических твердых телах, водородной связи и некоторым другим видам химических связей. [c.4]

Неметаллические твердые тела 327 [c.327]

Для изучения теплопроводности композиционных материалов не требуется специальных способов и может быть использовано большинство методик, разработанных для определения коэффициента теплопроводности неметаллических твердых тел. Доста- [c.295]

Неметаллические твердые тела 329 [c.329]

Неметаллические твердые тела 339 [c.339]

Но возможен и другой случай, который нас особенно интересует. Это случай, когда в обмене между фазами участвует н-е нейтральная молекула, а ион. Сюда относится, например, обмен катионами металла между металлическим телом и раствором. Металлическое тело состоит не только из катионов. Кроме катионов, в нем имеется еще и электронный газ (относительно свободные электроны). Если электроны не участвуют в обмене между фазами, то из фазы в фазу переходят только катионы, т. е. электрически заряженные частицы, обладающие одинаковым по знаку зарядом. Такай переход сопряжен с возникновением электрических зарядов у обеих фаз, участвующих в обмене. Это ведет к возникновению скачка электрического потенциала на границе между фазами, т. е. к формированию так называемого двойного электрического слоя. Скачок потенциала и двойной электрический слой могут возникнуть и на поверхности неметаллического твердого тела, даже на поверхности коллоидной частички (например за счет избирательной адсорбции из раствора ионов одного знака заряда), что также является проявлением обмена между фазами. [c.10]

Теплопроводность неметаллических твердых тел порядка [c.432]

Таблица 1.2. Ширина запрещенной зоны в неметаллических твердых телах

Однако, как показало развитие теории твердого тела, деление на полупроводники и изоляторы чрезвычайно условно в зависимости от температуры и содержания примеси одни и те же твердые тела могут быть как полупроводниками, так и изоляторами. В то же время как в тех, так и в других характер разупорядоченности в значительной степени определяется типом химической связи. Поэтому в дальнейшем мы будем придерживаться более узкой классификации неметаллических твердых тел и подразделять их, с одной стороны, на полупроводники и изоляторы с преобладающей ковалентной связью, а с другой — на соединения с преобладающей ионной связью. [c.28]

Рассмотрим теперь основные механизмы явлений, приводящих к возникновению электронных дефектов в различных типах неметаллических твердых тел. [c.31]

Собственные полупроводники. Простейшим механизмом образования электронных дефектов в неметаллических твердых телах является непосредственное возбуждение электрона из состояния с энергией, соответствующей валентной зоне, в состояние с энергией, соответствующей зоне проводимости при этом возникает пара дефектов электрон проводимости и электронная дырка. В символах зонной теории этот процесс изображается уравнением квазихимической реакции [c.31]

В настоящее время не представляется возможным объяснить подробно каталитические свойства большинства неметаллических твердых тел. Имеются указания, что в случае окислов играют роль полупроводниковые свойства, а также локализованные [c.405]

Межузельный механизм диффузии имеет место в тех случаях, когда атомы растворенного вещества находятся в междоузлиях (например, диффузия Н, в Ое и 51) он должен преобладать в любом неметаллическом твердом теле, в котором внедренный атом не слишком искажает решетку. [c.368]

Для излучений высокой энергии описан микрокалориметр [15], в котором определяется локальная поглощенная доза в неметаллических твердых телах. Калориметр изготавливается из угля или угольных частиц в полистироле. Отношение углерода к водороду равно 1 1. Калориметр использовался для дозиметрии излучения Со и электронных пучков с энергиями до. 20 Мэе. При мощности дозы 50 рад/мин или более этот калориметр обеспечивает точность около 1%. [c.97]

Фретинг-коррозией называют [17, 23, 52] разрущение металлов, вызываемое одновременным воздействием на них механического истирания другим металлическим или неметаллическим твердым телом и химического или электрохимического коррозионного процесса. В литературе [17, 225—227] этот вид разрушения металлов называют контактная коррозия , фрикционная коррозия , коррозия трения , окисление при трении , окислительный износ , разъедание при контакте и т. д. В соответствии с условиями, вызывающими фретинг-коррозию в практике, при проведении лабораторных испытаний создаются установки, максимально моделирующие эти условия [225]. Несмотря на то что переменных факторов при этом сравнительно много (природа трущихся поверхностей, среда, внешние факторы, удельное давление, частота циклов и др.), установки для испытаний обычно не слишком сложные. Основу каждой из них составляет приспособление, с помощью которого металлический образец при определенном удельном давлении с некоторой частотой перемещается по поверхности другого твердого тела. Вопрос о подводр коррозионной среды решается в разных случаях по разному в зависимости от свойств среды. В частности, при испытаниях в атмосферных условиях приспособление помещают во влажную камеру, при испытаниях в растворах электролитов трущиеся поверхности периодически смачиваются раствором. [c.138]

Максимальный тсплопой поток в пг гстлллпчсскпх жидкостях имеет ют же горилок величины, что и I неметаллических твердых тел, 1Х В лк.бсм слу ьче имя максимальных теплов .1Х [И токов в тверлых К Лах и жн и ос 1ЯХ значительно выше тех, котор .1с реализуются в реальных устройствах, поэтому их практическая ценность невелика. [c.72]

Кардос [Л. 7-17, 7-18] предложил теоретическую формулу для вычисления теплопроводности жидкостей. В основу дл получения этой формулы он положил теорию Дебая Л. 7-19] для теплопроводности неметаллических твердых тел. Эта теория устанавливает некоторую кажущуюся аналогию между механизмом теплопроводности в твердых изоляторах и теплопроводностью в газах. При выводе формулы Кардос исходит из предположения, что перепад температуры в жидкости изменяется по ступенчатому закону, полагая, что перепад энергии происходит в промежутках между молекулами. Далее он принимает, так же как и Бриджмен, что тепло пере- [c.295]

Для разработки теории подбора катализаторов существенно, однако, нахождение таких свойств, которые непосредственно определяют каталитическую активность. Для неметаллических твердых тел, которые будут рассмотрены в настоящей работе, электронная теория катализа на полупроводниках [1, 2] предлагает в качестве такого свойства положепие уровня Ферми на поверхности кристалла, которое можно определить, измеряя работу выхода электрона, величину и знак э.тектропроводности. Отсюда должна вытекать корреляция каталитической активности с электропроводностью и работой выхода электрона. Мультинлетная теория катализа [3] связывает каталитическую активность, в частности, с параметром решетки теория кристаллического поля [4] — с числом ( -электронов в катионе теория кислотно-основного катализа [5—7] с протоно-донорными и протоно-акцепторпыми свойствами поверхности. [c.76]

На этой последней стадии процесса деградации энергии вся энергия, поглощенная неметаллическим твердым телом, претерпевает следующие превращения 1) вызывает структурные на-рущення 2) переходит в тепловую энергию рещетки 3) в энергию фотона 4) приводит к возникновению возбужденных электронных состояний и 5) дает электроны с положительной энергией. Электроны и фотоны могут иногда покидать твердое тело. [c.214]

Щелевой коррозией принято называть коррозию металлов в зазорах, образуемых однородными металлическими поверхностями или металлической поверхностью и любым другим неметаллическим твердым телом [2]. Такой вид коррозии имеет место в конструктивных зазорах и щелях, под биологическим обрастанием, под защитными покрытиями и различными осадками в застойных зонах под диэлектриками [245—248]. Для проведения испытаний на щелевую коррозию создают различные по конструкции макропары, позволяющие моделировать щелевые условия коррозии [248]. Эти пары помещают в выбранную коррозионную среду и производят измерения. Показатели склонности металла к щелевой коррозии могут быть качественными и количественными. Количественно щелевую коррозию изучают преимущественно весовым методом. Простейшей парой, позволяющей качественно изучать щелевую коррозию, является пара, образуемая линзой, помещенной на поверхности -металла (рис. 83, а). Щель образуется между поверхностью линзы и образцом. Изменяя кривую линзы, можно создавать щели разной [c.147]

Ширина области гомогенности по ту и другую сторону от стехиометрического состава для каждого конкретного соединения определяется многими факторами, в первую очередь такими, как характер химической связи и кристаллографические особенности, и может варьировать в довольно широких преде лах. В неметаллических твердых телах имеется тенденция к расширению области гомогенности по мере уменьшения доли ионной связи и увеличения доли ковалентной. Так, если в соединениях, наиболее полно отвечающих модели ионного кристалла — галогенидах щелочных металлов, область гомогенности настолько узка, что не фиксируется методами химического анализа, то в оксидах, и особенно в халькогенидах ее ширина может достигать многих атомных процентов. [c.39]

Проникающая в твердое тело быстрая частица может столкнуться с электронами атомов либо с атомным ядром. В первом случае электрон, принадлежащий атому или кристаллической решетке, получает энергию, которая обычно достаточна для то-.го, чтобы удалить электрон от атома. В металле такой процесс не производит видимых изменений, так, как электрод легко возвращается в свое исходное состояние, рассеивая избыточную энергию при взаимодействии с другими электронами. В неметаллических твердых телах смещение электрона может привести к физичесмим и химическим изменениям. [c.323]

Л4онография из серии Неметаллические твердые тела , издаваемой в Англии. Книга может служить кратким учебным пособием по стеклообразному состоянию неорганических веществ. В ней в ясной и четкой форме изложены современные представления о стекле, включая физический, химический, структурный и кинетический аспекты этой проблемы, и систематизирован огромный фактический материал по различным видам стекол силикатным, боратным, фосфатным, нитритным, халькогенидным и др. [c.4]

Из-за множества приближений, существующих в модели точечного заряда, ею редко пользуются для расчетов электронных состояний даже в изоляторах. Чаще экспериментальные данные используют другим способом подгоняют их к теоретическим формулам путем разумного подбора констант в гамильтониане (например В°, В1 и вУв1). В случае интерметаллидов ситуация оказывается почти наверняка хуже, чем в случае неметаллических твердых тел, и вполне возможно, что из моделей или расчетов, о которых говорилось выше, можно будет получить лишь указания об относительном расположении уровней в мультиплете однако предсказания степени вырождения различных состояний будут все же точными. С другой стороны, уместно допустить, что используя возможность широкого варьирования констант, можно подогнать теоретические формулы к экспериментальным данным. Это было с большим успехом проделано в нескольких системах [65, 67] для случая кристаллического поля, и оказалось возможным удовлетворительно учесть зеемановские члены в расчетах, производимых с помощью вычислительной машины. В подобных обстоятельствах наилучшими значениями В, В1 и т. д. для различных систем, вероятно, будут те, которые дадут значения экспериментальных данных, коррелирующие с такими параметрами, как электронная концентрация, структуры и т. д. Если такая корреляция достигнута, она дает нам возможность значительно глубже понять уместность и значение расчетов, основанных на модели точечного заряда для металлических систем. [c.29]

На основании литературных и собственных экспериментальных данных удалось получить следующие закономерности подбора катализаторов дегидрирования спиртов каталитическая активность неметаллических твердых тел (окислов, сульфидов, селенидов и других полупроводников и диэлектриков) уменьшается с ростом ширины запрещенной зоны AU и разности электроотрицательностей Ах, увеличивается с ростом работы выхода электрона и с увеличением параметра решетки. Применение методов множественной корреляции показало, что все найденные закономерности являются статистически независимыми, хотя в некоторых случаях свойства твердого тела, выбранные для сравнения, коррелируют между собой. Например, ширина запрещенной зоны и разность электроотр щательностей находятся в прямой корреляции. Поэтому возможно, что связь каталитической активности с каждой из этих величин обусловлена их взаимосвязью или связью с какой-то третьей величиной, например с эффективным зарядом поверхностного атома катализатора. [c.221]

Ранее (в гл. 5) рассматривались пропессы переноса тепла в неметаллических твердых телах, где единственным механизмом теплопроводности является перенос энергии фононами. В металлах к этому добавляется электронный механизм, причем его вклад при нормальных температурах становится определяюгцим. Однако в классическом представлении расчет электронного вклада в теплопроводность совергненно аналогичен ранее сделанному для фононов (п. 5.2.3), поэтому окончательный результат для коэффипиента электронной теплопроводности можно получить, используя соотношение (5.86), где величину решеточной теплоемкости следует заменить на электронную теплоемкость, скорость звука — на среднюю скорость теплового движения электронов и, наконеп, длину свободного пробега фононов — на длину свободного пробега электронов [c.188]