Зарядка частиц в электрическом поле

При описании процесса зарядки частиц в поле короны большинство исследователей [10, 19, 51] исходят из существования двух механизмов ионного и диффузионного. Первый состоит в зарядке ионами, движущимися под действием внешнего электрического поля, а второй обусловлен диффузией ионов, скорость которой зависит от энергии теплового движения. Считается, что действие электрического поля распространяется на частицы с размерами более 0,5 мкм, а процессов диффузии — на частицы с размерами менее 0,5 мкм. [c.105]

Исследованиями [326] доказано, что основное значение в процессе повышения эффективности пылеуловителей при предварительной электризации аэрозоля имеет величина заряда частиц пыли. Таким образом, произвольное увеличение скорости газа в зарядной камере без изменения ее конструктивных параметров недопустимо, так как может привести к уменьшению заряда частиц. При исследовании удельного заряда аэрозоля, приобретаемого в камерах различного размера, было выявлено, что время пребывания частицы в зоне зарядки влияет на величину заряда значительно меньше, чем напряженность электрического поля. Это существенное обстоятельство дало возможность увеличивать пропускную способность камер путем увеличения скорости хаза в них с одновременным уменьшением зарядного промежутка, т. е. диаметра камеры, вследствие чего возрастала напряженность электрического поля. [c.192]

Как только частицы или капельки попадают в электрическое поле электрофильтра, они приобретают электростатический заряд в результате воздействия двух механизмов механизма бомбардированной зарядки и механизма диффузионной зарядки. Ионы газа, а также электроны в случае отрицательной короны движутся при нормальных условиях сквозь поток газа, перенося частицы под влиянием электрического поля и заряжая частицы, с которыми они сталкиваются. Такая зарядка называется бомбардировкой (столкновение ионов). Кроме того, ионы газа (и электроны — там, где они присутствуют) осаждаются на частицах вследствие их теплового движения, такое явление называется диффузионной зарядкой (диффузия ионов). [c.448]

При зарядке частиц путем столкновения с ионами (бомбардировка) напряженность электрического поля, общая площадь поверхности частиц и их диэлектрические свойства играют главную роль, тогда как при зарядке частиц ионной диффузией наиболее важными факторами являются число ионов, их подвижность (которая является функцией температуры) и время, отпущенное на этот процесс. Теоретические расчеты заряда, приобретенного частицами, позволяют сделать следующие предположения [c.449]

Второе направление - зарядка и организация движения частиц воды в электрическом поле таким образом, чтобы капли воды ушли за пределы объема нефтепродукта. [c.4]

Рассмотренные явления зарядки частиц при их распылении в электрическом поле определяют число частиц, получивших в единицу времени количество зарядов, достаточное для того, чтобы двигаться под действием силы электрического поля [c.113]

Первый из этих процессов —зарядка частиц в результате бомбардировки ионами. При этом траектории перемещения ионов в электрическом поле пересекают траектории движения частиц в нем. Этот процесс реализуется в основном для частиц диаметром свыше 1 мкм. [c.303]

При зарядке частиц в активном сечении ионизатора напряженность электрического поля составляет 10—12 кВ/см, что примерно в 3 раза больше, чем в обычном электрофильтре [c.147]

Критическое напряжение определяет начало возникновения коронного разряда в электрофильтре С увеличением на электродах напряжения выше критического возрастает напряженность электрического поля в межэлектродном пространстве и соответственно увеличивается ток короны При этом в нормально работающем электрофильтре интенсифицируются процессы зарядки и осаждения частиц, т е возрастает эффективность их улавливания Однако напряжение на электродах может быть поднято до определенного значения, при достижении которого электрическая прочность газового промежутка между электродами будет нарушена искровым или дуговым электрическим разрядом, т е наступит пробой межэлектродного промежутка [c.199]

Зарядке под действием дрейфа ионов посвящен ряд ра бот 08-т Ионы движутся в электрическом поле вдоль силовых линий, и некоторые из них соударяются с частицами и захваты ваются ими Заряд на частицах можно считать предельным когда он способен противодействовать подходу новых одноименно заря женных ионов [c.203]

При повышении напряженности до определенного значения в изоэлектрическом состоянии возникает межэлектродная осцилляция частиц дисперсной фазы (рис. 5, в). Это явление обусловлено зарядкой и перезарядкой частиц у электродов. В основе перезарядки в электрическом поле могут лежать различные механизмы во-первых, контактная зарядка металлических частиц, во-вторых, перезарядка гидратированных частиц в результате электрохимических реакций разложения воды на электродах, в-третьих, перезарядка без контакта частиц с электродом. Механизм бесконтактной перезарядки частиц рассмотрен в работе [16]. [c.114]

Сущность способа напыления в электрическом поле заключается в том, что распыленным частицам порошка [обычно с уд. объемным электрич. сопротивлением 10 —101 ож-л (10 —10 ом-см)] и заземленному изделию сообщают заряды противоположного знака (порошок заряжают, как правило, отрицательно). Для распыления применяют заряжающую распылительную головку или ручной пистолет. Практич. применение нашли два способа зарядки частиц— контактный и ионный. В первом случае частица приобретает заряд в результате контакта с металлич. электродом, соединенным с источником высокого напряжения. При ионной зарядке с источником высокого напряжения соединяются тонкие металлич. электроды, к-рые коронируют и создают в воздухе поток ионов. Последние, оседая на частицах, сообщают им заряд. Существуют также устройства, в к-рых сочетаются контактная и ионная зарядка. Слой полимерного материала образуется в результате осаждения частиц порошка на поверхности противоположно заряженного изделия и их последующего сплавления (для этого изделие помещают в печь). [c.177]

Контактная (индукционная) зарядка дисперсных материалов реализуется при решении различных технологических задач предельно простыми средствами — с помощью плоскопараллельных или слабо профилированных конденсаторов, находящихся под высоким напряжением (10—20 кВ) [10]. В зависимости от формы применяемых электродов может быть достигнута устойчивость возвратнопоступательного (автоколебательного) движения перезаряжающихся частиц в твердой фазе, а также обеспечено постоянство величины заряда. В Ленинградском технологическом институте им. Ленсовета велись исследования по использованию электродинамического принципа для измерения удельной поверхности сыпучих материалов [И]. Изучались также особенности автоколебательного движения частиц в электрическом поле со сложной конфигурацией [c.14]

Специально сконструированная ультрамикроскопическая кюветка с вертикальным освещением и горизонтальным электрическим полем между плоскими электродами была помещена непосредственно в аэрозольную камеру, чтобы исключить возможность зарядки частиц при прохождении аэрозоля через пробоотборную трубку. Наблюдение проводилось с помощью микроскопа, тубус которого проходил через стенку камеры. Сверху кюветка была открыта, и аэрозоль засасывался в нее снизу. В ограниченном окулярной диафрагмой поле зрения производился счет частиц в отсутствие электрического поля, а затем, включив поле, подсчитывали частицы, движущиеся к обоим электродам, и частицы, на которые поле не действовало. Если доля заряженных частиц мала, то для получения статистически точного отношения заряженных и незаряженных частиц необходимо было сосчитать по крайней мере 200—300 частиц. Если все части аппаратуры, за исключением электродов, заземлены, осаждение заряженных частиц на пути к полю зрения микроскопа исключается. [c.95]

Для частиц с радиусом менее 1 мк преобладает зарядка, вызванная диффузией и зеркальными силами, не зависящая от внешнего электрического поля. По мере заряжения газовые ионы все сильнее отталкиваются от частиц, и в результате скорость зарядки постепенно снижается. [c.203]

При пропускании через междуэлектродное пространство электрофильтра газа, содержащего извещенные частицы (пыль, туман), происходит зарядка частиц движущимися ионами. Заряженные взвешенные частицы под действием электрического поля двигаются к электродам и оседают на них, а очищенный газ, пройдя электрическое поле, направляется из электрофильтра по назначению. [c.135]

Контактная зарядка материала происходит в области контакта полимерного материала с острой кромкой заряжающего устройства (им может служить и сопло распылителя), присоединенного к источнику высокого напряжения. Затем под действием электрического поля заряженный материал в виде капель отрывается от ловерхности кромки (рис. 12). Для зарядки материала обычно выбирают электрод вытянутой формы, который обеспечивает получение заряда большой величины. По расчетным и экспериментальным данным, при контактной зарядке покрывного материала величина заряда частицы в 10—30 раз больше, чем при ионной, поэтому в промышленности этот метод применяется чаще. [c.43]

Величина заряда полимерных частиц возрастает при увеличении приложенного напряжения и при уменьшении следующих параметров расстояния от распылителя до изделия, радиуса острой кромки распылителя, диэлектрической проницаемости полимерного материала, удельного объемного сопротивления покрывающего вещества и величины частиц пигмента. Зарядка полимерного материала приводит к его самопроизвольному распылению на мелкие капли из-за деформации в электрическом поле и отталкивания одноименных зарядов. Наибольший радиус капли, которая может существовать в электрическом поле без разрыва. [c.43]

Андрианова Р. А., П е в ч е в Б. Г. Зарядка частиц порошков полимерных материалов при распылении. — В кн. Сильные электрические поля в технологических процессах. (Электронно-ионная технология). М., [c.167]

Т а б л и ц а 10. Техническая характеристика установок безвоздушного распыления лакокрасочных материалов с зарядкой частиц краски в электрическом поле высокого напряжен)1я [c.122]

Электрофильтры. Тонкая очистка обжигового газа после циклонов осуществляется в электрофильтре. Процесс улавливания заключается в следующем. Обжиговый газ проходит между вертикальными ширмами, образованными из близко расположенных друг к другу осадительных электродов. Между осадительными электродами натянуты вертикальные провода (коронирующие электроды), соединенные с отрицательным полюсом источника трансформированного до высокого напряжения и выпрямленного тока. Под действием создаваемого электрического поля высокого напряжения у поверхности излучающих (коронирующих) электродов в газах образуются ионы и электроны, сообщающие частицам пыли электрический заряд. В результате ионизации газов и зарядки взвешенных в них частиц происходит перенос пыли к вертикальным ширмам, на которых ча- [c.115]

Зарядка частиц пыли в электрофильтре вызывается не только их бомбардировкой ионами под действием электрического поля, но и тем, что ионы, участвуя в непрерывном тепловом движении молекул (броуновском движении), приходят в соприкосновение с частицами пыли. Наиболее ощутимая зарядка в результате ионной [c.117]

Влияние размера частиц, напряженности электрического поля и, в меньшей степени, диэлектрической проницаемости и заряда на ча-стицу описывается уравнением (Х.31). Когда частицы состоят из материала с изоляционными. свойствами и е = 1, отношение Зе/(е + 2) также равно 1, вто время как для хорошего проводника, когда е имеет большое значение, это отношение приближается к 3. Влияние температуры на функцию диэлектрической проницаемости пренеб(5ежимо мало [948]. Однако воздействие температуры на скорость зарядки впол е заметно при разрядном токе ло-стоянной величины он пропорционален обратной величине квадратного корня из абсолютной температуры [уравнение (Х.17)]. [c.450]

Характер процесса электрической очистки газов (зарядка, движение и осаждение взвешенных частиц) определяется в основном напряженностью электрического поля в межэлек-тродном пространстве электрофильтра, которая, в свою очередь, зависит от размеров электродов, расстояния между ними, приложенного к электродам, напряжения и силы тока, потребляемого электрофильтром. [c.19]

Электризация может быть в результате контакта твердое тело — твердое тело (вне или внутри электрического поля) вследствие поляризации присутствующих в молекулах подвижных диполей при наличии внешнего электрического поля (данный эффект также может быть уничтожен за счет адсорбции ионов) в ]эезультате проводимости (при движении частицы через проводящую среду она ведет себя как маленький конденсатор и принимает потенциал, близкий к потенциалу растворителя). Влияние элекгропроводности слабее других физических процессов зарядки, так как электропроводность порошков обычно мала (наибольшее вл1[яние электропроводности сказывается на разряде частиц) вследствие адсорбции ионов (имеет наибольшее значение для зарядки частиц). [c.112]

В однозонных электрофильтрах с поперечным ходом газа (рис. 6 4) осадительные электроды устанавливаются поперек хода газового потока и представляют собой проницаемые для газа металлические перегородки (решетки, сетки и т. п). Между осадительными электродами устанавливаются коронирующие. Процесс зарядки и осаждения частиц в электрическом поле в принципе аналогичен проходящему в обычном од-нооонном электрофильтре [c.201]

Для осаждения частиц грубых аэрозолей с г За и выше применяют центробежные пылеотделители — циклоны, в которых газ движется по спирали внутри узких неподвижных цилиндров (диаметром 5—15 см) и частицы осаждаются на стенках приборов. Широко используются тканевые и волокнистые фильтры, основанные на принципе прилипания в процессе броуновского движения, инерционного осаждения, соответственно на нитях или волокнах фильтровальной бумаги или фильтровального картона (асбестоцеллюлозных фильтров) и др. Фильтры являются необходимой составной частью противогазов различного рода фильтры применяют также в промышленности для получения стерильного воздуха. Наконец, большое значение имеют различные электрофильтры (аппарат Котреля и др.). В этих приборах аэрозоль пропускают через коренный электрический разряд, вызывающий усиленную отрицательную зарядку частиц, которые осаждаются на положительном электроде в постоянном поле высокого напряжения (70 —ШО тыс. в). [c.166]

Если внешнее электрическое поле направлено по линии центров, т. е. 0 = О, и если, кроме того, частйцы имеют одинаковый размер (i , = 2) и суммарный заряд частиц равен нулю (0 = 0), что соответствует зарядке частиц у плоского конденсатора, то из (12.74) следует [c.304]

Для слабо заряженного биполярного аэрозоля увеличение коагуляции вследствие притяжения компенсируется уменьшением, вызванным отталкиванием. С другой стороны, для очень сильно заряженного биполярного аэрозоля возрастание коагуляции благодаря притяжению значительно превосходит ее ут еньшение вследствие отталкивания, что приводит к суммарному увеличению скорости коагуляции. Хайди и Брок [132] использовали модель Дебая — Хюккеля для анализа электростатических эффектов при коагуляции. Они показали, что для биполярных аэрозолей, когда электростатическое отталкивание сильное, константы коагуляции будут возрастать, тогда как высокозаряженные униполярные аэрозоли будут иметь уменьшенные константы коагуляции. Хайди и Брок предостерегают, что эти оценки являются приближенными, так как поляризация в электрическом поле может значительно изменить эффект зарядки при коагуляции. Фукс [135] указал, что коагуляция туманов увеличивается только в очень сильных электрических полях (превосходящих 200 В/см). В результате поляризации твердых частиц в электрическом поле увеличивается образование структур в виде цепочек. [c.829]

Замечено, что при контакте поверхностей двух разнородных материалов происходит обмен зарядами в момент нарушения контакта. Электризационный контакт известен также как электризация трением, хотя роль трения при этом, сводится только к увеличению поверхности контакта (при условии, что тепловым эффектом трения можно пренебречь). Если путем контакта частиц заряжается одна частица, то при этом контактная поверхность весьма мала и необходимо обеспечить механическими методами многократный контакт для того, чтобы создать на частицах поверхностный заряд достаточной величины. При движении зернистого материала контакты между частицами возобновляются. Даже если материал состоит из плохо проводящих частиц, то все-таки полученного заряда достаточно, чтобы воспользоваться этим методом для обогащения с помощью электрического тока. И если не удается привести частицы к повторному контакту (как, например, в случае зарядки частиц обоими полюсами поля), то все-таки описанным явлением пренебрегать не следует. [c.366]

Скорость движения частиц во внешней зоне коронного разряда определяется совокупным действием на частицу следующих С1ш силы взашуюдсйствия электрического поля и заряда частицы (кулоновская сила), силы тяжести, аэродинамической силы движущегося газового потока, турбулентных пульсаций газового потока, давления электрического ветра. В первом приближении принимают, что на частицу действуют только кулоновская сила и сила сопротивления Стокса (2.2.8.15). Если учесть, что кулоновская сила Р- = QE, то для крупных частиц в случае ударной зарядки скорость движения частицы к осадительному электроду равна [c.145]

При наличии активных зон в межэлектродном пространстве, в которых частицы могут приобретать большой заряд, скорость дрейфа частиц н э оказывается зависящей от предыстории, т. е. определяется тем, побывала частица в активной зоне или нет. Таким образом, процесс зарядки частиц приобретает вероятностный характер, причем вероятность приобретения частицей большого заряда увеличивается с увеличением площади активньтх зон и с увеличением степени турбулизации потока. Площадь активных зон определяется конфигурацией силовых линий электрическою ноля и для рассматриваемого случая зависит от шага расположения коронирующих электродов. В табл. 10.4.1.2 приведены результаты расчетов эффективности пылеулавливания с учетом локальной неравномерности электрического поля. [c.148]

Деодхар также обнаружил отличный от нуля суммарный заряд пыли, знак которого зависел от природы материала, но не смог указать каких-либо закономерностей. Как и у Раджа, частицы были сравнительно крупными и, очевидно, зарядка с некоторым преобладанием одного знака возникала из-за контакта порошка со стенками сосуда. В дальнейшем исследователи поняли, что изучение индивидуальных зарядов большого числа частиц может дать больше сведений, чем суммарные заряды, и такие измерения были положены в основу ряда работ, в частности опытов Саксе использовавшего метод Милликена. Значительно более обширное исследование статической электризации частиц пыли диаметром 0,5—30 мк было выполнено Канкелем . Он применил метод Хоппера и Лейби частицы падали в постоянном горизонтальном электрическом поле, и их траектории фотографировались при прерывистом освещении. Так как практически все частицы были заряжены, то их траектории были отклонены от вертикали. [c.87]

Аналогичный прибор (за исключением способа зарядки частиц) был разработан Джиллеспи и Ленгстротом которые, очевидно, не знали работы Романна. Их метод измерения более точен, а электроды расположены вертикально, так как прибор предназначен для частиц с заметной скоростью оседания. Частицы осаждались в электрическом поле на предметные стекла таким образом, что при последующем просмотре можно было определить заряд осевшей частицы из ее размера и положения на стекле (рис. 3.11). [c.96]

Метод электроочистки основан на законах ионизации газовых молекул электрическим разрядом, зарядки взвешенных частиц смолы или пыли газовыми ионами и движения их под влиянием полученного заряда и электрического поля к осадительному электроду. При ионизации проис. одит расщепление нейтральных атомов — отрываются отрицательно заряженные элементарные частицы электричества — э.тектроны лишившись электрона, ядро атома становится сосредоточием избыточного положительного электричества. Таким образом, появляются ионы и электроны, которые передают соответствующие заряды взвешенным в газе частицам смолы или пыли, [c.282]

Устайовка безвоздушного распыления лакокрасочных материалов с зарядкой частиц краски в поле высокого напряжения УГЭР-1 (рис. 76 и 77) предназначена для нанесения грунтовок и других лакокрасочных материалов, обладающих, определенными электрическими характеристиками. [c.122]

Ручные гидроэлектростатические установки безвоздушного распыления с зарядкой частиц лакокрасочного материала в электрическом поле высокого напряжения применяют в единичном и серийном производстве для окрашивания изделий сложной формы средних и больших размеров. В этих установках для нанесения лакокрасочного материала используется электрическое иоле высокого напряжения и гидравлическое распыление под высоким давлением. [c.127]

Метод электростатического напыления порошка основан на принципе контактной или коронной зарядки. Заряженные частицы полимерного порошка под действием сил электростатического поля движутся к противоположно заряженному изделию и осаждаются на его поверхности. Схема установки для напыления порошка в электрическом поле приведена на рис. 44. Частицы порошка, осевшие на поверхности изделия, сохраняют свой заряд несколько дней и не осыпа- [c.133]