Планка теория

Развитая Планком теория излучения черного тела основана на утверждении, что свет обладает свойствами частицы н что эти частицы излучения, или фотоны, определенной частоты V имеют соответствующую фиксированную энергию е, определяемую соотношением [c.12]

В 1913 г. датский физик Нильс Бор разработал теорию, позволяющую устранить оба противоречия модели Резерфорда. Чтобы лучше понять теорию Бора, нужно коротко рассмотреть квантовую теорию, введенную Планком. Теория Бора является прямым приложением квантовой теории к проблеме строения атома. [c.21]

При низких температурах правила Дюлонга — Пти и Неймана — Коппа совершенно не оправдываются. При понижении температуры теплоемкость убывает и при температуре, близкой к абсолютному нулю, становится исчезающе малой. Это означает, что при низких температурах уже больше не существует пропорциональности между внутренней энергией твердого тела и абсолютной температурой. Следовательно, в области низких температур неверен принцип равномерного распределения энергии по степеням свободы или же происходит изменение (уменьшение) числа степеней свободы. Обе эти возможности приводят к одному и тому же результату — к необходимости коренного пересмотра классической статистической механики . Этот пересмотр применительно к проблеме твердого тела был произведен в 1907 г. Эйнштейном на основе развитой Планком теории квантов и позже многими авторами. Наибольшего успеха в отношении согласия теории с опытом достиг Дебай, установивший, в частности, что при крайне низких температурах внутренняя энергия твердого тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры. [c.57]

Как перейти от одного способа рассмотрения к другому Я не буду здесь останавливаться на подробном обосновании (оно изложено, например, в книге Планка Теория тепла ) и укажу только результат. Если вместо уровней частиц рассматривать уровни системы, то все выведенные выше формулы сохраняют силу, но в них вместо суммы состояний Q нужно ввести сумму состояний Q, которая определяется следующим образом [c.147]

Эти методы и основы статистической механики можно найти в следующих специальный книгах К. Шефер, Теория теплоты, том II (1933), Л. Л а н д а у и Е. Л и ф ш и ц, Статистическая физика ( 940) Дж. Райс Статистическая физика (1 34). Глубокий анализ принципиальных основ статистической физики дан в классическом труде М. Планка, Теория теплоты. [c.408]

Теории Планка и Гендерсона [c.150]

Такая теория должна связать макроскопические кинетические величины с новыми величинами, используемыми для описания молекул. Теория должна, следовательно, связать наши кинетические параметры с более фундаментальными величинами, а также некоторыми универсальными постоянными, такими, как скорость света с, постоянная Планка к шт. п. Хотя решение такой задачи в принципе возможно, но оно слишком трудно. Поэтому целесообразно выбрать менее полную систему молекулярных единиц, такую, чтобы она давала возможность связать макроскопические величины с важнейшими параметрами молекул. Иными словами, следует избрать некоторую целесообразную модель молекулы, достаточно простую для математического расчета и такую, чтобы ее свойства можно было связать с другими экспериментально определенными свойствами молекул. В следующей главе мы познакомимся с некоторыми из таких общепринятых моделей и рассмотрим математический аппарат для их описания. [c.106]

Возникал вопрос, верна ли теория Планка или же она создана только для объяснения одного-единственного явления Наука наводнена теориями, объясняющими только то явление, ради которого они созданы, и неспособными правильно объяснить другие явления. Возможно, представление об испускании электромагнитной энергии определенными порциями, пропорциональными частоте излучения, было еще одним таким же способом объяснить изолированное явление [c.338]

Предложенная Бором модель атома водорода изображена на рис. 8-11 электрон массой движется по круговой орбите на расстоянии г от ядра. Если линейная скорость движения электрона равна и, то он обладает угловым моментом ln vr. (Чтобы уяснить себе, что представляет угловой момент, вообразите фигуриста, волчком вертящегося на льду. Вначале он вращается, широко расставив руки. Но потом, прижимая руки к бокам, фигурист начинает вращаться все быстрее и быстрее. Это происходит потому, что в отсутствие внешних сил угловой момент движения остается неизменным. Когда масса рук фигуриста приближается к оси его вращения, т. е. когда г уменьшается, скорость вращения должна повышаться, чтобы произведение тиг сохраняло постоянную величину.) В качестве первого основного предположения своей теории Бор постулировал, что для электрона в атоме водорода допустимы только такие орбиты, на которых угловой момент электрона представляет собой целочисленное кратное постоянной Планка, деленной на 2к [c.345]

Таким образом, складывалась весьма запутанная и противоречивая ситуация эксперимент говорил в пользу планетарной (ядерной) модели атома, тогда как согласно известным физическим законам такой атом существовать не мог. Выход был найден Н. Бором, теория которого опиралась на модель атома, предложенную Резерфордом, эмпирически установленные закономерности в атомных спектрах и гипотезу М. Планка. На последней надо остановиться особо. [c.7]

Достаточно правомерное применение теории свободных струй к горящему пла . ени воз.можно в том случае, когда горение в струе протекает настолько быстро, что заканчивается вблизи сопла в некотором сечении /—/. Для этого случая, исходя из условий, что давление в струе равно давлению в окружающей среде и скорость в этом сечении (/—I) будет равна скорости в выходном сечении Г. Н. Абрамович предлагает течение струи за сечением /—/ рассматривать как развитие неизотермической струи, истекающей из фиктивного сопла радиусом [c.72]

На рубеже XIX и XX столетий в области учения о строении вещества был сделан ряд открытий, имевших большое принципиальное значение и приведших к признанию сложности атома. К ним относятся открытие электрона Перреном (1895) и Томсоном (1897), разработка Максвеллом электромагнитной теории света, открытие Планком (1900) квантовой природы света. П. Н. Лебедев (1899) экспериментально показал существование светового давления и произвел количественное изучение его. Открытие явления радиоактивности и изучение его, проведенное П. Кюри и М. Склодовской-Кюри (начиная с 1898 г.), убедило, в частности, что атомы одних элементов могут превращаться в атомы других элементов. [c.18]

Теплоемкость веществ с понижением Т убывает и при абсолютном нуле равна нулю (рис. 6). Отсюда можно сделать вывод, что при комнатной Т теплоемкости Ag, Си и 5 приближаются к значению, предсказанному Дюлонгом П. и Пти А., а для алмаза эта величина гораздо ниже. Описание хода опытных кривых на рис. 6 было получено на основе квантовой теории, сформулированной в 1900 г. М. Планком. [c.33]

Разработка теории теплоемкости твердого вещества была впервые предпринята Эйнштейном в 1907 г. Атомы в узлах кристаллической решетки одноатомного твердого вещества находятся в непрерывном колебательном движении. Эйнштейн при разработке теории теплоемкости твердого вещества допустил, что колебания атомов являются гармоническими, а следовательно, атомы можно уподобить гармоническим осцилляторам. Согласно квантовой теории Планка (1900) гармонические осцилляторы могут обмениваться между собой только порциями энергии — квантами е = /IV, а энергия каждого из осцилляторов состоит из п-то количества квантов. Здесь Л —постоянная Планка —частота колебания. [c.200]

Это положение впервые было высказано в виде постулата Планком (1912). Третий закон термодинамики может быть обоснован при помощи статистической теории, согласно которой [c.264]

Более детальный механизм превращения исходных веществ в конечные продукты дается теорией переходного состояния. Согласно этой теории реагенты взаимодействуют с образованием неустойчивых переходных состояний, называемых активированными комплексами, которые самопроизвольно диссоциируют на конечные продукты. Кроме того, предполагается, что все время существует равновесие между исходными реагентами и активированными комплексами и что скорость распада комплекса одна и та же для всех реакций и равна кТ/Ь, где к — постоянная Больцмана, а Ь = 6,62-10 эрг-сек — постоянная Планка. Таким образом, для прямой элементарной реакции обратимого процесса [c.43]

Теория была усовершенствована Эйнштейном, который, используя постоянную Планка h - 6,625 10-- Дж-с и характерную частоту, V, 1/с, заменил кТ в (1) выражением. v/((/ — 1), которое переходит в кТ при высоких температурах, но стремится к нулю но мере того, как температура приближается к пулю. [c.189]

А. Введение. Согласно квантовой теории Планка любое поглощение энергии атомом или молекулой приводит к переходу одного или нескольких электронов в состояние с более высокой энергией. При возвращении в низшее состояние электрон испускает фотон — квант электромагнитного излучения, энергия которого, Дж, равна [c.192]

Если диск выполнен из низкоуглеродистой стали, диаграмма растяжения которой имеет участок текучести при постоянном напряжении, то предельную частоту вращения дисков достаточно просто определяют с помощью теории предельного равновесия [32]. Так как большинство быстровращающихся дисков ротационных машин выполнены из сплавов, диаграмма растяжения которых не имеет четкого участка текучести, полагаем, что потеря несущей способности дисков происходит тогда, когда нормальные (окружные) напряжения в диаметральном сечении достигают значения временного сопротивления сГд. В этом случае возникновение пла- [c.262]

Теплоемкость газов при любой температуре можно определить с использованием кинетической теории газов или квантовой теории теплоемкостей Планка—-Эйнштейна. Известно, что, согласно кинетической теории газов, истинная мольная теплоемкость при постоянном объеме для одноатомных газов [c.53]

При мер 42. Найти Ср° для метана через каждые 200 град, в интервале 300—1500° К, используя уравнение теории квантовой теплоемкости Планка — Эйнштейна. [c.56]

Некоторые эмпирические методы расчета стандартной теплоемкости С°р газообразных органических веществ. Рассмотренный выше метод расчета теплоемкостей газов с использованием квантовой теории теплоемкостей Планка — Эйнштейна позволяет с большой точностью вычислять теплоемкость простых газов (в основном одноатомных и двухатомных, но в отдельных случаях и более сложных). Однако для сложных молекул в большинстве случаев точный [c.60]

Найти С°р ацетилена при 298,15, 300, 400, 500, 600, 700, 800 900, 1000, 1100, 1200, 1300, 1400 и 1500° К. Воспользоваться уравне нием квантовой теории теплоемкости Планка — Эйнштейна (1.79) Ответ. 10,499 11,973 12,967 13,728 14,366 14,366 14,933 15,449 15,922 16,353 16,744 17,099 17,418 и 17,704 кал/град-моль. [c.85]

Такова была обстановка, когда вышел в свет гениальный труд французского инженера Сади Карно Размышления о движущей силе огня и о машинах, способных развивать эту силу (1824 г.), в котором он в законченной форме изложил теорию тепловых машин. Суть этой теории состоит в том, что для постоянного производства работы тепловой машине необходимо иметь по крайней мере два источника теплоты с различными температурами (см. первый постулат Планка). [c.88]

Собственные колебания осциллятора (частота vo) можно при соответствующих условиях определить спектроскопическими методами. Реальные соотношения в отдельных деталях несколько сложнее, так как собственные колебания решетки происходят не с одной частотой,, а в более или менее широком диапазоне частот (Дебай, 1912 г.). Однако в целом квантовая теория молярной теплоемкости блестяще подтверждает квантовые представления Планка. [c.25]

Квантовая теория теплоемкости Эйнштейна. В 1907 г. Эйнштейн впервые применил квантовую теорию для описания колебаний атомов в кристалле. В модели, которую рассматривал Эйнштейн, предполагается, что все атомы твердого тела колеблются независимо друг от друга около своих положений равновесия с одной и той же частотой ломаке- Это дает возможность систему из N атомов заменить для теоретического рассмотрения системой из ЗЛ независимых одномерных гармонических осцилляторов. Основой успеха теории Эйнштейна явилось сделанное им предположение о том, что энергия, сообщенная телу, распределяется между осцилляторами целыми квантами, в связи с чем он применил выражение Планка для средней энергии осциллятора к тепловым колебаниям. [c.70]

Квантовая теория света. В 1900 г, М, Планк показал, что способность нагретого тела к лучеиспусканию можно правильно количественно описать, только предположив, что лучистая энергия испускается и поглощается телами не непрерывно, а дискретно, т, е. отдельными порциями — квантами. При этом энергия Е каждой такой порции связана с частотой излучения соотношением, получившим название уравнения Планка [c.41]

Как показал Я- Б. Зельдович , концепция Холма, несмотря на правильный (в этой части) конечный результат, ошибочна. Теплоотдача от пламени к несгоревшему газу не является потерей тепла и представляет собой нормальный элемент механизма распространения пла. 0ни. Согласно теории Зельдовича, на пределе гашения пламени в узком канале безразмерный критерий Пекле имеет определенное критическое значение [c.81]

Зависимость теплоемкости газов и кристаллических тел от температуры может быть также выражена функциями Планка— Эйнштейна и Дебая. Эти функции являются результатом применения к теории теплоемкости приниципов квантовой теории в упрощенной форме. Они, в противоположность степенным рядам, могут быть использованы при невысоких и низких температурах вплоть до О °К. [c.48]

Научный характер планирования. Плаи основывается на марксистско-ленинской экономической теории, с учетом требовании экономическнх законов социализма. Это позволяет воплощать в плане экономическую политику партии и советского государства. Подход к составлению плана должен быть системным, комплексным народное хозяйство рассматривается как единое целое, включающее все составные части и охватываюигее все стороны деятельности (производственную, снабженческую, сбытовую, финансовую н др.). При этом иланирование опирается иа реальные ресурсы, реальные возможности, задания устанавливаются с учетом внедрения передовых достижений науки, техиикгг, технологии и организации производства. [c.71]

Коэффицифент пропорциональности И в этом соотношении получил название постоянной Планка и имеет значение 6,6262 10 Дж с. По теории Планка, группа атомов не может испускать небольшую энергию на высоких частотах излучение с высокими частотами может испускаться только осцилляторами с большой энергией, как это следует из соотношения Е = = И >. Отсюда следовало, что вероятность существования осцилляторов с высокими частотами невелика, потому что вероятность существования групп атомов с соответствующими большими колебательными энергиями должна быть мала. Таким образом, спектральная кривая интенсивности при высоких частотах должна была не повышаться, а, наоборот, спадать, как это и показано на рис. 8-6. [c.338]

Реальная удельная теплоемкость одноатомных газов при температурах, существенно больших температуры насыщения, действитель]ю имеет значения, предсказываемые кинетической теорией газов. Двухатомные и многоатомные газы имеют, од]]ако, более высокие удельные теплоемкости вследствие упругих колеба] ий молекул, которыми пренебрегает эта теория. Такие колебания возбуждаются столк]]овениямн, которые передают минимальный квант энергии /ге (где к — постоян]1ая Планка, равная 6,6253 10- Дж-с, а Л) — частота колебаний молекулы как упругого вибратора, с ). С ростом температуры число столк1]овений, удовлетворяющих этому требованию, также растет, таким образом увеличивая вклад к0лебателы]0й энергии в полную энергию многоатомного (но по-прел<]1е-му идеального) газа. [c.155]

Попытки Планка найти объяснение распределению энергии по частотам в спектре излучения черного тела завершились построением в 1900 г. квантовой теории. Он вывел следующее теоретическое уравнение для зависимости спектральной плотпости потока излучения абсолютно черного тела от длины волиы и температуры, Вт/м- [c.192]

Теория химической связи и строения молекул излагается на основе теории Шрёдингера. Расчеты абсолютных энтропий и констант равновесия ведутся на основе постулата Планка и т. п. Если данная закономерность может быть выведена несколькими способами, то в книге выбирается наиболее строгий и общий путь. Так, например, в химической термодинамике мы отказались от метода циклов и все выводы даем при помощи метода функций. [c.3]

Термодинамическая обусловленность соотношения (3.3), по-видимому, связана с принципом Ле-Шателье-Брауна. Система стремится подавить или компенсировать внешнее воздействие. Соотношение (3.3) подтверждается огромным эмпирическим материалом в области множественного рефессионного анализа и теорией планирования эксперимента Бокса-Уилксона [9-10]. Дейст-вие уравнения (3.3) ограничено равновесными системами, но особый интерес представляют системы удаленные от равновесия. Согласно принципу локального равновесия неравновесную стохастическую систему можно рассматривать как совокупность квазиравновесных микросистем, каждая из которых характеризует, в общем случае, различные мгновенные состояния системы, зависящие от различных значений параметров X/. Из теории [11] известно, что процессы в таких системах описываются уравнением Колмогорова-Фоккера-Планка (КФП) [c.70]

Так как энергия вращательного движения молекул всех газов, кроме водорода и дейтерия, достигает предельного значения уже при невысокой температуре, то Свращ рассчитывают, исходя из принципа равного распределения энергии по степеням свободы. Тогда для двухатомных и многоатомных газов с линейными молекулами Свращ = 2/2 Я, а для трех и более атомных газов Саращ = 3/2 Я. Колебательное слагаемое теплоемкости газа на одну степень свободы по уравнению квантовой теории теплоемкостей Планка — Эйнштейна равно [c.54]

Математик. Вы хорошо подметили трудности, которые действительно возникли перед математиками после выхода замечательных работ А. Эйнштейна, М. Смолуховского, А. Фоккера, М. Планка и дф. Появился класс диффузионных случайных процессов и понадобился строгий математический аппарат для их исследования. Это и было сделано такими крупными математиками, как А.Н. Колмогоров, Н. Винер и др. Позвольте мне здесь не говорить об основах созданной ими теории [Вентцель, 1975 Вентцель, Фрейдлин, 1979 Гардинер, 1986]. Для наших приложений важно следующее. Если условия (1.5) и (1.6) выполнены, то микродвижения взаимодействующих частиц в организме практически можно считать диффузионным процессом, а для описания физиологических процессов использовать дифференциальные уравнения [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология