Расстояние гасящее

Например, рассмотрим два положительно заряженных иоиа А и С с зарядами 2 8 и z e соответственно, которые расположены на расстоянии Гас друг от друга. Пусть между А и С на расстоянии Гаь от иона А и г ь от иона С находится отрица> тельно заряженный ион В с зарядом zoe. Тогда скорость реак- [c.128]

Увеличение эффективности массопередачи на контактных устройствах с переливами в первую очередь достигается за счет улучшения гидродинамической обстановки устранения продольного перемешивания потоков и различных видов продольной и поперечной неравномерностей в их работе (застойных зон, байпасных и циркуляционных потоков, неравномерного распределения газа по сечению колонны и жидкости по длине слива) устранения провала жидкости на нижележащую и уноса жидкости на вышележащую тарелки. В связи с этим используют поперечное или продольное секционирование потока жидкости специальными перегородками высотой не более переливной планки с расстоянием 150—200 мм друг от друга и с зазором по отношению к полотну тарелки 10—15 мм. Для предотвращения провала жидкости перед контактными элементами на выходе из перелива рекомендуется устанавливать отражательную перегородку высотой 10— 15 мм, которая должна гасить энергию поступающей на тарелку жидкости и способствовать более равномерному ее распределению по длине слива. Провал жидкости уменьшается также при групповом креплении клапанов. [c.254]

Интерференция. Явление интерференции, возможно, наилучшим образом известно на примере тонкой пленки масла на поверхности воды. Свет, отраженный от нижней поверхности (границы масло — вода) пленки, проходит несколько большее расстояние, чем свет, отраженный от верхней поверхности — границы масло — воздух. Когда различие между пройденными расстояниями эквивалентно половине длины волны света, два световых луча, отраженные от верхней и нижней поверхностей, находятся в противофазе и гасят друг друга. Таким образом, в наблюдаемом отраженном свете отсутствует свет отдельных длин волн, в результате чего отраженный луч приобретает окраску. При более остром угле зрения расстояние, которое проходит луч между верхней и нижней поверхностями, больше. Следовательно, в другой части спектра (при большей длине волны) произойдет интерференция, и потому здесь будет наблюдаться иная окраска. [c.14]

Приблизительно 10 см испытуемой жидкости помещаются в колбочку на 20—25 см . Отверстие колбочки затыкается пробкой с пароотводной трубкой (с оттянутым концом). При помощи проволоки, воткнутой в пробку, над выходным отверстием трубки (приблизительно на расстоянии 5—6 см) укрепляют платиновую сетку. Колбочку помещают на сетке с асбестом или в маленькой бане (из фарфоровой чашечки или стакана). Для равномерного кипения в колбочку помещают нити (или капилляры) и нагревают. Когда жидкость закипит, пары ее зажигают, а платиновую сетку устанавливают так, что происходит ее накаливание. Быстро гасят пламя и осторожно нюхают. При наличии метилового спирта в количестве даже 1% ощущается резкий запах формальдегида . [c.82]

Известно, что при изменении магнитного поля в любом проводнике возникают вихревые токи (токи Фуко). В обычных условиях они быстро гасятся сопротивлением. Но, если сопротивления нет (сверхпроводимость ), эти токи не затухают и, естественно, сохраняется созданное ими магнитное поле. Магнитик над свинцовой пластинкой имел, разумеется, свое поле и, падая на нее, возбуждал магнитное поле от самой пластинки, направленное навстречу полю магнита, и оно отталкивало магнит. Значит, задача сводилась к тому, чтобы подобрать магнитик такой массы, чтобы его могла удержать на почтительном расстоянии эта сила отталкивания. [c.265]

Расстояние между отверстиями равно ширине каждого отверстия. Двойная призма исландского шпата 4 (призма Осипова) дает изображения каждого отверстия с поляризацией света во взаимно перпендикулярных плоскостях (под углами 45° к вертикали). При таком расположении призмы яркость каждого квадрата равна половине яркости соответствующего пучка до призмы. При помощи анализатора 3, укрепленного на лимбе, сравниваются яркости пучков. Угол поворота 0 анализатора из положения, в котором гасится изображение а, в положение равной яркости изображений <2 и б дает отношение мутностей. [c.101]

По мере увеличения объемной концентрации твердой фазы ее воздействие на турбулентный поток сплошной среды становится демпфирующим, т. е. поверхность частиц в таких случаях гасит турбулентные пульсации. Наибольшее воздействие твердой фазы на поток сплошной среды имеет место при максимально возможных концентрациях твердой фазы, т. е. в условиях неподвижного слоя частиц. Значительное влияние мелкодисперсной фазы на поток сплошной вязкой среды может приводить к практически полному выравниванию эпюры скорости сплошной фазы по поперечному сечению слоя. Лишь в непосредственной близости от стенки, на расстоянии, приблизительно равном размеру частиц, концентрация дисперсной фазы оказывается меньше, чем в основном объеме слоя, что приводит к локальному повышению скорости фильтрующейся среды в пределах этого пристенного тонкого слоя. Когда поперечный размер аппарата значительно превышает эквивалентный диаметр частиц, пристенным эффектом можно пренебречь и полагать скорости сплошной фазы по всему поперечному сечению аппарата одинаковыми. [c.70]

Ниже приведена часть результатов, полученных при выполнении работы [28], когда бензин, сгоравший в резервуаре диаметром 130 см, предварительно охлаждался водой, распыленной особой винтовой форсункой, а затем гасился пеной, к — расстояние от уровня жидкости до края резервуара I — время горения го — толщина гомотермического нагретого слоя перед началом применения распыленной воды Ув — расход воды в распылителе ох — время охлаждения бензина водой — интенсивность подачи пены Т — время тушения пеной. [c.206]

В микрокристаллах комплексных соединений энергия возбужденного состояния органической части молекулы мигрирует от одного иона р. з. э. к другому. Если наряду со способным к флуоресценции ионом р. з. э. присутствуют ионы других р. 3. э. с близко расположенными уровнями энергии, то энергия возбужденного состояния будет гаситься безызлучательными переходами ионов этих других р. з. э. Вероятность такого процесса и степень тушения флуоресценции будут тем выше, чем больше концентрация посторонних атомов (рис. 7) и чем меньше разница между уровнем триплетного состояния молекулы и ближайшим нижерасположенным уровнем иона р. 3. э. На рис. 2 пунктиром показано положение триплетного уровня молекулы комплекса иона р. з. э. с фенантролином и теноилтрифторацетоном, близкого по величине к уровню возбужденного состояния иона Еи " — и стрелками — расстояние до ближайших нижерасположенных возбужден- [c.101]

Под действием электрич. поля Е световой волны в молекулах среды индуцируются электрич. диполи, совершающие вынужденные колебания с частотой, равной частоте воздействующей световой волны. Эти диполи являются источниками вторичных световых волн. В результате сложения первичной волны и всех вторичных волн возникает результирующая волна, к-рая внутри среды распространяется в соответствии с законами преломления, а вне ее — в соответствии с законами отражения. Молекулярная теория объясняет т. обр. отсутствие света по направлениям, отличным от направлений преломленного и отраженного лучей. Это справедливо лишь при условиях равномерного распределения молекул вещества по объему и малости расстояний между ними по сравнению с длиной световой волны. Только при этих условиях (вследствие интерференции когерентных вторичных волн) свет гасится по всем направлениям, кроме предписанных законами геометрич. оптики. [c.248]

Каким должен быть угол дифракции (обозначим его 0о), чтобы колебания полностью гасили друг друга Найти его можно из условия, что колебания от соответствующих точек левой и правой половин щели должны достигать фронта волны в противоположных фазах. Разность фаз возникает, когда колебания распространяются от плоскости щели АЕ к плоскости фронта волны АЕ, так как после АЕ все колебания идут параллельно друг другу и разность фаз остается постоянной. Точка А принадлежит и плоскости щели, и фронту волны. Колебания в точке В фронта волны отстают от колебаний в точке В, так как им надо пройти расстояние ВВ. В точке С колебания отстают еще сильнее, так как проходят большее расстояние СС и т. д. [c.18]

Поэтому при сближении ионов Ве - и громадный эндоэффект в 34,16 г-эв очень быстро гасится, и уже при г = 1,69 А линия потенциальной энергии ионных молеку.д (Ве +О ) пересекает горизонталь нулевых ординат. Это пересечение, однако, не лежит при г, заметно превышающем межъядерное расстояние в воображаемой молекуле (Ве +О -), что было бы выгодно для устойчивости ионной структуры, но почти точно совпадает с суммой радиусов иона Ве + (0,34 А) и иона О - (1,36 А). [c.112]

Так, на рис. 173,в проведены плоскости (100), на рис. 173,5— (Ю1), на рис. 173,лс— (001). Векторы смещения лежат в атомных плоскостях, и плоскости равно удалены друг от друга. Чтобы выяснить, какие отражения будут гаситься, надо сравнить расстояния между этими атомными плоскостями с расстояниями между аналогичными плоскостями в простой трансляционной системе (фигуры нижнего ряда рис. 173). Как видно из рисунков, плоскости (100) располагаются на рис. 173,в в два раза гуще, чем на рис. 173,г то же относится к плоскостям (101) расстояния между плоскостями (001) на рис. 173,ж и з одинаковы. Это означает, что будут присутствовать отражения четных порядков от плоскостей (100) и (101) и всех порядков— от плоскостей (001). [c.281]

Число п характеризует возбуждение колебания с п пучностями (порядок колебания). При ге = 1 нарисованы два значения амплитуды т ) ( 1 и х , соответствующие ее функциональной зависимости от расстояния от нулевой точки. В представленной системе возможны лишь колебания с краевыми условиями О х Ь, т. е. для а = Оиа = в любое время г = 0. Все другие колебания гасятся интерференцией. Все точки сплошных кривых 1] х) (амплитудная функция) должны одновременно проходить через пулевое положение налицо не зависящее от времени стационарное состояние. Подобные волны называются стоячими. [c.20]

В крупных установках с поршневыми компрессорами иногда наблюдается сильная вибрация нагнетательных трубопроводов, вызванная пульсацией давления пара. При большой длине трубы и большом числе поворотов она может привести к разрушениям креплений труб, а также мест прохода труб через стены и другим нежелательным последствиям. В случае необходимости применяют гашение пульсации установкой буферных емкостей, чаще всего возможно ближе к компрессору (иногда пульсация гасится в маслоотделителе, поставленном вблизи компрессора, при уменьшении скорости в сосуде примерно до 0,5 м/с). Следует избегать большого числа поворотов, и выполнять их желательно с возможно большим радиусом. Полагается выполнять крепления трубопровода на таких расстояниях, чтобы частота собственных колебаний каждого пролета была в 1,5—2 раза больше наивысшей частоты возмущающих сил от действия пульсирующего потока. [c.311]

Наглядным примером условности ионной модели может служить система кристаллохимических радиусов ионов в твердых телах. Радиусы ионов определяются, как правило, из условия аддитивности их в кристаллах соединений Гдв = Га+Гв, где гдв— расстояние между центрами ионов в соединении. Вообще говоря, это соотношение определяет не сами радиусы, а разность радиусов ионов В и С в соединениях АВ и АС Гдв—Гас = Гв—Гс. Поэтому любая шкала ионных или атомных радиусов, построенная по принципу аддитивности, определяет их с точностью до некоторой достаточно произвольной постоянной (радиус иона — эталона) аддитивность сохраняется, если радиусы всех катионов увеличить, а радиусы всех анионов уменьшить на произвольную постоянную. Поэтому существует многообразие эмпирических шкал ионных радиусов, отличающихся радиусом эталонного иона [13]. Более того, для описания кристаллохимии соединений с промежуточным характером связи с равным успехом можно пользоваться как ионной, так и атомной моделью строения кристалла и соответственно использовать как ионные, так и атомные радиусы, поскольку правило аддитивности выполняется в обоих случаях. [c.18]

Вообще говоря, атомным дефектам в решетках металлов, так же как и в неметаллических кристаллах, должны соответствовать определенные локальные уровни электронов в запрещенной зоне, поэтому атомные дефекты в металлах могут захватывать электроны или дырки и иметь различные эффективные заряды. Однако коллективизированные электроны вследствие очень высокой их концентрации сильно экранируют заряды дефектов, так что электростатическое поле, создаваемое каждым дефектом, практически полностью гасится на расстояниях порядка межатомного. Таким образом, благодаря экранирующему действию коллективизированных электронов атомные дефекты в металлах можно рассматривать как нейтральные и полагать их эффективные заряды равными нулю. [c.72]

Так как расстояние до точки регистрации значительно больше, чем расстояние между центрами рассеяния ( R >lr .), то рассеянные лучи от Л до В, попадающие в точку С, практически параллельны. Волны суммируются, если А = пХ, и гасят друг друга, если Л = [c.9]

Тлеющее свечение и тёмное фарадеево пространство. Тлеющее свечение, резко ограниченное со стороны катода, переходит в тёмное фарадеево пространство лишь постепенно. Границу тлеющего свечения со стороны анода определяют как предел, до которого долетают быстрые электроны, получившие большую скорость в тёмном круксовом пространстве зя с ёт катодного падения потенциала. Предел этот можно определить, воспользовавшись тем, что быстрые электроны, попадая на анод, разрушают плёнку газа на поверхности анода и гасят анодное свечение. Анодное свечение отчётливо наблюдается в широком сосуде. Если приближать анод к катоду, то при определённом расстоянии между ними анодная светящаяся плёнка исчезает. Это расстояние и будет расстоянием конца тлеющего свечения от катода. [c.474]

Особенности первоначальных теорий таковы. Кишиневский [16, 17] предполагает, что перенос вещества осуществляется, главным образом, массовым потоком (т. е. турбулентной диффузией) и считает коэффициент турбулентной диффузии Dt не зависящим от расстояния у до границы раздела фаз. Это равносильно допущению, что поверхность раздела фаз не гасит турбулентность. Между тем это не так. В случае твердой поверхности раздела гашение хорошо -изучено и известна зависимость Dt(y). Для границ жидкость — жидкость и жидкость — газ поверхностное натяжейие, как правило, также обеспечивае.т доста- точную прочность поверхности. Поэтому и для этих систем предположение о независимости коэффициента турбулентной диффузии от расстояния, безусловно, неправильно. Коэффициент же массопередачн оказывается чувствительным к закону изменения Dt(y) [см. ниже уравнение (16.8)]. [c.173]

Ионы хлора образуют решетку, идентичную решетке, образуемой ионами цезия. Поэтому отражения от плоскостей, содержащих ионы хлора, возможны точно под теми же углами, что и от плоскостей, содержащих ионы цезия. В рассматриваемом случае плоскости ионов хлора располагаются точно посередине между плоскостями ионов цезия, и расстояние между этими плоскостями составляет dl2. Поэтому волны, отраженные от плоскости ионов хлора, будут смещены по сравнению с волнами, отраженными от соседней плоскости ионов цезия на величину i/sinS. При нечетных п эти волны смещены на половину волны и гасят друг друга. Однако в силу различий в амплитуде колебаний рассеяния (она существенно меньше для менее интенсивно рассеивающих ионов хлора) гашение будет неполное, т. е. рефлексы наблюдаются. При четных п волны, рассеянные от обеих плоскостей, совпадают по фазе, и рассеяние от ионов хлора будет несколько усиливать рассеяние от ионов цезия. Следовательно, рассеяние от системы плоскостей, содержащих грани элементарной ячейки, более интенсивно под углами 22 и 43,52 , чем под тремя остальными углами. Расстояние от системы плоскостей, содержащих диагонали граней элементарной ячейки, под углом 31,95° существенно сильнее, чем под углами 15,34 и 52,54°. Следовательно, распределение интенсивности между рефлексами содержит информацию о распределении атомов в пределах элементарной ячейки, т. е. о структуре частиц, составляющих ячейку. [c.163]

Ионы хлора образуют решетку, идентичную решетке, образуемой ионами цезия. Поэтому отражения от плоскостей, содержащих ионы хлора, возможны точно под теми же углами, что и от плоскостей, содержащих ионы цезия. В рассматриваемом случае плоскости ионов хлора располагаются точно посередине между плоскостями ионов цезия, и расстояние между этими плоскостями составляет //2. Поэтому волны, отраженные от плоскости ионов хлора, будут смещены по сравнению с волнами, отраженными от соседней плоскости ионов цезия, на величину 51п0. При нечетных п эти волны смещены на половину волны и гасят друг друга. Однако в силу различий в амплитуде колебаний рассеяния (она существенно меньше для менее интенсивно рассеивающих ионов хлора) гашение будет неполное, т. е. рефлексы наблюдаются. При четных п волны, рассеянные от обеих плоскостей, совпадают по фазе, и рассеяние от ионов хлора будет несколько усиливать рассеяние от ионов цезия. Следовательно, рассеяние от системы плоскостей, содержащих грани элементарной ячейки, более интенсивно под углами 22 и 48,52°, чем под тремя остальными углами. Рассеивание от системы плоскостей, содержащих диагонали граней элементарной ячейки, под углом 31,95° существенно сильнее, чем под углами 15,34 и 52,54°. Следовательно, распределение интенсивности между рефлексами содержит информацию о распределении атомов в пределах элементарной ячейки, т. е. о структуре частиц, составляющих ячейку. Именно этим обстоятельством определяется возможность применения дифракции рентгеновского излучения для определения структуры молекул в кристаллах. Кристаллы, построенные из сложных молекул, дают очень сложную картину распределения интенсивностей отдельных рефлексов. Однако по ней можно полностью восстановить расположение отдельных атомов в элементарной ячейке и тем самым установить полную пространственную структуру молекул, из которых построен кристалл. Используя некоторые дополнительные приемы и применяя для расчетов быстродействующие электронно-вычислительные машины, удается получить пространственную структуру даже таких сложных молекул, как белки и нуклеиновые кислоты. [c.185]

Относительно полученного здесь решения ул1естно сделать ряд замечаний. Расстояние Z. , на которое удалено от зоны горения сечение, где происходит полное поглощение колебательной энергии, не оказывает никакого влияния на решение. Результат этот понятен, поскольку в сечении гасятся все волны, идущие из зоны горения, и отраженных волн не возникает. Поэтому справа от плоскости подвода тепла Е существуют лишь волны, бегущие в положительном направлении оси . С этой точки зрения наличие справа от плоскости 2 сечения с импеданцем 2 = 1 эквивалентно бесконечной протяженности трубы в положительном направлении. В этой связи может показаться неожиданным существоваипе собственных частот, даваемых первой формулой (33.3). Как известно, стоячие волны, типа описываемых решением (33.3), возникают благодаря наличию последовательности отра- [c.268]

Рассмотрим суперпозицию в 2М-спектре двух сигналов, разнесенных по координатам на ДП1 и ДП2 (рис. 6.5.2). Если расстояние между пиками сравнимо с ширинами и Х то дисперсионные части пиков будут интерферировать. Форма этой интерференции зависит от относительного положения этих пиков и определяется отношением ДП1/ДП2. Если это отношение положительно, то отрицательные объемные компоненты этих двух сигналов частично гасят компоненты поглошения, что ведет к уменьшению амплитуды сигнала (интерференция со взаимным гашением). При отрицательном отношении Д121/Д122 положительные компоненты дисперсии усиливают сигналы поглошения (рис. 6.5.2, а). В этом случае, очевидно, получаем асимметричное удлинение гребней, в то время как при положительном ДП1/ДП2 удлинение равномерно по всем направлениям. [c.375]

По направлению движения различают вертикальную и боковую, латеральную миграцию вдоль пласта. Вертикальная миграция может быть внутрирезервуарной и происходит в пределах мощного пласта или в рифовом массиве. Межрезервуарная вертикальная миграция более явно проявляется в складчатых областях в связи с большей нарушенностью структур. Платформенные условия хотя и более спокойные, но флюиды, в том числе и угле-- водороды, по-видимому, также перемешаются не только вдоль пластов-коллекторов, т.е. латерально, но и по вертикали. Латеральная миграция может ограничиваться ближайшими структурами, препятствующими дальнейшему перемещению, но может идти и дальше, если ловушка не способна удержать нефть или газ или ловушка наполнена уже до краев . При перемещении мощного потока нефти и газа на более или менее значительное расстояние проявляется иногда так называемое дифференциальное улавливание при перемещении по цепи взаимосвязанных поднятий по линии их воздымания. По первоначальной схеме В. Гас-соу и С.П. Максимова, в самую близкую (и наиболее глубоко расположенную) к очагу генерации углеводородов ловушку первым приходит газ и заполняет ее полностью до замка (рис. 5.8, I). Если даже нефть и газ приходят совместно, то дополнительные порции газа вытеснят нефть в более высоко расположенную ловушку. В ней формируется нефтяная залежь, потом по мере прихода газа — нефтяная залежь с газовой шапкой, затем по мере увеличения газа — газовая залежь с нефтяной оторочкой, затем нефть переходит в структурно более высокие ловушки. Возникает как бы аномальное распределение — газовая залежь находится на более глубоких уровнях, а газонефтяные и чисто нефтяные выше. Затем в эту схему бьши внесены поправки с учетом пластового давления и давления насыщения нефти газом. При пластовом давлении выше давления насыщения на больших глубинах газ растворяется в нефти и могут возникать нефтяные залежи с высоким газонасыщением (рис. 5.8, П). По мере миграции углеводородов в более приподнятые структуры и уменьшении пластового давления газ вьщеляется из нефти в свободную фазу. Далее все идет по схеме, описанной выше. Схема не учитывает все разнообразие природных факторов, которые коренным образом могут ее нарушать. Подобная ситуация, возникающая при определенных условиях, является нестабильной и разрушается по любой причине погружение, изменение структурного плана, изменение [c.217]

I. Германий и кремний. Как уже упоминалось, было найдено, что расположение атомов в поверхностны х монослоях этих элементов в атомно-чистом состоянии отличается от их расположения в соответствующих плоскостях в объеме. Влияние воздействия кислорода до некоторой степени зависит от типа кристалла и поверхности. Начальная адсорбция кислорода на поверхности (100) германия при низких давлениях гасит все потоки дробного порядка и некоторые потоки целочисленного порядка, которые не соответствуют теоретически рассчитанным потокам [15]. Наличие остающихся интенсивных потоков целочисленного порядка указывает, что структура поверхности после адсорбции совпадает с нормальной структурой германия и что атомы кислорода насыщают свободные связи на поверхности и возвращают поверхностные атомы германия в такое положение, которое они занимают в объеме. Кислородные атомы также располагаются в узлах нормальной решетки германия. Таким образом, дифракционное рассеяние на поверхности германия, покрытой монослоем кислорода, лучше соответствует собственно германию, чем рассеяние на атомно-чистой поверхности. Хотя Лендер повторил эти опыты, он не сообщил результатов, характеризующих грани (100). Потоки целочисленного порядка от грани (111) поверхности германия были ослаблены и наблюдались при измененном напряжении, что указывает на изменение межатомных расстояний в глубину, хотя межатомные расстояния на поверхности оставались теми же. Грани (110) германия вели себя подобно граням (100). [c.342]

При падении рентгеновских лучей на кристалл в некоторых направлениях возникают очень интенсивные рассеянные лучи. Это те направления, в которых молеку.ты рассеивают лучи в одной фазе. В ТО же время имеется множество пространственных напраблений, в которых рассеянные лучи не усиливают, а гасят друг друга (рассеянные волны приходятся не горб к горбу, а горб к впадине). Соответственно этому рентгенограмма кристалла, т. е. фотоснимок картины рентгеновского рассеяния, состоит из отдельных пятен разной степени почернения. Определяя расстояния между пятнами и величины интенсивностей лучей, исследователь получает возможность делать важные заключения о строении вещества. [c.638]

Переходные металлы имеют наряду с П8- и пр-орбиталями валентной оболочки (п — 1) ( -орбитали, близкие к ним по энергии и поэтому способные к дополнительному взаимодействию при образовании комплекса. При координации металла с олефином за счет симметричного перекрывания занятой л-орбитали олефина со свободной ( sp -opбитaлью -металла образуется координационная связь, имеющая симметрию а-связи. Затем происходит перекрывание заполненных орбиталей металла с вакантными разрыхляющими я -орбиталями олефина (дативная связь). Первичное взаимодействие приводит к частичному нарушению л-связи с генерацией на атомах углерода положительного заряда и увеличению межъядерного расстояния в олефине. Дативная связь несколько упрочняет общее связывание и частично гасит возникший на атомах углерода положительный заряд. На рис. П1-6 показано схематическое участие орбиталей в образовании комплекса. Такого типа комплексы могут образовываться при участии любых соединений, содержащих п-связи НС СН, С=0 и т. д.). [c.132]

На рис. 1.17 приведены типичные кривые изменения скорости по оси плоской и осесимметричной струй, истекающих в неподвижный зернистый слой [5]. Как видао из графика, кривые падения осевой скорости для обоих типов струй идентичны. При сопоставлении кривых / (> ) для неподвижного и псевдоожиженного слоев при общей идентичной форме кривых обнаруживается более интенсивное гашение скорости струи в неподвижном слое уже на небольших расстояниях от сопла (порядка 10-20 мм) скорость на оси струи гасится больше чем на 50%. При этом более интенсивное гашение скорости наблюдается для плоской струи. [c.30]

Соотношение (4.12) есть то условие, при котором световые волны, отражаемые плоскостями упругих волн, усиливают друг друга в результате интерференции. По тем же соображениям, какие высказывались при обсуждении формулы (4.1), расстояние ё теперь равно половине длины акустической волны один из двух слоев равной толщины содержит максимальное число молекул, а другой — минимальное, так что элект]ромагнитные колебания, рассеиваемые ими, имеют разную амплитуду и не гасят друг друга полностью. [c.153]

Очень важным общим свойством пресс-материалов на основе аминосмол является отличная,стойкость к действию вихревых токов. В отличие от фенолоформальдегидных пресс-материалов, в которых под действием вихревых токов возникает углеродный мостик, вызывающий замыкание, в случае меламиноформальдегидных пресс-материалов, особенно с минеральным наполнителем, термическое разложение приводит к образованию небольшого количества стабильных проводящих продуктов, главным образом газообразных, обладающих способностью гасить дугу 2. Заменив фенолоформальдегндные пресс-материалы техническими меламиноформальдегидными, можно значительно уменьшить размеры электротехнических деталей, так как отпадает необходимость в увеличении расстояния или конструировании перегородок между точками, к которым приложено напряжение. [c.209]

Систему продувают газовой смесью в течение 30 2 с. Затем образец поджигают горелкой так, чтобы его верхний торец был полностью рхва-чен пламенем. ГОСТ 12.1.044-84 устанавливает два метода зажигания. По превому методу пламени горелки воздействуют непосредственно на верхний торец образца, не касаясь пламенем боковых поверхностей и стараясь охватхггь пламенем всю поверхность торца. По второму методу, применяемому только для пленок, пламенем горелки воздействуют на верхний торец и боковые поверхности образца на расстоянии до 6 мм от верхнего торца. В любом случае продолжительность зажигания составляет не более 30 с. При охвате пламенем всего торца зажигание считают законченным, горелку удаляют, включают секундомер и наблюдают за горением образца. Если он горит более 3 мин или если за меньшее время длина его сгоревшей части достигнет 50 мм (по второму методу зажигания 100 мм), опыт прекращают, образец гасят, заменяют его и повторяют испытание, но уже при меньшей концентрации кислорода в смеси, проходящей через трубу. Если образец горит менее 3 мин или за большее время прогорает менее чем на 50 мм (100 мм), то концентрацию кислорода увеличивают. В результате определяют такие два значения концен- [c.164]

Простейщим инерционным многопродуктовым классификатором является метательный аппарат (см. рис. 1.11, а). При одинаковой начальной скорости движения всех частиц более крупные гасят скорость на большем расстоянии, и, размещая в нужных местах бункеры для разных фракций, можно осуществлять их отбор. Недостатки этого аппарата низкая эффективность и малая производительность, особенно при [c.75]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология