Ядерный магнитный индуцированная

Ср( ди радиоспектроскопических методов большое значение имеют методы магнитной радиоспектроскопии — ядерный магнитный резонанс (ЯМР) и электронный парамагнитный резонанс (ЭПР). Эти методы основаны на том, что в веш,естве, помеш,енном в сильное магнитное поле, индуцируются энергетические уровни ядер (ЯМР) и электронов (ЭПР), отвечающие изменению спина ядра или спина электрона. Спиновые энергетические переходы соответствуют поглощению квантов радиоволн. [c.147]

В результате химической реакции это соотношение нарушается, а восстанавливается оно путем перехода триплетной пары в синглетную (Т - -переход). Такие интеркомбинационные переходы (5 Т и 7 -> 5) запрещены правилами отбора, но происходят по ряду причин. Во-первых, в силу спин-решеточного взаимодействия путем обмена энергий между несущей спин частицей и окружающими ее молекулами растворителя (решетки). Время спин-решеточной релаксации (продольной Т и поперечной 72) достаточно велико (Ю -Ю с) и много больше времени существования радикальной пары (10 -10 с). Поэтому в низковязких жидкостях этот механизм перехода неэффективен. Во-вторых, 5-7-переход происходит в том случае, когда различаются частоты ларморовской прецессии спиновых моментов радикальной пары вокруг направления магнитного поля (Де-механизм). В этом случае индуцируется 3 7о-переход. Частота перехода равна разности частот ларморовской прецессии и прямо пропорциональна Ag = g - gl и напряженности поля Щ. Частота 5 -> 7о-перехода 10 рад/с достигается при Ag = 10 и Яо 10 А/м. В-третьих, причиной 5 -л 7-перехода является сверхтонкое взаимодействие спина электрона с ядерными спинами (СТВ-механизм). В отсутствие магнитного поля электронный и ядерный спины радикала прецессируют вокруг результатирующей суммарного спина. В ходе движения электронный и ядерный спины совершают взаимный переворот, в результате чего конфигурация пары 7+ переходит в -состояние. Скорость перехода зависит от констант СТВ. Для СТВ-механизма характерны времена перехода Ю -Ю с, т. е. соизмеримые с временем жизни радикальных пар. Таким образом, Б отсутствие магнитного поля СТВ-механизм является наиболее эффективным для 7 -переходов в радикальных парах. [c.197]

Когда наблюдаются переходы между энергетическими уровнями, связанными с наличием магнитного момента у атомных ядер, резонансное поглощение называется ядерным магнитным резонансом (ЯМР, ММР). Если поглощение индуцирует переходы между уровнями, обусловленными различной пространственной ориентацией магнитного момента электрона, говорят об электронном парамагнитном резонансе (ЭПР, Е8Н). Электронный парамагнитный резонанс был открыт в СССР К- Завойским в 1944 г. [c.224]

Явление импульсного ЯМР [1] состоит в изменении суммарной ядерной намагннченностн образца, помещенного одновременно в однородное постоянное магнитное поле и импульсное радиочастотное магнитное поле соответствующей частоты. Пре-цесспрующий вектор макроскопичсскоп ядерной намагниченности индуцирует в приемной катушке переменное напряжение, которое пропорционально концентрации исследуемых ядер н является функцией продольного времени (спин-решеточной) релаксации Ti и поперечного времени (спин-спиновой) релаксации T a. Из параметров сигнала ЯМР можно установить а) вид ядер — из напряженности магнитного поля и резонансной частоты б) число ядер, дающих вклад в резонанс,— из амплитуды сигнала в) связь между ядрами и их окружением и молекулярную подвижность — пз времен релаксации. [c.100]

Основная частота Го — измеренная в герцах (Гц) частота приложенного переменного электромагнитного поля, индуцирующего переходы между ядерными магнитными уровнями. Постоянное магнитное поле, при котором работает система, обозначают Но (см. примечание 1), н в качестве единицы его измерения рекомендуется использовать тесла (Т) (1 Т = = 10 гаусс). [c.439]

Каждое ядро имеет при заданной напряженности поля только одну характеристическую резонансную частоту. Однако важно отметить, что это относится к напряженности поля именно у этого ядра. Тот факт, что напряженность поля у данного ядра может отличаться от напряженности приложенного поля, делает спектроскопию ядерного магнитного резонанса важным инструментом для химика-органика. Приложенное поле Н стремится нарушить распределение электронов вокруг ядра и таким образом индуцирует слабые магнитные моменты, которые противодействуют приложенному полю. Поле у ядра определяется следующим соотношением [c.207]

Магнитная радиоспектроскопия. К методам магнитной радиоспектроскопии относятся ядерный магнитный резонанс (ЯМР) и электронный парамагнитный резонанс (ЭПР). Эти методы основаны на том, что в веществе, помещенном в сильное магнитное поле, индуцируются магнитные энергетические уровни ядер(ЭМР) и электронов (ЭПР). При этом энергетические переходы между магнитными уровнями соответствуют поглощению квантов радиоволн. [c.245]

В качестве иллюстрации классических и квантовых представлений рассмотрим идеи, лежащие в основе измерений поглощения при ЯМР. Согласно классической физике, ядро, обладающее магнитным моментом, взаимодействует с постоянным магнитным полем Н, причем энергия взаимодействия равна Е = Н (в квантовой механике это выражение заменяется на гамильтониан взаимодействия). Однако проекция ядерного магнитного момента на направления поля изменяется не произвольно, как это имеет место в классической физике, а квантуется. Следовательно, и энергия взаимодействия с магнитным полем Е также квантуется (в единицах А). Это значит, что ядерный магнитный момент может иметь только строго определенные разрешенные ориентации, которым отвечает определенный набор энергетических уровней. В экспериментах по ЯМР индуцируют переходы между соседними энергетическими уровнями объекта, отстоящими друг от друга на величину Е. Для этого прикладывают внешнее поле изменяющейся частоты. Когда частота поля ш становится такой, что А и = Е, происходит поглощение энергии, расходующейся на перевод ядер из одного состояния в другое. Иначе говоря, наблюдается резонанс. [c.129]

Вероятность спонтанного перехода ядерного спина на нижний уровень с излучением кванта очень невелика. Если бы система возвращалась к равновесию только за счет спонтанных переходов, то время его установления измерялось бы миллионами лет. Практически равновесие устанавливается за счет резонансных явлений в веществе. Наличие электрических зарядов в молекулах и их быстрое перемещение вызывает появление локальных флуктуирующих магнитных полей, причем среди них всегда найдутся такие поля, частота флуктуаций которых соответствует частоте ядерного резонанса в данном поле. Эти поля индуцируют переходы между уровнями и таким образом способствуют установлению равновесия в спиновой системе. Выделяющаяся при этом энергия превращается [c.10]

Метод ЯМР основывается на следующем эффекте. Если система, обладающая ядерным спином, находится в тепловом равновесии с окружающей средой и располагается в сильном постоянном магнитном поле, то при наложении слабого радиочастотного поля с резонансной частотой (частотой Лармора) ядро индуцирует сигнал величиной [139] [c.108]

В РП ядерные спины могут находиться в разных конфигурациях. Например, в сильных магнитных полях ансамбль РП с одним протоном можно разбить на два подансамбля. В одном подансамбле ядерный спин имеет проекцию +1/2, а в другом —1/2. Ансамбль РП с двумя протонами можно разбить на четыре подансамбля с проекциями спинов + 1/2, + 1/2 , + 1/2, -1/2 , -1/2, +1/2 , -1/2, -1/2 . В подансамблях с разной конфигурацией ядерных спинов сверхтонкое взаимодействие неспаренных электронов пары с магнитными ядрами индуцирует синглет-триплетные переходы в РП с разной эффективностью. В результате продукты рекомбинации РП обогащаются определенными конфигурациями ядерных спинов. Одновременно радикалы, избежавшие рекомбинации в клетке, вышедшие из клетки в объем раствора, обогащаются другими конфигурациями ядерных спинов. [c.81]

Обычно радикалы имеют магнитные ядра. Сверхтонкое взаимодействие расщепляет линии ЭПР, оно вызывает сверхтонкую структуру спектра ЭПР, это взаимодействие индуцирует S-T переходы в РП (СТВ-механизм). В сильных магнитных полях приведенные выше результаты могут быть легко обобщены на РП, в которых проявляется СТВ-механизм синглет-триплетной конверсии пар. При наличии СТВ ансамбль РП можно разбить на подансамбли с разными конфигурациями ядерных спинов. В каждом подансамбле радикалы пары имеют резонансные частоты, которые определяются конфигурацией т ядерных спинов. [c.128]

Изменение интенсивностей линий ядерного резонанса, которое возникает в результате этого эксперимента, можно понять, если обратиться к рассмотрению диаграммы Соломона, приведенной на рис. IX. 12. На нем представлены собственные состояния двухспиновой системы 13 в магнитном поле. Всего существуют четыре состояния с различной энергией, и их расположение определяется знаками ядерного и электронного спинов. Переходы ядра или электрона могут быть индуцированы ВЧ-полем с частотой V/ или соответственно. Рассмотрим вероятность W тех релаксационных переходов, которые ответственны за поддержание больцмановского распределения. Пусть величины и W l соответствуют вероятности продольной релаксации ядерного и электронного спинов соответственно. Кроме того, имеются также определенные вероятности переходов ( 2 и Wй, в которых ядерный и электронный спины переворачиваются одновременно. 1 2 и 1 о имеют заметный вклад только тогда, когда имеется спин-спиновое взаимодействие между спинами / и 5. Если насыщается электронный резонанс, т. е. переходы (3)->-(1) и (4)— (г), ВЧ-полем В с частотой Уз, то больцмановское распределение между состояниями (3) и (1), а также (4) и (2) нарушается, т. е. населенности состояний (1) и [c.319]

При помещении изолированного атома в магнитное поле напряженностью электроны прецессируют вокруг направления поля в соответствии с законами электромагнитной индукции. Эти токи индуцируют магнитное поле Я, направленное противоположно Яо, в результате на ядро действует внешнее поле, уменьшенное на величину Я по сравнению с тем, которое действовало бы в отсутствие электронного облака. Поэтому для осуществления резонанса диамагнитно экранированных ядер необходимо приложить несколько большее внешнее поле, причем для ядер с различным электронным окружением это увеличение должно быть различным. Смещение сигнала ядерного резонанса под влиянием электронного окружения называется химическим сдвигом. Если химические сдвиги превышают ширину линий, то спектр вещества или смеси состоит из отдельных полос. Получение таких спектров возможно при применении магнитов с высокой напряженностью магнитного поля, обычно 10—25 кгс (килогаусс), стабильных и однородных в объеме образца до 10 — 10 номинальной величины. [c.15]

И наконец, благодаря тому, что синглет-триплетные переходы в РП индуцируются СТВ с магнитными ядрами, вероятность рекомбинации РП зависит от конфигурации ядерных спинов. Ядерные спины в продуктах рекомбинации РП оказываются поляризованными. Таким путем осуществляется химическая поляризация ядер (эффект ХПЯ). Синглет-триплетная эволюция в РП сопровождается также и поляризацией спинов неспаренных электронов (эффект ХПЭ) [25, 42]. [c.35]

Если наряду с разницей -факторов синглет-триплетные переходы индуцируются и изотропным сверхтонким взаимодействием, то зависимость вероятности рекомбинации от поля может иметь более сложный характер, так как для некоторых конфигураций ядерных спинов с ростом напряженности магнитного поля матричный элемент синглет-триплетного смешивания проходит через нуль (см. (1.89)). Например, в табл. 1.6 приведены зависимости вероятности рекомбинации от поля, когда один из неспаренных электронов РП взаимодействует с одним магнитным ядром со спином 1/2 константой А. В полях с напряженностью I— г вероятность рекомбинации РП проходит через экстремум. Для радикалов с большим числом магнитных ядер вероятность рекомбинации может проходить через несколько максимумов и минимумов при изменении напряженности магнитного поля. [c.58]

До сих пор предполагалось, что магнитное поле флуктуирует вдоль направления градиента электрического поля, а следовательно, не индуцирует переходы между ядерными подуровнями. Если магнитное поле имеет отличную от нуля составляющую, перпендикулярную оси градиента электрического поля, то его флуктуации могут вызвать переходы между ядерными подуровнями, а значит, уменьшить время ядерной спин-решеточной и спин-спиновой релаксаций [1231. [c.81]

Магнитная радиоспектроскопия. К методам магнитной радиоспектроскопии относятся ядерный магнитный резонанс (ЯМР) и э.гектрон-ный парамагнитный резонанс (ЭПР). Эти методы основаны на том, что в веществе, помещенном в сильное магнитное поле, индуцируются [c.177]

Исследование пространственных, конформационных состояний. иолгипептидных и белковых молекул проводится современными физическими и физико-химическими методами. Вполне понятно, что ценность любого из этих методов будет тем большей, чем точ1нее он позволяет определять пространственное строение белка-фермента, непосредственно связанное с выполняемой последним биологической функцией. Поскольку все ферменты являются асимметрическими системами, растворы которых вращают плоскость поляризации света, то здесь широко используют оптические методы. К ним относятся дисперсия оптического вращения и круговой дихроизм, т. е. изменение оптических характеристик какого-либо соединения в зависимости от длины волны облучающего света. Для многих ферментов, особенно содержащих металлы, можно применить метод магнитной дисперсии, когда оптическая активность (новая, отличная от естественной) индуцируется сильным магнитным полем (это явление известно под названием эффекта Фарадея). При изменении пространственного строения белков-ферментов в растворе меняются и их оптические характеристики — кривые оптической дисперсии и кругового дихроизма, и на основании этого можно судить о характере происшедших изменений. Широкую популярность в химии ферментов завоевали различные спектральные методы, в частности метод ядерно-магнитного резонанса, регистрирующий поведение ядер некоторых атомов в исследуемом пептиде или белке при наложении сильного внешнего магнитного поля, а также методы инфракрасной и ультрафиолетовой спектроскопии и т. п. [c.46]

Возможность наблюдения ядерного магнитного разонанса основана на поглощении или испускании энергии при переходах ядра между различными спиновыми уровнями (зеемановские уровни). Атомное ядро можно представить в виде сплошного шара, содержащего электрически заряженные частицы, которые совершают орбитальное движение. Вращение заряженных частиц индуцирует магнитный момент ядра, и ядро в результате может взаимодействовать с внешним магнитным полем. Если вещество, содержащее атомное ядро с магнитным моментом х и ядерным спином /, поместить в однородное магнитное поле Я, то оно займет один из (2/ -Ь 1) зеемановских уровней. Различия локальных магнитных полей, магнитных моментов и ядерных спинов влияют на положение этих уровней и, следовательно, на спектр ЯМР. [c.456]

Результаты проведенной работы показали, что наблюдаемый парамагнетизм есть следствие возникновения комплексов с переносом заряда (электрона), причем за время электронного перехода ориентация ядерного спина не изменяется, Цроисходит резонансное поглощение энергии переменного электролшгнктного поля системой элементарных частиц, которое индуцирует перехода между энергетическими уровнями, обусловленными различной пространственной ориентацией магнитного момента электрона. [c.52]

Ясно, что и для электрона, и для ядер различным спиновым состояниям соответствуют разные проекции магнитного момента Цег и nnz следовательно, магнитные энергии электрона и ядер ЦегН и ЦпгЯ в магнитном поле Н разные в различных спиновых состояниях. Магнитные энергии спиновых состояний называются зеема-новскими энергетическими уровнями этих состояний. Напомним, что на регистрации переходов между электронными спиновыми состояниями (т. е. между электронными зеемановскими уровнями) основан метод электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Переходы между ядерно-сниновыми состояниями (и ядерными зеемановскими уровнями) фиксируются методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Эти переходы сопровождаются изменением проекции спина и индуцируются переменными магнитными полями на частоте прецессии электронов или ядер. Переменные поля могут быть приложены извне (как в ЭПР или ЯМР), или создаваться молекулярным движением. Движение молекул окружающей среды (решетки) хаотично и создает случайные магнитные поля разных частот и амплитуд ( белый шум ), однако всегда имеется компонента этого шума на частоте прецессии электрона или ядра, которая индуцирует переходы между спиновыми состояниями. [c.12]

Частота прецессии ядра равна частоте электромагнитного колебания, нсобхсдимого для перевода ядра из одного спинового состояния в другое. При таком ядерном переходе происходит изменение угла, образованного осью ядерного магнита с направлением внешнего магнитного поля. Это изменение можно индуцировать наложением электромагнитного поля с маг штным вектором, вращаюш,имея в плоскости, перпендикулярной основному магнитному полю. Если частоты Бращаюш,егося магнитного поля и прецессии ядер совпадают по величине, то говорят о выполнении резонансных условий. При этом может происходить поглош,ение и одновременное испускание энергии. Таким образом, ядерный магнитный резонанс (поглощение или испускание энергии) наблюдается в том случае, когда ядро (/ > > 0) помещено в постоянное магнитное поле и подвергается действию электромагнитного излучения нужной частоты. [c.71]

Возникновение магнитной анизотропии под влиянием кольцевых токов и связанного с этим вклада в химические сдвиги протонов может быть использовано для изучения ароматичности циклических соединений. В простейшем расчете магнитной анизотропии бензола Поил [61, стр. 225] показал, что величина изменения сдвига определяется, в частности, количеством подвижных я-электронов. С точки зрения ядерного магнитного резонанса, ароматические соединения могут быть определены как соединения, в которых возможно индуцировать кольцевые токи [62]. Качественную оценку ароматичности можно произвести уже при простом сравнении сдвигов близких по окружению протонов. Например, сравнение химических сдвигов бензола (7,17—7,35 м. д.), -протонов тиофена (6,50 м. д.), фурана (5,87 м. д.) и пиррола (5,85 м. д.) со сдвигом в этилене (5,29 м. д.) [63] указывает на уменьшение ароматического характера в этом ряду. При более тщательном учете вкладов в химические сдвиги, обусловленных электронным окружением протонов, возможен грубый количественный расчет ароматичности. Элвидж и Джекман [62] путем сравнения химических сдвигов кольцевых протонов и протонов метильных групп в серии метильных производных пиридона-2 с химическими сдвигами аналогичных протонов в неароматических гетероциклах или в производных пиридина, в котором я-электроп-ное облако, так же как и в бензоле, полностью делокализовано, пришли к выводу, что ароматический характер кольца пиридона-2 по подверженности кольцевым токам составляет 35 5% от бензола. [c.77]

Спиновые состояния и энергетические уровни атома водорода в первом приближении определяются выражениями (16) и (18) и показаны на рис. 2.1. Предположим теперь, что на атом действует вращающееся магнитное поле 2Я1С08 со/ (множитель 2 введен для удобства). Если угловая частота ш точно равна резонансной, то могут индуцироваться несколько типов спиновых переходов. Переходы типа а ад. a д., при которых изменяется только электронный спин, называют переходами ЭПР. Аналогично переходы типа V —a JV, при которых изменяется только ядерный спин, называют переходами ЯМР. Наконец, переходы третьего типа, Ke Y gO v, при которых изменяются как электронный, так и ядерный спины, имеют очень малую вероятность, и их называют запрещенными переходами . [c.35]

Поперечная и продольная релаксации индуцируются процессами, происходящими на молекулярном уровне. Они отражают взаимодействие ядерного спина с его окружением. Скорости релаксации пропорциональны квадрату величины, характеризующей эти взаимодействия. В случае спин-решеточной релаксации, при которой осуществляется обмен энергией с окружением, эти взаимодействия оказываются промодулированными во времени, что происходит за счет взаимодействия спинов с флуктуирующими магнитными полями, вызывающими переходы между стационарными состояниями спиновой системы на частоте Ш/. Те же процессы, которые вызывают спин-решеточную релаксацию, ведут и к спин-спиновой релаксации, поскольку при спин-решеточной релаксации одновременно разрушается фазовая когерентность прецессии отдельных спинов. В то же время временная модуляция взаимодействий не является обязательным условием для разрушения фазовой когерентности процессы, не модулированные во времени, представляют собой дополнительный канал поперечной релаксации. [c.35]

Открытие явления значительного ускорения релаксации ядерного спина в присутствии парамагнитных ионов было поворотной вехой в истории магнитного резонанса и привело к значительно более глубокому пониманию процессов релаксации в жидкостях и твердых телах. Мощное влияние этих ионов обусловлено главным образом большими локальными магнитными полями, создаваемыми электронным спином на ядрах. Так как магнитный момент электрона примерно в тысячу раз больше, чем магнитный момент большинства ядер, то локальное поле Не может достигать 10 ООО э (разд. 13.2). Другим важным фактором является короткое время релаксации электронного спина для многих парамагнитных ионов, что приводит к быстрой флуктуации Не и индуцирует быстрые переходы между состояниями ядерного спина. Броуновское движение также юдyлиpyeт анизотропные магнитные взаимодействия обычным образом и дает вклад в релаксацию независимо от того, связаны ли ядра с самилш ионами или с другими ядрами в растворе. [c.295]

Существует еще один аспект взаимодействия соседних магнитных диполей, тесно связанный с только что рассмотренным, который также следует учитывать при изучении причин уширения линий. Напомним, что ядерные спины — это не просто маленькие статичные диполи, но что даже в твердых телах они прецессируют вокруг направления магнитного поля. Мы можем разложить прецессирующий ядерный момент (рис. 1.8) на статическую компоненту (направленную вдоль поля Яо), которую мы рассматривали до сих пор, и враи ающуюся компоненту, роль которой мы должны теперь рассмотреть. Такая компонента создает магнитное поле, которое, как мы уже видели в разд. 1.4, может индуцировать переходы соседнего ядра, если это ядро прецессирует с той же частотой. Если осуществляется такой взаимный парный переход, то суммарная энергия системы двух спинов не меняется, но время жизни каждого из них на данном энергетическом уровне уменьшается. Величину вариации локального поля можно оценить как ц/гз [см. уравнение (1,20)], и, следо1вательно, изменение относительных фаз ядер происходит за время порядка — время фазовой памяти . Согласно уравнению (1.15) можно ожидать, что уширение линии за счет неопределенности будет около ц /kr , т. е. определяется таким же соотношением и имеет тот же порядок величины, что и уширение за счет взаимодействия статических компонент ядерных моментов. Обычно оба этих эффекта учитываются в величине Гг, которая выше была определена как время жизни спинов в определенном состоянии. Таким образом, Т2 представляет собой величину, обратную уширению спектральных линий [c.28]

Гиромагнитное отношение для электронного спина намного больше, чем для ядерных спинов. Так в 658,5 раза больше, чем ун и в 699 раз больше, чем уг - При наложении электромагнитного поля частоты м-=17/1 0, магнитная составляющая которого 2Нхсо ,ац1 перпендикулярна Яо, индуцируются резонансные переходы между энергетическими уровнями. Вероятность такого перехода для отдельного спина 1 =у/Я 72- (О Гг-параметре, связанном с шириной линии поглощения, см. ниже.) Однако поглощение энергии электромагнитного поля — лишь одна сторона явления магнитного резонанса. Другая, не менее важная, заключается в рассеянии энергии, полученной системой спинов, передаче ее другим степеням свободы- вещества, переходе в тепловую энергию. [c.187]

Образец располагается вдоль оси резонатора. Боковая стенка представляет собой спираль из расположенных с интервалами витков, промежутки между которыми заполнены пластиком с низкими диэлектрическими потерями. Эта конструкция позволяет вводить в резонатор СВЧ-поле (Яр ) и модулированное магнитное поле. Пунктирными линиями показаны контуры магнитного СВЧ-поля. Поскольку компоненты СВЧ- или р. ч.-поля, которые индуцируют электронные и ядерные спиновые переходы соответственно, перпендикулярны постоянному полю Яо, необходимо, чтобы Я было перпендикулярно обеим компонентам. В принципе относительная ориентация СВЧ- и р. ч.-полей произвольна. Эта конструкция наиболее эффективна при работе с внешними катушками и вызывает наименьшие потери за счет токов Фуко. В других случаях р. ч.-поле создается с помощью катушки, введенной внутрь резонатора. Чтобы избежать поглощения энергии СВЧ, плоскость катушки должна быть пара.плельпа СВЧ-полю. Это автоматически требует, чтобы магнитные СВЧ- и р. ч.-поля были под прямым уг.пом друг к другу. Ориентация р. ч.-поля по отношению к кристаллической оси может иметь решающее значение [c.385]

Переходы между уровнями квадрупольной энергии индуцируются внешним осциллирующим магнитным полем, взаимодействующим с магнитным моментом ядра. Расщепление уровней энергии, описываемых гамильтонианом (4), вызывается электрическими взаимодействиями, а переходы между ними — магнитными. В табл. Л (стр. 10) приведены формулы для определения частот переходов с учетом параметра асимметрии для ядерных снинов / = 1,3, 3/2, 5/2, 7/2 и 9/2. С достаточной точностью этими формулами можно пользоваться при т] 0,5. [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология