Капли диаметр

Растворимость белого фосфора в сероуглероде исключительно велика (порядка 10 1 при обычных условиях). При медленном упаривании такого раствора фосфор выделяется в виде прекрасно образованных бесцветных кристаллов. Белый фосфор растворим и в ряде других органических жидкостей (бензоле, эфире и т. д.), а также в жидких 50а и ЫНз. Технический продукт может быть очищен перекристаллизацией или перегонкой в атмосфере азота. Расплавленный белый фосфор весьма склонен к переохлаждению (капли, диаметром 6 1 мм удавалось переохлаждать до —71°С). [c.442]

Экспериментальное подтверждение суш,ествования циркуляции внутри движуш ейся капли было впервые получено Бондом п Ньютоном [34], которые установили, что циркуляция возникает в каплях диаметром [c.200]

Механизм капельной конденсации. Капельная конденсация происходит на плохо смачиваемых поверхностях (имеющих краевые углы большие 90°). Конденсация начинается на чрезвычайно маленьких каплях (диаметр порядка 10 м), улавливаемых впадинами на поверхности [2], Огромное число этих капель (порядка 10 /см ) образуется при переохлаждении поверхности, составляющем примерно 0,3°С. Они растут при конденсации на них самих и при слипании с соседними каплями, пока не становятся настолько большими, что отрываются, падают или уносятся от поверхности паром. Конденсация происходит на каплях, но не на небольших участках между ними. В общем теплота передается через ряд сопротивлений первым является слой неконденсирующегося газа, окружающий каплю, вторым — сама капля наконец, теплота передается через шейку в основании капли. Если имеется толстый слой активатора, то теплота должна передаваться также и через него. [c.359]

Испаряемость дизельных топлив значительно ниже испаряемости бензинов. Бензины выкипают при температуре 35...200° С, а дизельные топлива — при температуре 180—360° С. Поэтому для обеспечения своевременного превращения дизельного топлива в пар его в процессе впрыскивания в камеру сгорания распыливают в мельчайшие капли (диаметром 0,005—0,006 мм). При этом поверхность топлива увеличивается в сотни тысяч раз, в результате чего топливо быстро и полностью испаряется. [c.14]

Для вычисления коэффициентов массопередачи в каплях диаметром 0,07- -0,3 см может быть использована циркуляционная модель массопередачи (Ке = 1- -300). На рис. 11.13 и 11.14 приведены результаты сопоставления величин А , вычисленных по формуле Кронига и Бринка (11.38), с экспериментальными данными работ [22, 47, 92-113]. [c.218]

Рис. 11.16. Корреляция данных по массопередаче в каплях диаметром 0,28— 0,8 см

С термодинамической точки зрения эмульсия есть двухфазная система с дисперсной фазой, содержащей микроскопические капли диаметром 0,1—100 мкм. Такие дисперсии никогда не являются полностью устойчивыми из-за того, что поверхность раздела между фазами обладает свободной энергией при соединении двух капель происходит уменьшение межфазной поверхности. Следовательно, коалесценция капель — это самопроизвольный процесс, в то время как эмульгирование требует затраты работы. Самопроизвольное эмульгирование наблюдается только в определенных системах, где две фазы предварительно взаимно ненасыщенны. Работа, необходимая для увеличения межфазной поверхности, черпается из свободной энергии смешения за счет массопереноса (см. гл. I). Истинно стабильные растворы, содержащие коллоидные мицеллы, не должны классифицироваться как эмульсии, так как они не имеют термодинамической фазы, которая может существовать отдельно. [c.75]

II Бринка удовлетворительно описывает процесс теплопередачи в каплях диаметром до 0,8—0,9 см [112, ИЗ]. Результаты сопоставления экспериментальных величин [47, 112, 113] с теоретической кривой Кронига и Бринка приведены на рпс. 11.17. [c.222]

Для расчета коэффициентов теп-ло- и массопередачи в этом случае могут использоваться теоретические и полуэмпирические соотношения, которые даны в гл. 11 и 12. На рис. 13.1 проведено сопоставление экспериментальных значений коэффициентов массопередачи в каплях диаметром до [c.248]

Сначала наблюдается распределение капелек воды вдоль силовых линий поля. На кинокадрах, снятых через 0,3 с после подачи напряжения к электродам, отчетливо видны цепочки, идущие от прямого электрода и сходящиеся на кончике выступа фигурного электрода. Затем вследствие слияния ряда смежных капелек появляются отдельные более крупные капли. Эти капли уже видны на кадрах, полученных через 0,5 с после создания поля. Начиная с кадров, снятых после истечения 0,6-0,8 с наблюдается смещение капель в сторону кончика выступа фигурного электрода. После 0,9-1,0 с заметно скопление капель около кончика выступа, а спустя 1,5-2,0 с у кончика видны совсем крупные капли, диаметром порядка 150 мкм, которые с течением времени (после 5 и 7 с) становятся еще крупнее, поскольку сливаются с другими каплями их размер достигает 250 мкм. Следовательно, скорость слияния капель в неоднородном поле значительно выше, чем в однородном. [c.59]

Струя топлива, проходящая с большой, скоростью, разбивается на капли диаметром порядка б—120.микрон с преобладающим количеством капель диаметром 20—25 микрон. При условиях, существующих в быстроходном двигателе, эти капли должны испаряться в течение 0,6—2 миллисекунд. Смешивание топлива с воздухом происходит в результате относительного движения между, испаряющимися каплями топлива и воздухом. [c.118]

Интегрируя уравнение (11-197) в пределах от г (для поверх- ности жидкости) до Н (радиус центрифуги), получим время, необ ходимое для осаждения твердой частицы (или капли) диаметром на стенке [c.159]

В течение этого времени твердые частицы (или капли) диаметром будут удалены полностью, частицы же меньшего размера осядут на стенке (аналогично циклону). [c.159]

Капля диаметром й (пло- Чистый газ [c.189]

Скрубберы Вентури. Для тонкой очистки газов от высокодисперсной пыли применяют струйные турбулентные газопромыватели — скрубберы Вентури (рис. У-48). Запыленный газ через конфузор 1 трубы Вентури (см. стр. 60) попадает в горловину 2, где его скорость достигает 60—150 м сек. Через отверстня 3 под избыточным давлением 30—100 /сн/ж (0,3—I ат) в горловину вводится жидкость, которая, сталкиваясь с газовым потоком, распыляется на мелкие капли (диаметром —10 мкм). При соударениях с частицами пыли капли, поглощая их, укрупняются. Эти капли вместе с газом проходят через диффузор 4, где скорость потока снижается до 20—25 м сек, й попадают в циклонный сепаратор 5. В циклоне скорость газожидкостной смеси уменьшается до 4—5 м сек, капли под действием центробежной силы отделяются от газа и вместе со шламом удаляются в отстойник 6. В последнем вода отделяется от шлама и вновь подается насосом 7 в скруббер. [c.238]

С различными исходными средними размерами капель, расхождения в вязкости наблюдались при любом размере. Чем короче период старения, тем выше вязкость. Аналогично этому свежая эмульсия с данным средним размером капель всегда имела более высокую вязкость, чем эмульсия, достигшая того же размера после старения. Все свежие эмульсии содержали капли диаметром < 0,5 мкм, которые исчезали в течение первых 50—60 ч старения. Наблюдаемые расхождения в вязкости при любом выбранном среднем размере капель вызваны различиями в концентрации мелких капель. Эмульсия, достигшая узкого распределения размеров капель путем старения, содержала меньшее число частиц с диаметром -< 0,5 мкм, чем свежеприготовленная эмульсия с тем же средним размером. Когда [c.307]

Содержание воды в эмульсии, % Расстояние между каплями диаметра Уменьшение силы притяжения (по сравнению с эмульсией с 5% воды) [c.22]

Основой полярографического метода является ртутный капельный электрод (рис. 75). Он состоит из длинного узкого капилляра, на конце которого периодически образуются и отрываются небольшие ртутные капли (диаметром около 1—2 мм). Поляризация капли осуществляется относительно большого ртутного электрода на дне ячейки, а потенциал измеряется по отношению к постоянному электроду сравнения (обычно это нормальный или насыщенный каломельный электрод). Ток в цепи капельного электрода оказывается функцией времени. Поэтому при измерениях ток усредняют по периоду капанья электрода. Зависимость среднего тока / от потенциала Е называется поляро- [c.179]

Рис, 82, Положения ие всплывающей в капилляре капли, диаметр которой меньше диаметра капилляра. [c.154]

Толщину пленки измеряли на профилографе по величине уступа, получающегося в результате экранирования части поверхности подложки во время напыления. Точность измерения составляла 50 А. Эти результаты измерений толщин сопоставляли с измерениями на интерферометре Линника И-10 примерно с той же ошибкой. С удовлетворительной точностью такими способами можно было измерять толщины пленок выше 500 А. Толщины пленок в интервале О—500 А рассчитывали по толщинам более толстых пленок, являющихся стандартом и полученных путем помещения подложки при напылении на более близком расстоянии от источника испарения металла. Предполагалось, что источник испарения точечный, так как испарение происходило из сферической капли диаметром 3—6 мм, а напыляемый образец находился на расстоянии не ближе 50 мм,. и толщина осаждаемых пленок обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника. [c.16]

Различие в составах жидкой и паровой фаз обычно возрастает с понижением температуры и давления при низких температурах пары богаче легкими фракциями. Давление насыщенных паров над криволинейной поверхностью несколько выше, чем над плоской. Однако влияние кривизны поверхности испарения на давление насыщенных паров не очень значительно. Например, давление насыщенного пара у поверхности капли диаметром 0,3 мм на 3 % выше, чем над плоской поверхностью. [c.30]

F = я 4 — площадь миделевого сечения капли т — масса капли диаметром d [c.20]

Чем больше диаметр капель, тем меньше коэффициент массопередачи. Исследованные распылительные колонны имели коэффициенты массопередачи порядка от 1 кг-мол м -час (в колоннах с каплями диаметром до 10 мм) до 60 кг-мол м" час (с каплями диаметром 1 3 мм). Распылительные колонны применяются в промышленности, однако они имеют весьма низкие пределы нагрузки, так как увеличение скорости потоков в них приводит к рециркуляции дисперсной фазы. Их эффективность сравнительно ма.. (а, поэтому в последнее время эти колонны вытесняются другими, более совершенными, экстракционными аппаратами. [c.631]

Все величины, входящие в числитель ki, в процессе измерения остаются постоянными, поэтому за время т -f Ат на весы попадают капли диаметра 4- Ad . Измерив их вес через определенные промежутки времени и определив по (6. 9) диаметры упавших на весы за это время капель, можно получить весовую кривую распределения капель по размерам. Аналогичный метод в дисперсионном анализе получил название седиментометрического [245, 246, 2471. [c.253]

Рассмотренный вьпие нестационарный механизм переноса с развитой циркуляцией жидкости внутри капли удовлетворительно описывает массо- и теплообмен в каплях диаметром 0,5 - 3 мм. Для больших капель может наблюдаться интенсивное перемешивание жидкости внутри капли. В работе Хандлоса и Барона [259] дан вьшод уравнения диффузии для случая, когда движение жидкости в капле носит турбулентный характер. [c.191]

Скорость движения бензольной капли диаметром 2,8 - 10 м в воде, рас-считаная по рис. 1.8, равна и=0,075 м/с. Критерий Рейнольдса Ке=210, критерий Пекле Ре=мг//0, =2 06- 10 . [c.276]

При многоярусном расположении форсунок расстояние между ярусами / = 2,5-1-3,0 м можно считать достаточным, так как время полета каиель факела [128] при обычно применяемых напорах Я= 154-25 м прн этом достаточно велико. Так, ио данным работы [39] при абсорбции хорошо растворимых газов (Яf) время т практически полного насыщения одной капли диаметром 2 мм составляет 0,1 с. По данным работы [7], увеличение / между ярусами форсунок охладительных градирен более 3,5—4 м не дало заметного эффекта, так как основная доля передачи тепла приходится на участок формирования факела капель вблизи сопла форсунки. Применение сдвоенных форсунок в одном или нескольких ярусах орошения башни (см. рпс. 66, а, л одна форсунка факелом вверх, другая — факелом вниз) позволяет увеличить степень заполнения реакционного объема аииарата, причем междуярусное расстояние можно ие изменять, поскольку с учетом дивергенции траектории иолета каиель взаимного наложения факелов можно не опасаться. [c.208]

В случае очень больших капель хорошее совпадение с данными эксперимента дает формула Хандлоса и Барона (11.57), корректность которой для расчета массопередачи в каплях диаметром > >0,8 см проверялась в работе [114]. Для случая массопередачи в каплях меньшего размера (d 0,8 см) величины, вычисленные по формуле (11.57), сильно отличаются от экспериментальных данных [95, 100]. Хорошие результаты дает использование для расчета [c.219]

Процесс совершенствования турбин продолжается ив XX в. Наибольшее значение имело изобретение Виктора Каплана (Чехословакия), который в 1913 г. предложил систему поворотно-лопастной турбины с двойным регулированием, позволяющую улучшить энергетические показатели, и и 1917 г. получил на нее патент. Первая поворотно-лопастная турбина Каплана диаметром 0,6 м была пущена 26 марта 1919 г. на установке в Велме (напор [c.59]

Следует подчеркнуть, что в обш ем случае формулы, полученные для расчета скорости массопередачи, пригодны и для расчета скорости теплопередачи. Естественно, что в этом случае коэффициент молекулярной диффузии должен быть заменен коэффициентом молекулярной температуропроводности. Однако величина последнего намного выше величины коэффициента молекулярной диффузии. Это изменяет соотношение между величиной диффузионных и конвективных потоков и, как следствие, меняет границы применимости физических моделей переноса. Так, чисто диффузионный механизм теплопередачи имеет место в каплях диаметром до 0,1 см. Формула для расчета скорости теплопередачи, аналогичная формуле Ньюмена для массопередачи, была получена Гробером [116]. Формула Кронига [c.221]

Из опубликованной литературы видно, что очень трудно получить прямоугольные неискривленные стеклянные полосы. Скорости газа в таком скруббере составляют 30—35 м/с, а перепад давления— 870—1370 Па. При более высоких скоростях наблюдается повторный захват частиц, при меньщих скоростях —уменьшение эффективности улавливания. Эффективность скруббера Кальдера— Фокса составляет 90—97%, при этом улавливаются капли диаметром 2—2,5 мкм. [c.235]

Объем капли диаметром й равен объему отрезка струи длиною 1стр и диаметром Остр [c.183]

Уравнения (IV.215) —(IV.218), которые определяют в разных формах вязкость концентрированных эмульсий, также не содержат выражений, отражающих влияние размера каиель. Поэтому не удивительно, что для гипотетических констант в этих уравнениях, наиример коэффициента гидратации, сообщались различные величины в одном случае они относились к эмульсиям, в которых размер капель был иногда < 10 мкм, в другом — к эмульсиям такого широкого распределения размеров, что включались капли диаметром 20-340 мкм (Сибри, 1930, 1931). [c.274]

Карбюратор - это основной агрегат топливной системы бензинового двигателя, в котором образуется рабочая смесь, регулируется ее объем в за-висимосги от режима работы двигателя. Атмосферный воздух через воздушный филыр поступает в диффузор, куда подается беизин из поплавковой камеры через жиклер. Скорость воздушного потока в диффузоре достигает 100-150 м/с. При этом давление в диффузоре снижается. Происходит дробление струи бензина на мелкие капли (диаметром О, -0,2 мм) и интенсивное [c.111]

В полярографическом методе применяется ртутный капельный электрод (рис. Vni.6). Он состоит из длинного узкого капилляра на конце которого периодически образуются и отрываются небольшие ртутные капли (диаметром около 1—2 мм). Поляризация капли осуществляется относительно большого ртутного электрода на дне ячейки, а потенциал измеряется по отношению к постоянному электроду сравнения (обычно это нормальный или насыщенный каломельный электрод). Ток в цепи капельного электрода оказывается функцией времени. Поэтому при измерениях ток усредняют по периоду капанья электрода. Зависимость среднего тока I от потенциала Е называется п о л я р о г р а м м о й. Полярографический метод был предложен в 1922 г. Я- Гейровским. В дальнейшем этот метод многократно видоизменялся и получил очень широкое распространение. [c.212]

Наждая капля, диаметр которой измерен, отдгечается вертикальной чертой в третьем столбце соответствующей строчки таблицы. [c.24]

Капли диаметром несколько меньшим, чем диаметр капилляра, из-за неодинаковой упругости водной прослойки отталкиваются к той части стенки, где упругость прослойки наименьшая. В этом случае капли приобретают форму, определяемую упругостью окружающей прослойки электролита. Исходя из этого, можно сделать вывод, что наиболее вероятная форма капель в порах шнуркооб-разкая, с изменяющимся по длине сечением шнурка . Чем меньше диаметр поровых каналов, тем больше вероятность шнурко-образиого расположения углеводородной жидкости в поровом пространстве, если она представлена дисперсной фазой. [c.155]

Зависимость коэффициента сопротивления сферических частиц от числа Рейнольдса хорошо изучена и широко представлена в литературе. Расчеты равновесной скорости падения капель проведены для температуры газа 1 400° С, когда плотность газа составляет 0,21 кг1м , а кинематическая вязкость — 2,7 10- м /сек. Равновесные условия движения капель в горячем газе приведены в табл. 3-10. Сопоставляя значения равновесной скорости падения капель диаметром 2 мм и выше со средней направленной вверх скоростью движения газа в топках паровых котлов, равной 10—15 м/сек, нетрудно убедиться, что значения этих противоположно направленных скоростей оказываются весьма близкими. Это значит, что капли диаметром 2—3 мм практически не будут увлекаться газовым потоком в направлении его поступательного движения. Если бы такие капли не выгорали, то время их пребывания в топке могло быть сколь угодно большим. В действительности же по мере выгорания крупные капли будут увлекаться газовым потоком и скорость их. все время будет увеличиваться, пока она, наконец, не приблизится к скорости потока [Л. 3-57]. [c.145]

На рис. 3 приведены кривые, характеризующие изменение параметра Не во времени для капель диаметром 200, 100 и 50 мк, движущихся с начальной скоростью = 180 м сек в воздухе, температура и давление которого соответственно равны 1000° С и 1 кПсм . Из зависимости Ке = / (т) следует, что величина Ке резко уменьшается с течением времени. Особенно заметно это падение для капель малого диаметра. Так, например, для капли диаметром 50 мк уже через 1 мсек после ее вылета из сопла форсунки величина Ке становится равной —10, тогда как соответствующее значение для капли диаметром 100 мк реализуется [c.18]

Рассмотрев условия движения капли топлива и условия ее нагрева, можно сделать заключение о том, что процесс прогрева малых движущихся капель протекает в области малых значений Ке, т. е. при условиях, незначительно отличающихся от условий прогрева неподвижных капель. Крупные капли диаметром 200 мк и более свою относительную скорость сохраняют в течение более длительного времени, вследствие чего интенсивность их йрогрева увеличивается в 2—4 раза по сравнению с неподвижной каплей того же диаметра. [c.19]

По мере удаления от форсунки будет изменяться масса факела. Например, прн Хц = 0,6 м = 60 м1сек) все капли диаметром меньше 275 мк потеряют свою осевую скорость и под действием силы тяжести осядут вниз (см. рис. 62), следовательно, масса топлива, проходящего через сечение топки на расстоянии д ,-, будет меньше, чем около сопла форсунки. Вес капель каждого [c.140]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология