Излучательная относительная

В основу практических расчетов лучеиспускания газов положен закон четвертой степени абсолютной температуры, хотя газы не подчиняются точно этому закону. Такое допущение условно, но оно упрощает расчеты. Для уточнения затем вводится поправка на относительную излучательную способность газа, определяемая экспериментально. [c.142]

Относительная излучательная способность или степень черноты газа Ёз определяется как отношение лучеиспускательной способности газа Е ккал мЧас к лучеиспускательной способности абсолютно черного тела о ккал/м час при температуре газа Т, т. е. [c.142]

Здесь е — степень черноты тела или относительная излучательная способ ность различных поверхностей. [c.593]

Флуориметрический метод анализа основан на возбуждении электронных спектров испускания молекул определяемого вещества при внешнем УФ-облучении и измерении интенсивности нх фотолюминесценции. Для возникновения явления люминесценции молекулы вещества необходимо перевести из основного состояния в возбужденное с длительностью его существования, достаточной для осуществления излучательного электронного перехода из возбужденного состояния в основное. Это возможно для молекул с относительно устойчивым возбужденным состоянием. [c.94]

Излучательная способность изменяется с Tg при фиксированном Рд1,благодаря изменению распределения Планка относительно фиксированной спектральной структуры полос поглощения, а также из-за уменьшения числа молекул при повышенных температурах. [c.253]

Отношение е = С/Сд, которое и меняется в пределах 0—1, называется относительной излучательной способностью, или степенью черноты тела. С введением понятия степень черноты тела закон теплового излучения серых тел (6.24) целесообразно выражать так [c.128]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Зависимость флуоресценции от температуры. В отсутствие тушителей эффективность флуоресценции фф определяется относительными скоростями излучательного процесса кф, с одной стороны, и безызлучательных процессов интеркомбинационной и внутренней йд конверсии, с другой. Скорость излучательного процесса не зависит от температуры, поэтому изменения фф отражают изменения кк и йд. Последние увеличиваются с ростом температуры, поскольку на верхние колебательные уровни состояния попадает все большая часть молекул и вероятность перехода через область пересечения потенциальных поверхностей возрастает. При пони ке-нии температуры обе константы скорости стремятся к предельным значениям, соответствующим интеркомбинационной или внутренней конверсии с самого нижнего, колебательного уровня Слабо флуоресцирующее вещество может стать при низкой температуре сильно флуоресцирующим. Зависимость выхода флуоресценции от температуры можно представить уравнением [c.62]

Эффективность пересечения двух электронных состояний может быть настолько низкой, что в этом случае предиссоциация не приводит к уменьшению интенсивности полос испускания. Даже в отсутствие таких процессов, как физическое тушение, излучательные потери приводят к тому, что большинство возбужденных частиц не претерпевает химических превращений. Такая низкая эффективность внутримолекулярного обмена энергией для двух пересекающихся состояний обычно возникает при действии запрещения безызлучательного перехода. Существуют, однако, ситуации, когда эффективность безызлучательного перехода зависит от внешних условий. Столкновения с другими частицами, наличие электрического или магнитного поля могут приводить к снятию запрета на оптические переходы. Подобное явное нарушение правил отбора наблюдается и для безызлучательных переходов — правила действуют лишь для невозмущенных молекул. Увеличение вероятности пересечения соответствующих состояний приводит К увеличению относительного вклада предиссоциации, так как молекула возмущена влиянием внешних воздействий. Предиссоциация, эффективно протекающая лишь при наличии некоторого внешнего возмущения, называется индуцированной. [c.54]

Ступенчатая столкновительная релаксация колебательных возбуждений является относительно эффективным процессом, сечения рассеяния для одноквантовой дезактивации лежат в пределах 1—100% от газокинетических сечений для многих тушащих газов. Поэтому резонансная флуоресценция не наблюдается при давлениях, для которых кинетическая частота столкновения существенно превышает скорость спонтанной эмиссии например, для Л 10 с наблюдение резонансного излучения ограничивается давлениями ниже 1 мм рт. ст. (или меньше, если Л<10 с ). Нижние колебательные уровни верхнего электронного состояния заселяются переходами с уровня V, заселяемого поглощением, и при умеренных давлениях, при которых излучательные процессы и процессы тушения за счет колебательной релаксации еще конкурируют, излучение будет происходить со всех колебательных уровней верхнего состояния вплоть до V. Например, спектр флуоресценции МОг при низких давлениях, хотя его отдельные линии и не разрешаются, по мере возрастания давления в системе все более сдвигается в длинноволновую область. [c.93]

Важно отметить, что в отличие от мазутного факела после заверщения процессов горения продукты горения пылевидного топлива обладают еще относительно высокой излучательной способностью ввиду наличия в них взвешенных частиц золы. Степень черноты продуктов горения, содержащих зольные частицы, зависит от формы и размеров частиц, что определяется природой топлива и тонкостью помола, от температуры частиц, количества частиц золы в продуктах горения (С, Г/м ) толщины слоя газов (6, м). Согласно последним данным [131], параметр Сб (Г1м ) хорошо отражает совместное влияние двух последних факторов. Например, для золы печорского угля при температуре 700—900 , среднем диаметре частиц золы порядка =31,9 1 и значении С5 = 5,0 Г/м значение г =0,3 при 1 = 14,7 1 и С6 = 5,0 Г/м 8п = 0,66. Как карбюратор пылевидное топливо уступает жидкому топливу вследствие большего размера углеродистых частиц (для пылевидного топлива этот размер обычно составляет 20—100 ц). При одном и том же весе углеродистого вещества в пламени углеродистые частицы из жидкого топлива, вследствие их меньшего диаметра, имеют общую поверхность, примерно в 100 000 раз большую, чем соответствующие частицы пылевидного топлива. Поэтому для получения одинаковой светимости пламени расход пылевидного карбюратора должен быть значительно больше, чем жидкого учитывая это обстоятельство, приходится считаться с влиянием зольных частиц на службу огнеупоров кладки. [c.212]

Кривые на рис. 118, подтверждаемые данными практики, показывают, что величина диаметра факела оказывает существенное влияние на устойчивость факела с термической стороны. Тонкие факелы могут быть устойчивыми даже при относительно не-больщих тепловыделениях в них, что объясняется малой излучательной способностью таких факелов. По мере увеличения диаметра факела растет его излучательная способность ((Тп), но вместе с тем относительно уменьщается его внешняя излучающая поверхность. [c.217]

Отнощение коэффициента излучения серого тела к коэффициенту излучения абсолютно черного тела при той же температуре носит название относительной излучательной способности или степени черноты тела [c.294]

Температура вертикальной пластины на 30 °С выше температуры окружающего воздуха, равной 20 С. Если относительная излучательная способность пластины 0,8, сравним ли радиационный теплообмен с конвективным. Повторить расчет для случая, когда превышение температуры составляет 150 °С. Предполагается, что излучение полностью поглощается в окружающей среде (абсолютно черное тело при О К). [c.171]

На рис. 17.6.2 показано изменение градиента температуры газа на границе раздела твердая поверхность—-газ в зависимости от оптической толщины Тд пограничного слоя при различных значениях относительной излучательной способности поверхности [c.487]

Расшифровка интерферограммы. Определим долю теплового потока вследствие излучения в сравнении с долей теплового потока вследствие теплопроводности. Доля, обусловленная излучением, обычно зависит от спектра инфракрасного поглощения жидкости, ширины слоя ()g и относительной излучательной сиособ-ности е,- ограничивающих жидкость стенок. [c.216]

Рис. 13-11. Относительная излучательная способность материалов в различных направлениях [Л. 382].

ТАБЛИЦА п-ia ОТНОСИТЕЛЬНАЯ ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ В НОРМАЛЬНОМ НАПРАВЛЕНИИ К ПОВЕРХНОСТИ И ОБЩАЯ ПОЛУСФЕРИЧЕСКАЯ ОТНОСИТЕЛЬНАЯ ИЗЛУЧАТЕЛЬНАЯ СПОСОБНОСТЬ ДЛЯ РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ t (по результатам измерений Е. ШМидта и Э. Эккерта) [c.634]

Суммарная относительная излучательная способность в (7) (степень черноты) нормального излучения различных материалов [c.532]

Если интенсивность излучения поверхности подчиняется закону Ламберта, то относительная излучательная способность в определенном направлении определяется как [c.86]

Радиационная составляющая Оценки радиационной составляющей представляют наибольшую трудность. Излучение определяет передачу теплоты в режиме переноса теплоты частицами, и этот эффект тем заметней, чем больше размеры частиц, потому что поверхность теплообмена получает энергию излучением со всей видимой поверхности частиц. Относительно меньшее количество теплоты передается теплопроводностью от частиц к теплопередающей поверхности через короткий газовый промежуток, расположенный вблизи точки контакта [1]. Хотя частицы, используемые в высокотемпературных псевдоожиженных слоях, вероятно, должны быть сделаны нз огнеупорного материала и поэтому должны обладать низкой излучательнон способностью, эффективная излучательная способность частиц в объеме слоя, так же как и видимая на поверхности слоя, отличается от излуча-тельной способности отдельной изолированной частицы. В (10J представлещл измеренные величины излучательной способности (табл. 1), которые в 111) оценены как заниженные на 10—20%. [c.448]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

В настоящее время основными потребителями молибдена и вольфрама являются электровакуумная, электротехническая и химическая промышленность. Молибден используют в качестве нагревателей высокотемпературных (до 1500 "С) печей сопротивления, работающих в восстановительной (водород) атмосфере, а также для теплозащитных экранов вакуумных печей и в испарительных установках. Высокая тугоплавкость и малая летучесть вольфрама дают возможность применить его для изготовления нитей ламп накаливания, катодов радиоламп и рентгеновских трубок. Долговечность ламп накаливания и нх излучательную способность удается значительно повысить путем введения в баллон лампы небольших количеств иода. Эффект при этом достигается за счет протекания обратимой реакции причем иод, реагируя с испарившимся вольфрамом на относительно холодной внутренней поверхности баллона, образует летучий который разлагается на раскаленной нити, регенерируя испарившийся вольфрам. В связи с этим удается существенно повысить температуру нити, а следовательно, ее светимость и одновременно увеличть ресурс лампы. [c.349]

Рис. 17.6,2. Зависимость температурного градиента на стенке от оптической толщины пограничного слоя тб и относительной излучательной способности поверхности е . (С разрешения авторов работы [5]. 1972, ambridge University Press.)

Результат расшифровки интерферограммы для слоя четыреххлористого углерода представлен на фиг. 83. Высота слоя равна 15 мм. Обе стенки имеют одинаковую относительную излучательную способность е, = 0,05. Отношение тепловых потоков вследствие теплопроводности дс Яап = Ьт1Ь равно единице в средней части слоя и достигает максимального значения у стенки. (В рассматриваемом примере г [c.217]

Это и есть математическое выражение закона Кирхгофа. Другими словами, отношение излучательной способности е любого тела, к излучателыной способности абсолютно черного тела лри той же температуре равно поглощательной опособ ности первого тела. Отношение излуча-телиной способности любого тела к излучательной способности абсолютного черного тела с той же температурой называется относительной излуч а т е л ь н о й способностью или степенью черноты тела е. [c.440]

И величины 8 в направлении нормали к поверхности. Некоторые теоретические данные относительно соотношения этих двух излучательных способностей будут приведены ниже. Кривые распределения Э нергйи на рис. 13-11 и 13-12 могут быть истол КО Ва Ны по-другому. Яркость, при которой излучающая поверхность воспринимается глазом, зависит от потока излучения, испускаемого единицей поверхности излучающего тела. Соответственно видимая яркость Ь определяется как количество излучения, испускаемого в единицу времени с поверхности, деленное на площадь ее [c.462]

Некоторые соображения относительно обратного положения, гфи ведены в разделе Хоттела в книге М к Адамса [Л. 2 58]. Для более точного определения поглощательных способностей и коэффициентов пропускания слоя единичной толщины понадобилось бы знание моиохроматиче-ских излучательных способностей. [c.474]

Это уравнение дает возможность рассчитать лучистый теплообмен между двумя произвольно ориентированными элементами поверхностей. Для поверхностей, величина которых не совсем мала по сравнению с расстоянием между ними, количество передаваемого тепла определяется путем интегрирования. Для упрощения расчетов полезно ввести новое понятие, а именно угловой коэффициент F. Угловой коэффициент df -2 элемента dA относительно элемента dA равен количеству тепла dQb jdAu излучаемого единицей поверхности элемента dAi к элементу Лг, деленному на излучательную способность вы элемента dAi. Но < в1 = лг бп1. Из уравнений (14-1) и, (il4-2) получим [c.483]

Существуют в основном три способа размещения пробы относительно весов и печи (рис. 7.5-3), каждый из которых имеет свои преимущества и недостатки. Во всех случаях важно, чтобы проба находилась в однородной температурной зоне печи и чтобы механизм весов был защищен от излучательного нагрева и агрессивных газов, как выделяюшд1хся из пробы, так и используемых в качестве реакщюнной атмосферы. Коммерческие термовесы предполагают использование инертной (азот или аргон) или окислительной (воздух или кислород) атмосферы, но лишь очень немногие сконструированы для работы с агрессивными или химически активными атмосферами, напрнмер хлором или диоксидом серы. [c.470]

Для возникновения явления люминесценции молекулы вещества необходимо перевести из основного состояния в возбужденное с длительноотью его существования, достаточной для осуществления излучательного злек-тронного перехода из возбужденного состояния в основное. Это имеет место для молекул с относительно устойчивым возбужденным состоянием. [c.27]

Наиболее традиционный способ определения вероятностей переходов основан на измерении относительных интенсивностей линий с общим верхним (при измерениях эмиссии) или нижним (при измерениях поглощения) уровнем в сочетании с определегшем излучательного времени жизни возбужденных атомных состояний. Применяются также метод крюков , основанный на связи силы осциллятора с показателем преломления вблизи центра линии поглощения (аномальная дисперсия), а также полуэмпирические расчеты различной степени сложности. Между вероятностью перехода силой осциллятора и силой перехода 5 для дипольного излучения имеется однозначное соответствие. Коэффициенты перехода от одного параметра к другому даны в табл. 14.7. [c.355]

Наилучшие результаты радиоволновая дефектоскопия дает в сочетании с анализом динамики изменения сигнала модуляционный анализ). Такая возможность представляется особенно существенной при учете характера относительного перемещения контролируемого объекта и излучательно-приемного устройства, создаваемого сканирующим устройством или перемещающими механизмами (вращение, поступательное или колебательное движение и т. д.). При периодическом прохождении дефекта в зоне чувствительности излучательно-приемного устройства возможно использование спектральных методов анализа, существенно повышающих достоверность обнаружения дефектов. В случае одноразового прохождения дефекта сквозь зону контроля (когда контролируемый объект движется поступательно) целесообразно расположить комплекты излучающих и приемных устройств в направлении движения, что позволит получить сигнал о дефекте дважды — при прохождении первого комплекта и второго. С учетом скорости движения это позволит повысить достоверность контроля за счет корреляционного анализа огибающих СВЧ-сигналов. Радиоволновые дефектоскопы могут быть построены на базе одной антенны в качестве излучающей и приемной (однозондовая схема) или двух антенн (двухзондовая схема). В качестве антенны используют [1] рупоры, диэлектрические согласующие пластины, петлевые диэлектрические волноводы (поверхностные волны) и др. Для дефектоскопии эффективно применение двух антенн, повернутых относительно плоскости поляризации на 90° и реализующих поляризационный метод. [c.145]

В наибольшей степени результаты ТК зависят от уровня структурных шумов, создаваемых объектом контроля. Эти шумы возникают вследствие как поверхностных, так и объемных флуктуаций физических свойств материалов. Объемные неоднородности, как правило, не столь важны, тем более, что в их качестве могут выступать сами искомые дефекты. Наибольшие неприятности в процедурах пассивного и активного ТК доставляют поверхностные флуктуации излучательно-поглощательных свойств объекта контроля, которые могут изменяться в пространстве, времени и по спектру. Амплитуду щума можно выражать в температуре, однако более предпочтительны относительные единицы, которые в меньшей степени зависят от мощности нагрева. [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология