Характеристический спектр возбуждение электронами

Если анализируемой системе сообщать достаточную энергию, то электроны атомов переходят в возбужденное состояние и примерно через 10 с спонтанно возвращаются на нижележащие энергетические орбитали с эмиссией избыточной энергии в виде дискретных и характеристических для каждого вида атомов электромагнитных колебаний в видимой, ультрафиолетовой или рентгеновской областях спектра. При этом спектры носят линейчатый характер. При возбуждении валентных (оптических) электронов свободных атомов излучаемые линии расположены в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. При возбуждении электронов внутренних орбиталей атома излучаются кванты с более жесткой энергией (рентгеновское излучение). Линейчатые рентгеновские спектры могут быть получены при облучении анализируемого вещества электронами (рентгеноспектральный метод анализа или более жесткими, чем излучаемые, рентгеновскими квантами (рентгенофлуоресцентный метод анализа). [c.8]

Рис., 15. Спектр молибдена. возбужденный электронами при наиряжении 35 кв (кривая 1) и полихроматическим пучком при том же напряжении на рентгеновской трубке (Кривая 2). При возбуждении рентгеновскими лучами большая часть энергии сосредоточена в характеристических линиях, а при возбуж/де-НИ.И электронами — в непрерывном спектре

Поглощение в УФ-области является следствием возбуждения электронов в молекулах. Прочность этих связей, а следовательно, и характеристическая энергия перехода определяются природой ядер атомов, и, таким образом, длина волны, при которой происходит поглощение, является скорее свойством группы атомов, чем просто электронов. Можно ожидать, что структурные изменения в поглощающих группах будут сказываться и на характере поглощения в этом, собственно, и состоит сущность использования спектров поглощения для получения данных о структуре молекул вообще и в частности — о строении молекул асфальтенов. [c.211]

Поглощение световой энергии в видимой и ультрафиолетовой областях связано с переходом валентных о- и я-электронов, а также неспаренных (не участвующих непосредственно в образовании связей) электронов из основного состояния в состояние с более высокой энергией (переход на свободные молекулярные орбитали). Понятно, что валентные электроны, участвующие в образовании разных связей, требуют для своего возбуждения и разную энергию. Так, наибольшая энергия требуется для возбуждения электронов, участвующих в образовании ординарных связей (ст-связей), наименьшая — для электронов, участвующих в образовании ненасыщенных связей сопряженных систем. Следовательно, характеристические линии поглощения первых будут лежать в области УФ-спектра с длиной волны менее 200 нм, и для исследования такого спектра необходимы особые вакуумные спектрофотометры. Спектр поглощения молекул, содержащих сопряженные системы, будет находиться в видимой и ближней ультрафиолетовой области исследование такого спектра можно проводить на обычном лабораторном спектрофотометре. [c.199]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Поглощение в видимой н УФ-области является следствием возбуждения электронов, образующих связи между атомами. Прочность этих связей, а следовательно, и характеристическая энергия перехода определяются природой ядер атомов. Таким образом, длина волны, при которой происходит поглощение, является свойством группы атомов, которую называют хромофором. Структурные изменения, влияющие иа хромофоры, сказываются н на их поглощении. В этом состоит сущность использования спектров поглощения для получения информации о структуре молекул. [c.84]

Рентгеноспектральный анализ основан на зависимости частоты излучения характеристического спектра элемента от его атомного номера и связи между интенсивностью этих линий и числом атомов, принимающих участие в излучении. В рен гено-спектральных приборах используется главным образом измерение флуоресценции, возбужденной рентгеновским излучением в анализируемом веществе, регистрируемое соответствующим счетчиком. Для получения возбуждающего рентгеновского излучения служат рентгеновские аппараты (спектрометры, анализаторы, кванто-метры), в комплект которых входят генератор рентгеновского излучения, гониометрическое устройство с кристалл-анализаторам, детектор рентгеновского излучения, электронно-вычислительное устройство и др. (ГОСТ 15535—77). Возбуждение рентгеновской флуоресценции возможно также с помощью излучения радиоактивных изотопов ( Со, и др ). [c.236]

Всякий раз, когда для возбуждения рентгеновских спектров используются электроны, характеристические пики, используемые в качестве аналитических линий, всегда сопровождаются [c.26]

Процесс возбуждения рентгеновской флуоресценции аналогичен процессу возбуждения характеристического рентгеновского излучения электронами. Спектры рентгеновской флуоресценции содержат информацию, необходимую для анализа элементного состава веществ и материалов. При качественном анализе определяют длины волн флуоресцентных линий, а затем с помощью таблиц (см. Приложение III) устанавливают принадлежность зарегистрированных линий тем или иным элементам. [c.7]

В рентгеновских микроанализаторах пучок электронов с энергией до 40-50 кэВ бомбардирует поверхность исследуемого образца, что приводит к возбуждению рентгеновского характеристического спектра материала образца (подобно тому, как это происходит в рентгеновских трубках). По набору длин волн спектра осуществляется качественный анализ материала образца. Интенсивность линии каждого элемента пропорциональна его количеству и используется для количественного анализа элементного состава материала образца. [c.43]

Электронный спектр. Воздействие пучка рентгеновского излучения (РФЭС) или электронов (ОЭС) приводит к эмиссии электронов с поверхности образца. Электронный спектр представляет собой распределение эмитируемых электронов по кинетическим энергиям. Поскольку энергия источника возбуждения составляет единицы кэВ, то эмиссия электронов происходит с внутренних электронных уровней атома. Обычно в электронном спектре присутствует небольшое число характеристических линий. Фоновый сигнал электронного спектра формируется неупруго рассеянными электронами. Пример рентгеноэлектронного спектра приведен на рис. 11.33, а. Интенсивность оже-линий крайне мала. Устройство оже-спектрометров позволяет измерять не только спектр вторичных электронов, но и его первую производную по кинетической энергии электронов. Данный прием позволяет не только значительно повысить интенсивность линий, но и линеаризовать фоновый сигнал. На рис. 11.33, б изображен обзорный оже-электронный спектр поверхности серебра в интегральном и дифференциальном вариантах. [c.258]

Напряжение, при котором появляются линии характеристического спектра, называется напряжением возбуждения. При этом напряжении энергия летящих электронов достаточна, чтобы при соударении выбить электроны с внутренних оболочек атомов за их пределы. Такие атомы находятся в возбужденном, нестабильном состоянии. Возвращение атома в стабильное состояние происходит при переходе электронов с заполненных оболочек на свободную с испусканием квантов электромагнитного излучения. Если в атоме выбиты электроны Х-оболочки, то при возвращении его в стабильное состояние на /(-оболочку переходят электроны L-оболочки (этому переходу соответствуют /С ,- и -линии спектра) или тИ-оболочки (/(( -линии спектра). [c.6]

При неупругом взаимодействии с ядрами вещества электроны теряют энергию в кулоновском поле ядер и вызывают эмиссию рентгеновского излучения со сплошным спектром. Неупругие столкновения могут вызвать ионизацию атомов, в результате чего возникают характеристические рентгеновские лучи или Оже-электроны. Если неупругие взаимодействия происходят между первичным пучком электронов зонда и слабо связанными внешними электронами вещества, испускаются вторичные электроны, имеющие энергию не выше нескольких десятков электрон-вольт. Кроме процессов, связанных с возбуждением внутренних и валентных оболочек атома, существуют плазменное и фононное возбуждения. Первый тип возбуждения характеризуется осцилляцией свободных электронов объекта в месте прохождения первичного пучка за счет энергии последнего. Фононное возбуждение является результатом взаимодействия зонда с кристаллической решеткой, что приводит к колебаниям атомов в решетке, испусканию световых квантов и в конечном счете к локальному разогреву вещества. Время элементарного акта возбуждения электронов внутренних оболочек атома и плазменного возбуждения составляет 10 с, процесс передачи энергии решетке длится 10" °—10 с. [c.218]

Оже-электроны могут быть составной частью сложного спектра вторичных электронов, если энергия первичных электронов достаточно велика, чтобы происходило возбуждение атомов вещества мишени выбиванием электронов с одной из внутренних оболочек. Один из путей возвращения атомов из возбужденного в нормальное состояние связан с возникновением характеристических [c.572]

В рентгеновском флуоресцентном анализе используют рентгеновские спектры элементов для химического анализа веществ. Для получения спектра в качестве диспергирующего элемента применяют кристаллы или дифракционные решетки. Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Электронная бомбардировка приводит к появлению не только характеристического спектра элемента, но и достаточно интенсивного непрерывного излучения флуоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. [c.298]

При достаточно высокой энергии возбуждаются характеристические линии спектра вещества мишени и перекрывают радиацию фона. Напряжение, посредством которого электрон должен быть ускорен для придания ему достаточной энергии для удаления с внутренней орбиты, известно как критический потенциал возбуждения. В табл. 17 приведены значения для внутренних орбит некоторых элементов. При соответствующем выборе напряжения, прилагаемого к рентгеновской трубке, можно возбудить -спектр элемента, не возбуждая Я-спектра. Если электрон удален с 7 Г-орбиты, он может быть замещен электроном -орбит с испусканием -линии. Это лишает -оболочку одного электрона, и в результате испускается -линия, [c.220]

Рис. 15 иллюстрирует существенное различие между электронным и рентгеновским возбуждениями характеристических спектров. Первое из них удобно для получения спектров высокой интенсивности, но, к сожалению (это следует и из рис. 3), оно дает значительно более высокий фон, чем при возбуждении рентгеновским излучением. [c.40]

Все сказанное выше относится и к возбуждению характеристических рентгеновских лучей электронной бомбардировкой образца. При таком возбуждении всегда появляется непрерывный спектр в виде заметного и часто мешающего фона. Проведенное рассмотрение может быть распространено и на случай возбуж- [c.115]

Химические связи практически не влияют на интенсивность рентгеновских излучений, поскольку их возбуждение связано с переходами невалентных электронов. Влияние может распространяться только на тонкую структуру границ поглощения. При этом несколько меняется распределение интенсивностей, а линии характеристического спектра могут смещаться по длине волны. Эти [c.225]

Выше уже было отмечено, что для возбуждения характеристического спектра антикатода необходимо, чтобы энергия падающего фотона превышала энергию связи электрона в атоме. В этом случае поглощение антикатодом падающего излучения непрерывно возрастает по мере приближения величины энергии падающего излучения к некоторому критическому значению [c.206]

В последние годы установлено, что в твердых органических и полу-органических системах наблюдается высокая электронная проводимость. Этими системами являются твердые донорно-акцепторные комплексы, которые в растворе дают характеристический спектр переноса заряда. Перенос заряда первоначально постулировался Малликеном [119] для объяснения поведения иода в различных растворителях. Подробное рассмотрение теории переноса заряда не входит в задачу этой главы, однако следует отметить, что основой теории является предположение о существовании очень слабо ионного основного и сильно ионного возбужденного состояний комплексов. Именно переходы между этими двумя состояниями обусловливают цвет растворов иода, изменяющийся от фиолетового в цикло-гексане до темно-коричневого в бензоле. Позже эта теория была применена ко многим другим комплексам в растворе. Очень серьезный обзор работ в этой области опубликован Мак-Глинном [109]. [c.47]

Функции возбуждения. Знание функции возбуждения для реакции образования исследуемого изотопа может оказаться полезным при выяснении типа этой реакции по аналогии со сходными функциями возбуждения известных реакций. При более высоких энергиях бомбардирующих частиц этот метод становится особенно важным продолжением метода перекрестных бомбардировок. Так, например, знание функций возбуждения оказалось чрезвычайно полезным при расшифровке исключительно сложного спектра конверсионных электронов изотопов ртути, образующихся из золота при облучении протонами высоких энергий. Было установлено, что различные электронные. пинии с характеристическими энергиями и периодами полураспада образуют три группы. Эти группы достигают максимальной интенсивности при энергии протонов соответственно 54,63 и 72 Мэв, причем соответствующие пороговые значения равны 35,45 и 55 Мэв. На этом основании можно считать, что к образованию радиоактивных продуктов ведут следующие три реакции (р, Ъп), (р, бге) и (р, Тп), а массовые числа этих продуктов (включая не только изотопы ртути, но и дочерние золото и платину) равны 193, 192 и 191. [c.440]

При неупругих взаимодействиях часть кинетической энергии падающих электронов превращается в потенциальную энергию в результате возбуждения электронных или колебательных уровней атомов мишени. При низких энергиях (порядка электронвольт) доминируют неупругие процессы возбуждения колебательных уровней и плазмонов. При более высоких энергиях (килоэлектронвольты) энергетические потери электронов, проходящих через вещество, обусловлены в основном ионизацией и возбуждением плазмонов. Возбуждение колебаний и плазмонов и ионизация приводят к дискретным потерям энергии и, следовательно, к четким полосам поглощения в энергетическом спектре исходно моноэнергетического электронного пучка. Эти процессы лежат в основе спектроскопии характеристических потерь энергии прошедших электронов (СПЭПЭ). [c.328]

По фотоэлектронному спектру Is линии углерода с участком спектра, соответствующего спектру характеристических потерь энергии электронов (потери в области энергий до 40eV) можно определить энергии возбуждения коллективных (плазменных) колебаний и одночастичных (межзонных и экситонных) переходов. Используя преобразование Крамерса-Кронига можно выделить из функции потерь спектр одночастичных возбуждений, который является комбинированной плотностью состояний (свертка валентной зоны с зоной проводимости). Спектр одночастичных возбуждений в линейно-цепочечном углероде имеет узкий пик экситонного поглощения, интенсивность которого напрямую связана с качеством кристалла (с отсутствием межцепочечных сшивок). [c.202]

В первом случае поглощение сопровождается либо переходом электронов внутри электронной оболочки активатора на более высокие энергетические уровни, либо полным отрывом электрона от активатора и переходом активатора ионизованное состояние (образуется дырка ). Во втором случае, при поглощении энергии основой, в основном веществе образуются дырки и электроны. Дырки могут мигрировать по кристаллу и локализоваться на центрах люминесценции. Излучение происходит в результате возвращения электронов на более низкие (исходные) энергетические уровни Или при воссоединении (рекомбинации) электрона с ионизованным центром (дыркой). Люминофоры, в которых люминесценция (поглощение и излучение энергии) связана с электронными переходами в пределах люминесцентного центра, получили название характеристических. Активаторами в таких люминофорах являются ионы переходных и редкоземельных элементов, а также ртутеподобные ионы. Кри- еталлическая решетка основы, как правило, мало влияет на электронные переходы внутри центра, поэтому спектры возбуждения и люминесценции в основном определяются природой активатора. [c.5]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Собственное характеристическое светопоглощение анализируемою вещества возникает вследствие его электронного возбуждения — перехода из основного (невозбужденного) электронного состояния в одно из возбужденных электронных состояний. При комнатной температуре вещество находится обычно в основном электронном состоянии. Поглощ.ш энергию падающего света (т. е. светового луча, проходящего через кювету с анализируемым раствором) при огфеделенной длине волны, вещество энергетически возбуждается и переходит в более высоко лежащее (i ю энергии) электронное состояние, время жизни которого очень мало. Энергия таких электронных переходов соответствует энергии электромагнитного излучения УВИ-области, поэтому электронные спектры поглощения большинства веществ наблюдают в этом спектральном участке. [c.525]

Природа основных и возбужденных электронных состояний различных химических соединений различна и специфична для эт1пс соединений (здесь она не рассматривается), поэтому разные химические соединения в общем случае поглощают свет при разных длинах волн, характерных для каждого соединения. Если родственные соединения содержат одинаковые структурные фрагменты — хромофоры (например, одинаковые ароматические или гетероциклы, функциональные фуппы, ионы и т. д.), то в их электронных спектрах поглоще 1ия наблюдаются полос<.1, обусловленные поглощением хромог оров и расположенные приблизительно в одной и той же области. Положение этих характеристических полос несколько изменяется при варьировании растворителей. Химическое соединение, в зависимости от его природы, может иметь не одну, а несколько полос в электронном спектре гюглощения. [c.525]

Рентгеновское излучение, возбужденное электронным зондом, дает характеристические спектры, присущие каждому элементу периодической системы, начиная с Li, элементы детектируются по К-, L- и УИ-сериям. Основное назначение микрорент-геноспектрального анализа (МРА) — определение химического состава поверхностных микрослоев. В то же время высокоразрешающими спектрометрами могут быть зафиксированы небольшие отклонения линий спектра от нормальных положений (химические сдвиги), вызываемые изменением химической связи атомов, что используется для определения, например, эффективных зарядов атомов объекта. В оптимальных условиях МРА позволяет обнаружить следы элемента до 10 % (масс.) 1ИЛИ до 10 —10 г вещества. [c.232]

Аналогичное применение могут найти и электронно-колебательные спектры молекулярных кристаллов при низких температурах. Выше было показано, что детальный спектральный анализ большой группы моноалкилбензолов позволил выделить ряд характеристических для определенных групп атомов колебаний молекул в возбужденном электронном состоянии. Так, характеристическими для групп атомов СбНб оказались колебания v 2,Л v,g/4l, для группы же СеНбС— [c.138]

В связи с тем, что характеристические лучи К-, L- и отчасти Л1-серий возникают при переходах электронов на внутренних уровнях атома, энергия электронов на которых практически не зависит от степени ионизации атомов, длины волн характеристического спектра практически одинаковы независимо от того, какие соединения данный атом образует. Поэтому, если разложить в спектр характеристическое рентгеновское излучение, образующееся при возбуждении мишени, состоящей из атомов разного сорта, то по наличию спектральных линий тех или инЫх элементов можно определить качественный, а по их интенсивности количественный элементный состав мишени. Всего проще спектр можно получить, направляя на монокристалл, у которого параллельно поверхности расположены плоскости (hkl) с межплоскостным расстоянием dhhi, полихроматическое излучение, которое отражается от монокристалла в соответствии с законом Вульфа—Брэгга (см. гл. 6) 2dhhtsinu= = пХ, где — угол, под которым на кристалл падает рентгеновское излучение. Поворачивая кристалл (меняя ), можно добиться отражения излучения с разной длиной волны. [c.146]

Поглощение фотона сопровождается вырыванием электрона с одной из оболочек атома. Атом оказывается в возбужденном состоянии в последующие моменты происходит переход электрона с одного из вышележащих уровней на освободившееся место — с излучением соответствующей линии характеристического спектра данного вещества. В разных атомах, находящихся в возбужденном состоянии, переход этот будет происходить с разных вышележащих уро-вней кроме того, [c.151]

И. Г. Каплан. Теоретический расчет проводился для изолированных молекул, поэтому его результаты непосредственно на конденсирова-ную среду нужно распространять с осторожностью. Однако имеющиеся экспериментальные данные для полиэтиленовой и полистирольной пленок (см. табл. 2) указывают, что существенное различие молекулярных структур не сказалось на тормозной способности. Об этом же свидетельствуют данные Эллиса и др. об одинаковой тормозной способности воды и водяного нара. Если н е рассматривать не полную потерю энергии на все виды возбуждения и ионизации, а сечения возбуждения отдельных уровней, то они могут значительно различаться для газов, жидкостей и кристаллов. Примером является характеристический спектр потерь энергии электронов после прохождения через полимерные пленки, который имеет максимумы поглощения в области 20—30 эв. Насколько мне известно, Инокути и Катсуура теоретически показали, что при определенных условиях возможна аномально большая вероятность поглощения энергии экситонным уровнем примеси. Эти данные отнюдь не противоречат выводу, что полное сечение поглощения на все энергетические уровни примеси может существенно не отличаться от аналогичного сечения для изолированной молекулы примеси. [c.210]

Характеристические спектры рентгеновских лучей данного элемента обычно получают, изготовляя из этого элемента или содержащего его соединения антикатоды электронных трубок, которые бомбардируются пучком электронов, имеющих энергии, соответствующие нескольким десяткам киловольт. Возбужденные таким способом атомы испускают излучение, длина волны которого заключена в интервале 1 —10 А. Вследствие больших волновых чисел спектроскопия таких излучений требует спещшльной экспериментальной техники. Она достаточно полно рассмотрена, например, в книге Зигбана ). Мы ограничимся лишь теоретическими вопросами. [c.311]

Еще до того, как Брэгг измерил длины волн спектров, полученных при возбуждении электронами платиновой мишени, Кэй [31, 32] показал, что для получения характеристических спектров различных металлов, служащих мишенями в рентгеновской трубке, может быть дспользовано электронное возбуждение. Баркла, открывший эти спектры, возбуждал их рентгеновскими лучами, а-частицы и другие частицы высокой энергии, используемые в современной физике, также возбуждают характеристические спектры однако эти методы возбуждения до сих пор не представляют интереса для аналитической химии. [c.40]

Метод измерения пролетного времени, разработанный Стюартом и Ве нером [76, 77], основан на эмиссионной спектроскопии. На мишень, помещенную в плазму низкого давления и высокой концентрации, подается импульс отрицательного напряжения длительностью 1 мкс, так что атомы мишени распыляются в виде пакета. Испускаемые атомы в основном нейт ральны и находятся в невозбужденном состоянии, однако в результате столкновений с электронами плазмы они возбуждаются и испускают свои характеристические спектры. Пакет атомов, перемещаясь в определенном направлении, вследствие распределения атомов по скоростям размывается в пространстве. Это рассеяние атомов наблюдается в виде временного распределения фотонов, испускаемых распы тенными атомами в момент их прохождения через малый объем, находящийся на известном расстоянии от мишени (6 см). Распределение фотонов по времени можно легко перевести в распределение распыленных атомов по скоростям или по энергиям. Подтверждение данных, полученных методом пролетного времени, оказалось возможным с помощью другой спектроскопической методики, а именно путем наблюдения допплеровского сдвига спектральных линий распыленных и возбужденных атомов, когда они двигаются в направлении к спектрографу. Распределение атомов по скоростям от нуля до 10 см/с привело как к уширению, так и к смещению спектральной линии в пределах от О—0,1 А в сторону более коротких волн. [c.380]

Так же как и в случае характеристических частот ИК-спектров, в электронных оцектрах наблюдается закономерная связь между структурой хромофоров и их частотами поглощения. Однако в электронных спектрах эти закономерности менее определенны, так как возбужденная электронная оболочка молекулы весьма чувствительна к окружению. В табл. 3 [48] представлены некоторые наиболее распространенные хромофорные группы и положение максимумов их полос. [c.44]

В некоторых условиях на непрерывном спектре появляются резкие линии характеристического спектра антикатода. На рис. 2 приведено соотношение менаду линейчатым и непрерывным спектром молибдена и меди, полученными с трубкой, работающей под напряжением 35 кв. Теоретически линии должны быть бесконечно тонкими и выглядеть действительно как линии. Наблюдаемое растпирение линий обусловлено несовершенством системы регистрации линий фактически на эти линии приходится только малая доля энергии излучения непрерывного спектра. Принцип возбуждения характеристического спектра становится понятным, если использовать простую модель атома Бора. Электроны, окружающие ядро атома, располагаются в определенном порядке по оболочкам К, Ь, М ж т . д. Для любого атома энергия связи / -электрона больше энергии связи -электрона, которая в свою очередь больше энергии связи М-электрона и т. д. Таким образом, для возбуждения 7 -спектра требуется большая энергия, чем для возбуждения Ь-спектра. Б свою очередь М-спектр легче возбуждается, чем -спектр. Некоторые данные но минимальной энергии возбуждения приведены в табл. 1. [c.204]

На рис. 3 показаны два метода возбуждения характеристического спектра. Иа рис. 3,а спектр возбуждается в результате электронной бомбардировки. Падающий электрон выбивает электрон из /1-оболочки и отска- [c.204]

Большинство применяемых в химии радиоактивных изотопов испускает -частицы с энергией не свыше нескольких Мэв. До этих пределов можно пренебрегать радиационными потерями энергии и считать с достаточной точностью, что поглощение вызвано лишь возбуждением орбитральных электронов и вырыванием их из атомов среды.Прежде чем -частица растратит всю энергию полета, она ионизирует много атомов на своем пути. Например, как уже указывалось, ионизация атомов воздуха требует в среднем 32,5 эв и -частица с энергией Е образует Е/32, 5 пар ионов. Для частиц в 1 Мэв это число приблизительно равно 30 ООО. Если орбитальные электроны возбуждаются, не покидая атома, то их возвращение на нормальные уровни сопровождается мягким у-излучением с характеристическим спектром, отвечающим энергии возбуждения. Такое мягкое у-излучение всегда возникает при прохождении -лучей через среды. Вместе с тормозным у-излуче-нием (см. ниже) оно дает регистрируемую измерительными приборами остаточную активность, которая сохраняется на выходе из слоев поглотителя, даже если они достаточно толсты для задержания всех -частиц. Измерение активности -лучей осложняется также их рассеянием. При каждой встрече с атомами -частица изменяет траекторию в результате упругих соударений (без потери энергии). Ионизация атомов также меняет путь -частиц. В результате всех этих процессов -частица проходит сложную извилистую траекторию, как хорошо видно на следах в камере Вильсона. Длина этой траектории в несколько раз больше пройденной толщи поглотителя. Отклонение -частиц при рассеянии особенно велико из-за их малой массы. Оно иногда превышает 180°, т. е. некоторая часть -лучей отражается в направлении к источнику облучения. Такие отражения, в частности, происходят от подложек, на которые нанесен измеряемый препарат. Рассеяние вызывает дополнительную потерю интенсивности пучка, так как некоторая доля -частицы из него выходит. [c.148]

Если речь идет об определении бозевских ветвей спектра, то, по-видимому, наиболее перспективными и дающими наиболее полную информацию методами являются те, которые основаны на взаимодействии проникающих частиц с известным энергетическим спектром (нейтронов, электронов со сравнительно большой энергией, фотонов) с изучаемыми элементарными возбуждениями. Так как при выполнении условий, аналогичных условию черенковского излучения, проникающая частица рождает одно элементарное возбуждение (бозон с энергией е и квазиимпульсом или импульсом р), то по исследованию иеупруго рассеянных частиц (нейтронов и т. д.) можно полностью восстановить закон дисперсии г р) элементарных возбуждений. Такой метод успешно применялся для экспериментального определения фонон-ротоиного спектра в Не II, фононного спектра ряда твердых тел (по неупругому рассеянию нейтронов), плазменных колебаний электронов в металле (по спектрам характеристических потерь электронов, прошедших через тонкие пленки) и др. [c.366]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология