Работа термоэлектронный

Зависимости тока термоэлектронной эмиссии от температуры и работы выхода катода [10]- [c.446]

В следуюш,ем разделе будет введен еще один потенциал, а именно термоэлектронная работа выхода Ф. Величина еФ соответствует работе удаления электрона с верхнего заполненного уровня в металле в некоторую внешнюю точку на поверхности. Можно записать [c.191]

Таким образом, даже тип отклонения от стехиометрии может оказаться функцией внешних условий. Например, при контакте с атмосферой оксид бария всегда содержит избыток кислорода, тогда как в условиях работы термоэлектронных катодов ВаО всегда содержит избыток бария, чем и определяется низкое значение работы выхода оксидных катодов. [c.281]

Самоподдерживающиеся дуговые разряды целесообразно разделить на две группы разряды, в которых катоды заметно испаряются при температурах, когда термоэлектронная эмиссия еще отсутствует,.— так называемые холодные катоды, — и разряды, в которых катоды имеют температуру, вызывающую значительную термоэлектронную эмиссию без заметного испарения. Одним из наиболее неясных вопросов в теории дугового разряда является работа катода холодной дуги. Катоды из Си, Ag, жидкой ртути и ряда других металлов являются примерами этой группы. С самого начала следует отметить, что до сих пор нет окончательного решения этой задачи. Работа термоэлектронных катодов из С, W, редких земель и др. хорошо изучена. Весьма удивительно, что в обоих случаях катодное падение потенциала приблизительно одинаково (оно несколько [c.284]

Экспериментальная проверка теории термоэлектронного манометра была сделана путем расчета чувствительности триода Р-5, работающего в качестве термоэлектронного манометрического преобразователя, и сравнения расчетных значений чувствительности с экспериментальными [50]. В табл. 9 приведены результаты сравнения указанных выше режимов работы термоэлектронного манометра при различных величинах анодного напряжения. [c.100]

Наиболее распространенным высоковакуумным манометром является, по-видимому, ионизационный манометр (фиг. 5.28). Принцип работы термоэлектронного ионизационного манометра состоит в следующем. Температура нити устанавливается таким [c.205]

Если он обращен отрицательной стороной наружу, то работа выхода электронов увеличивается. Если же внешняя часть слоя положительна, то работа выхода уменьшается. При хемосорбции значения КРП находятся в интервале от —1,5 В (для оксида углерода на железе) до +1,6 В (для кислорода на никеле) [210]. Поверхностные пленки ослабляют термоэлектронную эмиссию, повышая работу выхода электронов. Уже одноатомный слой постороннего вещества, нанесенный на поверхность, изменяет потенциал двойного слоя. При этом опреде- [c.185]

В газоразрядных лампах используется излучение положительного столба низкого давления или непосредственно, или путем последующего возбуждения флуоресценции ультрафиолетовым излучением (люминесцентные лампы). В натриевых и ртутных лампах в качестве источника света используется дуга с горячим катодом, которая зажигается в парах указанных элементов. Величина давления в лампе определяется ее рабочей температурой, поэтому вакуумный объем, в котором происходит разряд, термически изолируют, заключая лампу в еще один вакуумированный стеклянный баллон. Лампы работают на переменном токе, и поэтому каждый электрод снабжен термоэлектронным эмиттером электронов в виде слоя оксида. Зажигание и разогрев лампы происходят под воздействием высоковольтных импульсов, вырабатываемых при размыкании индуктивной цепи или при введении дополнительного газа (неона). [c.94]

Степень связанности электрона в данном металле в известной степени характеризуется величиной работы выхода электрона, которая в настоящее время определяется экспериментально (табл. 13). Работой выхода электрона называется количество энергии, которое необходимо для выделения электрона из металла. Она определяется измерением наименьшей энергии электромагнитных колебаний, способных выделять электроны из данного металла (фотоэлектрический эффект), или измерением температуры, при которой начинается самопроизвольное выделение металлом электронов термоэлектронная эмиссия). Но измеряемая таким путем работа выхода электрона определяет количество энергии, необходимое для выделения электрона с поверхности металла, и не равна энергии связи электрона внутри металла. Работа выхода электрона не равна и потенциалу ионизации свободных атомов, а меньше него примерно на 2—5 эв (в частности, вследствие кинетической энергии, присущей электрону в металле). [c.136]

Следовательно, наклон прямых Фаулера — Нордхейма дает приближенные значения работы выхода в слабых полях. Здесь явно видна аналогия со случаем термоэлектронной эмиссии [53], когда наклон прямых уравнения Ричардсона в координатах п 1 Т ) —1/7 примерно соответствует величинам работы выхода при Г = 0. [c.170]

Работу выхода электрона из металла обычно определяют при помощи различных методов с применением вакуумной техники. Так, например, прибегают к методам фотоэлектронной или термоэлектронной эмиссии. При определении [c.97]

Работу выхода электрона из металла обычно определяют при помощи различных методов с применением вакуумной техники. Так, например, прибегают к методам фотоэлектронной или термоэлектронной эмиссии. При определении работы выхода электрона необходимо использовать очень чистые поверхности, так как иначе поверхностные скачки потенциалов в присутствии примесей, адсорбирующихся на металле, изменяются и измерения оказываются ошибочными. [c.99]

Мерой связанности электрона в решетке металла служит определяемая экспериментально работа выхода электрона. Работой выхода электрона называется количество энергии, которое необходимо затратить для удаления электрона из металла. Эта величина может быть определена измерением наименьшей частоты (энергии) волн света, обеспечивающей выделение электронов из кристалла (фотоэлектрический эффект) или измерением минимальной температуры, при которой происходит выход электронов из металла (термоэлектронная эмиссия). Работа выхода электрона обычно на 2—5 эВ меньше энергии ионизации свободных атомов, так как включает кинетическую энергию электронов в кристалле. [c.183]

Особенности дугового разряда в ВДП. Плавка в ВДП проводится на постоянном токе, так как на пере-меном токе дуга вследствие усиленного охлаждения внутри холодного кристаллизатора горит неустойчиво (быстрое охлаждение дуги и ее деионизация в момент перехода тока через нуль). Лишь плавка самых тугоплавких металлов, например вольфрама и молибдена, у которых за время перерыва тока не прекращается термоэлектронная эмиссия, может быть проведена на переменном токе. Кроме того, плавка возмол(на на переменном токе повышенной частоты (500—1000 Гц и более), так как при такой частоте перерывы тока очень кратковременны. Но и в этом случае процесс на переменном токе происходит хуже и практически все ВДП работают на постоянном токе. [c.235]

В некоторых работах по изучению адсорбции кислорода на платине имеются указания на характер связи кислорода с поверхностью металла. Кобозев и Анохин [114] исследовали десорбцию кислорода с поверхности платины методом электронных ударов. Анализ результатов привел авторов к выводу, что на поверхности платины существуют три типа адсорбционных центров (плоскость, ребро и угол), на которых адсорбируется кислород как в виде атомов, так и в виде молекул. Изучение термоэлектронной эмиссии и границы фотоэлектрического эффекта платины, покрытой кислородом, показало, что кислород, заряжаясь отрицательно, увеличивает работу выхода электрона металла. [c.35]

Б. Вольта-потенциалы, разности поверхностных потенциалов и термоэлектронная работа выхода [c.191]

Термоэлектронную работу выхода для металлов можно измерить довольно точно, и этому вопросу посвящена масса литературы. Любой металл самопроизвольно испускает электроны, поскольку они стремятся выйти во внешнее пространство значительно энергичнее, чем положительно заряженные ионы металла. В конце концов достигается такое равновесное состояние, при котором на металле накапливается достаточно положительных зарядов, чтобы предотвратить дальнейшую утечку электронов. Однако, если металлическую нить зарядить отрицательно, возникнет поток электронов от нити к аноду. Скорость испускания электронов сильно зависит от температуры, и но этой зависимости можно рассчитать Ф [58]. Величину Ф можно найти также, зная [c.191]

Обычно работу выхода определяют фотоэлектронными методами или методами измерения контактного потенциала. Для измерения термоэлектронной эмиссии металлов необходима весьма высокая температура. [c.437]

Плотность тока насыщения термоэлектронной эмиссии эмиттера с однородной поверхностью при слабом внешнем электрическом поле, не влияюш,ем на работу выхода, определяется уравнением Ричардсона — Деш-мана [31 [c.445]

Прямыми измерениями положения уровня Ферми на поверхности обычно считаются измерения термоэлектронной работы выхода. По опре-де.тению, термоэлектронная работа выхода фт выражается как [c.71]

Фт — термоэлектронная работа выхода фф— фотоэлектрическая работа выхода (1 — скачок потенциала, обусловленный дипольным моментом хемосорбированных частиц [c.71]

Рассмотрим процессы, происходящие между пластинками меди и цинка в вакууме. За счет термоэлектронной эмиссии, имеющей место при любых температурах, над обоими металлами наблюдается некоторое давление электронного газа, У цинка работа выхода электронов меньше, и поэтому давление электронного газа над цинком будет больше, чем над медью, в результате чего происходит переход электронов от цинка к меди. Цинк при этом зарядится положительно, а [c.708]

Экспериментально измеренные значения суммарной скорости химической, физической и электрической откачек термоэлектронного манометра [63] с постоянной 0,2 а мм рт. ст. для азота, кислорода и водорода составляют соответственно 0,5 1,8 Б л1сек. Наиболее эффективным способом снижения откачивающего действия термоэлектронного манометра является уменьшение тока эмиссии катода. Исследование зависимости давления в замкнутой вакуумной системе объемом 0,6 л от времени работы термоэлектронного манометрического преобразователя, имеющего чувствительность 20 Ммм рт. ст. для различных токов эмиссии, показало, что при токе эмиссии 10 ма в течение нескольких минут давление уменьшалось на четыре порядка с 10 до 10 ммрт. ст., а уменьшение тока эмиссии до 1 мка снижало скорость откачки в 10 раз. Использование малых токов эмиссии сопровождается уменьшением ионных токов. Если считать, что ионные токи 10 а легко измеряются, то давление 10 ЖИ1 рш. ст. еще можно измерять при токе эмиссии 1 мка. [c.119]

Вакуумные и эксплуатационные характеристики испарительных насосов определяются типом примененного испарителя, материапом геттера, температурой запыляемой поверхности, компоновочной схемой. Верхний предел рабочего давления ограничен образованием стойких оксидов, нитридов и карбидов непосредственно на поверхности испарителя, а также условиями стабильной и длительной работы термоэлектронных эмиттеров. При откачке активных газов он близок к 1(Г Па. В среде инертных газов включение испарителей возможно при давлениях до 10 Па. [c.107]

Таким образом, вольта-потенциа/ между двумя металлами равен отрицательной разности работ вы <ода электрона из первого и второго металлов, деленной на заряд электрона. Работа выхода электрона доступна иепосредствеиному экспериментальному определению, и поэтому при помощи уравнения (10.13) можно рассчитать величину вольта-потенциала. Работу выхода электрона находят, наиример, ио изменению термоэлектронного тока с температурой нз уравнения Ричардсона [c.216]

Различают три возможных механизма образования двойного электрического слоя. Согласно одному из ннх двойной электрический слон образуется в результате перехода нонов или электронов из одной фазы в другую (поверхностная ионизация). Например, с поверхности металла в газовую фазу переходят электроны, образуя со стороны газовой фазы электронное облако. Количественной характеристикой такого перехода может слуя ить работа выхода электрона. Интенсивность электронного потока увеличивается с повышением температуры (термоэлектронная эмиссия). В результате поверхность металла приобретает положительный заряд, а газовая фаза — отрицательный. Возникший электрический потен-инал на границе раздела фаз препятствует дальнейшему переходу электронов — наступает равновесие, при котором положительный заряд поверхности металла скомпенсирован отрицательным зарядом, созданным электронами в газовой фазе, т. е. формируется двойной электрический слой. [c.45]

Рассмотрим процессы, происходящие между пластинками меди и цинка в вакууме. За счет термоэлектронной эмиссии, имеющей л1есто при любых температурах, над обоими металлами наблюдается некоторое давление электронного газа. У цинка работа выхода электронов меньше, и" поэтому [c.382]

Экспериментальное определение работы выхода электрона основано на измерении 1из1м нения термоэлектронного тока и с температурой и использовании при обработке опытных данных уравнения Ричардсона it=A P (- W MeikT). [c.208]

Особый класс полупроводниковых фотоэлементов с запирающим слоем, работающих на основе внутреннего фотоэффекта, не требует питания током от внешнего источлика, так как в них создается фото-электродвижущая сила при освещении. Фотоэлементы широко используются в автоматике, сигнализации, звуковом кино, изготовлении солнечных батарей и т.д. Цезий используется также для активации термоэлектронной эмиссии с вольфрамовых катодов электронных ламп. Если работа выхода с поверхности чистого вольфрама порядка 4,5 эв, то с поверхности вольфрама, активированного напыленной пленкой цезия, она снижается до 1,4 эв. Ток эмиссии при заданной температуре может возрасти на 10 порядков и больше. [c.274]

В электротехнике используют фториды церия и др. для изготовления электродов дуговых ламп и прожекторов в целях увеличения яркости и постоянства свечения. Об использовании гексаборида лантана LaBe в качестве термоэлектронного эмиттера упоминалось в гл. XI, 3. Весьма интересно, что гексабориды лантана, гадолиния и лютеция (имеют 5й( -электрон в атоме) имеют наименьшую работу выхода электронов — соответственно 2,66 2,06 и 3,00 эв. У гексаборидов других лантаноидов работа выхода выше. Например, у ТЬВ и ЕиВе она равна 3,53 и 4,9 эв соответственно. [c.329]

Значительно большее значение имеет эмиссия электронов материала, вызванная их тепловым движением. При высоких температурах кинетическая энергия электронов становится настолько большой, что она превышает работу выхода, и при движении электрона по нормали к поверхности или под углом, близким к 90°, к ней, он преодолевает потенциальный барьер и выходит в разряд. Такая эмиссия электронов из накаленного катода носит название термоэлектронной эмиссии. Впервые она была обнаружена В. Ф. Миткевичем в 1905 г. [c.25]

Работа выхода электрона. При нагревании твердого тела до различных температур с одновременным наложением на него электромагнитного поля происходит испускание электронов — термоэлектронная эмиссия (принцип действия нити накала). Энергия, необходимая для удаления одного электрона из твердого тела, отнесенная к 1 атому, называется работой выхода электрона (work fun tion). Этот параметр отличается от потенциала ионизации тем, что он характеризует энергию, требующуюся для удаления электрона из металла, рассматриваемого как единая система атомов. [c.132]

Механизм термоэлектронной эмиссии заключается в том, что с повышением температуры в зоне трения (в точках касания микронеровностей она может достигать температуры плавления материалов трибосопряжения) увеличивается число электронов, обладающих энергией, достаточной для совершения работы выхода электрона из материала. При этом возникает поток электронов, испускаемых зоной трения, а плотность этого потока определяется температурой поверхностей трущихся деталей. [c.654]

Другим параметром, подвергаемым контролю, является температура, как одна из наиболее важных характеристик режима работы трибосопряжения или режима механической обработки. В этом отношении в качестве примера можно привести известный метод контроля температуры трущихся деталей, заклгочаюищйся в измерении термоэлектронной эмиссии. [c.657]

Из представленной на рисунке кривой 1 видно, что для реакции термического разложения метана энергия активации уменьшается при повышении температуры в полном соответствии с работой [13]. Иной характер имеет изменение энергии активации той же реакции при совместном воздействии термического нагрева и ЭГР (кривая 2). В этом случае величина энергии активации, будучи по абсолютной величине меньше, чем при термическом разложении метана, при повышении температуры возрастает. При этом разница в величине энергии активации (А ) при термическом разложении метана и при ЭГР с повышением температуры процесса улменьшается. Такой характер изменения энергии активации при ЭГР объясняется зависимостью электрических параметров электрического газового разряда от температуры. При повышении температуры до 2000° С существенную роль начинает играть термоэлектронная эмиссия, электрическое сопротивление разрядного промежутка понижается и эффективность ЭГР уменьшается, что приводит к кажущемуся увеличению энергии активации ЭГР при повышении температуры. [c.62]

Заметим, однако, что каждое из двух слагаемых в (3) может быть определено в отдельности, если одновременно с измерениями термоэлектронной работы выхода фт проводить измерения также фотоэлектрическо работы выхода фф. Действительно, по определению мы имеем [c.71]

Рассмотрим процессы, происходящие между пластинками меди и цинка в вакууме. За счет термоэлектронной эмиссии, имеющей место при любых температурах, над обоими металлами наблюдается некоторое. давление электронного газа. У цинка работа выхода электронов меньше, и поэтому давление электронного газа над цинком будет больше, чем над медью, в результате чего происходит переход электронов от цинка к меди. Цинк при этом зарядится положительно, а медь, принявшая электроны, зарядится отрицательно. Переход электронов в вакууме прекратится, когда разность потенциалов точек находящихся у поверхности цинка и меди, уравновесит разность работ выхода электронов (рис. 98,а). Эта разность потенциалов не изменится, если два металла будут приведены в соприкосновение, так как иначе получили бы рег-petuum mobile (рис. 98, б). [c.429]