Механика движений

В данной работе рассмотрены основные результаты теоретического и экспериментального исследования механики движения сыпучих материалов в аппаратах, опубликованные в литературе за последние годы. В работе менее подробно освещены вопросы движения газов и жидкостей в зернистых насадках и совершенно не затронуты вопросы теплообмена в аппаратах с неподвижным и движущимся слоем сыпучего материала. [c.175]

В соответствии с основными положениями квантовой механики движение электрона в атоме описывается уравнением Шредингера, решение которого для атома водорода вполне строго. Анализ этого решения показывает, что энергия электрона в атоме водорода характеризуется главным квантовым числом п. [c.185]

В сочетании с теорией пограничного слоя гидродинамика идеальной жидкости стала мощным средством решения задач аэродинамики самолета, гидродинамики корабля, механики движения жидкости по трубам и многих других. [c.91]

Для невязкой среды уравнения движения Эйлера (известные в механике движения жидкостей) имеют вид [c.134]

В поисках наиболее рационального решения указанных выше задач была исследована механика движения мелющих тел во вращающемся барабане и получены теоретические и экспериментальные формулы, устанавливающие зависимость между основными параметрами мельницы и физико-механическими свойствами измельчаемого материала. [c.174]

В квантовой механике движение материальной частицы рассматривают как волновой процесс, для которого справедливо соотношение [c.218]

Анализ причин возникновения гидравлических потерь в лопастных машинах на основе современных представлений механики движения вязкой жидкости приводит к целесообразности следующей классификации потерь [c.143]

Квантовые числа электрона. Согласно квантовой механике, движение электрона в атоме описывается пятью квантовыми числами. главным п, побочным (орбитальным) 1, магнитным ш , спиновым 3 и проекцией спина (магнитным спиновым числом) ш . [c.88]

В квантовой механике движение микрочастиц описывается уравнением Шредингера, играющим роль, подобную роли уравнений законов Ньютона в классической механике. Движение волны частицы (например, электрона) количественно характеризуется амплитудой (волновой функцией), которая вычисляется из уравнения Шредингера. Квадрат функции 1115 12 выражает вероятность нахождения электрона в данном месте пространства. [c.78]

Какова механика движения газов в печных агрегатах [c.893]

На основании принципа де Бройля и общих положений механики движение отдельной квазичастицы можно характеризовать скоростью V и квазиимпульсом [c.125]

Рис. 75. Орбиты Бора для электрона в атоме водорода. Эти круговые и эллиптические орбиты рассматриваются в теории Бора. Однако они не дают правильного описания движения электрона в атоме водорода. В соответствии с представлениями квантовой механики движение электрона вокруг ядра атома водорода по таким орбитам может рассматриваться лишь как первое приближение. В нормальном состоянии (п = 1) движение электрона является не круговым, а радиальным (в направлении к ядру и от него). Среднее расстояние электрона от ядра, согласно квантовой механике, точно такое же,

Физика в начале XX века делила все физические явления на два различных, не имеющих ничего общего, класса К первому классу относились все явления, описываемые законами классической ньютоновской механики, представляющей собой механику движения отдельных частиц Второй класс включал все явления, связанные с непрерывными свойствами волнового движения [c.28]

Изучение кинетики групповых каталитических реакций, как реакций окисления, гидрогенизации и дегидрогенизации, а также других, показало, что их протекание определяется взаимодействием двух групп явлений. С одной стороны, химическая специфичность молекул, их реакционная способность, адсорбционные особенности, равновесные соотношения концентраций участвующих в реакции молекул и продуктов реакции образуют группу физико-химических факторов, взаимодействие которых образует сложный комплекс кинетических закономерностей данной реакции. В то же время, нри взаимодействии реагирующих молекул происходит перемещение их масс но определенным направлениям, определяющимся обстановкой опыта, выделяется или поглощается тепловая энергия, причем система может находиться как в устойчивом, так и в неустойчивом тепловом состоянии. Эта вторая группа явлений, которая обязана своим происхождением чисто физическим факторам механике движения среды, диффузионному переносу вещества и теплообмену в системе, называется иногда несколько своеобразным термином макроскопическая кинетика . [c.375]

В соответствии с представлениями квантовой механики движение электрона вокруг ядра атома по таким орбитам можно рассматривать лишь как первое приближение. В нормальном состоянии движение электрона является не круговым, а радиальным (в направлении к ядру и от него). Но среднее расстояние электрона от ядра, согласно квантовой механики, такое же, как радиус орбиты Бора. [c.54]

Как показывает опыт авторов, химические реакции обычно не описываются адекватно более того, механика движения среды в реакторах может не соответствовать моделям идеального вытеснения или идеального перемешивания. Однако полезно использовать достаточно простые описания механизмов реакций и с их пО мощью рассчитать константы скорости на основании измеренных значений степени превращения, полученных на производственной установке. Кроме того, основные компоненты важно выбрать так, чтобы реактор давал реалистичное описание объекта при изменении рабочих условий. [c.304]

В классической механике движение частицы определяется ньютоновским законом движения, который можно записать следующим образом [c.17]

Таким образом, в механике движение рассматривается как перемещение отдельных материальных точек или тел (систем материальных точек) в пространстве с течением времени. [c.95]

Категорий гидравлических потерь. В общем случае структура потока в лопастной машине определяется не только формой и размерами каждого элемента проточной части в отдельности, но и их сочетанием. Как следует из механики движения вязкой жидкости, предшествующие состояния потока оказывают существенное влияние на форму движения в последующих элементах. [c.143]

В общем можно сказать, что, благодаря большому количеству опытных данных и хорошо разработанной методике, к настоящему времени механика движения потока жидкости в рабочих элементах гидравлических машин хорошо понята. [c.199]

Основным предметом книги является, как уже отмечалось, механика движения потоков взвесей. Рассмотренные вопросы, которые возникают при изучении и использовании потоков взвесей, условно можно разбить на четыре группы. Первая (наибольшая по объему) относится к механике изотермического дисперсного потока и его макрокомпонентов. Рассматривается турбулентное течение и влияние на него частиц. Пульсационное движение частиц описывается в соответствии с решением Чена в трактовке Хинце. Особенности поведения. частиц в пристенном слое рассмотрены на основе теоретической модели Дэвиса, которую автор предлагает скорректировать для лучшего согласования результатов наблюдений и расчетных данных. Анализ влияния различных силовых эффектов в основном сведен к учету электростатической силы. Однако следует отметить, что в вязком подслое наряду с инерционным и диффузионным механизмами перемещения частиц сила Сэфмена (подъемная сила) и эффект миграции частиц в поле градиента пульсационных скоростей могут оказаться определяющими. [c.7]

Такое описание дается квантовой механикой, открытой Шредингером в 1926 году. Согласно квантовой механике, движение электрона носит волновой характер, вследствие чего не существует определенных орбит, а имеются лишь функции распределения, дающие вероятность нахождения электрона в дан- [c.14]

Постулаты Бора, Во-первых, Бор постулировал существование стационарных состояний электрона, в которых его притяжение к ядру точно уравновешивается центробежной силой. В этих состоя-ннях электроны могут неопределенно долго оставаться, не теряя энер1 ии. Для каждого из стационарных состояний Бор рассчитал радиус круговых орбит, скорость движения электрона и величину его энергии. Согласно классической механике движение электрона вокруг ядра определяется моментом импульса, т. е. произведением массы электрона т на скорость его движения и и на радиус круговой орбиты г. Согласно законам квантовой механики энергия движущегося электрона, а следовательно, и момент импульса тюг могут изменяться только определенными порциями, или квантами, причем минимальное значение момента импульса составляет Н 1к, где /г — постоянная Планка, а иные его значения могут быть больше минимального в п раз, где п=1, 2, 3, 4, т. е. любое целое число. На основании равенстпа силы притяжения электрона к ядру центробежной силе и минимальности значения [c.25]

Новая эпоха в развитии спектроскопии началась с работ Н. Бора (1914 г.), положившего основу теории строения атома. Теория Бора дала непринуждённое истолкование основных закономерностей спектров атомов и ионов и позволила разобраться в структуре периодической системы элементов. Однако, теория Бора, представлявшая собой сочетание классических законов механики (движение электронов по орбитам) с специфически квантовыми законами (стационарные орбиты, излучение), являла собой лишь промежуточный этап в развитии представлений об атомах и спектрах. Она не смогла также объяснить различные детали в строении спектров простых атомов и структуру спектра многоэлектронных атомов. Это привело, как известно,, к созданию новой, так называемой квантовой механики, в которой нашли себе разрешение затр днения теории Бора. [c.11]

МЕХАНИКА ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТЕЙ В ТРУБАХ. [c.64]

Параллельно с развитием методов экспериментального исследования развиваются методы теоретического анализа динамики элементарных бимолекулярных реакций. Эти исследования основываются на анализе методами классической или квантовой механики движения системы атомов на поверхности потенциальной энергии. Ниже приводится общая методология этого анализа в полукласси-ческом варианте, когда само движение описывается уравнениями классической механики, но начальные состояния реагирующих частиц задаются в соответствии с законами квантовой механики, т. е. используется дискретный набор начальных колебательных и вращательных состояний для многоатомных частиц. Рассмотрение проводится на простейшем примере реакции атома с двухатомной молекулой [c.116]

Анализ колебаний состоит в рассмотрении колебаний многоатомной молекулы методами классической механики. Движения N атомов с массами можно описать ЪЫ декартовы- [c.38]

Основной причиной несостоятельности теории Бора — Зоммерфельда явилось противоречие между микроскопичностью объектов (электрон, атом) и способом их описания (классическая механика, все законы которой отнесены к большим телам или макрообъектам). Это противоречие возникло потому, что в период создания теории Бора — Зоммерфельда, только рождались ныне очевидные различия между механикой движения больших тел (макрообъектов) и малых, типа атомов, электронов, протонов (мик-рообъектов), а также между механикой движения с малыми и очень большими скоростями, сравнимыми со скоростью света. [c.199]

Согласно квантовой механике движение электрона в атоме описывается волновой функцией координат г) (х, у, г), квадрат модуля которой, умноженный на элемент объема, определяет вероятность того, что-электрон находится в окрестности данной точки. Одноэлектронную волновую функцию для данного стационарного состояния электрона в атоме называют атомной орбитой. Волновая функция отдельной частицы в силовом поле, характеризуемом потенциальной энергией V (х, у, г), определяется уравнением Шредингера [c.351]

При описании свойств вещества методами классической физики необходимо рассматривать множество состояний системы, отличающихся импульсами и координатами отдельных молекул. Их называют микросостояниями. Одному значению термодинамических параметров системы отвечает множество различных микро-состояний. Для операций с подобными множествами удобно использовать понятие о фазовом или Г-пространстве. Если в системе содержится N молекул, каждая из которых состоит из m атомов, то расположение молекул в пространстве определяется 3Nm координатами ядер. В классической механике движение молекул описывается 3Nm компонентами скоростей или импульсов. Совокупность значений 6Nm динамических переменных в каждый момент времени точно определяет микросостояние системы и называется фазой, а соответствующее этим величинам 6jVm-MepHoe пространство, осями которого служат 3Nm импульсов и 3Nm координат, называют фазовым пространством или Г-прострапством. В этом пространстве каждое микросостояние системы в любой момент времени однозначно определяется положением одной точки, а изменение во времени импульсов и координат всех молекул передается некоторой линией, которую называют фазовой траекторией. В молекулярной динамике фазовая траектория описывает последовательную смену микросостояпий системы, ее молекулярную эволюцию. [c.188]

Вода, изогнутая трехатомная молекула, должна иметь 3-3—6 = 3 типа колебаний. Это означает, что любую фактически наблюдаемую картину колебаний молекулы воды можно анализировать с помощью вкладов трех простых гармонических движений, называемых нормальными видами движения. В общем, поскольку эти три колебания влекут за собой различные искажения связей, им будут соответствовать разные частоты (называемые vi, va, V3). Анализ механики движений (называемый нормальным координатным анализом) показывает, что для любой изогнутой трехатомной молекулы будут наблюдаться три колебания, представленные на рис. 31.20. Аналогичным образом для любой jjHHeAHOu трехатомной молекулы, которая должна иметь 3-3—5 = 4 типа колебаний, наблюдается сходная картина, как показано для молекулы СО2 на рис. 31.21. Экспериментально наблюдаемые частоты для HjO, СО2 и некоторых аналогичных молекул приведены на рисунках. [c.43]

Первое из них состоит в следующем. Движение двух сталкивающихся в газе частиц от момента времени непосредственно перед началом их взаимодействия и до окончания последнего можно рассматривать как движение изолированной системы. Движение этой системы складывается из движения её центра тяжести и иа движения каждой из частиц относительно последнего. Согласно законам механики движение центра тяжести остаётся неизменным. Возбуждение или ионизация одной из частиц при их столкнове НИИ представляет собой переход кинетической энергии в потенциальную внутри системы и не может совершаться за счёт энергии движения центра тяжести. Допустим для простоты расчёта, что первая из частиц с массой движется до соударения со ско ростью вторая с массой т.,—неподвижна в той системе координат, к которой мы относим движение каждой частицы и движение их центра тяжести. Удар будем считать центральным. Начало координат поместим в центре неподвижной частицы. Расстояние между центрами частиц до их соударения в любой момент времени будем обозначать через г, расстояние центра тяжести системы [c.110]

Приведенные выше формулы для определения к даны в самое недавнее время (1933— 1938 гг.). До того требования практики гидротехнического строительства удовлетворялись формулами для определения К и осо бенно С, полученными в результате опытных исследований, Часть этих формул, базировавшихся на упрощенных предста.влениях о механике движения жидкостей, в настоящее время не применяется. Некоторые же из опытных формул, составленных в результате изучения большого фактического материала, продолжают иметь значение в гидравлике и широко применяются в расчетах по определению потерь напора. Эти опытные формулы дают удовлетворительные результаты для режимов течения с квадратич-ным сопротивлением, обычно присущих движению при соответствующих скоростях в трубах со значительной шероховатость.ю и в открытых руслах. [c.73]

Неопределённость ионизационного потенциала и мзчлая эффективность ионизации при столкновении положительных ионов с нейтральными частицами газа находят объяснение в следующих обстоятельствах. Движение двух сталкивающихся в газе частиц от момента времени непосредственно перед началом их взаимодействия и до окончания последнего можно рассматривать как движение изолированной системы. Движение этой системы складывается из движения её центра тяжести и нз движения каждой из частиц относительно последнего. Со Гласно законам механики движение центра тяжести остаётся неизменным. Возбуждение или ионизация одной из частиц при их столкновении представляет собой переход кинетической энергии в потенциальную внутри системы и не может соверщаться за счёт энергии движения центра тяжести. Допустим для простоты расчёта, что первая из частиц с массой ту движется до соударения со скоростью У , вторая с массой т-г — неподвижна в той системе координат, к которой мы отио сим движение каждой частицы и движение их центра тяжести. Удар будем считать центральным. Начало координат поместим в центре неподвижной частицы. Р-асстояние между центрами частиц до нх соударения 15 любо11 момент времени будем обозначать через расстояние центра тяжести системы от начала координат — от центра второй частицы— через Л. Тогда, как известно, будем иметь [c.218]

Отмечено, что чем сложнее материал науки, тем позднее применяются для его обработки математические методы. Начало математизации биологии можно отнести к концу XVII в. и связать с исследаваниями механики движения животных, изложенными Джованни Альфонсо Борелли с позиций строго геометрического подхода [10, 13]. И тем не менее более правильно считать, что последовательное и систематическое проникновение идей и методов математики в биологию началось и получило общее признание как важное средство развития теоретической и прикладной биологии лишь в XX в. Настоящий момент можно характеризовать как этап становления нового направления в биологии — математической биологии. [c.12]

Обширным исследованиям была подвергнута массоотдача от единичных капель, поднимающихся или опускающихся во второй жидкости. Значительно меньше опубликовано данных по распылительным колоннам, в которых образуются рои или облака из капель, и по жидкостной экстракции в сосудах с мешалками. Установлено, что механика движения капель и явления массообмена довольно сложны, и имеющаяся обширная литература может служить для инженерных расчетов только полуколичественной основой. Сводка результатов работ, относящихся как к механике капель, так и к массообмену, содержится в очень хорошем обзоре Хиртьеса и Денайя [89]. [c.257]

Хю и Кинтнер [102] опубликовали обширные данные по скоростям капель и предложили корреляционную зависимость, содержащую безразмерные группы коэффициент лобового сопротивления, число Рейнольдса и Вебера и группу, отражающую физические свойства . Явления сложной природы, относящиеся к механике движения капель, описаны в очень хорошем обзоре Кинтнера [122], который имеет непосредственное отношение к жидкостной экстракции. [c.259]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология