вей на Скотта уравнение

Гильдебранд и Скотт назвали квадратный корень из когезионного давления с [уравнение (3.5)] параметром растворимости б [98]. Полезность этого параметра обусловлена тем обстоятельством, что между его величиной и способностью растворителя растворять неэлектролиты существует определенная связь следовательно, параметр б позволяет предсказывать растворяющую способность жидкостей [см, уравнения (2.1) и (5.77) в разд. 2.1 и 5.4.2 соответственно] [118]. Параметры б некоторых растворителей приведены в табл. 3.3. [c.96]

При условии h/R < 1 уравнение (11.8-3) позволяет теоретически оценить величину к ири известных значениях объема полимера, подаваемого на валки, диаметра валка и минимального зазора вальцов. Разделив уравнение (11.8-3) на величину минимального объема полимера получим соотношение между VIV и к, зависящее от параметра HJR (рис. 11.17). Хотя приведенное выше соотношение экспериментально не подтверждено, но Берген и Скотт [331, подробно исследовавшие распределение давления между валками при каландровании листов и вальцевании полимеров, обнаружили, что в серии опытов по вальцеванию, отличающихся только скоростью вращения валков, оба параметра, к и ра, остаются существенно постоянными . Это согласуется с выводом, который следует из уравнения (11.8-3), а именно, что скорость вращения валков не должна влиять на величины Я и ра. Тем не менее в работе нет достаточно убедительных данных, подтверждающих, что суммарный объем полимера при этом поддерживался постоянным. [c.399]

В случае нуклеофильных реакций простейшей корреляцией такого типа является сравнение скоростей одного ряда реакций с данными, полученными для другого ряда. Эту связь можно записать в виде уравнения Свейна — Скотта [уравнение (38)] [c.70]

Как показали Игл и Скотт [9], количественное решение задачи может быть дано в том случае, когда мон<но пренебречь сопротивлением переносу от внешней жидкости к поверхности частицы. Так, для сферических частиц, которые можно считать однородными, процесс может быть описан классическим уравнением диффузии [c.150]

Вообще говоря, скрытая теплота испарения должна уменьшаться с повышением температуры. Колебания вычисленных нами величин в интервале 7800—9200, около средней величины порядка 8500, объясняются неточностью экспериментальных данных, положенных в основу расчета. В этом можно убедиться, выполнив аналогичный расчет по уравнению Питцера и Скотта [9] [c.10]

Уравнение (VII,26) Броун, Скотт и Тайн получили аналогично уравнению (VII,25). Конструкция с якорной мешалкой показана на рис. УИ-4, е. [c.126]

Корреляция реакционной способности ряда нуклеофилов может быть осуществлена с помощью уравнения Свена — Скотта [16, 17] [c.174]

Эти уравнения близки к критериальным уравнениям Броуна, Скотта и Тайна [18] для принятого интервала значений критерия Рейнольдса. [c.127]

Уравнение (10.9-11) и есть уравнение Скотта, которое для случая постоянной силы, приложенной к диску, позволяет выразить зазор между дисками как функцию времени [c.351]

Л (/)(14.3-7) Следовательно, уравнение Скотта (14,3-6) принимает вид [c.552]

II.ГЛ. Уравнение Свена — Скотта [c.174]

Можно ли установить, является ли течение изотермическим, располагая результатами измерения усилия прессования при постоянной скорости сжатия и пользуясь уравнением Скотта (11.3-8) [c.559]

Эдвардс и Пирсон [256] приводят следующий порядок общей нуклеофильности для реакции 5м2 (в протонных растворителях) К5->Аг5->1->СЫ->ОН->Ыз->Вг->АгО->С1->пи-ридин>Ас0->Н20. Количественное отнощение было выведено Свейном и Скоттом [271] оно аналогично линейным уравнениям для свободной энергии, рассмотренным в гл. 9 [272] [c.78]

Игл и Скотт [76], изучая диффузию толуола из раствора в изооктане по степени приближения к равновесию, дают уравнение [c.191]

По его мнению, решающее значение для оптимальной температуры разделения пмеет соотношение объемов газовой и жидкой фаз в теоретической тарелке, которое зависит от толщины пленки. На основе уравнения Голея (9) Скотт пришел к выводу, что самого лучшего разделения следует ожидать при тонкой пленке и низкой температуре и что имеются оптимальные величины толщины пленки и температуры, при которых время анализа минимально. [c.347]

Основная проблема при использовании потенциальных функций заключается в выборе эмпирических параметров, в наибольшей мере соответствующих исследуемым объектам, поскольку универсальных параметров нет. Равновесные расстояния берутся прямо из кристаллографических данных. Дж. Хендриксон [83] и Г. Шерага и соавт. [84] разработали два способа определения параметров А, В иС в функциях "6-ехр" и "6-12". Параметр А вычисляется по уравнению Слэтера-Кирквуда, а В - из условий минимума функции С/вцв при равновесном расстоянии. Другим возможным путем определения значений эмпирического параметра В является его оценка по данным рассеяния молекулярных пучков, а параметра Л - из условия (ЬU JЪr)r=r = О- Параметр С в функции Букингема во всех случаях предполагается одинаковым (4,6 А ). Наиболее обоснованными и хорошо себя зарекомендовавшими в расчетной практике пептидов следует признать значения параметров А к В, предложенные Р. Скоттом и Г. Шерагой [85] для потенциала Леннарда-Джонса. Для потенциала 114 [c.114]

При выводе уравнения NRTL соотношение для избыточной свободной энергии Гиббса записывается на основе двухжидкостной модели раствора Скотта [83]. В соответствии с этой моделью раствор рассматривается состоящим из молекул двух сортов и избыточная свободная энергия такого раствора представляется состоящей из суммы энергии, переносимой молекулами обоих [c.281]

С методом групповых уравнений непосредственно связан метод расчета термодинамических функций, описанный в работе Скотта и др.и названный ими модифицированным (refined) инкрементным методом. [c.272]

Скотт и Маккуллоух описывают также более упрощенный вариант метода расчета, когда в уравнениях вида (VII, 4) — (VII, 6) поправочный член а принимается равным нулю и в уравнении вида (VII, 9) остается лишь один поправочный член Ь. Он определяется по экспериментальным значениям 5298. Так были рассчитаны" значения указанных функций 2-тиагексана при разных температурах по соответствующим данным для 2-тиапентана, бутантиола-1 и пропантиола-1. В этом случае Ь = 0,31 кал/(К-моль). [c.273]

Скотт и Данлэп [72] с помощью метода наименьших квадратов произвели детальный анализ результатов измерений для н-бутана, используя степенные ряды по плотности и по давлению (3.11) и (3.12) и линейные и квадратичные уравнения. Результаты анализа приведены в табл. 3.1, откуда можно сделать несколько выводов 1) среднеквадратичное отклонение измеренных значений рУ во всех четырех случаях примерно одинаково [c.93]

Броун, Скотт и Тайн [18] исследовали теплоотдачу в аппаратах с пропеллерными и якорными мешалками. Опыты проводились в сосудах без перегородок диаметром 1,5 м с полусферическим днищем и с рубапшами. Б середине сосуда располагали пропеллерную мешалку диаметром 0,6 м. Полученное уравнение для пропеллерной мешалки имеет вид [c.126]

Броун, Скотт и Тайн принимали показатель степени критерия Рейнольдса на основе работ Чилтона, Дрю и Джебенса [9], а показатель степени критерия Прандтля находили решением уравнения (VI 1,25). [c.126]

С капиллярами сильно различающихся размеров один образец может дать совершенно разные кривые напряжение — скорость сдвига. Варьирование длины капилляра, по-видимому, имеет небольшой эффект основное влияние оказывает изменение радиуса (Скотт Блэйр, 1958). Если радиус капилляра уменьшить, экспериментально определяемая вязкость также снизится. Одно из объяснений, предложенных для этого феномена, состоит в том, что уравнения Пуазейля, Букингема — Рейнера и другие выведены путем интегрирования, основанного на предположении, что сдвигающиеся слои имеют бесконечно малую толщину. Это предположение не обосновано, когда частицы в суспензии или капли в эмульсии относительно велики в сравнении с радиусом капилляра (Дин и Скотт Блэйр, 1940). [c.206]

Против уравнения (IV.46) выдвинуто много возражений. Для некоторых систем г не является постоянной — наблюдаются флуктуации с колебаниями в п , которые могут происходить от изменений Кроме того, т) не имеет строгой размерности вязкости. Гершель и Балкли (1926) и Скотт (1931) вывели степенные уравнения, напоминающие уравненпе (IV.46) [c.224]

Другие системы, например концентрированные эмульсии М/В, дают прямую линию в весьма широкой области условий и, возможно, что для них степенное уравнение имеет не только эмпирическое значение (Скотт Блэйр, 1965). Доказательством служит следующее. Если j — доля связей, разрывающихся прп данном напряжении Р , тогда [c.224]

Сначала решим задачу течения степенной жидкости, как предлагалось Скоттом [29] и было выполнено Лейдером и Бердом [28]. В добавление к допущению о квазиустановившемся состоянии используем допущения, принятые в теории смазки. В свете этих упрощающих допущений степенная модель в цилиндрических координатах, показанных на рис. 10.34, упрощается до уравнения [c.350]

Результаты экспериментальной проверки полученного выражения приведены на рис. 10.35, на котором представлено уравнение (10.9г13) в безразмерной форме. Лейдер [30] представил 1 2 в безразмерной форме, разделив его на пХ. Ясно, что уравнение Скотта согласуется с экспериментальными результатами при и ч1п к 1 Отклонения, наблюдающиеся ниже этого значения, связаны с еы сокоэластической природой полимеров и, как уже отмечалось в частности, с явлением перенапряжения. Лейдер и Берд [28] реко мендуют учитывать этот эффект с помощью эмпирических поправок введенных в соотношение (10.9-1) на основании опытных данных Окончательное выражение для силы при использовании этого соотношения имеет вид [c.352]

Считая, что скорость сжатия расплава й постоянна, репште задачу неизотермического течения прп сжатии между двумя параллельными дисками (получите модифицированное уравнение Скотта). [c.559]

Принцип линейности свободных энергий основаи на линейной корреляции логарифма константы скорости или константы равновесия) одной реакции с соответствующими константами других реакций, отличающихся от первой однотипными иэмекепиями структуры реагентов или условиями ггроведенпя. Как иоказапо в обзоре [6], такие корреляции позволяют описывать изменения реакционной среды (уравнепие Уинстейна — Грюнвальда см. табл, 9), изменения в структуре субстрата (уравнения Гаммета и Тафта) или изменения в структуре реагента уравнение катализа Бренстеда, уравнения Свена —Скотта и Эдвардса). [c.166]

Эмпирически измерить нуклеофильность можно довольно Легко, сравнивая относительные скорости реакции стандартного субстрата с различными нуклеофилами. Обычно это свойство выражают в виде константы нуклеофильности п, а не табличными данными констант скоростей.. Свейн и Скотт предложили коррел1гровать скорости сольво-лиза с помощью уравнения [c.187]

Д. м. Толстой [32], не прибегая к предпосылке Е. Букингама и Г. Скотт — Блэра о постоянстве градиента скорости в пристенном слое, вывел для этой поправки уравнение более общего вида, пригодное для систем с любой реологической характеристикой, и обнаружил искажающий эффект скольжения, тем больший, чем меньше диаметр капилляра. Таким образом, помимо прямого влияния на вискозиметрические измерения, скольжёние является, видимо, одной из причин так называемого сигма-эффекта — уменьшения величины эффективной вязкости, измеряемой в тонких капиллярах, по сравнению с капиллярами большегр диаметра. В. И. Липатов считает пристенное скольжение главной причиной неинвариантности реологических измерений при различных диаметрах капилляров. [c.257]

Мы рассмотрели типы фазовых диаграмм экспериментально исследованных бинарных систем, В ряде работ сделаны успешные попытки описать типы фазового поведения на основе уравнений состояния. Скотт и Ван-Кониненберг [33] показали возможность применения одножидкостной модели уравнения состояния Ван-ден-Ваальса для качественного описания наблюдаемых типов фазовых диаграмм. Они выделили области значений параметров модели, соответствующих каждому типу (кроме типа VI), и предсказали существование новых, экспериментально еще не обнаруженных типов фазовых диаграмм. [c.78]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология