Когерентность однородное

Из этих данных следует, что рассчитанный для модуля упругости вариационный коэффициент оказался в два раза больше определенного опытным путем. Это связано с тем, что при расчете была учтена вариация и диаметра, и высоты областей когерентного рассеяния. С учетом сказанного 1 снижается до 11-13%, что вполне удовлетворительно согласуется с экспериментом. Коэффициенты вариации для электросопротивления и предела прочности при сжатии, определенные при испытаниях образцов, практически совпадают с расчетными. В то же время испытания це-ликовых заготовок показали более высокое значение v . Имеющиеся в заготовках макродефекты (трещины, слойки, пустоты), которые, естественно, не попадают в образцы, снижают однородность материала по прочности. Определенный экспериментально для коэффициента фильтрации меньше расчетного, так как не все поры, учтенные в расчете, являются канальными. Таким образом, на основании выполненных для графита марки ГМЗ расчетов можно считать, что вариации предела прочности при сжатии, модуля упругости, электросопротивления и коэффициента фильтрации в основном обусловлены вариацией общей пористости (плотности) и диаметра областей когерентного рассеяния. [c.116]

Совершенно однородная среда не должна рассеивать света — вторичные световые волны, излучаемые электронами молекул, возбужденными падающей волной, когерентны и гасят друг друга по всем направлениям, кроме разрешенных законами геометрической оптики. Однако в любой среде всегда имеются флуктуации — отклонения от равномерного распределения положений и ориентаций молекул. Свет рассеивается на флуктуациях плотности и флуктуациях ориентаций в газах и жидкостях, на флуктуациях концентраций в растворе. [c.156]

В другом подходе вначале используется (тг) " -импульс для избирательной инверсии /г" и создания неравновесного распределения населенностей, которое затем неселективным тг/2-импульсом преобразуется в многоквантовую когерентность [5.22]. В слабо взаимодействующих системах этим способом однородно возбуждаются все многоквантовые когерентности, в которых активно участвует тот спин, который имеет инверсный переход [5.74]. [c.318]

Остановимся теперь более подробно на происхождении объемного члена г (по)У в энергии внутренних напряжений, связанной с образованием пластинчатого включения. Мы покажем, что объемная энергия обусловлена только однородной упругой деформацией включения, необходимой для когерентного сопряжения включения и недеформированной матрицы в плоскости габитуса. [c.211]

Эта аргументация не может считаться достаточно убедительной, в первую очередь потому, что непрерывный переход решетки матрицы в решетку зоны является характерным и для любого когерентного включения (см. рис. 38, а и определение когерентного сопряжения в 21). Если же когерентное включение представляет собой достаточно тонкую пластину, то отличие его решетки от решетки матрицы становится ненаблюдаемым. Однако самые убедительные аргументы против интерпретации зонной стадии как особого неоднородного состояния твердого раствора дает термодинамика фазовых превращений (см. [163], стр. 167). Согласно термодинамике, единственной альтернативой концентрационным сегрегациям, представляющим собой выделения или зародыши новой фазы (стабильной или нестабильной), являются флюктуации состава. Последние, по определению, имеют конечное время жизни. Они рассасываются за время, соизмеримое с временем их образования. Твердый раствор с такими флюктуациями является однородным в обычном смысле этого слова. Флюктуации в нем проявляются как корреляционные эффекты ближнего расслоения, имеющие место в однофазном состоянии. [c.234]

В 23 показано, что кристаллическая решетка пластинчатых когерентных выделений оказывается однородно деформированной таким образом, что в плоскости сопряжения фаз она совпадает с кристаллической решеткой матрицы. Тензор дисторсии, который 236 [c.236]

Распад однородного твердого раствора, переохлажденного в двухфазную область когерентной диаграммы равновесия, будет происходить по одному из двух известных механизмов либо по механизму зарождения и роста, либо же по спинодальному механизму. При этом весь однородный твердый раствор должен превратиться в двухфазную смесь. Ситуация существенно изменяется, если однородный твердый раствор оказывается в области, заключенной между кривыми, ограничивающими двухфазную область на некогерентной и когерентной Т — с диаграмме (заштрихованная область на рис. 48, б). Распад здесь оказывается возможным лишь в том случае, когда система описывается некогерентной диаграммой равновесия, т. е. если образование новой фазы не сопровождается появлением внутренних напряжений. Для этого необходимо существование достаточно эффективного механизма нарушения когерентности на межфазных границах. [c.252]

Такой механизм был предложен в работе [208]. С его помощью снятие внутренних напряжений происходит за счет диффузии вакансий к межфазным границам ). Если принять этот механизм, то в отличие от случая распада, описываемого когерентной диаграммой равновесия, не весь однородный твердый раствор превращается в двухфазную смесь. Доля объема однородного раствора, в котором прошло фазовое превращение, определяется числом избыточных вакансий. Таким образом, в рассматриваемом случае фазовое превращение лимитируется количеством избыточных вакансий. [c.252]

В таких случаях применяются интерферометры типа Жамена (1856), характеризующиеся возможностью теоретически неограниченного разведения когерентных лучей и высокой яркостью интерференционных полос. В интерферометре Жамена раздвоение потока лучей выполняется при помощи точной плоскопараллельной пластины 1 (рис. 96), изготовленной из однородного [c.224]

В окрестности неустойчивости в системе развиваются длинноволновые пространственные корреляции, даже если система остается макроскопически однородной в пространстве они характеризуются длиной когерентности, которая является внутренним параметром системы. [c.81]

Долгое время не удавалось получить в инфракрасном и видимом диапазоне волн согласованное, однородное по частоте и фазе, т. е. когерентное излучение. Только с открытием квантовых генераторов смогли получить когерентное излучение в оптическом (видимом и инфракрасном) диапазоне волн. Больщая заслуга в этой области принадлежит советским ученым В. А. Фабриканту, [c.69]

Получаемую в методе ФС экономию времени можно использовать тремя способами. Во-первых, повторяя импульс много раз, когерентно суммируя получающиеся СИС и лишь после этого применяя преобразование Фурье, можно повысить отношение сигнала к шуму. Во-вторых, можно наблюдать спектры сравнительно короткоживущих соединений или промежуточных продуктов реакций. В-третьих, во время коротких импульсных экспериментов легче поддерживать оптимальную однородность поля, чем при ис- [c.106]

Современная теория окисления рассматривает в основном механизмы, определяющие перенос вещества через однородные и когерентные поверхностные слои. Однако при этом нельзя недооценивать важность природы поверхностей раздела, сцепления и образования пустот. Все такие вопросы должны быть в конечном итоге включены в общую картину окисления металлов и сплавов. [c.104]

Первичные частицы — это отдельные кристаллы, имеющие однородную структуру, и кристаллы, состоящие из кристалликов — кубы, иглы, сфероиды, ромбы, пластинки и частицы неправильной формы. Совокупность почти параллельных друг другу кристалликов, дающих когерентное рассеивание рентгеновских лучей, называют монокристал л/а м и [14]. Реальные монокристаллы обладают дефектами решетки. [c.24]

Как уже было сказано выше, для синтеза алмазов используются ух. леродсодержащие материалы стеклоуглерод, кокс, синтетические смолы и, конечно, графит. Однако следует знать, что при синтезе алмазов исходное сырье обязательно проходит стадию графитации. Углеродсодержащее вещество до термообработки должно быть максимально однородным по химическому составу. Кроме того, распределение областей когерентного рассеяния (ОКР) по размерам должно быть достаточно узким. [c.45]

Однако в реальных экспериментах распределение констант скалярного, дипольного или квадрупольного взаимодействия неизвестно и синусоидальная зависимость в выражении (5.3.4) является помехой для однородного возбуждения. Эту трудность можно преодолеть в двумерном эксперименте путем согласованного изменения интервала т и времени эволюции t, [5.37]. Однородного возбуждения можно также достичь добавлением серии экспериментов, в которых интервал т одновременно меняется в обеих последовательностях, как в возбуждающей, так и в преобразующей многоквантовую когерентность обратно в одноквантовую [5.14, 5.19, 5.35, 5.73]. [c.316]

В ЯМР углерода-13 константы спин-спинового взаимодействия Усс между связанными углеродными ядрами оказываются порядка 30 — 45 Пх, и с помощью последовательности, представленной на рис. 8.4.2, а, можно вполне однородно возбудить двухквантовую когерентность, полагая г= В спектрах ЯМР углерода-13 при естественном содержании интенсивность сателлитов, обусловленных гомоядерными взаимодействиями, в 200 раз меньще, чем интенсивности сигналов изолированных спинов С. При таких соотнощениях амплитуд простота двухквантового спектра (отсутствие сложной мультиплетной структуры) особенно заманчива. Проблема динамического диапазона здесь стоит менее остро, чем в различных методах разностной спектроскопии (включая эксперимент OSY с двухквантовой фильтрацией), так как возбуждающая последовательность на рис. 8.4.1, а действует как 2тг-импульс на намагниченность, связанную с изолированными спинами углерода-13. [c.537]

Рис. 8.4.7. Схематическое представление двухкваитовых спектров слабо связанных трехспиновых систем типа линейных АМХ (Лх = 0) и симметричных АгХ. Предполагается, что использованы одиночный смешивающий импульс с углом поворота /3 и комплексное фурье-преобразование по и что все двухквантовые когерентности возбуждены первоначально однородно с одинаковыми фазами (в действительности это трудно выполнимо экспериментально). Большие квадраты соответствуют интенсивным сигналам для углов поворота О < 3 < т/2. Штриховые линии указывают косые диагонали ал = 2ал. Все сигналы имеют сложную форму, описываемую выражением (6.5.10). (Из работы 18.8].)

Некоторые практические следствия проведенного выше рассмотрения иллюстрирует рис. 9.4.1. На нем показана теоретическая зависимость от Гт амплитуд обменных кросс-пиков (гладкие кривые) и 7-кросс-пиков (осциллируюшие кривые), связанных с нуль- и двухквантовой когерентностью (предполагалось, что последняя не уничтожается циклированием фазы). Амплитуды сигналов для систем двух спинов в условиях быстрого движения (предполагается, что дтс = 0,06 с) для случая, когда в однородном статическом поле релаксация происходит по дипольному механизму, показаны на рис. [c.596]

Так как когерентное пластинчатое включение находится в однородно напряженном и, следовательно, однородно деформированном состоянии, то паралтетры кристаллической решетки будут отличаться от тех, которые оно имело бы в свободном состоянии. Параметры кристаллической решетки, по определению, связаны с параметрами кристаллической решетки матрицы деформацией [c.214]

Таким образом, в настоящее время мы, по-видимому, пе имеем серьезных оснований к тому, чтобы рассматривать зоны Гинье — Престона как сегрегации особого типа, отличные от обычных когерентных выделений новой фазы, возникающих при изоструктур-ном распаде однородного твердого раствора. Основное отличие между зонной стадией и обычным гетерофазным состоянием, по-видимому, заключается в том, что в большинстве случаев зонная стадия обусловлена изоструктурным распадом, развивающимся в соответствии с метастабильной диаграммой равновесия (обычный распад, как правило, развивается в соответствии со стабильной диаграммой равновесия). В работах [168—172], в частности, было показано, что результаты рентгеноструктурного анализа зонной стадии сплавов А1 — Хп, Л1 — лучше всего могут быть интерпретированы на основе диаграмм метастабильного равновесия (рис. 44). [c.234]

Метод наименьпшх квадратов, предложенный Даймондом [9, 10], основывается на принятых представлениях о том, что угли состоят из графитоподобных параллельно уложенных, но беспорядочно ориентированных слоев с однородной внутренней структурой, соединенных неорганизованным углеродом, дающим газовое рассеяние. При отсутствии фазовой когерентности между различными рассеивающими единицами HHien nBHO Tb рассеяния от такой системы представляет собой линейную комбинацию функций интенсивности, даваемых каждым размером слоев. Функцию интенсивности для данного размера слоев можно выразить так [c.39]

Неоднородная анизотропия, возникающая на границе раздела фаз 1 и в канальных комплексах также оказывает влияние на структуру образующегося полимера, в частности на его конфигурационный состав. Однако получение полимеров высокой степени стереорегулярности как в однородно-анизотропных средах, так и в системах, характеризующихся локальной анизотропией, является скорее исключением, чем правилом. Подробный анализ причин нарушения роста стерически чистых макромолекул приведен в работе Сверхтонкая пространственная когерентность практически никогда не реализуется между исходной мономерной решеткой и надмолекулярной структурой образующегося полимера. [c.118]

Причиной когерентного рассеяния служит неоднородная структура фазы, вызванная флуктуациями плотности, концентрации и анизотропии асимметричных молекул, микроскопическими неоднородностями кристаллической структуры, включениями коллоидно-дисперсных частиц и т. д. Когерентное рассеивание света однородной средой вследствие статического характера теплового движения молекул и атомов называется молекулярным светорассеянием. Если размер рассеивающих частиц по сравнению с длиной волны возбуждающего света мал, а расстояние между рассеивающими частицами велико, то рассеяние называется релеевским. Для него характерна симметричность распространения света в прямом и обратном направлениях и пропорциональность коэффициента экстинкции, обусловленной рассеянием, концентрации рассеивающих частиц. Интенсивность рассеянного света /р зависит от величины угла ф между направлением луча возбуждающего и рассеянного света. Она выражается уравнением /р = асоз ф для поляризованного и /р = а(1 соз ф) для неполяризованно-го света (а — величина постоянная). [c.28]

В таких случаях применяются интерферометры типа Жамена (1856) , характеризующиеся возможностью значительно больщего разведения когерентных лучей и высокой яркостью интерференционных полос. В интерферометре Жамена раздвоение потока лучей выполняется при помощи точно плоскопараллельной пластины 1 (рис. XI, 5), изготовленной из однородного оптического стекла. Луч S после отражения и преломления на передней и задней (посеребренной) плоскостях образует два параллельных когерентных луча Si и 5г. Эти лучи проходят через соответственные кюветы с газами или жидкостями 5 и 4 и отражаются от плоскостей пластины 2, в точности такой же, как пластина 1. Из образовавшихся четырех лучей S l, S [, S z и S l два луча Si и Si направляются в сфокусированную на бесконечность зрительную трубу (на рисунке не показана). Если пластины 1 и 2 параллельны друг другу, то, независимо от наклона лучей Si и S2, разность их хода равна нулю. В этом случае поле зрения имеет равномерную освещенность. При небольшом изменении ориентации пластин компенсация разности хода в них нарушается. Остаточная разность хода меняется в зависимости от наклона лучей. При протяженном источнике в поле зрения возникает равномерный ряд полос равного наклона . В монохроматическом свете одинаково хорошо видны полосы и низких и высоких порядков. Их ширина увеличивается с уменьшением угла между пластинами. В белом свете можно различить ахроматичную полосу и несколько максимумов первых порядков . [c.217]

Поэтому в тех случаях, когда требуется весьма значительное удаление интерферирующих пучков, например, для исследования однородности больших стеклянных пластинок, нагретых тел, для наблюдения конвекционных потоков воздуха, кювет со сравниваемыми веществами и т. д., более удобен интерферометр Майкельсонасхема которого показана на рис. XI, 6. Падающий луч Si разделяется полупосеребренной пластинкой 1 на два когерентных луча, один из которых направляется к зеркалу 3, а второй к зеркалу 4. Лучи отражаются зеркалами по первоначальному [c.217]

В таких случаях применяется интерферометр типа Жамена, характеризующийся возможностью значительно большего разведения когерентных лучей и высокой яркостью интерференционных полос. В интерферометре Жамена раздвоение потока лучей выполняется при помощи точно плоскопараллельной пластины 1 (рис. XI.6), изготовленной из однородного оптического стекла. Луч 5 после отражения и преломления на передней и задней (посеребренной) плоскостях образует два параллельных когерентных луча 5] и 5г. Эти лучи проходят через соответственные кюветы с газами или жидкостями 5 и 4 и отражаются от плоскостей пластины 2, в точности такой же, как пластина 1. Из образовавшихся четырех лучей 5/, 51", 5/ и 5г" два луча 5/ и 5г направляются в сфокусированную на бесконечность зрительную трубу (на рисунке не показана). Если пластины / и 2 параллельны друг другу, то, независимо от наклона лучей 5,1 и 5г, разность их хода равна нулю. В этом случае поле зрения имеет равномерную освещенность. При небольшом изменении ориентации пластин компенсация разности хода в них нарушается. Остаточная разность хода меняется в зависимости от наклона лучей. При протяженном источнике в поле зрения возникает равномерный ряд полос равного наклона. В монохроматическом свете одинаково хорошо видны полосы и низких и высоких порядков. Их ширина увеличивается с уменьшением угла между пластинами. В белом свете можно различить ахроматичную полосу и несколько максимумов первых порядков. Однако значительное разведение интерференционных пучков в интерферометре Жамена требует использования очень толстых пластин, имеющих чрезвычайно высокую оптическую однородность и обработанных с высочайшей точностью, что сложно реализовать на практике. Большое разведение интерферирущих световых пучков достигается в интерферометрах Маха — Цендера, схема которых аналогична схеме интерферометра Жамена, но каждая из-толстых плоскопараллельных пластин заменена комбинацией полупрозрачной пластинки и плоского зеркала. В тех случаях, когда требуется весьма значительное удаление интерферирующих пучков, например, для исследования однородности больших стеклянных пластинок, нагретых или сильно охлажденных тел, для наблюдения конвекционных потоков воздуха, кювет со сравниваемыми веществами и т. д., удобен интерферометр Майкельсона" (рис. XI.7). Падающий луч 5] разделяется полупосеребренной пластинкой 1 на два когерентных луча, один из которых направ- [c.191]

Если когерентный монохроматический луч света проходит через однородную поглощающую среду, то интенсивность этого луча уменыпается в зависимости от числа поглощающих молекул или ионов на пути луча. [c.123]

Туннельный контакт. Туннельный контакт представляет собой классическую джозефсоновскую систему из двух слоев металла, разделенных слоем диэлектрика. Основная трудность в изготовлении такого контакта состоит в том, что слой диэлектрика должен быть очень тонким — много меньшим, чем так называемая длина когерентности о характеризующая размер электронных пар и равная 0,08 мкм для РЬ и 0,04 мкм для ЫЬ, определяет также расстояние, на которое еще распространяются сверхпроводящие свойства вне границ сверхпроводника. Практически пригодные контакты такого типа могут быть созданы, вероятно, лишь техникой вакуумного напьшения, и работы в этом направлении шли с начала 70-х годов. Типичный туннельный контакт показан на рис. 1д. Тонкая полоска ниобия осаждалась на подложку через маску со щелью, затем окислялась с помощью газового разряда до образования пленки окисла ниобия (эти пленки оказались достаточно однородными и долгоживущими), а затем поперек напьшялась полоска свинца. Сквиды с туннельными контактами такого типа оказались вполне пригодными для магнитометрических применений [16]. [c.13]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология